時(shí)諧電磁場(chǎng)學(xué)習(xí)教案

1、會(huì)計(jì)學(xué)1時(shí)諧電磁場(chǎng)時(shí)諧電磁場(chǎng)第一頁，共23頁。n習(xí)習(xí) 題題第1頁/共23頁第二頁，共23頁。第2頁/共23頁第三頁，共23頁。dSBdtddtdS（4-1-1） 第3頁/共23頁第四頁，共23頁。圖4 - 1 由磁通量增加產(chǎn)生(chnshng)的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)與電流 第4頁/共23頁第五頁，共23頁。圖4 - 2 接通線圈(xinqun)1的開關(guān)K時(shí)，在線圈(xinqun)2中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì) 第5頁/共23頁第六頁，共23頁。內(nèi)的感應(yīng)電場(chǎng)（非庫侖電場(chǎng)）來定義感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)dlEinC第6頁/共23頁第七頁，共23頁。dSBdtddlEdlEdlEEdlESCinCcinCC)(（4-1-2） 即 第7頁

2、/共23頁第八頁，共23頁。第8頁/共23頁第九頁，共23頁。dStBdlESC（4-1-3） 對(duì)上式應(yīng)用(yngyng)斯托克斯定理， 可得 tBE（4-1-4）第9頁/共23頁第十頁，共23頁。003344SSCCSIdlIdldB dSdRRRRSS上式中， ，故可將其改寫(gixi)為 RRR13SSCdSRIdldSB140由矢量(shling)恒定式 VSdSAAdV第10頁/共23頁第十一頁，共23頁。則有 dVRIdldSBVSC140而梯度(t d)場(chǎng)是無旋的， 01R所以(suy) SdSB0第11頁/共23頁第十二頁，共23頁。21RaRRVdRrJrBV1)(4)(0應(yīng)

3、用(yngyng)恒等式 (A)= A+ A02( )( )4RVJ raB rdVR 第12頁/共23頁第十三頁，共23頁。VVdRrJrB)(4)(0又根據(jù)恒等式又根據(jù)恒等式 ( A)0， 可得可得 B=0 上式表明，上式表明， 由恒定電流產(chǎn)生的場(chǎng)是無散場(chǎng)由恒定電流產(chǎn)生的場(chǎng)是無散場(chǎng)(sn chng)或連續(xù)的場(chǎng)?；蜻B續(xù)的場(chǎng)。 第13頁/共23頁第十四頁，共23頁。WbdSBS（3-1-13） 若曲面 S為閉合(b h)曲面， 則穿過閉合(b h)曲面S的磁通量為 dSBS對(duì)上式應(yīng)用(yngyng)散度定理， 有 0BdVdSBVS（3-1-14） 式中， V為閉合曲面S所包圍的體積。 第14

4、頁/共23頁第十五頁，共23頁。0BH （3-1-15）或 B=0H （3-1-16）第15頁/共23頁第十六頁，共23頁。IdlHC（3-1-17） 此處的電流此處的電流I I為閉合路徑為閉合路徑(ljng)(ljng)所包圍面積內(nèi)的所包圍面積內(nèi)的凈電流，凈電流， 它可以是任意形狀導(dǎo)體所載的電流。它可以是任意形狀導(dǎo)體所載的電流。 第16頁/共23頁第十七頁，共23頁。dSJISdSJdSHSS)(所以所以 H=J 上式為恒定磁場(chǎng)上式為恒定磁場(chǎng)(cchng)中安培定律的微分形式中安培定律的微分形式。 它表它表明由恒定電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)明由恒定電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)(cchng)是有旋場(chǎng)。是有旋場(chǎng)。 第17頁/共23頁第十八頁，共23頁。0SVCB dSBdVH dlI恒定磁場(chǎng)基本方程恒定磁場(chǎng)基本方程(fngchng)的積的積分形式分形式 H=J B=0恒定磁場(chǎng)恒定磁場(chǎng)(cchng)基本方程的微分形式基本方程的微分形式第18頁/共23頁第十九頁，共23頁。IHdHdlHC220第19頁/共23頁第二十頁，共23頁。圖3 6 載流長直導(dǎo)線(doxin)的磁場(chǎng) IH第20頁/共23頁第二十一頁，共23頁。aIH2磁通密度(md)為 aIB20可見， 用安培定律算得的結(jié)果與例3-2的相同(xin tn)， 但卻簡便