Fluent軟件管道中液固兩相流動數(shù)值模擬研究報告

1、. 管道中液固兩相流動數(shù)值模擬研究摘要：本次的課題研究主要是了解管道流動的概念及應(yīng)用，熟悉管道固液兩相流的一般計算，分析固體顆粒在環(huán)空油管中的沉降。采用商業(yè)軟件對氣體輸送系統(tǒng)進展模擬。本課題利用Gambit建立幾何模型，將模型導(dǎo)入Fluent進展模擬計算，Tecplot軟件進展后處理，計算結(jié)果用可視化圖形表示出來，進而加以分析和總結(jié)。本文對顆粒的沉降末速度進展了分析，分別建立了有、無接箍時的顆粒沉降模型，認為流體在油管中的流動是層流狀態(tài)。模擬結(jié)果說明，固相的速度分布曲線與液相速度分布曲線相似，只是固相速度曲線相對液相速度分布曲線向下平移了一定數(shù)值；顆粒主要分布于環(huán)空油管的中部，且分布較均勻；在

2、忽略接箍的影響下，顆粒排出量要大于受接箍影響下的顆粒排出量，原因是接箍附近產(chǎn)生了渦流，顆粒沉降較多。關(guān)鍵詞：固液兩相流；數(shù)值模擬；Fluent軟件中圖：TB126. Pipe flow characteristics of entranceAbstract：Keywords：solid- liquid two -phase flow；Numerical simulation; Fluent softwareClassification: TB126. 目錄 TOC o 1-3 h z u HYPERLINK l _Toc263776030摘要： PAGEREF _Toc263776030 h

3、IHYPERLINK l _Toc263776031Abstract PAGEREF _Toc263776031 h IIHYPERLINK l _Toc263776032目錄 PAGEREF _Toc263776032 h IIIHYPERLINK l _Toc2637760331 引言 PAGEREF _Toc263776033 h 1HYPERLINK l _Toc2637760341.1 研究背景 PAGEREF _Toc263776034 h 1HYPERLINK l _Toc2637760351.2 國 PAGEREF _Toc263776035 h 1HYPERLINK l _T

4、oc2637760361.3 課題根本容和擬解決的主要問題 PAGEREF _Toc263776036 h 2HYPERLINK l _Toc2637760371.4 歐拉-拉氏模型 PAGEREF _Toc263776037 h 3HYPERLINK l _Toc2637760381.5 研究方法 PAGEREF _Toc263776038 h 3HYPERLINK l _Toc2637760391.6 研究意義 PAGEREF _Toc263776039 h 4HYPERLINK l _Toc2637760402理論方法 PAGEREF _Toc263776040 h 4HYPERLINK

5、 l _Toc2637760412.1控制方程 PAGEREF _Toc263776041 h 4HYPERLINK l _Toc2637760422.1.1質(zhì)量守恒方程 PAGEREF _Toc263776042 h 4HYPERLINK l _Toc2637760432.1.2 動量守恒方程 PAGEREF _Toc263776043 h 4HYPERLINK l _Toc263776044層流的控制方程 PAGEREF _Toc263776044 h 5HYPERLINK l _Toc2637760462.2采用方法 PAGEREF _Toc263776046 h 6HYPERLINK

6、l _Toc2637760472.2.1 GAMBIT軟件介紹 PAGEREF _Toc263776047 h 6HYPERLINK l _Toc2637760482.2.2 GAMBIT操作步驟 PAGEREF _Toc263776048 h 8HYPERLINK l _Toc2637760492.2.3 FLUENT軟件介紹 PAGEREF _Toc263776049 h 8HYPERLINK l _Toc2637760502.2.4 FLUENT操作步驟 PAGEREF _Toc263776050 h 8HYPERLINK l _Toc2637760513 實驗原理 PAGEREF _T

7、oc263776051 h 10HYPERLINK l _Toc2637760523.1工作原理 PAGEREF _Toc263776052 h 10HYPERLINK l _Toc2637760533.2 實驗數(shù)據(jù) PAGEREF _Toc263776053 h 10HYPERLINK l _Toc2637760544 模擬方案介紹 PAGEREF _Toc263776054 h 11HYPERLINK l _Toc2637760554.1了解研究區(qū)域并生成幾何構(gòu)造 PAGEREF _Toc263776055 h 11HYPERLINK l _Toc2637760564.2劃分網(wǎng)格 PAGE

8、REF _Toc263776056 h 11HYPERLINK l _Toc2637760574.3指定邊界類型 PAGEREF _Toc263776057 h 12HYPERLINK l _Toc2637760584.4采用FLUENT進展求解 PAGEREF _Toc263776058 h 12HYPERLINK l _Toc2637760595 計算結(jié)果與分析 PAGEREF _Toc263776059 h 14HYPERLINK l _Toc2637760605.1 PAGEREF _Toc263776060 h 錯誤！未定義書簽。HYPERLINK l _Toc2637760615.

9、2 PAGEREF _Toc263776061 h 錯誤！未定義書簽。HYPERLINK l _Toc2637760625.3 PAGEREF _Toc263776062 h 錯誤！未定義書簽。HYPERLINK l _Toc2637760635.4 PAGEREF _Toc263776063 h 錯誤！未定義書簽。HYPERLINK l _Toc2637760645.5 PAGEREF _Toc263776064 h 錯誤！未定義書簽。HYPERLINK l _Toc2637760656 結(jié)論 PAGEREF _Toc263776065 h 15HYPERLINK l _Toc2637760

10、66參考文獻 PAGEREF _Toc263776066 h 錯誤！未定義書簽。HYPERLINK l _Toc263776067作者簡介 PAGEREF _Toc263776067 h 17HYPERLINK l _Toc263776068學(xué)位論文數(shù)據(jù)集 PAGEREF _Toc263776068 h 18. 1 引言1.1研究背景流體管道是流體傳輸、傳動和控制工程中用以輸送流體介質(zhì)、傳遞流體動力和信息的不可或缺的元件1。自從1904年普朗特提出邊界層理論以來，就使得流體力學(xué)顯得日益重要，其應(yīng)用也越來越廣泛2。固液兩相流是多相流中較為常見的一種類型。在瓦特創(chuàng)造蒸汽機后，隨著工業(yè)技術(shù)的開展，兩

11、相流的研究開場受到重視3。固液兩相流動研究廣泛存在于自然界及能源、化工、石油、礦業(yè)、水利等各個領(lǐng)域。近年來，隨著科學(xué)技術(shù)的日益興旺，管道流動技術(shù)開展速度迅速，使固液兩相流理論的應(yīng)用在現(xiàn)代工業(yè)和科學(xué)技術(shù)各個領(lǐng)域中的重要性也越來越明顯。由于固液兩相混合物的部構(gòu)造、狀態(tài)、組成的復(fù)雜性，至今尚無統(tǒng)一的分類標(biāo)準(zhǔn)。兩相流理論模型研究的早期嘗試性工作大致是從20世紀(jì)40年代末開場。幾十年來，人們根據(jù)不同的觀點及假設(shè)建立了不同的兩相流模型。各模型及特點如表11所示4。早期的模型考慮因素比擬少，形式簡單，計算方便，但誤差較大；后期的模型更加接近實際情況，比擬完善，然而計算困難，不能滿足工程應(yīng)用需要。由于目前對固

12、液兩相流動規(guī)律的實際應(yīng)用研究還不是很成熟，使得運用于具體設(shè)備中，過流部件磨損嚴(yán)重，使得設(shè)備壽命很低，造成了能源和設(shè)備上的浪費。因此,開展管道固液兩相流動的理論與實驗研究,分析流體管道的動態(tài)特性對系統(tǒng)的穩(wěn)定性和可靠性，以及系統(tǒng)中其它元件的正常工作，對于完善管道輸送技術(shù)理論根底,提高管道水力輸送工程的設(shè)計和運行水平,促進管道水力輸送技術(shù)的工業(yè)化應(yīng)用,具有重要的意義。流體管道動態(tài)特性數(shù)值模擬具有研究周期短、經(jīng)費投入少，不受模型尺寸、外界擾動、測量精度限制等優(yōu)點，其作用相當(dāng)于在計算機上進展復(fù)雜流體試驗5。而本文通過CFD軟件對管固液兩相流數(shù)值模擬研究，節(jié)省大量的實驗過程、實驗時間及花費，而且還能對完善

13、液固兩相流理論和改良實際應(yīng)用設(shè)備的設(shè)計方法有一定的理論指導(dǎo)作用。1.2 國外研究現(xiàn)狀固液兩相流是指連續(xù)相為水或其他液體、分散相為固體顆粒的兩相流.與單相流動相比兩相流的復(fù)雜性在于：一方面由于兩相流各相自有一組流動參量描述運動的變量幾乎增加了一倍導(dǎo)致兩相流動根本方程組的不易封閉性6。連續(xù)相也稱分散媒或分散外相。在分散體系中容納著物質(zhì)微?；蛞旱?而其本身物理和化學(xué)性質(zhì)均勻的分布7。目前國外對兩相流動的研究日趨重視,兩相流已成為現(xiàn)代流體力學(xué)前沿課題的一個重要容。模擬液體中固體顆粒的流動,有兩種主要的研究得到了開展 ,這就是連續(xù)逼近法與離散逼近法.前者不能描述固態(tài)的不連續(xù)特性 ,它所用到的幾個經(jīng)歷參量

14、也難以得到。因此,一般研究人員傾向于離散逼近法8。最初,離散法僅僅是對單相流體提出的?，F(xiàn)在,它已被用來研究粒子在液體層面上的流動,即兩相流問題。目前，固液兩相流的研究仍然以實驗為主，通過實驗得到數(shù)據(jù)和規(guī)律，建立完全經(jīng)歷性的，或者半經(jīng)歷半理論性的模型，進展數(shù)值模擬。由于計算簡便，誤差又在許可圍之，因此在工程中得到了廣泛應(yīng)用。因此,將數(shù)值模擬和實驗研究相結(jié)合必將成為將來研究兩相流動的主要手段。描述固液兩相流動的模型有單顆粒動力學(xué)模型、單流體模型、小滑移模型、兩流體模型和歐拉-拉氏模型等多種模型,各種模型都是從不同角度對真實過程所做的近似和簡化,適用于不同的圍。而數(shù)值模擬作為熱門研究工具，不但可以對

15、高濃度的固液兩相流進展數(shù)值模擬,而且可以克制實驗周期長的缺點。而它在關(guān)管固液兩相流研究方面的運用已較為普遍，但是由于復(fù)雜流道中的流動理論尚不完善，且已有多相流模型仍不十分成熟，對液固兩相流場還缺乏真正的認識9。因此，如今多借助于CFD軟件對管固液兩相流數(shù)值模擬研究，對加深了解其部液固兩相流場的一般規(guī)律和開展固液兩相流理論有著重要的意義。1.3 課題根本容和擬解決的主要問題 實驗是環(huán)空油管中的顆粒沉降，并認為流體在油管中的流動是層流狀態(tài), 取環(huán)空油管垂直截面的1/2，分別建立有、無接箍顆粒沉降模型,參數(shù)為：泵徑38mm；油管徑 62mm；抽油桿外徑為19.1mm；流體密度為1000 kg/m3；

16、顆粒密度為2000kg/m3；顆粒粒徑為0.1mm；顆粒體積分?jǐn)?shù)為5%；顆粒和流體的初速度為0.135m/s。采用商業(yè)軟件分析模擬管道固液兩相流的運動軌跡、顆粒體積濃度對流動的影響、粒徑對流動的影響。采用Gambit建模，F(xiàn)luent軟件進展模擬，Tecplot軟件進展后處理。得出整個管道的流動特性。1.4歐拉-拉氏模型歐拉-拉氏模型是和兩相流體模型同時期開展的用于研究兩相流動的較為完整的兩相流模型,但它最早只用于氣固兩相流,Lourenco曾用歐拉-拉氏模型對管道中的氣固兩相流進展了模擬,后來該模型才逐漸被用于研究固液兩相流。在歐拉-拉氏模型中,流體相作為連續(xù)介質(zhì)用歐拉法模型處理,湍流模型一

17、般選用雙相耦合的模型;而固體粒子作為擴散相則用拉氏模型處理。所以選用歐拉-拉氏模型對顆粒的沉降進展模擬。1.5 研究方法求解固液兩相在管道中流動的問題，首先要由流體力學(xué)、熱力學(xué)、傳質(zhì)傳熱學(xué)等根本原理出發(fā)，建立質(zhì)量、動量、能量、組分湍流特性等守恒方程組，如連續(xù)方程、擴散方程、湍能方程等，此即建立根本方程的含義。這些方程所構(gòu)成的聯(lián)立非線性偏微分方程組，不能用經(jīng)典的分析法，只能用數(shù)值方法求解。數(shù)值模擬方法具有經(jīng)濟、高效的特點。此次課程是利用GAMBIT和FLUENT軟件對固液兩相在管道中流動進展模擬運算，包括如下步驟：(1) 建立反映工程問題或物理問題本質(zhì)的數(shù)學(xué)模型。具體地說就是要建立反響問題各個量

18、之間關(guān)系的微分方程及相應(yīng)的定解條件，這是數(shù)值模擬的出發(fā)點。這里采用Fluent軟件中的Eulerian模式。(2) 進展計算。這局部工作包括計算網(wǎng)格劃分，初始條件和邊界條件的輸入，控制參數(shù)的設(shè)定等。這是整個工作中花時間最多的局部。需要花時間去完成。這里可用Gambit和Fluent軟件去進展模擬。(3) 顯示計算結(jié)果。計算結(jié)果一般通過圖表等方式顯示，這對檢查和判斷分析質(zhì)量和結(jié)果有重要意義。1.6 研究意義通過對管道流動特性的數(shù)值模擬，了解管道的顆粒沉降情況，從而得到管道流動特性的分析，使管道流動技術(shù)開展速度更迅速，對油氣井生產(chǎn)的過程有著指導(dǎo)作用，并且很夠更好在工業(yè)，農(nóng)業(yè)領(lǐng)域上更好的發(fā)揮它的作用

19、做前期根底研究。2理論方法2.1控制方程質(zhì)量守恒方程任何流動問題都必須滿足質(zhì)量守恒定律。該定律可表達為：單位時間流體微元體中質(zhì)量的增加，等于同一時間間隔流入該微元體的凈質(zhì)量。按照這一定律，可以得到質(zhì)量守恒方程(mass conservation equation)：(2.1)是密度，是時間，、是速度矢量在*、y、z方向的分量。 動量守恒方程動量守恒定律也是任何流動系統(tǒng)都必須滿足的根本定律。該定律可表達為：微元中流體的動量對時間的變化率等于外界作用在該微元體上的各種力之和。按照這一定律，可導(dǎo)出*、y、z三個方向的動量守恒方程(momentum conservation equation)： (2

20、.2a) (2.2b) (2.2c)式中，p是流體微元體上的壓力；、等是因分子粘性作用而產(chǎn)生的作用在微元體外表上的粘性應(yīng)力的分量；、是微元體的體力，假設(shè)體力只用重力，且z軸豎直向上，則=0，=0，=。上面是對任何類型的流體。對于牛頓流體，粘性應(yīng)力與流體的變形率成比例，有：(2.3a)(2.3b)(2.3c)層流的控制方程層流是流體的一種流動狀態(tài)。流體在管流動時，其質(zhì)點沿著與管軸平行的方向作平滑直線運動。此種流動稱為層流或滯流，亦有稱為直線流動的。流體的流速在管中心處最大，其近壁處最小。管流體的平均流速與最大流速之比等于0.5，根據(jù)雷諾實驗，當(dāng)雷諾準(zhǔn)數(shù)引Re3 實驗原理3.1顆粒的運動方程在Fl

21、uent中分析單個顆粒的沉降主要是應(yīng)用離散顆粒仿真模型，通過拉氏坐標(biāo)下的顆粒作用力微分方程求解離散相顆粒的運動，顆粒的作用力平衡方程 (笛卡爾坐標(biāo)系下Y軸的形式)為:式中 固體顆粒在流體中受到的拖曳力，N;流體及固體顆粒的速度，m/s ;流體動力粘度，Pas;流體密度，kg/m3;固體顆粒密度，kg/m3;固體顆粒粒徑，m。其中,Re表示相對雷諾數(shù)(顆粒雷諾數(shù))，其定義式為:設(shè)Cd為流體的拖曳力系數(shù),表達式為:其中,a1、a2、a3對于球形顆粒在一定的雷諾數(shù)下是常數(shù),可通過相應(yīng)試驗獲得或借鑒經(jīng)歷數(shù)。3.2實例分析顆粒自由沉降末速度分析建立的模型為單個顆粒從垂直放置的盛滿水的圓管中上方輕輕(初始

22、速度為0)放置，如圖1所示。在分析顆粒的沉降過程中，顆粒垂直方向速度變化情況如圖2所示。分析計算中,流體密度為1000kg/m3,粘度為1.003mPas;顆粒密度為2000kg/m3,粒徑為0.1mm。顆粒沉降末速度分析建立的模型為一垂直圓管,管道中流體以0.15m/s的速度向上運動,認為靜止的顆粒在管道入口處隨流體一起進入管道中,現(xiàn)分析顆粒速度變化情況。在其他參數(shù)不變的情況下,得到顆粒沉降末速度的變化曲線如圖3所示。3.3固液兩相流分析3.3.1固液兩相流連續(xù)性方程的建立對于固液兩相流的數(shù)值模擬,用的比擬多的主要有三種模型:單流體模型、兩流體模型和歐拉-拉氏模型。本文研究的是水和煤粉顆粒的

23、固液兩相流,考慮到固體顆粒在運動過程中受到流體的拖曳力,因此選擇Fluent中的Eulerian模式進展分析。在多相流中涉及到多相體積分?jǐn)?shù)a1,a2,an,在這里有。其中體積分?jǐn)?shù)代表每相所占的空間,并且每相單獨地滿足連續(xù)性方程和動量守恒定律。對于固液兩相流的混合液而言,由于相間的相互作用,每相都應(yīng)滿足連續(xù)方程式中從第p相到第q相的質(zhì)量傳遞,其中=-和=0;q相速度矢量;q相物理密度。液相的動量方程為:固相的動量方程為:其中，p是所有相共有的壓力;、分別為液相和固相的壓應(yīng)力量;為固相流場的速度梯度而引起的對液相的升力,在進展?jié)舛容^低的固體顆粒流分析時,主相為液相,因此可以忽略該項;為液相流場的速

24、度梯度而引起的對固體顆粒的升力,特別是對于大粒徑的顆粒,升力影響的作用較明顯;為液相相對于固相加速時而產(chǎn)生的一貫性質(zhì)量力,即虛擬力,在以液相為主相的模型中,該項也可忽略;為固體顆粒的速度變化即加速度變化而產(chǎn)生的一虛擬作用力;Ksl=Kls為固液相間的動量交換系數(shù),主要影響曳力函數(shù)。. 4 模擬方案介紹4.1了解研究區(qū)域并生成幾何構(gòu)造本文為沙水混合物在直管道的流動，首先要模擬出一個管道。翻開Fluent軟件的前處理塊Gambit,單擊Operation/Geometry/Face/Create Real Rectangular按鈕,在彈出的Create Real Rectangular Face

25、對話框中,分別輸入兩個坐標(biāo)值，再把Direction中改成+*,+Y,構(gòu)建管道，如圖4.1。圖4.1 模擬區(qū)域幾何模型4.2劃分網(wǎng)格單擊Operation/Mesh/Face/Mesh Face按鈕, 彈出Mesh Faces對話框。在列表框選取前面生成面，在Interval Size(指定網(wǎng)格間隔)一欄輸入10，單擊Apply按鈕后，生成面網(wǎng)格，如圖4.2。圖4.2 面網(wǎng)格圖4.3指定邊界類型具體過程：(1)指定求解器名稱。在Solver菜單中指定求解器為FLUENT5/6。(2)指定邊界類型。單擊Operation/Zones/Specify Boundary Types按扭，彈出Spec

26、ify Boundary Types對話框。在對話框中，分別指定： = 1 * GB3 選定矩形左邊的線條，在Type中選類型為VELOCITY_INLET(速度進口)，取名為inlet； = 2 * GB3 選定矩形右邊的線條，在Type中選類型為OUTFLOW，取名為out；選定矩形的上下2條線，在Type中選類型為WALL固壁，取名為wall。操作完成后，網(wǎng)格模型外表上仍維持原樣，但實際上已包含有邊界類型的信息和體的類型的信息。調(diào)用File/E*port/Mesh命令，給定文件名(如*.msh)，可將上述網(wǎng)格模型存盤了，接下來將在FLUENT中對此模型進展求解和分析。4.4采用FLUEN

27、T進展求解(1)準(zhǔn)備計算網(wǎng)格以二維單精度(2d)方式啟動FLUENT。讀入前面生成的網(wǎng)格文件*.msh。由于在GAMBIT中使用的是mm，而FLUENT部存儲網(wǎng)格的長度單位是m，所以需要單擊Grid/Scale把單位改成mm。然后，對GAMBIT生成的網(wǎng)格進展檢查。(2)設(shè)置模型采用FLUENT默認的求解器(即別離式求解器)、穩(wěn)態(tài)流動、絕對速度公式。FLUENT提供了別離式和耦合式兩類求解器。別離式求解器主要用于不可壓流動和微可壓流動，而耦合式求解器用于高速可壓流動。因為本課題涉及到的流動并沒有到達高速流動，高強體積力，因此選用別離式求解器就可以了。使用FLUENT默認的運行參考壓力(標(biāo)準(zhǔn)大氣

28、壓)，不考慮重力，不考慮熱交換。流體按層流對待，選擇標(biāo)準(zhǔn)歐拉模型，模型的所有系數(shù)用默認值。(3)定義材料保存默認設(shè)置。(4)設(shè)置邊界條件在前面已經(jīng)很詳細的將各個面的邊界類型指定了。首先，利用系統(tǒng)支持的C語言編寫程序。此處需補充編好程序后，點擊系統(tǒng)菜單define/user-defined function/function/interpreted的選項，在跳出的對話框中寫入程序地址，點擊Interpret進展程序的導(dǎo)入。在確認程序?qū)霟o誤后，接下來進展求解設(shè)置。(5)初始化流場前面設(shè)置都為接下來的計算做的準(zhǔn)備，但在計算前還有一個比擬關(guān)鍵的步驟：對流場進展初始化。同時，將初始值保存起來。完成這些

29、設(shè)置后，將當(dāng)前定義的全部信息保存到文件(*.cas)中。6迭代計算將迭代計算的迭代次數(shù)設(shè)為2000。迭代計算完成后，可以按照后面的方法查看計算結(jié)果，還可以選擇File/Write/Case$Date命令，將當(dāng)前定義的全部信息及計算結(jié)果保存到文件(*.cas)和data文件(*.dat)中。這樣，前面的計算工作就已完成。接下來，通過FLUENT軟件的顯示結(jié)果功能來觀察所計算的結(jié)果，并進展分析比擬。. 5計算結(jié)果與分析5.1模型建立及顆粒沉降分析5.1.1忽略接箍的影響由于分析的是環(huán)空油管中的顆粒沉降，并認為流體在油管中的流動是層流狀態(tài)，取環(huán)空油管垂直截面的1/2進展分析，建立的模型如圖4所示。圖

30、 4無接箍顆粒沉降模型參數(shù):泵徑38mm;油管徑62mm;抽油桿外徑為19.1mm;流體密度為1000kg/m.;顆粒密度為2000 kg/m3;顆粒粒徑為0.1mm;顆粒體積分?jǐn)?shù)為5%; 顆粒和流體的初速度為0.135 m / s。圖5、圖6為環(huán)空油管截面Y軸方向顆粒速度云圖及分布圖。圖7為環(huán)空油管截面流體的速度分布圖。圖8為環(huán)空油管截面顆粒的體積分?jǐn)?shù)分布圖。圖5顆粒沉降速度云圖圖暫定圖6環(huán)空油管截面顆粒速度分布圖暫定圖7環(huán)空油管截面流體速度分布圖暫定圖8環(huán)空油管截面顆粒體積分?jǐn)?shù)分布由以上分布圖可知，顆粒和流體環(huán)空截面方向的速度分布相似，環(huán)空截面的環(huán)空中部速度較大兩側(cè)較小，只是顆粒的沉降速度

31、較流體的運移速度小;同時顆粒主要集中在環(huán)空截面中部。其中環(huán)空截面監(jiān)視處顆粒的平均體積分?jǐn)?shù)為4.4%; 顆粒的Y軸平均速度為0.0616m/s，流體的平均速度為0.0644m/s。5.2.2考慮接箍的影響考慮接箍影響時建立的模型如圖9所示。圖 9 考慮接箍顆粒沉降模型圖10和圖11分別為環(huán)空油管截面顆粒速度云圖及速度分布。圖12為環(huán)空油管截面流體速度分布。圖13為環(huán)空油管截面顆粒的體積分?jǐn)?shù)分布圖。圖10環(huán)空油管截面顆粒沉降速度云圖圖暫定圖11環(huán)空油管截面顆粒沉降速度分布由圖10和圖11可知，顆粒和流體環(huán)空截面方向的速度分布相似，只是顆粒的沉降速度較流體的運移速度小，但受接箍的影響，環(huán)空截面最大速度偏離環(huán)空截面的環(huán)空中部，受接箍的影響，顆粒的體積分?jǐn)?shù)分布比無接箍時混亂，但還是以集中在環(huán)空截面中部為趨勢。其中，環(huán)空截面監(jiān)視處顆粒的