光傳感--光調(diào)制ppt課件

1、第 十一 章光 調(diào) 制 技 術(shù) 何 謂 光 調(diào) 制n光調(diào)制就是將一個攜帶信息的信號疊加到載波光波上,完成這一過程的器件稱為調(diào)制器。n調(diào)制器能使載波光波的參數(shù)隨外加信號變化而變化，這些參數(shù)包括光波的振幅、位相、頻率、偏振、波長等。承載信息的調(diào)制光波在光纖中傳輸，再由光探測器系統(tǒng)解調(diào)，然后檢測出所需求的信息。 1 光強度調(diào)制技術(shù)一、微彎效應(yīng)光強度調(diào)制技術(shù)一、微彎效應(yīng)光強度調(diào)制技術(shù) 原 理 利用光在微彎光纖中強度的衰減原理，將光纖夾在兩塊具周期性波紋的微彎析構(gòu)成的變形器中構(gòu)成調(diào)制器。從波導(dǎo)實際的觀念來看，當光纖發(fā)生彎曲時，傳輸光會有一部分走漏到包層中去，這種走漏是光纖內(nèi)發(fā)生方式耦合的結(jié)果，這些耦合模

2、變?yōu)檩椛淠?，呵斥傳播光能量的損耗。纖芯中的光向包層逸出的緣由從幾何光學(xué)來說是由于全反射條件的破壞呵斥的，從波導(dǎo)實際來說那么是光纖的彎曲引起了各種傳導(dǎo)方式的耦合，那么構(gòu)成耦合方式被送入包層中去產(chǎn)生輻射模。 微 彎 調(diào) 制 示 意 圖 定定 量量 分分 析析微彎效應(yīng)呵斥的損耗微彎效應(yīng)呵斥的損耗 可寫可寫成如下方式成如下方式 式中式中 為齒距，為齒距， 為齒數(shù)目，為齒數(shù)目， 為變形幅度，為變形幅度， 為纖芯半徑，為纖芯半徑， 為光纖外半徑，為光纖外半徑， 為內(nèi)外層折射為內(nèi)外層折射率差值。其中任何一個參數(shù)改動率差值。其中任何一個參數(shù)改動都會起到光強調(diào)制的作用。在實都會起到光強調(diào)制的作用。在實踐問題里，

3、變形器及光纖參數(shù)全踐問題里，變形器及光纖參數(shù)全部固定時，那么可以為部固定時，那么可以為 ),(baxmf mxb)(xg 實 際 測 量 框 圖n利用這種調(diào)制技術(shù)可以直接丈量位移的變化量(變形器上的變形板位移的大小決議光強的衰減程度),而間接丈量的量那么可包括溫度，壓力，振動，應(yīng)變等。探測器脫 模 器脫 模 器 脫 模 器 的 作 用n這里脫模器的作用是在進入探測器之前消除掉進入包層中的光以保證只需纖芯中的光才干傳到變形器和探測器。n其方法是在幾厘米長的包層外邊外表上刷上黑漆，這就可以幾乎完全吸收掉傳入包層中的光或者剝?nèi)ネ獍鼘又糜谡凵渎势ヅ涞男『兄小?其它類型其它類型n被測物體挪動引起光纖變形

4、，n 曲率半徑隨之改動，引起輻n 射模。 其其 它它 類類 型型將光纖繞成多圈螺旋管狀，添加變形長度以提高靈 敏 度 微 彎 型 水 聽 器n多模光纖繞于帶有螺紋的鋁管螺紋谷內(nèi)不會發(fā)生變形，而經(jīng)過縱向槽的那部分光纖將由于外部壓力而變形，假設(shè)這種壓力來自于聲波，那么可依此原理制成水聽器。脫模器脫模器探測器探測器二、二、 光光 強強 度度 的的 外外 調(diào)調(diào) 制制 技技 術(shù)術(shù)n上述微彎調(diào)制技術(shù)屬于內(nèi)調(diào)制，屬于功能性調(diào)制技術(shù)，它是利用光纖本身特性的改動來實現(xiàn)光調(diào)制的。n所謂外調(diào)制技術(shù)，是指調(diào)制環(huán)節(jié)發(fā)生在光纖以前的部分，光纖本身的性質(zhì)并不改動，它只起到傳光的作用。此時的光纖分為兩部分，即輸入光纖和輸出光

5、纖，或發(fā)送光纖和接納光纖。n 1、 反射型光強外調(diào)制傳感器na、原理n由輸入光纖出射的光投射到反射面上，其反射光的一部分進入輸出光纖，進入多少與反射面位置有關(guān)。輸入光纖輸出光纖反射面 b、 定 量 分 析反射鏡面的挪動方向是與光纖探頭端面垂直的，反射鏡面在其反面間隔 處構(gòu)成輸入光纖的虛象，因此，光強調(diào)制造用是與虛光纖和輸出光纖的耦合相聯(lián)絡(luò)的。設(shè)兩光纖皆為階躍折射率光纖，芯徑為 ，數(shù)值孔徑為 ，兩光纖垂直間隔為 2 ，并定義dr2AN.).(sin1ANtgT反射型光強外調(diào)制傳感器表示圖反射型光強外調(diào)制傳感器表示圖ad2r輸出光纖輸入光纖的鏡像back 檢 測 范 圍那么當間隔那么當間隔 時，兩

6、光纖的耦合為零，時，兩光纖的耦合為零，無反射光進入輸出光纖；無反射光進入輸出光纖；當當 時，兩光纖耦合最強，輸出光時，兩光纖耦合最強，輸出光強達最大值，此時輸入光纖的像發(fā)出的光錐強達最大值，此時輸入光纖的像發(fā)出的光錐底面積底面積 將輸出光纖端面積全部遮蓋，將輸出光纖端面積全部遮蓋，是一個常數(shù)，光錐底面積為是一個常數(shù)，光錐底面積為 Tad2Trad222r2)(dT因此最大檢測范圍是 即檢測位移的范圍在 和 之間。 Tad2Trad22Trd 定 量 計 算 光 耦 合 系 數(shù)假設(shè)定量計算光耦合系數(shù)，必需先計算輸入光纖像的發(fā)光錐面子積與輸出光纖端面的交疊面積，假設(shè)準確計算，那么必需運用gamma

7、方程，非常復(fù)雜 。輸出光纖a輸入光纖反射型光強外調(diào)制傳感器表示圖假設(shè)作線性近似，即將錐體邊緣與輸出光纖芯交界的弧線作為直線處置，那么可得到線性解，在線性近似下，可求得交疊面積與光錐底面積之比為 rrr1cossin11cos111r式中 為交疊面積的高，由 決議： 假定反射鏡面無光吸收，兩光纖的光功率耦合效率 ，即為交疊面積與光維底面積之比， 的最大值發(fā)生在 處。dadT 2F222dTrrFFTad 上述關(guān)系式給出了反射式位移傳感器的設(shè)計根據(jù)，假設(shè)芯徑 ，的階躍光纖， ，計算結(jié)果闡明最大耦合效率 發(fā)生于 處。此傳感器的固有分辨率好于 。mr2002 5 . 0.ANma100%2 . 7ma

8、xFmd320nm1 這 些 都 是 簡 化 處 理 上面的分析作了很多簡化處置：除了線性假設(shè)不分，還假定了光纖為階躍型光纖；模譜是均勻一致的，即功率密度在光維底面上是均勻的；反射面平行于光纖端面；反射率為100等。 2、遮光型光強外調(diào)制技術(shù)n上面所言為反射式，除此之外還有遮光式，一種方法是將發(fā)射光纖和接取光纖對準，光強調(diào)制信號加在挪動的遮光板上；另一種方法是直接挪動接納光纖。這兩種方式都是使接納光纖只能收到發(fā)送光纖發(fā)出的部分光，從而實現(xiàn)光調(diào)制。 遮光型光強外調(diào)制技術(shù)遮光型光強外調(diào)制技術(shù)n用這種方法可以丈量位移、壓力、溫度等物理量，這些物理量的變化都可使光強減弱由于閘式要使兩光纖間隔大一些，因

9、此光損耗較大，但它可固定兩光纖，因此運用可靠。 光閘輸入光纖輸出光纖 三、三、 折射率光強度調(diào)制技術(shù)折射率光強度調(diào)制技術(shù) 反射系數(shù)式光強調(diào)制技術(shù)反射系數(shù)式光強調(diào)制技術(shù)n反射系數(shù)與兩介質(zhì)的折射率有關(guān)，利用折射率的變化來改動反射系數(shù)，那么可到達調(diào)制光強的目的，以下圖給出了一種典型安裝：光源探測器信號處置調(diào)制器全反射面1n2n3n調(diào)調(diào) 制制 機機 理理n由光纖左端入射的光，一部分沿光路前往到探測器。調(diào)制機理是：n光纖左端有兩個反射面，其中底面的為全反射面鍍膜而成，兩反射面搭接，斜面反射面與折射率為n3的介質(zhì)接觸，調(diào)理斜面反射鏡的角度使纖芯光經(jīng)反射后能垂直入射到全反射面上，那么纖芯光入射到斜反射面時可

10、以部分地透射到的介質(zhì)中去，由費涅爾公式描畫： 其中 為強度反射系數(shù)， ，為入射角?？梢姡僭O(shè) 介質(zhì)由于壓力或溫度的變化引起 微小變化，那么會導(dǎo)致反射系數(shù)的變化，從而導(dǎo)致反射光強的改動，利用此原理可設(shè)計溫度或壓力傳感器。 221222122)sin(cossincosnnRR13nnn 3n3n2 光 偏 振 調(diào) 制 技 術(shù)n許多物理效應(yīng)都會影響或改動光的偏振形狀，采用這些效應(yīng)可設(shè)計偏振調(diào)制器，下面引見一種典型效應(yīng)。n法拉弟發(fā)現(xiàn)，許多物質(zhì)在磁場的作用下可使穿過它的平面偏振光的偏振 方 向 旋 轉(zhuǎn)在光的傳播方向上加上強磁場時一、法拉弟效應(yīng)磁致旋光效應(yīng)一、法拉弟效應(yīng)磁致旋光效應(yīng)d振動面旋轉(zhuǎn)的角度 由

11、閱歷公式給出： 式中 為靜磁通量， 為光所穿越的媒質(zhì)長度， 是比例因子，稱費爾德常數(shù)，一種特定媒質(zhì)的費爾德常數(shù)隨頻率和溫度而變。rBdBdr實 際 例 子對于氣體， 約為 ，固體和液體為 的量級。 如對于1厘米長的 樣品， 高斯的磁場， ，此時 振動面將轉(zhuǎn)動 。r2100131. 0r510OH2410CT20112顯然，法拉弟效應(yīng)可用來設(shè)計光調(diào)制器，欲提高效率必需每單位長度的資料對光的吸收要盡量小，而偏振面旋轉(zhuǎn)的角度要盡量大，為此，人們研制了許多奇特的鐵磁資料，如 eCraw 利用人工生長的釔鐵石榴石YIG磁性晶體，它的費爾德數(shù)可以到達 (對 波長， 溫度范圍)。 .CR0 . 9m3 .

12、1C8525 利用法拉第效應(yīng)測磁場 實 驗 裝 置 圖 調(diào)制電流恒定磁場起偏器檢偏器 線偏振光從左面進入晶體，橫向的直流磁場使YIG晶體在此方向上引起磁化飽和，而總的磁化強度矢量由恒定磁場和線圈磁場所引起可以改動方向，它對晶體軸的傾斜角度正比于線圈中的調(diào)制電流。由于法拉弟旋轉(zhuǎn)依賴于磁化強度的軸向分量，所以線圈電源控制了 角，檢偏器把這一偏振調(diào)制轉(zhuǎn)換為振幅調(diào)制。也就是說，要傳送的信息作為調(diào)制電壓加在線圈上，那么出射的激光束以振幅變化的方式攜帶著信息。該當指出的是，應(yīng)將法拉弟旋轉(zhuǎn)和旋光性旋轉(zhuǎn)加以區(qū)別，所指旋光性旋轉(zhuǎn)，是指入射線偏振光的電場振動面在旋光資料中銜接地旋轉(zhuǎn)的景象。這種景象的一個特點是旋轉(zhuǎn)

13、方身與傳播方向有關(guān)，當光線正反兩次經(jīng)過一個旋光性物質(zhì)時，總旋轉(zhuǎn)角度為零，而法拉弟旋轉(zhuǎn)是與光傳播方向無關(guān)的，正反兩次經(jīng)過法拉弟資料后，總的旋轉(zhuǎn)角度為 。2法拉弟旋轉(zhuǎn)和旋光性旋轉(zhuǎn)之區(qū)別這樣，為了獲得更大的法拉弟效應(yīng)，可以將放在磁場中的法拉弟資料做成平行六面體，使通光面對光線方向稍偏離垂直位置，并將兩面鍍成反射膜，只留入口和出口，這樣，假設(shè)光束在其間反射 次后出射，那么有效旋光厚度為 ，那么偏振面的旋轉(zhuǎn)角度將提高 倍。NNdN高反射膜3 相 位 調(diào) 制 一、一、 概概 述述利用光相位調(diào)制來丈量某些物理量的開發(fā)運用已利用光相位調(diào)制來丈量某些物理量的開發(fā)運用已有一百多年的歷史，不過普通以空間作為干涉光有

14、一百多年的歷史，不過普通以空間作為干涉光路的干涉儀體積大，環(huán)境條件要求嚴厲，調(diào)整也路的干涉儀體積大，環(huán)境條件要求嚴厲，調(diào)整也困難，因此限制了在工業(yè)中的運用。困難，因此限制了在工業(yè)中的運用。光導(dǎo)纖維的出現(xiàn)為光學(xué)干涉儀開辟了寬廣的天地，光導(dǎo)纖維的出現(xiàn)為光學(xué)干涉儀開辟了寬廣的天地，由于用光纖替代自在空間作為干涉光路有兩個突由于用光纖替代自在空間作為干涉光路有兩個突出的優(yōu)點：一是減少了干涉儀安裝和校準的固有出的優(yōu)點：一是減少了干涉儀安裝和校準的固有困難，可使儀器小型化，塊體化。二是可以用加困難，可使儀器小型化，塊體化。二是可以用加長光纖的方法使干涉光路對環(huán)境參數(shù)的呼應(yīng)靈敏長光纖的方法使干涉光路對環(huán)境參

15、數(shù)的呼應(yīng)靈敏度添加。度添加。相位調(diào)制是光纖傳感器中最根本的調(diào)制技術(shù)，它的靈敏度極高，據(jù)報導(dǎo)，可探 測光程差引起的相位變化對 于 光波，這相當于一個原子核直徑的大小。相位調(diào)制經(jīng)常與干涉丈量機并用，構(gòu)成相位調(diào)制的干涉型光纖傳感器。光纖干涉?zhèn)鞲衅鞅灰詾槭菨撛陂_發(fā)靈敏度最高的儀表。m1410m83.0 概概 述述 二、二、 調(diào)調(diào) 制制 原原 理理n光纖中傳導(dǎo)的光，其相位變化取決于外界物理量產(chǎn)生的光纖波導(dǎo)的下面三個參數(shù)的變化。n光纖物理長度的變化n軸向應(yīng)變伸長、熱膨脹引起的伸長、泊松比變化引起長度伸長n光纖折射系數(shù)及分布的變化溫度引起、光彈效應(yīng)n光纖橫截面幾何尺寸的變化壓力、熱膨脹為簡化分析，假定分析折

16、射率沿其截面分布不變化，那么光相位調(diào)制那么只由光纖長度、折射率大小和橫截面尺寸產(chǎn)生。光纖中傳播光相位變化可以表示為 dnL 軸向長度變化 產(chǎn)生的相位移 折射率變化 產(chǎn)生的相位移 光纖直徑變化 產(chǎn)生的相位移LLnndd其中 此三個要素中 產(chǎn)生的相移表達式比較復(fù)雜，與 有關(guān)，其大小取決于光纖的構(gòu)造。 為光纖軸向應(yīng)變122LLL1nLn2dLd 22dd 外施參量與光相位的關(guān)系可由被丈量產(chǎn)生的光纖參量變化來求得，下面以溫度來闡明。外施溫度對光纖的熱影響是最簡單的情況。此時可只思索溫度對長度和折射率變化而忽略溫度引起的直徑變化。那么TTnL2 對純硅資料，熱脹溫度系數(shù) ，折射率溫度系數(shù) ，因此每束光纖

17、升溫一開的光相位移為 k/105 . 57kTn/1068. 05rad106三、三、 相相 位位 調(diào)調(diào) 制制 實實 用用 技技 術(shù)術(shù) 1、邁克爾遜干涉儀單色光經(jīng)分束器分為光強相等的兩束光：一束射向固定反射鏡，然后反射到分束器，被其透射部分，由探測器接納；另一束入射到可挪動反射鏡上，然后反射回分束器，經(jīng)分束器反射的部分也傳到探測器；當光程差小于激光器的相關(guān)長度時，傳到探測器的兩束光那么產(chǎn)生干涉。 邁克爾遜干涉儀表示圖激光器固定反射鏡探測器可挪動反射鏡調(diào)制器back兩相關(guān)光的位相差為 式中 為空氣中的光傳播常數(shù)， 為兩相關(guān)光的光程差。 02k0k002nk2 可見，可挪動反射鏡每挪動 長度，光探

18、測器的輸出就從最大值變到最小值，再變到最大值，變化一個周期。假設(shè)運用 激光，它能檢測的位移大致為 ，即 的位移。206328ANeHem710m131063. 0 2.馬赫澤德干涉儀表示圖馬赫澤德干涉儀表示圖固定反射鏡光 源探測器可挪動反射鏡傳感器 與邁克爾遜干涉儀之區(qū)別與邁克爾遜干涉儀之區(qū)別n1. 它沒有光前往到激光器，利于激光 n 器減少不穩(wěn)定噪聲；n2. 從分束器向上也可以獲得兩束光， n 一為參考光的反射，一為信號光的 n 透射，假設(shè)需求，可利用這兩束光n 獲得第二個輸出信號。邁克圖固定反射鏡光 源探測器可挪動反射鏡傳感器 3. 塞格納克干涉儀光源探測器 塞格納克干涉儀的特點塞格納克干

19、涉儀的特點n這種干涉儀的特點是，激光束分為反射和透射兩束沿相反方向傳播，最后集合到分束器回到探測器。n在這種干涉儀中，任何一塊反射鏡在垂直外表的方向上挪動，兩束光的光源變化皆相等，因此不會在探測器上探測到光強之變化。n但是，當將此安裝置于一個可繞垂直于光束平面軸旋轉(zhuǎn)的平臺上時，由于塞格納克效應(yīng)，兩束傳播方向相反的光就會有不同的延遲。 假設(shè)平臺順時針方向以速度 轉(zhuǎn)動，那么在順時針方向傳播的光較反時針方向延遲大，此相位延遲是可表為 式中 旋轉(zhuǎn)角速度， 光路圍成的面積， 光速， 真空光波長。這樣，經(jīng)過檢測光器變化，可知旋轉(zhuǎn)速度，這種技術(shù)是設(shè)計導(dǎo)航系統(tǒng)中環(huán)形光纖陀螺的根底。CA08AC0 4. 法布里

20、珀羅 干涉儀光源傳感器探測器 法布里一珀羅干涉儀的特點它由兩塊半透半反的平行放置的反射鏡組成，通常反射率達95以上。激光入射干涉儀沒在兩個反鏡間做多次往返反射，透射出來的平行光束由探測器接納。它與前三種的主要區(qū)別在于前面都是雙光束干涉，此為多光束干涉，此時在探測器上察看到的干涉光路的變化為 式中 為反射率 為 相鄰光束間的位相差2sin)1(41220RRIIR可見，當 一定時，干涉光強隨 而變，當 時，干涉光強有最大值 ，當 時，干涉光強有最小值 。 透射的干涉光強最大與最小之比為 ?？梢?， 越大，干涉光強變化愈顯著，分辨率愈高，這是此技術(shù)的最大特點，它是最靈敏的位移丈量安裝。Rm2 ,4 ,2 , 00I) 12(5 ,3 ,m0