力學(xué)動量定理與動量守恒定律

力學(xué)動量定理與動量守恒定律1第一頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日1.動量動量（描述質(zhì)點運動狀態(tài)，矢量）大?。簃v；單位：kg?m/s定義:方向：速度的方向；一、沖量動量定理定義：力的作用對時間的積累，大?。悍较颍核俣茸兓姆较騿挝唬篘s動量與沖量的區(qū)別：①.動量是狀態(tài)量；沖量是過程量。②.動量方向為物體運動速度方向；沖量方向為速度變化方向。2.沖量2第二頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日由牛頓第二定律兩邊同時乘以dt，積分質(zhì)點所受合外力的沖量，等于該質(zhì)點動量的增量。3.質(zhì)點動量定理恒力的沖量：變力的沖量：動量定理3第三頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日明確幾點：①.計算物體沖量時，無須確定各個外力，只須知道質(zhì)點始末兩態(tài)的動量的變化即可。②.合外力的方向與動量增量的方向一致。④.動量定理的分量式：③.

為合外力，不是某一個外力。4第四頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日二、質(zhì)點系的動量定理處理方法：先研究每一個質(zhì)點，然后再對它們?nèi)『?。物理意義：①內(nèi)力能使系統(tǒng)內(nèi)各質(zhì)點的動量發(fā)生變化，但它們對系統(tǒng)的總動量無影響；②系統(tǒng)總動量隨時間的變化率等于該系統(tǒng)所受合外力。5第五頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日由于由于內(nèi)力總是以作用力和反作用力成對出現(xiàn)的，所以它們的矢量和為零。質(zhì)點系的動量定理：合外力的沖量等于質(zhì)點系總動量的增量。積分形式：微分形式：強調(diào)：內(nèi)力不會改變系統(tǒng)的動量，只有外力可改變系統(tǒng)的動量。6第六頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日二、動量守恒定律質(zhì)點系的動量定理：當(dāng)時：動量守恒定律：當(dāng)系統(tǒng)所受的合外力為0時，系統(tǒng)的動量守恒。7第七頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日1.質(zhì)點系受合外力為0，每個質(zhì)點的動量可能變化，系統(tǒng)內(nèi)的動量可以相互轉(zhuǎn)移，但它們的總和保持不變。2.若合外力不為0，但在某個方向上合外力分量為0，則在該方向上動量守恒。明確幾點：3.自然界中不受外力的物體是沒有的，但如果系統(tǒng)的內(nèi)力>>外力，可近似認為動量守恒。在碰撞、打擊、爆炸等相互作用時間極短的過程中，往往可忽略外力。前者保證整個過程中動量守恒，后者只說明始末時刻動量相同。5.動量守恒定律只適用于慣性系，在微觀高速范圍仍適用。8第八頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日例題1

、一輛裝煤車以v＝3m/s的速率從漏斗下面通過，每秒落入車廂的煤為500kg。如果要使列車速度保持不變，應(yīng)用多大的力牽引列車？（忽略車廂與鋼軌間的摩擦力）t：p=Mvt+Δt：p’=Mv+dm·vF·dt=dp=dm·v解：9第九頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日例2:以速度v0水平拋出一質(zhì)量為m的小球，小球與地面作用后反彈為原高度h時速度仍為v0，作用時間t求地面對小球的平均沖力。10第十頁，共十一頁，編輯于2023年，星期日碰撞過程可分為完全彈性碰撞、完全非彈性碰撞、非完全彈性碰撞。本章主要研究對心碰撞，即碰撞前后物體在一條直線上。特點：機械能守恒，動量守恒。1)完全彈性碰撞三、碰撞過程特點：機械能不守恒，動量守恒。碰撞后兩物體合為一體。物體形變能量不能