電流在周圍產(chǎn)生磁場

1、Biot-Savart Law304rrsdIBd電流在周圍產(chǎn)生磁場磁學(xué)中的庫倫定律Jean-Baptiste BiotFelix Savart (1791-1841) 測量長直導(dǎo)線周圍的磁場與距離一次方成反比！304rrsdIBdabIaabbIrsrsIBarbr114440220220長直導(dǎo)線電流所產(chǎn)生磁場方向:右手定則長直導(dǎo)線電流所產(chǎn)生磁場-大小RiRssiRsdsRRsirdsirrdsidBB2212sin2sin4200220022220020030同向3030sin44rrdsirrsdIBdRiB20riB20大?。悍较颍喊才嘤沂侄▌t這是漩渦狀場線！電場線不能呈漩渦狀，但典型

2、的磁場卻呈漩渦狀！若電場線是漩渦狀，那取一條沿著該漩渦的路徑：sdEsdE漩渦在靜電學(xué)中，漩渦狀電場是不可能的！ sdE這個積分會挑選出漩渦狀的場線！0sdE0漩渦E漩渦狀的磁場的線積分一定不為零!但導(dǎo)線周圍的磁力線是漩渦狀，那取一條沿著該漩渦的路徑： sdB這個積分會挑選出漩渦狀的場線！riB20irBdsBdsBsdB02安培定律積分與封閉圓路徑的大小無關(guān)！那取一條沿著該漩渦，以導(dǎo)線為圓心的的圓形路徑，沿著整個路徑磁場都與路徑同向，而且磁場大小是一個常數(shù)：isdB0對任一封閉路徑，磁場的線積分正比於穿過該路徑的總電流：sdsd這個結(jié)果對任一路徑都對！isdB0安培圈甚至不需在一個平面上，此

3、時i為通過以此安培圈為邊界的任一空間中的曲面的電流。isdB0對空間任一封閉曲線（安培圈）作磁場的線積分，考慮通過以此安培圈為邊界之任一曲面之電流，此積分與該電流永遠(yuǎn)成正比。安培定律這個定律決定了電流是磁場的基本來源，而且產(chǎn)生的磁場是漩渦狀的！如同高斯定律決定了電荷是電場的基本來源，而且產(chǎn)生的電場是放射狀，0qAdE0sdE不是漩渦狀！磁場不是放射狀！沒有磁荷，因此沒有起點(diǎn)沒有沒點(diǎn)，磁力線永遠(yuǎn)守恆！0AdBBB對任一封閉高斯面，磁通量：進(jìn)出的淨(jìng)磁力線數(shù)目必定為零！S磁場無磁荷！0AdB0qAdE對於磁鐵產(chǎn)生的磁場也對！若高斯面切過磁鐵，切過處會有一個相反磁極出現(xiàn)！0qAdE0AdB0sdEisdB0靜電磁學(xué)的Maxwell Equations我們得到兩個有關(guān)磁場的方程式：電流是磁場的基本來源，而且產(chǎn)生的磁場是漩渦狀的，不是放射狀的。電荷是電場的基本來源，而且產(chǎn)生的磁場是放射狀的，不是漩渦狀的。長粗電流導(dǎo)線的磁場。nhihB0niB0Solenoid 螺線管NilBsdB0220inB平面電流板的磁場圓形電流迴路302zBzzAi磁偶極矩2/322202zRiRBz當(dāng)Rz 2Riz圓形迴路的磁場磁鐵為磁偶極B