物理學(xué)名詞及解釋

1/4波片

quarter-wave

plate：利用四分之一波片和一個(gè)檢偏鏡，按一定的步驟可以檢驗(yàn)各種偏振光；偏振光：光是一種電磁波，電磁波是橫波；而振東方向和光波前進(jìn)方向構(gòu)成的平面叫做振動(dòng)面，光的振動(dòng)面只限于某一固定方向的，叫做平面偏振光或線偏振光；（汽車車燈；立體電影；攝像機(jī)鏡頭）

CG矢量耦合系數(shù)

Clebsch-Gordan

vector

coupling

coefficient;

簡稱“CG[矢耦]系數(shù)”。

兩個(gè)角動(dòng)量耦合時(shí)，他們的本征函數(shù)的組合系數(shù)X射線攝譜儀

X-ray

spectrograph

：配有照相或其他記錄裝置，能同時(shí)取得一定波長范圍X射線光譜；X射線衍射

X-ray

diffraction：1912年勞埃等人根據(jù)理論遇見，并實(shí)驗(yàn)證實(shí)了X射線與晶體相遇時(shí)能發(fā)生衍射現(xiàn)象，證明了X射線具有電磁波的性質(zhì)；衍射：波在傳播時(shí)，如果被一個(gè)大小接近于或小于波長的物體阻擋，就繞過這個(gè)物體，繼續(xù)進(jìn)行；如果通過一個(gè)大小近于或小于波長的孔，則以孔為中心，形成喚醒波向前傳播；超聲波較短，不易發(fā)生衍射；X射線衍射儀

X-ray

diffractometer：利用衍射原理，精確測定物質(zhì)的晶體結(jié)構(gòu)，織構(gòu)及應(yīng)力，精確的進(jìn)行物相分析，定性分析，定量分析；[玻耳茲曼]H定理

[Boltzmann]

H-theorem/[玻耳茲曼]H函數(shù)

[Boltzmann]

H-function：路德維希玻爾茲曼，奧地利物理學(xué)家，是熱力學(xué)和統(tǒng)計(jì)物理學(xué)的奠基人之一；最偉大的功績是發(fā)展了通過原子的性質(zhì)（例如，原子量，電荷量，結(jié)構(gòu)等等）來解釋和預(yù)測物質(zhì)的物理性質(zhì)（例如，粘性，熱傳導(dǎo)，擴(kuò)散等等）的統(tǒng)計(jì)力學(xué)，并從統(tǒng)計(jì)意義對(duì)熱力學(xué)第二定律進(jìn)行了闡釋；[沖]擊波

shock

wave：是一種不連續(xù)峰在介質(zhì)中的傳播，這個(gè)峰導(dǎo)致介質(zhì)的壓強(qiáng)、溫度、密度等物理性質(zhì)跳躍式改變；任何波源，當(dāng)運(yùn)動(dòng)速度超過了其波的傳播速度時(shí)，這種波動(dòng)形式都可以稱為沖擊波；[沖]擊波前shock

front[狄拉克]δ函數(shù)

[Dirac]

δ-function[第二類]拉格朗日方程

Lagrange

equation：一般而言，如果要建立系統(tǒng)在特殊位置的動(dòng)力學(xué)關(guān)系，可以考慮應(yīng)用動(dòng)力學(xué)普遍方程；如果要建立系統(tǒng)在任意一般位置的動(dòng)力學(xué)關(guān)系，則應(yīng)考慮應(yīng)用拉格朗日方程；[電]極化強(qiáng)度

[electric]

polarization：描述電介質(zhì)極化程度和極化方向的物理量，是矢量；電極化強(qiáng)度P定義為單位體積內(nèi)分子電偶極矩P的矢量和；[反射]鏡

mirror在光學(xué)玻璃的背面，鍍一層金屬銀或鋁薄膜，使入射光反射的光學(xué)元件；[光]譜線

spectral

line：由于電子云中的電子在環(huán)繞原子核時(shí)，只能受限擁有一些特定的能量，所以一旦電子能量有變化，此能量差就會(huì)產(chǎn)生該原子特有的光子，這就是譜線的由來；特定譜線的出現(xiàn)，就表示存在著某些元素，通過譜線的強(qiáng)度可觀測出此元素含量的多寡；譜線如果在波長上有位移，則通過多普勒效應(yīng)，還可得到光源朝向或遠(yuǎn)離觀察者的運(yùn)動(dòng)速度；[光]譜儀

spectrometer：又稱分光儀；以光電倍增管等光探測器測量譜線不同波長位置強(qiáng)度的裝置；[光]照度

illuminance：通常所說的勒克司度，表示被攝主體表面單位面積上受到的光通量；[光學(xué)]測角計(jì)

[optical]

goniometer[核]同質(zhì)異能素

[nuclear]

isomer：質(zhì)量數(shù)和原子序數(shù)相同，在可測量的時(shí)間內(nèi)具有不同能量和放射性的兩個(gè)或多個(gè)核素；對(duì)任何一種同位素而言，他可以具有不同的能量狀態(tài)；根據(jù)量子力學(xué)理論，這些能量狀態(tài)都是量子化的，最低的能量狀態(tài)稱為基態(tài)；而其他的能量狀態(tài)稱為激發(fā)態(tài)；當(dāng)這個(gè)同位素處于某個(gè)激發(fā)態(tài)時(shí)，按照自然規(guī)律，它遲早要回到基態(tài)去；但是，某些激發(fā)態(tài)很特殊，同位素可以在該狀態(tài)下維持很長時(shí)間之后才回到基態(tài)去，這樣的長壽命態(tài)稱為同質(zhì)異能態(tài)；從字面上理解即為，相同質(zhì)子數(shù)不同的能量的狀態(tài)；但“質(zhì)”其實(shí)是指“同位素”；即相同的核內(nèi)質(zhì)子數(shù)以及中子數(shù)，但不同的能量的狀態(tài)；核同質(zhì)異能素是第四代核武器關(guān)鍵能源之一，穩(wěn)定的核同質(zhì)異能素中含有最高激發(fā)能的為鉿-178；高能炸藥能量級(jí)別為1KJ/g，而核同質(zhì)異能素大約是1GJ/g，比高能炸藥的能量大一百萬倍，其核裂變反應(yīng)能量更大，達(dá)到80GJ/g；目前一些研究所正在系統(tǒng)研究核同質(zhì)異能素的性質(zhì)和釋放能量的方法，例如美國和發(fā)過的有關(guān)研究所根據(jù)美國原戰(zhàn)略防御計(jì)劃局和北約簽訂的合同所進(jìn)行的研究：通過重離子碰撞或慣性約束聚變中微爆炸產(chǎn)生的中子脈沖進(jìn)行核合成，可得到核同質(zhì)異能素；像金屬氫一樣，核同質(zhì)異能素克作為“常規(guī)武器”，也可以作為“干凈”氫彈的扳機(jī)；[化學(xué)]平衡常量

[chemical]

equilibrium

constant

[基]元電荷

elementary

charge：基元電荷，電荷的天然單位，基本物理常量之一，記為e，其值為1.60217733×10^（-19）庫侖。1910年R.A.密立根通過油滴實(shí)驗(yàn)精確測定，并認(rèn)證其基元性。電子的電荷為－1個(gè)基元電荷，質(zhì)子的電荷為+1個(gè)基元電荷，已發(fā)現(xiàn)的全部帶電亞原子粒子的電荷都等于基元電荷的整數(shù)倍值[激光]散斑

speckle：1730年牛頓已經(jīng)注意到"恒星閃爍"而行星不閃爍，光源發(fā)出的光被隨機(jī)介質(zhì)散射在空間形成的一種斑紋。1960年世界出現(xiàn)了激光器，高度相干性的激光照在粗糙表面很容易看到這種圖樣，散斑攜帶大量有用信息。散斑在工程技術(shù)方面等各方面有廣泛的應(yīng)用。散斑的理論是統(tǒng)計(jì)光學(xué)的一部分，與光的相干理論在很多地方相似和相通；電磁波或粒子束經(jīng)受介質(zhì)的無規(guī)散射后，都會(huì)形成一種無規(guī)分布的散射場，可見光形成的散斑光源——完全相干光，部分相干光和非相干光散射體——強(qiáng)散射屏和弱散射屏[吉布斯]相律

[Gibbs]

phase

rule

:他在熱力學(xué)平衡與穩(wěn)定性方面做了大量的研究工作并取得豐碩的成果,于1873-1878年間連續(xù)發(fā)表了3篇熱力學(xué)論文,奠定了熱力學(xué)理論體系的基礎(chǔ).其中第三篇論文《論多相物質(zhì)的平衡》是其最重要的成果.在這篇文章中,吉布斯提出了許多重要的熱力學(xué)概念,至今仍被廣泛使用.他完成了相律的推導(dǎo).作為物理化學(xué)的重要基石之一,相律解決了化學(xué)反應(yīng)系統(tǒng)平衡方面的眾多問題.他還提出了作為化學(xué)反應(yīng)平衡判據(jù)的吉布斯自由能.吉布斯對(duì)于科學(xué)發(fā)展的另一大貢獻(xiàn)集中于統(tǒng)計(jì)力學(xué)方面,他于1902年出版了<<同熱力學(xué)合理基礎(chǔ)有特殊聯(lián)系而發(fā)展起來的統(tǒng)計(jì)力學(xué)的基本原理>>一書.在書中,他提出了系綜理論,導(dǎo)出了相密度守恒原理,實(shí)現(xiàn)了統(tǒng)計(jì)物理學(xué)從分子運(yùn)動(dòng)論到統(tǒng)計(jì)力學(xué)的重大飛躍.他被譽(yù)為富蘭克林以后美國最偉大的科學(xué)家,是世界科學(xué)史上的重要人物之一[可]變形體

deformable

body

[克勞修斯-]克拉珀龍方程

[Clausius-]

Clapeyron

equation

：19世紀(jì)，克拉伯龍和克勞修斯分別用熱力學(xué)理論推導(dǎo)出了純水面和飽和水汽壓隨溫度升高而增大的數(shù)學(xué)表達(dá)式；氣溫的變化，對(duì)蒸發(fā)和凝結(jié)有重要影響。溫度升高時(shí)，飽和水汽壓變大，使原來飽和的空氣變得不飽和，重新出現(xiàn)蒸發(fā)；相反，降低飽和空氣的溫度，飽和水汽壓則減小，空氣達(dá)到過飽和，多余的水汽就會(huì)凝結(jié)出來；對(duì)于飽和空氣降低同樣的溫度，高溫時(shí)凝結(jié)出的水汽量比低溫時(shí)多，所以暖季飽和空氣中形成的云霧含水量要大些[量子]態(tài)

[quantum]

state：電子做穩(wěn)恒的運(yùn)動(dòng)，具有完全確定的能量。這種穩(wěn)恒的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)稱為量子態(tài)；量子態(tài)是由一組量子數(shù)表征，這組量子數(shù)的數(shù)目等于粒子的自由度數(shù)；環(huán)形量子和球星量子之爭；量子傳輸；量子通信應(yīng)用；隱形傳輸距離；量子計(jì)算機(jī)；[麥克斯韋-]玻耳茲曼分布

[Maxwell-]Boltzmann

distribution

：麥克斯韋-玻爾茲曼分布是一個(gè)概率分布，在物理學(xué)和化學(xué)中有應(yīng)用。最常見的應(yīng)用是統(tǒng)計(jì)力學(xué)的領(lǐng)域。任何（宏觀）物理系統(tǒng)的溫度都是組成該系統(tǒng)的分子和原子的運(yùn)動(dòng)的結(jié)果。這些粒子有一個(gè)不同速度的范圍，而任何單個(gè)粒子的速度都因與其它粒子的碰撞而不斷變化。然而，對(duì)于大量粒子來說，處于一個(gè)特定的速度范圍的粒子所占的比例卻幾乎不變，如果系統(tǒng)處于或接近處于平衡。麥克斯韋-玻爾茲曼分布具體說明了這個(gè)比例，對(duì)于任何速度范圍，作為系統(tǒng)的溫度的函數(shù)。它以詹姆斯·克拉克·麥克斯韋和路德維?！げ柶澛鸞麥克斯韋-]玻耳茲曼統(tǒng)計(jì)法

[Maxwell-]Boltzmann

statistics

[普適]氣體常量

[universal]

gas

constant

[氣]泡室

bubble

chamber：氣泡室（bubblechamber）是探測高能帶電粒子徑跡的一種有效的儀器，它曾在50年代以后一度成了高能物理實(shí)驗(yàn)的最風(fēng)行的探測設(shè)備，為高能物理學(xué)創(chuàng)造了許多重大發(fā)現(xiàn)的機(jī)會(huì)。它是1952年美國人D.A.格拉澤發(fā)明的。它曾給高能物理實(shí)驗(yàn)帶來許多重大的發(fā)現(xiàn)，如新粒子、共振態(tài)、弱中性流等等；氣泡室是由一密閉容器組成，容器中盛有工作液體，液體在特定的溫度和壓力下進(jìn)行絕熱膨脹，由于在一定的時(shí)間間隔內(nèi)（例如50ms）處于過熱狀態(tài)，液體不會(huì)馬上沸騰，這時(shí)如果有高速帶電粒子通過液體，在帶電粒子所經(jīng)軌跡上不斷與液體原子發(fā)生碰撞而產(chǎn)生低能電子，因而形成離子對(duì)，這些離子在復(fù)合時(shí)會(huì)引起局部發(fā)熱，從而以這些離子為核心形成胚胎氣泡，經(jīng)過很短的時(shí)間后，胚胎氣泡逐漸長大，就沿粒子所經(jīng)路徑留下痕跡。如果這時(shí)對(duì)其進(jìn)行拍照，就可以把一連串的氣泡拍攝下來，從而得到記錄有高能帶電粒子軌跡的底片。照相結(jié)束后，在液體沸騰之前，立即壓縮工作液體，氣泡隨之消失，整個(gè)系統(tǒng)就很快回到初始狀態(tài)，準(zhǔn)備作下一次探測。工作液可用液氫或液氘，需在甚低溫下工作，也可用液態(tài)碳?xì)溆袡C(jī)物，如丙烷、乙醚等，可在常溫下工作。大型氣泡室容積可達(dá)20立方米；氣泡室的原理和膨脹云室有些類似，可以看成是膨脹云室的逆過程，但卻更為簡便快捷。它兼有云室和乳膠的優(yōu)點(diǎn)。它和云室都可以按人們的意志在特定的時(shí)間間隔里靠特定的方法，以帶電粒子為核心使氣體凝結(jié)為液體，或者使液體蒸發(fā)形成氣泡，從而留下粒子的徑跡。它和乳膠相同的地方在于工作物質(zhì)本身即可當(dāng)作靶子。氣泡室的優(yōu)點(diǎn)更多，它的空間和時(shí)間分辨率高，工作循環(huán)周期短，本底干凈、徑跡清晰，可反復(fù)操作。但也有不足之處，那就是掃描和測量時(shí)間還嫌太長，體積有限，而且甚為昂貴，不適應(yīng)現(xiàn)代粒子能量越來越高、作用截面越來越小的要求[熱]對(duì)流

[heat]

convection

熱對(duì)流是指熱量通過流動(dòng)介質(zhì)，由空間的一處傳播到另一處的現(xiàn)象。火場中通風(fēng)孔洞面積愈大，熱對(duì)流的速度愈快；通風(fēng)孔洞所處位置愈高，熱對(duì)流速度愈快。熱對(duì)流是熱傳播的重要方式，是影響初期火災(zāi)發(fā)展的最主要因素[熱力學(xué)]過程

[thermodynamic]

process

在環(huán)境作用下，系統(tǒng)從一個(gè)平衡態(tài)變化到另一個(gè)平衡態(tài)的過程，簡稱熱力過程[熱力學(xué)]力

[thermodynamic]

force

[熱力學(xué)]流

[thermodynamic]

flux

[熱力學(xué)]循環(huán)

[thermodynamic]

cycle

熱力學(xué)系統(tǒng)經(jīng)過任意的一系列狀態(tài)變化，最后又回到初始狀態(tài)的全部過程，又稱循環(huán)過程，例如熱機(jī)工作時(shí)，其中的工作物質(zhì)（如蒸汽機(jī)中的蒸汽）即通過一系列的狀態(tài)變化，把從高溫?zé)嵩次∧芰康囊徊糠洲D(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械功，將一部分廢熱排放到低溫?zé)嵩矗ぷ魑镔|(zhì)本身又回復(fù)到原來的狀態(tài)。由于熱機(jī)要不斷地工作，其中的工作物質(zhì)就必須周而復(fù)始地進(jìn)行這種循環(huán)過程，以不斷地從熱源吸取熱量并對(duì)外作工[事件]間隔

interval

of

events

[微觀粒子]全同性原理

identity

principle

[of

microparticles]

[物]態(tài)參量

state

parameter,

state

property

[相]互作用

interaction

當(dāng)一部分物質(zhì)對(duì)另一部分物質(zhì)發(fā)生作用（直接接觸或通過場）時(shí)，必然要受到另一部分物質(zhì)對(duì)它的反作用。自然界中物質(zhì)之間的相互作用可歸納為：強(qiáng)相互作用、弱相互作用、電磁相互作用、萬有引力相互作用；[相]互作用能

interaction

energy

[旋光]糖量計(jì)

saccharimeter

[指]北極

north

pole,

N

pole

[指]南極

south

pole,

S

pole[主]光軸

[principal]

optical

axis

光束（光柱）的中心線，或光學(xué)系統(tǒng)的對(duì)稱軸。光束繞此軸轉(zhuǎn)動(dòng)，不應(yīng)有任何光學(xué)特性的變化。但是，當(dāng)光線從某個(gè)特殊的方向通過非均質(zhì)體寶石時(shí)，不發(fā)生雙折射現(xiàn)象。這個(gè)特殊方向就是寶石的光軸。光軸可廣泛應(yīng)用于航天、航空光學(xué)系統(tǒng)[轉(zhuǎn)動(dòng)]瞬心

instantaneous

centre

[of

rotation]

[轉(zhuǎn)動(dòng)]瞬軸

instantaneous

axis

[of

rotation]

定點(diǎn)轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)，角速度矢量ω雖然通過定點(diǎn)O，但它在空間的取向卻隨時(shí)間而改變，故稱這種轉(zhuǎn)動(dòng)軸為轉(zhuǎn)動(dòng)瞬軸。（這一瞬間，轉(zhuǎn)動(dòng)瞬軸上各點(diǎn)速度為零）它在空間（指慣性空間）描繪一個(gè)以O(shè)為頂點(diǎn)的錐面叫空間極面，在剛體內(nèi)所描繪的錐面則叫本體極面t

分布

student's

t

distribution

t分布曲線形態(tài)與n（確切地說與自由度v）大小有關(guān)。與標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)分布曲線相比，自由度v越小，t分布曲線愈平坦，曲線中間愈低，曲線雙側(cè)尾部翹得愈高；自由度v愈大，t分布曲線愈接近正態(tài)分布曲線，當(dāng)自由度v=∞時(shí)，t分布曲線為標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)分布曲線t

檢驗(yàn)

student's

t

test

t檢驗(yàn)，主要用于樣本含量較小，總體標(biāo)準(zhǔn)差σ未知的正態(tài)分布資料；Ｋ俘獲

K-capture

由于K層電子離核最近，它們被核俘獲的概率比其他各層軌道電子的要高，因此軌道電子俘獲也常被稱為K電子俘獲。以β+衰變的核都能產(chǎn)生軌道電子俘獲。一般核的原子序數(shù)越高、半衰期越長、伴隨核衰變的核自旋變化越大，則發(fā)生軌道電子俘獲的概率越高Ｓ矩陣

S-matrix

S矩陣是微觀粒子散射過程和反應(yīng)過程的一種描述。考察微觀粒子所組成的系統(tǒng)散射或反應(yīng)過程時(shí)，需要研究的是在一定的相互作用下，系統(tǒng)從一定的初始狀態(tài)如何隨時(shí)間演化。絕熱近似下，微觀粒子系統(tǒng)從時(shí)間t=-∞的初始狀態(tài)躍遷到時(shí)間t=∞的末態(tài)過程的概率振幅就是S矩陣的一個(gè)矩陣元，它的絕對(duì)值二次方就是該躍遷過程的概率。所以當(dāng)某S矩陣元為零時(shí)，該躍遷過程就是禁戒的。所有可能的S矩陣元的整體構(gòu)成S矩陣ＷＫＢ近似

WKB

approximation

在量子力學(xué)里，WKB近似是一種半經(jīng)典計(jì)算方法，可以用來解析薛定諤方程。喬治·伽莫夫使用這方法，首先正確地解釋了α衰變。WKB近似先將量子系統(tǒng)的波函數(shù)，重新打造為一個(gè)指數(shù)函數(shù)。然后，半經(jīng)典展開。再假設(shè)波幅或相位的變化很慢。通過一番運(yùn)算，就會(huì)得到波函數(shù)的近似解Ｘ射線

X-ray

X射線是波長介于紫外線和γ射線

間的電磁輻射。X射線是一種波長很短的電磁波，其波長約介于0.01~100埃之間。由德國物理學(xué)家W.K.倫琴于1895年發(fā)現(xiàn)，故又稱倫琴射線。倫琴射線具有很高的穿透本領(lǐng)，能透過許多對(duì)可見光不透明的物質(zhì)，如墨紙、木料等。這種肉眼看不見的射線可以使很多固體材料發(fā)生可見的熒光，使照相底片感光以及空氣電離等效應(yīng)，波長越短的X射線能量越大，叫做硬X射線，波長長的X射線能量較低，稱為軟X射線。波長小于0.1埃的稱超硬X射線，在0.1～1埃范圍內(nèi)的稱硬X射線，1～100埃范圍內(nèi)的稱軟X射線；X射線又很快導(dǎo)致了一項(xiàng)新發(fā)現(xiàn)-放射性的發(fā)現(xiàn)；X射線-1985年、放射線-1896年、電子-1897年，是19世紀(jì)末20世紀(jì)初物理學(xué)的三大發(fā)現(xiàn)，這一發(fā)現(xiàn)標(biāo)志著現(xiàn)代物理學(xué)的產(chǎn)生；產(chǎn)生X射線的最簡單方法是用加速后的電子撞擊金屬靶。撞擊過程中，電子突然減速，其損失的動(dòng)能（其中的1%）會(huì)以光子形式放出，形成X光光譜的連續(xù)部分，稱之為制動(dòng)輻射。通過加大加速電壓，電子攜帶的能量增大，則有可能將金屬原子的內(nèi)層電子撞出。于是內(nèi)層形成空穴，外層電子躍遷回內(nèi)層填補(bǔ)空穴，同時(shí)放出波長在0.1納米左右的光子。由于外層電子躍遷放出的能量是量子化的，所以放出的光子的波長也集中在某些部分，形成了X光譜中的特征線，此稱為特性輻射；?？臻g

Γ-space

α粒子

α-particle

也稱甲種粒子；阿爾法粒子是某些放射性物質(zhì)衰變時(shí)放射出來的氦原子核，由兩個(gè)中子和兩個(gè)質(zhì)子構(gòu)成，質(zhì)量為氫原子的4倍，速度每秒可達(dá)兩萬公里，帶正電荷。穿透力不大，能傷害動(dòng)物的皮膚，不過人類如果吸入或進(jìn)食具有α粒子放射性的物質(zhì)，比如吸入了輻射煙雨，就能直接破壞內(nèi)臟細(xì)胞，它的穿透力雖然弱，但由于它的電離能力很強(qiáng)，對(duì)生物所造成的危害并不亞于其他輻射。通常寫作α粒子。（阿爾法，希臘字母α的音譯）；α粒子[1]

是帶正電的高能粒子（He原子核），它在穿過介質(zhì)后迅速失去能量。它們通常由一些重原子（例如鈾，鐳）或一些人造核素衰變時(shí)產(chǎn)生。α粒子在介質(zhì)中運(yùn)行，迅速失去能量，不能穿透很遠(yuǎn)。但是，在穿入組織（即使是不能深入）也能引起組織的損傷。α粒子通常被人體外層壞死肌膚完全吸收，α粒子釋放出的放射性同位素在人體外部不構(gòu)成危險(xiǎn)。然而，它們一旦被吸入或注入，那將是十分危險(xiǎn)。α粒子能被一張薄紙阻擋。α粒子就是氦原子核，電子全部剝離，也就是He2+，相對(duì)原子質(zhì)量為4，速度為光速的1/10。β粒子就是電子，也就是e-，質(zhì)量非常小，速度可達(dá)光速9/10。γ粒子就是光子，即電磁波，靜止質(zhì)量極限小，速度為光速；穿透力：γ粒子>β粒子>α粒子；從碳12原子核的α粒子結(jié)構(gòu)觀點(diǎn)出發(fā)，應(yīng)用碳12原子核內(nèi)α粒子的形狀因子和躍遷形狀因子，在Glauber散射理論框架下，計(jì)算了共振區(qū)內(nèi)能量為Tπ=150，180MeV,π-12C的2+(4.43MeV)和3-(9.64MeV)非彈性散射微分截面.理論結(jié)果與實(shí)驗(yàn)較好地符合。α射線

α-ray

α射線亦稱α粒子束，高速運(yùn)動(dòng)的氦原子核。α粒子由2個(gè)質(zhì)子和2個(gè)中子組成。它的靜止質(zhì)量為6.64×10-27千克，帶電量為3.20×10-19庫。物理學(xué)中用He表示α粒子或氦核。盧瑟福首先發(fā)現(xiàn)天然放射性是幾種不同的射線。他把帶正電的射線命名為α射線；帶負(fù)電的射線命名為β射線。在以后的一系列實(shí)驗(yàn)中盧瑟福等人證實(shí)α粒子即是氦原子核α衰變

α-decay

α衰變是原子核自發(fā)放射α粒子的核衰變過程。α粒子是電荷數(shù)為2、質(zhì)量數(shù)為4的氦核He。1896年A.-H.貝可勒爾發(fā)現(xiàn)放射性后，人們花了很大力量研究α衰變。E.盧瑟福和他的學(xué)生經(jīng)過整整10年的努力，終于在1908年直接證明了α粒子就是氦原子核

He-4。α衰變中放出的能量稱為α衰變能。衰變能可以通過衰變前后的原子核的靜止質(zhì)量之差計(jì)算而得到。β射線

β-ray

β射線：高速運(yùn)動(dòng)的電子流0/-1e，貫穿能力很強(qiáng)，電離作用弱，本來物理世界里沒有左右之分的，但β射線卻有左右之分。

貝塔粒子即β粒子，是指當(dāng)放射性物質(zhì)發(fā)生β衰變，所釋出的高能量電子，其速度可達(dá)至光速的99%。在β衰變過程當(dāng)中，放射性原子核通過發(fā)射電子和中微子轉(zhuǎn)變?yōu)榱硪环N核，產(chǎn)物中的電子就被稱為β粒子。在正β衰變中，原子核內(nèi)一個(gè)質(zhì)子轉(zhuǎn)變?yōu)橐粋€(gè)中子，同時(shí)釋放一個(gè)正電子，在“負(fù)β衰變”中，原子核內(nèi)一個(gè)中子轉(zhuǎn)變?yōu)橐粋€(gè)質(zhì)子，同時(shí)釋放一個(gè)電子，即β粒子。β衰變

β-decay

原子核自發(fā)地放射出β粒子或俘獲一個(gè)軌道電子而發(fā)生的轉(zhuǎn)變。放出電子的衰變過程稱為β-衰變；放出正電子的衰變過程稱為β+衰變；原子核從核外電子殼層中俘獲一個(gè)軌道電子的衰變過程稱為軌道電子俘獲，俘獲K層電子叫K俘獲，俘獲L層的叫L俘獲，其余類推。通常，K俘獲的幾率量大。在β衰變中，原子核的質(zhì)量數(shù)不變，只是電荷數(shù)改變了一個(gè)單位γ矩陣

γ-matrix

狄拉克方程γ射線

γ-ray

γ，又稱γ粒子流，是原子核能級(jí)躍遷蛻變時(shí)釋放出的射線，是波長短于0.2埃的電磁波。γ射線有很強(qiáng)的穿透力，工業(yè)中可用來探傷或流水線的自動(dòng)控制。γ射線對(duì)細(xì)胞有殺傷力，醫(yī)療上用來治療腫瘤。γ衰變

γ-decay

伽瑪衰變﹝γ衰變﹞是放射性元素衰變的一種形式。反應(yīng)時(shí)放出伽瑪射線﹝是電磁波的一種，不是粒子﹞。由于此衰變不涉及質(zhì)量或電荷變化，故此并沒有特別重要的化學(xué)反應(yīng)式·λ相變

λ-transition

μ空間

μ-space

χ

分布

chi

square

distribution

χ

檢驗(yàn)

chi

square

test

阿貝不變量

Abbe

invariant

阿貝成象原理

Abbe

principle

of

image

formation

阿貝成像原理:物是一系列不同空間頻率的集合.入射光經(jīng)物平面發(fā)生夫瑯和費(fèi)衍射,在透鏡焦面(頻譜面)上形成一系列衍射光斑,各衍射光斑發(fā)出的球面次波在像面上相干疊加,形成像；是1873年由E.阿貝在顯微鏡成像中提出來的。在相干照明下，被物體衍射的相干光，只有當(dāng)它被顯微鏡物鏡收集時(shí),才能對(duì)成像有貢獻(xiàn)。換句話說,像平面上光場分布和像的分辨率由物鏡收集多少衍射光來決定。最簡單情況是考慮一個(gè)振幅透過率周期變化的物體──光柵。討論光柵在相干平面波照明下的成像問題。相干平面波被光柵衍射后，各衍射級(jí)次平面波有各自傳播方向，在物鏡后焦面上產(chǎn)生光柵的夫瑯和費(fèi)衍射圖樣，即物鏡起了變換透鏡作用，后焦面就是頻譜面。根據(jù)惠更斯－菲涅耳原理，在焦面上的這些衍射圖樣可以看成許多相干次波源，每個(gè)次波源的強(qiáng)度正比于該點(diǎn)的振幅。因此在像平面∑i上成像過程可以看成從這些次波源發(fā)出的光波互相干涉的結(jié)果，即所謂成像的兩次衍射過程。要得到一個(gè)逼真的像，所有衍射光都必須參與成像過程，事實(shí)上由于物鏡的孔徑有限，高衍射級(jí)次光波（相當(dāng)于物的高空間頻率分量）不能被收集進(jìn)物鏡，因而在物鏡后焦面上的空間頻譜中也缺少了高頻分量，這些損失了的高頻分量會(huì)使像的細(xì)節(jié)失真。以光柵為例,零級(jí)衍射沿光軸傳播,其他衍射級(jí)次在零級(jí)兩側(cè)以各自方向傳播，假若物鏡只收集零級(jí)衍射波，則像平面是均勻照明，原光柵物體的周期結(jié)構(gòu)消失；假若收集了零級(jí)和兩個(gè)正負(fù)一級(jí)衍射光波，這時(shí)像有與物相同的周期結(jié)構(gòu)，但強(qiáng)度分布被拉平；假若只收集正負(fù)二級(jí)衍射光波，這時(shí)像的細(xì)節(jié)有很大失真，出現(xiàn)完全虛假的二倍周期結(jié)構(gòu)的像阿貝折射計(jì)

Abbe

refractometer

阿貝折射儀是能測定透明、半透明液體或固體的折射率nD和平均色散nF－nC的儀器（其中以測透明液體為主），如儀器上接恒溫器，則可測定溫度為0℃－70℃內(nèi)的折射率nD。折射率和平均色散是物質(zhì)的重要光學(xué)常數(shù)之一，能借以了解物質(zhì)的光學(xué)性能、純度、及色散大小等。阿貝正弦條件

Abbe

sine

condition

阿伏伽德羅常量

Avogadro

constant

阿伏加德羅常量（Avogadroconstant），舊稱阿伏伽德羅常數(shù)，為熱學(xué)常量[1]

，符號(hào)NA。它的數(shù)值為：6.02214129±0.00000027×1023（2010年CODATA數(shù)據(jù)）[2]

，一般計(jì)算時(shí)取6.02×1023或6.022×1023。它的正式的定義是0.012千克碳12中包含的碳12的原子的數(shù)量。歷史上，將12C選為參考物質(zhì)是因?yàn)樗脑恿靠梢詼y量的相當(dāng)精確。阿伏伽德羅常量因意大利化學(xué)家阿莫迪歐·阿伏伽德羅（AmedeoAvogadro，1776~1856）得名。現(xiàn)在此常量與物質(zhì)的量緊密相關(guān)，摩爾作為物質(zhì)的量的國際單位制基本單位，被定義為所含的基本單元數(shù)為阿伏伽德羅常量(NA)。其中基本單元可以是任何一種物質(zhì)（如分子、原子或離子）阿伏伽德羅定律

Avogadro

law

阿基米德原理

Archimedes

principle

阿基米德定律，又稱阿基米德原理（Archimedesprinciple），是物理學(xué)中力學(xué)的一條基本原理：浸沒于靜止流體中的物體受到一個(gè)豎直向上的力（浮力），大小等于該物體所排開的流體的重量，作用點(diǎn)為所排開流體的形心。是流體力學(xué)的一個(gè)重要原理，由阿基米德提出。此結(jié)論適用于部分浸于液體的物體（浮體），處于流體靜力學(xué)平衡的浮體所受的浮力等于其自身的重量?？衫昧黧w靜力學(xué)理論，通過計(jì)算物體所受的流體壓力的合力嚴(yán)格地證明該原理。[1]

阿特伍德機(jī)

Atwood

machine

阿特伍德機(jī)（Atwoodmachine，又譯作阿特午德機(jī)或阿特午機(jī)），是由英國牧師、數(shù)學(xué)家兼物理學(xué)家的喬治·阿特伍德(GeorgeAtwood,1746-1807)在1784年發(fā)表的《關(guān)于物體的直線運(yùn)動(dòng)和轉(zhuǎn)動(dòng)》一文中提出的，用于測量加速度及驗(yàn)證運(yùn)動(dòng)定律的機(jī)械。此機(jī)械現(xiàn)在經(jīng)常出現(xiàn)于學(xué)校教學(xué)中，用來解釋物理學(xué)的原理，尤其是力學(xué)；其基本結(jié)構(gòu)為在跨過定滑輪的輕繩兩端懸掛兩個(gè)質(zhì)量相等的物塊，當(dāng)在一物塊上附加另一小物塊時(shí)，該物塊即由靜止開始加速滑落，經(jīng)一段距離后附加物塊自動(dòng)脫離，系統(tǒng)勻速運(yùn)動(dòng)，測得此運(yùn)動(dòng)速度即可求的重力加速度。一個(gè)理想的阿特伍德機(jī)包含兩個(gè)物體質(zhì)量m1和m2，及由無重量、無彈性的繩子連結(jié)并包覆理想且無重量的滑輪。當(dāng)m1=m2，機(jī)器處于力平衡的狀態(tài)。當(dāng)m2>m1，兩物體皆受到相同的等加速度艾里斑

Airy

disk

由于光的波動(dòng)性，光通過小孔會(huì)發(fā)生衍射，明暗相間的條紋衍射圖樣，條紋間距隨小孔尺寸的減少而變大。大約有84%的光能量集中在中央亮斑，其余16%的光能量分布在各級(jí)明環(huán)上。衍射圖樣的中心區(qū)域有最大的亮斑，稱為愛里斑。愛里斑的角度與波長(λ)及小孔的直徑(d)滿足關(guān)系：sinθ=1.22λ/d，θ即第一暗環(huán)的衍射方向角（即從中央亮斑的中心到第一暗環(huán)對(duì)透鏡光心的張角）愛因斯坦-斯莫盧霍夫斯基理論

Einstein-Smoluchowski

theory

愛因斯坦場方程

Einstein

field

equation

愛因斯坦場方程是一個(gè)二階張量方程，R_uv為里契張量表示了空間的彎曲狀況。T_uv為能量-動(dòng)量張量，表示了物質(zhì)分布和運(yùn)動(dòng)狀況。愛因斯坦等效原理

Einstein

equivalence

principle

等效原理是廣義相對(duì)論的第一個(gè)基本原理，也是整個(gè)廣義相對(duì)論的核心。其基本含義是指重力場與以適當(dāng)加速度運(yùn)動(dòng)的參考系是等價(jià)的。愛因斯坦于1911年注意到這一規(guī)律，1915年正式以原理的形式提出愛因斯坦關(guān)系

Einstein

relation

愛因斯坦求和約定

Einstein

summation

convention

愛因斯坦同步

Einstein

synchronization

愛因斯坦系數(shù)

Einstein

coefficient

安[培]匝數(shù)

ampere-turns

一個(gè)線圈的導(dǎo)線根數(shù)不一定就是匝數(shù)，只有并繞根數(shù)等于1時(shí)，一個(gè)線圈的導(dǎo)線根數(shù)才等于線圈的匝數(shù)。有如下關(guān)系：一個(gè)線圈的導(dǎo)線根數(shù)一并繞根數(shù)×匝數(shù)電機(jī)定子每槽中的導(dǎo)線數(shù)目是指在單層繞組中，每槽導(dǎo)線數(shù)等于匝數(shù)；在雙層繞組中，每槽導(dǎo)線數(shù)是瓜數(shù)的兩倍即2x匝數(shù)；安培[分子電流]假說

Ampere

hypothesis

安培認(rèn)為在原子、分子等物質(zhì)微粒的內(nèi)部，存在著一種環(huán)形電流——分子電流，使每個(gè)微粒成為微小的磁體，分子的兩側(cè)相當(dāng)于兩個(gè)磁極.通常情況下磁體分子的分子電流取向是雜亂無章的，它們產(chǎn)生的磁場互相抵消，對(duì)外不顯磁性。當(dāng)外界磁場作用后，分子電流的取向大致相同，分子間相鄰的電流作用抵消，而表面部分未抵消，它們的效果顯示出宏觀磁性。安培的分子電流假說在當(dāng)時(shí)物質(zhì)結(jié)構(gòu)的知識(shí)甚少的情況下無法證實(shí)，它帶有相當(dāng)大的臆測成分；在今天已經(jīng)了解到物質(zhì)由分子組成，而分子由原子組成，原子中有繞核運(yùn)動(dòng)的電子，安培的分子電流假說有了實(shí)在的內(nèi)容，已成為認(rèn)識(shí)物質(zhì)磁性的重要依據(jù)。磁場強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度均為表征磁場性質(zhì)（即磁場強(qiáng)弱和方向）的兩個(gè)物理量。由于磁場是電流或者說運(yùn)動(dòng)電荷引起的，而磁介質(zhì)（除超導(dǎo)體以外不存在磁絕緣的概念，故一切物質(zhì)均為磁介質(zhì)）在磁場中發(fā)生的磁化對(duì)源磁場也有影響（場的迭加原理）。因此，磁場的強(qiáng)弱可以有兩種表示方法：在充滿均勻磁介質(zhì)的情況下，若包括介質(zhì)因磁化而產(chǎn)生的磁場在內(nèi)時(shí)，用磁感應(yīng)強(qiáng)度B表示，其單位為特斯拉T，是一個(gè)基本物理量；單獨(dú)由電流或者運(yùn)動(dòng)電荷所引起的磁場（不包括介質(zhì)磁化而產(chǎn)生的磁場時(shí)）則用磁場強(qiáng)度H表示，其單位為A/m，是一個(gè)輔助物理量。具體的，B決定了運(yùn)動(dòng)電荷所受到的洛侖茲力，因而，B的概念叫H更形象一些。在工程中，B也被稱作磁通密度（單位Wb/m2）。在各向同性的磁介質(zhì)中，B與H的比值即介質(zhì)的絕對(duì)磁導(dǎo)率μ,單位為亨/米(H/m)安培定律

Ampere

law

安培定則，也叫右手螺旋定則，是表示電流和電流激發(fā)磁場的磁感線方向間關(guān)系的定則。通電直導(dǎo)線中的安培定則（安培定則一）：用右手握住通電直導(dǎo)線，讓大拇指指向電流的方向，那么四指的指向就是磁感線的環(huán)繞方向；通電螺線管中的安培定則（安培定則二）：用右手握住通電螺線管，使四指彎曲與電流方向一致，那么大拇指所指的那一端是通電螺線管的N極安培環(huán)路定理

Ampere

circuital

theorem

在穩(wěn)恒磁場中，磁場強(qiáng)度H沿任何閉合路徑的線積分，等于這閉合路徑所包圍的各個(gè)電流之代數(shù)和。這個(gè)結(jié)論稱為安培環(huán)路定理（Amperecircuitaltheorem）。安培環(huán)路定理可以由畢奧－薩伐爾定律導(dǎo)出。它反映了穩(wěn)恒磁場的磁感應(yīng)線和載流導(dǎo)線相互套連的性質(zhì)安培計(jì)

ammeter

安培力

Ampere

force：安培力（Ampere'sforce）是通電導(dǎo)線在磁場中受到的作用力。由法國物理學(xué)家A·安培首先通過實(shí)驗(yàn)確定。可表述為：以電流強(qiáng)度為I的長度為L的直導(dǎo)線，置于磁感應(yīng)強(qiáng)度為B的均勻外磁場中，則導(dǎo)線受到的安培力的大小為f=IBLsinα，式中α為導(dǎo)線中的電流方向與B方向之間的夾角，f、L、I及B的單位分別為N、m、A及T。安培力的方向垂直于由通電導(dǎo)線和磁場方向所確定的平面，且I、B與F三者的方向間由左手定則判定。任意形狀導(dǎo)線在均勻磁場中受到的安培力，可看作無限多直線電流元IΔL在磁場中受到的安培力的矢量和]

。在狹義相對(duì)論中，安培力與帶電粒子的洛倫茲力之間有一定的聯(lián)系。安培天平

Ampere

balance

昂薩格倒易關(guān)系

Onsager

reciprocal

relation

描述不可逆熱力學(xué)過程的線性唯象定律中各系數(shù)間的倒易關(guān)系。它是粒子微觀運(yùn)動(dòng)方程的時(shí)間反演不變性在宏觀尺度上的反映。這個(gè)關(guān)系是1931年由L.昂薩格建立，后經(jīng)H.B.G.卡西米爾發(fā)展，擴(kuò)充了它的適用范圍凹面光柵

concave

grating：又稱羅蘭光柵，它的作用是使光即衍射又聚焦。因而凹面光柵攝譜儀只需光柵、狹縫及感光板三部分；它可減少吸收現(xiàn)象，只存在光柵面一次反射的光損失，且無色差；可用于遠(yuǎn)紫外光譜及遠(yuǎn)紅外光譜區(qū)域；凹面鏡

concave

mirror

凹面鏡concavemirror凹面的拋物面鏡，平行光照于其上時(shí)，通過其反射而聚在鏡面前的焦點(diǎn)上，反射面為凹面，焦點(diǎn)在鏡前，當(dāng)光源在焦點(diǎn)上，所發(fā)出的光反射后形成平行光束，也叫凹鏡，會(huì)聚鏡凹透鏡

concave

lens

凹透鏡亦稱為負(fù)球透鏡，鏡片的中間薄，邊緣厚，呈凹形，所以又叫凹透鏡。凹透鏡對(duì)光有發(fā)散作用。近視眼鏡是凹透鏡。凹透鏡分為雙凹，平凹，凹凸（注意：凸凹透鏡是凹度大于凸度，凹凸透鏡是凸度大于凹度的?。┑刃问綂W溫電橋

Owen

bridge

巴比涅補(bǔ)償器

Babinet

compensator

巴耳末系

Balmer

series

巴耳末系是指氫原子從n=3、4、5、6……能級(jí)躍遷到m=2能級(jí)時(shí)發(fā)出的光子光譜線系，因瑞士數(shù)學(xué)教師巴耳末(J.J.Balmer)于1885年總結(jié)出其波長通項(xiàng)公式（巴耳末公式）而得名。白光

white

light

擺

pendulum

擺是一種實(shí)驗(yàn)儀器，可用來展現(xiàn)種種力學(xué)現(xiàn)象。最基本的擺是懸掛于定點(diǎn)能在重力影響下往復(fù)擺動(dòng)的物體。因?yàn)閿[一次全振蕩的時(shí)間間隔（周期）是恒定[1]的，它通常用作校準(zhǔn)如鐘這類機(jī)械裝置的運(yùn)動(dòng)的主要機(jī)件。意大利的伽利略首先研究了單擺，荷蘭的C.惠更斯研究了復(fù)擺，他們?yōu)閿[的力學(xué)理論奠定了基礎(chǔ)。單擺由懸在質(zhì)量可以忽略的細(xì)桿下端的擺錘構(gòu)成。懸掛點(diǎn)到擺中心的長度越大，擺的周期越長。擺的長度確定后，擺錘質(zhì)量的變化對(duì)周期無影響，但是擺在地球上的位置對(duì)周期卻有影響。復(fù)擺是在重力作用下能繞固定轉(zhuǎn)軸擺動(dòng)的物體。復(fù)擺運(yùn)動(dòng)規(guī)律和性質(zhì)類似單擺。利用復(fù)擺可以測量一些剛體對(duì)某軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量。此外，還有扭擺、可逆擺、等時(shí)擺等板極

plate

伴線

satellite

line

半波片

halfwave

plate

一定厚度的雙折射晶體,當(dāng)法向入射的光透過時(shí),尋常光(o光)和非常光(e光)之間的位相差等于π或其奇數(shù)倍,這樣的晶片稱為二分之一波片,簡稱半波片。半波損失

half-wave

loss

媒質(zhì)密度和波速的乘積稱為波阻。波阻大的媒質(zhì)稱為波密媒質(zhì)，波阻小的媒質(zhì)稱為波疏媒質(zhì)。波從波疏介質(zhì)射向波密介質(zhì)時(shí)反射過程中，反射波在離開反射點(diǎn)時(shí)的振動(dòng)方向相對(duì)于入射波到達(dá)入射點(diǎn)時(shí)的振動(dòng)相差半個(gè)周期，這種現(xiàn)象叫做半波損失。半波天線

half-wave

antenna

半導(dǎo)體

semiconductor

半導(dǎo)體(semiconductor），指常溫下導(dǎo)電性能介于導(dǎo)體(conductor)與絕緣體(insulator)之間的材料。半導(dǎo)體在收音機(jī)、電視機(jī)以及測溫上有著廣泛的應(yīng)用。如二極管就是采用半導(dǎo)體制作的器件半導(dǎo)體激光器

semiconductor

laser

半導(dǎo)體激光器是用半導(dǎo)體材料作為工作物質(zhì)的激光器，由于物質(zhì)結(jié)構(gòu)上的差異，不同種類產(chǎn)生激光的具體過程比較特殊。常用工作物質(zhì)有砷化鎵（GaAs）、硫化鎘（CdS）、磷化銦(InP)、硫化鋅(ZnS)等。激勵(lì)方式有電注入、電子束激勵(lì)和光泵浦三種形式。半導(dǎo)體激光器件，可分為同質(zhì)結(jié)、單異質(zhì)結(jié)、雙異質(zhì)結(jié)等幾種。同質(zhì)結(jié)激光器和單異質(zhì)結(jié)激光器在室溫時(shí)多為脈沖器件，而雙異質(zhì)結(jié)激光器室溫時(shí)可實(shí)現(xiàn)連續(xù)工作。半衰期

half

life

period

放射性元素的原子核有半數(shù)發(fā)生衰變時(shí)所需要的時(shí)間，叫半衰期（Half-life）。隨著放射的不斷進(jìn)行，放射強(qiáng)度將按指數(shù)曲線下降，放射性強(qiáng)度達(dá)到原值一半所需要的時(shí)間叫做同位素的半衰期。原子核的衰變規(guī)律是：N=No*(1/2)^(t/T)其中：No是指初始時(shí)刻（t=0）時(shí)的原子核數(shù)t為衰變時(shí)間，T為半衰期，N是衰變后留下的原子核數(shù)。放射性元素的半衰期長短差別很大，短的遠(yuǎn)小于一秒，長的可達(dá)數(shù)百億年。半透[明]膜

semi-transparent

film

半影

penumbra

半周期帶

half-period

zone

傍軸近似

paraxial

approximation

/傍軸區(qū)

paraxial

region

/傍軸條件

paraxial

condition

在高斯光學(xué)理論中，當(dāng)一條光線與系統(tǒng)光軸之間形成一個(gè)微小的角度，且在系統(tǒng)中與光軸非常接近時(shí)，該光線即稱為傍軸光線。通常采用線性近似的方法對(duì)傍軸光線進(jìn)行建模。若傍軸光線與光軸之間形成的入射角為θ，由于θ≈0°，sinθ和cosθ可被線性化。即根據(jù)線性近似方法，sinθ≈θ,cosθ≈1。該近似結(jié)果成為設(shè)計(jì)透鏡的理論工具之一。薄膜干涉

film

interference

由薄膜產(chǎn)生的干涉。薄膜可以是透明固體、液體或由兩塊玻璃所夾的氣體薄層。入射光經(jīng)薄膜上表面反射后得第一束光，折射光經(jīng)薄膜下表面反射，又經(jīng)上表面折射后得第二束光，這兩束光在薄膜的同側(cè)，由同一入射振動(dòng)分出，是相干光，屬分振幅干涉。若光源為擴(kuò)展光源（面光源），則只能在兩相干光束的特定重疊區(qū)才能觀察到干涉，故屬定域干涉。對(duì)兩表面互相平行的平面薄膜，干涉條紋定域在無窮遠(yuǎn)，通常借助于會(huì)聚透鏡在其像方焦面內(nèi)觀察；對(duì)楔形薄膜，干涉條紋定域在薄膜附近薄膜光學(xué)

film

optics

由薄的分層介質(zhì)構(gòu)成的，通過界面?zhèn)鞑ス馐囊活惞鈱W(xué)介質(zhì)材料。光學(xué)薄膜的應(yīng)用始于20世紀(jì)30年代。現(xiàn)代，光學(xué)薄膜已廣泛用于光學(xué)和光電子技術(shù)領(lǐng)域，制造各種光學(xué)儀器薄透鏡

thin

lens

保守力

conservative

force

在物理系統(tǒng)里，假若一個(gè)粒子，從起始點(diǎn)移動(dòng)到終結(jié)點(diǎn)，由于受到作用力，且該作用力所做的功不因?yàn)槁窂降牟煌淖?，則稱此力為保守力(ConservativeForce)。假若一個(gè)物理系統(tǒng)里，所有的作用力都是保守力，則稱此系統(tǒng)為保守系統(tǒng)。保守系

conservative

system

如果一個(gè)系統(tǒng)中的每個(gè)非保守內(nèi)力都不作功，我們就把該系統(tǒng)稱為保守系。保守系的條件與參考系的選擇無關(guān)。飽和

saturation

指在一定溫度和壓力下，溶液所含溶質(zhì)的量達(dá)到最大限度（不能再溶解），或空氣中所含水蒸氣達(dá)到最大限度。也表示猶充滿。指事物達(dá)到最高限度。飽和磁化強(qiáng)度

saturation

magnetization

飽和磁化強(qiáng)度（saturationmagnetization）指磁性材料在外加磁場中被磁化時(shí)所能夠達(dá)到的最大磁化強(qiáng)度叫做飽和磁化強(qiáng)度。飽和磁化強(qiáng)度是鐵磁性物質(zhì)的一個(gè)特性，是永磁性材料極為重要的磁參量。本底

background

本體瞬心跡

polhode

本影

umbra:本影指發(fā)光體（非點(diǎn)光源）所發(fā)出光線被非透明物體阻擋后，在屏幕（或其他物體）上所投射出來完全黑暗的區(qū)域。此處發(fā)光體的光線完全被物體阻擋，而沒有任何光線到達(dá)本征函數(shù)

eigenfunction

本征頻率

eigenfrequency

只要把一個(gè)波形作傅立葉分解就行了。就是把波形分解成一系列時(shí)間的三角函數(shù)。這些三角函數(shù)的頻率就是本征頻率。本征矢[量]

eigenvector

本征振蕩

eigen

oscillation

本征振動(dòng)

eigenvibration

本征值

eigenvalue

本征值方程

eigenvalue

equation

比長儀

comparator

以不接觸光學(xué)定位方法瞄準(zhǔn)被測長度，主要用于測量線紋距離的精密長度測量工具。比長儀一般采用測量顯微鏡或光電顯微鏡作為瞄準(zhǔn)定位部件，并以精密線紋尺的刻度或光波波長作為已知長度，與被測長度比較而確定量值。比長儀主要用于檢定線紋尺，測量分劃板上的線距和物理、天文類照相底片上的光波譜線距離，也可用于測量孔徑。比荷

specific

charge;

又稱“荷質(zhì)比(charge-mass

ratio)”。

20世紀(jì)初W.考夫曼用電磁偏轉(zhuǎn)法測量β射線（快速運(yùn)動(dòng)的電子束）的荷質(zhì)比，發(fā)現(xiàn)e/m隨速度增大而減小。這是電荷不變質(zhì)量隨速度增加而增大的表現(xiàn)，與狹義相對(duì)論質(zhì)速關(guān)系一致，是狹義相對(duì)論實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)之一比熱[容]

specific

heat

[capacity]

比熱容(SpecificheatCapacity)又稱比熱容量，簡稱比熱(specificheat)，是單位質(zhì)量物質(zhì)的熱容量，即單位質(zhì)量物體改變單位溫度時(shí)的吸收或釋放的內(nèi)能。比熱容是表示物質(zhì)熱性質(zhì)的物理量。通常用符號(hào)c表示。比熱容與物質(zhì)的狀態(tài)和物質(zhì)的種類有關(guān)。比色高溫計(jì)

colorimetric

pyrometer

智能光纖比色測溫儀是一種采用光導(dǎo)纖維和單片機(jī)技術(shù)的非接觸式高溫測量儀表。該系統(tǒng)利用物體在某一溫度下兩種不同波長光譜輻射強(qiáng)度的比值來測量物體表面溫度，可以減少由于黑度變化、水蒸汽和塵埃吸收以及散射對(duì)測溫的影響比體積

specific

volume;

曾用名“比容”。

單位質(zhì)量的物質(zhì)所占有的體積稱為比體積，用符號(hào)v表示，單位為m3/kg（立方米每千克）

比耶對(duì)切透鏡

Billet

split

lens

比重

specific

gravity,

specific

weight

也稱相對(duì)密度，固體和液體的比重是該物質(zhì)（完全密實(shí)狀態(tài)）的密度與在標(biāo)準(zhǔn)大氣壓，3.98℃時(shí)純H2O下的密度（999.972kg/m3）的比值。氣體的比重是指該氣體的密度與標(biāo)準(zhǔn)狀況下空氣密度的比值。液體或固體的比重說明了它們?cè)诹硪环N流體中是下沉還是漂浮。比重是無量綱量,即比重是無單位的值，一般情形下隨溫度、壓力而不變。比重簡寫為s.g比重瓶

pycnometer

比重瓶，測量液體比重的玻璃器具。也包括可用于測定固體粉末的比重瓶畢奧-薩伐爾定律

Biot-Savart

law

在靜磁學(xué)中，畢奧-薩伐爾定律（英文：Biot-SavartLaw）描述電流元在空間任意點(diǎn)P處所激發(fā)的磁場。定律文字描述：電流元Idl在空間某點(diǎn)P處產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度dB的大小與電流元Idl的大小成正比，與電流元Idl所在處到P點(diǎn)的位置矢量和電流元Idl之間的夾角的正弦成正比，而與電流元Idl到P點(diǎn)的距離的平方成反比閉管

closed

pipe

避雷針

lightning

rod

邊界條件

boundary

condition

隨著鑿巖機(jī)具、裝運(yùn)機(jī)具和爆破技術(shù)的發(fā)展，基于多邊界條件爆破理論對(duì)公路工程影響較大的爆破技術(shù)是光面爆破和預(yù)裂爆破、深孔爆破以及微差爆破技術(shù)。邊緣效應(yīng)

edge

effect

在兩個(gè)或兩個(gè)以上不同性質(zhì)的生態(tài)系統(tǒng)（或其他系統(tǒng)）交互作用處，由于某些生態(tài)因子（可能是物質(zhì)、能量、信息、時(shí)機(jī)或地域）或系統(tǒng)屬性的差異和協(xié)合作用而引用而引起系統(tǒng)某些組分及行為（如種群密度、生產(chǎn)力和多樣性等）的較大變化，稱為邊緣效應(yīng)。亦稱周邊效應(yīng)邊值關(guān)系

boundary

relation

邊值問題

boundary-value

problem

邊值問題，在微分方程中，邊值問題是一個(gè)微分方程和一組稱之為邊界條件的約束條件。邊值問題的解通常是符合約束條件的微分方程的解。在求解微分方程時(shí)，除了給出方程本身，往往還需要給出一定的定解條件。最常見的就是初值問題，即給出的定解條件為初始條件；但也有一些情況，定解條件要考慮所討論區(qū)域的邊界，例如在一個(gè)區(qū)間討論時(shí)，定解條件在區(qū)間的兩個(gè)端點(diǎn)給出，這種定解條件就稱為邊界條件，相應(yīng)的定解問題就稱為邊值問題。變分法

variational

method

變分法在量子力學(xué)中主要解決基態(tài)能量和波函數(shù)問題變量

variable

變壓器

transformer

變壓器（Transformer）利用互感原理。變壓器是利用電磁感應(yīng)的原理來改變交流電壓的裝置，主要構(gòu)件是初級(jí)線圈、次級(jí)線圈和鐵芯（磁芯）。主要功能有：電壓變換、電流變換、阻抗變換、隔離、穩(wěn)壓（磁飽和變壓器）等。按用途可以分為：配電變壓器、電力變壓器、全密封變壓器、組合式變壓器、干式變壓器、油浸式變壓器、單相變壓器、電爐變壓器、整流變壓器等。變質(zhì)量系

variable-mass

system

變阻器

rheostat

變阻器可以調(diào)節(jié)電阻大小的裝置，接在電路中能調(diào)整電流的大小。一般的變阻器用電阻較大的導(dǎo)線（電阻線）和可以改變接觸點(diǎn)以調(diào)節(jié)電阻線有效長度的裝置構(gòu)成。作用：1、限制電流，保護(hù)電路2、改變電路中電壓的分配遍歷假說

ergodic

hypothesis

遍歷理論ergodictheory又稱各態(tài)歷經(jīng)理論，研究保測變換的漸近性態(tài)的數(shù)學(xué)分支。它起源于對(duì)為統(tǒng)計(jì)力學(xué)提供基礎(chǔ)的"遍歷假設(shè)"的研究，并與動(dòng)力系統(tǒng)理論、概率論、信息論、泛函分析、數(shù)論等數(shù)學(xué)分支有著密切的聯(lián)系。遍歷性

ergodicity

標(biāo)定

scaling

標(biāo)量

scalar

標(biāo)量波理論

scalar

wave

theory

量子真空不僅是一種電磁場，而且也是一種復(fù)雜的磁矢量勢和靜電標(biāo)量勢場。標(biāo)量波是100多年前由N·特斯拉發(fā)現(xiàn)的，因此一般稱為特斯拉波。它們可以在實(shí)驗(yàn)室中通過讓反向電荷的電磁的電磁波相互抵消而產(chǎn)生。因此，這種場的力（它的電和磁分量）就趨向于零，但它的標(biāo)勢是守恒的，并且是實(shí)在的——它們具有物理學(xué)效應(yīng)。當(dāng)電磁波是橫波相反標(biāo)量波是矢量的——它們攜帶力——而標(biāo)量攜帶信息卻不攜帶力。標(biāo)量衍射理論

scalar

diffraction

theory

標(biāo)勢

scalar

potential

標(biāo)準(zhǔn)大氣壓

standard

atmospheric

pressure

標(biāo)準(zhǔn)大氣壓，在標(biāo)準(zhǔn)大氣條件