光纖中的非線性效應(yīng)的研究

1、光纖中的非線性效應(yīng)研究一、引言進(jìn)入21世紀(jì)以來，隨著語音、圖像和數(shù)據(jù)等信息量爆炸式的增長, 尤其是因特網(wǎng)的迅速崛起，人們對于信息獲取的需求呈現(xiàn)出供不應(yīng)求的態(tài)勢。這對通信系統(tǒng)容量和多業(yè)務(wù)平臺(tái)的服務(wù)質(zhì)量提出了新的挑戰(zhàn)，也反過來推動(dòng)了通信技術(shù)的快速發(fā)展。1966年，美籍華人高錕博士提出可以通過去雜質(zhì)降低光纖損耗至20dB/km，使光纖用于通信成為可能，從而開啟了人類通信史的新紀(jì)元。與傳統(tǒng)的電通信相比，光纖通信以其損耗低、傳輸頻帶寬、容量大、抗電磁干擾等優(yōu)勢備受業(yè)界青睞，已成為一種不可替代的支撐性傳輸技術(shù)。光纖通信自從問世以來，就一直向著兩個(gè)目標(biāo)不斷發(fā)展，一是延長無電中繼距離；二是提高傳輸速率（容量）

2、。 隨著摻鉺光纖放大器（EDFA）的大量商用，大大增加了無電中繼的傳輸距離；同時(shí)，密集波分復(fù)用（DWDM）技術(shù)的成熟，極大地增加了光纖中可傳輸信息的容量，降低了成本。光纖通信技術(shù)正朝著超高速超長距離的方向發(fā)展，并逐步向下一代光網(wǎng)絡(luò)演進(jìn)。但隨著波分復(fù)用信道數(shù)的增加，單通道速率的提高，光纖的非線性效應(yīng)成為制約系統(tǒng)性能的主要因素。高速長距離傳輸必須克服非線性效應(yīng)的影響。因此，如何提高光纖傳輸系統(tǒng)的容量，增加無電中繼的傳輸距離，克服非線性效應(yīng)，已經(jīng)成為光纖通信領(lǐng)域研究的熱點(diǎn)。本文詳細(xì)介紹了在光纖中的幾種重要的非線性現(xiàn)象，引出了非線性折射率相關(guān)的自相位調(diào)制（SPM）、交叉相位調(diào)制（XPM）和四波混頻（F

3、WM）等克爾效應(yīng)，以及與受激非彈性散射相關(guān)的受激喇曼散射（SRS）與受激布里淵散射（SBS）效應(yīng)。二、光纖的非線性特性在高強(qiáng)度電磁場中，任何電介質(zhì)對光的響應(yīng)都會(huì)變成非線性，光纖也不例外。從其基能級看，介質(zhì)非線性效應(yīng)的起因與施加到它上面的場的影響下束縛電子的非諧振運(yùn)動(dòng)有關(guān)，結(jié)果導(dǎo)致電耦極子的極化強(qiáng)度P對于電場E 是非線性的，但滿足通常的關(guān)系式式中，是真空中的介電常數(shù)，階電極化率，考慮到光的偏振效應(yīng)， 是 階張量。線性電極化率對P的貢獻(xiàn)是主要的，它的影響包含在折射率n和衰減常數(shù)內(nèi)。二階電極化率對應(yīng)于二次諧波的產(chǎn)生和頻運(yùn)轉(zhuǎn)等非線性效應(yīng)。然而，只在某些分子結(jié)構(gòu)非反演對稱的介質(zhì)中才不為零。因?yàn)榉肿邮菍ΨQ

4、結(jié)構(gòu)，因?yàn)閷κ⒉ＡУ扔诹?。所以光纖通常不顯示二階非線性效應(yīng)，然而電四極矩和磁偶極矩能產(chǎn)生弱的二階非線性效應(yīng)，纖芯中的缺陷和色心在某種條件下也對二次諧波的產(chǎn)生發(fā)生影響。2.1 非線性折射率光纖中的最低階非線性效應(yīng)起源于三階電極化率，它是引起諸如三次諧波產(chǎn)生、四波混頻以及非線性折射等現(xiàn)象的主要原因。然而，除非采取特別的措施實(shí)現(xiàn)相位匹配，牽涉到新頻率產(chǎn)生的（三次諧波的產(chǎn)生或四波混頻）非線性過程在光纖中是不易發(fā)生的。因而，光纖中的大部分非線性效應(yīng)起源于非線性折射率，而折射率與光強(qiáng)有關(guān)的現(xiàn)象是由引起的，即光纖的折射率可表示成 中，n(w)是折射率，為光纖內(nèi)的光強(qiáng)，是與有關(guān)的非線性折射率系數(shù)式中Re表示

5、實(shí)數(shù)部分，并且假設(shè)光場是線偏振的，因而四階張量只有一個(gè)分量對折射率有貢獻(xiàn)。張量的特性能通過非線性雙折射影響光束的偏振特性。折射率與光強(qiáng)的依賴關(guān)系導(dǎo)致了大量有趣的非線性效應(yīng)，其中研究最廣泛的是自相位調(diào)制（SPM）和交叉相位調(diào)制（XPM）。SPM 指的是光場在光纖內(nèi)傳輸時(shí)光場本身引起的相移，它的大小可以通過記錄光場相位的變化得到 式中， ，L是光纖長度。與光強(qiáng)有關(guān)的非線性相移是由SPM引起的。在其他方面，SPM與超短脈沖的頻譜展寬有關(guān)，而在光纖的反常色散區(qū)與光孤子的存在有關(guān)。XPM 指的是由不同波長、傳輸方向或偏振態(tài)的脈沖共同傳輸時(shí)，一種光場引起的另一種光場的非線性相移。它的起源可以通過c.c.表

6、示復(fù)共軛，當(dāng)兩個(gè)頻率分別為和，x方向偏振的光波同時(shí)在光纖內(nèi)傳輸時(shí)，頻率為的光場的非線性相移為 由于相位失配的關(guān)系，這里忽略了頻率和以外產(chǎn)生極化的所有項(xiàng)。上述公式右邊的兩項(xiàng)分別由 SPM 和 XPM 引起。XPM 的一種重要特性是，對相同強(qiáng)度的光場，XPM對非線性相移的貢獻(xiàn)是 SPM 的兩倍。在其他方面，XPM 與共同傳輸光脈沖的不對稱頻譜展寬有關(guān)。2.2 受激非彈性散射由三階電極化率 決定的非線性效應(yīng)，在電磁場和電介質(zhì)之間無能量交換這個(gè)意義上來說是彈性的。二階非線性效應(yīng)起因于光場把部分能量傳遞給介質(zhì)的受激非彈性散射。光纖中由兩個(gè)重要的非線性效應(yīng)屬于受激非彈性散射，它們都和石英的振動(dòng)激發(fā)態(tài)有關(guān)，

7、這就是眾所周知的受激拉曼散射（SRS）和受激布里淵散射（SBS）,它們也是最早研究的光纖中的非線性效應(yīng)。二者的主要區(qū)別是：在SRS中參與的是光學(xué)聲子，而在SBS中參與的是聲學(xué)聲子。一幅簡單的量子力學(xué)圖像對SRS和SBS都是適用的。一個(gè)入射場的光子（通常稱為泵浦）的湮滅，產(chǎn)生了一個(gè)下移斯托克斯頻率的光子和保持能量與動(dòng)量守恒的另一個(gè)具有恰當(dāng)能量和動(dòng)量的聲子。當(dāng)然，如果吸收一個(gè)具有恰當(dāng)能量和動(dòng)量的聲子，也可能產(chǎn)生有更高能量的光子，稱為反斯托克斯頻率。盡管 SRS 和 SBS 在起因上多么相似，由于聲子和光子不同的色散關(guān)系，導(dǎo)致它們之間一些基本的差別，其中最根本的區(qū)別在于光纖中的 SBS 只發(fā)生在后向

8、，而 SRS 在兩種方向均能發(fā)生，主要是前向。雖然光纖中 SRS 和 SBS 的完整的描述和相互牽連的，當(dāng)斯托克斯波最初的發(fā)展可由簡單的關(guān)系式來描述，隨 SRS，此關(guān)系式為 式中，為斯托克斯光強(qiáng)，為泵浦光強(qiáng)，為拉曼增益系數(shù)。對 SBS 有類似的表達(dá)式，用布里淵增益系數(shù)代替即可。對石英光纖，和可通過實(shí)驗(yàn)測得，測得的拉曼增益譜非常寬，帶寬約為30THz；泵浦波長在 附近時(shí)，峰值增益，斯托克斯頻率約為13THz。相反，布里淵增益譜相當(dāng)窄，帶寬僅約 100MHz，泵浦波長在附近，在斯托克斯位移約10GHz處產(chǎn)生峰值布里淵增益譜。對窄帶寬泵浦，峰值增益；對寬帶泵浦，其峰值增益應(yīng)除以因子，這里為泵浦光帶寬

9、，是布里淵增益帶寬。SRS 和 SBS 的一個(gè)重要特征是，它們都表現(xiàn)出了類似閾值的行為，例如，只有當(dāng)泵浦光強(qiáng)超過一定的閾值時(shí)，才發(fā)生從泵浦能量向斯托克斯能量的有效轉(zhuǎn)移。對 SRS，在 的單模光纖中，泵浦強(qiáng)度閾值為典型值約為，在泵功率約為1W時(shí)能夠觀察到SRS。對于SBS，類似的計(jì)算表面，其閾值泵浦光強(qiáng)為因?yàn)椴祭餃Y增益系數(shù)較大兩個(gè)數(shù)量級，故 SBS 的閾值典型值約為1mW。三、非線性效應(yīng)的分類與簡介自光纖放大器問世以來，光網(wǎng)絡(luò)中就采用光纖放大器，減小光電中繼器，甚至不用光電中繼器，隨之而來的即是信號(hào)傳輸?shù)木嚯x更長。更長的傳輸距離和光纖放大器輸出的高功率，使光纖非線性效應(yīng)日益顯著。在高比特率系統(tǒng)中

10、，為了增加中繼間距而提高發(fā)送光功率時(shí)，光纖的非線性效應(yīng)開始出現(xiàn)。盡管在光纖中的非線性效應(yīng)很小，但是當(dāng)經(jīng)過很長的、放大的、無中繼的傳輸距離之后，它們的累積效應(yīng)影響就非常嚴(yán)重了。石英光纖中的非線性效應(yīng)分為受激散射（受激布里淵散射 SBS 和受激拉曼散射SRS）和非線性折射率引起的效應(yīng)兩類。受激散射表現(xiàn)為與光強(qiáng)度有關(guān)的增益或者損耗，而非線性折射率則引起與光強(qiáng)度相關(guān)的相移。由非線性折射率引起的非線性效應(yīng)主要有自相位調(diào)制（SPM）、交叉相位調(diào)制（XPM）和四波混頻（FWM）。3.1 受激散射受激散射主要有受激布里淵散射（SBS）和受激拉曼散射（SRS）。受激布里淵散射（SBS）是由光纖中的光波和聲波的作

11、用引起的。SBS 使部分前向傳輸?shù)墓庀蚝笙蛏⑸?，消耗了信?hào)功率，如下圖所示。在所有的光纖非線性效應(yīng)中，SBS 的閾值最低，約為 10mW，且與信道數(shù)無關(guān)。在理論上，產(chǎn)生 SBS 影響的閾值功率可以近似用以下公式計(jì)算： 式中為激光器發(fā)射光譜的線寬（MHz），單位為mW?？梢?SBS 影響主要取決于激光器發(fā)射光譜的線寬，SBS 閾值隨著光源線寬的加寬而升高，用一小的低頻正弦信號(hào)調(diào)制光源很容易就可以提高其閾值。因此 SBS 雖然是最容易產(chǎn)生的非線性效應(yīng)，但也是最容易克服的。在使用窄譜線寬度光源的強(qiáng)度調(diào)制系統(tǒng)中，一旦信號(hào)光功率超過 SBS 門限，將有很強(qiáng)的前向傳輸信號(hào)光轉(zhuǎn)化為后向傳輸。SBS 限制了光

12、纖中可能傳輸?shù)墓夤β?，前向傳輸功率逐漸飽和，而后向散射功率急劇增加。解決方法一般是設(shè)置光源譜線寬度明顯大于布里淵帶寬或者信號(hào)功率低于門限功率。SBS 效應(yīng)可以將信號(hào)光能量轉(zhuǎn)移給頻率下移且反向傳輸?shù)乃雇锌怂梗⊿tokes）光。SBS 效應(yīng)不僅會(huì)給系統(tǒng)帶來噪聲，而且會(huì)造成信號(hào)的一種非線性損耗，限制入纖光功率的提高，并降低系統(tǒng)的 OSNR，嚴(yán)重限制傳輸系統(tǒng)性能的提高。SBS 效應(yīng)是一種窄帶效應(yīng)，一般由光信號(hào)中的載波分量引起，可采用載波抑制或者展寬載波光譜進(jìn)行抑制。圖3-1 受激布里淵散射原理當(dāng)一定強(qiáng)度的光入射到光纖中時(shí)，會(huì)引起光纖材料的分子振動(dòng)，低頻邊帶成為斯托克斯線，高頻邊帶成為反斯托克斯線，前者

13、強(qiáng)度大于后者，兩者之間的頻差成為斯托克斯頻率。當(dāng)兩個(gè)頻率間隔恰好為斯托克斯頻率的光波同時(shí)入射到光纖時(shí)，低頻波將獲得光增益，高頻波將衰減，高頻波的能量轉(zhuǎn)移到低頻波上，這就是受激拉曼散射SRS）。其產(chǎn)生原理如下圖所示。發(fā)生 SRS 會(huì)引起 WDM 的信號(hào)耦合，產(chǎn)生串?dāng)_，從而限制了通路數(shù)。SRS 的閾值取決于信道數(shù)、信道間隔、信號(hào)平均功率和再生距離。對于多波長系統(tǒng)，產(chǎn)生 1dB 光功率代價(jià)的條件為： 式中N表示信號(hào)數(shù)；表示信道間隔，單位為GHz ；P表示每個(gè)信道允許的功率，單位為W。圖3-2 受激喇曼散射原理在總信道數(shù)、信道間隔、平均輸入光功率及總系統(tǒng)長度一定的系統(tǒng)中，SRS 導(dǎo)致總?cè)萘渴艿较拗?。S

14、RS 效應(yīng)將導(dǎo)致光纖中長波長信號(hào)的能量向短波長轉(zhuǎn)移。SRS 效應(yīng)是一種寬帶效應(yīng)，短波長信道可以逐次泵浦許多長波長信道，而且這種信道間能量轉(zhuǎn)移和放大作用還與比特圖形有關(guān)，并以光功率串?dāng)_的方式降低信號(hào)的信噪比，損耗系統(tǒng)性能。3.2 克爾效應(yīng)若入射光功率較高，會(huì)導(dǎo)致介質(zhì)的折射率與入射光的光強(qiáng)有關(guān)，會(huì)大大改變?nèi)肷涔庠诮橘|(zhì)中的傳輸特性，這就是克爾效應(yīng)，也稱為折射率效應(yīng)，其表達(dá)式為：式中，是光纖正常的折射率，P是光功率，是光纖有效截面面積， 是光纖由于光功率密度（單位截面積上光功率）變化引起的折射率變化系數(shù)。其對傳輸性能的影響主要表現(xiàn)在兩個(gè)方面：光纖折射率取決于光纖中信號(hào)在該點(diǎn)的功率；折射率的改變引起信號(hào)

15、的“chirp”，從而改變光脈沖前緣和尾部的頻率，如下圖所示。圖33 克爾效應(yīng)與克爾效應(yīng)相關(guān)的影響有自相位調(diào)制、交叉相位調(diào)制、調(diào)制不穩(wěn)定性、四波混頻、光孤子形式等。本文主要研究自相位調(diào)制（SPM）、交叉相位調(diào)制（XPM）和四波混頻（FWM）等三種克爾效應(yīng)。信號(hào)光功率的波動(dòng)引起信號(hào)本身相位的調(diào)制稱為自相位調(diào)制（SPM）。SPM 使光脈沖展寬，對于強(qiáng)度調(diào)制直接檢測系統(tǒng)（IM-DD），相位調(diào)制不會(huì)影響系統(tǒng)性能。但是，當(dāng) SPM 與色散共同作用時(shí)，頻譜展寬會(huì)導(dǎo)致時(shí)域的脈沖展寬。光纖的大的模場面積可較小 SPM。當(dāng)光纖的色散為零或很小時(shí)，也可以減小 SPM 對系統(tǒng)性能的影響。在一定的條件下，SPM 會(huì)對

16、系統(tǒng)性能產(chǎn)生有利的作用。SPM 與激光器啁啾或光纖的正色散作用，可以在時(shí)域壓縮光脈沖，從而延長色散限制距離。由于 SPM 對正色散光纖中的光脈沖起壓縮作用，在色散補(bǔ)償光放大系統(tǒng)中，存在一定殘余色散的系統(tǒng)將會(huì)比完全色散補(bǔ)償系統(tǒng)的性能優(yōu)越；研究不同入纖功率下各種光纖傳輸系統(tǒng)的參與色散與系統(tǒng)性能的關(guān)系，對于優(yōu)化色散補(bǔ)償非常有益。SPM對10Gbit/s 系統(tǒng)的影響主要是導(dǎo)致光頻率的變化，光功率變化越快，導(dǎo)致的光頻率變化也越大。顯然，在光脈沖前沿和后沿處，光頻率變化最大，因而 SPM的影響取決于光脈沖前后沿的陡峭程度，其影響主要是窄脈沖的高速系統(tǒng)，例如2.5Gbit/s 以上的系統(tǒng)。光脈沖的前沿和后沿

17、所產(chǎn)生的相對中間點(diǎn)的頻率變化是不對稱的，前沿的頻譜分量將減小，向長波長方向移動(dòng)，及產(chǎn)生負(fù)啁啾（或稱波長紅移）；而后沿的頻譜分量將提高，向短波長方向移動(dòng)，即產(chǎn)生正頻率啁啾（或稱波長藍(lán)移）。在 G.652 光纖的1550nm 窗口處，光纖的色散系數(shù)D為正值，光載波的群速度與載波頻率成正比，于是上述脈沖的前沿由于頻率低而傳輸速度慢，脈沖的后沿由于頻率高而傳播速度快，造成脈沖變窄壓縮現(xiàn)象，從而在很大程度上實(shí)現(xiàn)了色散補(bǔ)償，延長了系統(tǒng)色散受限距離。相反，如果光纖煤質(zhì)的色散系數(shù)D為負(fù)值，則結(jié)論相反，不會(huì)發(fā)生上述脈沖壓縮現(xiàn)象，只會(huì)加速脈沖的展寬，使色散受限距離變短。綜上所述，由 SPM 引起的非線性效應(yīng)的結(jié)果

18、有兩種可能：當(dāng)使用色散系數(shù)D為負(fù)的光纖工作區(qū)時(shí)（例如 G.653 光纖的短波長側(cè)或者工作區(qū)色散為負(fù)的 G.655 光纖），系統(tǒng)色散受限距離變短；當(dāng)使用色散系數(shù)D為正的光纖工作區(qū)時(shí)（例如 G.652 光纖、G.653 光纖的長波長側(cè)，或工作區(qū)色散系數(shù)為正的 G.655 光纖），系統(tǒng)色散受限距離反而會(huì)延長。SPM 的效果與輸入信號(hào)的光強(qiáng)成正比，與光纖衰減系數(shù)及有效纖芯面積成反比。當(dāng)信號(hào)已經(jīng)傳輸 1540km 時(shí)，光功率已經(jīng)衰減至不足以產(chǎn)生非線性的水平，因而 SPM 影響主要發(fā)生在靠近發(fā)送機(jī)側(cè)的一定距離內(nèi)。另外，利用低色散光纖也可以減少 SPM 對系統(tǒng)性能的影響。當(dāng)多個(gè)不同頻率的光束在光纖中同事傳播

19、時(shí)，每一頻率的光束會(huì)通過光纖的非線性極化率，影響其他頻率光束的有效折射率而對后者產(chǎn)生相位調(diào)制，這就是交叉相位調(diào)制（XPM 或 CPM）。XPM 可引起信道間串?dāng)_，導(dǎo)致脈沖波形畸變。信道越密集、傳跨段數(shù)越多，XPM 效應(yīng)對 DWDM 系統(tǒng)的影響越大。為了壓制 XPM 引起的串音代價(jià)，采用 G.652 光纖中的 WDM 系統(tǒng)的最小通路間隔 W可以用如下公式進(jìn)行估算： 式中， 為光纖衰減系數(shù)， B是比特率（Tbit/s）, D是光纖色散系數(shù)， M是光纖放大器間隔數(shù)?？梢?，XPM 的效率與系統(tǒng)的比特率、光纖色散系數(shù)、光纖放大器的間隔數(shù)成反比。與 SPM 一樣，僅當(dāng) XPM 與色散共同作用時(shí)，才對 IM

20、-DD 系統(tǒng)性能產(chǎn)生影響。不同的是色散在 XPM 中起到雙重作用，一方面，由于不同信道的脈沖以不同的群速度傳輸，色散會(huì)減小信道間的相互作用；另一方面，當(dāng)脈沖間發(fā)生了相互作用時(shí)，色散又會(huì)將頻譜寬度轉(zhuǎn)化為時(shí)域的脈沖展寬。四波混頻（FWM）是值兩個(gè)或三個(gè)光波結(jié)合，產(chǎn)生一個(gè)或多個(gè)新的波長。FWM 效應(yīng)起源于折射率的光致調(diào)制的參量過程。它是指兩個(gè)或三個(gè)不同波長的光波相互作用而導(dǎo)致在其他波長上產(chǎn)生混頻成分的效應(yīng)。當(dāng)這些混頻產(chǎn)物落在信道內(nèi)時(shí)，將會(huì)引起信道間的串?dāng)_，導(dǎo)致信噪比降低；當(dāng)混頻產(chǎn)物落在信道外時(shí)，也會(huì)給系統(tǒng)帶來噪聲。FWM 效應(yīng)的產(chǎn)生需要滿足相位匹配條件，為了克服 FWM 效應(yīng)引起的干擾，不同波長間的

21、最小間隔滿足： 式中，W為最小通路間隔，是光纖放大器間隔數(shù)，D是光纖色散系數(shù)，P表示單個(gè)通路的平均功率，單位為 mW. 由上述公式可見，D越小，F(xiàn)WM 效率越高，因此在 G.653 光纖中的 FWM 效應(yīng)最為明顯。常見的抑制方法是降低入纖光功率、采用不等信道間隔等。在 DWDM 系統(tǒng)中，新產(chǎn)生的波長往往正好落在原有的某個(gè)波長上。由于 FWM 的數(shù)量隨原有信道數(shù)量的增加而呈幾何級數(shù)增加，并且新產(chǎn)生的波長與原來的波長產(chǎn)生干涉作用，F(xiàn)WM 會(huì)嚴(yán)重影響傳輸質(zhì)量。因此抑制 FWM 非常重要。在正色散光纖中，SPM、XPM 和 FWM 的共同作用會(huì)產(chǎn)生調(diào)制不穩(wěn)定（MI），MI 對系統(tǒng)的影響主要是放大 AS

22、E 噪聲，降低接收端的信噪比。非線性效應(yīng)是一個(gè)很復(fù)雜的過程，目前還沒有直接的補(bǔ)償方式。降低信號(hào)的發(fā)送光功率，或改善傳輸煤質(zhì)（比如采用大有效面積的光纖），或利用色散效應(yīng)，都會(huì)對非線性效應(yīng)有所抑制。四、小結(jié)在光纖傳輸領(lǐng)域，對非線性現(xiàn)象的研究對今后光信息技術(shù)的發(fā)展起著舉足輕重的作用。過去我們在光學(xué)領(lǐng)域接觸到的非線性問題主要都是諧波失真、交叉調(diào)制、四波混頻和受激散射等。這些非線性現(xiàn)象都將導(dǎo)致電磁信號(hào)的失真，因而是極力避免的。 隨著光纖通信技術(shù)的發(fā)展，人們對光學(xué)中的非線性的認(rèn)識(shí)也在不斷的變化，盡管非線性效應(yīng)對光通信系統(tǒng)會(huì)產(chǎn)生諸多不利的影響，但是我們也可以想辦法利用光纖的非線性效應(yīng)產(chǎn)生新的技術(shù)。例如，在多波長光通信系統(tǒng)中應(yīng)克服四波混頻引起的串?dāng)_，但通過四波混頻效應(yīng)可以實(shí)現(xiàn)波長轉(zhuǎn)換，而波長轉(zhuǎn)換則是光網(wǎng)絡(luò)核心技術(shù)之一；自相位調(diào)制會(huì)導(dǎo)致信號(hào)的失真，但是在特定的條件下，自相位調(diào)制與光纖色散相互作用可以形成光孤子，是的光孤子通信成為可能；受激非彈性散射會(huì)導(dǎo)致信號(hào)功率的額外損