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1、簡諧振動(dòng)微分方程簡諧振動(dòng)微分方程2220d xxdt其通解為:其通解為:cos()xAt簡諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程簡諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程利用初始條件確定利用初始條件確定,A 21 T 22 T 2 T2200()vAx00tanvx 簡諧振動(dòng)的簡諧振動(dòng)的旋轉(zhuǎn)矢量表示法旋轉(zhuǎn)矢量表示法 0t = 0Ax t+ 0t = tAoX0cos()xAt機(jī)械能機(jī)械能222111222pkEEEkxmvkA簡諧振動(dòng)系統(tǒng)機(jī)械能守恒簡諧振動(dòng)系統(tǒng)機(jī)械能守恒同方向、同頻率的兩個(gè)簡諧振動(dòng)的合成同方向、同頻率的兩個(gè)簡諧振動(dòng)的合成221212212cos()AAAAA11221122sinsintgcoscosAAAA111(
2、)cos()x tAt222( )cos()xtAt12,cos()xxxxAt合振動(dòng)合振動(dòng) : :1A11x2A22xA 12xxx 12 T uuT 波的周期波的周期 T 、頻率頻率 v 和和波長波長 之間的關(guān)系之間的關(guān)系平面簡諧波的波動(dòng)式平面簡諧波的波動(dòng)式cos()xyAtuxot振動(dòng)圖振動(dòng)圖xypuOx波動(dòng)圖波動(dòng)圖22222yyutx波動(dòng)方程波動(dòng)方程波中各質(zhì)點(diǎn)的總機(jī)械能為:波中各質(zhì)點(diǎn)的總機(jī)械能為:kpEEE 222sin()xAtVu1)在波動(dòng)的傳播過程中,任意時(shí)刻的動(dòng)能和勢能不僅大小在波動(dòng)的傳播過程中,任意時(shí)刻的動(dòng)能和勢能不僅大小 相等而且相位相同,同時(shí)達(dá)到最大,同時(shí)等于零。相等而且
3、相位相同,同時(shí)達(dá)到最大,同時(shí)等于零。2)在波傳動(dòng)過程中,任意質(zhì)元的能量不守恒,所以波動(dòng)過在波傳動(dòng)過程中,任意質(zhì)元的能量不守恒,所以波動(dòng)過 程實(shí)質(zhì)上是能量的傳遞過程。程實(shí)質(zhì)上是能量的傳遞過程。kpEE 惠更斯原理:惠更斯原理:在波的傳播過程中,波面(波前)上的各點(diǎn),在波的傳播過程中,波面(波前)上的各點(diǎn),都可以看作是發(fā)射子波的波源,在其后的任一時(shí)刻,這些子波都可以看作是發(fā)射子波的波源,在其后的任一時(shí)刻,這些子波的包跡就成為新的波面。的包跡就成為新的波面。波的相干條件波的相干條件3.具有恒定的相位差具有恒定的相位差2.振動(dòng)方向相同振動(dòng)方向相同1.具有相同的頻率具有相同的頻率2010212()()r
4、r22212122cosAAAAA2 0,1,2,3,.kk (21)0,1,2,3,.kk 21rr0,1,2,3,.k 21,2k 2,2kk 稱為波程差:稱為波程差:2cos2cos( )cosxyAtA xt駐波方程駐波方程相鄰波腹或相鄰波節(jié)間的距離都為:相鄰波腹或相鄰波節(jié)間的距離都為:2x 波節(jié)兩側(cè)的點(diǎn)振動(dòng)相位相反,波節(jié)之間的點(diǎn)其振動(dòng)相位相同。波節(jié)兩側(cè)的點(diǎn)振動(dòng)相位相反,波節(jié)之間的點(diǎn)其振動(dòng)相位相同。半波損失半波損失當(dāng)波當(dāng)波從波疏媒質(zhì)入射到波密媒質(zhì)從波疏媒質(zhì)入射到波密媒質(zhì)界面上反射時(shí),界面上反射時(shí),有半波損失有半波損失;當(dāng)波當(dāng)波從波密媒質(zhì)入射到波疏媒質(zhì)從波密媒質(zhì)入射到波疏媒質(zhì)界面上反射時(shí)
5、,界面上反射時(shí),無半波損失無半波損失。多普勒效應(yīng)多普勒效應(yīng)s0vvuu 0v觀察者觀察者向著向著波源運(yùn)動(dòng)波源運(yùn)動(dòng) + ,遠(yuǎn)離遠(yuǎn)離 - ; 波源波源向著向著觀察者運(yùn)動(dòng)觀察者運(yùn)動(dòng) - ,遠(yuǎn)離遠(yuǎn)離 + 。sv0cos()xEEtc0cos ()xHHtc平面電磁波平面電磁波uEHxoyz電磁波的性質(zhì)電磁波的性質(zhì)rrcu EH坡因廷矢量坡因廷矢量電磁波的能流密度電磁波的能流密度( (坡因廷矢量坡因廷矢量) ):Swu221122wEH電磁波的能量密度:電磁波的能量密度:SEHSEHSEH1. 一輕彈簧一輕彈簧,上端固定上端固定,下端掛有質(zhì)量為下端掛有質(zhì)量為m的重物,其自由振動(dòng)的重物,其自由振動(dòng) 的周期
6、為的周期為今已知振子離開平衡位置為今已知振子離開平衡位置為x時(shí),其振動(dòng)速度時(shí),其振動(dòng)速度 為為v,加速度為,加速度為a,試判下列計(jì)算倔強(qiáng)系數(shù)的公式中那個(gè)是,試判下列計(jì)算倔強(qiáng)系數(shù)的公式中那個(gè)是 錯(cuò)誤的:錯(cuò)誤的:22maxmax( )/A kmvx( )/B kmg x22( )4/C km T()/D kma x22maxmax11( ) 22Amvkx2() , 2kmCTmk() DFkxma 2. 輕質(zhì)彈簧下掛一個(gè)小盤,小盤作簡諧振動(dòng),平衡位置為原點(diǎn),輕質(zhì)彈簧下掛一個(gè)小盤,小盤作簡諧振動(dòng),平衡位置為原點(diǎn), 位移向下為正,并采用余弦表示。小盤處于最低位置時(shí)刻有位移向下為正,并采用余弦表示。小
7、盤處于最低位置時(shí)刻有 一個(gè)小物體落到盤上并粘住,如果以新的平衡位置為原點(diǎn),一個(gè)小物體落到盤上并粘住,如果以新的平衡位置為原點(diǎn), 設(shè)新的平衡位置相對原平衡位置向下移動(dòng)的距離小于原振幅,設(shè)新的平衡位置相對原平衡位置向下移動(dòng)的距離小于原振幅, 且以小物體與盤相碰時(shí)為計(jì)時(shí)零點(diǎn),那么新的位移表示式的且以小物體與盤相碰時(shí)為計(jì)時(shí)零點(diǎn),那么新的位移表示式的 初相在:初相在: (A) 0/2之間。之間。 (B) /2之間。之間。 (C) 3/2之間。之間。 (D) 3/22之間。之間。解:解:位移向下為正。當(dāng)小盤處在最低位置時(shí)刻有一個(gè)小物體位移向下為正。當(dāng)小盤處在最低位置時(shí)刻有一個(gè)小物體 落到盤上,則振子系統(tǒng)向
8、下還是向上運(yùn)動(dòng)?落到盤上,則振子系統(tǒng)向下還是向上運(yùn)動(dòng)? 考慮到新的平衡位置相對原平衡位置向下移動(dòng)的距離小考慮到新的平衡位置相對原平衡位置向下移動(dòng)的距離小于原振幅,位移接近正的最大值,速度向下。于原振幅,位移接近正的最大值,速度向下。采用旋轉(zhuǎn)矢量法可知初相位在第四象限。采用旋轉(zhuǎn)矢量法可知初相位在第四象限。 3. 勁度系數(shù)分別為勁度系數(shù)分別為k1和和k2的兩個(gè)輕彈簧串聯(lián)在的兩個(gè)輕彈簧串聯(lián)在 一起,下面掛著質(zhì)量為一起,下面掛著質(zhì)量為m的物體,構(gòu)成一個(gè)的物體,構(gòu)成一個(gè) 豎掛的彈簧振子,則該系統(tǒng)的振動(dòng)周期為:豎掛的彈簧振子,則該系統(tǒng)的振動(dòng)周期為: k1 m k2 解:設(shè)彈簧串聯(lián)后彈簧的勁度系數(shù)為解:設(shè)彈
9、簧串聯(lián)后彈簧的勁度系數(shù)為k, 平衡時(shí)伸長了平衡時(shí)伸長了x,則則12xxx1 122kxmgk xmgk xmg12111kkk121212()11222m kkmTmkkkk k答案:答案:C31k1、將一個(gè)勁度系數(shù)為、將一個(gè)勁度系數(shù)為k的彈簧一截為二,則一半長的彈簧的勁度的彈簧一截為二,則一半長的彈簧的勁度 系數(shù)為多少?系數(shù)為多少?122kkk12xxx1 122kxmgk xmgk xmg12111kkk解:設(shè)彈簧截?cái)嗪蟮膭哦认禂?shù)為解:設(shè)彈簧截?cái)嗪蟮膭哦认禂?shù)為k1, k1,平衡時(shí)分別伸長了,平衡時(shí)分別伸長了x1, x2,則,則kNk將勁度系數(shù)為將勁度系數(shù)為k的彈簧平分為的彈簧平分為N段,則
10、一段彈簧的勁度系數(shù)為:段,則一段彈簧的勁度系數(shù)為:3、把一根彈簧在其一半處折疊成一根雙股彈簧,其彈簧的勁度、把一根彈簧在其一半處折疊成一根雙股彈簧,其彈簧的勁度 系數(shù)為多少?系數(shù)為多少?2、將兩根勁度系數(shù)分別為、將兩根勁度系數(shù)分別為k1和和k2的彈簧兩端固定,在兩彈簧中間的彈簧兩端固定,在兩彈簧中間 連接一個(gè)質(zhì)量為連接一個(gè)質(zhì)量為m的物體,合成后的彈簧的勁度系數(shù)為多少?的物體,合成后的彈簧的勁度系數(shù)為多少?12kkk2 4kkk解:設(shè)彈簧并聯(lián)后的勁度系數(shù)為解:設(shè)彈簧并聯(lián)后的勁度系數(shù)為k,平衡時(shí)伸長了,平衡時(shí)伸長了x,則,則1 122kxmgk xk xmg12xxx2kk3k1111kkkk3k
11、k122km所以振動(dòng)系統(tǒng)的頻率為:()所以振動(dòng)系統(tǒng)的頻率為:()解:截成三等份,設(shè)每等份的倔強(qiáng)系數(shù)為解:截成三等份,設(shè)每等份的倔強(qiáng)系數(shù)為 , 則則k兩根并聯(lián)時(shí)兩根并聯(lián)時(shí)2 6kkk解:解:1 12212mgk xk xxnx答案為(答案為(c)12111kkk21knk1 12212mgk xk xkxxxx111kkk2kk 2222mmTkk2kkk xkxkxmg2222mmTkk彈簧串聯(lián):彈簧串聯(lián): 彈簧并聯(lián):彈簧并聯(lián): 一彈簧振子作簡諧振動(dòng),總能量為一彈簧振子作簡諧振動(dòng),總能量為E1, ,如果簡諧振動(dòng)振幅如果簡諧振動(dòng)振幅增加為原來的兩倍,重物的質(zhì)量增為原來的四倍,則它的總能增加為原來
12、的兩倍,重物的質(zhì)量增為原來的四倍,則它的總能量量E1變?yōu)椋鹤優(yōu)椋?(A)E1/4 (B)E1/2 (C)2E1 (D)4E1)tsin(Av0 )t(coskA02221 諧振動(dòng)系統(tǒng)的能量諧振動(dòng)系統(tǒng)的能量=系統(tǒng)的動(dòng)能系統(tǒng)的動(dòng)能Ek+系統(tǒng)的勢能系統(tǒng)的勢能Ep某一時(shí)刻,諧振子速度為某一時(shí)刻,諧振子速度為v,位移為位移為x)tcos(Ax0 221mvEk )t(sinkA02221 221kxEp 221kAEEEpk 總能量變?yōu)椋ǎ┛偰芰孔優(yōu)椋ǎ?.6.一物體作簡諧振動(dòng),振動(dòng)方程一物體作簡諧振動(dòng),振動(dòng)方程 ,則該物體,則該物體 在在t=0t=0時(shí)刻的動(dòng)能與時(shí)刻的動(dòng)能與t =T/8 ( (T為振動(dòng)
13、周期為振動(dòng)周期) )時(shí)刻的動(dòng)能之比為:時(shí)刻的動(dòng)能之比為:221mvEk 221sin (/2)2kAt221sin22kEkA解:動(dòng)能為解:動(dòng)能為t=0時(shí)刻,時(shí)刻,t=T/8時(shí)刻,時(shí)刻,221sin282kTEkA22221213sinsin28224kAkA(A)1:4 (B)1:2(C)1:1 (D)2:1動(dòng)能之比為()動(dòng)能之比為()2:1cos(/2)xAt解:解:xtTEEpokpEE EtEkkA2/2彈性力所做的功等于動(dòng)能的變化量,所以半個(gè)彈性力所做的功等于動(dòng)能的變化量,所以半個(gè)周期所做的功為零。周期所做的功為零。tfdbo, , 12.一列機(jī)械橫波在一列機(jī)械橫波在t時(shí)刻的波形曲線
14、如圖所示,則該時(shí)刻能時(shí)刻的波形曲線如圖所示,則該時(shí)刻能量為最大值的媒質(zhì)質(zhì)元的位置是:量為最大值的媒質(zhì)質(zhì)元的位置是: (A) (B) (D) (C) fdbo, geca,do , fb,在波動(dòng)的傳播過程中,某質(zhì)元任意時(shí)刻的動(dòng)能和勢能不僅大小相等而且相在波動(dòng)的傳播過程中,某質(zhì)元任意時(shí)刻的動(dòng)能和勢能不僅大小相等而且相位相同,同時(shí)達(dá)到最大,同時(shí)等于零。位相同,同時(shí)達(dá)到最大,同時(shí)等于零。在平衡位置動(dòng)能和勢能同時(shí)達(dá)到最在平衡位置動(dòng)能和勢能同時(shí)達(dá)到最大值,大值, 在最大位移處動(dòng)能和勢能同時(shí)為零在最大位移處動(dòng)能和勢能同時(shí)為零.212EkA2 /2mTk 2221 42mEAT8. 8. 一長為一長為l 的均
15、勻細(xì)棒懸于通過其一端的光滑水平的均勻細(xì)棒懸于通過其一端的光滑水平 固定軸上,(如圖所示),作成一復(fù)擺。已知固定軸上,(如圖所示),作成一復(fù)擺。已知 細(xì)棒繞通過其一端的軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量細(xì)棒繞通過其一端的軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量 , 此擺作微小振動(dòng)的周期為此擺作微小振動(dòng)的周期為: : 2/3JmlOl2mglJ轉(zhuǎn)動(dòng)定理:轉(zhuǎn)動(dòng)定理:22sin22dlmglJmgdt 2202dmgldtJ周期為周期為:222223JlTmglg. . 一質(zhì)點(diǎn)作簡諧振動(dòng),周期為一質(zhì)點(diǎn)作簡諧振動(dòng),周期為T當(dāng)它由平衡位置向當(dāng)它由平衡位置向x軸正軸正 方向運(yùn)動(dòng)時(shí),從二分之一最大位移處到最大位移處這段方向運(yùn)動(dòng)時(shí),從二分之一最大位移處到最大位
16、移處這段 路程所需要的時(shí)間為路程所需要的時(shí)間為 解:采用旋轉(zhuǎn)矢量法:解:采用旋轉(zhuǎn)矢量法:3(A) T /12 (B) T /8 (C) T /6 (D) T /4解解:與標(biāo)準(zhǔn)方程比較與標(biāo)準(zhǔn)方程比較:0cos ()xyAtu0cosAtxu相鄰波腹或相鄰波節(jié)間的距離都為:相鄰波腹或相鄰波節(jié)間的距離都為:2x 相鄰波腹與波節(jié)間的距離為:相鄰波腹與波節(jié)間的距離為:4x Fkx 400.2k400.2200/kN m2, 2kmTmk22222000.042.0 ()44kTmkg解:由能量守恒定律可知:左右兩側(cè)所解:由能量守恒定律可知:左右兩側(cè)所 處最高位置應(yīng)該相等,即勢能相等。處最高位置應(yīng)該相等,
17、即勢能相等。120.451cos1cosmg lmgl121cos1.51cos0.451.05mglmg l221112222112sin/ 21cos1.51cos1.05112sin/ 2cos()t11221.51.21.05AA注意這相當(dāng)于兩個(gè)振動(dòng)而不是兩列波注意這相當(dāng)于兩個(gè)振動(dòng)而不是兩列波1A頻率相等,所以相位差等于初相差:頻率相等,所以相位差等于初相差:10/22002120100/2/2 1A103 /2222A2A203 /422/2A3 /23 /43 /4oxox2A120.05 2cos11 /12 cos2 /3xxxt0.05 cos11 /120.05 cos/1
18、2tt 同方向、同頻率諧振動(dòng)的合成同方向、同頻率諧振動(dòng)的合成221212212cos()AAAAA由圖知:由圖知:2.利用矢量合成法利用矢量合成法1A11x2A22xA xAxyyAcos()xAt1122coscosxAAA1122sinsinyAAA22xyAAA222 0.052 0.05 cos(4 /3)0.05 11221122sinsintgcoscosyxAAAAAA121212121212122sincossinsin22coscos2coscos2211212tgtg11231212or230.05cos()12xt122coscos2 /3xxxAtcosAt 30 xx
19、x12xxx/32221112cos()AAAAA 222010 32 20 10 3cos( /6) 10cm12sinsin/6AA12sin/610 313sin1022AA120/3/6/2 1A2AoxA/6212122uLttt 2/33L2.4m6.0/m s2.46/0.4um sT0.5Lm20.2/62.4m解:波動(dòng)方程為:解:波動(dòng)方程為:02cos2yAtxHz0500021014. 35m2202解:波動(dòng)方程為:解:波動(dòng)方程為:02cos2yAtx相距為相距為a的兩點(diǎn)的相位差為:的兩點(diǎn)的相位差為:2aEa13101.43220250000smu解:設(shè)波動(dòng)方程為:解:設(shè)波
20、動(dòng)方程為:02cos2xyAt02cos2uxyAt20,tx00cos 22uA24cos22uxuyAt波動(dòng)方程波動(dòng)方程P處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方程為處質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)方程為:4cos22uuyAt0y 0v 02sin 220uuA 042u 解解: 設(shè)設(shè)P的振動(dòng)方程為的振動(dòng)方程為:0cos()pyAt已知已知:20.22AT00.2cos()2pyt由于由于20ptsy0.2cos()22pyt02 02220pv000.2cos(2)200.2sin(2)022解:入射波在解:入射波在B點(diǎn)的振動(dòng)方程為:點(diǎn)的振動(dòng)方程為:cos2 ( / )yAt TL入由于由于B是固定端,則在是固定端,則在B點(diǎn)處有半
21、波損失,因而點(diǎn)處有半波損失,因而反射波在反射波在B點(diǎn)的振動(dòng)方程為:點(diǎn)的振動(dòng)方程為:cos2 ( / )yAt TL反則反射波的波動(dòng)方程為:則反射波的波動(dòng)方程為:2cos2tLAT222cos2yAtxLT反反射波在反射波在O點(diǎn)的振動(dòng)方程為:點(diǎn)的振動(dòng)方程為:22cos2OtLLyAT反解:反射波在解:反射波在x=0處的振動(dòng)方程為:處的振動(dòng)方程為:20.15cos100/2yt因?yàn)榉瓷潼c(diǎn)為自由端,則無半波損失,則入射波的波動(dòng)方程為:因?yàn)榉瓷潼c(diǎn)為自由端,則無半波損失,則入射波的波動(dòng)方程為:10.15cos 100 (/200)/2ytx則駐波方程為:則駐波方程為:120.3coscos(100)22yyyxtx入射波入射波反射波反射波01cos(2)yAtx入射波入射波反射
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