BET吸附脫附曲線(xiàn)分析及含義

1、氣體吸附等溫線(xiàn)通常分為六種，其中五種（I-V）是由國(guó)際理論與應(yīng)用化學(xué)會(huì)（IUPAC）所定義的。I型等溫線(xiàn)表示在低的相對(duì)壓力（平衡蒸汽壓與飽和蒸汽壓的比值）時(shí)，材料具有很強(qiáng)的吸附能力進(jìn)而達(dá)到平衡。I型等溫線(xiàn)通常被認(rèn)為是在微孔或者單層吸附的標(biāo)志，由于強(qiáng)的吸附作用。（這可能也有化學(xué)吸附的作用，涉及到在吸附質(zhì)與吸附劑表面的化學(xué)鍵作用，這里我們不討論化學(xué)吸附）值得注意的是，孔的大小是根據(jù)他們的直徑（或?qū)挾龋﹣?lái)進(jìn)行分類(lèi)的：微孔（小于2nm），中孔（2-50nm），大孔（大于50nm）。鑒于大多數(shù)多孔固體是使用非極性氣體（N2 Ar）進(jìn)行吸附研究的，所以不太可能出現(xiàn)化學(xué)吸附作用。因此，對(duì)于I型等溫線(xiàn)的經(jīng)典解

2、釋是材料具有微孔。然而，I型等溫線(xiàn)也有可能是具有孔徑尺寸非常接近微孔的介孔材料。尤其是N2在77K或者Ar在77K和87K圓柱孔情況下，I型等溫線(xiàn)將在較低的相對(duì)壓力（大約0.1作用）下達(dá)到平衡對(duì)于材料是微孔，從最近的一些報(bào)道結(jié)果得出的。因此，當(dāng)I型等溫線(xiàn)沒(méi)有在相對(duì)壓力0.1處達(dá)到平衡，該材料有可能存在大量的中孔或者就是單獨(dú)的中孔。然而，這種I型分布有可能在某種程度上介孔孔徑分布范圍變寬。這是因?yàn)榉植几叨染鶆驁A柱孔的材料可能展示出在相對(duì)壓力低于0.1或者更小時(shí)，可以在吸附等溫線(xiàn)被識(shí)別（因此，這些等溫線(xiàn)可以被分類(lèi)成IV型等溫線(xiàn)，下面我們會(huì)討論）。盡管，接近飽和蒸汽壓的多層可能會(huì)十分不連續(xù)，但大孔材

3、料大多是通過(guò)隨著相對(duì)壓力增加時(shí)，吸附量逐漸地增加的方式進(jìn)行多層吸附。這種不受限制的多層形成過(guò)產(chǎn)生了II型和III型等溫線(xiàn)。在這種情況下，吸附-脫附曲線(xiàn)重合；也就是說(shuō)，沒(méi)有發(fā)生滯后現(xiàn)象。這主要取決于所測(cè)試的材料的性質(zhì)，II型等溫線(xiàn)是單層形成的明顯特征，否則是在整個(gè)壓力范圍內(nèi)都是凸起的III型等溫線(xiàn)。后者的行為可以觀察到在吸附分子與吸附劑表面和被吸附物作比較時(shí)，吸附分子之間的作用是強(qiáng)相互作用。在介孔材料多層吸附過(guò)程中，常常伴隨有毛細(xì)管冷凝現(xiàn)象發(fā)生（IV和V型等溫線(xiàn)）。因此，吸附過(guò)程最初是類(lèi)似于大孔材料，但在較高壓力下吸附量上升很陡，是由于毛細(xì)管冷凝的原因。在這里孔被填滿(mǎn)后，吸附等溫線(xiàn)達(dá)到平衡。毛細(xì)

4、管凝聚與毛細(xì)管蒸發(fā)一般不在同一壓力下發(fā)生，因此導(dǎo)致了滯后環(huán)的產(chǎn)生。正如我們上面所提到的，在介孔材料的吸附過(guò)程中往往會(huì)伴隨有吸附-脫附滯后現(xiàn)象。雖然對(duì)這種現(xiàn)象進(jìn)行了大量的研究，但其原因仍不明確。這種滯后現(xiàn)象通常歸因于熱力動(dòng)力學(xué)或者網(wǎng)狀效應(yīng)或者這兩者的結(jié)合。熱力動(dòng)力學(xué)效應(yīng)與吸附等溫線(xiàn)的吸附或脫附亞穩(wěn)定性有關(guān)，即相比于在氣相貨液相的介孔中，在相對(duì)高或低的壓力下毛細(xì)管凝聚或者蒸發(fā)可能會(huì)到導(dǎo)致延遲的發(fā)生。 另外，這種滯后現(xiàn)象也可能是由于網(wǎng)狀效應(yīng)導(dǎo)致，即如果較大的孔通過(guò)較小的孔進(jìn)入到周?chē)P(guān)鍵中，前者在相對(duì)壓力下，不能耗盡。相當(dāng)于由于后者仍在注入到冷凝的吸附質(zhì)，導(dǎo)致它們的毛細(xì)管蒸發(fā)。所以較大的孔可能在相對(duì)于

5、小孔連接處孔毛細(xì)管蒸發(fā)的壓力下被耗盡（或在相對(duì)壓力下吸附-脫附滯后的限制）。雖然滯后環(huán)往往和網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)有關(guān)，但滯后環(huán)被大家認(rèn)為是熱力動(dòng)力學(xué)和網(wǎng)狀效應(yīng)的結(jié)合。某種固體材料的吸附等溫線(xiàn)可能也顯示出低壓滯后環(huán)（即使在相對(duì)低壓下，滯后環(huán)也不挨著）。低壓滯后顯現(xiàn)可能源于在吸附過(guò)程中吸附劑的膨脹或者物理吸附中伴隨著化學(xué)吸附過(guò)程。根據(jù)IUPIC的分類(lèi)，滯后環(huán)分為四類(lèi)H1-4。H1所展示的是相對(duì)平行和接近垂直的等溫線(xiàn)。這種類(lèi)型的滯后環(huán)通常意味著這種材料是由聚合物（剛性粒子結(jié)合聚集）或者接近球狀粒子均勻地分布。最近研究表明，H1滯后環(huán)也可以表征為一種帶有圓柱孔的集合形狀材料以及高孔徑均勻分布。因此，在吸附等溫線(xiàn)中

6、H1滯后環(huán)表明介孔材料的大孔徑分布均勻性與孔道連通性。H2型滯后環(huán)的特征是有一個(gè)三角形形狀的吸附等溫線(xiàn)。這種等溫線(xiàn)常常出現(xiàn)在測(cè)試許多無(wú)機(jī)氧化物介孔材料，主要?dú)w因于孔道連通性效應(yīng)，這被認(rèn)為是孔道有較窄的出口（類(lèi)似于墨水瓶口），但后者的識(shí)別非常簡(jiǎn)單。的確，H2型滯后環(huán)在一些具有相對(duì)均勻渠道狀介孔的材料中得到，當(dāng)脫附曲線(xiàn)發(fā)生在接近相對(duì)壓力低的吸附-脫附滯后。這種較低的限制是所給出的材料在特定的溫度（N2相對(duì)壓力0.4，77K；Ar相對(duì)壓力0.34和0.26，87K和77K）。應(yīng)該注意的是，在某些特殊情況下，滯后現(xiàn)象將低于這個(gè)限制；也就是說(shuō)，低壓滯后現(xiàn)象。因此，在接近低壓吸附-脫附的限制下，H2型滯后環(huán)不應(yīng)該作為判定差的孔道連通性或墨水瓶孔狀材料的依據(jù)。事實(shí)上，新材料具有均勻的籠狀介孔（因此適合與墨水瓶孔固體材料的等溫線(xiàn)模型）具有寬的滯后環(huán)，沒(méi)有形成在吸附-脫附曲線(xiàn)中的巨大差異。這些滯后環(huán)似乎是H2和H1的中間類(lèi)型，而不是H2，可以用以上方法解釋。 H3型滯后環(huán)在相對(duì)壓力接近于飽和蒸汽壓時(shí)，沒(méi)有達(dá)到平衡，表明所測(cè)材料由聚合物（松散的聚合物）片狀顆粒形成的狹縫