彈性力學(xué)第二章應(yīng)力理論

彈性力學(xué)

TheoryofElasticity陶嗣巍北京吉利大學(xué)汽車學(xué)院本文檔共96頁；當(dāng)前第1頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分應(yīng)力理論Chapter3

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

柯西公式主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程本文檔共96頁；當(dāng)前第2頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

外力本文檔共96頁；當(dāng)前第3頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

外力體力即分布在物體體積內(nèi)部各個(gè)質(zhì)點(diǎn)上的力，又稱為質(zhì)量力。例如物體的重力、運(yùn)轉(zhuǎn)零件的慣性力等。面力即作用在物體表面上的力，例如作用在飛機(jī)機(jī)翼上的空氣動(dòng)力、水壩所受的水壓力等。本文檔共96頁；當(dāng)前第4頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

定義式體力：本文檔共96頁；當(dāng)前第5頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

定義式面力：本文檔共96頁；當(dāng)前第6頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

內(nèi)力物體內(nèi)部各個(gè)部分之間將產(chǎn)生相互作用，這種物體一部分與相鄰部分之間的作用力，稱為內(nèi)力。內(nèi)力也是分布力，它起著平衡外力和傳遞外力的作用，是變形體力學(xué)研究的重要對象之一。應(yīng)力的概念正是為了精確描述內(nèi)力而引進(jìn)的。本文檔共96頁；當(dāng)前第7頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

應(yīng)力應(yīng)力矢量本文檔共96頁；當(dāng)前第8頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1若取為變形前面元的初始面積，則上式給出工程應(yīng)力，亦稱名義應(yīng)力，常用于小變形情況。對于大變形問題，應(yīng)取為變形后面元的實(shí)際面積，稱真實(shí)應(yīng)力，簡稱真應(yīng)力,也稱柯西應(yīng)力。應(yīng)力矢量：本文檔共96頁；當(dāng)前第9頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1應(yīng)力的定義本文檔共96頁；當(dāng)前第10頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

應(yīng)力矢量的大小和方向不僅和M點(diǎn)的位置有關(guān)，而且和面元法線方向有關(guān)。本文檔共96頁；當(dāng)前第11頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

作用在同一點(diǎn)不同法向面元上的應(yīng)力矢量各不相同，反之，不同曲面上的面元，只要通過同一點(diǎn)且法線方向相同，則應(yīng)力矢量也相同。本文檔共96頁；當(dāng)前第12頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1應(yīng)力矢量和面力矢量的數(shù)學(xué)定義和物理量綱都相同。區(qū)別在于：應(yīng)力是作用在物體內(nèi)界面上的未知內(nèi)力，而面力是作用在物體外表面的已知外力。當(dāng)內(nèi)截面無限趨近于外表面時(shí)，應(yīng)力也趨近于外加面力之值。本文檔共96頁；當(dāng)前第13頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1正六面體微元:

外法線與坐標(biāo)軸同向的三個(gè)面稱為正面，記為dSi，它們的單位法向矢量為i＝ei，ei是沿坐標(biāo)軸的單位矢量；另三個(gè)外法線與坐標(biāo)軸反向的面元稱為負(fù)面。本文檔共96頁；當(dāng)前第14頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1本文檔共96頁；當(dāng)前第15頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1應(yīng)力分量的正負(fù)號(hào)規(guī)定本文檔共96頁；當(dāng)前第16頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1應(yīng)力分量的個(gè)數(shù)本文檔共96頁；當(dāng)前第17頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1x222x11131e2e3e1x3333213232112本文檔共96頁；當(dāng)前第18頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1把作用在正面dSi上的應(yīng)力矢量沿坐標(biāo)軸正向分解得：即：x222x11131e2e3e1x3333213232112本文檔共96頁；當(dāng)前第19頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1共出現(xiàn)九個(gè)應(yīng)力分量：本文檔共96頁；當(dāng)前第20頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

第一指標(biāo)i表示面元的法線方向，稱面元指標(biāo)；第二指標(biāo)j表示應(yīng)力的分解方向，稱方向指標(biāo)。當(dāng)i＝j(luò)時(shí)，應(yīng)力分量垂直于面元，稱為正應(yīng)力。當(dāng)i≠j時(shí)，應(yīng)力分量作用在面元平面內(nèi)，稱為剪應(yīng)力。本文檔共96頁；當(dāng)前第21頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1x222x11131e2e3e1x3333213232112方向規(guī)定：正面上與坐標(biāo)軸同向或負(fù)面上與坐標(biāo)軸反向?yàn)檎?。亦即“受拉為正，受壓為?fù)”。本文檔共96頁；當(dāng)前第22頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分應(yīng)力理論Chapter3

外力、內(nèi)力與應(yīng)力柯西公式主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程本文檔共96頁；當(dāng)前第23頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2柯西公式四面體OABC，由三個(gè)負(fù)面和一個(gè)法向矢量為的斜截面組成，其中為方向的方向余弦。斜截面上的應(yīng)力本文檔共96頁；當(dāng)前第24頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2斜截面上的應(yīng)力柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第25頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2

柯西公式n柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第26頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2

的面積為dS,則三個(gè)負(fù)面的面積分別為斜截面的面元矢量為：柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第27頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2四面體的體積為：dh為頂點(diǎn)O到斜面的垂直距離n柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第28頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2四面體上作用力的平衡條件是：第五項(xiàng)是體力的合力，由于dh是小量，故體力項(xiàng)可以略去。可得：柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第29頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2根據(jù)商判則，知必是一個(gè)二階張量，于是定義應(yīng)力張量柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第30頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分這就是著名的柯西公式，又稱斜面應(yīng)力公式。Chapter3.2柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第31頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2把斜面應(yīng)力沿坐標(biāo)軸方向分解：則柯西公式的分量表達(dá)式為即柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第32頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2

柯西公式應(yīng)用－計(jì)算斜截面上的應(yīng)力斜面上應(yīng)力的大小柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第33頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2

柯西公式應(yīng)用－計(jì)算斜截面上的應(yīng)力斜面上應(yīng)力的方向即柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第34頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2斜面正應(yīng)力斜面剪應(yīng)力

柯西公式應(yīng)用－計(jì)算斜截面上的應(yīng)力柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第35頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.2

若斜面是物體的邊界面，則柯西公式可用作未知應(yīng)力場的力邊界條件：其中pj是面力p沿坐標(biāo)軸方向的分量，通常記為寫成指標(biāo)符號(hào)

柯西公式應(yīng)用－給定應(yīng)力邊界條件柯西公式本文檔共96頁；當(dāng)前第36頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分應(yīng)力理論

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

柯西公式

主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程本文檔共96頁；當(dāng)前第37頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量本文檔共96頁；當(dāng)前第38頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

概念切應(yīng)力為零的微分面稱為主微分平面，簡稱主平面。主平面的法線稱為應(yīng)力主軸，或者稱為應(yīng)力主方向。主平面上的正應(yīng)力稱為主應(yīng)力。本文檔共96頁；當(dāng)前第39頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

主應(yīng)力和應(yīng)力不變量假設(shè)存在主平面BCD，其法線方向?yàn)閚(l,m,n)，截面上的總應(yīng)力pn＝，亦即n方向截面上剪應(yīng)力為零。則截面上總應(yīng)力pn在坐標(biāo)軸方向的分量可以表示為本文檔共96頁；當(dāng)前第40頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量對斜面BCD運(yùn)用柯西公式，可得：由剪應(yīng)力互等定理可得：本文檔共96頁；當(dāng)前第41頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量由(1)和(2)式得：本文檔共96頁；當(dāng)前第42頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量由于，所以要有非零解，則上述三個(gè)方程必須是線性相關(guān)的，亦即系數(shù)行列式為零：本文檔共96頁；當(dāng)前第43頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量展開行列式得到應(yīng)力狀態(tài)的特征方程：式中本文檔共96頁；當(dāng)前第44頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量本文檔共96頁；當(dāng)前第45頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量求解應(yīng)力狀態(tài)的特征方程，可以得到三個(gè)實(shí)根：1，2，3，即為該點(diǎn)的三個(gè)主應(yīng)力。本文檔共96頁；當(dāng)前第46頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量若將一個(gè)根代入如下方程組：可以順次求出相應(yīng)于1，2和3的三個(gè)主方向：本文檔共96頁；當(dāng)前第47頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

I1、I2和

I3是三個(gè)與坐標(biāo)選擇無關(guān)的標(biāo)量，稱為應(yīng)力張量的第一、第二和第三不變量。它們是相互獨(dú)立的。

通常主應(yīng)力按其代數(shù)值的大小排列，稱為第一主應(yīng)力1、第二主應(yīng)力2和第三主應(yīng)力3

，且

本文檔共96頁；當(dāng)前第48頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

主應(yīng)力的性質(zhì)

不變性由于特征方程的三個(gè)系數(shù)是不變量，所以作為特征根的主應(yīng)力及相應(yīng)主方向都是不變量。實(shí)數(shù)性即特征方程的根永遠(yuǎn)是實(shí)數(shù)。本文檔共96頁；當(dāng)前第49頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

極值性主應(yīng)力1和3是一點(diǎn)正應(yīng)力的最大值和最小值。在主坐標(biāo)系中，任意斜截面上正應(yīng)力的表達(dá)式：本文檔共96頁；當(dāng)前第50頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量正交性

特征方程無重根時(shí)，三個(gè)主應(yīng)力必兩兩正交；

特征方程有一對重根時(shí)，在兩個(gè)相同主應(yīng)力的作用平面內(nèi)呈現(xiàn)雙向等拉(或等壓)狀態(tài)，可在面內(nèi)任選兩個(gè)相互正交的方向作為主方向；特征方程出現(xiàn)三重根時(shí)，空間任意三個(gè)相互正交的方向都可作為主方向。本文檔共96頁；當(dāng)前第51頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

在任意一點(diǎn)，都能找到一組三個(gè)相互正交的主方向，沿每點(diǎn)主方向的直線稱為該點(diǎn)的主軸。處處與主方向相切的曲線稱為主應(yīng)力跡線。以主應(yīng)力跡線為坐標(biāo)曲線的坐標(biāo)系稱為主坐標(biāo)系。在主坐標(biāo)系中，應(yīng)力張量可以簡化成對角型

主應(yīng)力坐標(biāo)系本文檔共96頁；當(dāng)前第52頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量在主坐標(biāo)系中，主不變量表示為

主應(yīng)力坐標(biāo)系本文檔共96頁；當(dāng)前第53頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分例：已知受力物體中某點(diǎn)的應(yīng)力分量為（單位：MPa）試求主應(yīng)力分量及主方向余弦。解：此點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)張量的矩陣形式為：

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量本文檔共96頁；當(dāng)前第54頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分首先，求出應(yīng)力不變量為于是，特征方程為

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量本文檔共96頁；當(dāng)前第55頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分求解此特征方程，得三個(gè)主應(yīng)力分別為

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量本文檔共96頁；當(dāng)前第56頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分將三個(gè)主應(yīng)力值依次分別代入上式中的任意兩式，并利用關(guān)系式，聯(lián)立求解即可得到三個(gè)主方向的方向余弦。例如為求1的方向余弦，l1、m1、n1，將1＝214.6代入上式的前兩式得

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量本文檔共96頁；當(dāng)前第57頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量本文檔共96頁；當(dāng)前第58頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分同樣可得其余兩組方向余弦為：主應(yīng)力：主方向方向余弦：

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量本文檔共96頁；當(dāng)前第59頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

應(yīng)力偏量將應(yīng)力張量分解成球形張量和偏斜張量其中球形應(yīng)力張量：本文檔共96頁；當(dāng)前第60頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量應(yīng)力偏量本文檔共96頁；當(dāng)前第61頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分應(yīng)力理論Chapter3

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

柯西公式應(yīng)力轉(zhuǎn)換公式主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程本文檔共96頁；當(dāng)前第62頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

最大剪應(yīng)力本文檔共96頁；當(dāng)前第63頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

最大剪應(yīng)力在主應(yīng)力坐標(biāo)系中：約束條件：本文檔共96頁；當(dāng)前第64頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力引進(jìn)拉格朗日乘子，求泛函的極值。相應(yīng)極值條件為于是，可得如下方程組本文檔共96頁；當(dāng)前第65頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力可解出三個(gè)法線方向，分別代入下式便可得到三個(gè)剪應(yīng)力的極值，其中的最大者就是最大剪應(yīng)力。本文檔共96頁；當(dāng)前第66頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力剪應(yīng)力的三個(gè)極值：方向：與對應(yīng)的兩個(gè)主應(yīng)力夾角為45。O本文檔共96頁；當(dāng)前第67頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

正八面體本文檔共96頁；當(dāng)前第68頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

八面體剪應(yīng)力本文檔共96頁；當(dāng)前第69頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

八面體剪應(yīng)力八面體正應(yīng)力0為由可得八面體剪應(yīng)力0為本文檔共96頁；當(dāng)前第70頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分應(yīng)力理論Chapter3

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

柯西公式與應(yīng)力轉(zhuǎn)換公式主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程本文檔共96頁；當(dāng)前第71頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.5平衡微分方程

笛卡爾坐標(biāo)系中的平衡微分方程考慮物體中A(x,y,z)點(diǎn)，其應(yīng)力狀態(tài)用直角坐標(biāo)表示如下(如圖標(biāo)注)而臨近一點(diǎn)B(x+dx,y+dy,z+dz)的應(yīng)力狀態(tài)也用直角坐標(biāo)示出，根據(jù)應(yīng)力為位置函數(shù)的概念，將應(yīng)力在附近展開，保留一級微量連同應(yīng)計(jì)入的增量可得：本文檔共96頁；當(dāng)前第72頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.5平衡微分方程

笛卡爾坐標(biāo)系中的平衡微分方程應(yīng)力場：本文檔共96頁；當(dāng)前第73頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分本文檔共96頁；當(dāng)前第74頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分本文檔共96頁；當(dāng)前第75頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分本文檔共96頁；當(dāng)前第76頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分本文檔共96頁；當(dāng)前第77頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分本文檔共96頁；當(dāng)前第78頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分本文檔共96頁；當(dāng)前第79頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分本文檔共96頁；當(dāng)前第80頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分本文檔共96頁；當(dāng)前第81頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分OChapter3.5平衡微分方程其中X,Y,Z表示單位體積力(與坐標(biāo)軸同向?yàn)檎?圖示正六面體代表通過A(x,y,z)及B(x+dx,y+dy,z+dz)兩個(gè)點(diǎn)的一個(gè)微體，A,B點(diǎn)各有三個(gè)正交面。AB本文檔共96頁；當(dāng)前第82頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.5平衡微分方程在前微面上在右微面上在上微面上見下頁圖標(biāo)注本文檔共96頁；當(dāng)前第83頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分xyzOChapter3.5平衡微分方程本文檔共96頁；當(dāng)前第84頁；編輯于星期三\5點(diǎn)9分Chapter3.5平衡微分方程考慮微單元體的力的平