物理老師-下冊(cè)第13章

大學(xué)物理學(xué)2015-2016第一學(xué)期張?？?18:132大物期中考試考試時(shí)間：第9周周六晚上7點(diǎn)至9點(diǎn)考試地點(diǎn):教務(wù)系統(tǒng)查詢

考試范圍：熱學(xué)，振動(dòng)和波

考試形式：閉卷

大學(xué)物理演示實(shí)驗(yàn)可以上網(wǎng)預(yù)約，網(wǎng)址：具體見(jiàn)中的通知。大學(xué)物理演示實(shí)驗(yàn)以自然班為單位，10月12日至16日每日下午3點(diǎn)至5點(diǎn)到7406領(lǐng)取能力訓(xùn)練的答案能力拓展練習(xí)冊(cè)答案18:133競(jìng)賽時(shí)間：12月6日（星期日）下午2點(diǎn)至4點(diǎn)半。競(jìng)賽地點(diǎn)：北郵或北大報(bào)名費(fèi)：

30元/人。報(bào)名對(duì)象：學(xué)號(hào)為14的（自愿報(bào)名），

學(xué)號(hào)為13的（原則上不能報(bào)名，需要任課老師批準(zhǔn)）請(qǐng)任課老師在課堂提醒學(xué)生：根據(jù)自身實(shí)際情況來(lái)報(bào)名；報(bào)名后，認(rèn)真準(zhǔn)備，不要棄考。（去年獲獎(jiǎng)人數(shù)為67人）凡獲獎(jiǎng)?wù)?，期末免考，總?00.未獲獎(jiǎng)，依據(jù)競(jìng)賽成績(jī)，期末成績(jī)加2-10分。大學(xué)物理競(jìng)賽報(bào)名18:13Flashtrackingthekeypointsoflastlecture沿順時(shí)針?lè)较蜻M(jìn)行的循環(huán)稱為正循環(huán)-熱機(jī)沿逆時(shí)針?lè)较蜻M(jìn)行的循環(huán)稱為逆循環(huán)-制冷機(jī)熱機(jī)效率致冷系數(shù)

熱二律滿足能量守恒的過(guò)程不一定都能自發(fā)進(jìn)行!

過(guò)程的進(jìn)行就有個(gè)方向性的問(wèn)題。

熱一律一切熱力學(xué)過(guò)程都應(yīng)滿足能量守恒。但滿足能量守恒的過(guò)程是否一定都能自發(fā)進(jìn)行?418:13熱力學(xué)第二定律的兩種表述克勞修斯：不可能把熱量從低溫物體傳到高溫物體而不引起其它變化。

開(kāi)爾文：

不可能從單一熱源吸取熱量使之全部變?yōu)橛杏霉Χ划a(chǎn)生其他影響。

(1)所有工作于兩個(gè)給定熱源之間的熱機(jī)，可逆熱機(jī)的效率最高；(2)所有工作于兩個(gè)給定熱源之間的可逆熱機(jī)，具有相同的效率，與工作物質(zhì)無(wú)關(guān)。三：卡諾定理518:13一：宏觀系統(tǒng)的微觀態(tài)13-5熱力學(xué)第二定律統(tǒng)計(jì)意義

宏觀系統(tǒng)的微觀態(tài)是指系統(tǒng)內(nèi)所有粒子的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，在經(jīng)典力學(xué)中就是各個(gè)粒子的位置和動(dòng)量。而系統(tǒng)的宏觀態(tài)可以是平衡態(tài)，也可以是非平衡態(tài)。

每一個(gè)確定的宏觀態(tài)，都對(duì)應(yīng)著不止一個(gè)微觀態(tài)，這些微觀態(tài)稱為系統(tǒng)的可實(shí)現(xiàn)微觀態(tài)。

熱力學(xué)系統(tǒng)經(jīng)歷一個(gè)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程，就是指從一種(組)可實(shí)現(xiàn)微觀態(tài)變化到另一種（組）可實(shí)現(xiàn)微觀態(tài)。618:13

熱力學(xué)概率與宏觀態(tài)初始狀態(tài)搖動(dòng)后概率很小概率大AB4個(gè)分子?718:13以4個(gè)分子的分布為例,可能的微觀狀態(tài)見(jiàn)下表:4個(gè)分子全部回到A的概率為1/16,1摩爾氣體分子全部回到A的概率為如此小的小概率事件實(shí)際上是不可能的!規(guī)律:

系統(tǒng)內(nèi)部發(fā)生的過(guò)程總是由概率小的宏觀狀態(tài)向概率大的宏觀狀態(tài)進(jìn)行的！abcd4個(gè)分子的分布acadbcbdcdbdbcadacab即1/24A部分B部分0abcdabcd0abcdbcdacdabdabcbcdacdadababcbcd總計(jì)16abcd818:13

左4右0

左3右1

左2右2

左1右3

左0右401234564個(gè)粒子分布

假設(shè)所有的微觀狀態(tài)其出現(xiàn)的可能性是相同的。4粒子情況：總狀態(tài)數(shù)16，左4右0和左0右4，幾率各為1/16；左3右1和左1右3，幾率各為1/4；左2右2，幾率為3/8。

對(duì)應(yīng)微觀狀態(tài)數(shù)目多的宏觀狀態(tài)其出現(xiàn)的幾率最大。918:13

一個(gè)由同一種粒子組成的孤立系統(tǒng)，其分子數(shù)Ｎ0、體積V0和能量為E0都取確定值。在這種約束條件下，系統(tǒng)的可實(shí)現(xiàn)微觀態(tài)數(shù)目為：

在這個(gè)微觀態(tài)中，沒(méi)有理由認(rèn)為其中一些會(huì)比另一些更容易出現(xiàn)。

孤立系統(tǒng)中的各個(gè)可實(shí)現(xiàn)微觀態(tài)有相等的出現(xiàn)概率，等概率假設(shè)。

我們通常把系統(tǒng)處在某一個(gè)宏觀狀態(tài)時(shí)包含的微觀態(tài)數(shù)目,稱為該宏觀態(tài)的熱力學(xué)概率。1018:13熱力學(xué)概率最大的宏觀狀態(tài)稱為最概然狀態(tài)在給定條件下，對(duì)應(yīng)的可實(shí)現(xiàn)微觀態(tài)數(shù)目越多的宏觀態(tài)，出現(xiàn)的幾率越大。

系統(tǒng)由大量粒子組成，可實(shí)現(xiàn)的微觀態(tài)數(shù)目巨大，系統(tǒng)的平衡狀態(tài)絕大部分時(shí)間處于最概然狀態(tài)，其它狀態(tài)的概率很小，因此平衡狀態(tài)可看作最概然狀態(tài)。

孤立系統(tǒng)的自然過(guò)程總是向熱力學(xué)概率增大的宏觀態(tài)過(guò)渡－

因此自然過(guò)程具有方向性、不可逆性。

每一個(gè)宏觀態(tài)可能對(duì)應(yīng)不同數(shù)目的微觀態(tài)，這些微觀態(tài)都是這個(gè)宏觀態(tài)所具有的可實(shí)現(xiàn)微觀態(tài)。1118:13我們可以得到給定宏觀條件下的最概然分布，即為包含微觀狀態(tài)數(shù)最多的宏觀態(tài)。這意味著，當(dāng)系統(tǒng)由一個(gè)平衡態(tài)自發(fā)地向另一個(gè)平衡態(tài)過(guò)渡，實(shí)質(zhì)上就是由包含微觀狀態(tài)數(shù)目少的宏觀態(tài)向包含微觀狀態(tài)數(shù)目多的宏觀態(tài)過(guò)渡。熱力學(xué)系統(tǒng)的某一個(gè)宏觀狀態(tài)包含的微觀態(tài)數(shù)目越多，組成系統(tǒng)的微觀粒子運(yùn)動(dòng)的無(wú)序度越高，熱力學(xué)概率越大。

為了定量表征系統(tǒng)的無(wú)序度－

引入一個(gè)宏觀量熵（S）.1218:13它是一個(gè)狀態(tài)量.

1877年，玻耳茲曼對(duì)熵概念作了統(tǒng)計(jì)解釋，指出系統(tǒng)處于某一個(gè)宏觀態(tài)的熵與該宏觀態(tài)的熱力學(xué)概率的對(duì)數(shù)成正比熵的定義——玻耳茲曼關(guān)系波耳茲曼關(guān)系指出：熵是表示系統(tǒng)內(nèi)部微觀粒子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)混亂程度的物理量，系統(tǒng)的熱力學(xué)概率越大，系統(tǒng)內(nèi)部微觀粒子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)越混亂，熵越大。K:波耳茲曼常數(shù)，Ω：系統(tǒng)處于某一宏觀狀態(tài)時(shí)的微觀狀態(tài)數(shù)，也稱為該宏觀態(tài)的熱力學(xué)概率。

很顯然，系統(tǒng)熵的大小與系統(tǒng)中氣體的物質(zhì)量有關(guān)。1318:13對(duì)于系統(tǒng)的一個(gè)宏觀態(tài)，熵的宏觀表示和微觀表示應(yīng)當(dāng)具有一致性。

由卡諾定理可知,工作在溫度分別為T(mén)1

和T2的高、低溫?zé)嵩撮g的熱機(jī)。注意到符號(hào)規(guī)定,|Q2|=-Q2

,或等號(hào)對(duì)應(yīng)于可逆機(jī)循環(huán)?。?！

對(duì)一個(gè)任意循環(huán)，總可以將其劃分為許多個(gè)微小的卡諾循環(huán)。

1418:13可逆循環(huán)時(shí)，等號(hào)成立。即對(duì)任意可逆循環(huán)，都有對(duì)每個(gè)小卡諾循環(huán),有

由于任意兩個(gè)相鄰循環(huán)的邊界是同一條絕熱線，這兩個(gè)循環(huán)過(guò)程在絕熱線上的走向正好相反，相互抵消。對(duì)所有n個(gè)小卡諾循環(huán)取和，當(dāng)n→時(shí)，凈效果就是原來(lái)的循環(huán)。

δQr是在可逆過(guò)程中吸收的熱量

意味著存在一個(gè)與路徑無(wú)關(guān)的熱力學(xué)態(tài)函數(shù)

克勞休斯稱之為熵1518:13

對(duì)于可逆過(guò)程，可以把過(guò)程量用狀態(tài)量的變化表示出來(lái)，由熱一律的微分形式，有：簡(jiǎn)單可壓縮熱力學(xué)系統(tǒng)的關(guān)系式注意到：Ｓ是態(tài)函數(shù)，dS是微分量，可以進(jìn)行積分上式說(shuō)明，系統(tǒng)的熵值是相對(duì)于參考狀態(tài)S0而言的，所以研究熵的變化量顯得更有意義。1618:13對(duì)于熵的理解，應(yīng)當(dāng)注意：(1)熵是態(tài)函數(shù)，當(dāng)系統(tǒng)的平衡態(tài)確定之后，熵就完全確定了，與通過(guò)什么路徑到達(dá)這一平衡態(tài)無(wú)關(guān)。(2)熵具有可加性，系統(tǒng)吸收的熱量與系統(tǒng)的質(zhì)量成正比，熵是廣延量。(3)系統(tǒng)給定狀態(tài)的熵值與參考點(diǎn)的選擇有關(guān)。在熱力工程上，一般取0°時(shí)的飽和水的熵值為零。1718:13

S是狀態(tài)函數(shù)，在給定的初態(tài)和終態(tài)之間，系統(tǒng)無(wú)論通過(guò)何種方式變化（經(jīng)可逆過(guò)程或不可逆程），熵的改變量一定相同。1.當(dāng)系統(tǒng)由初態(tài)A通過(guò)一可逆過(guò)程到達(dá)終態(tài)B時(shí)求熵變(熵增量)的方法:2.當(dāng)系統(tǒng)由初態(tài)A通過(guò)一不可逆過(guò)程到達(dá)終態(tài)B時(shí)把熵作為狀態(tài)參量的函數(shù)表達(dá)式推導(dǎo)出來(lái)，再將初終兩態(tài)的參量值代入，從而算出熵變求熵變的方法可設(shè)計(jì)一個(gè)連接同樣初終兩態(tài)的任意一個(gè)可逆過(guò)程R，再利用熵的計(jì)算1818:13例1:

試求理想氣體的狀態(tài)函數(shù)熵。解:根據(jù)pV=RT和dU=Cv

dT

，有積分可得其中S0是參考態(tài)（T0，V0）的熵這是以(T,V)為獨(dú)立變量的熵函數(shù)的表達(dá)式?。═,p）和（p,V）為獨(dú)立變量1918:13

例2:

已知在

p=1.013105Pa和

T=273.15K下，1kg冰融化為水的融解熱為

=334kJ/kg。試求1kg冰融化為水時(shí)的熵變。解：冰融化為水的過(guò)程是不可逆過(guò)程,但是在一個(gè)大氣壓下,冰水共存的平衡態(tài)溫度T＝273.15K.我們可以設(shè)想,有一恒溫?zé)嵩?其溫度比273.15K大一無(wú)窮小量,令冰水系統(tǒng)與這熱源接觸,不斷從這熱源吸取熱量以便冰逐漸融化.由于溫差為無(wú)窮小,狀態(tài)變化過(guò)程進(jìn)行得無(wú)限緩慢,過(guò)程的每一步系統(tǒng)都近似處于平衡態(tài),溫度為273.15K。這樣的過(guò)程是可逆的,2018:13例3:1mol理想氣體(=1.4)的狀態(tài)變化如圖，試計(jì)算三種不同過(guò)程中氣體熵的變化S=S3-S1？pVV1V21o234解:(1)1-2-3S=S12+S232118:13pVV1V21o234(2)1-3(3)1-4-3S=S14+S43=02218:13熱力一律告訴我們了什么樣的過(guò)程是可以發(fā)生的！

熱力二律告訴我們了這些可以發(fā)生的過(guò)程是怎樣進(jìn)行的，有個(gè)方向性的問(wèn)題！可逆過(guò)程和不可逆過(guò)程！對(duì)可逆絕熱過(guò)程，從熵的定義可知，dS=0。

即熱力學(xué)系統(tǒng)從一個(gè)平衡態(tài)經(jīng)歷任一可逆絕熱過(guò)程到達(dá)另一個(gè)平衡態(tài)時(shí)，熵的數(shù)值不變。對(duì)不可逆的過(guò)程，又如何？

這個(gè)不可逆過(guò)程是指在沒(méi)有外界參與的情況下，不會(huì)自動(dòng)發(fā)生的過(guò)程！因而是絕熱的！2318:13

考慮一個(gè)由絕熱壁構(gòu)成的容器，中間用導(dǎo)熱隔板分成A、B兩部分，兩部分的體積均為V，各盛有1mol的理想氣體。設(shè)開(kāi)始時(shí)，A部分有較高的溫度Ta，B部分有較低的溫度Tb，經(jīng)過(guò)足夠長(zhǎng)的時(shí)間，兩部分處于平衡態(tài)。這個(gè)過(guò)程中，初終兩態(tài)的熵變？這個(gè)過(guò)程是個(gè)不可逆過(guò)程。由理想氣體熵的表達(dá)式：A、B兩部分氣體在體積不變的情況下相互傳遞熱量，可以看作等體放熱和等體吸熱的過(guò)程。等體2418:13對(duì)于A部分：對(duì)于B部分：對(duì)于整個(gè)系統(tǒng)：根據(jù)題意：，存在不等式不可逆絕熱過(guò)程熵增加2518:13

同樣的方法：可以證明焦耳的熱功當(dāng)量實(shí)驗(yàn)，爆炸過(guò)程等絕熱不可逆過(guò)程中，系統(tǒng)的熵是增加的。熵增加原理：

當(dāng)一熱力學(xué)系統(tǒng)從一平衡態(tài)經(jīng)絕熱過(guò)程達(dá)到另一平衡態(tài)，它的熵永不減少；如果過(guò)程可逆，則熵的數(shù)值不變；如果過(guò)程是不可逆的，則熵值增加。熵增加原理的另一種表述：一個(gè)孤立系統(tǒng)的熵永不減少！孤立系統(tǒng)是指與外界不發(fā)生任何相互作用的系統(tǒng)。對(duì)于不絕熱的過(guò)程（不是孤立系統(tǒng)），熵是永不減少的嗎？2618:13例4：

1kg20oC的水與100oC的熱源接觸使水溫達(dá)到100oC。求(1)水的熵變;(2)熱源的熵變;(3)水與熱源作為一孤立系統(tǒng),系統(tǒng)的熵變.解:水的熵變:(2)熱源的熱量損失(3)系統(tǒng)的總熵變化>0！<0！(水的比熱c=4.18103J·kg-1K-1)>0！對(duì)封閉系統(tǒng),熵可能增加，也可能減少!孤立系統(tǒng)自發(fā)過(guò)程熵增加!(1)為便于計(jì)算設(shè)計(jì)一系列溫差無(wú)限小的熱源,與水逐一接觸…...水溫升高近似為可逆過(guò)程.2718:13關(guān)于熵增加原理的討論：(1)一杯開(kāi)水放在空氣中,熵減少了,這違背熵增加原理.(2)計(jì)算不可逆過(guò)程的熵變,可以用可逆過(guò)程代替.那么絕熱(如絕熱自由膨脹)過(guò)程的熵變可以用可逆絕熱過(guò)程計(jì)算,因此熵變S=0,這也違背了熵增加原理.答：熵增原理：在孤立系中所進(jìn)行的自發(fā)過(guò)程總是沿著熵增大的方向進(jìn)行。一杯開(kāi)水不是孤立系統(tǒng)！答：絕熱自由膨脹始末的溫度相同,不能用可逆絕熱過(guò)程替代!連接不可逆絕熱過(guò)程初終態(tài)的可逆過(guò)程是等溫過(guò)程O(píng)PVV21V12(P,V2,T)2'(P',V2,T')當(dāng)氣體從V1膨脹到V2,經(jīng)過(guò)可逆的絕熱過(guò)程和經(jīng)過(guò)不可逆絕