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電阻率及其與雜質(zhì)濃度和溫度的關(guān)系2024/5/162

電阻率及其與雜質(zhì)濃度和溫度的關(guān)系補(bǔ)充1.求解Si的空穴電導(dǎo)有效質(zhì)量。補(bǔ)充2.定性分析Si的電阻率與溫度的變化關(guān)系。2024/5/163熱平衡狀態(tài):費(fèi)米分布函數(shù)(玻爾茲曼分布函數(shù))非平衡狀態(tài):外加電場(chǎng)、磁場(chǎng)、溫度場(chǎng)漂移變化散射作用2024/5/164因此,得到非平衡態(tài)下Boltzmann方程的一般形式:2024/5/165弛豫時(shí)間近似2024/5/166弱場(chǎng)近似下玻爾茲曼方程的解2024/5/167

歐姆定律的偏離2024/5/168

歐姆定律的偏離現(xiàn)象:1.低場(chǎng)下,線性關(guān)系2.中等強(qiáng)度下,亞線性關(guān)系3.強(qiáng)場(chǎng)下,飽和4.電場(chǎng)再增強(qiáng),發(fā)生擊穿(第六章討論)2024/5/169

歐姆定律的偏離解釋:1.低場(chǎng)下,τ決定于熱運(yùn)動(dòng)速度vT,與vd無(wú)關(guān)。2.中等強(qiáng)度電場(chǎng),vd可以與vT比擬,τ決定于兩者之和,有所下降,所以μ下降。3.強(qiáng)場(chǎng)下,發(fā)射光學(xué)聲子成為動(dòng)量馳豫和能量馳豫的主要機(jī)制,速度達(dá)到飽和。2024/5/1610

熱載流子強(qiáng)場(chǎng)下,載流子的平均動(dòng)能遠(yuǎn)遠(yuǎn)高于熱平衡時(shí)的值,稱為熱載流子。1)熱載流子受電離雜質(zhì)散射弱,但聲子散射(特別是光學(xué)聲子)很強(qiáng)。2)熱載流子可以在等價(jià)或不等價(jià)能谷間轉(zhuǎn)移。一般非平衡載流子和平衡載流子不能區(qū)分開來(lái),但作為非平衡載流子的熱載流子能夠區(qū)分開來(lái),由于其溫度比晶格溫度高。2024/5/1611多能谷散射耿氏效應(yīng)耿氏效應(yīng):1963年,Gunn,n-GaAs,出現(xiàn)電流振蕩。微分負(fù)阻2024/5/1612

多能谷散射耿氏效應(yīng)負(fù)阻效應(yīng)的根源是在強(qiáng)電場(chǎng)下(E>3×103V/cm)電子從能谷1

能谷2的散射,從而使遷移率大大下降,成為負(fù)值,出現(xiàn)負(fù)電導(dǎo)。負(fù)阻效應(yīng)意義是隨著電場(chǎng)強(qiáng)度增大而電流密度減小2024/5/1613例在半導(dǎo)體Ge材料中摻入施主雜質(zhì)濃度ND

=1×1014/cm3,受主雜質(zhì)濃度NA=7×1013/cm3。設(shè)室溫下本征Ge材料的電阻率ρi=60Ω·cm,電子和空穴的遷移率分別為μn=3800cm2/V·s,μp

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