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文檔簡介
1、在日常生活中,人們對(duì)光學(xué)增透膜的理解,存在著一些模糊的觀念。這些模糊的觀念不僅在高中生中有,而且在大學(xué)生中也是存在的。例如,有不少人認(rèn)為入射光從增透膜的上、下表面反射后形成兩列反射光,因?yàn)楣馐且圆ǖ男问絺鞑サ?,這兩列反射光干涉相消,使整個(gè)反射光減弱或消失,從而使透射光增強(qiáng),透射率增大。然而他們無法理解:反射回來的兩列光不管是干涉相消還是干涉相長,反射光肯定是沒有透射過去,因增加了一個(gè)反射面,反射回來的光應(yīng)該是多了,透射過去的光應(yīng)該是少了,這樣的話,應(yīng)當(dāng)說增透膜不僅不能增透,而且要進(jìn)一步減弱光的透射,怎么是增強(qiáng)透射呢?也有人對(duì)增透膜的屬性和技術(shù)含量不甚了解,對(duì)它進(jìn)行清潔時(shí)造成許多不必要的損壞。隨
2、著人類科學(xué)技術(shù)的飛速發(fā)展,增透膜的應(yīng)用越來越廣泛。因此,本文利用光學(xué)及其他物理學(xué)知識(shí)對(duì)增透膜原理給以全面深入的解釋,同時(shí)對(duì)增透膜的研究和應(yīng)用現(xiàn)狀作一介紹。讓人們對(duì)增透膜有一個(gè)全面深入的了解,進(jìn)而排除在應(yīng)用時(shí)的無知感和迷惑感。2增透原理光學(xué)儀器中,光學(xué)元件表面的反射,不僅影響光學(xué)元件的通光能量;而且這些反射光還會(huì)在儀器中形成雜散光,會(huì)在儀器中形成雜散光,影響光學(xué)儀器的成像質(zhì)量。為了解決這些問題,通常在光學(xué)元件的這樣的膜叫光學(xué)增表面鍍上一定厚度的單層或多層膜,目的是為了減小元件表面的反射光,透膜(或減反膜)。這里我們首先從能量守恒的角度對(duì)光學(xué)增透膜的增透原理給予分析。一般情況下,當(dāng)光入射在給定的材
3、料的光學(xué)元件的表面時(shí),所產(chǎn)生的反射光與透射光能量確定,在不考慮吸收、散射等其他因素時(shí),反射光與透射光的總能量等于入射光的能量。即滿足能量守恒定律。當(dāng)光學(xué)元件表面鍍膜后,在不考慮膜的吸收及散射等其他因素時(shí),反射光和透射光與入射光仍滿足能量守恒定律。而所鍍膜的作用是使反射光與透射光的能量重新分配。對(duì)增透膜而言,分配的結(jié)果使反射光的能量減小,透射光的能量增大。由此可見,增透膜的作用使得光學(xué)元件表面反射光與透射光的能量重新分配,分配的結(jié)果是透射光能量增大,反射光能量減小。光就有這樣的特性:通過改變反射區(qū)的光強(qiáng)可以改變透射區(qū)的光強(qiáng)。2.2定量描述光從一種介質(zhì)反射到另一種介質(zhì)時(shí),在兩種介質(zhì)的交界面上將發(fā)生
4、反射和折射,把反射光強(qiáng)度與入射光強(qiáng)度的比值叫做反射率。用光強(qiáng)度與入射光強(qiáng)度的比值叫做反射率。用一表示,(4?,,兒和亠二分別表示反射光和入射光的振幅。設(shè)入射的光強(qiáng)度為i,則反射光的強(qiáng)度為”,在不考慮吸收及散射情況下,折射光的強(qiáng)度為(1-p)。根據(jù)菲涅爾公式和折射定律可知:當(dāng)入射角很小時(shí),光從折射率ni的介質(zhì)射向折射率n2介質(zhì),反射率質(zhì)射向折射率n2介質(zhì),反射率為國A(1)A例如光線由很小的入射角從空氣射入折射率為1.8的介質(zhì)時(shí),則反射率為i.s-r=0.08=8%若以入射光的強(qiáng)度為1,則反射光的強(qiáng)度為0.08,折射光的強(qiáng)度為1-0.08=0.92。若以入射光的強(qiáng)度為1,則反射光的強(qiáng)度為0.08
5、,折射光的強(qiáng)度為1-0.08=0.92。在介質(zhì)表面鍍一層增透膜,設(shè)空氣、薄膜、介質(zhì)的折射率分別為為d,如下圖所示:m、n、n2,薄膜厚度圖1光在單層膜中反射的示意圖圖1光在單層膜中反射的示意圖在入射角很小的情況下,空氣與薄膜之間的反射率為薄膜與介質(zhì)之間的反射率為P2如果把入射光線的強(qiáng)度仍設(shè)為1,光線是入射光線經(jīng)過空氣與薄膜的界面一次反射形成的,則其強(qiáng)度為;光線入射光線經(jīng)過空氣與薄膜的界面兩次折射和薄膜與介質(zhì)的界面一次反射而形成的,其強(qiáng)度為(1必)耳;光線是入射光線經(jīng)過空氣與薄膜的界面兩次折射、一次反射和薄膜與介質(zhì)的界面兩次反射而形成的,其強(qiáng)度為-。如果匚、二*,則光線的強(qiáng)度為匸,光線的強(qiáng)度為m
6、,光線的強(qiáng)度為:二二,此光束以后反射到空氣中的強(qiáng)度將更小。由此可見,返回空氣中的光線主要是和,而其它的光線強(qiáng)度非常小可以略去不計(jì)。那么,只要光線和滿足振幅相等,正好反相時(shí),則相互抵消,整個(gè)系統(tǒng)的反射光能量接近零。根據(jù)增透膜增透過程中能量守恒,透射過去的光能量得到了增強(qiáng),幾乎使全部光透射過去。通過上面的分析我們知道,只要使光線和的振幅相等,并且正好反相,這層薄膜就起到了理想的增透作用。欲使光線和振幅相等,即強(qiáng)度相等,則j_.由于R非常小,I非常接近1,所以,只要還二門就可以實(shí)現(xiàn)1和2振幅相等。又因所以和振幅相等的條件是:f、5十仏化簡上式,薄膜的折射率應(yīng)滿足:-。一般空氣折射率n1為1,:為玻璃
7、折射率為1.5,則增透膜的折射率為;,所以人們選擇增透膜的折射率應(yīng)等于1.23或接近它。由于折射率小于氟化鎂(折射率為1.38)的鍍膜材料很難找到,所以,現(xiàn)在一般都用氟化鎂鍍制增透膜。另外,要使光線和正好反相,對(duì)薄膜的厚度有一定的要求。當(dāng)光從光疏介質(zhì)射向光密介質(zhì)時(shí),反射光有半波損失。對(duì)于玻璃上的增透膜,其折射率大小介于玻璃和空氣的折射率之間,所以,當(dāng)光從空氣透過薄膜射向玻璃時(shí),光線在空氣與薄膜的交界面反射時(shí)有半波損失,光線在薄膜與介質(zhì)的交界面反射時(shí)也有半波損失。所以,當(dāng)光從空氣透過介質(zhì)薄膜垂直射入玻璃時(shí),光線和要干涉相消,只要光線和光線的光程相差半個(gè)波d=+rsio則讓薄膜厚度4口(k為自然數(shù)
8、,衛(wèi)為光在薄膜中波長),這樣光線沏=2(加+1)2鳳二H+丄丸經(jīng)薄膜傳播一個(gè)來回比光線多行,因?yàn)楣馐遣?,具有周期性,所以不管k為哪個(gè)自然數(shù),光線與光線的光程只要相差半個(gè)波長,就能達(dá)到目的。在這里還要強(qiáng)調(diào)光從光疏介質(zhì)射向光密介質(zhì)時(shí),樣光線和返回空氣中時(shí)都經(jīng)歷了一次半波損失,總結(jié)光線和的干涉情況與膜的厚度關(guān)系為:反射光有半波損失。而當(dāng)1時(shí),這相互抵消,可以不考慮半波損失。下面2上2兄4(2*+n-a42上2兄4(2*+n-a4干涉相長干涉相消其中k為自然數(shù),丄為光在薄膜中的波長。皿二(空+1)丄圮因此,當(dāng)膜的厚度,則光線和重合時(shí),出現(xiàn)干涉相消,從而減弱反射光的強(qiáng)度,增加透射光的強(qiáng)度,起到增透的作用
9、。當(dāng)然,要滿足光線和的重合,必須要求光線垂直入射,所以,增透膜在光線垂直入射時(shí)效果最好,入射角很小時(shí)增透膜也有一定的增透作用,但不如垂直入射時(shí)效果好。2.3理論解釋下面我們?cè)倮秒妱?dòng)力學(xué)方面的知識(shí),來對(duì)光學(xué)增透膜的增透機(jī)理作出解釋。設(shè)薄膜厚度為d,處于介質(zhì)1與介質(zhì)2之間,由于除鐵磁介質(zhì)外,其他物質(zhì)的磁導(dǎo)率基本相同。因此設(shè)三種介質(zhì)的磁導(dǎo)率都是*。三種介質(zhì)的電容率分別是,己,介質(zhì)1.薄膜、介質(zhì)2的折射率分別為匸,打,豈,且薄膜介質(zhì)為無損耗介質(zhì)。為了計(jì)算方便,設(shè)入射光為線性的單色平面波,且垂直入射到介質(zhì)與薄膜的交界面I(介質(zhì)1與薄膜交界面為I面,介質(zhì)2與薄膜交界面為n面)。以交界面I為x-y面,入射
10、光波的行進(jìn)方向?yàn)閦軸方向。入射波的電場-沿x軸方向,磁場7沿y軸方向,則入射波可以寫作反射波又在交界面I產(chǎn)生將向前進(jìn)行的無窮電磁波入射到介質(zhì)薄膜里后,又會(huì)在交界面n上產(chǎn)生反射波,反射。如此下去,在薄膜層中,便有無窮多個(gè)向前、向后進(jìn)行的電磁波。多個(gè)波的疊加寫成式中、7把向后進(jìn)行的無窮多個(gè)波的疊加寫成式中介質(zhì)2中向右進(jìn)行的波比二R丄國裁1弓式中,:-_J,利用交界面I處的邊值關(guān)系瀘(鳥-爲(wèi)心鳳-E)二0心在二匸處,得17117丿氣丿Llgl/7得如-在將(1式代入(2)式得因?yàn)?3),所以(3)式可寫為=0=0因?yàn)樵撽P(guān)系式中含有復(fù)數(shù)量,所以要使該式成立,它的虛部和實(shí)部都等于零,故有1+生*1因?yàn)榘?/p>
11、故只有匕:二g=-:即2知二幗兀,朋二OJ,2,3從而得出薄膜的厚度d二丄剛a沖二CLL234式中丄是電磁波在薄膜中的波長。因?yàn)閺V所以-o由(4)式中實(shí)部為零,并考慮(5)式得1+=0丿當(dāng)m為偶數(shù)時(shí),上式取正號(hào),即/5、f、1+去*1-+1亠1+1用丿1S1兮丿/5、f、1+去*1-+1亠1+1用丿1S1兮丿=0=叔加二2,4,6,34o這個(gè)解說明了當(dāng)兩介質(zhì)折射率相等時(shí),由于存在著半波損失,反射回來的主要的兩束干涉光,一束有半波損失,一束沒有.正好考慮半波損失,故薄膜厚度應(yīng)為半波長整數(shù)倍。當(dāng)m為奇數(shù)時(shí),上式取負(fù)號(hào),即=0=01-pm=173,5,T-解得J此時(shí),這個(gè)解說明當(dāng)時(shí),I,二,址間于豈
12、、豈間,可以不考慮半波損失。與定量描述中的理論相符。一般光學(xué)介質(zhì)都是在空氣中使用,因此滿足第二種情況。我們只要讓托_CTd=)(2比y-=4(k=1,2,3,4,),理論上增透膜就能起到完全增透的作用,和前面結(jié)論一致。3研制和應(yīng)用3.1增透膜材料光學(xué)增透膜的研制,不僅要考慮它的透射率,而且還要考慮它的硬度,耐熱、耐寒性,與玻璃等光體的接合力度,耐光照射性,吸熱強(qiáng)度等因素,能滿足這么多條件的材料可想而知是很困難的。根據(jù)適合不同的需求,目前人們發(fā)現(xiàn)、常用的材料有二、二匚二二陶瓷紅外光紅外增透膜、乙烯基倍半硅氧烷雜化膜等.一。由于一般光學(xué)介質(zhì)都是玻璃,并在空氣中使用,那增透膜的折射率應(yīng)接近1.23。
13、現(xiàn)實(shí)中折射率小于氟化鎂(折射率為-)的鍍膜材料很少見,而且像氟化鎂那樣很好的滿足各種條件的材料更是稀少。因此,現(xiàn)在一般都用氟化鎂鍍制增透膜。雖然金剛石是迄今為止自然界中性能最優(yōu)良的材料,但是存在工藝條件過于苛刻和成本高的問題。目前,大規(guī)模的使用金剛石薄膜的條件還不具備。通過人們對(duì)增透膜的不斷發(fā)展和研究,相信會(huì)有比金剛石更為合適的材料被我們所發(fā)現(xiàn)利用,或者金剛石被大規(guī)模的使用。3.2鍍膜技術(shù)隨著增透膜的不斷開發(fā)和研究,光學(xué)增透膜的鍍膜技術(shù)也在不斷的發(fā)展。光學(xué)增透膜的厚度要控制在可見光波長1/4的數(shù)量級(jí)上,增透膜的均勻度的要求也非常的苛刻。盡管如此,在人們的不懈探索中,還是掌握了不少行之有效、先進(jìn)
14、的鍍膜技術(shù)。目前,常用的鍍膜方法有真空蒸鍍、化學(xué)起相沉積、溶膠一凝膠鍍膜等方法。三者相比較,溶膠一凝膠鍍膜設(shè)備簡單、能在常溫常壓下操作、膜層均勻性高、微觀結(jié)構(gòu)可控,適于不同形狀、尺寸的基片、能通過控制配方、制備工藝得到高激光破壞閾值的光學(xué)薄膜,已成為高功率激光薄膜的最具競爭力的制備方法之一。常用的上薄膜,并沒有使透射光的光強(qiáng)達(dá)到最大,也就是說沒有使反射光達(dá)到最弱。主要是要增透的光往往不是單色的,而是有一定的頻寬,而對(duì)于一個(gè)增透膜只對(duì)某一波長的單色光有完全增透的作用。因此可以通過多層鍍膜技術(shù)來改善增透效果,同時(shí)也增加了透射光的線寬上,也就是頻寬卜二隨著人們對(duì)增透膜的應(yīng)用和發(fā)展,有人設(shè)想為細(xì)小的光纖進(jìn)行鍍膜,由此可見這需要多么精密的鍍膜技術(shù)。4結(jié)論由以上討論可知:增透膜增加透射光強(qiáng)度的實(shí)質(zhì)是作為電磁波的光波在傳播的過程中,在不同介質(zhì)的分界面上,由于邊界條件的不同,改變了其能量的分布。對(duì)于單層薄膜來說,當(dāng)增透膜兩邊介質(zhì)不同時(shí),薄膜厚度為1/4波長的奇數(shù)倍且薄膜的折射率一3時(shí)(豈匸分別是介質(zhì)1、2的折射率),才可以使入射光全
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