第四講流體的流動(dòng)阻力(第一章)課件

第一章流體流動(dòng)第四節(jié)流體的流動(dòng)阻力（ResistanceofFluidFlow）

一、流體的粘度（ViscosityofFluid）內(nèi)摩擦力——運(yùn)動(dòng)著的流體內(nèi)部相鄰兩流體層之間的相互作用力。粘性——流體抵抗相鄰流體層發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)的性質(zhì)稱為流體的粘性。粘性是流動(dòng)性的反面，流體的粘性是流體產(chǎn)生流動(dòng)阻力的根源。確定流體流動(dòng)時(shí)內(nèi)摩擦力大小的物理性質(zhì)。FBAyxuΔyΔuu=0平板間流體流速變化圖第四節(jié)流體的流動(dòng)阻力

二、牛頓粘性定律（Newton’sviscosityLaw）τ——單位面積上的內(nèi)摩擦力稱為剪應(yīng)力，單位為Pa——法向速度梯度，與流動(dòng)方向相垂直的流體速度

的變化率，1/s；μ——比例系數(shù)，稱為流體的粘度或動(dòng)力粘度，Pa·s粘度的物理意義——當(dāng)流體流動(dòng)的速度梯度等于1時(shí)，單位面積上由于流體的粘性所產(chǎn)生的內(nèi)摩擦力的大小。衡量流體粘性大小的物理量?！ｎD粘性定律第四節(jié)流體的流動(dòng)阻力

二、牛頓粘性定律（Newton’sviscosityLaw）流體類型牛頓型流體：符合牛頓粘性定律的流體。

氣體及大多數(shù)低分子量液體是牛頓型流體。

非牛頓型流體：不符合牛頓粘性定律的流體。μa——表觀粘度，非純物性,是剪應(yīng)力的函數(shù)。高分子溶液、膠體溶液及懸浮液（Newtonianfluid）（Non-Newtonianfluid）0du/dyτ（粘）塑性流體假塑性流體漲塑性流體CBADA-牛頓流體；B-假塑性流體；C-（粘）塑性流體；D-漲塑性流體；牛頓流體與非牛頓流體剪應(yīng)力與速度梯度的關(guān)系（1）(粘)塑性流體--賓漢塑性(Binhamplastic)流體：

當(dāng)應(yīng)力低于τ0時(shí)，不流動(dòng)；當(dāng)應(yīng)力高于τ0時(shí)，流動(dòng)與牛頓型流體一樣。τ0稱為屈服應(yīng)力。

如紙漿、牙膏、污水泥漿等。（2）假塑性(Pseudoplastic)流體：表觀粘度隨速度梯度的增大而減小。

幾乎所有高分子溶液或溶體屬于假塑性流體。

（3）漲塑性流體(Dilatant)：表觀粘度隨速度梯度的增大而增大。

淀粉、硅酸鹽等懸浮液屬于脹塑性流體。

常見(jiàn)的非牛頓型流體類型1.剪應(yīng)力和速度梯度間的關(guān)系與剪應(yīng)力持續(xù)的時(shí)間無(wú)關(guān)常見(jiàn)的非牛頓型流體類型2.剪應(yīng)力和速度梯度間的關(guān)系與剪應(yīng)力持續(xù)的時(shí)間有關(guān)觸變型(Thixotropic)流體：表觀粘度隨時(shí)間的延長(zhǎng)而減小。

如某些食品、某些高聚物溶液和油漆等。3.除剪應(yīng)力外，還有與流動(dòng)方向垂直的法向應(yīng)力。粘彈性(Viscoelastic)流體：既有粘性，又有彈性。當(dāng)從大容器口擠出時(shí)，擠出物會(huì)自動(dòng)脹大。

如塑料和纖維生產(chǎn)中都存在這種現(xiàn)象。牛頓型流體與非牛頓型流體特性類型典型舉例特點(diǎn)剪應(yīng)力表達(dá)式

牛頓型流體氣體、水、大多數(shù)液體剪應(yīng)力正比于法向速度梯度非牛頓型流體塑性流體牙膏、泥漿、油墨等剪應(yīng)力超過(guò)某臨界值后才能流動(dòng)，剪應(yīng)力正比于法向速度梯度假塑性流體高分子溶液、油漆等表觀粘度隨速度梯度的增大而降低漲塑性流體塑料溶液，高固體含量的懸浮液等表觀粘度隨速度梯度的增大而增加第四節(jié)流體的流動(dòng)阻力

三、流體的流動(dòng)型態(tài)(Typeofflowpattern)1883年英國(guó)著名科學(xué)家雷諾(OsborneReynolds)進(jìn)行的實(shí)驗(yàn)

——雷諾實(shí)驗(yàn)雷諾實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象

兩種穩(wěn)定的流動(dòng)狀態(tài)：層流、湍流。用紅墨水觀察管中水的流動(dòng)狀態(tài)(a)層流(b)過(guò)渡流(c)湍流三、流體的流動(dòng)型態(tài)(Typeofflowpattern)

層流(LaminarFloworStreamlineflow

)：流速較小時(shí)，可看到一條穩(wěn)定的直線。表明此時(shí)流體各個(gè)質(zhì)點(diǎn)互不混雜，平行于管軸向前運(yùn)動(dòng)。過(guò)渡流(Transitionalflow)：隨著流速的增加，有顏色的直線開(kāi)始出現(xiàn)波浪。湍流(Turbulentflow)

：速度再增大，流體質(zhì)點(diǎn)不僅沿管軸運(yùn)動(dòng)，而且還做不規(guī)則的橫向運(yùn)動(dòng)。

湍流：主體做軸向運(yùn)動(dòng)，同時(shí)有徑向脈動(dòng)；特征：流體質(zhì)點(diǎn)的脈動(dòng)。層流：*流體質(zhì)點(diǎn)做直線運(yùn)動(dòng)；*流體分層流動(dòng)，層間不相混合、不碰撞；*流動(dòng)阻力來(lái)源于層間粘性摩擦力。過(guò)渡流：不是獨(dú)立流型（層流+湍流），流體處于不穩(wěn)定狀態(tài)（易發(fā)生流型轉(zhuǎn)變）。三、流體的流動(dòng)型態(tài)(Typeofflowpattern)

45°lgHflguabcdelguclguc′下臨界點(diǎn)上臨界點(diǎn)三、流體的流動(dòng)型態(tài)(Typeofflowpattern)

流型判據(jù)——雷諾(Reynolds)準(zhǔn)數(shù)：（1）層流區(qū)，Re≤2000（2）過(guò)渡區(qū)，2000<Re<4000，流動(dòng)可能是層流，也可能是湍流，與外界干擾有關(guān)。（3）湍流區(qū)，Re≥4000（工程上Re>2000可按湍流處理）Re為一無(wú)因次數(shù)群（Dimensionlessgroup,準(zhǔn)數(shù)）雷諾數(shù)的物理意義：

Re反映了流體流動(dòng)中慣性力與粘性力之比，標(biāo)志流體流動(dòng)的湍動(dòng)程度。其值愈大，流體的湍動(dòng)愈劇烈，內(nèi)摩擦力也愈大。

粘性力：使流體保持層流的趨勢(shì)。

慣性力：使流體做不規(guī)則的自由運(yùn)動(dòng)，流動(dòng)趨于湍流。三、流體的流動(dòng)型態(tài)(Typeofflowpattern)

四、邊界層概念

邊界層的形成和發(fā)展：在工程上，通常把流速為零的壁面到流速等于主體流速u∞的99%處之間的區(qū)域稱為邊界層。

流體在平板上流動(dòng)時(shí)的邊界層：

由于邊界層的形成，把沿壁面的流動(dòng)分為兩個(gè)區(qū)域：主流區(qū)和邊界層區(qū)。

流動(dòng)邊界層

①邊界層的形成條件流動(dòng)；實(shí)際流體；流過(guò)固體表面。

②形成過(guò)程流體流經(jīng)固體表面；由于粘性，接觸固體表面流體的流速為零；附著在固體表面的流體對(duì)相鄰流層流動(dòng)起阻礙作用，使其流速下降；對(duì)相鄰流層的影響，在離開(kāi)壁的方向上傳遞，并逐漸減小。最終影響減小至零，當(dāng)流速接近或達(dá)到主流的流速時(shí)，速度梯度減少至零。u∞u∞u∞層流邊界層湍流邊界層層流內(nèi)層Ax0δ平板上的流動(dòng)邊界層四、邊界層概念

邊界層界限u∞u∞u∞層流邊界層湍流邊界層層流內(nèi)層Ax0δ平板上的流動(dòng)邊界層③流動(dòng)邊界層流體的速度梯度主要集中在邊界層內(nèi)，邊界層外，向壁靠近，速度梯度增大；流動(dòng)阻力主要集中在邊界層內(nèi)湍流邊界層中，速度梯度集中在層流底（內(nèi)）層。④流動(dòng)邊界層的發(fā)展

平板上：流體最初接觸平板時(shí)，x=0處，u0=0;δ=0；隨流體流動(dòng)，x增加，δ增加（層流段）；隨邊界層發(fā)展，x增加，δ增加。質(zhì)點(diǎn)脈動(dòng)，由層流向湍流過(guò)渡，轉(zhuǎn)折點(diǎn)距端點(diǎn)處為x0；充分發(fā)展：x

＞x0

，發(fā)展為穩(wěn)定湍流。u∞u∞u∞層流邊界層湍流邊界層層流內(nèi)層Ax0δ平板上的流動(dòng)邊界層層流：湍流：轉(zhuǎn)折點(diǎn)：邊界層厚度δ隨x增加而增加u∞u∞u∞層流邊界層湍流邊界層層流內(nèi)層Ax0δ平板上的流動(dòng)邊界層x增加，湍流邊界層的厚度δ比層流邊界層的厚度δ增加得快u∞uu∞∞uu∞x0δδδd圓管進(jìn)口處層流邊界層的發(fā)展圓形直管中：測(cè)量點(diǎn)（流量、壓力）必須選在進(jìn)口段x0以后，層流時(shí)，通常取x0=（50-100）d0湍流時(shí)，通常取x0=（40-50）d0x0（進(jìn)料段距離）以后為充分發(fā)展的流動(dòng)——適用于層流流動(dòng)層流時(shí)湍流時(shí)不管層流還是湍流，邊界層厚度等于圓管半徑。完全發(fā)展了的流動(dòng)：層流邊界層湍流邊界層RR層流邊界層

流體流過(guò)平板或在園管內(nèi)流動(dòng)時(shí)，流動(dòng)邊界層是緊貼在壁面上。如果流體流過(guò)曲面，如球體或圓柱體，則邊界層的情況有顯著不同，即存在流體邊界層與固體表面的脫離，并在脫離處產(chǎn)生大量漩渦，流體質(zhì)點(diǎn)碰撞加劇，造成大量的能量損失。

邊界層的分離：

(a）當(dāng)流速較小時(shí)

流體貼著固體壁緩慢流過(guò)(爬流)。⑤流動(dòng)邊界層的分離流體繞固體表面的流動(dòng)(b)流速不斷提高，達(dá)到某一程度時(shí)，邊界層分離

駐點(diǎn)分離點(diǎn)(c)邊界層分離的條件?

逆壓梯度

?壁面附近的粘性摩擦

(d)

邊界層分離對(duì)流動(dòng)的影響邊界層分離→大量旋渦→消耗能量→增大阻力。由于邊界層分離造成的能量損失，稱為形體阻力損失。邊界層分離使系統(tǒng)阻力增大。

實(shí)際流體繞過(guò)固體表面流動(dòng)時(shí)的阻力：表面阻力（摩擦阻力）+形體阻力（漩渦阻力）=局部阻力

(e)減小或避免邊界層分離的措施改變表面的形狀，如汽車、飛機(jī)、橋墩都是流線型。（1）剪應(yīng)力分布

五、圓形直管內(nèi)流體的流動(dòng)穩(wěn)定流動(dòng):整理得：——適用于層流或湍流ldrRuyτ流體在圓形直管中速度分布曲線的推導(dǎo)p1p2h1h2推動(dòng)力=阻力

剪應(yīng)力分布τmax

五、圓形直管內(nèi)流體的流動(dòng)（1）剪應(yīng)力分布

（2）流體層流流動(dòng)的速度分布

流體在圓形直管內(nèi)分層流動(dòng)示意圖可見(jiàn)，圓形直管內(nèi)層流流動(dòng)的速度分布為一拋物線

壁面處速度最小，0管中心處速度最大或Re≤2000uumaxd層流時(shí)流體在圓管中的速度分布因此圓管內(nèi)層流流動(dòng)時(shí)的平均流速

五、圓形直管內(nèi)流體的流動(dòng)（2）流體層流流動(dòng)的速度分布

②流體層流流動(dòng)時(shí)壁面剪應(yīng)力與平均流速間的關(guān)系故：

五、圓形直管內(nèi)流體的流動(dòng)（2）流體層流流動(dòng)的速度分布

湍流時(shí)流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)狀況較層流要復(fù)雜得多,截面上某一固定點(diǎn)的流體質(zhì)點(diǎn)在沿軸向運(yùn)動(dòng)的同時(shí)，還有徑向上的運(yùn)動(dòng)，使速度的大小與方向都隨時(shí)變化。湍流的基本特征是出現(xiàn)了徑向脈動(dòng)速度，使得動(dòng)量傳遞較之層流大得多。此時(shí)剪應(yīng)力不服從牛頓粘性定律表示，但可寫(xiě)成相仿的形式。

五、圓形直管內(nèi)流體的流動(dòng)（3）流體湍流流動(dòng)的剪應(yīng)力和速度分布

①湍流描述主要特征：質(zhì)點(diǎn)的脈動(dòng)瞬時(shí)速度=時(shí)均速度+脈動(dòng)速度——湍流粘度，與流動(dòng)狀態(tài)有關(guān)。湍流時(shí)uOθ任一瞬時(shí)流體質(zhì)點(diǎn)的速度脈動(dòng)曲線示意圖

五、圓形直管內(nèi)流體的流動(dòng)（3）流體湍流流動(dòng)的剪應(yīng)力和速度分布

Δθ

μe稱為湍流粘度，單位與μ相同。但二者本質(zhì)上不同：μ是流體物性，反映了分子運(yùn)動(dòng)造成的動(dòng)量傳遞；而湍流粘度μe不再是流體的物性，它反映的是質(zhì)點(diǎn)的脈動(dòng)所造成的動(dòng)量傳遞，與流體的流動(dòng)狀況密切相關(guān)。

五、圓形直管內(nèi)流體的流動(dòng)（3）流體湍流流動(dòng)的剪應(yīng)力和速度分布

1.1×105<Re<3.2×106，②湍流流動(dòng)的速度分布—實(shí)驗(yàn)測(cè)定、經(jīng)驗(yàn)關(guān)聯(lián)式—普蘭特（Prandtl)1/7次方速度分布方程湍流時(shí)平均流速：圓形直管內(nèi)湍流流動(dòng)的速度分布：圓管的中部較平坦和靠近壁面處比較陡（即速度梯度較大）

湍流時(shí)管內(nèi)的速度分布可分為兩部分，中部為主流區(qū)，比較平坦，速度梯度很小，而靠近管壁處比較陡，速度梯度較大，這是因?yàn)楣苤胁抠|(zhì)點(diǎn)流速大，質(zhì)點(diǎn)脈動(dòng)劇烈，傳遞阻力小，而管壁附近流體質(zhì)點(diǎn)的流速趨近于零，存在層流底層，傳遞阻力主要集中在層流底層，主流區(qū)與層流底層之間存在過(guò)渡區(qū)，狀態(tài)介于兩者之間。湍流的管內(nèi)平均流速接近最大流速的0.82倍。②湍流流動(dòng)的速度分布—實(shí)驗(yàn)測(cè)定、經(jīng)驗(yàn)關(guān)聯(lián)式u/umaxReRemax1061051041031021070.90.80.70.60.5106105104103102107通?？扇【_計(jì)算時(shí)，利用下圖。橫坐標(biāo)：縱坐標(biāo)：求平均流速的方法:①速度分布未知②速度分布已知

五、圓形直管內(nèi)流體的流動(dòng)（4）

湍流流動(dòng)的平均流速圓管內(nèi)層流與湍流的比較項(xiàng)目層流湍流剪應(yīng)力速度分布平均速度動(dòng)能

（1）流體阻力的表示方法J/kgmPa管路中的流動(dòng)阻力=直管阻力+局部阻力直管阻力：由于流體和管壁之間的摩擦而產(chǎn)生；局部阻力：由于速度的大小或方向的改變而引起。六、直管阻力損失的計(jì)算第四節(jié)流體的流動(dòng)阻力（2）圓形直管內(nèi)的阻力損失在1-1和2-2截面之間列機(jī)械能衡算式：up1p21122FFdd

圓形直管內(nèi)阻力公式的推導(dǎo)①圓形直管內(nèi)阻力計(jì)算公式推導(dǎo)因所以流體柱受到的與流動(dòng)方向一致的推動(dòng)力：流體柱受到的與流動(dòng)方向相反的阻力：流體恒速流動(dòng)時(shí)：又：所以（2）圓形直管內(nèi)的阻力損失J/kgmPa②范寧(Fanning)公式計(jì)算流體流動(dòng)阻力的一般公式范寧(Fanning)公式：（2）圓形直管內(nèi)的阻力損失摩擦系數(shù):(Frictionfactor)（層流及湍流都適用）①層流時(shí)的摩擦系數(shù)及哈根—泊謖葉(Hagen-Poiseuille)方程——哈根—泊謖葉(Hagen-Poiseuille)方程（2）圓形直管內(nèi)的阻力損失或僅適用于層流流動(dòng)（2）圓形直管內(nèi)的阻力損失

②

湍流時(shí)的摩擦系數(shù)—因次分析法的應(yīng)用因次分析法（Dimensionalanalysismethod，量綱分析法）第一步：析因試驗(yàn)——尋找影響過(guò)程的主要因素第二步：無(wú)因次化——減少變量數(shù)第三步：數(shù)據(jù)處理——實(shí)驗(yàn)結(jié)果的正確表達(dá)一般實(shí)驗(yàn)方法：實(shí)驗(yàn)量大、實(shí)驗(yàn)結(jié)果不能推廣應(yīng)用因次分析法：減少實(shí)驗(yàn)工作量、實(shí)驗(yàn)結(jié)果可推廣應(yīng)用湍流時(shí)的摩擦系數(shù)的影響因素復(fù)雜，一般由實(shí)驗(yàn)確定。影響因素：幾何尺寸及形狀，如d,l

；表面情況，如ε；流體的物性，如密度ρ，粘度μ等；流速u的大小。（2）圓形直管內(nèi)的阻力損失

②

湍流時(shí)的摩擦系數(shù)—因次分析法的應(yīng)用流動(dòng)阻力（1）因次一致性的原則：物理方程中的各項(xiàng)都具有相同的因次（2）(白金漢）定理：（Buckingham’stheory）

任何一個(gè)物理方程必可轉(zhuǎn)化為以無(wú)因次數(shù)群的函數(shù)關(guān)系式代替原物理方程式，而無(wú)因次數(shù)群(i)的個(gè)數(shù)i等于原物理方程式中的變量數(shù)n

減去所用到的基本因次數(shù)m。i

—無(wú)因次數(shù)群(i)的個(gè)數(shù)；n—物理量的個(gè)數(shù)；m—表達(dá)物理量的基本因次數(shù)。

②

湍流時(shí)的摩擦系數(shù)—因次分析法的應(yīng)用因次分析的理論基礎(chǔ)：①因次分析法的可靠性取決于所確定的影響因素是否齊全和準(zhǔn)確。②所選的無(wú)因次數(shù)群應(yīng)盡可能具有物理意義，反映過(guò)程的本質(zhì)。

②

湍流時(shí)的摩擦系數(shù)—因次分析法的應(yīng)用說(shuō)明：流動(dòng)阻力表示成為冪函數(shù)n=7m=3則i=4

②

湍流時(shí)的摩擦系數(shù)—因次分析法的應(yīng)用若設(shè)b、x、z為已知，則：因此，該過(guò)程可用4個(gè)無(wú)因次數(shù)群表示——相對(duì)粗糙度——管道的幾何尺寸——雷諾數(shù)根據(jù)實(shí)驗(yàn)可知，流體流動(dòng)阻力與管長(zhǎng)成正比，即——?dú)W拉（Euler）準(zhǔn)數(shù)Re和Eu的物理意義：關(guān)于因此分析法的幾點(diǎn)說(shuō)明：

*無(wú)因次數(shù)群的組合不唯一；*建立在對(duì)過(guò)程的基本分析基礎(chǔ)上；*目的在于確定過(guò)程與哪些無(wú)因次數(shù)群相關(guān)，

*具體函數(shù)關(guān)系由實(shí)驗(yàn)獲得；*減少了影響過(guò)程的變量數(shù)，減少了實(shí)驗(yàn)工作量。摩擦系數(shù)λ雷諾數(shù)Re相對(duì)粗糙度ε/d0.0000010.000010.000050.00020.00060.0020.0060.010.020.05光滑管層流湍流完全湍流（阻力平方區(qū)）過(guò)渡區(qū)根據(jù)實(shí)驗(yàn)，得到莫狄（Moody）摩擦系數(shù)圖③湍流時(shí)摩擦系數(shù)與雷諾數(shù)和相對(duì)粗糙度的關(guān)系

層流區(qū)

Re≤2000

過(guò)渡區(qū)

2000＜Re＜4000（阻力平方區(qū)）不完全湍流區(qū)完全湍流區(qū)

湍流區(qū)

Re≥4000

④摩擦系數(shù)變化規(guī)律分析

管壁粗糙度對(duì)λ的影響：

層流時(shí)：繞過(guò)突出物，對(duì)λ無(wú)影響。

湍流時(shí)：

◆當(dāng)Re較小時(shí)，層流底層厚，形體阻力小，突出物對(duì)λ的影響??；

◆當(dāng)高度湍流時(shí)，層流底層薄，突出物充分暴露，形成較大的形體阻力，突出物對(duì)λ的影響大。光滑管：玻璃管、銅管、鉛管及塑料管等；粗糙管：鋼管、鑄鐵管等。絕對(duì)粗糙度ε：管道壁面凸出部分的平均高度。相對(duì)粗糙度ε/d：絕對(duì)粗糙度與管內(nèi)徑的比值。層流流動(dòng)時(shí)：流速較慢，與管壁無(wú)碰撞，阻力與ε/d無(wú)關(guān)，只與Re有關(guān)。管壁粗糙度對(duì)摩擦系數(shù)的影響

湍流流動(dòng)時(shí)：

水力光滑管只與Re有關(guān)，與ε/d無(wú)關(guān)。

完全湍流粗糙管只與ε/d

有關(guān)，與Re無(wú)關(guān)管壁粗糙度對(duì)摩擦系數(shù)的影響Re↑，δL↓常見(jiàn)工業(yè)管道的絕對(duì)粗糙度金屬管ε

/mm非金屬管ε

/mm無(wú)縫黃銅管、銅管及鋁管0.01～0.05干凈玻璃管0.0015～0.01新的無(wú)縫鋼管或鍍鋅鐵管0.1～0.2橡皮軟管0.01～0.03新的鑄鐵管0.3木管道0.25～1.25具有輕度腐蝕的無(wú)縫鋼管0.2～0.3陶土排水管0.45～6.0具有顯著腐蝕的無(wú)縫鋼管0.5以上很好整平的水泥管0.33舊的鑄鐵管0.85以上石棉水泥管0.03～0.8第四節(jié)流體的流動(dòng)阻力

六、流體阻力損失的計(jì)算Re=(5～100)×103柏拉修斯（Blasius）公式（適用于光滑管）Re=(4～105)×103e/d=1×10-6～0.05柯?tīng)柌剪斂耍–olebrook）公式（適用于粗糙管）⑤用經(jīng)驗(yàn)公式求取摩擦系數(shù)（3）非圓直管中流動(dòng)阻力幾種常見(jiàn)非圓管的當(dāng)量直徑

1）矩形流道ab矩形流道

2）環(huán)形流道（外管的內(nèi)徑為d1，內(nèi)管的外徑為d2

）①當(dāng)量直徑de及水力學(xué)半徑rH:3）三角形流道的當(dāng)量直徑det（3）非圓直管中流動(dòng)阻力說(shuō)明：（1）Re與阻力計(jì)算公式（hf）

中的直徑用de計(jì)算；（2）流速u用實(shí)際流通面積計(jì)算。（3）一般流動(dòng)截面的形狀愈接近圓形計(jì)算誤差越小。

湍流區(qū)：用de計(jì)算阻力誤差較小。

層流區(qū)：用de計(jì)算阻力誤差較大，需修正λ，

不同形狀的管子，C值（表1-6，P53）不同。（3）非圓直管中流動(dòng)阻力（4）

局部阻力流體流經(jīng)管件、閥門(mén)、測(cè)量接口、管進(jìn)出口段等局部地方由于流速大小及方向的改變而引起的阻力。產(chǎn)生原因：形體阻力；

確定方法：實(shí)驗(yàn)，歸納出經(jīng)驗(yàn)公式。1）當(dāng)量長(zhǎng)度法

式中：le——當(dāng)量長(zhǎng)度（圖1-47，P56)

將流體流過(guò)管件或閥門(mén)的局部阻力，折合成直徑相同、長(zhǎng)度為le的直管所產(chǎn)生的阻力。le及的獲得：實(shí)驗(yàn)，見(jiàn)有關(guān)圖表式中：----局部阻力系數(shù)

（表1-7，P54）

2）局部阻力系數(shù)法：將局部阻力表示為動(dòng)能的某一倍數(shù)