圓盤(pán)內(nèi)的熱傳導(dǎo)問(wèn)題WORD

1、文檔可能無(wú)法思考全面，請(qǐng)瀏覽后下載! 圓盤(pán)內(nèi)的熱傳導(dǎo)問(wèn)題蔡曉君 物理學(xué)3班 200823010971、引言圓盤(pán)內(nèi)的熱傳導(dǎo)問(wèn)題是學(xué)習(xí)中常見(jiàn)的問(wèn)題，本文通過(guò)建立模型并詳細(xì)的解答問(wèn)題，得出了此模型的通解，并通過(guò)畫(huà)圖對(duì)圓盤(pán)內(nèi)溫度分度規(guī)律進(jìn)行了探究。對(duì)我們生活及生產(chǎn)中熱傳導(dǎo)現(xiàn)象有實(shí)際的理解幫助。2、模型介紹及問(wèn)題的提出 圓盤(pán)內(nèi)的熱傳導(dǎo)問(wèn)題模型如下，設(shè)有半徑為1的薄均勻圓盤(pán)，邊界上的溫度為0，初始時(shí)刻圓盤(pán)內(nèi)溫度分布為1-，其中r是圓盤(pán)內(nèi)任一點(diǎn)的集半徑，求圓盤(pán)內(nèi)溫度分布規(guī)律。圓域內(nèi)求解問(wèn)題，才用極坐標(biāo)較方便，考慮到定解問(wèn)題與無(wú)關(guān)，故溫度U只是r，t的函數(shù)，由題意得，歸結(jié)為下列定解問(wèn)題 r0 r r運(yùn)用分離變

2、量法 令U（r,t）=F(r)T(t)F(r) = T(t) 即令=則可得 對(duì)式 當(dāng)=0時(shí)，=k為常數(shù)（顯然不符合題意）故T（t）=c又6 / 60 可使=T（t）=c則式可化為+=0這是特殊函數(shù)貝塞爾方程則通解F（r）= (具體過(guò)程見(jiàn)后面解釋1)又U（r,t）是有界的，故=0，即F（r）=又=0，故=0，即是的零點(diǎn)= 對(duì)應(yīng)的本征函數(shù)為從而有形式解為U（r,t）=又=1-=+又由貝塞爾函數(shù)的遞推公式得 （具體過(guò)程課看后面解釋2）=再由遞推公式 得（具體過(guò)程看后面解釋）=從而可有 因此，所求定解問(wèn)題之解為U(r,t)= （其中是的正零點(diǎn)）2.1對(duì)方程解的具體解釋解釋1：貝塞爾方程求解貝塞爾方程有

3、級(jí)數(shù)解（）代入原方程得合并同類項(xiàng)得，當(dāng)k=0時(shí)， （） 當(dāng)k=1時(shí)， 當(dāng)k 當(dāng)r=n時(shí)， 而 其中為任意常數(shù)，而具有性質(zhì) （n為整數(shù)）貝塞爾函數(shù)的特解為定義為第一類貝塞爾函數(shù)當(dāng),同理再定義與線性無(wú)關(guān)一般貝塞爾函數(shù)的額通解可表示成解釋2：證明證明：3、結(jié)論本文通過(guò)常規(guī)方法分離變量法解出了圓盤(pán)內(nèi)的熱傳導(dǎo)問(wèn)題的解，知道了所構(gòu)造的模型通解為所求定解問(wèn)題之解為U(r,t)= （其中是的正零點(diǎn)）且作出了圓盤(pán)溫度分度的圖形，更形象了解圓盤(pán)內(nèi)溫度分布規(guī)律，如下圖所示4、參考文獻(xiàn)數(shù)學(xué)物理方程與特殊函數(shù) 李元杰 編 高等教育出版社數(shù)學(xué)物理方法 劉連濤 王正清 編 高等教育出版社數(shù)學(xué)物理方程 陳才生 編 東南大學(xué)出版社5、感想通過(guò)這次學(xué)習(xí)對(duì)編程畫(huà)圖有了更進(jìn)一步的了解，鞏固掌握。在解題過(guò)程要時(shí)刻以老師的思想為指導(dǎo)，解題過(guò)程以分離變量法為指導(dǎo)方法，但是思想比解題更重要，在理解的基礎(chǔ)上運(yùn)用這些思想及方法。也使我們更加深刻了解