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文檔簡介
量子力學考研模擬題(1)
r(30分)回答下列問題:
(1)何謂微觀粒子的波粒兩象性?
(2)波函數(shù)"(")是用來描述什么的?它應該滿足什么樣的自然條
件?的物理意義是什么?
(3)分別說明什么樣的狀態(tài)是束縛態(tài)、簡并態(tài)與負宇稱態(tài)?
(4)物理上可觀測量應該對應什么樣的算符?為什么?
(5)坐標x分量算符與動量%分量算符九是對易關系是什么?并寫出
兩者滿足的不確定關系。
(6)厄米算符戶的本值力與本征矢歷〉分別具有什么性質?
二(20分)設氫原子處于
叭人仇'心(尸注0(49)-gR31(廠)加(4<P)-fR21⑺工-](仇夕)的狀態(tài)上,求
能其量、角動量平方及角動量Z分量的可能取值與相應的取值概率,進而
求出它們的平均值。
三(25分)設厄米算符方的本征矢為構成正交歸一完備函數(shù)
系,定義一個算符
U(m,n)=|znVn|
(1)計算對易[方:"(〃?,〃)]
(2)證明的”,〃)U+(p,q)=%U(/〃,p)
(3)計算陣跡7;尸=2<“小〉
k
(4)若算符3的矩陣元為4,=<“到〃〉,證明
4=工勺/(相,〃)
ni,n
A兇=r,{4U+(p,q)}
四(25分)自旋為《,固有磁矩為五="(其中/為實常數(shù))的粒子,
處于均勻外磁場自=與唬中,設t=0時粒子處于與=《的狀態(tài)。
(1)求出t>0時的波函數(shù);
(2)求出t>0時1與色的可測值及相應的取值概率。
人21
五(25分)已知二維諧振子的哈密頓算符為氏=4+工”/(/+/),
2M2
對其施加微擾W=-Axy后,利用微擾論求H=H0+W基態(tài)能量至二級修正、
第二激發(fā)態(tài)能量至一級修正。
六(25分)設粒子處于Y]m(O,(p)態(tài),求該態(tài)中Lx,Ly,L的平均值.
量子力學自測題⑴答案
-(30分)回答下列問題:
(1)何謂微觀粒子的波粒兩象性?
解微觀粒子既不是粒子,也不是波。更確切地說,它既不是經(jīng)典意義下的粒子,也不是經(jīng)
典意義下的波,但是,它即具有經(jīng)典粒子的屬性(具有確定的質量、電荷與自旋),又具有經(jīng)典波
動的屬性(具有干涉及衍射現(xiàn)象)。嚴格地說,微觀粒子就是微觀粒子,粒子與波只是微觀粒子的
兩種不同屬性。如果硬是要用經(jīng)典的概念來理解它的話,那么,微觀粒子既具有經(jīng)典粒子的屬性又
具有經(jīng)典波動的屬性,是經(jīng)典粒子與經(jīng)典波動這一矛盾的綜合體。
(2)波函數(shù)〃(尸/)是用來描述什么的?它應該滿足什么樣的自然條件?帆(八的物理意義
是什么?
解波函數(shù)是用來描述體系狀態(tài)的復函數(shù),除了應滿足平方可積的條件之外,它還應該是單值、
有限和連續(xù)的。帆(尸")/表示在t時刻f附件dr體積元中粒子出現(xiàn)的概率密度。
(3)分別說明什么樣的狀態(tài)是束縛態(tài)、簡并態(tài)與負宇稱態(tài)?
解當粒子在坐標趨向無窮遠時,描述粒子狀態(tài)的波函數(shù)趨向零,稱之為粒子處于束縛態(tài)。
若一個本征值對應一個以上不同的本征態(tài),則稱該本征值是簡并的,所對應的本征態(tài)即為簡并態(tài),
本征態(tài)的個數(shù)就是相應的簡并度。將波函數(shù)中的坐標變量改變一個負號,若得到的新波函數(shù)與原波
函數(shù)相差一個負號,則稱其為負宇稱態(tài)。
(4)物理上可觀測量應該對應什么樣的算符?為什么?
解物理上可觀測量對應線性厄米算符。線性是狀態(tài)疊加原理要求的,厄米算符的本征值是
實數(shù),可與(實數(shù))觀測值比較。
(5)獅x分量算符與動量x分量算符”是對易關系是什么?并寫出兩者滿足的不確定關系。
力
解對易關系為[x,px=ih]不確定關系為Ax-APx>~.
(6)厄米算符戶的本值力與本征矢|〃》分別具有什么性質?
解本征值為實數(shù),本征矢構成正交、歸一和完備的函數(shù)系。
二(20分)設氫原子處于
以r,0,(p)=~=R2i⑺/(仇。)一;勺(廠注。(仇/)一9(r)/,.,(49)的狀態(tài)上,求其能
量、角動量平方及角動量Z分量的可能取值與相應的取值概率,進而求出它們的平均值。
解選{",£3,4}為描述體系的力學量完全集,氫原子的本征解為
“41
(心夕。(仇*)
其中量子數(shù)的取值范圍是
z?=l,2,3,....;I=0,1,2,....,n~\;m=l,l~l,l~2,....,~l+1,~I
利用歸一化條件求出歸一化常數(shù)為
fl11Yi[4
V2+4+2j=V5
氫原子的能量只與主量子數(shù)力有關,依題題可知,〃的可能取值有兩個,即〃=2,3,于是
E=Q4_4
卬("
38力2145-5
二金
EIV(£,)=--=-
318力2455
豆—侔444pie41I_售4
-8^5-18^5--9^
角動量量子數(shù)1的可能取值只有一個,即片1,故有
Z3=2%2;卬(產=2力2)=i
7=2方2
角動量磁量子數(shù)卬的可能取值有兩個,即mT,0,于是
3
L.Z=0;W(4=o)=f!iU
(2+4;55
5
H(25分)設厄米算符方的本征矢為|〃),{〃)}構成正交歸一完備函數(shù)系,定義一個算符
U(m,H)=||
(1)計算對易[A:u(〃?,”)]
(2)證明U(/n,九)U+(p,q)=%U(/n,p)
(3)計算陣跡7;盧=z</,>
k
(4)若算符A的矩陣元為A??=<5小卜>,證明
4=Za“/(〃z,〃)
m,n
+
Ap^Tr\AU(p,q)}
解(1)對于任意一個態(tài)矢有
人人人人II
[月,U(,”,〃)]帆>=HU(m,n)\y/>-U(m,n)H>=
Hm><ni//>-m><n^H\i//=
EmU{m,n)\w>-EnU{m,n)\i//>=
)(?(〃/,〃)■>
「人人人
故,u(m,n)J=(E,n-En)U(加,n)
(2)l)(m,n)U+(p,q)=m><nq><p|=6niIJ(m,p)
(3)算符的陣跡為
Tr^U(九〃)}=Z<%口>=
k
Z<攵|機><n\k>=
k
Z<〃,攵|/77>=<n\m>=8mn
k
(4)算符
m><mA=Zm><mA,><n\=
mm,n
IX/(〃?,〃)
m,n
而
=<?>=X<Pk><小卜=
+
.<女卜卜><pk>-^<k^AU(p,q)\k>=
Tr{4(?(p,q)}
tia?人
四(25分)自旋為一,固有磁矩為〃=ys(其中y為實常數(shù))的粒子,處于均勻外磁場月=&/
方
中,設t=0時粒子處于s,=-的狀態(tài)。
(1)求出t>0時的波函數(shù);
(2)求出t>0時/與耳的可測值及相應的取值概率。
解體系的哈密頓算符為
卷E=一審■耳三吟
H=—//?B=-yl
在泡利表象中,哈密頓算符的本征解為
E[=?y;弧>=1+>
£<2二一0;。2>=|-〉
fl
(1)在t=o時,粒子處于1=5的狀態(tài),卻
帆(0)>=〔+>,
式中,|+>r是d相應于本征值為1的本征態(tài)。為了求出|+〉’在泡利表象中的具體形式,需要求
解6,滿足的本征方程
Joj=丸
解之得
4+>+-]
f8:0+>+>]
于是有必0)>=1+>工=-U[|+>+1->]
v2
由于哈密頓算符不顯含時間,故t>0時刻的波函數(shù)為
>--^expf-—EjM+>+1
7TW層修卜〉
7
1
正exP——cotexP|j血->
h
(2)因為[方,0]=0,所以上是守恒量,它的取值概率與平均值不隨時間改變。換句話說,只
要計算出1=0時-,2的取值概率,就知道了t>0時s:的取值概率。
由于
2WS.T。卜2
故有
=0
S,的取值概率為
2
2
,Z=Sin
而卬s,=-2J[T)
分21
五(25分)已知二維諧振子的哈密頓算符為方0=坦一+上〃。2(/+2),對其施加微擾
02M2
歷=-加后,利用微擾論求方=方。+位基態(tài)能量至二級修正、第二激發(fā)態(tài)能量至一級修正。
提示:何|帆)=:/J+1e/JO)
,其中a為線諧振子的第n
2。"八"-】~h~
個本征矢。
解體系的哈密頓算符為
H=H0+W
其中
分1/人2人2、19/2)
“o=T(Px+pvv+y
2〃2
W=-Axy
已知方0的解為
E,°=5+1)方。
▼,x,y)=(Pn、(x)"(y)
其中
〃i、〃2、M=0,1,2,…
i=l,2,3,…,f〃
將前三個能量與波函數(shù)具體寫出來
E0°=力①;%)=%,(x)Oo(y)
用°=2力0;%?=〃o(x)%(y)
-12=—(x)9o(y)
Ej=3ha);%]=群2(x)仰(y)
-22=。0(加2(>)
〃23=(X)9l(y)
對于基態(tài)而言,ni=n2=n=O,fo=l,體系無簡并。利用公式
顯然,求和號中不為零的矩陣無只有
("。用心}=(〃23網(wǎng)%)=--
于是得到
E⑵=1匯=下方
-4--
°Eo°-E2°4a8^7
第二激發(fā)態(tài)為3度簡并,在簡井子空間中,能量一級修正滿足的久期方程
匕一4⑴叫2%
(1)
W2lW22-E2必3印
%卬32嗎3—/⑴
其中
wll=w22=w33=w12=w2l=0
W=W3|=W3=W=一一二^于是得到
1323242a2
M7=-4”⑴=0;
a
量子力學考研模擬題(3)參考答案
-(20分)質量為m的粒子做一維自由運動,如果粒子處于“(x)=Asin2(丘)的狀態(tài)上,求其
動量p與動能T的取值概率分布及平均值。
解做一維自由運動粒子的動量與動能算符分別為
八d辛力2
p=-in—;T=----
dx2m
顯然兩者相互對易,有共同完備本征函數(shù)
化,(x)=-^rexpRpx
J2徜I力
分別滿足
0(Pp(x)=pq)p(x)
?(x)=梟%,(x)
將—(x)向°p(x)展開,即
oo
獷(X)=卜孫(x)dp
-00
展開系數(shù)
00
Cp=1%,*(x)-(x)dx=
-co
2
00exp(ikx)-exp(一永x)
AJ%*(x)dx=
2z
-<x>
00
--A-J/:(x)[exp(2z^x)-2+exp(-2zfcr)]jx=
4—Q0
A00
--\(Pp(x)V^[02妨(x)一2%(X)+<p_2ktl(x)}lx=
-oo
-;p—2劫)一2/p—0)+6(p+2助]
只有當p=0,±2k力時,CpWO。利用歸一化條件
SM2=i
p
可知,歸一化常數(shù)為
于是歸一化后的展開系數(shù)為
動量的取值概率為
W(p=2筋)=2;W(p=0)=2;w(p=-2kti)=-
636
平均值為
P=Z〃W(P)=O
P
動能的取值概率與動量相同,而平均值為
亍,p22k常
p2m3m
二(20分)質量為m的粒子處于如下一維勢阱中
oo(%<0)
V(x)=(0(04x4a)
Vo(>0)(x>a)
若已知粒子在此勢阱中存在一個能量E=%的本征態(tài),試確定此勢阱的寬度〃。
2
解對于E=今〈匕的情況,三個區(qū)域中的波函數(shù)分別為
“I(X)=0
%(x)=Asin(Ax+ty)
%(x)=Bexp(—ar)+Cexp(ca)
其中
41mE12m(V。-E)
k=------;a=-----------
hh
當xfoo時,〃式x)=0,于是C=0。
在x=0處,”](x)="2(x),故有,Asinb=0,即5=〃乃,于是波函數(shù)簡化為
%(尤)=0
r
y/2(x)=Asin(fcx+n九)=Asin(kx)
憶(x)=Bexp(-ar)
在x=a處,利用波函數(shù)及其一階導數(shù)連續(xù)的條件
/2(。)二〃3(。)
〃2⑷=憶⑷
得到
A'sin(ka)=Bexp(-aa)
Arkcos(ka)=-Bacxp(-aa)
于是有
k
tan(hz)=---
a
此即能量本征值滿足的超越方程。
當七=^匕時,由于
J"7Vo冗
-----a=nn---(n=l,2,3,,
4
最后得到勢阱的寬度
H(20分)在三維希爾波特空間中,已知兩個算符育和分的矩陣形式為
‘100、'-100'
H=Q-10B=b001
、00-1,“10,
其中b、3為實常數(shù)。證明算符方和月是厄米算符,并且兩者相互對易,進而求出它們的共同本征
函數(shù)。
解由厄米算符的定義知,厄米算符戶滿足
F+=F
或者,=(%,)*
題中所給出的算符H和算符B皆為實對稱矩陣,故它們都是厄米算符。
因為
300、-100}-100、
HB^hco0-10b001ticoh001
0-1100-1
、0J、00,
而
00、’100(-100、
BHh,001ha)0-10=hcob,00-1
,0107,00-17,00>
所以有
反回=0
設立滿足的本征方程為
100
ha)0-10
00-1
由于方是對角矩陣,所以它的本征值就是其對角元,即
Ej=hco
E2=-hco
瑪二一hco
其中E2=E3,該本征值具有二度簡并。由于簡并的存在,僅由算符方不能惟一確定E2、E3的波函數(shù)。
當月=力。時;由本征方程可知,J=l,C2=C3=。,于是波函數(shù)為
進而得到
10OYCr-n
Bi//1=b001o=^o=—bw、
、010大Oj10y
上式說明%也是算符月的本征波函數(shù),對應的本征值為上。由此看來,內是算符方與方的共同本
征函數(shù),對應的本值分別為耳=力。和B產-b。
當E2=E3=j。時,波函數(shù)材2、憶無法惟一確定,它們的矩陣形式是一樣的,為簡潔起見,統(tǒng)
一記為
<0、
憶3
用算符與作用上式,得到其滿足的本征方程
-i0oYo、ro、ro、
B%3=b0012B“2Bd?
a.
、°10八“3/
在簡并子空間中,久期方程為
-Bh
0
b-B
得到B的另外兩個本征值,分別記為
B2=b;B3=-b
當B?=b時,
得到
d2=d3
由歸?化條件知
進而得到d2=d,=^=
將其代入〃23的表達式,有
0
當B3=-b時,重復上面的求解過程,可以得到
ro、
1
匕=正1
綜上所述,算符方與差的本征值都是二度簡并的,本征波函數(shù)皆不能惟一確定,但因為它們
相互對易,所以有共同完備本征函數(shù)系,它們的共同本征函數(shù)是惟一確定的,用公式表示如下
Hha)
人=甲、
B--4
人、
H-hco
必
B'b
人]
H-tico
沙3=沙3
B'-b
一h--
ffl(20分)固有磁矩為M的電子,tR時處于s*=5的狀態(tài),同時進入均勻磁場8=紇)女中。
給出t>0時的波函數(shù),在此狀態(tài)下測量s一得的概率是多少。
z2
解第一步,解定態(tài)薛定譚方程。
這是一個討論自旋狀態(tài)隨時間演變的問題,故可以不顧及空間自由度。磁矩與外磁場相互作用
引起一個附加能量,與自旋相關的哈密頓算符為
人人三e人4p
H=-p-B=-s-(Bk)=-Bs
momoz
其中e、m分別為電子的電荷的絕對值與質量。若令
“。十8。
則哈密頓算符可簡化為
H二二
在一表象中,哈密頓算符是對角矩陣,它的解可以直接寫出
SC
生=方g;
5|^i)=l+)=l0
E2s@6;|。2〉=|一)=(:
第二步,寫出任意時刻的波函數(shù)。
依題意知
悝(o)H+)x
式中|+),是在$2、Sx表象中配的S*=三的本征矢。為了將其在&表象中表示出來,必須求解負滿
足的本征方程,即
解之得±2,對應的本征矢分別為
2
1)/11卜《㈤士》
在義表象中,初態(tài)為
悝(。)〉=4=4(國+卜〉)=+。
于是t>0時刻的波函數(shù)為
|中⑴)
第三步,求在|中。?態(tài)上測量,.與得的概率。
在|中。?態(tài)上測量s二得—三的概率為
2
我方、1(1
卬("一?。?忑exp[刊i}=-
實際上,由于s一的守恒量,故其取值概率不隨時間改變。
五(20分)一個電荷為q、質量為〃和角頻率為。的線諧振子,受到恒定弱電場£的作用,
即位=-q£X,求其能量近似到二級修正,波函數(shù)近似到一級修正。
解體系的哈密頓算符與微擾算符分別為
H=H0+W
IV=—qsx
Ho的解為
E,:n
2
由于方。的解無簡并,可以利用無筒并微擾論的計算公式
用匕k-匕〃
進行計算。由
rt+1e
〃忡)=1223"h"一1+J三-%+1
可知
?+le
w'rnn=-竺
a
顯然能量一級修正
叫=0
能量的二級修正為
E⑵=ZM網(wǎng)次
22kk+\22
q£—+----q£
222/.la)~
近似到二級修正的能量本征值為
一仁
Ekx
2J2〃病
此結果與習題選講3.4得到的精確解完全一致。
波函數(shù)的近似值為
k+L
+^~^dn.lcl
n,kT+〃)=
同+空M
hCD\fd(D
量子力學考研模擬試題(4)參考答案
-(25分)質量m的粒子,在阱寬為a的非對稱一維無限深方勢阱中運動,當t=0時,粒子
處于狀態(tài)
力。,0)=;夕|(X)一;(p2(x)+;/(X)
其中,%(x)為粒子的第n個能量本征態(tài)。
(1)求t=0時能量的取值概率;
(2)求t>0時的波函數(shù)“(XJ);
(3)求t>0時能量的取值概率。
解非對稱?維無限深方勢阱中粒子的本征解為
萬2力2
E=-----n'(n=l,2,3…)
"2ma2
9“(x)=
(1)首先將沙(x,0)歸一化,由
出+㈢+1)卜=]
可知歸一化常數(shù)為
于是歸一化后的波函數(shù)為
~(P\(X)-j%02(X)+'—(Pi(x)
"(x,0)
能量的取值概率為
w(4)=1;卬(七2)=,;卬(當)=,
366
能量取其它值的概率皆為零。
(2)因為哈密頓算符不顯含時間,故t>0時的波函數(shù)為
-(xj)=Jg/(x)exp(-;E"
(3)因為哈密頓量是守恒量,所以t>0時的取值概率與t=0時相同。
二(25分)設體系的哈密算符改寫為
利用適當?shù)淖儞Q求出體系的能量本征值與相應的本征矢。
解將哈密頓算符改寫為
顯然,構成力學量完全集,且其共同本征函數(shù)系為{,(。,°)},于是
方h(a/=J尸+J—}乙2幾的產)=
111、
——Z(Z+1)^9+m2h2,(仇。)
271
進而可知能量本征值為
ri(i
&,=7&+D+7方2
相應的本征矢為球諧函數(shù)匕“(仇夕)。
力一一
三(25分)自旋為,,固有磁矩為〃=用。為實常數(shù))的粒子,處于均勻外磁場⑶=⑶。/中。
力
設t=o時粒子處于鼠=一的狀態(tài),求出f〉o時的波函數(shù),進而計算儲與支的平均值。
Z2xZ
解體系的哈密頓算符為
過=一口.0=-yBosx=一4加0力£=co8x
2
式中
0=鄧。力
在泡利表象中,哈密頓算符的矩陣形式為
其本征值E滿足久期方程
-E-ia>
=0
ico-E
解之得到
;
E,=(yE2=—co
將片=啰和E2=-0分別代入本征方程,可以求出相應的本征矢
依題意可知
顯然展開系數(shù)為
1
C,(0)=C2(0)
t>0時的波函數(shù)為
2
I"⑴〉=ZC.⑼血〉exp|—:£J]=
n=\I〃)
擊exp卜㈤介《exp
將0=—(60方7代入上式,得到
COS30%]
|"(力=
軋的平均值為
(i、
cos^-B0x
cos]B。/),一sinBjo
,_sin];8o/
hh/八、
|,-sinl|Box--cos(BX)
20
3的平均值為
,(曲J〃。))
i
cosRB()xj-sinf|B0zr
2721
h1°)h,八、
cos|-BXj,-sin-cos(B(,x)
20
四(25分)各向同性三維諧振子的哈密頓算符為
A21
+p~JH—/.ico~+y-+z2
方小M2
加上微擾論=-“W+yz+zx)之后,求第一激發(fā)態(tài)的?級能量修正。
解無微擾時.,三維諧振子的本征解為
£“°=n+-
2
匕g,b(x,y,z)=夕(x)e也(z)
當n=l時,第一激發(fā)態(tài)存在3度簡并,即
E,0——hco
12
11)=W;(X,y,z)=%(x)9o(y)9|(z)
12)=.2°(x,>,z)=(p0(X)%(y)8o(z)
13)=沙3。(x,y,z)=(p\(x)/o(y)%(z)
利用公式
可以求出
Wn=W22=W33H)
W12=W21=W32=WI3=W31=-a
式中
2口①
a=--;a2=——
2a2h
在簡井子空間中,能量一級修正滿足的久期方程為
-E,'"-a-a
-a-f/0_a=0
-a-a-£■:"
化成一元三次方程
(6⑴丫-3a2居⑴+2/=0
將其變形為
(昂⑴一a[D+嗚⑴—2/=0
解之得
(1)_4
E⑴=J_
一壽;
"2a2
量子力學考研模擬題(5)參考答案
r(20分)氫原子在t=0時刻處于狀態(tài)
11
〃(30)c\耳/⑺戶)
32
式中匕,(f)為氫原子的第n個能量本征態(tài)。
(1)計算歸一化常數(shù)C=?
(2)計算t=0時能量的取值概率與平均值;
(3)寫出任意時刻t的波函數(shù)”(尸/)。
1)利用歸一化條件
可知
于是歸一化后的波函數(shù)為
另澳⑺+公⑺+島⑺
“(工0)=
M(尸)+⑺+^仍⑺
\
(2)氫原子的能量本征值為
E=上工
n“2%2n2
依題意知,能量的可能取值與相應的取值概率為
EJ;3
w田).
2杉O
E=".卬(七)=:
28方2,
留=-匕;3
卬(當)抵
318方2O
而能量的平均值為
34a4
E=*".)=&Jue1/3_2324
〃=]o<3方2418方28—96力2
(3)任意時刻t的波函數(shù)為
3卜河村)=
“(戶J)=Zc,(0)exp
/=!
|必(產)exp(;g+⑺exp(一泊卜|心(不)exp
二(20分)證明:
(1)若一個算符與角動量算符/的兩個分量對易,則其必與J的另一個分量對易;
⑵在戶與人的共同本征態(tài)下,上與/,的平均值為零,且當M=J時,測量/,與/、,的
不確定性之積為最小。
證明(1)設算符戶與角動量算符二及皆對易,即
艮〃=艮)」=。
利用角動量算符各分量之間的對易關系
[力人,人卜I叫人
可知
人人]人I人AII人人人III人人人I
[尸/]=,尸,h,川="尸/川―曲歸)」=0
同理可知,若算符戶與角動量算符及3皆對易,則算符戶必與上對易,于是問題得證。
⑵在戶與人的共同本征態(tài)|加〉下,刀的平均值為
(網(wǎng))=;卜叩++工|附
由升降算符的性質可知
j±\j,M)=力”(J+1)-J,M+])
于是有
(網(wǎng))"g=0
同理可證,算符。在|JM)下的平均值也為零。
在|JM〉態(tài)上,算符/,的平均值為
(網(wǎng)不回=;?叩.+乙)(4+工網(wǎng))=
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