物理力學(xué)內(nèi)力公式總結(jié)

物理力學(xué)內(nèi)力公式總結(jié)第1篇物理力學(xué)內(nèi)力公式總結(jié)第1篇（1）位置矢量，從參考點(diǎn)指向質(zhì)點(diǎn)的有向線段：\bmr=\bmr(t)

（2）位移，從質(zhì)點(diǎn)初位置指向末位置的有向線段：\Delta\bmr=\bmr_{2}-\bmr_{1}=x\bmi+y\bmj+z\bmk

（3）速度，位矢的時(shí)間變化率，\bmv=\frac{d\bmr}{dt}=v_{x}\bmi+v_{y}\bmj+v_{z}\bmk

（4）加速度，速度的時(shí)間變化率，\bma=\frac{d\bmv}{dt}=\frac{d^{2}\bmr}{dt}=a_{x}\bmi+a_{y}\bmj+a_{z}\bmk

\bma=\sqrt{\bma_{t}^{2}+\bma_{n}^{2}}

①切向加速度：\bma_{t}=\frac{dv}{dt}\bme_{t}

②法向加速度：\bma_{n}=\frac{v^{2}}{\rho}\bme_{n},\rho為曲率半徑

（1）角位置：\theta=\theta(t),s=R\theta

（2）角位移：\Delta\theta=\theta_{2}-\theta_{1}，\Delta\theta=R\Delta\theta

（3）角速度：\omega=\frac{d\theta}{dt},\bmv=\bm\omega\times\bmr,

角速度為矢量，速度等于角速度與半徑的向量積

（4）角加速度：\beta=\frac{d\omega}{dt},a_{t}=R\beta,a_{n}=\frac{v^{2}}{R}

①變速直線運(yùn)動(dòng)：

\bmv=\bmv_{0}+\int_{0}^{t}\bmadt

\bmx=\bmx_{0}+\int_{0}^{t}\bmvdt

\bmv^{2}-\bmv_{0}^{2}=2\int_{\bmx_{0}}^{\bmx}\bmadt

②勻變速直線運(yùn)動(dòng)：

\bmv=\bmv_{0}+\bmat

\bmx-\bmx_{0}=\bmv_{0}t+\frac{1}{2}\bmat^{2}

\bmv^{2}-\bmv_{0}^{2}=2\bma(\bmx-\bmx_{0})

③變速率圓周運(yùn)動(dòng)：

\omega=\omega_{0}+\int_{0}^{t}\betadt

\theta=\theta_{0}+\int_{0}^{t}\omegadt

\omega^{2}-\omega_{0}^{2}=2\int_{\theta_{0}}^{\theta}\betad\theta

④勻變速率圓周運(yùn)動(dòng)：

\omega=\omega_{0}+\betat

\theta-\theta_{0}=\omega_{0}t+\frac{1}{2}\betat^{2}

\omega^{2}-\omega_{0}^{2}=2\beta（\theta-\theta_{0}）

⑤拋體運(yùn)動(dòng)：

加速度\bma_{x}=0,\bma_{y}=-\bmg

分速度\bmv_{x}=\bmv_{0}cos\theta,\bmv_{y}=\bmv_{0}sin\theta-\bmgt

分位移\bmx=\bmv_{0}cos\theta\cdott,\bmy=\bmv_{0}sin\theta\cdott-\frac{1}{2}\bmgt^{2}

運(yùn)動(dòng)軌跡y=xtan\theta-\frac{gx^{2}}{v_{0}^{2}cos^{2}\theta},射高Y=\frac{v_{0}^{2}sin^{2}\theta}{2g},射程X=\frac{v_{0}^{2}sin2\theta}{g}

在低速條件下(v<)采用牛頓的絕對(duì)時(shí)空觀念認(rèn)為時(shí)間和空間彼此獨(dú)立，時(shí)間間隔和空間間隔的測(cè)量與參考系選擇無關(guān)，這樣前提下的變換稱為伽利略變換，其主要關(guān)系為：

位置變換\bmr_{po}=\bmr_{po^{'}}+\bmr_{o^{'}o}

位移變換\Delta\bmr_{po}=\Delta\bmr_{po^{'}}+\Delta\bmr_{o^{'}o}

速度變換\bmv_{po}=\bmv_{po^{'}}+\bmv_{o^{'}o}

加速度變換\bma_{po}=\bma_{po^{'}}+\bma_{o^{'}o}

物理力學(xué)內(nèi)力公式總結(jié)第2篇物塊A和木板B的質(zhì)量分別為M_a和M_b，物塊A和木板B的動(dòng)摩擦因素為u_1，木板B和地面的動(dòng)摩擦因素為u_2，重力加速度為g。用一個(gè)外力F拉著物塊A，使得物塊A和木板B一起向右做勻加速運(yùn)動(dòng)。求拉力F的最大值。

【牛頓第二定律】

整體AB：F-u_2(M_a+M_b)g=(M_a+M_b)a……①

物塊A：F-u_1M_ag=M_aa……②

木板B：u_1M_ag-u_2(M_a+M_b)g=M_ba……③

以上三個(gè)式子任選兩個(gè)，解得F=\frac{(μ_{1}-μ_{2})（M_{a}+M_）M_{a}g}{M_}

【動(dòng)力分配原理】

u_1M_ag=\frac{FM_b+u_2(M_a+M_b)gM_a}{M_a+M_b}\RightarrowF=\frac{(μ_{1}-μ_{2})（M_{a}+M_）M_{a}g}{M_}

物塊A和木板B的質(zhì)量分別為M_a和M_b，物塊A和木板B的動(dòng)摩擦因素為u_1，木板B和地面的動(dòng)摩擦因素為u_2，重力加速度為g。用一個(gè)外力F拉著物塊B，使得物塊A和木板B一起向右做勻加速運(yùn)動(dòng)。求拉力F的最大值。

【牛頓第二定律】

整體AB：F-u_2(M_a+M_b)g=(M_a+M_b)a

物體A：u_1M_ag=M_aa

木板B：F-u_1M_ag-u_2(M_a+M_b)g=M_ba

以上三個(gè)式子任選兩個(gè)，解得F=(μ_{1}+μ_{2})（M_{a}+M_）g

【動(dòng)力分配原理】

u_1M_ag=\frac{(F-u_2(M_a+M_b)g)M_a}{M_a+M_b}\RightarrowF=(μ_{1}+μ_{2})（M_{a}+M_）g

物理力學(xué)內(nèi)力公式總結(jié)第3篇(1)地面光滑

【牛頓第二定律】

對(duì)整體，有F_1-F_2=(m_1+m_2)a

對(duì)物體m_1，有F_1-T=m_1a

對(duì)物體m_2，T-F_2=m_2a

解得N=\frac{F_1m_2+F_2m_1}{m_1+m_2}

【動(dòng)力分配原理】

N=\frac{F_1m_2+F_2m_1}{m_1+m_2}

(2)地面粗糙

【牛頓第二定律】

對(duì)整體，有F_1-F_2-u(m_1+m_2)g=(m_1+m_2)a

對(duì)物體m_1，有F_1-T-um_1g=m_1a

對(duì)物體m_2，T-F_2-um_2g=m_2a

解得N=\frac{F_1m_2+F_2m_1}{m_1+m_2}

【動(dòng)力分配原理】

N=\frac{F_1m_2+F_2m_1}{m_1+m_2}

(1)地面光滑

【牛頓第二定律】

對(duì)整體，有F_1-F_2=(m_1+m_2)a

對(duì)物體m_1，有F_1-N=m_1a

對(duì)物體m_2，N-F_2=m_2a

解得N=\frac{F_1m_2+F_2m_1}{m_1+m_2}

【動(dòng)力分配原理】

N=\frac{F_1m_2+F_2m_1}{m_1+m_2}

(2)地面粗糙

【牛頓第二定律】

對(duì)整體，有F_1-F_2-u(m_1+m_2)g=(m_1+m_2)a

對(duì)物體m_1，有F_1-N-um_1g=m_1a

對(duì)物體m_2，N-F_2-um_2g=m_2a

解得N=\frac{F_1m_2+F_2m_1}{m_1+m_2}

【動(dòng)力分配原理】

N=\frac{F_1m_2+F_2m_1}{m_1+m_2}

【牛頓第二定律】

對(duì)物體a，有T-m_ag=m_aa

對(duì)物體b，有m_bg-T=m_ba

解得T=\frac{2m_agm_b}{m_a+m_b}

【動(dòng)力分配原理】

T=\frac{m_agm_b+m_bgm_a}{m_a+m_b}=\frac{2m_agm_b}{m_a+m_b}

(1)斜面光滑

【牛頓第二定律】

對(duì)物體A，有T-m_agsin\alpha=m_aa

對(duì)物體b，有m_bg-T=m_ba

解得T=\frac{m_agsin\alpham_b+m_bgm_a}{m_a+m_b}

【動(dòng)力分配原理】

T=\frac{m_agsin\alpham_b+m_bgm_a}{m_a+m_b}

(2)斜面粗糙

【牛頓第二定律】

對(duì)