天線與電波 第四章

天線與電波第四章第一頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二4.1非頻變天線的基本概念研究天線除了要分析、研究天線的方向特性和阻抗特性外，還應(yīng)考慮它的使用帶寬問題?，F(xiàn)代通信中，要求天線具有較寬的工作頻帶特性，以擴頻通信為例，擴頻信號帶寬較之原始信號帶寬遠遠超過10倍，再如通信偵察等領(lǐng)域均要求天線具有很寬的帶寬。第二頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二習(xí)慣上，若天線的相對帶寬達百分之幾十以上，則把這類天線稱為寬頻帶天線。若天線的阻抗特性和方向性能在一個更寬的頻率范圍內(nèi)（例如頻帶寬度為10∶1或更高）保持不變或稍有變化，則把這一類天線稱為非頻變天線(FrequencyIndependentAntenna)。第三頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二非頻變天線概念是由拉姆西（V.H.Rumsey）于1957年提出的，使天線的發(fā)展產(chǎn)生了一個突破，可將帶寬擴展到超過40∶1，在此之前，具有寬頻帶方向性和阻抗特性的天線其帶寬不超過2∶1。我們已經(jīng)知道，天線的電性能取決于它的電尺寸，所以當(dāng)幾何尺寸一定時，頻率的變化導(dǎo)致電尺寸的變化，因而天線的性能也將隨之變化。非頻變天線的導(dǎo)出基于相似原理。相似原理是說：若天線的所有尺寸和工作頻率（或波長）按相同比例變化，則天線的特性保持不變。對于實用的天線，要實現(xiàn)非頻變特性必須滿足以下兩個條件。第四頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

1.角度條件角度條件是指天線的幾何形狀僅僅由角度來確定，而與其它尺寸無關(guān)。例如無限長雙錐天線就是一個典型的例子，由于錐面上只有行波電流存在，故其阻抗特性和方向特性將與頻率無關(guān)，僅僅決定于圓錐的張角。要滿足“角度條件”，天線結(jié)構(gòu)需從中心點開始一直擴展到無限遠。

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2.終端效應(yīng)弱實際天線的尺寸總是有限的，與無限長天線的區(qū)別就在于它有一個終端的限制。若天線上電流衰減得快，則決定天線輻射特性的主要部分是載有較大電流的部分，而其延伸部分的作用很小，若將其截除，對天線的電性能不會造成顯著的影響。在這種情況下，有限長天線就具有無限長天線的電性能，這種現(xiàn)象就是終端效應(yīng)弱的表現(xiàn)，反之則為終端效應(yīng)強。第六頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二由于實際結(jié)構(gòu)不可能是無線長，使得實際有限長天線有一工作頻率范圍，工作頻率的下限是截斷點處的電流變得可以忽略的頻率，而存在頻率上限是由于饋電端不能再視為一點，通常約為1/8高端截止波長。非頻變天線可以分成兩類，一類天線的形狀僅由角度來確定，可在連續(xù)變化的頻率上得到非頻變特性，如無限長雙錐天線、平面等角螺旋天線以及阿基米德螺旋天線等。第七頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二另一類天線的尺寸按某一特定的比例因子τ變化，天線在f和τf兩頻率上的性能是相同的，當(dāng)然，在從f到τf的中間頻率上,天線性能是變化的，只要f與τf的頻率間隔不大，在中間頻率上，天線的性能變化也不會太大，用這種方法構(gòu)造的天線是寬頻帶的。這種結(jié)構(gòu)的一個典型例子是對數(shù)周期天線。非頻變天線主要應(yīng)用于10～10000MHz頻段的諸如電視、定點通信、反射面和透鏡天線的饋源等方面。第八頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二4.2平面等角螺旋天線

4.2.1平面等角螺旋天線的結(jié)構(gòu)和工作原理圖4―2―1為平面等角螺旋天線(PlanarEquiangularSpiralAntenna)示意圖，是V.H.Rumsey提出的一種角度天線，雙臂用金屬片制成，具有對稱性，每一臂都有兩條邊緣線，均為等角螺旋線。等角螺旋線如圖4―2―2所示，其極坐標方程為（4―2―1）第九頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二式中，r為螺旋線矢徑；φ為極坐標中的旋轉(zhuǎn)角；r0為φ＝0°時的起始半徑；1/a為螺旋率，決定螺旋線張開的快慢。由于螺旋線與矢徑之間的夾角Ψ處處相等，因此這種螺旋線稱為等角螺旋線，Ψ稱為螺旋角，它只與螺旋率有關(guān)，即（4―2―2）第十頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―2―1平面等角螺旋天線第十一頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―2―2等角螺旋線第十二頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二在圖4―2―1所示的等角螺旋天線中，兩個臂的四條邊緣具有相同的a，若一條邊緣線為r1=r0eaφ，則只要將該邊緣旋轉(zhuǎn)δ角，就可得該臂的另一邊緣線r2=r0ea(φ-δ)。另一臂相當(dāng)于該臂旋轉(zhuǎn)180°而構(gòu)成，即r3=r0ea(φ-π)，r4=r0ea(φ-π-δ)。由于平面等角螺旋天線臂的邊緣僅由角度描述，因而滿足非頻變天線對形狀的要求。如果取δ＝π/2，天線的金屬臂與兩臂之間的空氣縫隙是同一形狀，稱為自補結(jié)構(gòu)。第十三頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二當(dāng)兩臂的始端饋電時，可以把兩臂等角螺旋線看成是一對變形的傳輸線，臂上電流沿線邊傳輸，邊輻射，邊衰減。螺旋線上的每一小段都是一基本輻射片，它們的取向沿螺旋線而變化，總的輻射場就是這些元輻射場的疊加。實驗表明，臂上電流在流過約一個波長后就迅速衰減到20dB以下，終端效應(yīng)很弱。第十四頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二因此，輻射場主要是由結(jié)構(gòu)中周長約為一個波長以內(nèi)的部分產(chǎn)生的，這個部分通常稱為有效輻射區(qū)，傳輸行波電流。換句話說螺旋天線存在“電流截斷效應(yīng)”，超過截斷點的螺旋線部分對輻射沒有重大貢獻，在幾何上截去它們將不會對保留部分的電性能造成顯著影響，因而，可以用有限尺寸的等角螺旋天線在相應(yīng)的寬頻帶內(nèi)實現(xiàn)近似的非頻變特性。波長改變后，有效區(qū)的幾何大小將隨波長成比例地變化，從而可以在一定的帶寬內(nèi)得到近似的與頻率無關(guān)的特性。第十五頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

4.2.2平面等角螺旋天線的電性能

1.方向性自補平面等角螺旋天線的輻射是雙向的，最大輻射方向在平面兩側(cè)的法線方向上。若設(shè)θ為天線平面的法線與射線之間的夾角，則方向圖可近似表示為cosθ，半功率波瓣寬度近似為90°。因為平面等角螺旋天線是雙向輻射的，為了得到單向輻射，可采用附加反射（或吸收）腔體，也可以做成圓錐形等角螺旋天線(ConicalEquiangularSpiralAntenna)，如圖4―2―3所示。第十六頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―2―3圓錐等角螺旋天線第十七頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

2.阻抗特性如前所述，當(dāng)δ＝π/2時天線為自補結(jié)構(gòu)，自補是互補的特殊情況?；パa天線類似于攝影中的像片和底片，互補天線的一個例子是金屬帶做成的對稱振子和無限大金屬平面上的縫隙，互補天線的阻抗具有下列性質(zhì):（4―2―3）對于自補結(jié)構(gòu)，由上式可得（4―2―4）第十八頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

3.極化特性一般而言，平面等角螺旋天線在θ≤70°錐形范圍內(nèi)接近圓極化。天線有效輻射區(qū)內(nèi)的每一段螺旋線都是基本輻射單元，但它們的取向沿螺旋線變化，總的輻射場是這些單元輻射場的疊加，因此等角螺旋天線軸向輻射場的極化與臂長相關(guān)。當(dāng)頻率很低，全臂長比波長小得多時，為線極化；當(dāng)頻率增高時，最終會變成圓極化。在許多實用情況下，軸比小于等于2的典型值發(fā)生在全臂長約為一個波長時。極化旋向與螺旋線繞向有關(guān)，例如，圖4―2―1所示平面等角螺旋天線沿紙面對外的方向輻射右旋圓極化波，沿相反方向輻射左旋圓極化波。第十九頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

4.工作帶寬等角螺旋天線的工作帶寬受其幾何尺寸影響，由內(nèi)徑r0和最外緣的半徑R決定。實際的圓極化等角螺旋天線，外徑R≈λmax/4，內(nèi)徑r0≈(1/4～1/8)λmin。根據(jù)臂長為1.5圈～3圈的實驗結(jié)果看，當(dāng)a=0.221對應(yīng)1.5圈螺旋時，其方向圖最佳。此時外半徑

R=r0e0.221(3π)=8.03r0=λmax/4，在饋電點r=r0e0=r0=λmin/4，所以該天線可具有的相對帶寬為第二十頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二即典型相對帶寬為8∶1。若要增加相對帶寬，必須增加螺旋線的圈數(shù)或改變其參數(shù)，相對帶寬有可能達到20∶1。（4―2―5）第二十一頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二4.3阿基米德螺旋天線阿基米德螺旋天線(ArchimedeanSpiralAntenna)如圖4―3―1(a)所示，這種天線像許多螺旋天線一樣，采用印刷電路技術(shù)很容易制造。天線的兩個螺旋臂方程分別是（4―3―1）式中r0對應(yīng)于φ=0rad的矢徑。這一天線的性能基本上與等角螺旋天線類似。第二十二頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―3―1阿基米德螺旋天線第二十三頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二我們可以近似地將螺旋線等效為雙線傳輸線，根據(jù)傳輸線理論，兩根傳輸線上的電流反相，當(dāng)兩線之間的間距很小時，傳輸線不產(chǎn)生輻射。因此表面看,似乎螺旋線的輻射是彼此抵消的，事實并不盡然。為了明顯地將兩臂分開，在圖4―3―1(b)中分別用虛線和實線表示這兩個臂。研究圖中P、P′點處的兩線段，設(shè)，即P和Q為兩臂上的對應(yīng)點，對應(yīng)線段上的電流相位差為π+(2π/λ)πr。第二十四頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二若設(shè)r=λ/2π，則P和P′點相位差為2π。因此，若滿足上述條件，兩線段的輻射是同相疊加而非相消的。換句話說，天線主要輻射是集中在周長約等于λ的螺旋環(huán)帶上，稱之為有效輻射帶。隨著頻率的變化，有效輻射帶也隨之變化，故阿基米德螺旋天線具有寬頻帶特性。雖然這一天線可以在很寬頻帶上工作，但它不是一個真正的非頻變天線，因為電流在工作區(qū)后不明顯減小，因而不能滿足截斷要求，必須在末端加載,以避免波的反射。第二十五頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二通過在螺旋平面一側(cè)裝置圓柱形反射腔構(gòu)成背腔式阿基米德螺旋天線(CavityBackedArchimedeanSpiralAntenna)，可得到單一主瓣，它可以嵌裝在運載體的表面下。阿基米德螺旋天線具有寬頻帶、圓極化、尺寸小、效率高以及可以嵌裝等優(yōu)點，故目前其應(yīng)用愈來愈廣泛。第二十六頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二4.4對數(shù)周期天線對數(shù)周期天線(LogPeriodicAntenna,LPA)于1957年提出，是非頻變天線的另一類型，它基于以下相似概念：當(dāng)天線按某一比例因子τ變換后仍等于它原來的結(jié)構(gòu)，則天線的頻率為f和τf時性能相同。對數(shù)周期天線有多種型式，其中1960年提出的對數(shù)周期振子陣天線（LogPeriodicDipoleAntenna,LPDA），因具有極寬的頻帶特性，而且結(jié)構(gòu)比較簡單，所以很快在短波、超短波和微波波段得到了廣泛應(yīng)用。我們將以LPDA為例說明對數(shù)周期天線的特性。第二十七頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

4.4.1對數(shù)周期振子陣天線的結(jié)構(gòu)對數(shù)周期振子陣天線的結(jié)構(gòu)如圖4―4―1所示。它由若干個對稱振子組成，在結(jié)構(gòu)上具有以下特點：（1）所有振子尺寸以及振子之間的距離等都有確定的比例關(guān)系。若用τ來表示該比例系數(shù)并稱為比例因子，則要求：（4―4―1）（4―4―2）第二十八頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―1對數(shù)周期振子陣天線第二十九頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二式中,Ln和an是第n個對稱振子的全長及半徑；Rn為第n個對稱振子到天線“頂點”（圖4―4―1中的“O”點）的距離；n為對稱振子的序列編號，從離開饋電點最遠的振子，即最長的振子算起。由圖4―4―1知，相鄰振子之間的距離為

dn=Rn-Rn+1，dn+1=Rn+1-Rn+2，…，其比值（4―4―3）第三十頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二即間距也是成τ的比例關(guān)系。綜合以上幾何關(guān)系可知,不論振子長度、半徑還是振子之間的距離等所有幾何尺寸都按同一比例系數(shù)τ變化：（4―4―4）實用中常常用間隔因子σ來表示相鄰振子間的距離，它被定義為相鄰兩振子間的距離dn與2倍較長振子的長度2Ln之比，即（4―4―5）第三十一頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―1中的α稱為對數(shù)周期振子陣天線的頂角。它與τ及σ之間具有如下關(guān)系：（4―4―6a）（4―4―6b）這里利用了第三十二頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二的關(guān)系式，該式由得出。第三十三頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二（2）相鄰振子交叉饋電(CrossFeed)。通常把給各振子饋電的那一段平行線稱為“集合線”，以區(qū)別于整個天線系統(tǒng)的饋線。例如圖4―4―6所示的對數(shù)周期振子陣天線是用同軸電纜作饋線的，但在給各振子饋電時轉(zhuǎn)換成了平行雙導(dǎo)線。作為整個天線系統(tǒng)的饋電線是同軸線，而直接與各振子連接的則是“集合線”。第三十四頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二在集合線的末端(最長振子處)可以端接與它的特性阻抗相等的負載阻抗，也可以端接一段短路支節(jié)。適當(dāng)調(diào)節(jié)短路支節(jié)的長度，可以減少電磁波在集合線終端的反射。當(dāng)然，在最長振子處也可以不端接任何負載，具體情況可由調(diào)試結(jié)果選定。對數(shù)周期振子陣天線的饋電點選在最短振子處。天線的最大輻射方向?qū)⒂勺铋L振子端朝向最短振子的這一邊。天線的幾何結(jié)構(gòu)參數(shù)σ和τ（當(dāng)然也包括α）對天線電性能有著重要的影響，是設(shè)計對數(shù)周期振子陣天線的主要參數(shù)。第三十五頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

4.4.2對數(shù)周期振子陣天線的工作原理對數(shù)周期振子陣天線具有極寬的工作帶寬，達到10∶1或更寬一些?？梢詮母拍钌线@樣來理解它的工作原理。在前面的學(xué)習(xí)中我們已經(jīng)看到天線的方向特性、阻抗特性等等都是天線電尺寸的函數(shù)。如果設(shè)想當(dāng)工作頻率按比例τ變化時，仍然保持天線的電尺寸不變，則在這些頻率上天線就能保持相同的電特性。第三十六頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二就對數(shù)周期振子陣天線來說，假定工作頻率為f1（λ1）時，只有第“1”個振子工作，其電尺寸為L1/λ1，其余振子均不工作；當(dāng)工作頻率升高到f3（λ3）時，換成只有第“2”個振子工作，電尺寸為L2/λ2，其余振子均不工作；當(dāng)工作頻率升高到f2（λ2）時，只有第“3”個振子工作，電尺寸為L3/λ3;依次類推。顯然，如果這些頻率能保證第三十七頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二則在這些頻率上天線可以具有不變的電特性。因為對數(shù)周期振子陣天線各振子尺寸滿足Ln+1/Ln=τ，就要求這些頻率滿足λn+1/λn=τ或fn+1/fn=1/τ。如果我們把τ取得十分接近于1，則能滿足以上要求的天線的工作頻率就趨近連續(xù)變化。假如天線的幾何結(jié)構(gòu)為無限大，那么該天線的工作頻帶就可以達到無限寬。由于能實現(xiàn)天線電性能不變的頻率滿足fn+1/fn=1/τ，對它取對數(shù)得到（4―4―7）第三十八頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二該式表明，只有當(dāng)工作頻率的對數(shù)作周期性變化時(周期為ln(1/τ))，天線的電性能才保持不變，所以，把這種天線稱為對數(shù)周期天線。實際上并不是對應(yīng)于每個工作頻率只有一個振子在工作，而且天線的結(jié)構(gòu)也是有限的。這樣一來，以上的分析似乎完全不能成立。然而值得慶幸的是,實驗證實了對數(shù)周期振子陣天線上確實存在著類似于一個振子工作的一個電尺寸一定的“輻射區(qū)”或“有效區(qū)”，這個區(qū)域內(nèi)的振子長度在λ/2附近，具有較強的激勵，對輻射將作出主要貢獻。當(dāng)工作頻率變化時，該區(qū)域會在天線上前后移動（例如頻率增加時向短振子一端移動），使天線的電性能保持不變。第三十九頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二另外，實驗還證實，對數(shù)周期振子陣天線上存在著“電流截斷效應(yīng)”，即“輻射區(qū)”后面的較長振子激勵電流呈現(xiàn)迅速下降的現(xiàn)象，正因為對數(shù)周期振子陣天線具有這一特點，才有可能從無限大結(jié)構(gòu)上截去長振子那邊無用的部分以后，還能在一定的頻率范圍內(nèi)近似保持理想的無限大結(jié)構(gòu)時的電特性。第四十頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―2給出τ=0.917，σ=0.619，工作頻率為200~600MHz的對數(shù)周期振子陣天線在頻率分別為200,300,600MHz時各振子激勵電流的分布情況。該圖說明在不同頻率時確實有相應(yīng)的部分振子得到較強的激勵，超過該區(qū)域以后的較長振子的激勵電流很快地受到“截斷”。第四十一頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―2在不同頻率下LPDA振子輸入端的電流分布第四十二頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―2在不同頻率下LPDA振子輸入端的電流分布第四十三頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二原則上在

和fn之間的頻率上，天線難以滿足電尺寸不變。但是大量實驗證實，只要設(shè)計得當(dāng)，即便比例因子τ值不是非常接近于1，也能使該頻率之間的天線電性能與fn或fn+1時的相當(dāng)接近。所以對數(shù)周期振子陣天線能得到廣泛應(yīng)用。根據(jù)對數(shù)周期振子陣天線上各部分對稱振子的工作情況，人們把整個天線分成三個工作區(qū)域：除“輻射區(qū)”以外，從電源到輻射區(qū)之間的一段，稱為“傳輸區(qū)”；“輻射區(qū)”以后的部分為“非激勵區(qū)”，又稱“非諧振區(qū)”。下面分別介紹這三個區(qū)域的工作情況。第四十四頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二在“傳輸區(qū)”，各對稱振子的電長度很短，振子的輸入阻抗（容抗）很大，因而激勵電流很小，所以它們的輻射很弱，主要起傳輸線的作用。在“非激勵區(qū)”，由于輻射區(qū)的對稱振子處于諧振狀態(tài)，振子的激勵電流很大，已將傳輸線送來的大部分能量輻射出去，能夠傳送到非激勵區(qū)的能量剩下很少，所以該區(qū)的對稱振子激勵電流也就變得很小，這種現(xiàn)象就是前面提到的“電流截斷”現(xiàn)象。由于振子的激勵電流很小，對外輻射自然也很弱。第四十五頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二通常把輻射區(qū)定義為激勵電流值等于最大激勵電流1/3的那兩個振子之間的區(qū)域。這個區(qū)域的振子數(shù)Na原則上由幾何參數(shù)τ和σ決定，通常可以通過經(jīng)驗公式（4―4―8）第四十六頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二近似確定。其中K1和K2分別為工作頻帶高端和低端的“截斷常數(shù)”，由下列經(jīng)驗公式確定：

K1=1.01-0.519τ（4―4―9）

K2=7.10τ3-21.3τ2+21.98τ-7.30+

σ(21.82-66τ+62.12τ2-18.29τ3)（4―4―10）輻射區(qū)的振子數(shù)一般不少于三個。輻射區(qū)內(nèi)的振子數(shù)越多，天線的方向性就越強，增益也會越高。為了簡明地分析輻射區(qū)的工作原理，我們不妨只取三個振子作為代表，如圖4―4―3所示。第四十七頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―3輻射區(qū)的工作原理第四十八頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

4.4.3對數(shù)周期振子陣天線的電特性

1.輸入阻抗對數(shù)周期振子陣天線的輸入阻抗是指它在饋電點（集合線始端）所呈現(xiàn)的阻抗。當(dāng)高頻能從天線饋電點輸入以后，電磁能將沿集合線向前傳輸，傳輸區(qū)的那些振子，電長度很小，輸入端呈現(xiàn)較大的容抗，因而它們輸入端的電流很小，它們的主要影響相當(dāng)于在集合線的對應(yīng)點并聯(lián)上一個個附加電容，從而改變了集合線的分布參數(shù)，使集合線的特性阻抗降低（傳輸線的特性阻抗與分布電容的平方根成反比）。第四十九頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二輻射區(qū)是集合線的主要負載，由集合線送來的高頻能量幾乎被輻射區(qū)的振子全部吸收，并轉(zhuǎn)向空間輻射。輻射區(qū)后面的非諧振區(qū)的振子比諧振長度大得多，由于它們能夠得到的高頻能量很小，能從集合線終端反射的能量也就非常小。如果再加上集合線終端所接的短路支節(jié)長度的適當(dāng)調(diào)整，就可以使集合線上的反射波成分降到最低程度，于是可以近似地認為集合線上載行波。因而對數(shù)周期振子陣天線的輸入阻抗就近似地等于考慮到傳輸區(qū)振子影響后的集合線特性阻抗，其基本上是電阻性的，電抗成分不大。第五十頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―4給出了圖4―4―2所示的對數(shù)周期振子陣天線在不同頻率上的方向圖，增益G和輸入阻抗Zin。由該圖可以看出對數(shù)周期振子陣天線的輸入阻抗在工作頻帶（200~600MHz）內(nèi)確實具有較小的電抗成分而且電阻部分變化也不太大，因而便于在帶寬內(nèi)與饋線實現(xiàn)阻抗匹配。

第五十一頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―4LPDA的方向圖、增益和輸入阻抗第五十二頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―4LPDA的方向圖、增益和輸入阻抗第五十三頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―4LPDA的方向圖、增益和輸入阻抗第五十四頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―4LPDA的方向圖、增益和輸入阻抗第五十五頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

2.方向圖與方向系數(shù)由前面的分析可知對數(shù)周期振子陣天線為端射式天線，最大輻射方向為沿著集合線從最長振子指向最短振子的方向。因為當(dāng)工作頻率變化時,天線的輻射區(qū)可以在天線上前后移動而保持相似的特性，其方向圖隨頻率的變化也是較小的，如圖4―4―4所示。圖中給出了頻率分別為200、400、600MHz時的E面和H面方向圖，實線為E面方向圖，虛線為H面方向圖。

第五十六頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二根據(jù)該圖可以預(yù)計，當(dāng)工作頻率低于頻帶低端頻率（本圖中為200MHz）時，例如150MHz，由于天線的最長振子不能滿足該頻率輻射區(qū)對天線長度的要求(150MHz時，要求輻射區(qū)中的最長振子L1/λ≥1/2，而該天線的L1=0.75m，L1/λ=0.75/2=0.375<0.5)，故天線將有著較大的尾瓣，增益比設(shè)計值10dB要低得多；反之，當(dāng)工作頻率高于頻帶高端頻率時，如果最短振子長度過長，不能滿足輻射區(qū)的要求，方向圖也會有較大變化。第五十七頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二而在本圖中設(shè)計時多加了一個最短振子，其尺寸為0.172m，在f=650MHz時，相當(dāng)于L/λ=0.172/0.462=0.37<0.5，仍基本滿足650MHz時對輻射區(qū)的要求，所以其方向圖只比頻率為600MHz時稍差一點。另外，由該圖還可以看出，對數(shù)周期振子陣天線的E面方向圖總是較H面的要窄一些。這是合理的，因為單個振子在H面內(nèi)沒有方向性而在E面卻有一定的方向性。第五十八頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二除了對數(shù)周期振子陣天線方向圖具有寬帶特性之外，它的半功率角與幾何參數(shù)τ以及σ還有一定的關(guān)系，表4―4―1和4―4―2分別給出了E面和H面半功率角與τ及σ的關(guān)系。總的來看，τ越大，輻射區(qū)的振子數(shù)越多，天線的方向性越強，方向圖的半功率角就越小。第五十九頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二表4―4―1第六十頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二表4―4―2第六十一頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二對數(shù)周期振子陣天線的方向系數(shù)也與幾何參數(shù)τ和σ有關(guān)。它們的關(guān)系示于圖4―4―5。該圖說明對應(yīng)于某一τ值，間隔因子存在一個最佳值σopt。對數(shù)周期振子陣天線的效率也較高，所以它的增益系數(shù)近似等于方向系數(shù)，即

G=ηD≈D

（4―4―11）第六十二頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―5方向系數(shù)D與τ和σ的關(guān)系曲線第六十三頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二前面的分析表明，在任何一個工作頻率上，對數(shù)周期振子陣天線只有輻射區(qū)的部分振子對輻射起主要作用，而并非所有振子都對輻射作重要貢獻，所以它的方向性不可能做到很強。方向圖的波束寬度一般都是幾十度，方向系數(shù)或天線增益也只有10dB左右，屬于中等增益天線范疇。第六十四頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

3.極化和引向天線相似，對數(shù)周期振子陣天線也是線極化天線。當(dāng)它的振子面水平架設(shè)時，輻射或接收水平極化波；當(dāng)它的振子面垂直架設(shè)時，輻射或接收垂直極化波。

4.帶寬對數(shù)周期振子陣天線的輻射區(qū)對振子長度有一定要求，所以它的工作帶寬將基本上由最長及最短振子尺寸限制。一般要求頻帶低端的最長振子長度L1滿足：第六十五頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

L1=K1λL

（4―4―12）高端的最短振子長度LN滿足：

LN=K2λH

（4―4―13）式中,λL和λH分別為最低及最高工作波長；K1和K2分別由式(4―4―9)及(4―4―10)確定。第六十六頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二

4.4.4對數(shù)周期振子陣天線的實際結(jié)構(gòu)與應(yīng)用實際應(yīng)用于超短波的對數(shù)周期振子陣天線大都采用同軸電纜饋電。為了實現(xiàn)交叉饋電，通常由兩根等粗細的金屬管構(gòu)成集合線，讓同軸電纜從其中的一根穿入到饋電點以后，將外導(dǎo)體焊在該金屬管上，將內(nèi)導(dǎo)體引出來焊到另一根金屬管上，振子的兩臂分別交替地焊在集合線的兩根金屬管上，如圖4―4―6所示。第六十七頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二圖4―4―6超短波LPDA的實際結(jié)構(gòu)第六十八頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二為了縮小對數(shù)周期振子陣天線的橫向尺寸，可以對其中較長的幾個振子使用類似于鞭狀天線加感、加容的方法。對數(shù)周期振子陣天線在短波波段也得到了應(yīng)用。圖4―4―7為一種水平振子式短波對數(shù)周期天線(HorizontalDipoleShortWaveLPD)，它的陣面對地面傾斜Ψ角，且短振子一端高度較低。這樣架設(shè)的好處是,當(dāng)頻率改變時能保持天線的電高度（H/λ）近似不變，從而保持天線的最大輻射方向不變。其原理可通過圖4―4―8說明：當(dāng)工作頻率發(fā)生變化時，第六十九頁，共八十二頁，編輯于2023年，星期二對數(shù)周期天線上的輻射區(qū)隨之移動，頻率低時在高處，頻率高時向低處移，因而天線輻射的“相位中心”高度隨之移動。若天線相位中心與O的距離為d，則H=dsinΨ。當(dāng)工作頻率升高時，λ減小，d值減小，H也隨之減小，但因d/λ保持不變,H/λ仍可保