地震波時(shí)距曲線

第二章幾何地震學(xué)一個(gè)分界面情況下反射波的時(shí)距曲線SeismicWavetimedistanceCurve2023/2/21一個(gè)分界面下地震波時(shí)距曲線

Chapter2SeismicWavetimedistanceCurve本章內(nèi)容提要：這一章中主要討論反射波，繞射波，多次波，在地下巖層中傳播時(shí)，波傳播時(shí)間t與炮檢距x之間的關(guān)系，把這種關(guān)系在t-x坐標(biāo)中表示出來，所得到的曲線圖象，稱為時(shí)距曲線，即t與x關(guān)系曲線，它屬于運(yùn)動(dòng)學(xué)的問題。因此，討論一般采用幾何作圖的方法。下面介紹在均勻，層狀、連續(xù)介質(zhì)中，在不同的界面處(水平，傾斜)波的時(shí)距曲線及時(shí)距方程。2023/2/22第一節(jié)反射波時(shí)距曲線

Passage1ReflectionwaveTimeDistanceCurve.本節(jié)主要內(nèi)容：一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)二、單個(gè)水平界面反射波時(shí)距曲線

SinglePlaneInterfaceReflectionT-XCurve三、單個(gè)傾斜界面反射波時(shí)距曲線

四、水平層狀介質(zhì)共炮點(diǎn)反射波時(shí)距曲線方程HorizontalLayerMediaConditionCommonShotPointReflectionTimeDistanceEquation2023/2/23一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)地震勘探的基本任務(wù)是根據(jù)地震記錄上的反射波或折射波來確定地質(zhì)界面的位置。即引用波前、射線來描述波的運(yùn)動(dòng)過程和規(guī)律。地震波的運(yùn)動(dòng)學(xué)可以利用類似幾何光學(xué)的方法給出地震波的傳播時(shí)間與反射或折射界面位置的基本關(guān)系。在地面激發(fā)了地震波后，根據(jù)地下介質(zhì)的結(jié)構(gòu)和波的類型（如直達(dá)波、折射波和反射波），地震波將具有不同的傳播特點(diǎn)。2023/2/24一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)為了定量地說明不同類型的波在各種介質(zhì)結(jié)構(gòu)情況下傳播的特點(diǎn)，在地震勘探中主要采用“時(shí)距曲線”(時(shí)距曲線方程)這個(gè)概念。時(shí)間和距離的關(guān)系是通過速度聯(lián)系的。震源激發(fā)的波在地下傳播時(shí)會(huì)產(chǎn)生各種波的速度不同的波。由于到時(shí)出不同，會(huì)有各種波的時(shí)距曲線。2023/2/25一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)地震記錄的基本方式地震記錄--以測(cè)線方式記錄地震波的反射或折射波。地震測(cè)線--觀測(cè)點(diǎn)（接收點(diǎn)）以線性方式排列成線。一個(gè)震源用一條測(cè)線接收，稱二維地震觀測(cè)；用多條測(cè)線接收稱三維觀測(cè)。一般炮點(diǎn)和接收點(diǎn)都放在同一測(cè)線上，叫縱測(cè)線，炮點(diǎn)與接收點(diǎn)不在同一線上，叫非縱測(cè)線。二維觀測(cè)大多用縱測(cè)線方式。2023/2/26一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)記錄方式：?jiǎn)蔚?自激自收)接收--一炮一道(效率很低)；多道接收--一炮多道(現(xiàn)在常用96--120道，最多達(dá)上千道)；多線多道接收—三維記錄中用多線接收每線上有多道；三分量接收—在一道上接收三個(gè)振動(dòng)的波。2023/2/27單道記錄與多道記錄自接自收方式單炮多道接收方式多炮多道接收方式一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)2023/2/28一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)各種觀測(cè)方式震源和接收之間的排列按一定的規(guī)律分布稱觀測(cè)系統(tǒng)，在地震資料采集一章詳細(xì)描述。炮檢距--激發(fā)點(diǎn)到接收點(diǎn)的距離叫炮檢距，也叫偏移距。可有最小炮檢距和最大炮檢距。波傳播旅行時(shí)--從激發(fā)到被接收到所需的時(shí)間即為傳播時(shí)間2023/2/29一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)這兩個(gè)參數(shù)是可以直接測(cè)試得到的，用曲線形式給出它們的關(guān)系稱時(shí)距曲線，用定量的關(guān)系式表示則為時(shí)距方程。各種波有不同特點(diǎn)的時(shí)距曲線，在地震記錄中，在地震勘探中主要根據(jù)時(shí)距曲線的形態(tài)來識(shí)別各種波。炮間距--炮與炮之間的距離；道間距--道與道間的距離；線距--測(cè)線間的距離；2023/2/210波至(初至)--接收點(diǎn)由靜止?fàn)顟B(tài)到因波到達(dá)開始振動(dòng)的時(shí)刻，這個(gè)時(shí)刻稱為波的初至。相位--準(zhǔn)周期性運(yùn)動(dòng)的一次循環(huán)。振動(dòng)波形圖上某個(gè)特定的位置(極大或極小值)，這個(gè)相位與物理中的相位概念不同。地震相通常指反射波組的特征，包括振幅、連續(xù)性及其結(jié)構(gòu)等。同相軸(event)--一組地震道上整齊排列的相位，表示一個(gè)新的地震波的到達(dá)，由地震記錄上系統(tǒng)的相位或振幅變化表示，也就是波至?？梢允欠瓷洹⒄凵?、繞射或其它類型的波前。一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)2023/2/211一、時(shí)距曲線的概念(T-XCurveConception)1。時(shí)距曲線(T-XCurve)：表示地震波的傳播時(shí)間t和爆炸點(diǎn)與檢波點(diǎn)之間的距離x的關(guān)系曲線，t-x曲線，簡(jiǎn)稱時(shí)距曲線。

2。共炮點(diǎn)時(shí)距曲線CommonShootPoint

TimeDistanceCurve：由一點(diǎn)激發(fā)，若干接收點(diǎn)接收，所記錄的時(shí)距曲線；3。共中心點(diǎn)(共反射點(diǎn))時(shí)距曲線CommonMiddlePoint

TimeDistanceCurve：炮點(diǎn)與接收點(diǎn)以某一中心點(diǎn)對(duì)稱所記錄的時(shí)距曲線；2023/2/212共炮點(diǎn)記錄共反射點(diǎn)記錄

2023/2/213二、單個(gè)水平界面反射波時(shí)距曲線

SinglePlaneInterfaceReflectionT-XCurve

1。

水平界面共炮點(diǎn)(CSP)反射波時(shí)距曲線PlaneInterfaceCSPreflectionT-XCurv2。水平界面共中心點(diǎn)(CMP)反射波時(shí)距曲線PlaneInterfaceCMPreflectionT-XCurv

2023/2/2141。

水平界面共炮點(diǎn)(CSP)反射波時(shí)距曲線

PlaneInterfaceCSPreflectionT-XCurv(1)時(shí)距曲線方程(CommonShootPointReflectWaveT-XCurveEquation)(2)共炮點(diǎn)反射波時(shí)距曲線特點(diǎn)(CommonShootPointReflectWave

T-XCurveCharacter)(3)正常時(shí)差NormalMovement(NMO)

2023/2/215(1)時(shí)距曲線方程

CommonShootPointReflectWaveT-XCurveEquationA.地質(zhì)模型；

GeologyModel反射界面R，速度V，埋藏深度H,O點(diǎn)放炮，S點(diǎn)接收時(shí)間t；B、虛震源：O*C、時(shí)距曲線方程

T-XCurveEquationt=2.OB/V=(X2+4h2)1/2/V→t2/(2.h/V)2-X2/(2.h)2=1

雙曲線Hyperbola2023/2/216(2)共炮點(diǎn)反射波時(shí)距曲線特點(diǎn)

CommonShootPointReflectWave

T-XCurveCharacterA．是一雙曲線Hyperbola(以X=0，t坐標(biāo)對(duì)稱)；B．曲線頂點(diǎn)坐標(biāo)(X=0，t=2.h/v)，也是極小點(diǎn)tmin=2.h/v；C．t0特征點(diǎn)，他是在t軸上的截距，t0=2.h/v，又稱回聲時(shí)間，自激自收時(shí)間，界面法線的雙程旅行時(shí)，h=t0.V/2,可確定炮點(diǎn)處界面法線的深度；D．雙曲線以t=X/V為漸近線，直達(dá)波是反射波的漸近線，(直達(dá)波總是先到達(dá)接收點(diǎn))；E．時(shí)距曲線對(duì)應(yīng)地下一段反射界面。2023/2/217(3)正常時(shí)差NormalMovement(NMO)A.定義Definite：任一接收點(diǎn)反射波走時(shí)與炮點(diǎn)反射波走時(shí)之差；即

Δtn=tx-t0

Δtn=tx-t0=t0(1+x2/(v2.t02)-t0)1/2

=t0(1+x2/(v2.t02)1/2-1)化簡(jiǎn)(Simplify)，用二項(xiàng)式展開，略去高次項(xiàng)，得正常時(shí)差：Δtn=x2/(2.t0.v2)2023/2/2185、正常時(shí)差的定量計(jì)算或其中當(dāng)則這個(gè)精確公式有時(shí)討論問題不夠直觀。在一定的條件下，用二項(xiàng)式展開可以得到簡(jiǎn)單的近似公式，以后討論某些問題時(shí)經(jīng)常用到。

2023/2/219(3)正常時(shí)差NormalMovement(NMO)B.

正常時(shí)差特點(diǎn)：NormalMovementCharacter

a.各點(diǎn)正常時(shí)差不同；b.當(dāng)V,t0一定時(shí)，正常時(shí)差與X成正比，對(duì)同一個(gè)反射界面來說，隨X增大，正常時(shí)差增大；c.當(dāng)X一定時(shí)，正常時(shí)差與t0成反比，t0增大，時(shí)差減??；對(duì)地面同一檢波器來說，接收到的深層反射界面的正常時(shí)差比淺層的??；所以，淺層時(shí)距曲線陡，深層時(shí)距曲線緩。2023/2/220C．正常時(shí)差校正NormalMovementCorrection

各個(gè)接收點(diǎn)時(shí)間減去相應(yīng)的正常時(shí)差，即，各點(diǎn)都變成了t0時(shí)間—正常時(shí)差校正。t0=tx-Δtn2023/2/2212023/2/222為了消除正常時(shí)差產(chǎn)生的影響，要對(duì)反射時(shí)間做時(shí)間校正。經(jīng)過校正后，反射波的同相軸一般就能反映界面的形態(tài)了。在水平界面的情況下，從觀測(cè)到的反射波旅行時(shí)中減去正常時(shí)差t，得到x/2處的t0時(shí)間。這一過程叫正常時(shí)差校正，或稱動(dòng)校正。關(guān)于動(dòng)校正的具體方法和實(shí)際資料的數(shù)字處理效果分析將在《地震資料處理》一章中詳細(xì)介紹。2023/2/2232、

水平界面共反射點(diǎn)反射波時(shí)距曲線(CRP)

CommonReflectPointReflectionTimeDistanceCurveEquation.(1)

時(shí)距曲線方程(CRP)

CommonReflectPointReflectionTimeDistanceCurveEquation(2)

共反射點(diǎn)時(shí)距曲線方程特點(diǎn)

CommonReflectPointTimeDistanceCurveEquationcharacter

.(3)共炮點(diǎn)與共反射點(diǎn)時(shí)距曲線的異同(CSPandCRPCompare比較)2023/2/224

水平界面共反射點(diǎn)反射波時(shí)距曲線接收過程炮點(diǎn)

接收點(diǎn)

炮檢距

反射點(diǎn)

反射時(shí)間

反射波振幅O1S1X1RT(X1)A1O2S2X2RT(X2)A2。OnSnXnRT(Xn)An這就是n次覆蓋，這也是多次覆蓋的過程。

(MultiSample)2023/2/2251)

時(shí)距曲線方程(CRP)

CommonReflectPointReflectionTimeDistanceCurveEquation.A．

術(shù)語Term：R：共反射點(diǎn)或共深度點(diǎn)，對(duì)每一個(gè)接收點(diǎn)共，有一個(gè)反射點(diǎn)；M：共中心點(diǎn)或共地面點(diǎn)，它是共反射點(diǎn)R在地面的投影點(diǎn)，也是接收距的中心點(diǎn)；2023/2/2261)

時(shí)距曲線方程(CRP)

CommonReflectPointReflectionTimeDistanceCurveEquation.A．

術(shù)語Term：Xi:炮檢距(Offset)，它是變化的(Variation)；

Si：接收點(diǎn)(Receivepoint)，稱共反射點(diǎn)的疊加道，或共反射點(diǎn)道集(CommonReflectPointTraces)；2023/2/227時(shí)距方程—共反射點(diǎn)時(shí)距曲線

T-XEquation---CommonReflectPointT-XCurvet=(Xi2+4.h2)1/2/V(i=1,2,3,n)h:M點(diǎn)法線深度;Xi:炮檢距；V:速度2023/2/228(2)

共反射點(diǎn)時(shí)距曲線方程特點(diǎn)

CommonReflectPointTimeDistanceCurveEquationcharacterA．共反射點(diǎn)時(shí)距曲線是一雙曲線hyperbola，與共炮點(diǎn)時(shí)距曲線形式一樣

t2=t02+X2/V2

；B．雙曲線的極小點(diǎn)位于共中心點(diǎn)M點(diǎn)的正上方，即tmin=tm=2.h/VC.共反射點(diǎn)時(shí)距曲線只反映界面上一個(gè)點(diǎn)；

2023/2/229(3)共炮點(diǎn)與共反射點(diǎn)時(shí)距曲線的異同(CSPandCRPCompare

比較)

兩者時(shí)距曲線形式完全一樣，都是雙曲線，但物理含義不同；共反射點(diǎn)(段)

t0含義不同

動(dòng)校正含義不同

CSP

一段界面

炮點(diǎn)處H回聲時(shí)間

各道反射時(shí)間與炮點(diǎn)處t0時(shí)間之差

CRP

一個(gè)反射點(diǎn)

M點(diǎn)處回聲時(shí)間

各道反射時(shí)間與M點(diǎn)t0時(shí)間之差

2023/2/230共炮點(diǎn)記錄共反射點(diǎn)記錄2023/2/231三、傾斜界面反射波時(shí)距曲線

1。傾斜界面共炮點(diǎn)(CSP)反射波時(shí)距曲線2。傾斜界面共中心點(diǎn)(CMP)反射波時(shí)距曲線

2023/2/232地下的巖層并不是一定水平的，多數(shù)與地面有一個(gè)角度。在有傾角界面時(shí)，反射波的傳播時(shí)間與接收點(diǎn)的距離、深度和界面傾角也可以用一種時(shí)距曲線方程表示。原則上講，得到一個(gè)界面的反射時(shí)距曲線，就可用此關(guān)系求出界面的深度傾角和速度。這是反射勘探研究地下構(gòu)造的基本原理。三、傾斜界面反射波時(shí)距曲線

2023/2/2331。傾斜界面共炮點(diǎn)(CSP)反射波時(shí)距曲線

SingledipinterfaceCommonShootPoint(CSP)ReflectwaveT-XCurve

兩種情況：1)界面上傾方向與X軸正向一致；ShootPointinInterfaceDownDirection.2)界面上傾方向與X軸正向相反。ShootpointinInterfaceUpDirection.2023/2/234(1)界面上傾方向與X軸正向一致時(shí)反射波時(shí)距曲線。

ShootPointinInterfaceDownDirection.

地質(zhì)模型：傾角ф，炮點(diǎn)處的法向深度h，速度V，下傾放炮，上傾接收；A．時(shí)距方程(T-XEquation)作虛震源O*，虛震源在地面投影點(diǎn)M，OM=XM，OS=X，求方程：t=O*S/V=(MS2+MO*2)1/2/V

=((X-Xm)2+(2.h.cosф)2)1/2/VXm=2.hsinф,O*M=2.h.cosфt=(X2-4.h.X.sinф+4.h2)1/2/V2023/2/235(2)界面上傾方向與X軸正向相反時(shí)

反射波時(shí)距曲線。

ShootPointinInterfaceUpDirection.t=(X2+4hXsinφ+4h2)1/2/V將上時(shí)距曲線化簡(jiǎn)：t2.V2=(X-Xm)2+(2.h.cosф)2t2V2/(2.h.cosф)2-(X-Xm)2/(2.h.cosф)2=1(雙曲線）2023/2/236對(duì)傾斜界面反射波的時(shí)距曲線作變換：公式變換式中此式為界面傾斜時(shí)共炮點(diǎn)反射波時(shí)距曲線的雙曲線方程。注意：上述二個(gè)標(biāo)準(zhǔn)的雙曲線方程是有條件的，即地表為平面，地下分界面為光滑的平面界面（水平或傾斜），覆蓋介質(zhì)為均勻介質(zhì)。

2023/2/237（3）極小點(diǎn)位置

以傾斜界面雙曲線為例，根據(jù)雙曲線的特點(diǎn)可知，該方程的極小坐標(biāo)為：對(duì)于傾斜界面的共炮點(diǎn)反射波時(shí)距曲線，其極小點(diǎn)總是相對(duì)激發(fā)點(diǎn)偏向界面的上傾方向一側(cè)。由右圖還可看到，xmin點(diǎn)實(shí)際上就是虛震源在測(cè)線上的投影，由震源點(diǎn)O到xmin的反射波射線是所有射線中最短的一條，并且反射波時(shí)距曲線是對(duì)稱于過xmin點(diǎn)的t軸的。2023/2/2384、傾角時(shí)差界面水平時(shí)，在S’點(diǎn)、O點(diǎn)、S點(diǎn)三個(gè)位置自激自收，反射波旅行時(shí)都相等，即。同樣在水平界面，炮檢距不為0時(shí)，在O點(diǎn)激發(fā)S點(diǎn)接收，存在正常時(shí)差，即tORS>t0。如果取OS=OS’=x，則tORS=tOR’S’。

2023/2/2394、傾角時(shí)差傾角時(shí)差概念

界面傾斜，傾角為ф，測(cè)線與界面傾向一致，這時(shí)雖然還有OS=OS’=x，但，它們之差稱為傾角時(shí)差，這是由于界面傾斜引起的。也可以說是由激發(fā)點(diǎn)兩側(cè)對(duì)稱位置觀測(cè)到的來自同一界面的反射波的時(shí)差。

因?yàn)閮A角時(shí)差由傾角引起，所以，如果測(cè)出了界面的傾角時(shí)差，則有可能利用它來估算界面傾角，而了解界面傾角，這是了解地下構(gòu)造的一個(gè)重要內(nèi)容。

2023/2/2405、傾角時(shí)差的定量計(jì)算已知傾斜界面的時(shí)距曲線為：作變換在x/（2h）<<1的情況下，上式用二項(xiàng)式展開，且略去高次項(xiàng)可得：

同理，對(duì)S’點(diǎn)：

需要注意的是，這里的t0是O點(diǎn)處的自激自收時(shí)間，h是O點(diǎn)處界面的法線深度。

2023/2/241應(yīng)當(dāng)注意：用S’點(diǎn)與S點(diǎn)的反射波旅行時(shí)相減時(shí)，因?yàn)樗鼈兊呐跈z距x相同，所以相減后，正常時(shí)差抵消了，t0也抵消了，剩下的就是這兩點(diǎn)之間的傾角時(shí)差。若用O點(diǎn)的t0與tS相減，所得的時(shí)差并不是△td的一半。因?yàn)樵贠點(diǎn)觀測(cè)，x=0，沒有正常時(shí)差，相減的結(jié)果既含有S點(diǎn)正常時(shí)差，也含有S點(diǎn)與O點(diǎn)之間傾角時(shí)差。

把震源O點(diǎn)兩邊等距的兩觀測(cè)點(diǎn)的波傳播時(shí)間相減得傾角時(shí)差△td：

當(dāng)在O點(diǎn)兩邊炮檢距為x的兩點(diǎn)上，測(cè)出傾角時(shí)差△td后，就可用下式估算界面傾角：

2023/2/242可以這樣來理解在一個(gè)炮檢距不為零的點(diǎn)觀測(cè)到的傾斜界面反射波旅行時(shí),它包括三部分，即t0、正常時(shí)差和傾角時(shí)差。如果這樣理解，則tS’與tS之差，實(shí)質(zhì)上應(yīng)當(dāng)看作這兩點(diǎn)的“傾角時(shí)差”之差了。

2023/2/2436、傾斜界面下的動(dòng)校正界面傾斜下的動(dòng)校正會(huì)出現(xiàn)什么問題：首先，S點(diǎn)接收到的反射波經(jīng)動(dòng)校正后應(yīng)算哪一點(diǎn)？這時(shí)從x/2處的M點(diǎn)向界面作垂線與界面交于R’，而真正反射點(diǎn)在R，這兩者是有偏移的。

反射點(diǎn)不在炮檢距中點(diǎn)與界面的垂直點(diǎn)R’上，而在R點(diǎn)。當(dāng)傾角φ不大時(shí)，R’與R的偏離不大。近似地認(rèn)為R與R’相差很小，可忽略。

M點(diǎn)的自激自發(fā)時(shí)間為tR’M。2023/2/2446、傾斜界面下的動(dòng)校正其次，怎樣計(jì)算動(dòng)校正量呢？最精確的辦法就是：動(dòng)校正量等于波的實(shí)際傳播時(shí)間t減去炮檢中點(diǎn)M處的自激自收時(shí)間tR’M(R’M的旅行時(shí))，即△tф=t-tR’M，動(dòng)校正：t-△tф=t-（t-tR’M）=tR’M動(dòng)校正后就把t變換成tR’M了。具體地說，精確的動(dòng)校正量是：式中h0是激發(fā)點(diǎn)O處界面的法線深度；tR’M=2hM/V，hM是炮檢中點(diǎn)M處界面的法線深度。但是，因?yàn)椐婧蚳M都未知，無法用上式精確地計(jì)算傾斜界面的動(dòng)校正量。

2023/2/245實(shí)際的做法是用水平界面的公式近似計(jì)算傾斜界面的動(dòng)校正量。

應(yīng)當(dāng)注意：上式要校正的只是正常時(shí)差，是對(duì)水平界面情況提出的。對(duì)傾斜界面的反射波進(jìn)行動(dòng)校正，不是（也不應(yīng)當(dāng)）把t校正成為t0，而是要把t校正成為tR’M。對(duì)傾角時(shí)差△tф和正常時(shí)差△t’粗略地分析可知，它們都有兩項(xiàng)之差。△tф的兩項(xiàng)分別大于△t’對(duì)應(yīng)的兩項(xiàng)，所以△tф與△t’近似相等是有可能的。下面證明兩者是近似相等。

2023/2/2466、動(dòng)校正量計(jì)算已知所以近似地有

2023/2/247(3)時(shí)距曲線的特點(diǎn)

(T-XCurvecharacter)A．是一雙曲線hyperbola，以X=Xm=2.h.sinф為對(duì)稱軸；B．曲線頂點(diǎn)坐標(biāo)(X=2.h.sinф,tmin=2.h.cosф/v),總是位于界面的上傾方向，即極小點(diǎn)總是向界面的上傾方向偏移；C．曲線在t軸上截距(回聲時(shí)間)仍是t0=2.h/v，且t0>tmin，如果已知t0V，則可求取炮點(diǎn)處界面的法線深度h—這也叫時(shí)深轉(zhuǎn)換。D．時(shí)距曲線彎曲情況:對(duì)不同深度界面而言淺層曲線陡，深層曲線緩；E．反射界面長(zhǎng)度與炮檢距關(guān)系:當(dāng)界面水平時(shí)，地下反射界面長(zhǎng)度是地表炮檢距的一半.2023/2/248(4)視速度定理ApparentvelocityLaw—

用于研究曲線的彎曲情況

(UsingtoStudyCurveBendcase)A．真速度(V)Velocity：波沿射線方向傳播的速度；AlongtoRayDirectionPropagationVelocity

視速度(V*)ApparentVelocity：沿任意方向觀測(cè)波前傳播時(shí)，所測(cè)得的速度，2023/2/249B．真速度與視速度的關(guān)系

—視速度定理ApparentvelocityLaw設(shè)一平面波以角入射到測(cè)線上，t1時(shí)刻波前到達(dá)S1點(diǎn)，波前位置為S1D,t1+Δt時(shí)刻波前到達(dá)S2點(diǎn)，波前位置為S2t2,

ΔX/V*=ΔS/V=Δt

所有V*=V.ΔX/ΔS=V/sinφ視速度>真速度

φ2023/2/250C.視速度特點(diǎn)及用途ApparentVelocityCharacterandFunction

視速度特點(diǎn):1)視速度>真速度，且隨入射方向不同在變化。2)波沿測(cè)線傳播時(shí)，φ=90度，V*=V，(Vr*=Vr);3)波沿任意方向傳播時(shí)，0<φ<90,V*=V/sinφ;4)當(dāng)波射線垂直測(cè)線時(shí)，φ=0，V*→∞；2023/2/2512。傾斜界面共中心點(diǎn)(CMP)

反射波時(shí)距曲線

(1)不存在共反射點(diǎn)notExistCRP；（2）共中心點(diǎn)時(shí)距曲線方程；（3）共中心點(diǎn)時(shí)距曲線特點(diǎn)CommonMiddlePointTimeDistanceCharacter2023/2/252(1)不存在共反射點(diǎn)notExistCRP

當(dāng)界面傾斜時(shí)，野外工作炮點(diǎn)和接收點(diǎn)仍以共中心點(diǎn)對(duì)稱布置，但這時(shí)地下已不存在一個(gè)共反射點(diǎn)了，反射點(diǎn)R1，R2，R3散布在斜界面上的一段距離上，該段稱為共反射段，但仍存在一個(gè)共中心點(diǎn)M，所以，這時(shí)波的疊加稱共中心點(diǎn)疊加(CommonMiddlePointstack)；2023/2/2532023/2/254反射點(diǎn)分散的規(guī)律

ReflectPointScatterRulea.傾角越大，分散程度越大；DipTheLarge,theScatter。b.X越大，分散程度越大；DistancetheLarge,theScatter。C.深度越大，分散程度越小。DepththeLarge,TheSmaller.2023/2/255（2）共中心點(diǎn)時(shí)距曲線方程

CommonMiddlePointTimeDistanceCurveEquation.

類似于共炮點(diǎn)斜界面的反射波時(shí)距曲線方程。t=(Xi2+4.hi