高濃度固液兩相流中泥沙分布的修正公式

1、高濃度固液兩相流中泥沙分布的修正公式 06-02-22 16:25:00 作者：倪晉仁廖 謙 王光編輯：studa9ngns摘要：本文在過去低濃度固液兩相流動理論研究的基礎上, 提出了對高濃度固液兩相流中泥沙濃度分布的一個修正模型，模型的預測結果與有關實測數(shù)據(jù)較為吻合。 關鍵詞：高濃度固液兩相流 修正 濃度分布 1 前言迄今為止，關于固液兩相流中顆粒濃度分布規(guī)律的研究已有很多，人們提出了許多理論和公式 (Rouse, 1937; Itakura & Kishi, 1980; Hunt, 1954)。其中，倪晉仁和王光謙(1989)提出的統(tǒng)一公式，能較好地概括各種公式。實際上，實測結果多數(shù)表現(xiàn)為

2、兩種濃度分布，其中一種是人們較為熟知的底部濃度最高而頂部濃度最低的分布模式; 另一種則是容易被人們忽視的，即最大濃度出現(xiàn)在底部以上的分布模式。采用常規(guī)的理論將很難解釋上述兩種濃度分布模式的存在。迄今為止，幾乎所有的理論都無法定量來描述它們，這意味著我們必須采用新的方法來描述它們。為此，Wang & Ni (1991)采用動理論方法求解了低濃度兩相流中的泥沙濃度分布。由于問題的復雜性，過去對于高濃度情形進行的理論研究相對較少。在已有的少數(shù)研究中，Bagnold (1954) 的研究和Michalik (1973)的工作是很有參考價值的，這也為以后的研究奠定了基礎。2 修正模型通過類比氣體分子運動

3、理論中的相關處理方法，固體顆粒的運動可用Boltzmann方程描述。這樣，單位體積的顆粒數(shù)沿垂向的分布公式可表示為(Wang & Ni, 1991)（1）其中A為未知參數(shù)；是與Lagrange算子有關的參數(shù)；,Z*為與水沙運動特征相關的參數(shù)。注意到（2）（3）（4）其中（5）（6）（7）在上述各公式中，a代表垂線上參考點的相對坐標;=y/D，相對高度; D, 特征長度尺度，對于封閉圓管D為管道內(nèi)徑，對于矩形斷面的管道D=h (h為水深的一半)。對(1)式求導并令其為零，可以得到垂線最大顆粒數(shù)對應的相對坐標m=(-1)/Z*(8)這意味著最大濃度的分布位置取決于和Z*。當=1時，垂線最大顆粒數(shù)的

4、位置對應于床面, 這時濃度分布為II型; 對于較大的來說，垂線最大顆粒數(shù)的位置在床面以上, 這時濃度分布為I型。在懸移質(zhì)運動研究中，我們知道Z與/U*成線性關系。 是f/p和d/D的函數(shù)。這里Z*與通常所說的懸浮指標Z類似，盡管它們的確切含義不盡相同。對于低濃度固液兩相流，Z*和可表示為Z*=5(/U*(9)(10)其中是顆粒的沉降速度；d為顆粒直徑，f,p分別為液相和固相的密度；U*為摩阻流速。對于低濃度水沙流來說，固體顆粒間的作用不太明顯，泥沙的懸浮主要依靠水流的紊動作用；對于高濃度水沙流來說，固體顆粒間的作用變得越來越顯著，因此必須對反映顆粒所受上升作用的參數(shù)進行修正。根據(jù)Bagnold (1954) 的理論，顆粒間的作用可通過以下參數(shù)0來反映(11)其中 是顆粒的平均體積濃度；Cvm是固液兩相流的最大可能濃度，一般取為0.74。對