高中物理3-3知識點總結(jié)91553

1、任何一份表面的絢麗，都需要私底下十分的努力，誰都不能輕言放棄。高中物理3-3一、分子動理論1、物體是由大量分子組成的微觀量：分子體積V0、分子直徑d、分子質(zhì)量m0宏觀量：物質(zhì)體積V、摩爾體積、物體質(zhì)量m、摩爾質(zhì)量、物質(zhì)密度。聯(lián)系橋梁：阿伏加德羅常數(shù)（NA6.02×1023mol1） （1） 分子質(zhì)量： （2）分子體積：（對氣體，V0應(yīng)為氣體分子占據(jù)的空間大小）（3）分子大?。?數(shù)量級10-10m)球體模型 直徑（固、液體一般用此模型）油膜法估測分子大?。?-單分子油膜的面積，V-滴到水中的純油酸的體積立方體模型 （氣體一般用此模型；對氣體，d應(yīng)理解為相鄰分子間的平均距離）注意：固體、

2、液體分子可估算分子質(zhì)量、大小(認(rèn)為分子一個挨一個緊密排列)；氣體分子間距很大，大小可忽略，不可估算大小，只能估算氣體分子所占空間、分子質(zhì)量。（4）分子的數(shù)量： 2、分子永不停息地做無規(guī)則運動（1）擴(kuò)散現(xiàn)象：不同物質(zhì)彼此進(jìn)入對方的現(xiàn)象。溫度越高，擴(kuò)散越快。直接說明了組成物體的分子總是不停地做無規(guī)則運動，溫度越高分子運動越劇烈。（2）布朗運動：懸浮在液體中的固體微粒的無規(guī)則運動。發(fā)生原因是固體微粒受到包圍微粒的液體分子無規(guī)則運動地撞擊的不平衡性造成的因而間接說明了液體分子在永不停息地做無規(guī)則運動 布朗運動是固體微粒的運動而不是固體微粒中分子的無規(guī)則運動布朗運動反映液體分子的無規(guī)則運動但不是液體分子

3、的運動課本中所示的布朗運動路線，不是固體微粒運動的軌跡 微粒越小，布朗運動越明顯；溫度越高，布朗運動越明顯3、分子間存在相互作用的引力和斥力分子間引力和斥力一定同時存在，且都隨分子間距離的增大而減小，隨分子間距離的減小而增大，但斥力變化快，實際表現(xiàn)出的分子力是分子引力和分子斥力的合力分子力的表現(xiàn)及變化，對于曲線注意兩個距離，即平衡距離r0（約1010m）與10r0。（）當(dāng)分子間距離為r0時，分子力為零。（）當(dāng)分子間距rr0時，引力大于斥力，分子力表現(xiàn)為引力。當(dāng)分子間距離由r0增大時，分子力先增大后減?。ǎ┊?dāng)分子間距rr0時，斥力大于引力，分子力表現(xiàn)為斥力。當(dāng)分子間距離由r0減小時，分子力不斷增

4、大4、溫度： 宏觀上的溫度表示物體的冷熱程度，微觀上的溫度是物體大量分子熱運動平均動能的標(biāo)志。熱力學(xué)溫度與攝氏溫度的關(guān)系：5、內(nèi)能（1）、統(tǒng)計規(guī)律：單個分子的運動都是不規(guī)則的、帶有偶然性的；大量分子的集體行為受到統(tǒng)計規(guī)律的支配。多數(shù)分子速率都在某個值附近，滿足“中間多，兩頭少”的分布規(guī)律。（2）、分子平均動能：物體內(nèi)所有分子動能的平均值。溫度是分子平均動能大小的標(biāo)志。溫度相同時任何物體的分子平均動能相等，但平均速率一般不等（分子質(zhì)量不同）(3)、分子勢能 一般規(guī)定無窮遠(yuǎn)處分子勢能為零，分子力做正功分子勢能減少，分子力做負(fù)功分子勢能增加。分子勢能與分子間距離r0關(guān)系a.當(dāng)rr0時，r增大，分子力

5、為引力，分子力做負(fù)功分子勢能增大。b.當(dāng)rr0時，r減小，分子力為斥力，分子力做負(fù)功分子勢能增大。c.當(dāng)r=r0（平衡距離）時，分子勢能最小（為負(fù)值）(4)、決定分子勢能的因素：從宏觀上看：分子勢能跟物體的體積有關(guān)。（注意體積增大，分子勢能不一定增大）從微觀上看：分子勢能跟分子間距離r有關(guān)。（5）、內(nèi)能：物體內(nèi)所有分子無規(guī)則運動的動能和分子勢能的總和 內(nèi)能是狀態(tài)量 內(nèi)能是宏觀量，只對大量分子組成的物體有意義，對個別分子無意義。物體的內(nèi)能由物質(zhì)的量（分子數(shù)量）、溫度（分子平均動能）、體積（分子間勢能）決定，與物體的宏觀機(jī)械運動狀態(tài)無關(guān)內(nèi)能與機(jī)械能沒有必然聯(lián)系改變內(nèi)能的方式：做功與熱傳遞在使物體內(nèi)

6、能改變二、氣體實驗定律 理想氣體（1）氣體壓強(qiáng)微觀解釋：大量氣體分子對器壁頻繁持續(xù)地碰撞產(chǎn)生的。決定因素：氣體分子的平均動能，從宏觀上看由氣體的溫度決定單位體積內(nèi)的分子數(shù)(分子密集程度)，從宏觀上看由氣體的體積決定（2）三種變化：探究一定質(zhì)量理想氣體壓強(qiáng)p、體積V、溫度T之間關(guān)系，采用的是控制變量法等溫變化，玻意耳定律：PVC 等容變化，查理定律： P / TC 等壓變化，蓋呂薩克定律：V/ TC(3) 氣體實驗定律玻意耳定律：（C為常量與）等溫變化(或)適用條件：氣體質(zhì)量.溫度不變時微觀解釋：一定質(zhì)量的理想氣體，溫度保持不變時，分子的平均動能是一定的，在這種情況下，體積減少時，分子的密集程度

7、增大，氣體的壓強(qiáng)就增大。圖象表達(dá)： 圖像 圖像 圖像特點物理意義一定質(zhì)量的理想氣體，溫度保持不變時，P與成正比，在圖像上的等溫線是過原點的直線。一定質(zhì)量的理想氣體，溫度保持不變時，P與V成反比，在圖像上的等溫線是雙曲線的一支查理定律：（C為常量）等容變化（或）適用條件：氣體質(zhì)量.體積不變時微觀解釋：一定質(zhì)量的氣體，體積保持不變時，分子的密集程度保持不變，在這種情況下，溫度升高時，分子的平均動能增大，氣體的壓強(qiáng)就增大。圖象表達(dá)：圖像 圖像 圖像特點物理意義一定質(zhì)量的理想氣體，體積保持不變時，P與T成正比，在圖像上的等容線是過原點的傾斜直線。一定質(zhì)量的理想氣體，體積保持不變時，由于T=t+273.

8、15K,則P與t是一次函數(shù)關(guān)系，圖線是一條延長線過橫軸上-273.15點的傾斜直線。查理定律的推論：一定質(zhì)量的某種氣體從初狀態(tài)（P,T)開始發(fā)生等容變化，其壓強(qiáng)的變化量與溫度的變化量之間的關(guān)系為蓋呂薩克定律：（C為常量）等壓變化（或）適用條件：氣體質(zhì)量.壓強(qiáng)不變時微觀解釋：一定質(zhì)量的氣體，溫度升高時，分子的平均動能增大，只有氣體的體積同時增大，使分子的密集程度減少，才能保持壓強(qiáng)不變.圖象表達(dá)：圖像特點物理意義一定質(zhì)量的理想氣體，壓強(qiáng)保持不變時，V與T成正比，在像上的等壓線是過原點的傾斜直線。一定質(zhì)量的理想氣體，體積保持不變時，由于T=t+273.15K,則V與t是一次函數(shù)關(guān)系，圖線是一條延長線

9、過橫軸上-273.15點的傾斜直線。蓋呂薩克定律的推論：一定質(zhì)量的某種氣體從初狀態(tài)（V,T)開始發(fā)生等壓變化，其體積的變化量與溫度的變化量之間的關(guān)系為（4）理想氣體狀態(tài)方程理想氣體，由于不考慮分子間相互作用力，理想氣體的內(nèi)能僅由溫度和分子總數(shù)決定 ，與氣體的體積無關(guān)。對一定質(zhì)量的理想氣體，有或 （克拉伯龍方程）（5）平衡狀態(tài)下封閉氣體壓強(qiáng)的計算* 理論依據(jù)*液體壓強(qiáng)的計算公式 *帕斯卡定律：加在密閉靜止液體（或氣體）上的壓強(qiáng)能夠大小不變地由液體（或氣體）向各個方向傳遞（注意：適用于密閉靜止的液體或氣體）*液面與外界大氣相接觸，則液面下h處的壓強(qiáng)為 *連通器原理：在連通器中，同一種液體（中間液體

10、不間斷）的同一水平面上的壓強(qiáng)是相等的。計算方法*取等壓面法：根據(jù)同種液體在同一水平液面處壓強(qiáng)相等，在連通器內(nèi)靈活選取等壓面由兩側(cè)壓強(qiáng)相等列方程求解壓強(qiáng)例如圖中，同一液面C、D處壓強(qiáng)相等 .*參考液片法：選取假想的液體薄片(自身重力不計)為研究對象，分析液片兩側(cè)受力情況，建立平衡方程消去面積，得到液片兩側(cè)壓強(qiáng)相等，進(jìn)而求得氣體壓強(qiáng) 例如，圖中粗細(xì)均勻的U形管中封閉了一定質(zhì)量的氣體A，在其最低處取一液片B，由其兩側(cè)受力平衡可知*受力平衡法：選與封閉氣體接觸的液柱為研究對象進(jìn)行受力分析，由F合0列式求氣體壓強(qiáng)例題1：在豎直放置的U形管內(nèi)由密度為的兩部分液體封閉著兩段空氣柱，大氣壓強(qiáng)為P 0

11、 ，各部分長度如圖所示，求A、B氣體的壓強(qiáng)。解法一：平衡法，選與氣體接觸的液柱為研究對象，進(jìn)行受力分析，利用平衡條件求解求p A ：取液柱h 1 為研究對象，設(shè)管的橫截面積為S，大氣壓力和液柱重力方向向下，A氣體產(chǎn)生的壓力方向向上，液柱h 1 靜止，則P 0 S+gh 1 S=p A S，p A =P 0 +gh 1求p B ：取液柱h 2 為研究對象，由于h 2&#

12、160;的下端以下液體的對稱性，下端液體自重產(chǎn)生的壓強(qiáng)可不予考慮，A氣體壓強(qiáng)由液體傳遞后對h 2 的壓力方向向上，B氣體對h 2 的壓力、液柱h 2 重力方向向下，液柱平衡，則p B S+gh 2 S=p A S，得p B =P 0 +g(h 1 -h 2 )解法二：取等壓面法，根據(jù)同種液體在同一液面處的壓強(qiáng)相等，在連通器內(nèi)靈活選取等壓面，再由兩側(cè)壓強(qiáng)相等列方程求解壓強(qiáng)求p B 

13、;時從A氣體下端選取等壓面，則有p B +gh 2 =p A =P 0 +gh 1所以p A =P 0 +gh 1 ，p B =P 0 +g(h 1 -h 2 )P =P0（6）常見平衡狀態(tài)下封閉氣體壓強(qiáng)的計算* P =P0- gh P =P0- ghP =P0+gh h P =P0+ghP =P0- gh例題2：玻璃管與水銀封閉兩部分氣體A和B。設(shè)大氣壓強(qiáng)為P0=7

14、6cmHg柱， h1=10cm，h2=15cm。求封閉氣體A、B的壓強(qiáng)PA=? 、 PB =?（1atm = 76cmHg =1.0×105 Pa） 解(4)：對水銀柱受力分析（如右圖）沿試管方向由平衡條件可得：pS=p0S+mgSin30°P=p0+hgSin30°=76+10Sin30°(cmHg) =76+5 (cmHg) =81 (cmHg) 解(5)：變式2：計算圖2中各種情況下，被封閉氣體的壓強(qiáng)。（標(biāo)準(zhǔn)大氣壓強(qiáng)p0=76cmHg，圖中液體為水銀）PS = P0S+mgPS =mg +P0ScosPS = mg+P0S以活塞為研究對象mg+PS

15、 = P0S以氣缸為研究對象Mg+PS = P0S例3:下圖中氣缸的質(zhì)量均為M,氣缸內(nèi)部的橫截面積為S,氣缸內(nèi)壁摩擦不計.活塞質(zhì)量為m,求封閉氣體的壓強(qiáng)(設(shè)大氣壓強(qiáng)為p0)解析：此問題中的活塞和氣缸均處于平衡狀態(tài)當(dāng)以活塞為研究對象，受力分析如圖所示，由平衡條件得 pS（m0+m）gP0S； p=P0+（m0m）g/S 在分析活塞、氣缸受力時，要特別注意大氣壓力，何時必須考慮，何時可不考慮（7）加速運動系統(tǒng)中封閉氣體壓強(qiáng)的確定*常從兩處入手：一對氣體，考慮用氣體定律確定，二是選與氣體接觸的液柱或活塞等為研究對象，受力分析，利用牛頓第二定律解出具體問題中常把二者結(jié)合起來，建立方程組聯(lián)立求解(1)試

16、管繞軸以角速度勻速轉(zhuǎn)動解: 對水銀柱受力分析如圖由牛頓第二定律得:PSP0S=m2 r , 其中m=Sh由幾何知識得:r=dh/2解得P=P0h2（dh/2）(2) 試管隨小車一起以加速度a向右運動解: 對水銀柱受力分析如圖由牛頓第二定律得:PSp0S=ma m=Sh解得:p=p0+ah(3)氣缸和活塞在F作用下沿光滑的水平面一起向右加速運動解：對整體水平方向應(yīng)用牛頓第二定律：F=（m+M）a對活塞受力分析如圖：由牛頓第二定律得：F+PSP0S=ma 由兩式可得：P=P0小 結(jié)：當(dāng)物體做變速運動時:利用牛頓運動定律列方程來求氣體的壓強(qiáng)利用F合=ma,求p氣。總結(jié)：計算氣缸內(nèi)封閉氣體的壓強(qiáng)時，一

17、般取活塞為研究對象進(jìn)行受力分析.但有時也要以氣缸或整體為研究對象.所以解題時要靈活選取研究對象三、固體和液體和物態(tài)變化1、晶體和非晶體晶體非晶體單晶體多晶體外形規(guī)則不規(guī)則不規(guī)則熔點確定不確定物理性質(zhì)各向異性各向同性晶體內(nèi)部的微粒排列有規(guī)則，具有空間上的周期性，因此不同方向上相等距離內(nèi)微粒數(shù)不同，使得物理性質(zhì)不同（各向異性），由于多晶體是由許多雜亂無章地排列著的小晶體（單晶體）集合而成，因此不顯示各向異性，形狀也不規(guī)則。晶體達(dá)到熔點后由固態(tài)向液態(tài)轉(zhuǎn)化，分子間距離要加大。此時晶體要從外界吸收熱量來破壞晶體的點陣結(jié)構(gòu)，所以吸熱只是為了克服分子間的引力做功，只增加了分子的勢能。分子平均動能不變，溫度不

18、變。2、液晶：介于固體和液體之間的特殊物態(tài)物理性質(zhì)具有晶體的光學(xué)各向異性在某個方向上看其分子排列比較整齊具有液體的流動性從另一方向看，分子的排列是雜亂無章的3、液體的表面張力和毛細(xì)現(xiàn)象（）表面張力表面層（與氣體接觸的液體薄層）分子比較稀疏，rr0，分子力表現(xiàn)為引力，在這個力作用下，液體表面有收縮到最小的趨勢，這個力就是表面張力。表面張力方向跟液面相切，跟這部分液面的分界線垂直 （）浸潤和不浸潤現(xiàn)象：附著層的液體分子比液體內(nèi)部分子力表現(xiàn)附著層趨勢毛細(xì)現(xiàn)象浸潤密（）排斥力擴(kuò)張上升不浸潤稀疏（）吸引力收縮下降（）毛細(xì)現(xiàn)象：對于一定液體和一定材質(zhì)的管壁，管的內(nèi)徑越細(xì)，毛細(xì)現(xiàn)象越明顯。管的內(nèi)徑越細(xì)，液體

19、越高 土壤鋤松，破壞毛細(xì)管，保存地下水分；壓緊土壤，毛細(xì)管變細(xì)，將水引上來4、飽和汽和飽和汽壓（）、飽和汽與飽和汽壓：在單位時間內(nèi)回到液體中的分子數(shù)等于從液面飛出去的分子數(shù)，這時汽的密度不再增大，液體也不再減少，液體和汽之間達(dá)到了平衡狀態(tài)，這種平衡叫做動態(tài)平衡。我們把跟液體處于動態(tài)平衡的汽叫做飽和汽，把沒有達(dá)到飽和狀態(tài)的汽叫做未飽和汽。在一定溫度下，飽和汽的壓強(qiáng)一定，叫做飽和汽壓。未飽和汽的壓強(qiáng)小于飽和汽壓。飽和汽壓影響因素：與溫度有關(guān)，溫度升高，飽和氣壓增大 飽和汽壓與飽和汽的體積無關(guān)（）空氣的濕度空氣的絕對濕度：用空氣中所含水蒸氣的壓強(qiáng)來表示的濕度叫做空氣的絕對濕度?？諝獾南鄬穸龋合鄬?/p>

20、度更能夠描述空氣的潮濕程度，影響蒸發(fā)快慢以及影響人們對干爽與潮濕感受。干濕泡濕度計：兩溫度計的示數(shù)差別越大，空氣的相對濕度越小。5、熔化熱與汽化熱（）物態(tài)變化（） 熔化熱與汽化熱熔化熱：某種晶體熔化過程中所需的能量與其質(zhì)量之比。特點：一定質(zhì)量的晶體，熔化時吸收的熱量與凝固時放出的熱量相等。汽化熱：某種液體汽化成同溫度的氣體時所需的能量與其質(zhì)量之比。特點：一定質(zhì)量的物質(zhì)，在一定的溫度和壓強(qiáng)下汽化時吸收的熱量與液化時放出的熱量相等。四、熱力學(xué)定律和能量守恒定律1、改變物體內(nèi)能的兩種方式：做功和熱傳遞。等效不等質(zhì)：做功是內(nèi)能與其他形式的能發(fā)生轉(zhuǎn)化；熱傳遞是不同物體（或同一物體的不同部分）之間內(nèi)能的轉(zhuǎn)

21、移，它們改變內(nèi)能的效果是相同的。概念區(qū)別：溫度、內(nèi)能是狀態(tài)量，熱量和功則是過程量，熱傳遞的前提條件是存在溫差，傳遞的是熱量而不是溫度，實質(zhì)上是內(nèi)能的轉(zhuǎn)移2、熱力學(xué)第一定律（能量守恒定律）(1)內(nèi)容：一般情況下，如果物體跟外界同時發(fā)生做功和熱傳遞的過程，外界對物體做的功W與物體從外界吸收的熱量Q之和等于物體的內(nèi)能的增加量U (2)數(shù)學(xué)表達(dá)式為：UW+Q 做功W熱量Q內(nèi)能的改變U取正值“+”外界對系統(tǒng)做功系統(tǒng)從外界吸收熱量系統(tǒng)的內(nèi)能增加取負(fù)值“”系統(tǒng)對外界做功系統(tǒng)向外界放出熱量系統(tǒng)的內(nèi)能減少(3)符號法則：(4)絕熱過程Q0，關(guān)鍵詞“絕熱材料”或“變化迅速”(5)對理想氣體：U取決于溫度變化，溫度

22、升高U>0，溫度降低U<0 W取決于體積變化，v增大時，氣體對外做功，W<0；v減小時，外界對氣體做功，W>0；特例：如果是氣體向真空擴(kuò)散，W03、能量守恒定律：（1）能量既不會憑空產(chǎn)生，也不會憑空消失，它只能從一種形式轉(zhuǎn)化為另一種形式，或者從一個物體轉(zhuǎn)移到別的物體，在轉(zhuǎn)化或轉(zhuǎn)移的過程中其總量不變。這就是能量守恒定律。 （2）第一類永動機(jī)：不消耗任何能量，卻可以源源不斷地對外做功的機(jī)器。（違背能量守恒定律） 4、熱力學(xué)第二定律（1）熱傳導(dǎo)的方向性：熱傳導(dǎo)的過程可以自發(fā)地由高溫物體向低溫物體進(jìn)行，但相反方向卻不能自發(fā)地進(jìn)行，即熱傳導(dǎo)具有方向性，是一個不可逆過程。（2）說明：“自發(fā)地”過程就是在不受外來干擾的條件下進(jìn)行的自然過程。熱量可以自發(fā)地從高溫物體傳向低溫物體，熱量卻不能自發(fā)地從低溫