電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章

1.電場(chǎng)力、電場(chǎng)強(qiáng)度與電位4.電偶極子與磁偶極子重點(diǎn)：第2章電場(chǎng)、磁場(chǎng)與麥克斯韋方程5.麥克斯韋方程的導(dǎo)出及意義2.磁場(chǎng)力、磁感應(yīng)強(qiáng)度與磁位7.電磁場(chǎng)的能量與坡印廷矢量3.洛倫茲力6.

電磁場(chǎng)中的三種電流以及電流連續(xù)性原理電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第1頁!2.1電場(chǎng)力、電場(chǎng)強(qiáng)度與電位1.電場(chǎng)力庫侖定律適用條件

兩個(gè)可視為點(diǎn)電荷的帶電體之間相互作用力;

無限大真空情況(式中F/m)可推廣到無限大各向同性均勻介質(zhì)中電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第2頁!2.電場(chǎng)強(qiáng)度庫侖定律還可以換一種方式來闡述：假定電荷q=1C，于是電場(chǎng)力即為q1對(duì)單位電荷的作用力,我們將這個(gè)特定大小的電場(chǎng)力稱為電場(chǎng)強(qiáng)度矢量由電場(chǎng)強(qiáng)度矢量可以得出兩個(gè)或多個(gè)彼此相對(duì)靜止的電荷之間的作用力，所以電場(chǎng)強(qiáng)度表示了電場(chǎng)力。結(jié)論電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第3頁!如果電荷是沿一曲線連續(xù)分布的線電荷

線電荷密度定義為dq在空間產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度為整個(gè)線電荷在空間產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度為

電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第4頁!如果電荷在某空間體積內(nèi)連續(xù)分布體電荷密度定義為整個(gè)體電荷在空間產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度為

電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第5頁!我們將靜電場(chǎng)內(nèi)單位正電荷從A點(diǎn)移動(dòng)到B點(diǎn)時(shí)外力所做的功稱為點(diǎn)B和點(diǎn)A之間的電位差在自由空間，如果點(diǎn)電荷位于原點(diǎn)，原點(diǎn)到場(chǎng)點(diǎn)A的距離為RA原點(diǎn)到場(chǎng)點(diǎn)B的距離為RB，則B點(diǎn)和A點(diǎn)之間的電位差為積分表明，空間兩點(diǎn)B和A之間的電位差只與場(chǎng)點(diǎn)所在位置有關(guān)，而與積分路徑無關(guān)。因此，在靜電場(chǎng)中電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第6頁!可得電位與電場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系為

此式提供了求解靜電場(chǎng)中電場(chǎng)強(qiáng)度的一種方法，即把求解電場(chǎng)強(qiáng)度的問題變成先求解電位而后再通過微分關(guān)系求電場(chǎng)強(qiáng)度。一般情況下，用這種方法比直接求解電場(chǎng)強(qiáng)度要簡(jiǎn)便。由式（1.95）可知電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第7頁!2.磁感應(yīng)強(qiáng)度磁場(chǎng)的特征是能對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷施力，其施力的情況雖然比較復(fù)雜，但我們可以用一個(gè)磁感應(yīng)強(qiáng)度來描述它,即將其定義為一個(gè)單位電流受到另外一個(gè)電流的作用力。已知磁場(chǎng)力考慮磁場(chǎng)中載流線元的受力情況，由于

所以電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第8頁!運(yùn)用疊加原理，可得閉合回路1在空間所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度上式是計(jì)算線電流周圍磁感應(yīng)強(qiáng)度的公式。磁感應(yīng)強(qiáng)度的單位為牛頓/（安培米），在國(guó)際單位制中的單位為特斯拉。如果電流是分布在某一曲面上時(shí)，若面電流密度為，則面電流在空間產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度為

如果電流是分布在某一體積內(nèi)時(shí)，若體電流密度為，則體電流在空間產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度為

電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第9頁!根據(jù)高斯定律即利用矢量恒等式可得因?yàn)殡姶艌?chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第10頁!4.標(biāo)量磁位但在沒有電流分布的區(qū)域內(nèi)，恒定磁場(chǎng)的基本方程變?yōu)檫@樣，在無源區(qū)域內(nèi)，磁場(chǎng)也成了無旋場(chǎng)，具有位場(chǎng)的性質(zhì)，因此，象靜電場(chǎng)一樣，我們可以引入一個(gè)標(biāo)量函數(shù)，即標(biāo)量磁位函數(shù)注意：標(biāo)量磁位的定義只是在無源區(qū)才能應(yīng)用。即令對(duì)于恒定磁場(chǎng)，安培環(huán)路定律表明磁場(chǎng)是一個(gè)有旋場(chǎng)，在有電流處磁場(chǎng)的旋度不為零。電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第11頁!重要特性：電荷在電場(chǎng)中會(huì)受到力(稱電場(chǎng)力)的作用。E取決于源(帶電體)的電量、形狀及分布情況,它可以是時(shí)變的點(diǎn)電荷產(chǎn)生的場(chǎng)及所受的力是計(jì)算其它復(fù)雜情況的基礎(chǔ)電場(chǎng)實(shí)驗(yàn)證明：電場(chǎng)力大小與電荷所在位置的電場(chǎng)強(qiáng)度大小成正比，即：電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第12頁!2.4電偶極子兩個(gè)相距很近（距離為d）的等量異號(hào)點(diǎn)電荷+q與-q所組成的帶電系統(tǒng)。式中和分別是兩電荷到P點(diǎn)的距離。電偶極子的定義電偶極子在任意一點(diǎn)P的電位為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第13頁!為了便于描述電偶極子，我們定義一個(gè)電偶極矩矢量，該矢量的大小為而其方向則由負(fù)電荷指向正電荷，即我們可以得到電偶極子在空間任意一點(diǎn)的電位為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第14頁!計(jì)算在回路上的閉合線積分有角的積分為所張立體因此，由上式可得根據(jù)勢(shì)函數(shù)與有勢(shì)場(chǎng)的對(duì)應(yīng)關(guān)系，可得到空間一點(diǎn)P處的標(biāo)量磁位與磁場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系為P0是標(biāo)量磁位的參考點(diǎn)電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第15頁!一般情況下，求任意點(diǎn)P對(duì)回路面積的立體角并不很容易，但是當(dāng)P點(diǎn)與回路的距離比起電流回路的尺寸大得多的時(shí)候立體角可以近似地表示為可得到電流回路在遠(yuǎn)區(qū)P點(diǎn)處產(chǎn)生的標(biāo)量磁位其中是與的夾角。電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第16頁!2.6由電通量與高斯定律導(dǎo)出麥克斯韋方程凡是矢量場(chǎng)，均有通量可言。電力線的數(shù)目就稱為電通量。規(guī)定一個(gè)電荷q所產(chǎn)生的力線條數(shù)（即電通量）等于用庫侖表示的電荷的大小。用符號(hào)表示球面上的電通量密度，即于是，通過整個(gè)球面的電通量為電通量密度與電場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第17頁!2.7由法拉第電磁感應(yīng)定律與斯托克斯定律導(dǎo)出麥克斯韋第二方程法拉第電磁感應(yīng)定律可得麥克斯韋第二方程：感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)閉合路徑所包圍的磁通根據(jù)斯托克斯定律電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第18頁!1.傳導(dǎo)電流、運(yùn)流電流和位移電流自由電荷在導(dǎo)電媒質(zhì)中作有規(guī)則運(yùn)動(dòng)而形成傳導(dǎo)電流2.9由安培環(huán)路定律與斯托克斯定律導(dǎo)出麥克斯韋第四方程η為電阻率，電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第19頁!形成運(yùn)流電流的電荷在運(yùn)動(dòng)時(shí)并不受到碰撞阻滯作用，即使存在與其它粒子發(fā)生碰撞的機(jī)率，其作用也微乎其微，可忽略不計(jì)，因此運(yùn)流電流不服從于歐姆定律。電荷在無阻力空間作有規(guī)則運(yùn)動(dòng)而形成運(yùn)流電流假設(shè)存在一個(gè)電荷體密度為的區(qū)域，在電場(chǎng)作用下，電荷以平均速度v運(yùn)動(dòng)，在dt時(shí)間內(nèi)，電荷運(yùn)動(dòng)的距離為dl則如果存在一個(gè)面積元dS，當(dāng)運(yùn)動(dòng)電荷垂直穿過面積元時(shí)，dt時(shí)間內(nèi)穿過的總電量為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第20頁!則穿過閉合面S的位移電流為：電介質(zhì)內(nèi)部的分子束縛電荷作微觀位移而形成位移電流作一個(gè)閉合面S，假定其中所包圍的電量為q，根據(jù)高斯定律可知式中位移電流密度電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第21頁!電流連續(xù)性原理表明：在時(shí)變場(chǎng)中，在傳導(dǎo)電流中斷處必有運(yùn)流電流或位移電流接續(xù)。其中通常，又將電流連續(xù)性原理稱為全電流定律，該定理揭示了不僅傳導(dǎo)電流激發(fā)磁場(chǎng)，變化的電場(chǎng)也可以激發(fā)磁場(chǎng)。它與變化的磁場(chǎng)激發(fā)電場(chǎng)形成自然界的一個(gè)對(duì)偶關(guān)系。麥克斯韋由此預(yù)言電磁波或

稱為全電流密度

傳導(dǎo)電流與位移電流電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第22頁!3.麥克斯韋第四方程

靜電場(chǎng)的環(huán)流為零穩(wěn)恒磁場(chǎng)的環(huán)流如何呢？說明靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)；對(duì)任何矢量場(chǎng)基本性質(zhì)的研究，就是考察它的通量和環(huán)流。對(duì)穩(wěn)恒磁場(chǎng)環(huán)流的研究形成了安培環(huán)路定理。電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第23頁!磁感應(yīng)強(qiáng)度的環(huán)流只與環(huán)路內(nèi)的電流有關(guān)，但環(huán)路上一點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度是由環(huán)路內(nèi)、外電流共同產(chǎn)生的。安培環(huán)路定理揭示了磁場(chǎng)的基本性質(zhì)之一，磁場(chǎng)是有旋場(chǎng)，是非保守場(chǎng)，故磁場(chǎng)中不能引入勢(shì)能的概念。①②討論當(dāng)電流呈面分布時(shí)③電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第24頁!麥克斯韋第四方程由斯托克斯定律得即或電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第25頁!表明了隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)會(huì)產(chǎn)生電場(chǎng)——這是法拉第電磁感應(yīng)定律的微分形式。第二方程表明了在形成磁場(chǎng)的源中，不存在“點(diǎn)磁荷——磁力線始終閉合。第三方程表明了產(chǎn)生磁場(chǎng)的源是電流或變化的電場(chǎng)——安培定律的另一種表現(xiàn)形式。第四方程電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第26頁!其中引出了三個(gè)媒質(zhì)特性方程以上即為麥克斯韋所總結(jié)的微分形式（包括三個(gè)媒質(zhì)特性方程）與積分形式（包括三個(gè)媒質(zhì)特性方程）的電磁場(chǎng)方程組，又稱為電磁場(chǎng)的完整方程組。其所以稱為“完整”方程組，是因?yàn)榉匠探M全面地描述了作為統(tǒng)一的電磁場(chǎng)的兩個(gè)方面——電場(chǎng)與磁場(chǎng)的相互關(guān)系，以及電場(chǎng)、磁場(chǎng)本身所具有的規(guī)律，和電場(chǎng)、磁場(chǎng)與其所處空間的媒質(zhì)的關(guān)系。具體地說，方程表明，電場(chǎng)是有散度場(chǎng)，即電場(chǎng)可以由點(diǎn)源電荷所激發(fā)；第三方程表明，磁場(chǎng)為無散度場(chǎng)，即磁場(chǎng)不可能由單極磁荷所激發(fā)；而第二和第四方程則描述了電場(chǎng)與磁場(chǎng)相互依存、相互制約并且相互轉(zhuǎn)化。電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第27頁!其中的三個(gè)分量可表示為用復(fù)數(shù)的實(shí)部表示為即電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第28頁!2.13電磁場(chǎng)的能量與坡印廷矢量電磁能量符合自然界物質(zhì)運(yùn)動(dòng)過程中能量守恒和轉(zhuǎn)化定律——坡印亭定理，坡印亭矢量是描述電磁場(chǎng)能量流動(dòng)的物理量。

由麥克斯韋方程組可以導(dǎo)出電磁場(chǎng)能量的守恒方程，該方程中包含了這樣一項(xiàng)，它可以用電磁場(chǎng)中任何一點(diǎn)處的能量流動(dòng)速率來表示。麥克斯韋方程組如下電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第29頁!因?yàn)榧匆驗(yàn)檫@一項(xiàng)可以看作是某一點(diǎn)上的單位體積能量的變化率，所以如果要上式中的綱量統(tǒng)一的話，則該式中所有的項(xiàng)必須都具有相同的意義，

能量的變化率電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第30頁!通常將上式寫成等式左邊的負(fù)號(hào)表示凈功率流入體積v，以提供體積內(nèi)的熱損耗和電場(chǎng)與磁場(chǎng)的儲(chǔ)能增加。具有電磁能量密度的量綱。即，瞬時(shí)坡印廷矢量表示了單位面積的瞬時(shí)功率流或功率密度。功率流的方向與電場(chǎng)和磁場(chǎng)的方向垂直。坡印廷矢量對(duì)于正弦電磁場(chǎng)，計(jì)算一個(gè)周期內(nèi)的時(shí)間平均值更有實(shí)際意義，坡印廷矢量的時(shí)間平均值即平均坡印廷矢量定義為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第31頁!在時(shí)諧形式下于是可以定義在時(shí)諧形式下的復(fù)坡印廷矢量

積分后得

利用復(fù)坡印廷矢量可以方便地計(jì)算出平均坡印廷矢量電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第32頁!如果電荷是沿一曲面連續(xù)分布的面電荷

面電荷密度定義為整個(gè)面電荷在空間產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度為

電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第33頁!3.電位已知試驗(yàn)電荷q在電場(chǎng)中的受力為在靜電場(chǎng)中欲使試驗(yàn)電荷q處于平衡狀態(tài)，應(yīng)有一外力與電場(chǎng)力大小相等，方向相反，即于是，試驗(yàn)電荷q在靜電場(chǎng)中由A點(diǎn)移動(dòng)到B點(diǎn)時(shí)外力需做的功為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第34頁!可將下列左式改寫成一個(gè)具有普遍意義的式子（右式）

得到空間一段線元上兩端點(diǎn)間的電位差為若單位正電荷是從無窮遠(yuǎn)處出發(fā)移到B點(diǎn)的，則電位差為或?qū)懗呻姶艌?chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第35頁!2.2磁場(chǎng)力、磁感應(yīng)強(qiáng)度與磁位1.磁場(chǎng)力當(dāng)電荷之間存在相對(duì)運(yùn)動(dòng)，比如兩根載流導(dǎo)線，會(huì)發(fā)現(xiàn)另外一種力，它存在于這兩線之間，是運(yùn)動(dòng)的電荷即電流之間的作用力，我們稱其為磁場(chǎng)力。假定一個(gè)電荷q以速度在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)，則它所受到磁場(chǎng)力為這表明：一個(gè)單位電流與另外一個(gè)電流的作用力可以用一個(gè)磁感應(yīng)強(qiáng)度來描述。

電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第36頁!如圖：電流元和之間的作用力為比較可得畢奧-薩伐爾定律

電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第37頁!3.矢量磁位穿過某一曲面S的磁感應(yīng)強(qiáng)度的通量稱之為穿過該曲面的磁通量由畢奧-沙伐爾定律根據(jù)梯度規(guī)則上式中的被積函數(shù)變成電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第38頁!根據(jù)稱為矢量磁位單位是韋伯/米根據(jù)庫倫規(guī)范，有約束可得矢量磁位采用面電流密度表示采用體電流密度表示這表明整個(gè)積分為零，即電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第39頁!當(dāng)一個(gè)電荷既受到電場(chǎng)力同時(shí)又受到磁場(chǎng)力的作用時(shí)，我們稱這樣的合力為洛倫茲力。我們也可以用這個(gè)表達(dá)式作為電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度的定義式。即2.3洛倫磁力電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第40頁!重要特性：在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的電荷(電流)會(huì)受到力(稱磁場(chǎng)力)的作用。磁感應(yīng)強(qiáng)度矢量B:描述空間磁場(chǎng)的分布(大小和方向)。B的方向由磁場(chǎng)力和速度的方向確定。B取決于源(帶電體)的電量、形狀及運(yùn)動(dòng)分布情況磁場(chǎng)電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第41頁!如果兩電荷沿z軸對(duì)稱分布并且距離P點(diǎn)很遠(yuǎn)，于是近似的表示并且所以，P點(diǎn)電位變成當(dāng)時(shí)，電偶極子平分面上的任意點(diǎn)處電位都為零。于是，在這個(gè)平面上如果將電荷從一點(diǎn)移動(dòng)到另一點(diǎn)是沒有能量損耗的。電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第42頁!2.5磁偶極子在定義磁偶極子之前，首先來分析一個(gè)閉合電流回路在空間所產(chǎn)生的磁場(chǎng)。正如電偶極子是常見的電場(chǎng)源的存在形式一樣，閉合電流回路是磁場(chǎng)源的最常見形式。如圖所示，在電流回路所產(chǎn)生的磁場(chǎng)中，任取一閉合回路,設(shè)P是回路上的一點(diǎn)，則電流回路在P點(diǎn)處產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第43頁!當(dāng)場(chǎng)源電流分布在有限區(qū)域內(nèi)時(shí)，一般將參考點(diǎn)選在無窮遠(yuǎn)處，此時(shí)P點(diǎn)的標(biāo)量磁位為可得空間任意點(diǎn)P的標(biāo)量磁位為其中的是點(diǎn)P對(duì)電流回路所張的立體角因?yàn)殡姶艌?chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第44頁!為了便于描述磁偶極子，我們定義一個(gè)磁偶極矩矢量經(jīng)過整理可見，磁偶極子是根據(jù)電磁對(duì)偶性派生出來的一種概念。磁偶極子與電偶極子不同，它不能在物理上實(shí)現(xiàn)，在工程上它是一個(gè)載有交變電流的小圓環(huán)的等效模型。大小方向由確定即電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第45頁!根據(jù)高斯定律可得麥克斯韋方程：或若閉合曲面所包圍的電荷多于一個(gè)以上，則電通量關(guān)系應(yīng)改寫為并且電場(chǎng)強(qiáng)度穿出球面的電場(chǎng)強(qiáng)度通量為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第46頁!2.8由磁通量與高斯定律導(dǎo)出麥克斯韋第三方程磁通連續(xù)性原理可得麥克斯韋第三方程：根據(jù)高斯定律電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第47頁!此式說明傳導(dǎo)電流密度服從于歐姆定律(ohm’slaw)，并且傳導(dǎo)電流為傳導(dǎo)電流的電流密度與電場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系為：

電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第48頁!式中運(yùn)流電流密度為通常，傳導(dǎo)電流與運(yùn)流電流并不同時(shí)存在。則穿過的電流為所以，運(yùn)流電流為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第49頁!2.電流連續(xù)性原理麥克斯韋假設(shè)，S面內(nèi)自由電量q的增長(zhǎng)應(yīng)與穿出的位移電流相一致，并且若指定穿出S面的電流為正，則在時(shí)變電磁場(chǎng)空間，圍繞著通電導(dǎo)體作一閉合面S，則穿入的傳導(dǎo)電流和運(yùn)流電流應(yīng)等于S面內(nèi)自由電量q的增加率，即于是可得即

此式稱為電流連續(xù)性原理電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第50頁!解：忽略極板的邊緣效應(yīng)和感應(yīng)電場(chǎng)位移電流密度位移電流例:已知平板電容器的面積為S,相距為d,介質(zhì)的介電常數(shù),極板間電壓為u(t)。試求位移電流iD；傳導(dǎo)電流iC與iD

的關(guān)系是什么?電場(chǎng)電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第51頁!與環(huán)路成右旋關(guān)系的電流取正。

在真空中的穩(wěn)恒電流磁場(chǎng)中，磁感應(yīng)強(qiáng)度

沿任意閉合曲線的線積分（也稱的環(huán)流）,等于穿過該閉合曲線的所有電流強(qiáng)度（即穿過以閉合曲線為邊界的任意曲面的電流強(qiáng)度）的代數(shù)和的μ0倍。安培環(huán)路定理電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第52頁!定義自由空間用磁場(chǎng)強(qiáng)度表示的磁通密度為

則安培環(huán)路定律可寫成在時(shí)變場(chǎng)中，應(yīng)將安培環(huán)路定律中的電流拓廣為全電流，即其中電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第53頁!2.10微分形式的麥克斯韋方程組將上面推導(dǎo)出的麥克斯韋方程列寫在一起，就得到了微分形式的麥克斯韋方程組?；?qū)㈦妶?chǎng)與其場(chǎng)源——電荷密度聯(lián)系了起來，實(shí)際上，它是庫侖定律的另一種形式。方程電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第54頁!2.11麥克斯韋方程的積分形式根據(jù)高斯定理和斯托克斯定理，可將微分形式的麥克斯韋方程轉(zhuǎn)化為積分形式的麥克斯韋方程。轉(zhuǎn)化為電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ)第2章共61頁，您現(xiàn)在瀏覽的是第55頁!2.12麥克斯韋方程的時(shí)諧形式時(shí)變電磁場(chǎng)的一種最重要的類型是時(shí)間簡(jiǎn)諧場(chǎng)（time–harmonicfield）,簡(jiǎn)稱時(shí)諧場(chǎng)。所謂時(shí)諧場(chǎng)即激勵(lì)源按照單一頻率隨時(shí)間作正弦變化時(shí)所激發(fā)的也隨時(shí)間按照正弦變化的場(chǎng)。在線性系統(tǒng)中，一個(gè)正弦變化的源在系統(tǒng)中所有的點(diǎn)都將產(chǎn)生隨時(shí)間按照同樣規(guī)律（正弦）變化的場(chǎng)。對(duì)于時(shí)諧場(chǎng)，我們可以用相量分析獲得單頻率（單色）的穩(wěn)態(tài)響應(yīng)。在直角坐標(biāo)系中