第二十二量子力學(xué)的實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)演示文稿

第二十二量子力學(xué)的實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)演示文稿本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第1頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分優(yōu)選第二十二量子力學(xué)的實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第2頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分四個(gè)主要內(nèi)容實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)量子力學(xué)的主要內(nèi)容黑體輻射光電效應(yīng)與康普頓效應(yīng)氫原子的光譜實(shí)驗(yàn)規(guī)律物質(zhì)的波粒二象性本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第3頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分第一節(jié)黑體輻射22-1ssssradiationofblackbody本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第4頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分熱輻射一、熱輻射任何物體在任何溫度下都能輻射電磁波物體輻射能量的多少輻射能量按波長(zhǎng)的分布一定時(shí)間內(nèi)與物體的溫度有關(guān)這種與溫度有關(guān)的輻射稱為熱輻射黑體輻射本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第5頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分定性圖述先定性粗略描述某鐵球單位時(shí)間單位面積發(fā)射的輻射能隨鐵球的溫度變化其輻射能按波長(zhǎng)的分布情況亦發(fā)生變化熾熱狀態(tài)溫度逐漸下降l可見光紅外線紫外線波長(zhǎng)曲線覆蓋面積示意單位時(shí)間、單位面積發(fā)射的各種波長(zhǎng)的總輻射能本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第6頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分單色輻出度設(shè)某物體單位時(shí)間單位面積l+ll~d在某波長(zhǎng)微區(qū)域的輻射能為dMl定義Ml()TdMldl該物體對(duì)波長(zhǎng)的l單色輻射出射度簡(jiǎn)稱單色輻出度為Ml()T是輻射體的輻射波長(zhǎng)和熱力學(xué)溫度的函數(shù)，Tl且與物體的材料及表面情況有關(guān)。本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第7頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分輻出度設(shè)某物體單位時(shí)間單位面積l+ll~d在某波長(zhǎng)微區(qū)域的輻射能為dMl定義Ml()TdMldl該物體對(duì)波長(zhǎng)的l單色輻射出射度簡(jiǎn)稱單色輻出度為Ml()T是輻射體的輻射波長(zhǎng)和熱力學(xué)溫度的函數(shù)，Tl且與物體的材料及表面情況有關(guān)。Ml()TdMldl單色輻出度從物體單位表面上輻射的各種波長(zhǎng)的總輻射功率為M()TMl()T08dlM()T稱為物體的輻射出射度，簡(jiǎn)稱輻出度其單位為瓦米Wm即22其單位為瓦米3Wm3即單位時(shí)間的輻射能單位面積單位波長(zhǎng)2米()1米()本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第8頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分一般輻射的復(fù)雜性不透明體二、黑體輻射外來(lái)各種波長(zhǎng)的輻射能反射某些波長(zhǎng)的輻射能吸收某些波長(zhǎng)的輻射能（隨物而異）發(fā)射各種波長(zhǎng)的熱輻射能（故亦隨物而異）M()TMl()T故一般物體的和研究顯得較復(fù)雜。TT一處于某溫度實(shí)際物體熱輻射的復(fù)雜性但理論研究表明各種同溫物體對(duì)同一波長(zhǎng)輻射能的單色吸收本領(lǐng)單色發(fā)射本領(lǐng)比值相同而且都等于一個(gè)同溫的“黑體”對(duì)同一波長(zhǎng)輻射能的單色發(fā)射本領(lǐng)。黑體輻射成為研究實(shí)際物體熱輻射問(wèn)題的基礎(chǔ)。什么是黑體？（隨物而異）本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第9頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分黑體不透明體二、黑體輻射外來(lái)各種波長(zhǎng)的輻射能反射某些波長(zhǎng)的輻射能吸收某些波長(zhǎng)的輻射能（隨物而異）（隨物而異）發(fā)射各種波長(zhǎng)的熱輻射能（故亦隨物而異）M()TMl()T故一般物體的和研究顯得較復(fù)雜。TT一處于某溫度實(shí)際物體熱輻射的復(fù)雜性但理論研究表明各種同溫物體對(duì)同一波長(zhǎng)輻射能的單色吸收本領(lǐng)單色發(fā)射本領(lǐng)比值相同而且都等于一個(gè)同溫的“黑體”對(duì)同一波長(zhǎng)輻射能的單色發(fā)射本領(lǐng)。黑體輻射成為研究實(shí)際物體熱輻射問(wèn)題的基礎(chǔ)。什么是黑體？假設(shè)有這樣的物體無(wú)任何反射TT這種假設(shè)的物體稱為黑體。絕對(duì)理想的黑體并不存在，但它是熱輻射的重要理論模型。值得注意的是實(shí)驗(yàn)室中常用的黑體經(jīng)典實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ停海S物而異）能全部吸收入射各種波長(zhǎng)的輻射能二、黑體輻射本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第10頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分黑體實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ秃隗w的實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ烷_一小孔通過(guò)小孔進(jìn)入腔內(nèi)的輻射能幾乎全被腔壁吸收反射回小孔出射的機(jī)會(huì)極少，小孔表面好比黑體（吸收全部入射的輻射能而無(wú)反射）對(duì)空腔加熱至某熱平衡溫度對(duì)空腔加熱至某熱平衡溫度從小孔表面出射的就是處于某一熱平衡溫度的T實(shí)驗(yàn)黑體的輻射能，進(jìn)而探索其能譜分布規(guī)律。不透明材料空腔不透明材料空腔TT本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第11頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分黑體輻射測(cè)量黑體（小孔表面）T集光透鏡平行光管分光元件會(huì)聚透鏡及探頭分光元件（如棱鏡或光柵等）將不同波長(zhǎng)的輻射按一定的角度關(guān)系分開，轉(zhuǎn)動(dòng)探測(cè)系統(tǒng)測(cè)量不同波長(zhǎng)輻射的強(qiáng)度分布。再推算出黑體單色輻出度按波長(zhǎng)的分布。黑體輻射測(cè)量系統(tǒng)示意圖本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第12頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分黑體輻射規(guī)律2000K()MBT黑體輻射的基本規(guī)律黑體的輻出度()MBT84Ts=5.67×10W·m·K

-2-8-4斯特藩-玻耳茲曼定律()MBT4Ts08dlBMl()T黑體單色輻出度的峰值波長(zhǎng)lm隨的升高而向短波方向移動(dòng)TlmTb維恩位移定律b

=2.898×10m·K-3M

(T)Bl黑體的單色輻出度1750K()MBT1500K()MBT1000K()MBT10m-6123456波長(zhǎng)

l0lm本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第13頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分紫外災(zāi)難但沿用經(jīng)典物理概念（如經(jīng)典電磁輻射理論和能量均分定理）去推導(dǎo)一個(gè)符合實(shí)驗(yàn)規(guī)律的黑體單色輻出度函數(shù)均遇到困難。其中一個(gè)著名的推導(dǎo)結(jié)果是BMl()TBMl()T24lpckT（瑞利—金斯公式）l0當(dāng)時(shí)，即波長(zhǎng)向短波（紫外）方向不斷變短時(shí)，則BMl()T8經(jīng)典物理概念竟然得出如此荒唐的結(jié)論，物理學(xué)史上稱之為“紫外災(zāi)難”。黑體輻射問(wèn)題所處的困境成為十九世末“物理學(xué)太空中的一朵烏云”，但它卻孕育著一個(gè)新物理概念的誕生。本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第14頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分普朗克公式三、普朗克公式及能量子假說(shuō)普朗克公式1el5kT2pc2hhcl1MB()Tl

1900年10月19日，德國(guó)物理學(xué)家普朗克提出了一個(gè)描述黑體單色輻出度分布規(guī)律的數(shù)學(xué)公式，c光在真空中的速率k玻耳茲曼常量h普朗克常量數(shù)值為6.63×10J·s-34并很快被檢驗(yàn)與實(shí)驗(yàn)結(jié)果相符。其波長(zhǎng)表達(dá)式為本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第15頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分理論曲線波長(zhǎng)

l10m-6002431M

(T)Bl10Wmm11-1-2123452000K1750K1500K1000KM

(T)=Bl2phcl52ehcklT11單色輻出度函數(shù)及曲線線普朗克的黑體本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第16頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分能量子假設(shè)普朗克的能量子假設(shè)普朗克普朗克MaxPlanckMaxPlanck1858-19471858-1947

1900年12月24日，普朗克在《關(guān)于正常光譜的能量分布定律的理論》一文中提出能量量子化假設(shè)，量子論誕生。這些諧振子和空腔中的輻射場(chǎng)相互作用過(guò)程中吸收和發(fā)射的能量是量子化的，只能取一些分立值：e,

2e,

，ne

;可視為帶電的線性諧振子；組成黑體腔壁的分子或原子頻率為n的諧振子，吸收和發(fā)射能量的最小值

e=h

n稱為能量子（或量子）h

=

6.63×10

J·s

-34稱為普朗克常量本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第17頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分黑體例一例實(shí)驗(yàn)測(cè)得lm490nm太陽(yáng)單色輻出度峰值對(duì)應(yīng)的波長(zhǎng)若將太陽(yáng)當(dāng)作黑體估算：太陽(yáng)表面溫度TM()TB太陽(yáng)輻出度解法提要：由維恩位移定律2.898×10_3Tblm490×10_95.91×103(K)由斯特藩-玻耳茲曼定律M()TBsT45.67×10×(5.91×10)_83476.92×10(W·m)_2本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第18頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分黑體例二例由普朗克公式推出維恩位移定律lmTb2.898×10m·K-3Tlm4.965khc2解法提要：1el52pchkThcl1MB()Tl普朗克公式lm0ddlM()TBl令求設(shè)xkThcl，0ddM()TBxx2pk5T5h4c35x4()ex1x5ex()ex12解得:x4.965得5x5ex作直線5x和曲線5ex，求得交點(diǎn)x坐標(biāo)即kThclm4.965b2.898×10m·K-3)(本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第19頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分黑體例三例由普朗克公式的波長(zhǎng)表達(dá)式變換成頻率表達(dá)式ln解法提要波長(zhǎng)表達(dá)式l52pc2h1ekThcl1MB()Tl設(shè)變換后的頻率表達(dá)式為它必須滿足：MB()Tn故ndMB()TlldMB()TnMB()TnMB()Tlldndcldndn2由有l(wèi)nc代入得MB()Tn2pc2hn31ekTh1n即兩種表達(dá)算得同溫、同色微變區(qū)間的黑體微輻出度應(yīng)相等。負(fù)號(hào)表示若波長(zhǎng)變長(zhǎng)0ldnd0，則頻率變低本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第20頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分黑體例四例由普朗克公式頻率表達(dá)式導(dǎo)出斯特藩-波耳茲曼定律M()TBsT4,-8s5.6705×10-2W·m·K-4解法提要M()TBMB()Tnnd082pc2hn311ekThn08nd設(shè)xkThn則kThndxdT2pc2h3k4408x3ex1xdT2pc2h3k4408x3(exex1)1xd級(jí)數(shù)1+ex+ex2+T2pc2h3k4408x3ex+ex2+()xd查積分表08xnaexxdT2pc2h3k4451p4T42pc2h3k4515sT4M()TB得s2pc2h3k4515-85.6705×10-2W·m·K-4本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第21頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分第二節(jié)photoelectriceffectandComptoneffect22-2ssss光電效應(yīng)與康普頓效應(yīng)本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第22頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分愛因斯坦與康普頓1923年用X射線通過(guò)石墨的散射實(shí)驗(yàn)進(jìn)一步證明光的粒子性。光子與電子碰撞服從能量及動(dòng)量守恒定律。ArthurH.Compton1892-1962ArthurH.Compton1892-1962康普頓康普頓1905年提出光量子（光子）理論，成功解釋光電效應(yīng)。愛因斯坦愛因斯坦AlberEinsteinAlberEinstein1879-19551879-1955光電效應(yīng)與康普頓效應(yīng)光電效應(yīng)與康普頓效應(yīng)本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第23頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)iV+A一、光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象與規(guī)律++加速電勢(shì)差U光電流i光電子石英窗K陰極金屬板A陽(yáng)極外接極性反向測(cè)遏止電勢(shì)差Ua光強(qiáng)I光頻率n光束射到金屬表面使電子從金屬中脫出的現(xiàn)象稱為光電效應(yīng)。0U21光強(qiáng)較強(qiáng)光強(qiáng)較弱頻率相同nmi1飽和光電流mi2飽和光電流aU

即光電子恰被遏止，不能到達(dá)陽(yáng)極。光電子最大初動(dòng)能可用遏止電勢(shì)差與電子電荷乘積的大小來(lái)量度。U=

-U

i=0a時(shí)

eUa120mv2max本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第24頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分實(shí)驗(yàn)基本規(guī)律基本規(guī)律

飽和光電流與光強(qiáng)成正比。在飽和狀態(tài)下，單位時(shí)間由陰極發(fā)出的光電子數(shù)與光強(qiáng)成正比。

光束射到金屬表面使電子從金屬中脫出的現(xiàn)象稱為光電效應(yīng)。光強(qiáng)較強(qiáng)光強(qiáng)較弱頻率相同n飽和光電流V+A一、光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象與規(guī)律++加速電勢(shì)差U光電流i光電子石英窗K陰極金屬板A陽(yáng)極外接極性反向測(cè)遏止電勢(shì)差Ua光強(qiáng)I光頻率ni0U21aUmi2mi1飽和光電流U=

-U

i=0a時(shí)

光

即光電子恰被遏止，不能到達(dá)陽(yáng)極。光電子最大初動(dòng)能等于反向電場(chǎng)力的功120eUamv2max0UanU0n0Uan0sCKCun0n0n0

軸截距稱為截止頻率或紅限，，入射光頻率小于截止頻率時(shí)無(wú)論光強(qiáng)多大都不能產(chǎn)生光電效應(yīng)。每種金屬有自己的截止頻率。nn0n0U0knn0

時(shí)無(wú)論光強(qiáng)多弱，光照與電子逸出幾乎同時(shí)發(fā)生。

遏止電勢(shì)差的大小與入射光的頻率成線性關(guān)系，與光強(qiáng)無(wú)關(guān)。UaknU0與材料與材料無(wú)關(guān)的普適常量有關(guān)的常量即m120v2maxknU0

光電子最大初動(dòng)能隨入射光頻率增大而線性增大，與光強(qiáng)無(wú)關(guān)。ee本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第25頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分波動(dòng)理論的困難光的波動(dòng)理論與光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)規(guī)律相矛盾光的波動(dòng)理論光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)規(guī)律knU0ee應(yīng)與光強(qiáng)有關(guān)m120v2max電子從具有一定振幅的光波中吸收與光強(qiáng)無(wú)關(guān)I不論什么頻率，只要光足夠強(qiáng)，總可連續(xù)供給電子足夠的能量而逸出。nn0金屬材料的截止頻率時(shí)，無(wú)論多強(qiáng)，均無(wú)電子逸出。I初動(dòng)能與光強(qiáng)有關(guān)無(wú)紅限有紅限初動(dòng)能與光強(qiáng)無(wú)關(guān)瞬時(shí)響應(yīng)響應(yīng)快慢取決光強(qiáng)光強(qiáng)越弱，電子從連續(xù)光波中吸收并累積能量到逸出所需的時(shí)間越長(zhǎng)。只要不論光強(qiáng)多弱，nn0幾乎同時(shí)觀察到光電效應(yīng)。（小于）s019能量而逸出其初動(dòng)能本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第26頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分光量子理論愛因斯坦的光量子（光子）理論一個(gè)光子的能量與其輻射頻率的關(guān)系是ne2pwehnhhw式中h為普朗克常數(shù)，w2pn為角頻率，2phh光，是一種以光速運(yùn)動(dòng)的粒子流，這種粒子稱為光量子或光子。hn輻射頻率越高的光子其能量越大。一束頻率為的單色平行光的光強(qiáng)，n等于單位時(shí)間垂直通過(guò)單位橫截面積的光子數(shù)目與每一光子能量的乘積。hn本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第27頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分光子能、質(zhì)、動(dòng)量式w2phh能量ehnh光子的c2pm將相對(duì)論的質(zhì)能關(guān)系和動(dòng)量概念用于在真空中運(yùn)動(dòng)的光子ehnch質(zhì)量mec2hnc2動(dòng)量大小phnc動(dòng)量矢量式phnchhllnk則光子的光子的光子的式中n為光播傳播方向的單位矢量，kl2pn稱為波矢。n本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第28頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分光電效應(yīng)方程愛因斯坦光電效應(yīng)方程金屬中一個(gè)電子吸收一個(gè)光子的能量頻率為的光n一個(gè)光子的能量為照射金屬表面,nh一部分變?yōu)橐莩鲭娮樱ü怆娮樱┑某鮿?dòng)能m120v2max一部分用于電子逸出金屬表面需做的功（逸出功）A+能量守恒m120v2maxnhA亦即m120v2maxknU0ee聯(lián)系光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)規(guī)律hke得keh可見是一個(gè)與金屬材料無(wú)關(guān)的常量U0eA實(shí)驗(yàn)得知U0與金屬材料有關(guān),A故亦然，,也可由求h不同金屬材料的紅限，可用n0U0k求得。k由可求AU0則又可表成AAhn0本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第29頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分紅限、逸出功數(shù)據(jù)表金屬

截止頻率（10Hz）14逸出功（eV)金屬

截止頻率（10Hz）14逸出功（eV)某些金屬和半導(dǎo)體的截止頻率（紅限）及逸出功

鎢

W

10.974.54

鈣Ca6.552.71

鈉Na5.532.29

鉀K

5.432.25

銣Rb

5.152.13

銫Cs

4.691.94

鈾U

8.763.63

鉑Pt

15.286.33

銀Ag

11.554.78

銅Cu

10.804.47

鍺Ge

11.014.56

硅Si

9.904.10

硒Se

11.404.72

鋁Al

9.033.74

銻Sb

5.682.35

鋅Zn

8.063.34本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第30頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分光子論的成功解釋光子理論成功地解釋了光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)規(guī)律n頻率一定，光強(qiáng)越大則單位時(shí)間打在金屬表面的光子數(shù)就越多，產(chǎn)生光電效應(yīng)時(shí)單位時(shí)間被激發(fā)而逸出的光電子數(shù)也就越多，故飽和電流與光強(qiáng)成正比。IimInhn每一個(gè)電子所得到的能量只與單個(gè)光子的能量有關(guān)，即只與光的頻率成正比，故光電子的初動(dòng)能與入射光的頻率成線性關(guān)系，與光強(qiáng)無(wú)關(guān)。nIn一個(gè)電子同時(shí)吸收兩個(gè)或兩個(gè)以上光子的概率幾乎為零，因此，若金屬中電子吸收光子的能量即入射光頻率時(shí)，電子不能逸出，不產(chǎn)生光電效應(yīng)。,nhA()hn0An0光子與電子發(fā)生作用時(shí)，光子一次性將能量交給電子，不需要持續(xù)的時(shí)間積累，故光電效應(yīng)瞬時(shí)即可產(chǎn)生。nh愛因斯坦因此而獲得了1921年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第31頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分光電效應(yīng)例題例

用波長(zhǎng)l=0.35mm的紫外光照射金屬鉀做光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)，求（1）紫外光子的能量、質(zhì)量和動(dòng)量；（2）逸出光電子的最大初速度和相應(yīng)的遏止電勢(shì)差。m120v2maxnhA(2)由愛因斯坦方程

查表,鉀的逸出功

A=2.25eV,20vmax()nhAm6.76×10(m·s)5-1代入后解得eUa120mv2max由截止電勢(shì)差概念及愛因斯坦方程解得UanhA()e1.3(V)解法提要：

(1)由愛因斯坦光子理論光子能量光子質(zhì)量光子動(dòng)量lcnehh5.68×10

(J)-19mce26.31×10(Kg)-36lhp1.89×10

(Kg·m·s)-27-1本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第32頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分康普頓效應(yīng)概述l

0l

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l

l

l

0X射線其光子能量比可見光光子能量大上萬(wàn)倍X射線發(fā)生散射二、康普頓效應(yīng)概述原子核與內(nèi)層電子組成的原子實(shí)外層電子散射體康普頓最初用石墨，其原子序數(shù)不太大、電子結(jié)合能不太高。用X射線照射一散射體（如石墨）時(shí)，X射線發(fā)生散射，散射線中除有波長(zhǎng)和入射線相同的成分外，還有波長(zhǎng)的成分。這種現(xiàn)象稱為康普頓效應(yīng)。l

l

0l

0譜線

稱位移線rl

l

l

0稱

波長(zhǎng)偏移量或康普頓偏移l

l

0l

本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第33頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分偏移—散射角實(shí)驗(yàn)rl

l

l

0波長(zhǎng)偏移量檢測(cè)系統(tǒng)晶體l

0l

4j5rlj153l

0l

rlj09l

0l

rlj散射角l

0j0

射線源Xl

0散射體jlr隨的增大而增大，與物質(zhì)種類無(wú)關(guān)。rl

~

j

實(shí)驗(yàn)本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第34頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分不同物質(zhì)實(shí)驗(yàn)j153j153j153不同散射物質(zhì)的實(shí)驗(yàn)對(duì)同一散射角jl

0l

rll

0l

rll

0l

rlZ16Z26X射線X射線X射線Z6原子序數(shù)原子序數(shù)l0l0l0原子序數(shù)碳C碳硫硫S鐵鐵FeFell0譜線的強(qiáng)度增強(qiáng)；譜線的強(qiáng)度減弱。lr各種散射物質(zhì)對(duì)同一散射角，波長(zhǎng)偏離量相等。j若散射物質(zhì)的原子序數(shù)增加，散射線中本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第35頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分散射要點(diǎn)歸納要點(diǎn)歸納：

2.波長(zhǎng)偏移量隨散射角的增大而增加，與散射物質(zhì)無(wú)關(guān)。rlll0j

1.散射線中除有波長(zhǎng)與入射線相同的成分外，還有波長(zhǎng)的成分。l0ll0

3.

各種散射物質(zhì)對(duì)同一散射角，波長(zhǎng)偏移量相等。當(dāng)散射物的原子序數(shù)增加時(shí)，散射線中的譜線強(qiáng)度增強(qiáng)，譜線的強(qiáng)度減弱。jrll0ll0l0l0l0l0l

l

l

l0X射線

其光子能量比可見光光子能量大上萬(wàn)倍X射線發(fā)生散射二、康普頓效應(yīng)概述原子核與內(nèi)層電子組成的原子實(shí)外層電子散射體康普頓最初用石墨，其原子序數(shù)不太大、電子束縛能不太高。用X射線照射一散射體（如石墨）時(shí)，X射線發(fā)生散射，散射線中除有波長(zhǎng)和入射線相同的成分外，還有波長(zhǎng)的成分。這種現(xiàn)象稱為康普頓效應(yīng)。l

l

0l

0譜線

稱位移線rl

l

l

0稱波長(zhǎng)偏移量或康普頓偏移l

l

0l

rl

l

l

0波長(zhǎng)偏移量檢測(cè)系統(tǒng)晶體同一物質(zhì)散射體的實(shí)驗(yàn)j增增；lrl強(qiáng)度增；l0強(qiáng)度減l

0l

4j5rlj153l

0l

rlj09l

0l

rlj散射角l

0j0

射線源Xl0散射體j153j153j153不同物質(zhì)散射體的實(shí)驗(yàn)對(duì)同一散射角jlrll0譜線的強(qiáng)度隨Z的增加而增強(qiáng)；波長(zhǎng)偏離量相等，與散射物質(zhì)無(wú)關(guān)。譜線的強(qiáng)度隨Z的增加而減弱。rlrlrlZ16Z26X射線X射線X射線Z6原子序數(shù)原子序數(shù)l0l0l0原子序數(shù)碳C碳硫硫S鐵鐵FeFell0ll0ll0本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第36頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分偏移機(jī)理示意圖光的波動(dòng)理論無(wú)法解釋散射線中存在波長(zhǎng)的成分。l

0l

康普頓用光子理論予以解釋并給出波長(zhǎng)偏移量的理論公式。l

r康普頓偏移公式散射線中的成分是光子與外層電子發(fā)生彈性碰撞的結(jié)果。l

0l

散射線中的成分是光子與原子實(shí)發(fā)生彈性碰撞的結(jié)果。l

0X射線cl

l

0l

0l

0l

0l

0l

l

l

cccc散射體l

0原子實(shí)視為靜止，其質(zhì)量M電子靜止質(zhì)量m0X射線光子能量散射物質(zhì)原子外層電子的結(jié)合能故外層電子可視為自由電子與光子碰撞前近似看成靜止本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第37頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分康普頓偏移公式rll1cosjcm0h()2sinlc22j電子靜止質(zhì)量cm0h普朗克常量真空中光速均為常量cm0h故為常量，用表示，稱為康普頓波長(zhǎng)lccm0hlc2.43×10(m)0.00243(nm)-12l0l0散射體j080j1jrlrl04j5j1530j927139.rlrlrl0lclc.07lclc2隨rlj的增大而增大與散射物質(zhì)無(wú)關(guān)并與實(shí)驗(yàn)結(jié)果相符光子與外層電子發(fā)生彈性碰撞時(shí)，服從動(dòng)量守恒和能量康普頓偏移公式守恒定律。由此推導(dǎo)出波長(zhǎng)偏移量表達(dá)式：本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第38頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分有關(guān)現(xiàn)象解釋康普頓因發(fā)現(xiàn)康普頓效應(yīng)而獲得了1927年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)

散射物質(zhì)的原子序數(shù)增大，原子核對(duì)電子的束縛力增強(qiáng)，組成原子實(shí)的電子數(shù)目相對(duì)增多，可作為自由電子看待的電子數(shù)目相對(duì)減少，散射線中的譜線強(qiáng)度相對(duì)減弱，譜線的強(qiáng)度相對(duì)增強(qiáng)。l

l

0散射物質(zhì)原子實(shí)的質(zhì)量為10~10kg數(shù)量級(jí)M-26-230這樣小的波長(zhǎng)偏移量，儀器無(wú)法分辯，可認(rèn)為rl這就是散射線中波長(zhǎng)為的譜線。l0cMh為10~10(m)即10~10(nm)數(shù)量級(jí)-16-19-7-10故光子與原子實(shí)發(fā)生彈性碰撞時(shí)，也服從動(dòng)量守恒和能量守恒定律。由此可推導(dǎo)出與康普頓偏移公式相似的形式：rlll0sin22jchM2本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第39頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分偏移公式推導(dǎo)康普頓偏移公式的推導(dǎo)光子電子彈性碰撞eEjnh末能量末動(dòng)量Xc散射光子反沖電子pnnhc大?。簆np合pe+pe初能量cm20nh+0初動(dòng)量+0Xcp0n0nhc大?。耗芰渴睾銊?dòng)量守恒0nh+cm20nh+eEpnp0npe+本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第40頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分續(xù)36eEnh()0n+cm20得pe22cosj(0nhc(2+(nhc(2hc220nn應(yīng)滿足相對(duì)論的能量與動(dòng)量的關(guān)系eE2cm20((2+(pec(2聯(lián)立解得cn0nchcm0(1cosj(rlll0hcm0(1cosj(2lcsin22j寫成波長(zhǎng)差的形式即為康普頓偏移公式：pn動(dòng)量守恒p0npe+能量守恒0nh+cm20nh+eE0nhcjpenhcp0npn本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第41頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分康普頓、光電效應(yīng)比較康普頓效應(yīng)與光電效應(yīng)的異同

康普頓效應(yīng)與光電效應(yīng)都涉及光子與電子的相互作用。

在光電效應(yīng)中，入射光為可見光或紫外線，其光子能量為ev數(shù)量級(jí)，與原子中電子的束縛能相差不遠(yuǎn)，光子能量全部交給電子使之逸出，并具有初動(dòng)能。光電效應(yīng)證實(shí)了此過(guò)程服從能量守恒定律。

在康普頓效應(yīng)中，入射光為X射線或g射線,光子能量為10ev數(shù)量級(jí)甚至更高，遠(yuǎn)大于散射物質(zhì)中電子的束縛能，原子中的外層的電子可視為自由電子，光子能量只被自由電子吸收了一部分并發(fā)生散射?？灯疹D效應(yīng)證實(shí)了此過(guò)程可視為彈性碰撞過(guò)程，能量、動(dòng)量均守恒，更有力地證實(shí)了光的粒子性。4本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第42頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分康普頓效應(yīng)例一例假定某光子的能量在數(shù)值上恰好等于一個(gè)靜止電子的固有能量，求該光子的波長(zhǎng)。ecm02解法提要：設(shè)elnhchcm02得lchcm02cm0h2.43×10(m)-126.63×10-349.11×10×3×10-3180.00243(nm)

康普頓波長(zhǎng)聯(lián)想：lccm0h其數(shù)值恰等于本題所設(shè)光子的波長(zhǎng)。即，若一個(gè)光子的能量在數(shù)值上等于一個(gè)靜止電子的固有能量時(shí)，該光子的波長(zhǎng)在數(shù)值上等于康普頓波長(zhǎng)（在研究實(shí)物粒子的波動(dòng)性時(shí)又稱為電子的康普頓波長(zhǎng)）。本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第43頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分康普頓效應(yīng)例二解法提要例用波長(zhǎng)為200nm的光照射鋁（Al的截止頻率為9.03×10Hz),能否產(chǎn)生光電效應(yīng)？能否觀察到康普頓效應(yīng)(假定所用的儀器不能分辨出小于入射波長(zhǎng)的千分之一的波長(zhǎng)偏移）？14rl2sinlc22j0.00243(nm)80j1時(shí)（逆向散射）rlrlmaxrlmax2lc20.00486(nm)rlmaxl00.00486nm200nm0.00002430.001觀察不到康普頓效應(yīng)8cln3×10（200×10）-91.5×10(Hz)15可產(chǎn)生光電效應(yīng)截止頻率本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第44頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分康普頓效應(yīng)例三例已知散射光子j反沖電子60X射線入射光子nml03201.00l？Ek？動(dòng)能解法提要rll2sinlc22jl0l2sinlc22jl0+3.00×10+2×0.00243×0.5-223.12×10(nm)-2彈碰前系統(tǒng)能量：cm02n0h+彈碰后系統(tǒng)能量：nh+eEnh+()cm02+Ek能量守恒Ekh(n0n)hc1l0(l1)6.63×10×3×10×()×10×10-3483.00113.122-92.25×10(J)1.59×10(ev)-163本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第45頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分康普頓效應(yīng)例四coslp0peq,qarccos(lp0pe(432404,,,動(dòng)量守恒pe+lp0lppelplp02+2hl01((2+l1((21.2810(kgms)-23-1l0lp0h9.3010(kgms)-24-1式中入射光子動(dòng)量解法提要rll2sinlc22jl0ll0lc+rllcj90,llphh()l0lc+8.7810(kgms)-24-10.00423nm0.0755nm例已知散射光子X射線入射光子nml02017.13j反沖電子90l？pq？？pelp0本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第46頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分隨堂小議（1）入射光的頻率

；（2）入射光的相位和頻率；（3）入射光的強(qiáng)度；（4）入射光的強(qiáng)度和頻率。結(jié)束選擇請(qǐng)?jiān)诜庞碃顟B(tài)下點(diǎn)擊你認(rèn)為是對(duì)的答案在光電效應(yīng)中，光電流的大小主要依賴于隨堂小議本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第47頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分小議鏈接1（1）入射光的頻率

；（2）入射光的相位和頻率；（3）入射光的強(qiáng)度；（4）入射光的強(qiáng)度和頻率。結(jié)束選擇請(qǐng)?jiān)诜庞碃顟B(tài)下點(diǎn)擊你認(rèn)為是對(duì)的答案在光電效應(yīng)中，光電流的大小主要依賴于隨堂小議本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第48頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分小議鏈接2（1）入射光的頻率

；（2）入射光的相位和頻率；（3）入射光的強(qiáng)度；（4）入射光的強(qiáng)度和頻率。結(jié)束選擇請(qǐng)?jiān)诜庞碃顟B(tài)下點(diǎn)擊你認(rèn)為是對(duì)的答案在光電效應(yīng)中，光電流的大小主要依賴于隨堂小議本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第49頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分小議鏈接3（1）入射光的頻率

；（2）入射光的相位和頻率；（3）入射光的強(qiáng)度；（4）入射光的強(qiáng)度和頻率。結(jié)束選擇請(qǐng)?jiān)诜庞碃顟B(tài)下點(diǎn)擊你認(rèn)為是對(duì)的答案在光電效應(yīng)中，光電流的大小主要依賴于隨堂小議本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第50頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分小議鏈接4（1）入射光的頻率

；（2）入射光的相位和頻率；（3）入射光的強(qiáng)度；（4）入射光的強(qiáng)度和頻率。結(jié)束選擇請(qǐng)?jiān)诜庞碃顟B(tài)下點(diǎn)擊你認(rèn)為是對(duì)的答案在光電效應(yīng)中，光電流的大小主要依賴于隨堂小議本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第51頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分第三節(jié)experimentlawofatomicspectrum22-3ssss氫原子光譜的實(shí)驗(yàn)規(guī)律氫原子光譜的實(shí)驗(yàn)規(guī)律本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第52頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分氫原子光譜一、氫原子光譜的譜線系平行光管分光元件檢測(cè)系統(tǒng)氫燈實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)示意圖巴耳末系賴曼系0.80.60.40.2波長(zhǎng)

mm

可見光紫外線布喇開系帕邢系

mm

5.04.03.02.01.0紅外線普芳德系

從1885年至1924年科學(xué)家們先后在可見光、紫外和紅外區(qū)發(fā)現(xiàn)了氫原子的光譜線系列，并得到普遍的實(shí)驗(yàn)規(guī)律：氫原子光譜的實(shí)驗(yàn)規(guī)律氫原子光譜的實(shí)驗(yàn)規(guī)律本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第53頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分里德伯常量二、氫原子光譜的實(shí)驗(yàn)規(guī)律巴耳末系賴曼系0.80.60.40.2

波長(zhǎng)

mm

布喇開系帕邢系

mm

5.04.03.02.01.0普芳德系mm=1=2m=3m=5=4ml:1234...123...:l...1...1...1系序數(shù)

m系內(nèi)的線序數(shù)l

系序數(shù)+線序數(shù)n=+ml譜線的波長(zhǎng)的倒數(shù)l稱為波數(shù)n~實(shí)驗(yàn)規(guī)律ln~1R()m21n21R1.09677610m17稱為氫原子的里德伯常量n:3456...234...n:6...5...4...本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第54頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分里茲組合原則三、里茲組合原則氫原子光譜的譜線有三個(gè)最明顯的特點(diǎn)：非連續(xù)性、穩(wěn)定性

和規(guī)律性研究其它元素（如堿金屬元素）的原子光譜亦發(fā)現(xiàn)具有同樣特點(diǎn)。其譜線規(guī)律可用類似的公式表達(dá)ln~1R11m2()+anb2()+ab為改正數(shù)，由具體的元素和原子光譜線系確定。

在原子光譜中，組成每一線系的譜線，一般可表成兩項(xiàng)之差的形式n~Tm()T()n稱為里茲組合原則，Tm()T()n稱為光譜項(xiàng)。可見，非連續(xù)性、穩(wěn)定性和規(guī)律相似性是原子光譜譜線的普遍特點(diǎn)。本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第55頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分經(jīng)典理論的困難四、經(jīng)典理論解釋原子光譜規(guī)律的困難

1911年盧瑟福根據(jù)a粒子散射實(shí)驗(yàn)提出了原子有核模型。原子的質(zhì)量幾乎集中于帶正電的原子核，而核的半徑只占整個(gè)原子半徑的萬(wàn)分之一至十萬(wàn)分之一；帶負(fù)電的電子散布在核的外圍。盧瑟福的原子有核模型成功地解釋了a

粒子散射實(shí)驗(yàn)。

然而，將經(jīng)典電磁理論用于盧瑟福的原子模型卻無(wú)法解釋原子光譜的實(shí)驗(yàn)規(guī)律。經(jīng)典理論認(rèn)為原子光譜實(shí)驗(yàn)規(guī)律繞核運(yùn)動(dòng)的電子不斷輻射電磁波，軌道半經(jīng)隨能耗而連續(xù)變小，其光譜應(yīng)是連續(xù)變化的帶狀光譜。非連續(xù)的線狀光譜繞核運(yùn)動(dòng)的電子因軌道變小必迅速落入原子核。因此，原子及其光譜應(yīng)是不穩(wěn)定的。光譜狀態(tài)穩(wěn)定無(wú)法理解譜線分布有規(guī)律可循本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第56頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分玻爾續(xù)量子實(shí)驗(yàn)玻爾玻爾NielsHenrikDaridBohrNielsHenrikDaridBohr1885-19621885-1962五、玻爾的氫原子理論

1913年玻爾將普朗克、愛因斯坦的量子理論推廣到盧瑟福的原子有核模型中，并結(jié)合原子光譜的實(shí)驗(yàn)規(guī)律，提出他的氫原子理論，奠定了原子結(jié)構(gòu)的量子理論基礎(chǔ)。為此他獲得1922年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。

本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第57頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分定態(tài)假設(shè)+定態(tài)假設(shè)原子中的電子只能在一些半徑不連續(xù)的軌道上作圓周運(yùn)動(dòng)。在這些軌道上運(yùn)動(dòng)的電子不輻射（或吸收）能量而處于穩(wěn)定狀態(tài)，稱為定態(tài)。相應(yīng)的軌道稱為

定態(tài)軌道玻爾的氫原子理論的三個(gè)重要假設(shè)定態(tài)假設(shè)量子化條件假設(shè)頻率條件假設(shè)

定態(tài)軌道本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第58頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分量子化條件假設(shè)+定態(tài)假設(shè)原子中的電子只能在一些半徑不連續(xù)的軌道上作圓周運(yùn)動(dòng)。在這些軌道上運(yùn)動(dòng)的電子不輻射（或吸收）能量而處于穩(wěn)定狀態(tài)，稱為定態(tài)。相應(yīng)的軌道稱為

定態(tài)軌道玻爾的氫原子理論的三個(gè)重要假設(shè)定態(tài)假設(shè)量子化條件假設(shè)頻率條件假設(shè)

定態(tài)軌道+量子化條件假設(shè)

在定態(tài)軌道上運(yùn)動(dòng)的電子，其角動(dòng)量只能取h/(2p)的整數(shù)倍，即L

=mvr

=

n

=n

h

h2p稱為角動(dòng)量量子化條件n

=

1,2,3,…為量子數(shù)m

rv本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第59頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分頻率條件假設(shè)玻爾的氫原子理論的三個(gè)重要假設(shè)定態(tài)假設(shè)量子化條件假設(shè)頻率條件假設(shè)+量子化條件假設(shè)

在定態(tài)軌道上運(yùn)動(dòng)的電子，其角動(dòng)量只能取h/(2p)的整數(shù)倍，即L

=mvr

=

n=nh

h2p稱為角動(dòng)量量子化條件n

=

1,2,3,…為量子數(shù)m

rv+頻率條件假設(shè)

電子從某一定態(tài)向另一定態(tài)躍遷時(shí)將發(fā)射（或吸收）光子。EnEmEnEmn

=(-)h

EnEm稱為玻爾的頻率條件

若初態(tài)和終態(tài)的能量分別為和

且

則發(fā)射光子的頻率n

EmEn本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第60頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分電子軌道半徑+m

rve,F庫(kù)侖力向心力vp4e012re2mr2由角動(dòng)量量子化條件庫(kù)侖力向心力hL

=mvr

=

n

=n

h

2p聯(lián)立解得vnp4e01e2nhrnme2p4e0h22nn

=

1,2,3,…n1時(shí)，r1me2p4e0h20.52910m-10為電子軌道的最小半徑稱為玻爾半徑表成0a則氫原子的可能軌道半徑為0a,49160a,0a,0a2n0a即...,玻爾氫原子理論中電子定態(tài)軌道半徑的計(jì)算本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第61頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分能量公式氫原子的能量公式電子在軌道上運(yùn)動(dòng)具有的總能量是之和Enrn動(dòng)能勢(shì)能kEnpEn設(shè)無(wú)窮遠(yuǎn)勢(shì)能為零，則21EnkEn+pEnme2vn2p4e0rnvne2p4e01nhrnme2p4e0h22n.132p2e02h2me4n21n時(shí)，32p2e02h2me4E1613.Ve氫原子最低能態(tài)基態(tài)n1,2,3,...能量量子化n1EnE1n2的各個(gè)定態(tài)，稱為激發(fā)態(tài)。欲將電子從基態(tài)電離，擺脫氫原子的束縛二變?yōu)樽杂蓱B(tài)，外界至少要供給電子的能量為E8E1613.Ve稱為電離能本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第62頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分氫光譜導(dǎo)出公式玻爾的氫原子理論導(dǎo)出的氫原子光譜規(guī)律公式得n3pe02hme4643(12m)n211~波數(shù)為nncl()1n2m213pe02hme4643c1.097373153410m7-1此理論值與里德伯常量R

符合得相當(dāng)好及由n躍遷到m(n

m)的頻率條件.132p2e02h2me4n2En由n2phhEnEmEnEmEn(eV)-13.6-3.39-1.51-0.54123458賴曼系巴耳末系帕邢系布喇開系普芳德系氫原子的能級(jí)躍遷及譜線系-0.85本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第63頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分算例解法提要例氫原子受到能量為E=12.2eV的電子轟擊已知求氫原子可能輻射的譜線波長(zhǎng)En(eV)-13.6-3.39-1.51-0.54123458-0.85氫原子吸收

E,從基態(tài)E1可能躍遷至某激發(fā)態(tài)

EnE

=En–E1=–E1

nE12=n1+E/E11≈3可能幅射的譜線波長(zhǎng)=R(-

)1/l32221321l32=6.563×10(m)-7可見l21=1.215×10(m)-7=R(-

)1/l21121221紫外l31=1.026×10(m)-7=R(-

)1/l31121321紫外本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第64頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分玻爾理論的局限

玻爾的氫原子理論開創(chuàng)了運(yùn)用量子概念研究原子光譜的先河，同時(shí)這一理論也面臨著新的困難與考驗(yàn)?！靶鲁霈F(xiàn)的障礙只能用十分新穎的思想去克服”玻爾...年輕的法國(guó)物理學(xué)家路易德布羅意終于邁出了新的一步....玻爾理論能成功地求出氫原子譜線的頻率，但無(wú)法計(jì)算譜線的強(qiáng)度、寬度和偏振等一系列問(wèn)題。電子沿圓形“軌道”繞核運(yùn)動(dòng)的行星模型，無(wú)任何已知的方法能夠驗(yàn)證。用經(jīng)典力學(xué)質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的“軌道”

概念去描述原子系統(tǒng)中電子的行為，符合微觀粒子的運(yùn)動(dòng)客觀規(guī)律嗎對(duì)復(fù)雜原子的光譜結(jié)構(gòu)，用玻爾的理論和方法計(jì)算的結(jié)果與實(shí)驗(yàn)值不符。......?本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第65頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分第四節(jié)22-4sssswave-particledualismofmatter物質(zhì)的波粒二象性物質(zhì)的波粒二象性本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第66頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分德布羅意

1923年他提出電子既具有粒子性又具有波動(dòng)性。1924年正式發(fā)表一切物質(zhì)都具有波粒二象性的論述。并建議用電子在晶體上做衍射實(shí)驗(yàn)來(lái)驗(yàn)證。1927年被實(shí)驗(yàn)證實(shí)。他的論述被愛因斯坦譽(yù)為“揭開了巨大面罩的一角”。德布羅意為此獲得1929年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。德布羅意PrinceLouisVictordeBroglie(1892~1987)物質(zhì)的波粒二象性物質(zhì)的波粒二象性本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第67頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分光的波粒二象性一、光的波粒二象性電磁波光子光的波動(dòng)性光的粒子性波長(zhǎng)l頻率n波速cm動(dòng)質(zhì)量e能量p動(dòng)量波的干涉波的衍射橫波偏振有波動(dòng)參量

如：有波的行為特性如：有粒子參量如：

有粒子的行為特性如：黑體輻射光電效應(yīng)康普頓效應(yīng)，光的這種雙重特性，稱為光的波粒二象性。既具有波動(dòng)性又具有粒子性光本文檔共78頁(yè)；當(dāng)前第68頁(yè)；編輯于星期二\19點(diǎn)23分二象性統(tǒng)計(jì)解釋令入射光極弱，光子數(shù)目極少，光子將會(huì)在屏上出現(xiàn)的確切位置無(wú)法預(yù)測(cè)。雙縫干涉實(shí)驗(yàn)光的波粒二象性的統(tǒng)計(jì)觀點(diǎn)解釋l攝影底板或顯微觀察延長(zhǎng)曝光時(shí)間，可發(fā)現(xiàn)在光波干涉理論算得的各明紋區(qū)域，光子出現(xiàn)的概率最大；各暗紋區(qū)域，光子出現(xiàn)的概率最小。繼續(xù)延長(zhǎng)曝光時(shí)間，可得到名暗連續(xù)變化的雙縫干涉清晰圖像，并與強(qiáng)光入射（大量光子同時(shí)入射）一次曝光的情況等效。光子的行為不能用經(jīng)典粒子的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)參量描述和準(zhǔn)確預(yù)測(cè)；光波在空間