5生命學(xué)院-外文文獻(xiàn)-英文文獻(xiàn)-外文翻譯中英對照-微?；旌衔锏膶?shí)時(shí)交互式光學(xué)微操作

高低折射率微粒混合物的實(shí)時(shí)交互式光學(xué)微操作PeterJohnRodrigoVincentRicardoDariaJesperGlückstad丹麥羅斯基勒DK-4000號，Ris?國家實(shí)驗(yàn)室光學(xué)和等離子研究系jesper.gluckstad@risoe.dkhttp://www.risoe.dk/ofd/competence/ppo.htm摘要：本文論證一種對于膠體的實(shí)時(shí)交互式光學(xué)微操作的方法，膠體中包含兩種折射率的微粒，與懸浮介質(zhì)（）相比，分別低于（）、高于（）懸浮介質(zhì)的折射率。球形的高低折射率微粒在橫平板上被一批捕獲激光束生成的約束光勢能捕獲，捕獲激光束的橫剖面可以分為“禮帽形”和“圓環(huán)形”兩種光強(qiáng)剖面。這種應(yīng)用方法在光學(xué)捕獲的空間分布和個(gè)體幾何學(xué)方面提供了廣泛的可重構(gòu)性。我們以實(shí)驗(yàn)為基礎(chǔ)證實(shí)了同時(shí)捕獲又獨(dú)立操作懸浮于水（）中不同尺寸的球形碳酸鈉微殼（）和聚苯乙烯微珠（）的獨(dú)特性質(zhì)。?2004美國光學(xué)學(xué)會(huì)光學(xué)分類與標(biāo)引體系編碼：（140.7010）捕獲、（170.4520）光學(xué)限制與操作和（230.6120）空間光調(diào)制器。1引言光帶有動(dòng)量和角動(dòng)量。伴隨于光與物質(zhì)相互作用的動(dòng)量轉(zhuǎn)移為我們提供了在介觀量級捕獲和操作微粒的方法。過去數(shù)十年中的巨大發(fā)展已經(jīng)導(dǎo)致了在生物和物理領(lǐng)域常規(guī)光學(xué)捕獲的各種應(yīng)用以及下一代光學(xué)微操作體系的出現(xiàn)[1-5]。1970年，阿斯金(Ashkin)驗(yàn)證懸浮在水中的透明電介質(zhì)微球朝著高斯光束光強(qiáng)分布最強(qiáng)的光軸被徑向牽引[6]。他用相對折射率比1大的乳膠微球觀察到該現(xiàn)象（，和分別為微粒和懸浮介質(zhì)的相對折射率）。在朝著較強(qiáng)光強(qiáng)區(qū)域的徑向牽引下，高折射率微粒由于軸向散射力的作用沿坡印亭矢量的方向加速。另一方面，阿斯金指出，對于水中的氣泡（）由于光強(qiáng)梯度的原因，徑向力的強(qiáng)度分布是相反的；因此，低折射率的微粒沿光束軸心方向被排斥。阿斯金和他的合作者隨后證實(shí)了將一束高斯光束牢牢聚焦于一顆高折射率微粒時(shí)，軸向力由于光強(qiáng)梯度的原因也產(chǎn)生了，強(qiáng)度足以抵消散射力，從而實(shí)現(xiàn)了對微粒的穩(wěn)定三維約束[7]。但是，靜態(tài)的緊聚焦高斯光束并不對低折射率粒子產(chǎn)生約束能力。低折射率微觀粒子的光捕獲需要具有圓環(huán)形光強(qiáng)剖面的光束。一種最直接的方法就是在捕獲面上應(yīng)用支持時(shí)分復(fù)用的、期望得到光束圖的高速可偏轉(zhuǎn)鏡。在區(qū)域圓軌跡上掃描激光束會(huì)生成將低折射率粒子限制在其暗圓心的光環(huán)[8]。低折射率粒子也能被聚焦的TEM01*模激光束形成的光學(xué)漩渦捕獲[9]。光學(xué)漩渦已經(jīng)用于在沿激光軸的兩個(gè)相鄰位置同時(shí)捕獲高低折射率球粒[10]。低折射率微粒也在兩束相干平面波交匯的目鏡其焦平面上產(chǎn)生的明干涉條紋邊緣處被捕獲[11]。不過，對大批量的高、低折射率微粒動(dòng)態(tài)的、并行的操作還沒有在以上技術(shù)中實(shí)現(xiàn)。在這里，本文論證一種對高、低折射率微?；旌衔锏膶?shí)時(shí)的、用戶交互式操作的方法，該方法讀取二維相圖，利用廣義相差的方法，使用可編程空間光調(diào)制器將二維相圖編碼成輸入光束，以生成在橫平板上對混合物微粒有光學(xué)限制的符合要求的光強(qiáng)分布。對于球形微粒，可使用具有徑向?qū)ΨQ性質(zhì)的捕獲光束。在使用橫剖面是禮帽形的捕獲光束時(shí)，高折射率微球在捕獲面上被有效地捕獲和操作[12,13]。在另一方面，低折射率微粒被橫剖面是圓環(huán)形的光束捕獲[14]。經(jīng)驗(yàn)證，與其他方法不同，廣義相差方法很容易地既提供生成對高、低折射率微?？瑟?dú)立操作的光學(xué)勢阱的能力，和對兩種類型微粒實(shí)行實(shí)時(shí)任意動(dòng)力學(xué)操作的靈活性。這種優(yōu)秀性能可以使應(yīng)用于石油、食品和藥品加工領(lǐng)域的空氣泡中微粒封裝和油包水膠狀液的加工變得方便。2實(shí)驗(yàn)?zāi)z體微粒的捕獲和操作用圖1所示的實(shí)驗(yàn)裝置實(shí)現(xiàn)。系統(tǒng)利用連續(xù)波（CW）倍頻摻釹釩酸釔（Nd:YVO4）激光（532nm，光譜物理，MilleniaV）泵浦連續(xù)波摻鈦藍(lán)寶石（Ti:S）激光（波長可調(diào)諧，光譜物理，3900s）。摻鈦藍(lán)寶石激光器利用內(nèi)置石英濾光片選擇在近紅外光譜內(nèi)700到850納米長作為工作波長。在此實(shí)驗(yàn)中，工作波長被設(shè)定為。依靠摻釹釩酸釔激光最大0.5W的泵浦能量，摻鈦藍(lán)寶石激光能提供最大1.5W的能量。激光經(jīng)過擴(kuò)束校正后，入射到反射式純相位空間光調(diào)制器中。應(yīng)用平行式向列相液晶（濱松光子技術(shù)）的空間光調(diào)制器由計(jì)算機(jī)視頻輸出控制的視頻圖像陣列-分辨率（480x480像素）液晶投影元件編址。圖1，同時(shí)在捕獲面上進(jìn)行高、低折射率微粒操作的實(shí)驗(yàn)裝置。入射到空間光調(diào)制器中的擴(kuò)束激光來自可視連續(xù)波摻釹釩酸釔激光泵浦的摻鈦藍(lán)寶石（Ti:S）激光。在電腦的控制下，任意二維相圖被編碼到反射空間光調(diào)制器上。高對比度的相圖光強(qiáng)度映射在像平面（IP）上形成，通過薄透鏡的部分反射被CCD攝像機(jī)捕獲。光強(qiáng)分布被光學(xué)中繼到捕獲面上。標(biāo)準(zhǔn)明視場檢測被用于觀測被捕獲的微粒。PCF：相差濾光鏡，Ir：可變光闌，L1、L2和L3：透鏡，MO：顯微鏡物鏡，DM：雙色鏡，TL：套管透鏡。我們用空間光調(diào)制器將一可編程的二維二進(jìn)制相圖（0或π相位延遲）刻印到830nm激光束的波陣面。相位調(diào)制的波陣面引入一個(gè)由透鏡L1、L2和位于傅里葉平面上的相差濾光鏡（PCF）組成的4-f濾光系統(tǒng)。相差濾光鏡由光學(xué)平面鏡和其上所鍍的直徑30μm圓形透明光刻膠（Shipley,MicropositS1818）的結(jié)構(gòu)組成。傅里葉平面中心的相差濾光鏡在相位編碼光束的低和高空間頻率分量之間引入了π的相移?？臻g光調(diào)制器可變光闌（Ir）的直徑和軸上相差濾色鏡做了調(diào)整，以優(yōu)化輸出光強(qiáng)分布的通過量和對比度[15]。在像平面（IP）上產(chǎn)生高對比度的光強(qiáng)分布，其大小成幾何級數(shù)地與在空間光調(diào)制器上的相圖相等。一片薄透鏡插入光路，將一小部分光（約3%）對準(zhǔn)CCD攝像機(jī)，以監(jiān)視輸出光強(qiáng)分布。在像平面上的光強(qiáng)圖形通過透鏡L3和顯微鏡物鏡按比例中繼到共軛面。倒置顯微鏡（萊卡，DM-IRB）的熒光口用于通過二色鏡引導(dǎo)近紅外激光到顯微鏡物鏡的后聚焦面。同一顯微鏡物鏡和內(nèi)置顯微鏡套管透鏡允許第二個(gè)CCD攝像機(jī)捕獲明視場圖像。通過廣義相差方法在在像平面合成的光強(qiáng)圖形的質(zhì)量如圖2所示，橫剖面是禮帽形和圓環(huán)形的大小不同的光束在橫平板平面的不同位置生成。實(shí)現(xiàn)最優(yōu)光強(qiáng)差的條件在以前的廣義相差方法分析中有所描述[15]。最優(yōu)相位-光強(qiáng)轉(zhuǎn)換要求空間光調(diào)制器編碼π相移的區(qū)域和編碼0相位的區(qū)域之比小于等于0.25，以匹配空間光調(diào)制器可變光闌和相差濾光鏡工作直徑。當(dāng)條件滿足時(shí)，捕獲圖形的最大光強(qiáng)近似等于空間光調(diào)制器輸入光束平均光強(qiáng)的四倍。圖2，在輸出平面IP上測量高對比度光強(qiáng)圖形。相應(yīng)的表面強(qiáng)度被繪制出來，代表（b）禮帽形（在黃色方框內(nèi)）和（c）圓環(huán)形或面包圈形（在綠色方框內(nèi)）捕獲光束。具有禮帽形橫切光強(qiáng)剖面的捕獲光束很好地為高折射率微粒提供了徑向?qū)ΨQ勢能，如圖3（a）所示。當(dāng)禮帽形光束置于高折射率微粒附近時(shí)，微粒被吸引至光束軸處。我們先前已經(jīng)觀察到光束直徑稍大于微粒直徑的激光提供了更好的橫向限制，特別是當(dāng)被捕獲的微粒在水平面移動(dòng)時(shí)[12]。相比之下，對于低折射率微粒，禮帽形光束充當(dāng)著勢能屏障的角色。由于在光束中心不穩(wěn)定，低折射率微粒被排斥到光勢能的兩側(cè)，如圖3（a）所示。此實(shí)驗(yàn)中，我們用去離子水做懸浮介質(zhì)，以碳酸鈉玻璃材料（Polysciences）球形微殼做實(shí)驗(yàn)，現(xiàn)象很明顯。充氣中空玻璃微球的殼厚約1μm，外直徑從2到20μm不等。外直徑大于5μm的空心玻璃微球在水中（）有效地表現(xiàn)低折射率微粒特性。相似的空心玻璃微球的平均密度約是0.2g/mL，有效折射率[9]。圖四所示的為直徑6μm空心微球在禮帽形激光束存在下的情況。圖片的順序顯示了低指數(shù)微粒受較強(qiáng)光強(qiáng)區(qū)域的排斥而位移。圖3，在禮帽形光強(qiáng)橫剖面光束下，高（實(shí)線）、低（虛線）折射率微粒光勢能（a）圖解；在圓環(huán)形光強(qiáng)橫剖面光束下低折射率微粒的光勢能（b）圖解。圖4，（AVI，1.656MB）碳酸鈉空心玻璃微球在電腦鼠標(biāo)控制的禮帽形光強(qiáng)剖面捕獲光束作用下發(fā)生偏移。每幅圖中的箭頭所指位置是光束的即時(shí)位置。圖解比例尺，10μm。低折射率微粒處于橫剖面光強(qiáng)分布為圓環(huán)形光束的中心勢能最小的位置，如圖3（b）所示。然而，與高折射率微粒向著禮帽形光束中心自然吸引不同，低折射率微粒不是穩(wěn)定地被牽引到圓環(huán)光束的中心處。從邊緣區(qū)域到圓環(huán)的暗中心區(qū)域，低折射率微粒要克服與光束明環(huán)條紋的勢能屏障。下面驗(yàn)證一套可以利用低折射率微粒的光強(qiáng)梯度誘導(dǎo)斥力的方案。我們準(zhǔn)備的樣品在30μm厚的玻璃樣品池中，是浸沒于去離子水中的聚苯乙烯微球（折射率，BangsLaboratories）和低折射率空心微球的混合物。樣品放置在顯微鏡載物臺(tái)上。由于密度不同，聚苯乙烯微球（1.05g/mL）沉降到玻璃樣品池的底部表面上，而空心玻璃微球（0.2g/mL）則浮到樣品池上部。顯微鏡物鏡的軸向校正允許我們觀察到兩種不同類型的微粒。為了使更多的粒子進(jìn)入特別的區(qū)域，我們生成和掃描一束縱向激光波束圖，以使低折射率微粒在掃面方向上微粒同時(shí)偏轉(zhuǎn)，如圖5所示。低折射率微粒的粗篩可以應(yīng)用具有用戶圖形界面的線性波束圖非機(jī)械的掃描實(shí)現(xiàn)，亦可有顯微鏡在舞臺(tái)的水平位移實(shí)現(xiàn)。這項(xiàng)簡單的程序允許我們將許多低折射率微粒直接牽引到工作區(qū)域內(nèi)，這樣含有聚苯乙烯微球可直接在工作區(qū)下方找到。圖5，（AVI，1.126MB）在x-y平面上，掃描明線性光強(qiáng)波束實(shí)現(xiàn)低折射率微粒到指定區(qū)域的粗篩。箭頭（第一幀圖）所指為掃描方向。圖解比例尺，10μm。在空間光調(diào)制器上實(shí)時(shí)交互式地生成和改變相圖的能力允許每一個(gè)環(huán)形勢阱獨(dú)立地啟動(dòng)與關(guān)閉，使其橫向移動(dòng)，正確地落到符合要求的微粒的位置。在圖6中，我們演示了用面包圈形光勢阱捕獲低折射率微粒的步驟。在第一幀圖中，面包圈形光勢阱定位到一顆幾乎處于視場外的微粒旁邊。勢阱從起始位置直接移到微粒的位置上然后輕輕地移到觀察區(qū)域的中央。在第三幀圖中，單擊計(jì)算機(jī)鼠標(biāo)增加新的勢阱，捕獲一個(gè)尚未捕獲的微粒。在后續(xù)幀圖中完成同樣的程序直到四個(gè)微粒都被捕獲，如第十五幀圖所示。一旦所有微粒被捕獲，他們被排成菱形陣型（第二十幀）讓后再變成線性排列（第二十五幀）。微粒的大小從6μm到10μm不等，相應(yīng)的面包圈形光勢阱通過計(jì)算機(jī)鼠標(biāo)點(diǎn)擊和拖拽操作被設(shè)置成直徑和厚度與微粒接近的尺寸。圖6，（AVI，2.512MB）用面包圈形光勢阱捕獲不同尺寸空心玻璃微球的用戶交互式程序。高折射率聚苯乙烯微球靠對應(yīng)的禮帽形橫剖面的光勢阱被從樣品池底部表面牽引起來。因?yàn)榧铀偕仙?，高折射率小球出現(xiàn)在與原先所處的樣品池上部低折射率微球的近焦區(qū)域內(nèi)。高折射率微粒被禮帽形激光束牽引到玻璃樣品池的上表面的同時(shí)，環(huán)形光勢阱亦生成，以捕獲低折射率微粒。圖7展示了高、低折射率微?；旌衔锿瑫r(shí)分別被禮帽形和圓環(huán)形光束捕獲的情況。微粒根據(jù)與懸浮介質(zhì)相比系數(shù)的不同，從混亂的空間分布中被逐個(gè)移動(dòng)和分類。此過程描述了廣義相差方法在實(shí)時(shí)產(chǎn)生具有任意（對稱和非對稱）空間分布捕獲圖形的通用性。圖7，（AVI，1.113MB）水溶液中碳酸鈉空心玻璃微球和聚苯乙烯微珠不均勻混合物的捕獲和用戶交互式分選圖像序列。（a）微粒首先被適當(dāng)?shù)牟东@光束俘獲，然后（b-c）一個(gè)一個(gè)地移動(dòng)。每個(gè)捕獲點(diǎn)光束的大小等比與相應(yīng)微粒的大小。箭頭所指方向?yàn)槲⒘Ｒ苿?dòng)的方向。（d）光捕獲的高折射率微粒（下面一行）、低折射率微粒（上面一行）被分成兩行。圖解比例尺，10μm。除了逐個(gè)地操作高、低折射率微粒的能力，該系統(tǒng)也允許預(yù)先設(shè)定每個(gè)捕獲光束的移動(dòng)的路徑和速度。這樣的實(shí)驗(yàn)如圖8所示，一列高折射率聚苯乙烯微球和一列低折射率微球在相應(yīng)捕獲激光作用下同時(shí)開始擺動(dòng)運(yùn)動(dòng)。捕獲光束的動(dòng)力學(xué)限制因素（但不是必要的，微粒操作的速度）是空間光調(diào)制器內(nèi)液晶的反應(yīng)時(shí)間。對于實(shí)驗(yàn)中的基于向列相液晶的空間光調(diào)制器，響應(yīng)時(shí)間(空間光調(diào)制器的像素在0和π相位延遲的兩個(gè)極端狀態(tài)轉(zhuǎn)換需要時(shí)間)在100ms左右。在捕獲面上，這相當(dāng)于2.5μm·s-1的最大平均速度，在該速度下，捕獲激光束在單個(gè)像素圖像水平上數(shù)字化地位移。更快的移動(dòng)勢阱的平均速度可以通過多于一個(gè)像素的數(shù)字位移實(shí)現(xiàn)。然而，這也會(huì)導(dǎo)致勢阱粗糙地或者說更為離散地運(yùn)動(dòng)。值得注意的一點(diǎn)是，和其他方法不同，廣義相差法僅需要（但不限于）兩種相位狀態(tài)去生成任意對稱的二維光強(qiáng)圖形。這種魯棒性允許我們將基于二元空間光調(diào)制器的更快的響應(yīng)時(shí)間的特點(diǎn)應(yīng)用到其他技術(shù)上（例如，鐵電體液晶、多量子阱器件、基于微機(jī)電系統(tǒng)（MEMS）的設(shè)備），從而實(shí)現(xiàn)更快且平滑的捕獲移動(dòng)。另一方面，保持微粒在勢阱中不脫離的情況下可以被搬移的速度取決于勢阱的剛性和在粘性介質(zhì)中移動(dòng)的微粒誘導(dǎo)的流體阻力。禮帽形和圓環(huán)形激光束的勢阱剛性可能憑進(jìn)入空間光調(diào)制器中輸入光束能量的增加而增加。圖8，（AVI，1.518MB）同時(shí)移動(dòng)的高、低折射率微粒通過預(yù)編程動(dòng)力，被限制在各自的光勢阱中。相鄰幀的時(shí)間間隔約為15秒。圖解比例尺，10μm。3結(jié)論本文已經(jīng)驗(yàn)證了實(shí)時(shí)用戶交互式光強(qiáng)剖面可定制的捕獲激光陣列對于和懸浮液體介質(zhì)相比具有相反系數(shù)的極小微粒的交互式操作用途。懸浮于水中高、低折射率微粒能在分別具有禮帽形和圓環(huán)形橫剖面的捕獲光束中找到限制光學(xué)勢能。據(jù)悉，這是第一個(gè)利用光學(xué)勢阱對多個(gè)高、低折射率微粒同時(shí)捕獲和實(shí)行用戶控制操作的演示。任意形狀捕獲光束的形狀布局是從空間光調(diào)制器編碼的相圖的光效率轉(zhuǎn)換到相應(yīng)的光強(qiáng)密度分布，用廣義相差的方法獲得的。盡管原則上廣義相差法在其他工作波長下是適用的，但生物無損傷近紅外激光源（如830mn）的使用致使該系統(tǒng)在水溶液中細(xì)胞繁殖的光學(xué)操作十分具有吸引力。最后，我們預(yù)計(jì)該技術(shù)為研究在包含高、低折射率微粒的各種液相系統(tǒng)中的微粒動(dòng)力學(xué)提供了一個(gè)通用的工具，具有光學(xué)動(dòng)力，特別是用不規(guī)則幾何或不均勻光學(xué)屬性制造微結(jié)構(gòu)的能力[16]。致謝感謝歐洲科學(xué)基金會(huì)和丹麥自然科學(xué)研究委員會(huì)Eurocores-SONS計(jì)劃對該項(xiàng)研究的支持。感謝濱松光子技術(shù)的T·Hara和Y·Kobayashi以及制造相差濾光鏡的J·Stubager。參考文獻(xiàn)[1]A.Ashkin,“Opticaltrappingandmanipulationofneutralparticlesusinglasers,”Proc.Natl.Acad.Sci.USA94,4853-4860(1997).[2]K.SvobodaandS.M.Block,“Biologicalapplicationsofopticalforces,”Annu.Rev.Biophys.Biomol.Struct.23,247-285(1994).[3]D.G.Grier,“Arevolutioninopticalmanipulation,”Nature424,810-816(2003).[4]M.P.MacDonald,G.C.SpaldingandK.Dholakia,“Microfluidicsortinginanopticallattice,”Nature426,421-424(2003).[5]J.Glückstad,“Microfluidics:Sortingparticleswithlight,”NatureMaterials3,9-10(2004).[6]A.Ashkin,“Accelerationandtrappingofparticlesbyradiation-pressure,”Phys.Rev.Lett.24,156-159(1970).[7]A.Ashkin,J.M.Dziedzic,J.E.BjorkholmandS.Chu,“Observationofasingle-beamgradientforceopticaltrapfordielectricparticles,”O(jiān)pt.Lett.11,288-290(1986).[8]K.Sasaki,M.Koshioka,H.Misawa,N.Kitamura,andH.Masuhara,“Opticaltrappingofametalparticleandawaterdropletbyascanninglaserbeam,”Appl.Phys.Lett.60,807-809(1992).[9]K.T.GahaganandG.A.Swartzlander,“Trappingoflow-indexmicroparticlesinanopticalvortex,”J.Opt.Soc.Am.B15,524-533(1998).[10]K.T.GahaganandG.A.Swartzlander,“Simultaneoustrappingoflow-indexandhigh-indexmicroparticlesobservedwithanoptical-vortextrap,”J.Opt.Soc.Am.B16,533(1999).[11]M.P.MacDonald,L.Paterson,W.Sibbett,K.Dholakia,P.Bryant,“Trappingandmanipulationoflow-indexparticlesinatwo-dimensionalinterferometricopticaltrap,”O(jiān)pt.Lett.26,863-865(2001).[12]R.L.Eriksen,V.R.DariaandJ.Glückstad,“Fullydynamicmultiple-beamopticaltweezers,”O(jiān)pt.Express10,597-602(2002),/abstract.cfm?URI=OPEX-10-14-597.[13]P.J.Rodrigo,R.L.Eriksen,V.R.DariaandJ.Glückstad,“Interactivelight-drivenandparallelmanipulationofinhomogeneousparticles,”O(jiān)pt.Express10,1550-1556(2002),/abstract.cfm?URI=OPEX-10-26-1550.[14]V.Daria,P.J.RodrigoandJ.Glückstad,“Dynamicarrayofdarkopticaltraps,”Appl.Phys.Lett.84,323-325(2004).[15]J.GlückstadandP.C.Mogensen,“Optimalphasecontrastincommon-pathinterferometry,”Appl.Opt.40,268-282(2001).[16]S.Maruo,K.IkutaandH.Korogi,“Submicronmanipulationtoolsdrivenbylightinaliquid,”Appl.Phys.Lett.82,133-135(2003).目錄TOC\o"1-2"\h\u253321總論 1311911.1項(xiàng)目概況 1317891.2建設(shè)單位概況 3162241.3項(xiàng)目提出的理由與過程 3311231.4可行性研究報(bào)告編制依據(jù) 4225921.5可行性研究報(bào)告編制原則 426521.6可行性研究范圍 5265791.7結(jié)論與建議 665262項(xiàng)目建設(shè)背景和必要性 9302042.1項(xiàng)目區(qū)基本狀況 9237942.2項(xiàng)目背景 11327472.3項(xiàng)目建設(shè)的必要性 11265903市場分析 14297233.1物流園區(qū)的發(fā)展概況 1479553.2市場供求現(xiàn)狀 1669963.3目標(biāo)市場定位 17108883.4市場競爭力分析

17160544項(xiàng)目選址和建設(shè)條件 1950564.1選址原則 1969314.2項(xiàng)目選址 19544.3場址所在位置現(xiàn)狀 19297334.4建設(shè)條件 20123545主要功能和建設(shè)規(guī)模 22282555.1主要功能 22281835.2建設(shè)規(guī)模及內(nèi)容 26195696工程建設(shè)方案 27137726.1設(shè)計(jì)依據(jù) 27219396.2物流空間布局的要求 27262516.3空間布局原則 2853886.4總體布局 2936766.5工程建設(shè)方案 30235856.6給水工程 33115596.7排水工程 3553126.8電力工程 38288986.9供熱工程 46314656.10電訊工程 47153607工藝技術(shù)和設(shè)備方案 51276227.1物流技術(shù)方案 5142607.2制冷工藝技術(shù)方案 6769868節(jié)能方案分析 7336228.1節(jié)能依據(jù) 73176248.2能耗指標(biāo)分析 73235218.3主要耗能指標(biāo)計(jì)算 74272888.4節(jié)能措施和節(jié)能效果分析 76295509環(huán)境影響評價(jià) 83267939.1設(shè)計(jì)依據(jù) 8335089.2環(huán)境影響評價(jià)應(yīng)堅(jiān)持的原則 83134559.3項(xiàng)目位置環(huán)境現(xiàn)狀 84208539.4項(xiàng)目建設(shè)與運(yùn)營對環(huán)境的影響 8430919.5項(xiàng)目建設(shè)期環(huán)境保護(hù)措施 8459489.6項(xiàng)目運(yùn)行期環(huán)境保護(hù)措施 861431110安全與消防 873017710.1安全措施 872680010.2消防 88921011組織機(jī)構(gòu)和人力資源配置 921053611.1施工組織機(jī)構(gòu) 922404211.2基建項(xiàng)目部的主要職責(zé) 923031711.3運(yùn)營管理 931573811.4人員來源、要求及培訓(xùn) 942246412工程進(jìn)度安排 96HYPERLINK\