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文檔簡(jiǎn)介

鐵電體的介電響應(yīng)

2鐵電體的介電響應(yīng)德拜弛豫和共振弛豫LST關(guān)系；Cole-Cole圓介電響應(yīng)與鐵電相變彌散相變，壓強(qiáng)的影響

3介電頻譜示意圖

4

5兩種類型的介電頻譜電介質(zhì)的極化主要來(lái)自三個(gè)方面：電子位移極化；離子位移極化；固有偶極子的取向極化；不同頻率下，各種極化機(jī)制貢獻(xiàn)不同，使各種材料有其特有的介電頻譜。

6設(shè)在時(shí)間間隔u到u+du之間，對(duì)介質(zhì)施加強(qiáng)度為E(u)的脈沖電場(chǎng)。產(chǎn)生的電位移可以分為兩部分：一部分是它隨電場(chǎng)瞬時(shí)變化，用光頻電容（）表示。

7另一部分則由于極化的慣性而在時(shí)間tu+du是繼續(xù)存在。如果在不同的時(shí)間有幾個(gè)脈沖電場(chǎng)，則總的電位移為各脈沖電場(chǎng)產(chǎn)生的電位移的疊加。如果施加的是一起始于u=0的連續(xù)變化的電場(chǎng)，則求和應(yīng)該為積分式中（t-u)為衰減函數(shù)，它描寫電場(chǎng)撤除后D隨時(shí)間的衰減。顯然當(dāng)t時(shí)，（t-u)0.

8現(xiàn)在考慮施加周期性電場(chǎng)E(t)=E0cos(t)，并將變量u改為x=t-u.如果電場(chǎng)保持足夠長(zhǎng)的時(shí)間，致使t大于衰減函數(shù)趨于零的特征時(shí)間，則積分上限x可取為無(wú)窮大。在此情況下，D也必然隨時(shí)間周期性變化

9E(t)=E0cos(t)，并將變量u改為x=t-u于是可將（6.1）式寫成

10式中

r()時(shí)光頻電容的實(shí)部。此時(shí)可統(tǒng)一寫為下邊的式子：由此得到

11上式還表明，

r’和

r“都可以由同一個(gè)函數(shù)導(dǎo)出，所以它們不可能是獨(dú)立的?，F(xiàn)在求他們的關(guān)系。對(duì)上邊兩個(gè)式子作傅里葉變換，可得到衰減函數(shù)為

12由此可得到熟知的Kramers-Kronig關(guān)系式中積

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