山東大學(xué)電動(dòng)力學(xué)課件24復(fù)習(xí)要點(diǎn)

1、第一章 電磁現(xiàn)象的普遍規(guī)律1麥克斯韋方程組為： 洛侖茲力密度公式洛侖茲力公式2束縛電荷密度p和電極化強(qiáng)度 P 之間的關(guān)系 磁化電流和磁化強(qiáng)度 M 之間的關(guān)系3介質(zhì)的極化，電極化強(qiáng)度P；介質(zhì)的磁化，磁化強(qiáng)度M電位移矢量 D, 定義為： 磁場(chǎng)強(qiáng)度H，定義為： 各向同性線性介質(zhì) 4 介質(zhì)中的麥克斯韋方程組為： 5與麥?zhǔn)戏匠桃灰粚?duì)應(yīng)物理意義？ 邊值關(guān)系為： 電荷守恒定律，積分形式 電流連續(xù)性方程電荷守恒定律的微分形式 6每項(xiàng)的意義？能量守恒定律，積分形式是：相應(yīng)的微分形式為： 場(chǎng)的能流密度（坡印廷矢量）： 場(chǎng)的能量密度： 真空中 每項(xiàng)的意義？7在線性介質(zhì)中靜電場(chǎng)的總能量為: 靜電場(chǎng)情形下 電勢(shì) 電場(chǎng)強(qiáng)

2、度 E 等于電勢(shì)的負(fù)梯度: 若電荷連續(xù)分布 8第二章 靜電場(chǎng) 靜電勢(shì)滿足的基本微分方程 電偶極矩 p 產(chǎn)生的電勢(shì)在界面上靜電勢(shì)所滿足的邊值關(guān)系導(dǎo)體表面的邊界條件： 或給定導(dǎo)體所帶總電量9掌握靜電場(chǎng)的唯一性定理的內(nèi)容和意義 會(huì)用分離變量法、靜象法 求解電勢(shì)和電場(chǎng)若問題有軸對(duì)稱性 ，通解鏡象電荷 Q 的大小和位置。例如： 電勢(shì)的多極展開、電偶極矩 p 產(chǎn)生的電勢(shì) 10方程第三章 靜磁場(chǎng)矢勢(shì)A及其物理意義。靜磁場(chǎng)矢勢(shì)A滿足的微分方程：特解 邊值關(guān)系 靜磁場(chǎng)的能量 磁標(biāo)勢(shì)，單連通區(qū)域 在 J =0 的區(qū)域內(nèi)，磁場(chǎng)滿足方程 11（ A = 0）由引入磁標(biāo)勢(shì)jm ，使 1213磁多極矩磁偶極矩：有了這些對(duì)

3、比，就可以把靜電場(chǎng)問題求解方法應(yīng)用到磁場(chǎng)問題中去。 超導(dǎo)體的電磁性質(zhì)1. 超導(dǎo)電性 2. 邁斯納效應(yīng)第四章 電磁波的傳播自由空間波動(dòng)方程 時(shí)諧電磁波 亥姆霍茲方程 14在真空中，D = 0E , B =0H 1.平面電磁波及性質(zhì)（1）電磁波為橫波，E 和B 都與傳播方向垂直；（2）E 和B 互相垂直，EB 沿波矢k 方向；（3）E 和B 同相，振幅比為 。2.電磁波在介質(zhì)界面上的反射和折射 3.有導(dǎo)體存在時(shí)電磁波的傳播 良導(dǎo)體條件 穿透深度 154.諧振腔，解的方法、形式本征頻率 5.波導(dǎo)，解的方法、形式截止角頻率為 理想導(dǎo)體邊界條件 16第五章 電磁波的輻射一般的變化情況（含時(shí)間） 規(guī)范變換 規(guī)范不變性 （1）庫(kù)侖規(guī)范 輔助條件為 （2）洛倫茲規(guī)范 輔助條件為 17 勢(shì)滿足的一般方程采用庫(kù)侖規(guī)范，方程變?yōu)椋ㄌ攸c(diǎn)和意義） 采用洛倫茲規(guī)范，達(dá)郎貝爾方程（特點(diǎn)和意義） 18推遲勢(shì)物理意義 19振蕩電偶極子，電偶極輻射：第六章 狹義相對(duì)論相對(duì)論的基本假設(shè)（1）相對(duì)性原理，（2）光速不變?cè)?的內(nèi)容洛倫茲變換 間隔不變性，相對(duì)論的