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1、精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載化工傳遞過(guò)程基礎(chǔ)1-1 .氣體和液體統(tǒng)稱(chēng)為流體;1-2 .密度不隨空間位置和時(shí)間變化的流體,稱(chēng)為不行壓縮流體;1-3.表壓力 =肯定壓力-大氣壓力;1-4 .流體平穩(wěn)微分方程推導(dǎo)過(guò)程中,任取一流體微元分析可知,作用在其上的外力分為兩類(lèi), 一類(lèi)為作用在流體每一質(zhì)點(diǎn)上的外力,稱(chēng)為 質(zhì)量力 ;另一類(lèi)為作用在流體微元表面上的力,稱(chēng)為表面力 ;1-5 .流體平穩(wěn)微分方程(又稱(chēng)為歐拉平穩(wěn)微分方程),其表達(dá)式為:px xpyypzz或 :fbp1-6 .方程 p=p0+gh 稱(chēng)為流體靜力學(xué)方程;1-7 .對(duì)于假塑性流體,表觀粘度隨剪切速率的增加而減小,故流
2、淌特性指數(shù)n 1 ;1-8 .以下屬于牛頓型液體的為(d);a.高分子溶液; b.涂料; c.紙漿; d.空氣1-9 .動(dòng)量.熱量和質(zhì)量傳遞,既可由分子的微觀運(yùn)動(dòng)引起,也可由旋渦混合造成的流體微團(tuán)的宏觀運(yùn)動(dòng)引起,前者稱(chēng)為分子傳遞,后者稱(chēng)為渦流傳遞; 1-10.由分子運(yùn)動(dòng)引起的動(dòng)量傳遞,可采納牛頓粘性定律描述;由分子運(yùn)動(dòng)引起的熱量傳遞為熱傳導(dǎo)的一種形式,可采納傅立葉定律描述;而分子運(yùn)動(dòng)引起的質(zhì)量傳遞稱(chēng)為分子擴(kuò)散,就采納費(fèi)克定律描述;1-11 .由于牛頓粘性定律.傅立葉定律.費(fèi)克定律中,傳遞的物理量與相應(yīng)的梯度之間均存在線性關(guān)系,故上述三個(gè)定律又常稱(chēng)為分子傳遞的線性現(xiàn)象定律;1-12 .動(dòng)量.熱量
3、和質(zhì)量擴(kuò)散系數(shù) .dab 具有相同的因次,其單位均為m2/s;1-13 .通常將通量等于擴(kuò)散系數(shù)乘以濃度梯度的方程稱(chēng)為現(xiàn)象方程,它為一種關(guān)聯(lián)所觀看現(xiàn)象的體會(huì)方程;1-14 .在湍流流體中,由于存在著大大小小的旋渦運(yùn)動(dòng),所以除了分子傳遞外,仍有渦流傳遞存在;1-15 .渦流擴(kuò)散系數(shù)與以下哪個(gè)因素?zé)o關(guān)(a);a.流體的性質(zhì); b.湍動(dòng)程度; c.流體在流道中所處的位置;d.邊壁粗糙度 1-16.穩(wěn)態(tài)下水連續(xù)從一個(gè)變徑管道內(nèi)流過(guò);已知粗管內(nèi)徑為細(xì)管的兩倍,就粗精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載管內(nèi)水的流速與細(xì)管內(nèi)水的流速之比為(a);a.1:4b.4:1c.2:1d.1
4、:8精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載1-17 .不行壓流體的微分質(zhì)量衡算方程為:u xu yuz0精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載xyz1-18 .動(dòng)量守恒定律即牛頓其次定律;能量守恒定律即熱力學(xué)第肯定律;2-1 .歐拉觀點(diǎn)以相對(duì)于坐標(biāo)固定的流場(chǎng)內(nèi)的任一空間點(diǎn)為討論對(duì)象,討論流體流經(jīng)每一空間點(diǎn)的力學(xué)性質(zhì);2-2 .以流體運(yùn)動(dòng)的質(zhì)點(diǎn)或微團(tuán)為著眼點(diǎn),討論每個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)自始至終的運(yùn)動(dòng)過(guò)程的觀點(diǎn)稱(chēng)為拉格朗日觀點(diǎn);2-3 .一般地,隨體導(dǎo)數(shù)的物理意義為:流場(chǎng)中流體質(zhì)點(diǎn)上的物理量隨時(shí)間和空間的變化率;因此,隨體導(dǎo)數(shù)亦稱(chēng)為質(zhì)點(diǎn)導(dǎo)數(shù);2-4 .密度對(duì)時(shí)間的隨體導(dǎo)數(shù)由兩部分組成:一為密
5、度隨時(shí)間的局部導(dǎo)數(shù);另一個(gè)為密度的對(duì)流導(dǎo)數(shù);精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載2-5 .密度對(duì)時(shí)間的隨體導(dǎo)數(shù)dd的物理意義為:當(dāng)流體質(zhì)點(diǎn)在 d時(shí)間內(nèi), 由精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載空間的一點(diǎn)( x、 y、 z)移動(dòng)到另一點(diǎn)( x+dx、 y+dy、 z+dz )時(shí),流體密度對(duì)時(shí)間的變化率;2-6 .式 1 du 的左邊表示流體微元的體積膨脹率或形變速率;右側(cè)表d示速度向量的散度;精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載2-7 .對(duì)于不行壓縮流體,其連續(xù)性方程可寫(xiě)為:u xu yuz0 ;精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載xyz2-8 .描述應(yīng)力
6、與形變速率之間關(guān)系的方程稱(chēng)為本構(gòu)方程;2-9 .當(dāng)流體流淌時(shí),法向應(yīng)力由兩部分組成:其一為 流體的壓力 ,它使流體微元承擔(dān)壓縮, 發(fā)生 體積形變 ;其二為由流體的 粘性作用 引起的, 它使流體微元在法線方向上承擔(dān)拉伸或壓縮發(fā)生 線性形變 ;精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載3-1 .牛頓阻力平方公式的數(shù)學(xué)表述為:fdc d2u0a;2精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載3-2 .對(duì)于平壁間的穩(wěn)態(tài)層流,主體流速u(mài)b 與最大流速u(mài)max 之間的關(guān)系為:u;2ubmax33-3 .對(duì)于圓管中的軸向穩(wěn)態(tài)層流,管內(nèi)主體流速u(mài)b 與最大流速 umax 之間的關(guān)系精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資
7、料 - - - 歡迎下載為: ub1u;max2精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載3-4 .對(duì)于圓管中的穩(wěn)態(tài)層流,范寧摩擦系數(shù)f 與摩擦系數(shù) 之間的關(guān)系為:= 4f;精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載3-5 .斯托克斯定律描述粒子以極低雷諾數(shù)(re 1 )在流體中沉降時(shí)的運(yùn)動(dòng)規(guī)律;3-6 .對(duì)于大 re 數(shù)的流淌問(wèn)題,粘滯力的作用遠(yuǎn)小于 慣性力;3-7 .所謂勢(shì)流,為指抱負(fù)流體的無(wú)旋運(yùn)動(dòng);4-1.邊界層學(xué)說(shuō)為普蘭德于1904 年提出的,其理論要點(diǎn)為:當(dāng)實(shí)際流體沿固體壁面流淌時(shí),緊貼壁面的一層流體, 由于粘性作用將粘附在壁面上而不 “滑脫”,即在壁面上的
8、流速為零;而由于流淌的re 數(shù)很大,流體的流速將由壁面處的零 值沿著與流淌相垂直的方向快速增大, 并在很短的距離內(nèi)趨于肯定值;(邊界層) 4-2.對(duì)于大雷諾數(shù)的流淌問(wèn)題,可將整個(gè)流淌劃分為兩個(gè)性質(zhì)截然不同的區(qū)域;其一為緊貼物體壁面的特別薄的一層區(qū)域稱(chēng)為邊界層;其二為邊界層之外的區(qū)域,稱(chēng)為外部流淌區(qū);4-3 .在與壁面相垂直的方向上,在層流內(nèi)層一湍流邊界層之間,流體的流淌既非層流,又非完全的湍流,稱(chēng)為緩沖層或過(guò)渡層;4-4 .當(dāng)一粘性流體以勻稱(chēng)流速流進(jìn)水平圓管過(guò)程中,可將管內(nèi)的流淌分為兩個(gè)區(qū)域:一為邊界層會(huì)合以前的區(qū)域,稱(chēng)之為進(jìn)口段流淌;另一為邊界層匯合以后的流淌,稱(chēng)為充分進(jìn)展的流淌;4-5 .
9、為了定義邊界層厚度,通常人為規(guī)定:當(dāng)流體的流速沿壁面的法向達(dá)到外部流速的99% 時(shí)的距離為邊界層厚度;4-6 .管道進(jìn)口段摩擦阻力大的緣由有兩個(gè):一為進(jìn)口鄰近速度梯度較大,此速度梯度沿流體流淌方向逐步減小,面當(dāng)流淌充分進(jìn)展時(shí)變?yōu)槌?shù);二為由于流體流淌的連續(xù)性,使得邊界層外部的流體流速增大;4-7 .產(chǎn)生邊界層分別的必要條件有兩個(gè):一為物面鄰近的流淌區(qū)域中存在逆壓梯度 ;二為 流體的粘性,二者缺一不行;4-8 . 邊界層分別為產(chǎn)生形體曳力的主要緣由;4-9 .飛機(jī)的機(jī)翼采納流線形為為了減小邊界層分別造成的流體能量的缺失;5-1 . 質(zhì)點(diǎn)的脈動(dòng)為湍流最基本的特點(diǎn);5-2 .湍流的特點(diǎn):質(zhì)點(diǎn)的脈動(dòng);
10、流淌阻力遠(yuǎn)大于層流阻力;流速分布較層流勻稱(chēng);5-3 .流體由層流轉(zhuǎn)變?yōu)橥牧?需具備如下兩個(gè)必要條件:漩渦的形成;漩渦形成后脫離原先的流層或流束進(jìn)入鄰近的流層或流束;5-4 .漩渦的形成主要取決于如下因素:一為流體的粘性;二為 流層的流淌;除此之外, 仍有兩個(gè)緣由促成漩渦的形成:一為 邊界層的分別;另一個(gè)緣由為當(dāng)流體流過(guò)某些尖緣處時(shí),也促進(jìn)漩渦的形成;5-5.瞬時(shí)速度 =時(shí)均速度+脈動(dòng)速度;5-6 .湍流強(qiáng)度用 i 值來(lái)表征, i 值越大湍流強(qiáng)度越大 ;5-7 .對(duì)連續(xù)性方程和運(yùn)動(dòng)方程進(jìn)行時(shí)均值轉(zhuǎn)換意味著考察各個(gè)方程在1 時(shí)間內(nèi)精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載物理
11、量的平均變化情形,從而獲得描述湍流流淌時(shí)物理量的時(shí)均值所滿(mǎn)意的方程;此轉(zhuǎn)換過(guò)程稱(chēng)為雷諾轉(zhuǎn)換,轉(zhuǎn)換后的方程稱(chēng)為雷諾方程;5-8 .管壁的粗糙度通??捎每隙ù植诙群?相對(duì)粗糙度表示;5-9 .對(duì)于每一個(gè)相對(duì)粗糙度,都存在著一個(gè)對(duì)應(yīng)的較小的雷諾數(shù)區(qū)域,在此區(qū)域內(nèi),粗糙管的流淌阻力與光滑管的相同,即f 僅和 雷諾數(shù) 有關(guān);5-10 .當(dāng)雷諾數(shù)超過(guò)某一數(shù)值后, f 變成與 re 數(shù)無(wú)關(guān)的某一常數(shù), 此時(shí) f 僅與 e/d的大小有關(guān),而且e/d 愈大, f 也愈大;在此區(qū)域內(nèi),流淌阻力與流速的平方成 正比,稱(chēng)為阻力平方區(qū);5-11 .在水力光滑管內(nèi), f 僅與 re 有關(guān),而與粗糙度無(wú)關(guān);5-12 .由模
12、型到工業(yè)規(guī)模(原型)的放大采納的為所謂的相像性原理;6-1 .依據(jù)傳熱機(jī)理的不同,熱的傳遞有三種基本方式:熱傳導(dǎo).對(duì)流傳熱和輻射傳熱;6-2 .對(duì)流傳熱可以由強(qiáng)制對(duì)流引起,亦可以由自然對(duì)流引起;6-3 .抱負(fù)輻射體(黑體)向外發(fā)射能量的速率與物體熱力學(xué)溫度的四次方成正比;精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載6-4 .方程 1t2 t 稱(chēng)為 傅立葉其次導(dǎo)熱定律 ;d 2t精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載7-1 .對(duì)于無(wú)內(nèi)熱源的一維穩(wěn)態(tài)熱傳導(dǎo),其熱傳導(dǎo)方程可表述為:20 ;dx精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載7-2 .不穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過(guò)程中的傳熱速率取決于介質(zhì)內(nèi)部熱
13、阻和表面熱阻;7-3 .假設(shè)物體內(nèi)部熱阻與外部熱阻相比較,可忽視不計(jì)的一種分析方法稱(chēng)為集總熱容法;7-4 .畢渥數(shù)表示了物體內(nèi)部的導(dǎo)熱熱阻與表面對(duì)流熱阻之比;7-5 .將一維分析解推廣到二維和三維導(dǎo)熱問(wèn)題,此種處理問(wèn)題的方法稱(chēng)為牛曼( newman)法就;7-6 .對(duì)于無(wú)內(nèi)熱源的.溫度僅沿徑向變化的無(wú)限長(zhǎng)圓筒壁內(nèi)一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱,其精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載熱傳導(dǎo)方程可用柱坐標(biāo)的形式表述為:d rdt 0 ;精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載drdr8-1 .對(duì)流傳熱包括強(qiáng)制對(duì)流.自然對(duì)流.蒸汽冷凝和液體沸騰等形式的傳熱過(guò)程;1精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - -
14、歡迎下載8-2 .平板層流時(shí), 速度邊界層厚度與溫度邊界層厚度的關(guān)系可表述為:pr3 ;t精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載8-3 .流體在管內(nèi)作湍流流淌時(shí)的雷諾類(lèi)似律的表達(dá)式為:fst;2精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載8-4 .卡門(mén)認(rèn)為,湍流邊界層由湍流主體.緩沖層和層流內(nèi)層組成,此即所謂的三層模型;精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載f8-5 .柯?tīng)柋绢?lèi)似律的表達(dá)式為:jh;28-6 .描述傳熱的無(wú)因次數(shù)nu,pr,分別對(duì)應(yīng)于傳質(zhì)中的無(wú)因次數(shù)為sh 和 sc;9-1 .分子傳質(zhì)為由于分子的
15、無(wú)規(guī)章熱運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的物質(zhì)傳遞現(xiàn)象;9-2 .對(duì)流傳質(zhì)的速率不僅與質(zhì)量傳遞的特性因素(如擴(kuò)散系數(shù))有關(guān),而且與動(dòng)量傳遞的動(dòng)力學(xué)因素(如流速)等親密相關(guān);10-1 .測(cè)定二元?dú)怏w擴(kuò)散系數(shù)的方法有蒸發(fā)管法.雙容積法.液滴蒸發(fā)法等;10-2 .多孔固體中的擴(kuò)散問(wèn)題可分為費(fèi)克型分子擴(kuò)散.紐特遜擴(kuò)散.過(guò)渡區(qū)擴(kuò)散 ;11-1.對(duì)流傳質(zhì)模型中最具代表性的為雙膜模型. 溶質(zhì)滲透模型和表面更新模型;化工分別過(guò)程1-1 .對(duì)大型的石油工業(yè)和以化學(xué)為中心的石油化工生產(chǎn)過(guò)程,分別裝置的費(fèi)用占總投資的5090% ;1-2 .分別過(guò)程可分為機(jī)械分別和 傳質(zhì)分別兩大類(lèi);1-3 .傳質(zhì)分別過(guò)程用于各種均相混合物的分別,其特點(diǎn)為
16、有質(zhì)量傳遞現(xiàn)象發(fā)生;1-4 .按所依據(jù)的物理化學(xué)原理不同,工業(yè)上常用的傳質(zhì)分別過(guò)程又可分為兩大類(lèi),即平穩(wěn)分別過(guò)程和 速率分別過(guò)程;1-5 .分別媒介可以為能量媒介(esa)或 物質(zhì)媒介(msa ) ;1-6 .以下分別過(guò)程中不屬于平穩(wěn)分別過(guò)程的為(d);a.蒸出;b.浸??;c.泡沫分別;d.反滲透 1-7.表面化學(xué)和鼓泡特點(diǎn)為泡沫分別的基礎(chǔ);2-1 .所謂相平穩(wěn)指的為混合物或溶液形成如干相,這些相保持著物理平穩(wěn)而共存的狀態(tài);從熱力學(xué)上看, 整個(gè)物系的自由焓處于最小的狀態(tài);從動(dòng)力學(xué)上看,相間表觀傳遞速率為零;2-2 .閃蒸為連續(xù)單級(jí)蒸餾過(guò)程;2-3 .絕熱閃蒸運(yùn)算的目的為確定閃蒸溫度和汽液相組成
17、和流率;3-1 .對(duì)二組分精餾來(lái)說(shuō),要使進(jìn)料達(dá)到某一分別要求,存在著最小回流比和最少理論塔板數(shù)兩個(gè)極限條件;3-2 .如餾出液中除了重關(guān)鍵組格外沒(méi)有其它重組分,而釜液中除了輕關(guān)鍵組格外沒(méi)有其它輕組分,這種情形稱(chēng)為清楚分割;3-3 .在精餾塔中,溫度分布主要反映物流的組成,而總的級(jí)間流量分布主要反映了熱衡算的限制;3-4 .芬斯克方程的精確度取決于相對(duì)揮發(fā)度數(shù)據(jù)的牢靠性;精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載3-5 .brown 和 martin 建議,相宜進(jìn)料位置的確定原就:在操作回流比下精餾段與提餾段理論板數(shù)之比, 等于在全回流條件下用芬斯克公式分別運(yùn)算得到的精餾段與提餾段理論板數(shù)之比;3-6 .既加入能量分別劑又加入質(zhì)量分別劑的精餾過(guò)程稱(chēng)為特別精餾;5-1.液相縱向不完全混合對(duì)板效率起明顯的有利影響;不均流淌.特別為環(huán)流會(huì)產(chǎn)生不
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