流體力學知識點總結98948

1、流體力學知識點總結第一章 緒論1 液體和氣體統(tǒng)稱為流體，流體的基本特性是具有流動性，只要剪應力存在流動就持續(xù)進行，流體在靜止時不能承受剪應力。2 流體連續(xù)介質假設：把流體當做是由密集質點構成的，內部無空隙的連續(xù)體來研究。3 流體力學的研究方法：理論、數(shù)值、實驗。4 作用于流體上面的力 （1）表面力：通過直接接觸，作用于所取流體表面的力。FPTAAV法向應力pA周圍流體作用的表面力切向應力 作用于A上的平均壓應力 作用于A上的平均剪應力 應力為A點壓應力，即A點的壓強法向應力 為A點的剪應力切向應力 應力的單位是帕斯卡（pa），1pa=1N/，表面力具有傳遞性。（2） 質量力：作用在所取流體體積

2、內每個質點上的力，力的大小與流體的質量成比例。（常見的質量力：重力、慣性力、非慣性力、離心力） 單位為5 流體的主要物理性質（1） 慣性：物體保持原有運動狀態(tài)的性質。質量越大，慣性越大，運動狀態(tài)越難改變。 常見的密度（在一個標準大氣壓下）： 4時的水 20時的空氣（2） 粘性huu+duUzydyx牛頓內摩擦定律： 流體運動時，相鄰流層間所產生的切應力與剪切變形的速率成正比。即 以應力表示粘性切應力，是單位面積上的內摩擦力。由圖可知 速度梯度，剪切應變率（剪切變形速度）粘度是比例系數(shù)，稱為動力黏度，單位“pa·s”。動力黏度是流體黏性大小的度量，值越大，流體越粘，流動性越差。運動粘度

3、 單位：m2/s 同加速度的單位說明：1）氣體的粘度不受壓強影響，液體的粘度受壓強影響也很小。2）液體T 氣體T無黏性流體無粘性流體，是指無粘性即=0的液體。無粘性液體實際上是不存在的，它只是一種對物性簡化的力學模型。（3） 壓縮性和膨脹性 壓縮性：流體受壓，體積縮小，密度增大，除去外力后能恢復原狀的性質。 T一定，dp增大，dv減小 膨脹性：流體受熱，體積膨脹，密度減小，溫度下降后能恢復原狀的性質。 P一定，dT增大，dV增大A 液體的壓縮性和膨脹性液體的壓縮性用壓縮系數(shù)表示 壓縮系數(shù)：在一定的溫度下，壓強增加單位P，液體體積的相對減小值。 由于液體受壓體積減小，dP與dV異號，加負號，以使

4、為正值；其值愈大，愈容易壓縮。的單位是“1/Pa”。（平方米每牛）體積彈性模量K是壓縮系數(shù)的倒數(shù)，用K表示，單位是“Pa” 液體的熱膨脹系數(shù)：它表示在一定的壓強下，溫度增加1度，體積的相對增加率。 單位為“1/K”或“1/” 在一定壓強下，體積的變化速度與溫度成正比。水的壓縮系數(shù)和熱膨脹系數(shù)都很小。P 增大 水的壓縮系數(shù)K減小 T升高 水的膨脹系數(shù)增大 B 氣體的壓縮性和膨脹性氣體具有顯著的可壓縮性，一般情況下，常用氣體（如空氣、氮、氧、CO2等）的密度、壓強和溫度三者之間符合完全氣體狀態(tài)方程，即 理想氣體狀態(tài)方程 P 氣體的絕對壓強（Pa）； 氣體的密度（Kg/cm3）； T 氣體的熱力學溫

5、度（K）； R 氣體常數(shù)；在標準狀態(tài)下， M為氣體的分子量，空氣的氣體常數(shù)R=287J/KgK。適用范圍：當氣體在很高的壓強，很低溫度下，或接近于液態(tài)時，其不再適用。第2章 流體靜力學1 靜止流體具有的特性 （1） 應力方向沿作用面的內發(fā)現(xiàn)方向。 （2） 靜壓強的大小與作用面的方位無關。流體平衡微分方程歐拉 在靜止流體中，各點單位質量流體所受表面力 和質量力相平衡。 歐拉方程全微分形式： 2 等壓面：壓強相等的空間點構成的面（平面或曲面）。 等壓面的性質：平衡流體等壓面上任一點的質量力恒正交于等壓面。 由等壓面的這一性質，便可根據(jù)質量力的方向來判斷等壓面的形狀。質量力只有重力時，因重力的方向鉛

6、垂向下，可知等壓面是水平面。若重力之外還有其它質量力作用時，等壓面是與質量力的合力正交的非水平面。3 液體靜力學基本方程 P0P1P2Z1Z2 P靜止液體內部某點的壓強 h該點到液面的距離，稱淹沒深度 Z該點在坐標平面以上的高度 P0液體表面壓強，對于液面通大氣的開口容器，視為 大氣 壓強并以Pa表示 推論 （1）靜壓強的大小與液體的體積無關 （2)兩點的的壓強差 等于兩點之間單位面積垂 直液柱的重量 （3）平衡狀態(tài)下，液體內任意壓強的變化，等值的 傳遞到其他各點。液體靜力學方程三大意義 .位置水頭z：任一點在基準面以上的位置高度，表示單位重量流體從某一基準面算起所具有的位置勢能，簡稱比位能，

7、或單位位能或位置水頭。 .壓強水頭： 表示單位重量流體從壓強為大氣壓算起所具有的壓強勢能，簡稱比壓能或單位壓能或壓強水頭。 .測壓管水頭（ ）：單位重量流體的比勢能，或單位勢能或測壓管水頭。4 壓強的度量絕對壓強：以沒有氣體分子存在的完全真空為基準起算的壓強，以符號pabs表示。（大于0）相對壓強：以當?shù)卮髿鈮簽榛鶞势鹚愕膲簭?，以符號p表示。 （可正可負可為0） 真空：當流體中某點的絕對壓強小于大氣壓時， 則該點為真空，其相對壓強必為負值。真 空值與相對壓強大小相等，正負號相反（必小于0）相對壓強和絕對壓強的關系絕對壓強、相對壓強、真空度之間的關系 壓強單位壓強單位Pa N/m2kPa kN/

8、m2mH2OmmHgat換算關系9800098107361說明：計算時無特殊說明時液體均采用相對壓強計算，氣體一般選用絕對壓強。5 測量壓強的儀器（金屬測壓表和液柱式測壓計）。（1） 金屬測壓計測量的是相對壓強 （彈簧式壓力表、真空表）（2） 液柱式測壓計是根據(jù)流體靜力學基本原理、利用液柱高度來測量壓強（差）的儀器。測壓管A點相對壓強 真空度 U形管測壓計 上式的圖形 傾斜微壓計壓差計 例8：在管道M上裝一復式U形水銀測壓計，已知測壓計上各液面及A點的標高為：1=1.8m =0.6m，Ñ=2.0m，Ñ=1.0m，=Ñ=1.5m。試確定管中A點壓強。 6 作用在平面

9、上的靜水總壓力圖算法（1） 壓強分布圖 根據(jù)基本方程式： 繪制靜水壓強大?。唬?） 靜水壓強垂直于作用面且為壓應力。圖算法的步驟是：先繪出壓強分布圖，總壓力的大小等于壓強分布圖的面積S，乘以受壓面的寬度b，即 P=bS 總壓力的作用線通過壓強分布圖的形心，作用線與受壓面的交點， 就是總壓力的作用點 適用范圍：規(guī)則平面上的靜水總壓力及其作用點的求解。 原理：靜水總壓力大小等于壓強分布圖的體積，其作用線通過壓 強分布圖的形心，該作用線與受壓面的交點便是壓心P。經典例題 一鉛直矩形閘門，已知h1=1m，h2=2m，寬b=1.5m，求總壓力及其作用點。 梯形形心坐標: a上底，b下底  解：

10、 總壓力為壓強分布圖的體積： 作用線通過壓強分布圖的重心：解析法 總壓力 = 受壓平面形心點的壓強×受壓平面面積 合力矩定理：合力對 任一軸的力矩等于各分力對同一軸力矩之和 平行移軸定理 解：經典例題 一鉛直矩形閘門，已知h1=1m，h2=2m，寬b=1.5m，求總壓力及其作用點。7 作用在曲面上的靜水壓力二向曲面具有平行母線的柱面 水平分力 作用在曲 面上的水平分力等于受壓面形心處的相對壓強PC與其在垂 直坐標面oyz的投影面積Ax的乘積。 鉛垂分力 合力的大小 合力的方向 PX = 受壓平面形心點的壓強 p c× 受壓曲面在 yoz 軸上的投影 AZPZ = 液體的容重

11、×壓力體的體積 V注明：P的作用線必然通過Px和Pz的交點，但這個交點不一定在曲面上，該作用線與曲面的交點即為總壓力的作用點壓力體壓力體分類：因Pz的方向（壓力體 壓力體和液面在曲面AB的同側，Pz方向向下 虛壓力體 壓力體和液面在曲面AB的異側，Pz方向向上）壓力體疊加 對于水平投影重疊的曲面，分開界定壓力體，然后相疊加，虛、實壓力體重疊的部分相抵消。潛體全部浸入液體中的物體稱為潛體，潛體表面是封閉曲曲。浮體部分浸入液體中的物體稱為浮體。第四章 流體動力學基礎1 基本概念： （1） 流體質點(particle)：體積很小的流體微團，流體就是由這種流體微團連續(xù)組成的。 （2） 空間點

12、: 空間點僅僅是表示空間位置的幾何點，并非實際的流體微團。 （3） 流場：充滿運動的連續(xù)流體的空間。在流場中，每個流體質點均有確定的運動要素。 （4） 當?shù)丶铀俣龋〞r變加速度）：在某一空間位置上，流體質點的速度隨時間的變化率。 遷移加速度（位變加速度）：某一瞬時由于流體質點所在的空間位置的變化而引起 的速度變化率。 （5） 恒定流與非恒定流：一時間為標準，各空間點上的運動參數(shù)都不隨時間變化的流動是恒定流。否則是非恒定流。 （6） 一元流動：運動參數(shù)只是一個空間坐標和時間變量的函數(shù)。 二元流動：運動參數(shù)只是兩個空間坐標和時間變量的函數(shù)。 三元流動：以空間為標準，各空間點上的運動參數(shù)是三個空間坐標

13、和時間的函數(shù)。 （7）流線：某時刻流動方向的曲線，曲線上各質點的速度矢量都與該曲線相切。 流線性質 （1）流線上各點的切線方向所表示的是在同一時刻流場中這些點上的速度方向，因而流線形狀一般都隨時間而變。 （2）流線一般不相交（特殊情況下亦相交：V=0、速度=） （3）流線不轉折，為光滑曲線。 （8）跡線：流體質點在一段時間內的運動軌跡。 跡線與流線 （1）恒定流中，流線與跡線幾何一致。 異同 （2）非恒定流中，二者一般重合，個別情況（V=C）二者仍可重合。 （9）流管：某時刻，在流場內任意做一封閉曲線，過曲線上各點做流線，所構成的管狀曲面。 流束：充滿流體的流管。 （10）過流斷面：在流束上作

14、出的與所有的流線正交的橫斷面。過流斷面有平面也有曲面。 （11）元流：過流斷面無限小的流束，幾何特征與流線相同。 總流：過流斷面有限大的流束，有無數(shù)的元流構成，斷面上各點的運動參數(shù)不相同。 （12）體積流量：單位時間通過流束某一過流斷面的流量以體積計量。 重量流量：單位時間通過流束某一過流斷面的流量以重量計量。 質量流量：單位時間通過流束某一過流斷面的流量以質量計量。 （13）斷面平均流速：流經有效截面的體積流量除以有效截面積而得到的商。 （14）均勻流與非均勻流：流線是平行直線的流動是均勻流，否則是非均勻流。 均勻流的性質 1> 流體的遷移加速度為零； 2> 流線是平行的直線；

15、3> 各過流斷面上流速分布沿程不變。 4> 動壓強分布規(guī)律=靜壓強分布規(guī)律。 （15）非均勻漸變流和急變流：非均勻流中，流線曲率很小，流線近似與平行之線的流動是非均勻漸變流，否則是急變流。均勻流的各項性質對漸變流均適用。2 歐拉法（Euler method）速度場 壓力場加速度 全加速度 當?shù)丶铀俣?遷移加速度 AB 如圖所示：（1）水從水箱流出，若水箱無來水 補充，水位H逐漸降低，管軸線上A質點速度隨時間減小，當?shù)丶铀?度為負值，同時管道收縮，指點速度隨遷移增大，遷移加速度為正值， 故二者加速度都有。 （2）若水箱有來水補充，水位H保持不變，A質點出的 時間不隨時間變化，當?shù)丶铀?/p>

16、度=0，此時只有遷移加速度。3流量、斷面平均流速4流體連續(xù)性方程 物理意義：單位時間內，流體流經單位體積的 流出與流入之差與其內部質量變化 的代數(shù)和為零。對恒定流對不可壓縮流體【例】 假設有一不可壓縮流體三維流動，其速度分布規(guī)律為：U=3（x+y3)，V=4y+z2，W=x+y+2z。試分析該流動是否存在。 【解】 故此流動不連續(xù)。不滿足連續(xù)性方程的流動是不存在的。5恒定總流連續(xù)性方程 或物理意義：對于不可壓縮流體，斷面平均流速與過水斷面面積成反比，即流線密集的地方流速大 ，而流線疏展的地方流速小。適用范圍：固定邊界內的不可壓縮流體，包括恒定流、非恒定流、理想流體、實際流體。 6流體

17、的運動微分方程 無粘性流體運動微分方程 或 粘性流體運動微分方程 NS方程拉普拉斯算子  7元流的伯努利方程伯努利方程公式說明：（1）適用條件 理想流體 恒定流動 質量力只受重力 不可壓流體 沿流線或微小流束。（2）此公式就是無粘性流體的伯努利方程各項意義（1） 物理意義比位能 比壓能 比動能（2） 幾何意義位置水頭 壓強水頭 流速水頭物理三項之和：單位重量流體的機械能守恒。幾何三項之和：總水頭相等，為水平線粘性流體元流的伯努利方程公式說明：（1）實際液體具有粘滯性，由于內摩擦阻力的影響，液體流動時，其能量將沿程不斷消耗，總水頭線因此沿程下降，固有H1H 2 （2）上式即恒定流、不可

18、壓縮實際液體動能量方程，又稱實際液體元流伯努利方程。粘性流體總流的伯努利方程 （1）勢能積分： z 比位能（位置水頭） 比壓能（壓強水頭，測壓管高度） （2）動能積分： 比勢能（測壓管水頭） 總比能（總水頭） 比動能（流速水頭） （3）損失積分： 平均比能損失 （水頭損失）,單位重流體克服 流動阻力所做的功。氣流的伯努利方程 動能修正系數(shù) 動量修正系數(shù) 沿程有能量輸入或輸出的伯努利方程+Hm單位重量流體通過流體機械獲得的機械能（水泵的揚程）-Hm單位重量流體給予流體機械的機械能（水輪機的作用水頭）沿程有匯流或分流的伯努利方程1122338水頭線：總流沿程能量變化的幾何表示。 水力坡降

19、：單位長度上的水頭損失9總流的動量方程第六章 流動阻力和水頭損失1 基本概念（1） 水頭損失：總流單位重量流體平均的機械能損失。（2） 沿程水頭損失：有沿程阻力做功而引起的水頭損失。（3） 局部水頭損失：有局部阻力引起的水頭損失。 總水頭損失： （氣體）壓強損失：水頭損失的一般表達式：1. 沿程阻力沿程損失(長度損失、摩擦損失) 達西公式 沿程摩阻系數(shù)（沿程阻力系數(shù)） d 管徑v 斷面平均流速 g 重力加速度2. 局部阻力局部損失 局部阻力系數(shù) v 對應的斷面平均速度（3） 層流：流體質點作規(guī)則運動，各層質點間相互不摻混。紊流：流體質點的運動軌跡極不規(guī)則，質點間相互摻混。層流與紊流的判別： 上

20、臨界流速 由層流轉化為紊流時的流速稱為上臨界流速。下臨界流速 由紊流轉化為層流時的流速稱為下臨界流速。紊流層流紊流 層流 把下臨界流速 做為流態(tài)轉變的臨界流速 層流 紊流 臨界流（4） 雷諾數(shù) 圓管流雷諾數(shù) 層流 臨界雷諾數(shù) 雷諾數(shù)臨界流紊流 非圓管道雷諾數(shù)： R水力半徑 A過流斷面面積 濕周，過流斷面上流體與固體接觸的周界（周長） 圓管滿流 以水力半徑R為特征長度，相應的臨界雷諾 數(shù)層流紊流（5） 沿程水頭損失與剪應力的關系 圓管均勻流水頭損失與剪應力的關系（均勻流動方程式） R水力半徑 J水力坡度 適用條件：明渠均勻流，相同結果。注意（平均剪應力）層流和紊流都適用。 圓管過流斷面上剪應力分

21、布 圓管均勻流過流斷面上剪應力 呈直線分布，管軸處，; 管壁處，剪應力達最大值。 壁剪切速度 （ 壁剪切速度） （沿程摩阻系數(shù)與壁面剪應力的關系）（6） 圓管中的層流 流速分布 過流斷面上流速分布解析式（拋物線方程） 當r=0時 管軸處的最大流速 流量 平均流速 最大流速與平均流速的關系 動能修正系數(shù) 動量修正系數(shù) 沿程水頭損失的計算 圓管層流摩阻系數(shù) （通用公式） 說明：在圓管層流中，只與Re有關。 （7）紊流運動 流體由層流轉變?yōu)槲闪鞯膬蓚€必備條件： A 流體中形成渦體 B 渦體脫離原流層進入臨層（Re達到一定值）。 紊流的剪應力 粘性剪應力 二者之和即為剪應力 紊流附加剪應力 半經驗理論

22、 混和長度 k卡門常數(shù)。k=0.360.435 壁剪切速度 壁面附近紊流流速分布公式 粘性底層 粘性底層：圓管作紊流運動時，靠近管壁處存在著一薄層，該層內流速梯度較大， 粘性影響不可忽略，紊流附加切應力可以忽略，速度近似呈線性分布， 這一薄層就稱為粘性底層。 粘性底層流速分布 粘性底層中，流速按線性分布，在壁面上流速 為0. 粘性底層厚度 紊流核心：粘性底層之外的液流統(tǒng)稱為紊流核心。（8） 紊流沿程水頭損失 尼古拉磁實驗 區(qū)，層流區(qū) 區(qū)，層流轉變?yōu)槲闪鞯倪^渡區(qū) 區(qū)，紊流光滑區(qū) 區(qū)，紊流過渡區(qū) 區(qū)，紊流粗糙區(qū) 流速分布 紊流光滑區(qū) 紊流粗糙區(qū) 紊流流速分布指數(shù)形式 （管軸處的最大流量 圓管半徑

23、n 指數(shù)，隨雷諾數(shù)的變化而變化） 的半經驗公式 光滑區(qū)沿程摩阻系數(shù) 尼古拉茲光滑管公式 粗糙區(qū)沿程摩阻系數(shù) 尼古拉茲粗糙管公式 沿程摩阻系數(shù)的經驗公式 謝才公式： 其中 曼寧公式 v斷面平均流速 R水力半徑 J水力坡度 C謝才系數(shù) 非圓管沿程損失 當量直徑de：把水力半徑相等的圓管直徑。當量直徑是水力半徑的4倍de=4R圓。同理 當量相對粗糙ks/de R水力半徑 A過流斷面面積 適用范圍：長狹縫，狹環(huán)形不適用。層流不適用（9） 局部水頭損失 公式： 局部水頭損失系數(shù) v-對應的斷面平均流速突然擴大管動量方程 將上式的中的全部等于0 則可得包達公式： V1A1=v2A2自由出流淹沒出流突然縮小

24、管 管道入口損失系數(shù) （10） 邊界層概念與繞流阻力 邊界層：全部摩擦損失都發(fā)生在緊靠固體邊界的薄層內，這一薄層就是邊界層。 繞流阻力：流體作用于繞流物體上，平行于來流方向的力。 繞流阻力包括摩擦阻力和壓差阻力兩部分。繞流阻力系數(shù)CD主要取決于 雷諾數(shù)，并和物體的形狀、表面的粗糙情況，以及來流的紊動強度有關。 卡門渦街：Re90，旋渦交替脫落，形成卡門渦街 壓差阻力：物體繞流，除了沿物體表面的摩擦阻力耗能，還有尾流旋渦耗能，使得尾 流區(qū)物體表面的壓強低于來流的壓強，而迎流面的壓強大于來流的壓強， 這兩部分的壓強差，造成作用于物體上的壓差阻力。第七章 孔口、管嘴出流和有壓管流1孔口出流：容器壁上

25、開孔，水經孔口流出的水力現(xiàn)象?？卓诔隽髦挥芯植克^損失。 小孔口出流 大孔口出流 自由出流：水由孔口流入大氣中。 收縮斷面流速 孔口流量（大小孔口均適用） 收縮系數(shù) 其中： 作用水頭，若，則 =H 孔口的局部水頭損失系數(shù) 孔口流量系數(shù)薄壁小孔口的各項系數(shù)收縮系數(shù)損失系數(shù)流速系數(shù)流量系數(shù)0.640.060.970.62淹沒出流：誰由孔口直接流入另一部分水體中。 收縮斷面流速 孔口流量 H0作用水頭，若則H0=H1-H2 注意：自由出流的水頭H使水面至孔口形心的深度，而 淹沒出流的水頭H是上下游水頭的高差。淹沒出流孔口斷面的各點水頭相等，所以淹沒出流無大小孔口之分。 孔口的變水頭出流（非恒定流）：

26、孔口出流時，容器內水位隨時間變化，導致孔口的流量隨 時間變化的流動。 H1降至H2所需時間 若將水放空H2=0則 V容器放空的體積 出流時的最大流量注：容器放空，放空時間是水位不下降時放空所需時間的兩倍2 管嘴出流：在孔口處對接一個34倍孔徑長度的短管，水體通過短管并在出口斷面滿管 流出的水力現(xiàn)象。 管嘴出口流速 管嘴流量 H0作用水頭 若V0=0，則H0=H 流量系數(shù)Un=1.32U,可見在相同的作用水頭下，同 樣面積的管嘴出流能力是孔口過流能力的1.32倍。收縮斷面的真空度 流體經圓柱形管嘴或擴張管嘴時，由于 慣性作用，在管中某處形成收縮斷面，產生環(huán) 行真空，從而增加了水流的抽吸力，使其出

27、流量比孔口有所增加。圓柱形外管嘴的正常工作條件 作用水頭 工作條件 管度嘴長3 有壓管流：流體沿管道滿管流動的水力現(xiàn)象。 短管：水頭損失中，沿程水頭損失和局部水頭損失都占相當比重，二者都不可忽略的管道。 流速 流量虹吸管正常工作條件最大真空度最大安裝高度長管：水頭損失以沿程水頭損失為主，局部水頭損失和流速水頭的總和同沿程水頭損失相比 很小，忽略不計仍能滿足工程要求的管道。（全部作用水頭都消耗在沿程水頭損失）簡單管道：沿程直徑和流量都不變的管道。 比阻 （單位：s2/m6 阻抗 （單位：s2/m5）串連管道：由直徑不同的管段順序連接起來的管道。串聯(lián)管道的水頭線是一條折線。 （ ） 并聯(lián)管道：在兩

28、節(jié)點之間，并聯(lián)兩根以上管段的管道。 （并聯(lián)管路） （總管路）4 有壓管道中的水擊 水擊：再有壓管道中，由于某種原因使水流速度突然發(fā)生變化，同時引起壓強大幅度波動 的現(xiàn)象。 水擊條件：管道內水流速度突然變化。 水擊發(fā)生的內在原因：水本身具有慣性和壓縮性. 直接水擊 間接水擊 水擊波的傳播速度 相長：在一個周期內，水擊波由閥門傳到進口，再由進口傳至閥門，共往返兩次往返一次 所需要的時間稱為相或相長。水擊波傳播過呈第一階段：增壓波從閥門向管道進口傳播，處于增壓狀態(tài)。第二階段：減壓波從管道進口向閥門處傳播，恢復原來狀態(tài)。第三階段：減壓波從閥門向管道進口傳播，處于減壓狀態(tài)。第四階段：增壓波從管道進口向閥

29、門傳播，重復上述四個階段。防止水擊危害的措施（1）限制流速（2）控制閥門關閉或開啟時間（3）縮短管道長度、采用彈性模量較小材質的管道（4）設置安全閥，進行水擊過載保護第八章 明渠流動1明渠流動：水流的部分周界與大氣接觸，具有自由表面的流動。無壓流. 明渠流動特點： 1） 明渠流有自由面, 隨時空變化,呈現(xiàn)各種水面形態(tài)。而有壓管流無自由液面 2） 明渠底坡的改變對斷面的流速和水深有直接影響 3） 明渠局部的邊界的變化，會造成水深在很長的流程上發(fā)生變化2底坡：底線沿流程單位長度的降低值，用i表示。3棱柱形渠道與非棱柱形渠道 棱柱形渠道： 斷面形狀尺寸沿程不變的長直渠道。 24 明渠均勻流：流線為平

30、行直線的明渠水流。 條件1 ）自由表面 2）等深 3）等速 特征： 1）.明渠均勻流為勻速流、等深流，只可能發(fā)生在棱柱形渠道中 2）.明渠均勻流只可能發(fā)生在順坡的棱柱形渠道中 3）. 明確均勻流只可能發(fā)生在坡度、粗糙系數(shù)不變的順坡的棱柱形渠道中 4 ）.明渠均勻流具有渠道底坡線/水面線（測壓管水頭線）/總水頭線bBh 過流斷面的幾何要素 b底寬； h水深；       m邊坡系數(shù) m=cot。m越大，邊坡越 緩；m越小，邊坡越陡； m=0時是 矩形斷面。m根據(jù)邊坡巖土性質及設計范圍來選定。 導出量 ：      B水面寬， B=b+2mh        A過水斷面面積， A=(b+mh)h      過水斷面濕周 R水力半徑明渠均勻流基本公式流速： 流量： C 謝才系數(shù)，按曼寧公式計算 n 粗糙系數(shù)，見表4-3。K流量模數(shù)明渠均勻流水力計算 水力計算任務則是： 給定Q、b、h、i 中三個，求解另一個1） 驗算渠道的