工程電磁場導(dǎo)論課件

工程電磁場導(dǎo)論課件第一頁，共五十八頁，2022年，8月28日一、場量的定義和計算(一)電場1.什么是電場？這種存在于電荷周圍，能對其他電荷產(chǎn)生作用力的特殊的物質(zhì)稱為電場。可見電荷是產(chǎn)生電場的源。2.電場強度的定義單位正電荷在電場中某點受到的作用力稱為該點的電場強度。電場強度嚴(yán)格的數(shù)學(xué)表達(dá)式為：在此要求實驗電荷足夠小，以使該電荷產(chǎn)生的電場不致使原電場發(fā)生畸變。第二頁，共五十八頁，2022年，8月28日3.庫侖定律

其中：為真空中介電常數(shù)。4.電場強度的計算其中：是源電荷指向場點的方向。(1)點電荷周圍電場強度的計算公式：第三頁，共五十八頁，2022年，8月28日例1：在直角坐標(biāo)系中，設(shè)一點電荷q位于點，計算空間點的電場強度。解：如圖點的坐標(biāo)矢量為：點的坐標(biāo)矢量為：點電荷電場強度的計算公式其中：所以:第四頁，共五十八頁，2022年，8月28日結(jié)論：

在直角坐標(biāo)系中，若源電荷所在點的坐標(biāo)為，場點P的坐標(biāo)為，則P點的電場強度為：多個電荷產(chǎn)生的電場如果有多個點電荷源,場域中某點的電場強度應(yīng)該是所有點電荷在該場中產(chǎn)生的電場強度的矢量和。第五頁，共五十八頁，2022年，8月28日(2)連續(xù)分布的電荷源產(chǎn)生的電場a.線電荷分布：電荷沿某一曲線連續(xù)分布。

線電荷密度定義：

單位長度上的電荷量。上所帶的電荷量：產(chǎn)生的電場強度為：該線電荷在空間產(chǎn)生的電場強度：第六頁，共五十八頁，2022年，8月28日b.面電荷分布：電荷沿空間曲面連續(xù)分布。

面電荷密度定義：單位面積上的電荷量。

上所帶的電荷量：產(chǎn)生的電場強度為：該面電荷在空間產(chǎn)生的電場強度：第七頁，共五十八頁，2022年，8月28日c.體電荷分布:電荷在某空間體積內(nèi)連續(xù)分布。體電荷密度定義：單位體積內(nèi)的電荷量。上所帶的電荷量：產(chǎn)生的電場強度為：該體電荷在空間產(chǎn)生的電場強度:第八頁，共五十八頁，2022年，8月28日解：根據(jù)題意，選取圓柱坐標(biāo)系面元：面元上的電荷量為：從此電荷源到z軸上P點的距離矢量為：距離大小為：根據(jù)面分布電荷在空間一點所產(chǎn)生的電場強度公式：

例2：設(shè)有一無限大的均勻帶電平面，面電荷密度為。求：距平面h高處的電場強度。第九頁，共五十八頁，2022年，8月28日

由于電荷分布的對稱性，對每一個面元，將有一個對稱面元與之對應(yīng)，這兩個面元上的電荷在P點產(chǎn)生的電場強度的徑向分量相互抵消，因此P點的電場強度的徑向分量為零。

可見：無限大均勻帶電平面產(chǎn)生的電場是均勻的,與距離h無關(guān)，方向為該平面的法線方向。第十頁，共五十八頁，2022年，8月28日（二）電位

電荷在電場中受力為：電荷在靜電場中由P點移動到A點，外力所做的功為：電位差定義：

單位正電荷由P點移動到A點，外力所做的功稱為A點和P點之間的電位差。

1.電位差電荷在電場中要保持靜止，需受外力作用為：第十一頁，共五十八頁，2022年，8月28日結(jié)論：空間兩點的電位差只與兩點所在位置有關(guān)，而與積分路徑無關(guān)。例3：計算原點處一點電荷q產(chǎn)生的電場中AP之間的電位差。解：選取求坐標(biāo)系，點電荷q產(chǎn)生的電場所以：o第十二頁，共五十八頁，2022年，8月28日（1）電位定義：

外力將單位正電荷是由無窮遠(yuǎn)處移到A點，則A點和無窮遠(yuǎn)處的電位差稱為A點的電位。2.電位以無窮遠(yuǎn)處為零電位參考點。為電荷源到A點的距離。（2）電位計算：a.點電荷的電位計算：多個點電荷的電位計算：其中：為第i個電荷源到A點的距離。第十三頁，共五十八頁，2022年，8月28日b.連續(xù)分布的電荷源的電位計算線電荷分布：面電荷分布：體電荷分布：3.電場強度與電位之間的關(guān)系第十四頁，共五十八頁，2022年，8月28日例4:

有一對等量異號相距很近的電荷構(gòu)成電偶極子，如圖，

求：P點的電位和電場強度。解：取球坐標(biāo)系，P點的電位因為：則：電場強度：第十五頁，共五十八頁，2022年，8月28日(三)磁場產(chǎn)生磁場的源：a.永久磁鐵b.變化的電場c.電流周圍，即運動的電荷1.什么是磁場？存在于載流回路或永久磁鐵周圍空間，能對運動電荷施力的特殊物質(zhì)稱為磁場。可見：磁場力、運動速度和磁感應(yīng)強度三者相互垂直，且滿足右手螺旋法則。2.磁感應(yīng)強度的定義第十六頁，共五十八頁，2022年，8月28日電流元電流元在空間所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度為：該式稱為畢奧—薩伐爾定律。安培力實驗定律：

3.磁感應(yīng)強度的計算其中：為真空磁導(dǎo)率。得到：比較第十七頁，共五十八頁，2022年，8月28日例5：求如圖所示的電流線I在O點產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度。解：取圓柱坐標(biāo)系將電流線分成三段分別求這三段電流在O點產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度。a.閉合電流回路在空間所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度：特斯拉(T)第十八頁，共五十八頁，2022年，8月28日（1）段在O點產(chǎn)生的（2）段在O點產(chǎn)生的（3）段在O點產(chǎn)生的O點產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度:第十九頁，共五十八頁，2022年，8月28日例6：求長為l，載有電流I的細(xì)直導(dǎo)線在P點產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度。解：如圖所示，選用圓柱坐標(biāo)系式中：所以：

第二十頁，共五十八頁，2022年，8月28日式中：于是得：有限長度電流線磁感應(yīng)強度：無限長載流直導(dǎo)線周圍磁感應(yīng)強度：

即：第二十一頁，共五十八頁，2022年，8月28日b.面電流情況:電流在某一曲面上流動。面電流密度：定義為在與電流線垂直的方向上單位長度流過的電流。

上流過的電流量：產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度為：整個面電流產(chǎn)生的磁場：(A/m)第二十二頁，共五十八頁，2022年，8月28日解：如圖，選用直角坐標(biāo)系上流過的電流為例7：設(shè)一面電流密度為的無限大均勻?qū)Я髅?，求：距該平面h高處的磁感應(yīng)強度？與對稱的取線元其中：第二十三頁，共五十八頁，2022年，8月28日該面電流在P點產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度：無限大均勻?qū)Я髅鎯蓚?cè)的磁感應(yīng)強度：第二十四頁，共五十八頁，2022年，8月28日c.體電流情況:電流在某一體積內(nèi)流動。體電流密度：定義為在與電流線垂直的方向上平面內(nèi)單位面積流過的電流。

上流過的電流量：產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度為：整個體電流產(chǎn)生的磁場：(A/m2)第二十五頁，共五十八頁，2022年，8月28日

(四)矢量磁位

1.磁通量

磁感應(yīng)強度對一個曲面的面積分稱為穿過該曲面的磁通量。若曲面閉合：磁感應(yīng)強度：根據(jù)梯度規(guī)則：則有：根據(jù)高斯定律：第二十六頁，共五十八頁，2022年，8月28日利用矢量恒等式：已知：和結(jié)論：

穿過空間任意閉合曲面的磁通量恒為零。這就是磁通連續(xù)性原理。它說明磁感線是連續(xù)的閉合矢線，磁場是無散場。

第二十七頁，共五十八頁，2022年，8月28日2.矢量磁位的引入根據(jù)矢量恒等式：引入矢量，令則：該矢量稱為矢量磁位，單位為韋伯/米（Wb/m）。

3.矢量磁位的計算規(guī)范條件：對線電流的情況：已知：a.線電流矢量磁位計算第二十八頁，共五十八頁，2022年，8月28日利用矢量恒等式：則：矢量磁位：該式為線電流產(chǎn)生的磁場中的矢量磁位計算公式。為零！第二十九頁，共五十八頁，2022年，8月28日b.面電流矢量磁位計算面電流密度：(A/m)矢量磁位：c.體電流矢量磁位計算體電流密度：矢量磁位：(A/m2)第三十頁，共五十八頁，2022年，8月28日例8：試求電流為I,半徑為a

的小圓環(huán)在遠(yuǎn)離圓環(huán)處的磁感應(yīng)強度。解：先求再求，選用球坐標(biāo)系，已知：在直角坐標(biāo)系中所以：第三十一頁，共五十八頁，2022年，8月28日如圖：其中：可得：當(dāng)：第三十二頁，共五十八頁，2022年，8月28日將：得：式中為圓環(huán)的面積。小電流環(huán)的磁矩：因為，最后得：第三十三頁，共五十八頁，2022年，8月28日二.麥克斯韋方程組的建立(一)安培環(huán)路定律——麥克斯韋第一方程1.安培環(huán)路定律已知：無限長載流直導(dǎo)線周圍的磁感應(yīng)強度為：第三十四頁，共五十八頁，2022年，8月28日引入一個新矢量，令則：矢量稱為磁場強度，單位為安培/米（A/m）。

安培環(huán)路定律：

在真空中，磁場強度沿任意回路的線積分，等于該回路所限定的曲面上穿過的總電流。若積分回路中包含多個電流則：第三十五頁，共五十八頁，2022年，8月28日例9:

如圖所示，一無限長同軸電纜芯線通有均勻分布的電流I，外導(dǎo)體通有均勻的等量反向電流，求各區(qū)域的磁感應(yīng)強度。解:根據(jù)題意，取圓柱坐標(biāo)系。（1）區(qū)域內(nèi)導(dǎo)體的電流密度為:取半徑為r的圓環(huán)為積分回路，根據(jù)安培環(huán)路定律:

磁感應(yīng)強度為:

第三十六頁，共五十八頁，2022年，8月28日同理取半徑為r的圓為積分回路，則有:（2）區(qū)域該區(qū)域的磁感應(yīng)強度為:（3）區(qū)域外導(dǎo)體的電流密度為:同理，取半徑為r的圓為積分回路，則有:可得：（4）區(qū)域第三十七頁，共五十八頁，2022年，8月28日2.位移電流

傳導(dǎo)電流連續(xù)是安培環(huán)路定律成立的前提。位移電流的提出：

在電容器兩極板間，由于電場隨時間的變化而存在位移電流，其數(shù)值等于流向正極板的傳導(dǎo)電流。如圖：穿過的傳導(dǎo)電流為，則：

穿過的傳導(dǎo)電流為，則：

矛盾？S第三十八頁，共五十八頁，2022年，8月28日平板電容器極板上的電荷：位移電流的計算傳導(dǎo)電流：位移電流：位移電流密度：引入一個新矢量，在真空中令，則位移電流密度表示為：某曲面上的位移電流：電位移矢量第三十九頁，共五十八頁，2022年，8月28日3.全電流定律

引入位移電流之后，穿過S面的總電流為：總電流密度為：某曲面上全電流I為：全電流定律：該方程稱為麥克斯韋第一方程。該式的物理意義：它表明磁場不僅由傳導(dǎo)電流產(chǎn)生，也能由隨時間變化的電場，即位移電流產(chǎn)生。第四十頁，共五十八頁，2022年，8月28日(二)法拉第電磁感應(yīng)定律——麥克斯韋第二方程1.法拉第電磁感應(yīng)定律磁場中的一個閉合導(dǎo)體回路的磁通量發(fā)生變化時，回路中就產(chǎn)生了感應(yīng)電流，表示回路中感應(yīng)了電動勢，且感應(yīng)電動勢的大小正比于磁通對時間的變化率。數(shù)學(xué)表達(dá)式為：E該閉合回路中的感應(yīng)電動勢為：閉合回路中的磁通量為：可得：第四十一頁，共五十八頁，2022年，8月28日引起磁通變化的原因：

(2)閉合回路與恒定磁場之間存在相對運動,這時回路中的感應(yīng)電動勢稱為動生電動勢。(3)既存在時變磁場又存在回路的相對運動，則總的感應(yīng)電動勢為：(1)閉合回路是靜止的，但與之交鏈的磁場是隨時間變化的，這是回路中產(chǎn)生的感應(yīng)電動勢稱為感生電動勢。第四十二頁，共五十八頁，2022年，8月28日例10:

如圖所示，一個矩形金屬框的寬度d是常數(shù)，其滑動的一邊以勻速v向右移動，求：下列情況下線框里的感應(yīng)電動勢。

（1）恒定均勻；（2）。解：（1）已知其中：第四十三頁，共五十八頁，2022年，8月28日（2）已知第四十四頁，共五十八頁，2022年，8月28日2.法拉第電磁感應(yīng)定律的推廣

當(dāng)空間某曲面內(nèi)的磁通隨時間變化時，意味著空間存在著感應(yīng)電場，感應(yīng)電場沿曲面邊界的積分為該曲線上的感應(yīng)電動勢。經(jīng)麥克斯韋推廣的電磁感應(yīng)定律為：該方程稱為麥克斯韋第二方程。該式說明：變化的磁場產(chǎn)生電場。即電場不僅由電荷源產(chǎn)生，也可由時變的磁場產(chǎn)生。第四十五頁，共五十八頁，2022年，8月28日(三)電場的高斯定律——麥克斯韋第三方程若以該點電荷為中心，做一半徑為R

的球面，則電場強度穿出該球面的通量為如果閉合曲面內(nèi)包含n個點電荷，則：如果閉合曲面內(nèi)含有連續(xù)分布的電荷，則：該方程稱為麥克斯韋第三方程。該式表明：穿過任何閉合曲面的電通量等于該閉合曲面所包圍的凈電荷。

第四十六頁，共五十八頁，2022年，8月28日例11：一均勻帶電球殼，電荷密度為，球殼內(nèi)外半徑分別為a、b，求各區(qū)域中的電位移矢量。解：如圖，選球坐標(biāo)系，由于球殼內(nèi)均勻帶電，所產(chǎn)生的電場具有中心對稱性。（1）區(qū)域取半徑為R

的球面為高斯面，根據(jù)電高斯定律:可得：第四十七頁，共五十八頁，2022年，8月28日（2）區(qū)域取半徑為R

的球面為高斯面，根據(jù)電高斯定律:

可得：第四十八頁，共五十八頁，2022年，8月28日（3）區(qū)域同理取半徑為R

的球面為高斯面，根據(jù)電高斯定律:可得：第四十九頁，共五十八頁，2022年，8月28日數(shù)學(xué)表達(dá)式為：該式表明：

通過任何閉合曲面的磁通量恒為零。磁力線總是連續(xù)的，它不會在閉合曲面內(nèi)積累或中斷，故稱磁通連續(xù)性原理。該方程稱為麥克斯韋第四方程。(四)磁場的高斯定律——麥克斯韋第四方程第五十頁，共五十八頁，2022年，8月28日(五)電流連續(xù)性方程——麥克斯韋第五方程從封閉曲面流出的電流，必然等于封閉曲面內(nèi)正電荷的減少率：設(shè)流出封閉曲面的電流為：該封閉曲面內(nèi)的總電荷為：則：該方程稱為麥克斯韋第五方程。該式表明：從封閉曲面流出的電流，必然等于封閉曲面內(nèi)正電荷的減少率，反之亦然。第五十一頁，共五十八頁，2022年，8月28日（一）麥克斯韋方程組的積分形式：

一般情況：無源的情況：三、麥克斯韋方程組的積分形式和微分形式第五十二頁，共五十八頁，2022年，8月28日恒定電磁場(存在直流電流)正弦電磁場（存在時間因子）注意：利用積分形式的麥克斯韋方程可直接求解具有對稱性的場。如：中心對稱性場，軸對稱性場，平面對稱性場。第五十三頁，共五十八頁，2022年，8月28日例12：一無限長均勻帶電直導(dǎo)線，線電荷密度為，

求：該導(dǎo)線周圍的電場強度。解：該導(dǎo)線周圍的電場具有軸對稱性，選柱坐標(biāo)系，高斯面選柱面。可得：電場強度：已知：第五十四頁，共五十八頁，2022年，8月28日（二）麥克斯韋方程組的微分形式

積分形式:微