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文檔簡介

量子力學考研模擬題(1)

r(30分)回答下列問題:

(1)何謂微觀粒子的波粒兩象性?

(2)波函數(shù)"(")是用來描述什么的?它應該滿足什么樣的自然條

件?的物理意義是什么?

(3)分別說明什么樣的狀態(tài)是束縛態(tài)、簡并態(tài)與負宇稱態(tài)?

(4)物理上可觀測量應該對應什么樣的算符?為什么?

(5)坐標x分量算符與動量%分量算符九是對易關系是什么?并寫出

兩者滿足的不確定關系。

(6)厄米算符戶的本值力與本征矢歷〉分別具有什么性質?

二(20分)設氫原子處于

叭人仇'心(尸注0(49)-gR31(廠)加(4<P)-fR21⑺工-](仇夕)的狀態(tài)上,求

能其量、角動量平方及角動量Z分量的可能取值與相應的取值概率,進而

求出它們的平均值。

三(25分)設厄米算符方的本征矢為構成正交歸一完備函數(shù)

系,定義一個算符

U(m,n)=|znVn|

(1)計算對易[方:"(〃?,〃)]

(2)證明的”,〃)U+(p,q)=%U(/〃,p)

(3)計算陣跡7;尸=2<“小〉

k

(4)若算符3的矩陣元為4,=<“到〃〉,證明

4=工勺/(相,〃)

ni,n

A兇=r,{4U+(p,q)}

四(25分)自旋為《,固有磁矩為五="(其中/為實常數(shù))的粒子,

處于均勻外磁場自=與唬中,設t=0時粒子處于與=《的狀態(tài)。

(1)求出t>0時的波函數(shù);

(2)求出t>0時1與色的可測值及相應的取值概率。

人21

五(25分)已知二維諧振子的哈密頓算符為氏=4+工”/(/+/),

2M2

對其施加微擾W=-Axy后,利用微擾論求H=H0+W基態(tài)能量至二級修正、

第二激發(fā)態(tài)能量至一級修正。

六(25分)設粒子處于Y]m(O,(p)態(tài),求該態(tài)中Lx,Ly,L的平均值.

量子力學自測題⑴答案

-(30分)回答下列問題:

(1)何謂微觀粒子的波粒兩象性?

解微觀粒子既不是粒子,也不是波。更確切地說,它既不是經(jīng)典意義下的粒子,也不是經(jīng)

典意義下的波,但是,它即具有經(jīng)典粒子的屬性(具有確定的質量、電荷與自旋),又具有經(jīng)典波

動的屬性(具有干涉及衍射現(xiàn)象)。嚴格地說,微觀粒子就是微觀粒子,粒子與波只是微觀粒子的

兩種不同屬性。如果硬是要用經(jīng)典的概念來理解它的話,那么,微觀粒子既具有經(jīng)典粒子的屬性又

具有經(jīng)典波動的屬性,是經(jīng)典粒子與經(jīng)典波動這一矛盾的綜合體。

(2)波函數(shù)〃(尸/)是用來描述什么的?它應該滿足什么樣的自然條件?帆(八的物理意義

是什么?

解波函數(shù)是用來描述體系狀態(tài)的復函數(shù),除了應滿足平方可積的條件之外,它還應該是單值、

有限和連續(xù)的。帆(尸")/表示在t時刻f附件dr體積元中粒子出現(xiàn)的概率密度。

(3)分別說明什么樣的狀態(tài)是束縛態(tài)、簡并態(tài)與負宇稱態(tài)?

解當粒子在坐標趨向無窮遠時,描述粒子狀態(tài)的波函數(shù)趨向零,稱之為粒子處于束縛態(tài)。

若一個本征值對應一個以上不同的本征態(tài),則稱該本征值是簡并的,所對應的本征態(tài)即為簡并態(tài),

本征態(tài)的個數(shù)就是相應的簡并度。將波函數(shù)中的坐標變量改變一個負號,若得到的新波函數(shù)與原波

函數(shù)相差一個負號,則稱其為負宇稱態(tài)。

(4)物理上可觀測量應該對應什么樣的算符?為什么?

解物理上可觀測量對應線性厄米算符。線性是狀態(tài)疊加原理要求的,厄米算符的本征值是

實數(shù),可與(實數(shù))觀測值比較。

(5)獅x分量算符與動量x分量算符”是對易關系是什么?并寫出兩者滿足的不確定關系。

解對易關系為[x,px=ih]不確定關系為Ax-APx>~.

(6)厄米算符戶的本值力與本征矢|〃》分別具有什么性質?

解本征值為實數(shù),本征矢構成正交、歸一和完備的函數(shù)系。

二(20分)設氫原子處于

以r,0,(p)=~=R2i⑺/(仇。)一;勺(廠注。(仇/)一9(r)/,.,(49)的狀態(tài)上,求其能

量、角動量平方及角動量Z分量的可能取值與相應的取值概率,進而求出它們的平均值。

解選{",£3,4}為描述體系的力學量完全集,氫原子的本征解為

“41

(心夕。(仇*)

其中量子數(shù)的取值范圍是

z?=l,2,3,....;I=0,1,2,....,n~\;m=l,l~l,l~2,....,~l+1,~I

利用歸一化條件求出歸一化常數(shù)為

fl11Yi[4

V2+4+2j=V5

氫原子的能量只與主量子數(shù)力有關,依題題可知,〃的可能取值有兩個,即〃=2,3,于是

E=Q4_4

卬("

38力2145-5

二金

EIV(£,)=--=-

318力2455

豆—侔444pie41I_售4

-8^5-18^5--9^

角動量量子數(shù)1的可能取值只有一個,即片1,故有

Z3=2%2;卬(產=2力2)=i

7=2方2

角動量磁量子數(shù)卬的可能取值有兩個,即mT,0,于是

3

L.Z=0;W(4=o)=f!iU

(2+4;55

5

H(25分)設厄米算符方的本征矢為|〃),{〃)}構成正交歸一完備函數(shù)系,定義一個算符

U(m,H)=||

(1)計算對易[A:u(〃?,”)]

(2)證明U(/n,九)U+(p,q)=%U(/n,p)

(3)計算陣跡7;盧=z</,>

k

(4)若算符A的矩陣元為A??=<5小卜>,證明

4=Za“/(〃z,〃)

m,n

+

Ap^Tr\AU(p,q)}

解(1)對于任意一個態(tài)矢有

人人人人II

[月,U(,”,〃)]帆>=HU(m,n)\y/>-U(m,n)H>=

Hm><ni//>-m><n^H\i//=

EmU{m,n)\w>-EnU{m,n)\i//>=

)(?(〃/,〃)■>

「人人人

故,u(m,n)J=(E,n-En)U(加,n)

(2)l)(m,n)U+(p,q)=m><nq><p|=6niIJ(m,p)

(3)算符的陣跡為

Tr^U(九〃)}=Z<%口>=

k

Z<攵|機><n\k>=

k

Z<〃,攵|/77>=<n\m>=8mn

k

(4)算符

m><mA=Zm><mA,><n\=

mm,n

IX/(〃?,〃)

m,n

=<?>=X<Pk><小卜=

+

.<女卜卜><pk>-^<k^AU(p,q)\k>=

Tr{4(?(p,q)}

tia?人

四(25分)自旋為一,固有磁矩為〃=ys(其中y為實常數(shù))的粒子,處于均勻外磁場月=&/

中,設t=0時粒子處于s,=-的狀態(tài)。

(1)求出t>0時的波函數(shù);

(2)求出t>0時/與耳的可測值及相應的取值概率。

解體系的哈密頓算符為

卷E=一審■耳三吟

H=—//?B=-yl

在泡利表象中,哈密頓算符的本征解為

E[=?y;弧>=1+>

£<2二一0;。2>=|-〉

fl

(1)在t=o時,粒子處于1=5的狀態(tài),卻

帆(0)>=〔+>,

式中,|+>r是d相應于本征值為1的本征態(tài)。為了求出|+〉’在泡利表象中的具體形式,需要求

解6,滿足的本征方程

Joj=丸

解之得

4+>+-]

f8:0+>+>]

于是有必0)>=1+>工=-U[|+>+1->]

v2

由于哈密頓算符不顯含時間,故t>0時刻的波函數(shù)為

>--^expf-—EjM+>+1

7TW層修卜〉

7

1

正exP——cotexP|j血->

h

(2)因為[方,0]=0,所以上是守恒量,它的取值概率與平均值不隨時間改變。換句話說,只

要計算出1=0時-,2的取值概率,就知道了t>0時s:的取值概率。

由于

2WS.T。卜2

故有

=0

S,的取值概率為

2

2

,Z=Sin

而卬s,=-2J[T)

分21

五(25分)已知二維諧振子的哈密頓算符為方0=坦一+上〃。2(/+2),對其施加微擾

02M2

歷=-加后,利用微擾論求方=方。+位基態(tài)能量至二級修正、第二激發(fā)態(tài)能量至一級修正。

提示:何|帆)=:/J+1e/JO)

,其中a為線諧振子的第n

2。"八"-】~h~

個本征矢。

解體系的哈密頓算符為

H=H0+W

其中

分1/人2人2、19/2)

“o=T(Px+pvv+y

2〃2

W=-Axy

已知方0的解為

E,°=5+1)方。

▼,x,y)=(Pn、(x)"(y)

其中

〃i、〃2、M=0,1,2,…

i=l,2,3,…,f〃

將前三個能量與波函數(shù)具體寫出來

E0°=力①;%)=%,(x)Oo(y)

用°=2力0;%?=〃o(x)%(y)

-12=—(x)9o(y)

Ej=3ha);%]=群2(x)仰(y)

-22=。0(加2(>)

〃23=(X)9l(y)

對于基態(tài)而言,ni=n2=n=O,fo=l,體系無簡并。利用公式

顯然,求和號中不為零的矩陣無只有

("。用心}=(〃23網(wǎng)%)=--

于是得到

E⑵=1匯=下方

-4--

°Eo°-E2°4a8^7

第二激發(fā)態(tài)為3度簡并,在簡井子空間中,能量一級修正滿足的久期方程

匕一4⑴叫2%

(1)

W2lW22-E2必3印

%卬32嗎3—/⑴

其中

wll=w22=w33=w12=w2l=0

W=W3|=W3=W=一一二^于是得到

1323242a2

M7=-4”⑴=0;

a

量子力學考研模擬題(3)參考答案

-(20分)質量為m的粒子做一維自由運動,如果粒子處于“(x)=Asin2(丘)的狀態(tài)上,求其

動量p與動能T的取值概率分布及平均值。

解做一維自由運動粒子的動量與動能算符分別為

八d辛力2

p=-in—;T=----

dx2m

顯然兩者相互對易,有共同完備本征函數(shù)

化,(x)=-^rexpRpx

J2徜I力

分別滿足

0(Pp(x)=pq)p(x)

?(x)=梟%,(x)

將—(x)向°p(x)展開,即

oo

獷(X)=卜孫(x)dp

-00

展開系數(shù)

00

Cp=1%,*(x)-(x)dx=

-co

2

00exp(ikx)-exp(一永x)

AJ%*(x)dx=

2z

-<x>

00

--A-J/:(x)[exp(2z^x)-2+exp(-2zfcr)]jx=

4—Q0

A00

--\(Pp(x)V^[02妨(x)一2%(X)+<p_2ktl(x)}lx=

-oo

-;p—2劫)一2/p—0)+6(p+2助]

只有當p=0,±2k力時,CpWO。利用歸一化條件

SM2=i

p

可知,歸一化常數(shù)為

于是歸一化后的展開系數(shù)為

動量的取值概率為

W(p=2筋)=2;W(p=0)=2;w(p=-2kti)=-

636

平均值為

P=Z〃W(P)=O

P

動能的取值概率與動量相同,而平均值為

亍,p22k常

p2m3m

二(20分)質量為m的粒子處于如下一維勢阱中

oo(%<0)

V(x)=(0(04x4a)

Vo(>0)(x>a)

若已知粒子在此勢阱中存在一個能量E=%的本征態(tài),試確定此勢阱的寬度〃。

2

解對于E=今〈匕的情況,三個區(qū)域中的波函數(shù)分別為

“I(X)=0

%(x)=Asin(Ax+ty)

%(x)=Bexp(—ar)+Cexp(ca)

其中

41mE12m(V。-E)

k=------;a=-----------

hh

當xfoo時,〃式x)=0,于是C=0。

在x=0處,”](x)="2(x),故有,Asinb=0,即5=〃乃,于是波函數(shù)簡化為

%(尤)=0

r

y/2(x)=Asin(fcx+n九)=Asin(kx)

憶(x)=Bexp(-ar)

在x=a處,利用波函數(shù)及其一階導數(shù)連續(xù)的條件

/2(。)二〃3(。)

〃2⑷=憶⑷

得到

A'sin(ka)=Bexp(-aa)

Arkcos(ka)=-Bacxp(-aa)

于是有

k

tan(hz)=---

a

此即能量本征值滿足的超越方程。

當七=^匕時,由于

J"7Vo冗

-----a=nn---(n=l,2,3,,

4

最后得到勢阱的寬度

H(20分)在三維希爾波特空間中,已知兩個算符育和分的矩陣形式為

‘100、'-100'

H=Q-10B=b001

、00-1,“10,

其中b、3為實常數(shù)。證明算符方和月是厄米算符,并且兩者相互對易,進而求出它們的共同本征

函數(shù)。

解由厄米算符的定義知,厄米算符戶滿足

F+=F

或者,=(%,)*

題中所給出的算符H和算符B皆為實對稱矩陣,故它們都是厄米算符。

因為

300、-100}-100、

HB^hco0-10b001ticoh001

0-1100-1

、0J、00,

00、’100(-100、

BHh,001ha)0-10=hcob,00-1

,0107,00-17,00>

所以有

反回=0

設立滿足的本征方程為

100

ha)0-10

00-1

由于方是對角矩陣,所以它的本征值就是其對角元,即

Ej=hco

E2=-hco

瑪二一hco

其中E2=E3,該本征值具有二度簡并。由于簡并的存在,僅由算符方不能惟一確定E2、E3的波函數(shù)。

當月=力。時;由本征方程可知,J=l,C2=C3=。,于是波函數(shù)為

進而得到

10OYCr-n

Bi//1=b001o=^o=—bw、

、010大Oj10y

上式說明%也是算符月的本征波函數(shù),對應的本征值為上。由此看來,內是算符方與方的共同本

征函數(shù),對應的本值分別為耳=力。和B產-b。

當E2=E3=j。時,波函數(shù)材2、憶無法惟一確定,它們的矩陣形式是一樣的,為簡潔起見,統(tǒng)

一記為

<0、

憶3

用算符與作用上式,得到其滿足的本征方程

-i0oYo、ro、ro、

B%3=b0012B“2Bd?

a.

、°10八“3/

在簡并子空間中,久期方程為

-Bh

0

b-B

得到B的另外兩個本征值,分別記為

B2=b;B3=-b

當B?=b時,

得到

d2=d3

由歸?化條件知

進而得到d2=d,=^=

將其代入〃23的表達式,有

0

當B3=-b時,重復上面的求解過程,可以得到

ro、

1

匕=正1

綜上所述,算符方與差的本征值都是二度簡并的,本征波函數(shù)皆不能惟一確定,但因為它們

相互對易,所以有共同完備本征函數(shù)系,它們的共同本征函數(shù)是惟一確定的,用公式表示如下

Hha)

人=甲、

B--4

人、

H-hco

B'b

人]

H-tico

沙3=沙3

B'-b

一h--

ffl(20分)固有磁矩為M的電子,tR時處于s*=5的狀態(tài),同時進入均勻磁場8=紇)女中。

給出t>0時的波函數(shù),在此狀態(tài)下測量s一得的概率是多少。

z2

解第一步,解定態(tài)薛定譚方程。

這是一個討論自旋狀態(tài)隨時間演變的問題,故可以不顧及空間自由度。磁矩與外磁場相互作用

引起一個附加能量,與自旋相關的哈密頓算符為

人人三e人4p

H=-p-B=-s-(Bk)=-Bs

momoz

其中e、m分別為電子的電荷的絕對值與質量。若令

“。十8。

則哈密頓算符可簡化為

H二二

在一表象中,哈密頓算符是對角矩陣,它的解可以直接寫出

SC

生=方g;

5|^i)=l+)=l0

E2s@6;|。2〉=|一)=(:

第二步,寫出任意時刻的波函數(shù)。

依題意知

悝(o)H+)x

式中|+),是在$2、Sx表象中配的S*=三的本征矢。為了將其在&表象中表示出來,必須求解負滿

足的本征方程,即

解之得±2,對應的本征矢分別為

2

1)/11卜《㈤士》

在義表象中,初態(tài)為

悝(。)〉=4=4(國+卜〉)=+。

于是t>0時刻的波函數(shù)為

|中⑴)

第三步,求在|中。?態(tài)上測量,.與得的概率。

在|中。?態(tài)上測量s二得—三的概率為

2

我方、1(1

卬("一?。?忑exp[刊i}=-

實際上,由于s一的守恒量,故其取值概率不隨時間改變。

五(20分)一個電荷為q、質量為〃和角頻率為。的線諧振子,受到恒定弱電場£的作用,

即位=-q£X,求其能量近似到二級修正,波函數(shù)近似到一級修正。

解體系的哈密頓算符與微擾算符分別為

H=H0+W

IV=—qsx

Ho的解為

E,:n

2

由于方。的解無簡并,可以利用無筒并微擾論的計算公式

用匕k-匕〃

進行計算。由

rt+1e

〃忡)=1223"h"一1+J三-%+1

可知

?+le

w'rnn=-竺

a

顯然能量一級修正

叫=0

能量的二級修正為

E⑵=ZM網(wǎng)次

22kk+\22

q£—+----q£

222/.la)~

近似到二級修正的能量本征值為

一仁

Ekx

2J2〃病

此結果與習題選講3.4得到的精確解完全一致。

波函數(shù)的近似值為

k+L

+^~^dn.lcl

n,kT+〃)=

同+空M

hCD\fd(D

量子力學考研模擬試題(4)參考答案

-(25分)質量m的粒子,在阱寬為a的非對稱一維無限深方勢阱中運動,當t=0時,粒子

處于狀態(tài)

力。,0)=;夕|(X)一;(p2(x)+;/(X)

其中,%(x)為粒子的第n個能量本征態(tài)。

(1)求t=0時能量的取值概率;

(2)求t>0時的波函數(shù)“(XJ);

(3)求t>0時能量的取值概率。

解非對稱?維無限深方勢阱中粒子的本征解為

萬2力2

E=-----n'(n=l,2,3…)

"2ma2

9“(x)=

(1)首先將沙(x,0)歸一化,由

出+㈢+1)卜=]

可知歸一化常數(shù)為

于是歸一化后的波函數(shù)為

~(P\(X)-j%02(X)+'—(Pi(x)

"(x,0)

能量的取值概率為

w(4)=1;卬(七2)=,;卬(當)=,

366

能量取其它值的概率皆為零。

(2)因為哈密頓算符不顯含時間,故t>0時的波函數(shù)為

-(xj)=Jg/(x)exp(-;E"

(3)因為哈密頓量是守恒量,所以t>0時的取值概率與t=0時相同。

二(25分)設體系的哈密算符改寫為

利用適當?shù)淖儞Q求出體系的能量本征值與相應的本征矢。

解將哈密頓算符改寫為

顯然,構成力學量完全集,且其共同本征函數(shù)系為{,(。,°)},于是

方h(a/=J尸+J—}乙2幾的產)=

111、

——Z(Z+1)^9+m2h2,(仇。)

271

進而可知能量本征值為

ri(i

&,=7&+D+7方2

相應的本征矢為球諧函數(shù)匕“(仇夕)。

力一一

三(25分)自旋為,,固有磁矩為〃=用。為實常數(shù))的粒子,處于均勻外磁場⑶=⑶。/中。

設t=o時粒子處于鼠=一的狀態(tài),求出f〉o時的波函數(shù),進而計算儲與支的平均值。

Z2xZ

解體系的哈密頓算符為

過=一口.0=-yBosx=一4加0力£=co8x

2

式中

0=鄧。力

在泡利表象中,哈密頓算符的矩陣形式為

其本征值E滿足久期方程

-E-ia>

=0

ico-E

解之得到

;

E,=(yE2=—co

將片=啰和E2=-0分別代入本征方程,可以求出相應的本征矢

依題意可知

顯然展開系數(shù)為

1

C,(0)=C2(0)

t>0時的波函數(shù)為

2

I"⑴〉=ZC.⑼血〉exp|—:£J]=

n=\I〃)

擊exp卜㈤介《exp

將0=—(60方7代入上式,得到

COS30%]

|"(力=

軋的平均值為

(i、

cos^-B0x

cos]B。/),一sinBjo

,_sin];8o/

hh/八、

|,-sinl|Box--cos(BX)

20

3的平均值為

,(曲J〃。))

i

cosRB()xj-sinf|B0zr

2721

h1°)h,八、

cos|-BXj,-sin-cos(B(,x)

20

四(25分)各向同性三維諧振子的哈密頓算符為

A21

+p~JH—/.ico~+y-+z2

方小M2

加上微擾論=-“W+yz+zx)之后,求第一激發(fā)態(tài)的?級能量修正。

解無微擾時.,三維諧振子的本征解為

£“°=n+-

2

匕g,b(x,y,z)=夕(x)e也(z)

當n=l時,第一激發(fā)態(tài)存在3度簡并,即

E,0——hco

12

11)=W;(X,y,z)=%(x)9o(y)9|(z)

12)=.2°(x,>,z)=(p0(X)%(y)8o(z)

13)=沙3。(x,y,z)=(p\(x)/o(y)%(z)

利用公式

可以求出

Wn=W22=W33H)

W12=W21=W32=WI3=W31=-a

式中

2口①

a=--;a2=——

2a2h

在簡井子空間中,能量一級修正滿足的久期方程為

-E,'"-a-a

-a-f/0_a=0

-a-a-£■:"

化成一元三次方程

(6⑴丫-3a2居⑴+2/=0

將其變形為

(昂⑴一a[D+嗚⑴—2/=0

解之得

(1)_4

E⑴=J_

一壽;

"2a2

量子力學考研模擬題(5)參考答案

r(20分)氫原子在t=0時刻處于狀態(tài)

11

〃(30)c\耳/⑺戶)

32

式中匕,(f)為氫原子的第n個能量本征態(tài)。

(1)計算歸一化常數(shù)C=?

(2)計算t=0時能量的取值概率與平均值;

(3)寫出任意時刻t的波函數(shù)”(尸/)。

1)利用歸一化條件

可知

于是歸一化后的波函數(shù)為

另澳⑺+公⑺+島⑺

“(工0)=

M(尸)+⑺+^仍⑺

\

(2)氫原子的能量本征值為

E=上工

n“2%2n2

依題意知,能量的可能取值與相應的取值概率為

EJ;3

w田).

2杉O

E=".卬(七)=:

28方2,

留=-匕;3

卬(當)抵

318方2O

而能量的平均值為

34a4

E=*".)=&Jue1/3_2324

〃=]o<3方2418方28—96力2

(3)任意時刻t的波函數(shù)為

3卜河村)=

“(戶J)=Zc,(0)exp

/=!

|必(產)exp(;g+⑺exp(一泊卜|心(不)exp

二(20分)證明:

(1)若一個算符與角動量算符/的兩個分量對易,則其必與J的另一個分量對易;

⑵在戶與人的共同本征態(tài)下,上與/,的平均值為零,且當M=J時,測量/,與/、,的

不確定性之積為最小。

證明(1)設算符戶與角動量算符二及皆對易,即

艮〃=艮)」=。

利用角動量算符各分量之間的對易關系

[力人,人卜I叫人

可知

人人]人I人AII人人人III人人人I

[尸/]=,尸,h,川="尸/川―曲歸)」=0

同理可知,若算符戶與角動量算符及3皆對易,則算符戶必與上對易,于是問題得證。

⑵在戶與人的共同本征態(tài)|加〉下,刀的平均值為

(網(wǎng))=;卜叩++工|附

由升降算符的性質可知

j±\j,M)=力”(J+1)-J,M+])

于是有

(網(wǎng))"g=0

同理可證,算符。在|JM)下的平均值也為零。

在|JM〉態(tài)上,算符/,的平均值為

(網(wǎng)不回=;?叩.+乙)(4+工網(wǎng))=

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