電子科技大學(xué),電磁場(chǎng)與電磁波,典型例題

1、求無(wú)限長(zhǎng)線(xiàn)電荷在真空中產(chǎn)生的電場(chǎng)。求無(wú)限長(zhǎng)線(xiàn)電荷在真空中產(chǎn)生的電場(chǎng)。 E解：取如圖所示高斯面。解：取如圖所示高斯面。由高斯定律，有由高斯定律，有0( )SQE r dS0( ) (2)lrlE rrl e02lrEer分析：電場(chǎng)方向垂直圓柱面。分析：電場(chǎng)方向垂直圓柱面。 電場(chǎng)大小只與電場(chǎng)大小只與r r有關(guān)。有關(guān)。r例例典型例題典型例題 a解：解：1) 1) 取如圖所示高斯面。取如圖所示高斯面。在球外區(qū)域：在球外區(qū)域：r r a a0( )SQE r dS20( ) (4)rQE rre204rQEer分析：電場(chǎng)方向垂直于球面。分析：電場(chǎng)方向垂直于球面。 電場(chǎng)大小只與電場(chǎng)大小只與r r有關(guān)。有關(guān)

2、。半徑為半徑為a a的球形帶電體，電荷總量的球形帶電體，電荷總量Q Q均勻分布在球體內(nèi)。均勻分布在球體內(nèi)。求求：（：（1 1） （2 2） （3 3）( )E r( )E r( )E r在球內(nèi)區(qū)域：在球內(nèi)區(qū)域：r r a arr0( )SQE r dS32043( ) (4)rrE rre304rQrEea334QQVa例例2 2）解為球坐標(biāo)系下的表達(dá)形式。）解為球坐標(biāo)系下的表達(dá)形式。2030()()4()()4rrQerarEQreraa22300()1()()4raQrrrarra300034EQa3 3）0301( )404QrEQra 半徑為半徑為a a的球形電介質(zhì)體，其相對(duì)介電常數(shù)的

3、球形電介質(zhì)體，其相對(duì)介電常數(shù) , ,若在球心處存在一點(diǎn)電荷若在球心處存在一點(diǎn)電荷Q Q，求極化電荷分布。，求極化電荷分布。4r解：由高斯定律，可以求得解：由高斯定律，可以求得SD dSQ24rQeDr0PDE在媒質(zhì)內(nèi)：在媒質(zhì)內(nèi)：023316rQeEr24rQeEr體極化電荷分布體極化電荷分布: :PP 221()0rr Prr面極化電荷分布面極化電荷分布: :SPrP e2316Qa在球心點(diǎn)電荷處：在球心點(diǎn)電荷處：2344pSPspQQQa 例例 在線(xiàn)性均勻媒質(zhì)中，已知電位移矢量在線(xiàn)性均勻媒質(zhì)中，已知電位移矢量 的的z z分量為分量為 ，極化強(qiáng)度，極化強(qiáng)度 求：介質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度求：介質(zhì)中的電場(chǎng)

4、強(qiáng)度 和電位移矢量和電位移矢量 。220/zDnC m292115/xyzPeeenC mDED解：由定義，知：解：由定義，知：00DEPDP1(1)rPD4zrzzDPD1rrDP43P014ED例例半徑為半徑為a a的帶電導(dǎo)體球，已知球體電位為的帶電導(dǎo)體球，已知球體電位為U U，求空間電位分布及電場(chǎng)強(qiáng)度分布。求空間電位分布及電場(chǎng)強(qiáng)度分布。解法一：導(dǎo)體球是等勢(shì)體。解法一：導(dǎo)體球是等勢(shì)體。ra時(shí)：時(shí)：0UE 例例ra時(shí)：時(shí)：200r arU221()00r arddrr drdrU120r arccrU aUrE ()()sinreeaUerrrr 2raUer解法二：電荷均勻分布在導(dǎo)體球上，

5、呈點(diǎn)對(duì)稱(chēng)。解法二：電荷均勻分布在導(dǎo)體球上，呈點(diǎn)對(duì)稱(chēng)。 設(shè)導(dǎo)體球帶電總量為設(shè)導(dǎo)體球帶電總量為Q Q，則可由高斯定理求得，在球外空間，電場(chǎng)，則可由高斯定理求得，在球外空間，電場(chǎng)強(qiáng)度為：強(qiáng)度為：204rQEer001()44aaQQUE drra04QaU2raUEer2rraUE drdrraUr 同軸線(xiàn)內(nèi)導(dǎo)體半徑為同軸線(xiàn)內(nèi)導(dǎo)體半徑為a a，外導(dǎo)體半徑為外導(dǎo)體半徑為b b。內(nèi)外導(dǎo)體間內(nèi)外導(dǎo)體間充滿(mǎn)介電常數(shù)分別為充滿(mǎn)介電常數(shù)分別為 和和 的兩種理想介質(zhì)，分界面半徑為的兩種理想介質(zhì)，分界面半徑為c c。已知外導(dǎo)體接地，內(nèi)導(dǎo)體電壓為已知外導(dǎo)體接地，內(nèi)導(dǎo)體電壓為U U。求求:(1):(1)導(dǎo)體間的導(dǎo)體間的

6、 和和 分布；分布； (2) (2)同軸線(xiàn)單位長(zhǎng)度的電容同軸線(xiàn)單位長(zhǎng)度的電容12ED abc12分析：電場(chǎng)方向垂直于邊界，由邊界條件可分析：電場(chǎng)方向垂直于邊界，由邊界條件可知，在媒質(zhì)兩邊知，在媒質(zhì)兩邊 連續(xù)連續(xù)D解：設(shè)內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度帶電量為解：設(shè)內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度帶電量為l由高斯定律，可以求得兩邊媒質(zhì)中，由高斯定律，可以求得兩邊媒質(zhì)中，2lrDer1122/EDED例例 12cbacUE drE dr12lnln22llcbac12212lnlnlUcbac 1221(lnln)UDcbrac 221121()(lnln)()(lnln)UarccbracEUcrbcbrac 球形電容器內(nèi)導(dǎo)體半徑

7、為球形電容器內(nèi)導(dǎo)體半徑為a a，外球殼半徑為外球殼半徑為b b。其間充其間充滿(mǎn)介電常數(shù)為滿(mǎn)介電常數(shù)為 和和 的兩種均勻媒質(zhì)。設(shè)內(nèi)導(dǎo)體帶電荷為的兩種均勻媒質(zhì)。設(shè)內(nèi)導(dǎo)體帶電荷為q q，外外球殼接地，求球殼間的電場(chǎng)和電位分布。球殼接地，求球殼間的電場(chǎng)和電位分布。12 a12b分析：電場(chǎng)平行于介質(zhì)分界面，由邊界條件分析：電場(chǎng)平行于介質(zhì)分界面，由邊界條件可知，介質(zhì)兩邊可知，介質(zhì)兩邊 相等。相等。ESD dSq2122()rDDq2122()rEEq解：令電場(chǎng)強(qiáng)度為解：令電場(chǎng)強(qiáng)度為 ，由高斯定律，由高斯定律E2122 ()rqEer 1211( )()2 ()brqrE drrb 例例 同軸線(xiàn)填充兩種介質(zhì)

8、，結(jié)構(gòu)如圖所示。兩同軸線(xiàn)填充兩種介質(zhì)，結(jié)構(gòu)如圖所示。兩種介質(zhì)介電常數(shù)分別為種介質(zhì)介電常數(shù)分別為 和和 ，導(dǎo)電率分別為，導(dǎo)電率分別為 和和 ，設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體電壓為，設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體電壓為U U。求：求：(1)(1)導(dǎo)體間的導(dǎo)體間的 ， ， ； (2)(2)分界面上自由電荷分布。分界面上自由電荷分布。1221EJ 2a2b2c11 22 a22 11 EJ解：這是一個(gè)恒定電場(chǎng)邊值問(wèn)題。不能直接應(yīng)用解：這是一個(gè)恒定電場(chǎng)邊值問(wèn)題。不能直接應(yīng)用高斯定理求解。高斯定理求解。設(shè)單位長(zhǎng)度內(nèi)從內(nèi)導(dǎo)體流向外導(dǎo)體電流為設(shè)單位長(zhǎng)度內(nèi)從內(nèi)導(dǎo)體流向外導(dǎo)體電流為I I。則：則：rIJeS()2rIearcr由邊界條件，邊

9、界兩邊電流連續(xù)。由邊界條件，邊界兩邊電流連續(xù)。例例 由導(dǎo)電媒質(zhì)內(nèi)電場(chǎng)本構(gòu)關(guān)系，可知媒質(zhì)內(nèi)電場(chǎng)為：由導(dǎo)電媒質(zhì)內(nèi)電場(chǎng)本構(gòu)關(guān)系，可知媒質(zhì)內(nèi)電場(chǎng)為：111()2rJIEearbr222()2rJIEebrcr12bcabUE drE dr12(lnln )(lnln )22IIbacb120212ln( / )ln( / )UIb ac b 12021()ln( / )ln( / )UJarcb ac b r 201121()ln( / )ln( / )rUJEearbb ac b r102221()ln( / )ln( / )rUJEebrcb ac b r22()crE drbrc112()bcr

10、bE drE drarb2 2）由邊界條件：）由邊界條件： 在在 面上：面上：ra11SD n12021ln( / )ln( / )Ub ac b a 在在 面上：面上：rc21021ln( / )ln( / )Ub ac b c 32SrD e 在在 面上：面上：rb221()SrDDe2112021()ln( / )ln( / )Ub ac b b 平行雙線(xiàn)，導(dǎo)線(xiàn)半徑為平行雙線(xiàn)，導(dǎo)線(xiàn)半徑為a a，導(dǎo)線(xiàn)軸線(xiàn)距離為，導(dǎo)線(xiàn)軸線(xiàn)距離為D D 求：平行雙線(xiàn)單位長(zhǎng)度的電容。（求：平行雙線(xiàn)單位長(zhǎng)度的電容。（aD)aD) DxyPx解：設(shè)導(dǎo)線(xiàn)單位長(zhǎng)度帶電分別為解：設(shè)導(dǎo)線(xiàn)單位長(zhǎng)度帶電分別為 和和 ，則易于求

11、得，在，則易于求得，在P P點(diǎn)處，點(diǎn)處，ll102lxEex20()2()lxEeDx12EEE011()2lxexDx導(dǎo)線(xiàn)間電位差為：導(dǎo)線(xiàn)間電位差為：D aaUE dx0lnlDaa0ln()lnCDaa例例 計(jì)算同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體間單位長(zhǎng)度電容。計(jì)算同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體間單位長(zhǎng)度電容。 解：設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體單位長(zhǎng)度帶電量分別為解：設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體單位長(zhǎng)度帶電量分別為 和和 ，則內(nèi)外導(dǎo)體間電場(chǎng)分布為：，則內(nèi)外導(dǎo)體間電場(chǎng)分布為：ll102lrEer則內(nèi)外導(dǎo)體間電位差為：則內(nèi)外導(dǎo)體間電位差為：內(nèi)外導(dǎo)體間電容為：內(nèi)外導(dǎo)體間電容為：baUE dr0ln2lba02lnlnQCUba例例 由邊界條件知在邊界兩邊

12、由邊界條件知在邊界兩邊 連續(xù)。連續(xù)。E解：設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度帶電量為解：設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度帶電量為SD dSQ110(2)rl ErlEQ110(2)lrEer 110ln(2)blabUE dra 同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體半徑分別為同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體半徑分別為a,ba,b，導(dǎo)體間部分填充介質(zhì)，導(dǎo)體間部分填充介質(zhì)，介質(zhì)介電常數(shù)為，介質(zhì)介電常數(shù)為 ，如圖所示。已知內(nèi)外導(dǎo)體間電壓為，如圖所示。已知內(nèi)外導(dǎo)體間電壓為U U。求：導(dǎo)體間單位長(zhǎng)度內(nèi)的電場(chǎng)能量。求：導(dǎo)體間單位長(zhǎng)度內(nèi)的電場(chǎng)能量。例例 110(2)lnlnlUba (lnln )rUEeba rlbb0112221011122eVVWE dVE dV

13、2210122221111(2)2(lnln )2(lnln )bbaaU lU lrdrrdrbarbar21101(2);2 (lnln )U lba 兩種方法求電場(chǎng)能量：兩種方法求電場(chǎng)能量：或應(yīng)用導(dǎo)體系統(tǒng)能量求解公式或應(yīng)用導(dǎo)體系統(tǒng)能量求解公式12eiiiWqU12ellWU110(2)lnlnlUba 21101(2)2 (lnln )Uba 21101(2) 2(lnln )elU lWba 已知同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體半徑分別為已知同軸線(xiàn)內(nèi)外導(dǎo)體半徑分別為a,ba,b，導(dǎo)體間填充介質(zhì)，介質(zhì)，導(dǎo)體間填充介質(zhì)，介質(zhì)介電常數(shù)為介電常數(shù)為 ，導(dǎo)電率為，導(dǎo)電率為 。已知內(nèi)外導(dǎo)體間電壓為。已知內(nèi)外導(dǎo)體間電

14、壓為U U。求：內(nèi)外導(dǎo)體間的求：內(nèi)外導(dǎo)體間的 1 1） ;2 2） ;3;3） ;4;4） ; 5; 5） ;6;6）0EJlCelWs分析：為恒定電場(chǎng)問(wèn)題。分析：為恒定電場(chǎng)問(wèn)題。 電荷只存在于導(dǎo)體表面，故可用靜電場(chǎng)高電荷只存在于導(dǎo)體表面，故可用靜電場(chǎng)高斯定理求解。斯定理求解。解法一：應(yīng)用高斯定理求解。解法一：應(yīng)用高斯定理求解。設(shè)內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度電量為設(shè)內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度電量為 則則SD dSQ2lrDer2lrEer例例 (lnln )2blaUE drba2(lnln )lUbalab (lnln)rUEeba r(lnln )(lnln )brUbrE drba(lnln )rUJEeba r

15、2(lnln )llCUba212(lnln )ellUWUba1( )( )2eVWD rE r dV解法二：間接求解法解法二：間接求解法由于內(nèi)外導(dǎo)體間不存在電荷分布，電位方程為由于內(nèi)外導(dǎo)體間不存在電荷分布，電位方程為200r ar bU1()00r ar bddrr drdrUlnlnlnlnbrUba(lnln )rUEeba r (lnln )rUJEeba r2(lnln )QlCUba212(lnln )eU lWQUba2ln( / )SlUQD dSb a2(lnln )lQlCUba解法三：恒定電場(chǎng)方法求解解法三：恒定電場(chǎng)方法求解令由內(nèi)導(dǎo)體流向外導(dǎo)體單位長(zhǎng)度總電流強(qiáng)度為令由內(nèi)

16、導(dǎo)體流向外導(dǎo)體單位長(zhǎng)度總電流強(qiáng)度為I I，則，則2rIJerl/2rJI lEer(lnln )2blaIUE drba2(lnln )lUIba(lnln )rUJeba r(lnln )rJUEeba r2(lnln )QlCUba212(lnln )eU lWQUba2ln( / )SUlQD dSb a 導(dǎo)體球殼，內(nèi)徑為導(dǎo)體球殼，內(nèi)徑為b b，外徑為，外徑為c c，球殼球心為半徑為，球殼球心為半徑為a a導(dǎo)體球，導(dǎo)體球帶電量導(dǎo)體球，導(dǎo)體球帶電量Q,Q,中間充滿(mǎn)兩種介質(zhì)，介電系數(shù)分別為中間充滿(mǎn)兩種介質(zhì)，介電系數(shù)分別為1 1和和2 2，介質(zhì)分界面如圖所示。，介質(zhì)分界面如圖所示。求：（求：（

17、1 1）空間場(chǎng)分布）空間場(chǎng)分布E(r)E(r)； （2 2）空間電位分布；）空間電位分布； （3 3）電容；）電容； （4 4）系統(tǒng)電場(chǎng)能量。）系統(tǒng)電場(chǎng)能量。解：由邊界條件知，解：由邊界條件知， 連續(xù)。連續(xù)。E（1 1）rara，該區(qū)域?yàn)閷?dǎo)體空間，故：，該區(qū)域?yàn)閷?dǎo)體空間，故： =0=0； E a a rbrb，由高斯定理有，由高斯定理有SD dSQ2122()rEQ例例 2122()rQEer1112122()rQDEer2222122()rQDEerQcba21b b rcrcrc，204rQEer （2 2）求電位分布。）求電位分布。rcrc，04rQE drr04Qcarbarb，()b

18、rcE dr 01211()42 ()QQcrb ra,ra,01211()42 ()QQcab brcbrara時(shí)時(shí)2IHr 當(dāng)當(dāng)rara時(shí)時(shí)2221222IrIrHIrraa 例題例題 半徑為半徑為a a的無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)體內(nèi)通有電流的無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)體內(nèi)通有電流I I，計(jì)算空間磁場(chǎng)強(qiáng)度，計(jì)算空間磁場(chǎng)強(qiáng)度 分布分布H 例題例題 內(nèi)、外半徑分別為內(nèi)、外半徑分別為a a、b b的無(wú)限長(zhǎng)中空導(dǎo)體圓柱，導(dǎo)體內(nèi)沿軸的無(wú)限長(zhǎng)中空導(dǎo)體圓柱，導(dǎo)體內(nèi)沿軸向有恒定的均勻傳導(dǎo)電流，體電流密度為向有恒定的均勻傳導(dǎo)電流，體電流密度為 導(dǎo)體磁導(dǎo)率為導(dǎo)體磁導(dǎo)率為 。求。求空間各點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度空間各點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度BJ xyz0J分析

19、：電流均勻分布在導(dǎo)體截面上，呈軸對(duì)稱(chēng)分布。分析：電流均勻分布在導(dǎo)體截面上，呈軸對(duì)稱(chēng)分布。解：根據(jù)安培環(huán)路定律解：根據(jù)安培環(huán)路定律 在在rara區(qū)域：區(qū)域：0CH dlI20Hr0H 在在arbarbrb區(qū)域：區(qū)域：2202()HrJba220()2JHbar 所以，空間中的所以，空間中的 分布為：分布為：22022000()( )()()2()()2raJB rra earbrJra erbrB 例例 無(wú)限長(zhǎng)線(xiàn)電流位于無(wú)限長(zhǎng)線(xiàn)電流位于z z軸，介質(zhì)分界面軸，介質(zhì)分界面為平面，求空間的為平面，求空間的 分布和磁化電流分布。分布和磁化電流分布。B xz10I分析：電流呈軸對(duì)稱(chēng)分布?？捎冒才喹h(huán)路定律

20、分析：電流呈軸對(duì)稱(chēng)分布?？捎冒才喹h(huán)路定律求解。磁場(chǎng)方向沿求解。磁場(chǎng)方向沿 方向。方向。e解：磁場(chǎng)方向與邊界面相切，由邊界條件知，解：磁場(chǎng)方向與邊界面相切，由邊界條件知，在分界面兩邊，在分界面兩邊， 連續(xù)而連續(xù)而 不連續(xù)。不連續(xù)。HB由安培環(huán)路定律：由安培環(huán)路定律：CH dlI2HrI2IHer01(0)2(0)2IezrBHIezr介質(zhì)磁化強(qiáng)度為：介質(zhì)磁化強(qiáng)度為：1000()2IBMHer體磁化電流為：體磁化電流為：0rzmrzeeerrJMrzMrMM 面磁化電流為：面磁化電流為：101000()()22smzrIIJMneeerr在介質(zhì)內(nèi)在介質(zhì)內(nèi)r=0r=0位置，還存在磁化線(xiàn)電流位置，還存

21、在磁化線(xiàn)電流I Im m。由安培環(huán)路定律，有：。由安培環(huán)路定律，有：00(1)mmrlBIIdlIII1010()(1)msmrIIII也由電流守恒的關(guān)系求磁化線(xiàn)電流也由電流守恒的關(guān)系求磁化線(xiàn)電流分析：內(nèi)導(dǎo)體為粗導(dǎo)體，故內(nèi)導(dǎo)體存在內(nèi)自感。分析：內(nèi)導(dǎo)體為粗導(dǎo)體，故內(nèi)導(dǎo)體存在內(nèi)自感。因此同軸線(xiàn)自感由同軸線(xiàn)內(nèi)自感和內(nèi)外導(dǎo)體間互因此同軸線(xiàn)自感由同軸線(xiàn)內(nèi)自感和內(nèi)外導(dǎo)體間互感組成。感組成。解：設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)導(dǎo)體載流為解：設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)導(dǎo)體載流為I I，則由安培環(huán)路定律，知，則由安培環(huán)路定律，知020()2()20()IreraaIBearbrrb 例例 求同軸線(xiàn)單位長(zhǎng)度的自感。設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)徑為求同軸線(xiàn)單位長(zhǎng)度的自感

22、。設(shè)同軸線(xiàn)內(nèi)徑為a a，外徑，外徑為為b b，內(nèi)外導(dǎo)體間為真空。導(dǎo)體磁導(dǎo)率為，內(nèi)外導(dǎo)體間為真空。導(dǎo)體磁導(dǎo)率為 ab0同軸線(xiàn)單位長(zhǎng)度自感由內(nèi)導(dǎo)體內(nèi)自感和內(nèi)外導(dǎo)體互感構(gòu)成。即：同軸線(xiàn)單位長(zhǎng)度自感由內(nèi)導(dǎo)體內(nèi)自感和內(nèi)外導(dǎo)體互感構(gòu)成。即：ioLLL a1dra 如圖，在內(nèi)導(dǎo)體內(nèi)取一長(zhǎng)為單位長(zhǎng)度，寬為如圖，在內(nèi)導(dǎo)體內(nèi)取一長(zhǎng)為單位長(zhǎng)度，寬為drdr的的矩形面元，則通過(guò)該面元的磁通為：矩形面元，則通過(guò)該面元的磁通為：022iIrdB dSdra 令與令與 所交鏈的電流為所交鏈的電流為I I, ,可知可知d2222IIrIraa 若將整個(gè)內(nèi)導(dǎo)體電流看作若將整個(gè)內(nèi)導(dǎo)體電流看作1 1匝，則與匝，則與 交鏈的電交鏈的

23、電流為流為 d22()IrNIa匝 由磁鏈定義，知與由磁鏈定義，知與 對(duì)應(yīng)的磁鏈為：對(duì)應(yīng)的磁鏈為：d3042iiIrdNddra 整個(gè)內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度的內(nèi)磁鏈為整個(gè)內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度的內(nèi)磁鏈為3004028aiiIrIddra 08iiLI 故內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度的內(nèi)自感為故內(nèi)導(dǎo)體單位長(zhǎng)度的內(nèi)自感為 易求得，內(nèi)外導(dǎo)體間單位長(zhǎng)度磁鏈為：易求得，內(nèi)外導(dǎo)體間單位長(zhǎng)度磁鏈為：00ln22boaIIbdrra 0ln2oobLIa00ln82iobLLLa 例例 求雙傳輸線(xiàn)單位長(zhǎng)度自感。設(shè)導(dǎo)線(xiàn)半徑為求雙傳輸線(xiàn)單位長(zhǎng)度自感。設(shè)導(dǎo)線(xiàn)半徑為a a，導(dǎo)線(xiàn)，導(dǎo)線(xiàn)間距為間距為D D。(Da)(Da) yxDIIdxxDx分析：導(dǎo)線(xiàn)為細(xì)導(dǎo)線(xiàn)，故只需考慮導(dǎo)體間分析：導(dǎo)線(xiàn)為細(xì)導(dǎo)線(xiàn)，故只需考慮導(dǎo)體間的互感。的互感。解：由安培環(huán)路定律，可以求得在導(dǎo)體間解