電磁場與電磁波楊儒貴

1、矢積：一AxB= AvBy1-8給出散度的定義及其在直角坐標(biāo)中的表示式.散度：當(dāng)閉合面S向某點(diǎn)無限收縮時(shí)，矢量A通過該閉合面S的通量 與該閉合面包闈的體枳之比的極限稱為矢量場A在該點(diǎn)的散度。直角坐標(biāo)形式：才7 dAx dAy S4c 7divA = + + = VAdx dy dz試述散度的物理概念，散度值為正，負(fù)或零時(shí)分別表示什么意義？ 物理概念：通過包圍單位體積閉合面的通量。散度為正時(shí)表示輻散，為負(fù)時(shí)表示輻合，為零時(shí)表示無能量流過.divA =TO A V電磁場與波課后思考題1- 1什么是標(biāo)量與矢量?舉例說明.僅貝有人小特征的量稱為標(biāo)量如:長度，面積，體積/溫度，氣壓，密度，質(zhì)量，能量及電

2、位移等. 不僅具有人小而且具有方向特征的量稱為矢量如:力，位移，速度，加速度，電場強(qiáng)度及磁場 強(qiáng)度.1- 2矢量加減運(yùn)算及矢量與標(biāo)量的乘法運(yùn)算的幾何意義是什么? 矢量加減運(yùn)算表示空間位移.矢量與標(biāo)量的乘法運(yùn)算表示矢量的伸縮.1- 3矢量的標(biāo)積與矢扌只的代數(shù)定義及幾何意義是什彳？矢量的標(biāo)枳：A- B = AxBx + AyBy + A.B.=岡制cos0,A矢量的模與矢量B在矢量A 方向上的投影犬小的乘積.矢積的方向與矢量A,B都垂直，且 由矢量A旋轉(zhuǎn)到B,并與矢積構(gòu)成右 旋關(guān)系，大小為|sin1- 4什么是單位矢量?寫出單位矢量在直角坐標(biāo)中的表達(dá)式.模為1的矢量稱為單位矢量.ea =cos c

3、tex + cos fley + cos庖1- 5梯度與方向?qū)?shù)的關(guān)系是什么?試述梯度的幾何意義，寫出梯度在直角坐標(biāo)中的表示式. 標(biāo)量場在某點(diǎn)梯度的大小等于該點(diǎn)的最大方向?qū)?shù)，方向?yàn)樵擖c(diǎn)具有最大方向?qū)?shù)的方向. 梯度方向垂直于等值面，指向標(biāo)量場數(shù)值增大的方向 在直角坐標(biāo)中的表示式：p 。方丄。方丄&方V =ex +ev + e.dx dy dz1- 6什么是矢量場的通量?通量值為正，負(fù)或零時(shí)分別代表什么意義？矢量A沿某一有向曲面S的面積分稱為矢量A通過該有向曲面S的通量，以標(biāo)量表示, 即W = J A 6S通量為零時(shí)表示該閉合面中沒有矢量穿過.通量為企帛寸表示閉合面中有源;通量為負(fù)時(shí)表示閉合面

4、中有洞.1- 9試述散度定理及其物理概念.散度定理:建立了區(qū)域V中的場和包圍區(qū)域V的閉合面S上的場之間的關(guān)系物理概念：散度定理建立了區(qū)域V中的場和包I韋I區(qū)域V的閉合面S上的場之間的關(guān) 系。1- 10什么是矢量場的環(huán)量?環(huán)量值為正，負(fù)或零時(shí)分別代表什么意義？t矢量場A沿一條有向曲線I的線積分稱為矢量場A沿該曲線的壞量，即：r = J/若在閉合有向曲線I上，環(huán)量為正,則表示矢量場A的方向處處與線元dl的方向保持一致;環(huán)量為負(fù)，剛表示處處相反;壞量為零，則表示曲線I不包含矢量場A.給出旋度的定義及其在直角坐標(biāo)中的表示式.若以符號(hào)rotA表示矢量A的旋度，則其方向是使矢量A具有最大壞量強(qiáng)度的方向,其

5、人小等于對(duì)該矢量方向的最人環(huán)量強(qiáng)度，即_ If A-d/ rotA = en lim 1maxASdx4dz01- 12試述旋度的物理概念，旋度值為正，負(fù)或零時(shí)分別表示什么意義？矢量場的旋度人小町以認(rèn)為是包闈單位面積的閉合曲線上的最人環(huán)量。1- 13試述斯托克斯定理及其物理概念.Js(rotA).dS = A d/ 或 J (Vx A) dS = A d/荔理概念：建立申區(qū)域s中的場簡包I制區(qū)域s的價(jià)合曲線丨上的場之間的關(guān)系1-14什么是無散場和無旋場?任何旋度場是否一定是無散的，任何梯度場是否一定是無旋的？ 無散場:散度處處為零的矢量場無旋場:旋度處處為零的矢量場_任何旋度場一定是無散場；任

6、何梯度場一定是無旋場.V (VxA) = 0 Vx(V) = 01-15試述亥姆霍茲定理，為什么必須研究矢量場的散度和旋度？若矢量場F(r)在無限區(qū)域中處處是單值的，且其導(dǎo)數(shù)連續(xù)有界，源分布在有限區(qū)域V中，則當(dāng)矢量場的散度及旋度給定后，該矢量場F(r)可以表示為F(f) = -V(f) + VxA(r)式中 O(r) = ( IPA(r) = f4ttJv， |r-F|4兀兒一科該定理表明任一矢量場均可表示為一個(gè)無旋場與一個(gè)無散場之和，所以矢量場的散度 及旋度特性是研究矢量場的首要問題2- 1電場強(qiáng)度的定義是什么？如何用電場線描述電場強(qiáng)度的大小及方向？ 電場對(duì)某點(diǎn)單位正電荷的作用力稱為該點(diǎn)的電

7、場強(qiáng)度，以F表示。 用曲線上各點(diǎn)的切線方向表示該點(diǎn)的電場強(qiáng)度方向，這種曲線稱為電場線。 電場線的疏密程度可以顯示電場強(qiáng)度的人小2- 2給出電位與電場強(qiáng)度的關(guān)系式，說明電位的物理意義。E = 靜電場中某點(diǎn)的電位，其物理意義是單位正電荷在電場力的作用下，自該點(diǎn)沿任一條路 徑移至無限遠(yuǎn)處過程中電場力作的功。23什么是等位面？電位相等的曲面稱為等位面。24什么是高斯定理？I EdE = 2幾竊1式中勺為真空介電常數(shù)。&854187817xl0TF/m）Qxl（fF/m） 稱為高斯定理，它表明真空中靜電場的電場強(qiáng)度通過任一封閉曲面昭g編等于該封閉曲面所 包圍的電量與真空介電常數(shù)之比。2- 5給出電流和電

8、流密度的定義。電流是電荷的有規(guī)則運(yùn)動(dòng)形成的。單位時(shí)間內(nèi)穿過某一截面的電荷量稱為電流。/ =芽 分為傳導(dǎo)電流和運(yùn)流電流兩種。傳導(dǎo)電流是導(dǎo)體中的自由電子（或空穴）或者是電解液中的離子運(yùn)動(dòng)形成的電流。運(yùn)流電流是電子、離子或其它帶電粒子在真空或氣體中運(yùn)動(dòng)形成的電流。電流密度：是一個(gè)矢量，以J表示。電流密度的方向?yàn)檎姾傻倪\(yùn)動(dòng)方向，其大小為單 位時(shí)間內(nèi)垂直穿過單位面積的電荷量。d/= J d5 26什么是外源及電動(dòng)勢(shì)？外源是非電的能源，可以是電池，發(fā)電機(jī)等。外電場由負(fù)極板N到正極板P的線積分稱為外源的電動(dòng)勢(shì)，以0表示，即達(dá)到動(dòng)態(tài)平衡時(shí)，在外源內(nèi)部E = E,所以上式又可寫為2- 7什么是駐立電荷？它和靜

9、止電荷有什么不同？極板上的電荷分布雖然不變，但是極板上的電荷并不是靜止的。它們是在不斷地更替中 保持分布特性不變，因此，這種電荷稱為駐立電荷。駐立電荷是在外源作用下形成的，一旦 外源消失，駐立電荷也將隨之逐漸消失。2- 8試述電流連續(xù)性原理。如果以一系列的曲線描述電流場，令曲線上各點(diǎn)的切線方向表示該點(diǎn)電流密度的方向， 這些曲線稱為電流線。電流線是連續(xù)閉合的。它和電場線不同，電流線沒有起點(diǎn)和終點(diǎn)，這 一結(jié)論稱為電流連續(xù)性原理。2- 9給出磁通密度的定義。描述磁場強(qiáng)弱的參數(shù)是磁通密度，又可稱磁感應(yīng)強(qiáng)度F = vxB這個(gè)矢量B就是磁通密度，單位T （特）2- 10運(yùn)動(dòng)電荷，電流元以及小電流環(huán)在恒定磁

10、場中受到的影響有何不同？運(yùn)動(dòng)電荷受到的磁場力始終與電荷的運(yùn)動(dòng)方向垂直，磁場力只能改變其運(yùn)動(dòng)方向，磁場 與運(yùn)動(dòng)電荷之間沒有能量交換。戶= qvXB當(dāng)電流元的電流方向與磁感應(yīng)強(qiáng)度B平行時(shí)，受力為零；當(dāng)電流元的方向與B垂直 時(shí)，受力最人，電流元在磁場中的受力方向始終垂直于電流的流動(dòng)方向F = IdixB當(dāng)電流壞的磁矩方向與磁感應(yīng)強(qiáng)度B的方向平行時(shí)，受到的力矩為零；當(dāng)兩者垂直時(shí), 受到的力矩最人 T = Fl=IlBl=IlB = ISB T = I(SxB) m = IS T = mxB2- 11什么是安培環(huán)路定理？試述磁通連續(xù)性原理。s為真空磁導(dǎo)率，Ao =47CX1O_7 (H/m), I為閉合

11、曲線包圍的電流。安培環(huán)路定理表明：真空中恒定磁場的磁通密度沿任意閉合曲面的壞量等于曲線包闈的 電流與真空磁導(dǎo)率的乘積。pd5 = 0Js真空中恒定磁場通過任意閉合面的磁通為0。磁場線是處處閉合的，沒有起點(diǎn)與終點(diǎn)，這種特性稱為磁通連續(xù)性原理。2- 12什么是感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)和感應(yīng)磁通？d感應(yīng)電場強(qiáng)度沿線圈回路的閉合線枳分等于線圈中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，即-不 穿過閉合線圈中的磁通發(fā)生變化時(shí)，線圈中產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)e為e = dr線圈中感應(yīng)電流產(chǎn)生的感應(yīng)磁通方向總是阻礙原有刺磁通的變化，所以感應(yīng)磁通又稱反磁 通。2- 13什么是電磁感應(yīng)定律？滬應(yīng)=一忘廬応稱為電磁感應(yīng)定律，它表明穿過線圈中的磁場變化時(shí)，導(dǎo)線中產(chǎn)

12、 生感應(yīng)電場。它表明，時(shí)變磁場可以產(chǎn)生時(shí)變電場。3- 1、試述真空中靜電場方程及其物理意義。枳分形式：sE*dS=q/ f lE*dL=0微分形式：！ *E=p/ ! xE=0物理意義：真空中靜電場的電場強(qiáng)度在某點(diǎn)的散度等于該點(diǎn)的電荷體密度與真空介電 常數(shù)之比；旋度處處為零。3- 2、已知電荷分布，如何計(jì)算電場強(qiáng)度？根據(jù)公式E (1) =JvJ p (rO (W)dW/4脫I r-r5 I八3已知電荷分布可直接計(jì)算其電場強(qiáng)度。3- 3、電場與介質(zhì)相互作用后，會(huì)發(fā)生什么現(xiàn)象？會(huì)發(fā)生極化現(xiàn)彖。3- 7、試述靜電場的邊界條件。在兩種介質(zhì)形成的邊界上，兩側(cè)的電場強(qiáng)度的切向分量相等，電通密度的法向分量相

13、 等；在兩種各向同性的線性介質(zhì)形成的邊界上，電通密度切向分量是不連續(xù)的，電場強(qiáng)度的 法向分量不連續(xù)。介質(zhì)與導(dǎo)體的邊界條件：enxE=0 en*D=ps：若導(dǎo)體周圍是各向同性的線性介質(zhì)，則En=ps/ ?cp/?n=ps/。3- 8、自由電荷是否僅存于導(dǎo)體的表面由于導(dǎo)體中靜電場為零，由式D=p得知，導(dǎo)體內(nèi)部不可能存在自由電荷的體分布。 因此，當(dāng)導(dǎo)體處于靜電平衡狀態(tài)時(shí)，自由電荷只能分布在導(dǎo)體的表面。3- 9、處于靜電場中的任何導(dǎo)體是否一定是等為體由于導(dǎo)體中不存在靜電場，導(dǎo)體中的電位梯度二0,這就意味著到導(dǎo)體中電位不隨空 間變化。所以，處于靜電平衡狀態(tài)的導(dǎo)體是一個(gè)等位體。3- 10.電容的定義是什么

14、？如何計(jì)算多導(dǎo)體之間的電容？由物理學(xué)得知，平板電容器正極板上攜帶的電量Q與極板間的電位差的比值是一 個(gè)常數(shù)，此常數(shù)稱為平板電容器的電容3- 11.如何計(jì)算靜電場的能量？點(diǎn)電荷的能量有多大？為什么？已知在靜電場的作用下，帶有正電荷的帶電體會(huì)沿電場方向發(fā)生運(yùn)動(dòng)，這就意味著電 場力作了功。靜電場為了對(duì)外作功必須消耗自身的能量，可見靜電場是具有能量的。如果靜 止帶電體在外力作用卞由無限遠(yuǎn)處移入靜電場中，外力必須反抗電場力作功，這部分功將轉(zhuǎn) 變?yōu)殪o電場的能屋儲(chǔ)藏在靜電場中，使靜電場的能量增加。由此可見，根據(jù)電場力作功或外 力作功與靜電場能量之間的轉(zhuǎn)換關(guān)系，可以計(jì)算靜電場能量。W 點(diǎn)電荷的能量為：e 2

15、C設(shè)帶電體的電量Q是從零開始逐漸由無限遠(yuǎn)處移入的。由于開始時(shí)并無電場，移入第一個(gè) 微量dq時(shí)外力無須作功。當(dāng)?shù)诙€(gè)dq移入時(shí)，外力必須克服電場力作功。若獲得的電位 為Q ,則外力必須作的功為pdq ,因此，電場能量的增量為卩dq。已知帶電體的電位隨 著電荷的逐漸增加而不斷升高，當(dāng)電量增至最終值Q時(shí)，外力作的總功，也就是電量為Q 的帶電體具有的能量為 比=f卩S）d?已知孤立導(dǎo)體的電位（p等于攜帶的電量q與電容C的之比，即p = q/C代入上式，求得電量為Q的孤立帶電體具有的能量為w =丄0e 2 C3- 12如何計(jì)算電場力？什么是廣義力及廣義坐標(biāo)？如何利用電場線判斷電場力的方向？為了計(jì)算具有一

16、定電荷分布的帶電體之間的的電場力，通常采用虛位移法廣義力：企圖改變某一個(gè)廣義坐標(biāo)的力廣義坐標(biāo)：廣義坐標(biāo)是不特定的坐標(biāo)。描述完整系統(tǒng)（見約束）位形的獨(dú)立變量 利用電場線具有的縱向收縮與橫向擴(kuò)張的趨勢(shì)可以判斷電場力的方向。3- 13試述鏡像法原理及其應(yīng)用是以一個(gè)或幾個(gè)等效電荷代替邊界的影響，將原來具有邊界的非均勻空間變成無限人的 均勻自由空間，從而使計(jì)算過程大為簡化。靜電場惟一性定理表明。只要這些等效電荷的引 入后，原來的邊界條件不變，那么原來區(qū)域中的靜電場就不會(huì)改變，這是確定等效電荷的人 小及其位置的依據(jù)。這些等效電荷通常處于鏡像位置，因此稱為鏡像電荷，而這種方法稱為 鏡像法。應(yīng)用：第一，點(diǎn)電荷

17、與無限大的導(dǎo)體表面第二，電荷與導(dǎo)體球第三，線電荷與帶電的導(dǎo)體圓柱第四，點(diǎn)電荷與無限大的介質(zhì)表面3-15給出點(diǎn)電荷與導(dǎo)體球的鏡像關(guān)系若導(dǎo)體球接地，導(dǎo)體球的電位為零。為了等效導(dǎo)體球邊界的影響，令鏡像點(diǎn)電荷q位 于球心與點(diǎn)電荷q的連線上。那么，球面上任一點(diǎn)電位為p_J + _L 可見，為了保證球面上任一點(diǎn)電位為零，必須選擇鏡像電荷為加二 呻q =_q為了使鏡像電荷具有一個(gè)確定的值，必須要求比值廠7廠對(duì)于球面上任一點(diǎn)均具有同一數(shù) 值。由圖可見，若要求三角形OPq，與 OqP相似，則7=二常數(shù)。由此獲知鏡像 電荷應(yīng)為q，= 7q ,鏡像電荷離球心的距離應(yīng)為=寧這樣，根據(jù)q及即可計(jì)算球 外空間任一點(diǎn)的電場

18、強(qiáng)度。若導(dǎo)體球不接地，則位于點(diǎn)電荷一側(cè)的導(dǎo)體球表面上的感應(yīng)電荷為負(fù)值，而另一側(cè)表面上的 感應(yīng)電荷為正值。導(dǎo)體球表面上總的感應(yīng)電荷應(yīng)為零值。因此，對(duì)于不接地的導(dǎo)體球，若引 入上述的鏡像電荷q后，為了滿足電荷守恒原理，必須再引入一個(gè)鏡像電荷q”，且必須令 q =-q顯然，為了保證球面邊界是一個(gè)等位面，鏡像電荷q必須位于球心。事實(shí)上， 由于導(dǎo)體球不接地，因此，其電位不等零。由q及q在球面邊界上形成的電位為零，因此 必須引入第二個(gè)鏡像電荷q以提供一定的電位。4- 1、什么是弛豫時(shí)間？它與導(dǎo)電介質(zhì)的電參數(shù)關(guān)系如何?4- 2、給出恒定電流場方程式的積分形式和微分形式。枳分形式:微分形式:VxJ = O)

19、jd5 = OVJ = O4- 3、試述恒定電流場的邊界條件。在兩種導(dǎo)電介質(zhì)的邊界兩側(cè)，電流密度矢量的切向分量不等，但其法向分量連續(xù)。4- 4、如何計(jì)算導(dǎo)電介質(zhì)的熱耗？ 單位體積中的功率損失：pt=E J 總功率損失：P = ptdV = UI4- 5、如何計(jì)算導(dǎo)電介質(zhì)的電阻？導(dǎo)電介質(zhì)的電位滿足拉普拉斯方程V2=0z利用邊界條件求出導(dǎo)電介質(zhì)中的電位，根據(jù)J = oE 求出電流密度，進(jìn)一步求出電流7 = JJ.dS從而求電阻。5- 1.試述真空中恒定磁場方程式及其物理意義事=“ 物理意義：安培環(huán)路定理，式中“為真空磁導(dǎo)率，z/0 =4tlx10-7 (H/m), I為閉合曲線包圍的電流。= 真空

20、中恒定磁場方程的微分形式Vx斤：5 = 0左式表明，真空中某點(diǎn)恒定磁場的磁感應(yīng)強(qiáng)度的旋度等于該點(diǎn)的電流密度與真空磁導(dǎo)率 的乘積。右式表明，真空中恒定磁場的磁感應(yīng)強(qiáng)度的散度處處為零?？梢姡婵罩泻愣ù艌?是有旋無散的。5- 2、已知電流分布，如何求解恒定磁場？ 利用- u e /(F)x(F-F)亦)=糾皿x(1F)5- 3、給出矢量磁位滿足的微分方程式。矢量磁位:B = Vx A其滿足矢量泊松方程：V2A = -J 無源區(qū)滿足矢量拉普拉斯方程：V2a = 05- 4、磁場與介質(zhì)相互作用后，會(huì)發(fā)生什么現(xiàn)彖？什么是順磁性介質(zhì)、抗磁性介質(zhì)和鐵磁性 介質(zhì)？會(huì)發(fā)生磁化現(xiàn)象。順磁性介質(zhì)：正常情況下原子中的

21、合成磁矩不為零，宏觀合成磁矩為零，在外加磁場 作用下，磁偶極子的磁矩方向朝著外加磁場方向轉(zhuǎn)動(dòng)，因此使得合成磁場增強(qiáng)的介質(zhì)抗磁性介質(zhì)：正常情況下原子中的合成磁矩為零，當(dāng)外加磁場時(shí)電子發(fā)生進(jìn)動(dòng)，產(chǎn)生 的附加磁矩方向總是與外加磁場方向相反，導(dǎo)致合成磁場減弱的介質(zhì)。鐵磁性介質(zhì)：在外磁場作用卞，人量磁疇發(fā)生轉(zhuǎn)動(dòng)，各個(gè)磁疇方向趨向一致，且疇界 面積還會(huì)擴(kuò)大，因而產(chǎn)生較強(qiáng)的磁性的介質(zhì)。5- 5、什么是磁化強(qiáng)度？它與磁化電流的關(guān)系如何？單位體積中磁矩的矢量和稱為磁化強(qiáng)度。磁化電流密度以J表示。 體分布磁化電流：jr = VxM 面分布磁化電流=Mxe、n5- 6、試述介質(zhì)中恒定磁場方程式及其物理意義。什么是磁

22、場強(qiáng)度及磁導(dǎo)率？相對(duì)磁導(dǎo)率是 否可以小于一？fd/ = f它表明媒質(zhì)中的磁場強(qiáng)度沿任一閉合曲線的環(huán)量等于閉合曲線包闈的傳導(dǎo)電 流。VxH=J該式稱為媒質(zhì)中安培壞路定律的微分形式。它表明媒質(zhì)中某點(diǎn)磁場強(qiáng)度的旋 度等于該點(diǎn)傳導(dǎo)電流密度。5-7、什么是均勻與非均勻、線性與非線性、各向同性與各向異性的磁性能？三者之間有無 聯(lián)系？若介質(zhì)的磁導(dǎo)率不隨空間變化，則成為磁性能均勻介質(zhì)。反之則稱為磁性非均勻介質(zhì)。 若磁導(dǎo)率與外加磁場強(qiáng)度的人小及方向均無關(guān)，磁通密度與磁場強(qiáng)度成正比則稱為磁性能各 向同性的線性介質(zhì)。對(duì)于均勻線性的各向同性介質(zhì)，只要將真空中恒定磁場方程式中的真空 磁導(dǎo)率環(huán)衛(wèi)介質(zhì)磁導(dǎo)率即可應(yīng)用。5-8

23、、試述恒定磁場的邊界條件。恒定磁場的磁場強(qiáng)度切向分量是連續(xù)的，法向分屋是不連續(xù)的；磁通密度的法向分屋是 連續(xù)的，切向分量不連續(xù)。理想磁導(dǎo)體的邊界條件：enXH=O.5-9、理想導(dǎo)電體(s )中是否可以存在恒定磁場？理想磁導(dǎo)體(“=s )中是否可以存 在靜電場？磁導(dǎo)率為無限人的媒質(zhì)稱為理想導(dǎo)磁體。在理想導(dǎo)磁體中不可能存在磁場強(qiáng)度。5-10、介電常數(shù)、電導(dǎo)率0及磁導(dǎo)率“分別描述介質(zhì)什么特性？ 介質(zhì)的極化性能、導(dǎo)電性能及磁化性能5-11.什么是自感與互感？如何進(jìn)行計(jì)算？兩個(gè)回路，回路電流分別為II和12,本身產(chǎn)生的磁通鏈分別為口和22,在對(duì)方中產(chǎn) 生的磁通鏈分別為12和021,則稱Lll= 011/

24、11為回路L1的自感，M12=Oiyi2為回路L2 對(duì)L1的互感?；ジ锌烧韶?fù)，其值正負(fù)取決于兩個(gè)線圈的電流方向，但自感始終為正值。5- 13、如何計(jì)算載流系統(tǒng)的磁場能量？6- 1什么是位移電流?它與傳導(dǎo)電站及運(yùn)流電流的本質(zhì)區(qū)別是什么？為什么在不良導(dǎo)體中位 移電流有可能大于傳導(dǎo)電流？位移電流密度是電通密度的時(shí)間變化率，或者說是電場的時(shí)間變化率。自由電子在導(dǎo)體中或電解液中形成的傳導(dǎo)電流以及電荷在氣體中形成的運(yùn)流電 流都是電荷運(yùn)動(dòng)形成的，而位移電流不是電荷運(yùn)動(dòng)，而是一種人為定義的概念。在靜電場中，由于自然不存在位移電流。在時(shí)變電場中，電場變化愈快,產(chǎn)生的位移電流密度也愈人。若某一時(shí)刻電場的時(shí)間變化

25、率為零，即使電場很強(qiáng)，產(chǎn) 生的位移電流密度也為零，故在不良導(dǎo)體中位移電流有可能人于傳導(dǎo)電流。試述麥克斯韋方程的積分形式與微分形式并解釋其物理意義.積分形式微分形式全電流定律電碣感應(yīng)定徉磁通連續(xù)性原理ap亙at奇斯定徉V Z) = /物理意義：時(shí)變電磁場中的時(shí)變電場是有旋有散的，時(shí)變磁場是有旋無散的，但是，時(shí)變 電磁場中的電場與磁場是不可分割的，因此時(shí)變電磁場是有旋有散場。在電荷及電流都不存 在的無源區(qū)中，時(shí)變電磁場是有旋無散的。時(shí)變電場的方向與時(shí)變磁場的方向處處相互垂直。6- 3什么是介質(zhì)的特性方程？6- 4試述時(shí)變電磁場的邊界條件，是否在任何邊界上電場強(qiáng)度的切向分量及磁通密度的法向分量總是連續(xù)的？是耳 +J(V.4)S-6- 7什么是洛倫茲條件?為什么它與電荷守恒定律是一致的？洛倫茲條件:令時(shí)變電磁場必須符合電荷守恒定律VJ一定符合電荷守恒定律.-學(xué)因此，說明A與pB = pHa)= - 6-11給出麥克斯韋方警其隹函數(shù)童程的復(fù)矢量形式. 麥克斯韋：Vx方+VxE = -jfl)BVB = 0VI = p位函數(shù)：2 I 7V A + 3 reA = 一“丿6-12什么是復(fù)能流密度矢量?試述號(hào)實(shí)部理虛部的物理意義.Sc(r) = i(r)x7r)復(fù)能流密度矢量其實(shí)部表示能量流動(dòng)，虛部表示能量交換。實(shí)部就是能流密度矢量平均值。7- 1.給出