多相流課件第五章

1、煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC51 顆粒的流動(dòng)模型顆粒的流動(dòng)模型l表示氣固系統(tǒng)流動(dòng)特征的理想化的流動(dòng)形態(tài)；表示氣固系統(tǒng)流動(dòng)特征的理想化的流動(dòng)形態(tài)；l劃分各種模型的實(shí)質(zhì)是反混機(jī)理和程度；劃分各種模型的實(shí)質(zhì)是反混機(jī)理和程度；l標(biāo)志顆粒逆向混合程度的定量參數(shù)為模型參數(shù)；標(biāo)志顆粒逆向混合程度的定量參數(shù)為模型參數(shù)；l可由停留時(shí)間分布求得模型參數(shù)；可由停留時(shí)間分布求得模型參數(shù)；l對(duì)具體過(guò)程：分析類(lèi)型對(duì)具體過(guò)程：分析類(lèi)型選擇模型選擇模型求得模型參求得模型參數(shù)數(shù)預(yù)測(cè)過(guò)程進(jìn)程與效果預(yù)測(cè)過(guò)程進(jìn)程與效果煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC51 顆粒的流動(dòng)模型顆粒的流動(dòng)模型1、顆粒在容器中的停留時(shí)間、顆粒在容器中的停留時(shí)間

2、1）基本概念）基本概念活塞流：當(dāng)物料連續(xù)穩(wěn)定通過(guò)某一系統(tǒng)時(shí)，其停留時(shí)間的活塞流：當(dāng)物料連續(xù)穩(wěn)定通過(guò)某一系統(tǒng)時(shí)，其停留時(shí)間的理想情況為同一時(shí)間進(jìn)入系統(tǒng)的各微元，沿平行路徑理想情況為同一時(shí)間進(jìn)入系統(tǒng)的各微元，沿平行路徑以相同恒定速度通過(guò)，各顆粒在系統(tǒng)內(nèi)的停留時(shí)間均以相同恒定速度通過(guò)，各顆粒在系統(tǒng)內(nèi)的停留時(shí)間均相等相等ul活塞流動(dòng)示意圖活塞流動(dòng)示意圖煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC1）基本概念）基本概念實(shí)際流動(dòng)：層流、湍流、攪拌、旋回，形成停留時(shí)間的分布實(shí)際流動(dòng)：層流、湍流、攪拌、旋回，形成停留時(shí)間的分布 影響因素：設(shè)備的幾何形狀、結(jié)構(gòu)和工藝操作條件影響因素：設(shè)備的幾何形狀、結(jié)構(gòu)和工藝操作條件在一個(gè)穩(wěn)

3、定連續(xù)流動(dòng)系統(tǒng)中，某一瞬間進(jìn)入系統(tǒng)的顆粒，經(jīng)在一個(gè)穩(wěn)定連續(xù)流動(dòng)系統(tǒng)中，某一瞬間進(jìn)入系統(tǒng)的顆粒，經(jīng)歷不同的停留時(shí)間后依次自系統(tǒng)流出歷不同的停留時(shí)間后依次自系統(tǒng)流出（1）停留時(shí)間的概率密度）停留時(shí)間的概率密度E(）函數(shù)）函數(shù)在同時(shí)進(jìn)入穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)中的在同時(shí)進(jìn)入穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)中的N個(gè)粒子中，在容器中停留時(shí)個(gè)粒子中，在容器中停留時(shí)間介于間介于與與+d間的顆粒數(shù)所占分率間的顆粒數(shù)所占分率dN/N(2) 停留時(shí)間分布函數(shù)停留時(shí)間分布函數(shù) F(）函數(shù)）函數(shù)流過(guò)系統(tǒng)的物料中停留時(shí)間小于流過(guò)系統(tǒng)的物料中停留時(shí)間小于的物料量的百分率的物料量的百分率 0dEF煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCCE曲線和曲線和F曲線曲線（a

4、) E曲線；曲線；(b) F曲線曲線煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC2）停留時(shí)間分布的測(cè)定）停留時(shí)間分布的測(cè)定（1）脈沖示蹤法）脈沖示蹤法系統(tǒng)入口處快速混入少量（系統(tǒng)入口處快速混入少量（Q)的示蹤物體，在出口流體中檢的示蹤物體，在出口流體中檢測(cè)示蹤物料的濃度變化測(cè)示蹤物料的濃度變化c(） cQvEdvcdQE脈沖法測(cè)停留時(shí)間流程脈沖法測(cè)停留時(shí)間流程煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC2）停留時(shí)間分布的測(cè)定）停留時(shí)間分布的測(cè)定（2）階躍示蹤法）階躍示蹤法在入口處按與物料一定比例在入口處按與物料一定比例c0 不斷加入示蹤物，在出口處取不斷加入示蹤物，在出口處取樣測(cè)出物料中示蹤物濃度的變化樣測(cè)出物料中示蹤物

5、濃度的變化c(）, 0ccF所選示蹤物料應(yīng)具性質(zhì)：所選示蹤物料應(yīng)具性質(zhì)： 不影響物料的流動(dòng)狀態(tài)，密度和直徑與物料相近；不影響物料的流動(dòng)狀態(tài)，密度和直徑與物料相近； 測(cè)定過(guò)程中不揮發(fā)、不沉淀、不起化學(xué)反應(yīng)、不吸附在器壁上；測(cè)定過(guò)程中不揮發(fā)、不沉淀、不起化學(xué)反應(yīng)、不吸附在器壁上；易于檢測(cè)濃度。易于檢測(cè)濃度。煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC3）各停留時(shí)間分布函數(shù)間的關(guān)系）各停留時(shí)間分布函數(shù)間的關(guān)系 活塞流）(1110000vVdFdFdFFdEEddFFdEVvVvF(）d與與1- F(） d關(guān)系關(guān)系煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC4）E(）的特征值的特征值（1）數(shù)學(xué)期望）數(shù)學(xué)期望與與 F(）的關(guān)系的關(guān)

6、系 vVdFdFdddFdEdEFF0100001煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC（1）數(shù)學(xué)期望）數(shù)學(xué)期望 在實(shí)際測(cè)定時(shí)，每隔一段時(shí)間取一次樣，則在實(shí)際測(cè)定時(shí)，每隔一段時(shí)間取一次樣，則E（）為離散型）為離散型 EEEE（2）方差）方差2體現(xiàn)停留時(shí)間分布的密度函數(shù)的離散程度體現(xiàn)停留時(shí)間分布的密度函數(shù)的離散程度 22220220020022EEdEdEdEdEdE煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC若采用無(wú)因次時(shí)間作自變量若采用無(wú)因次時(shí)間作自變量Vv則則 平均停留時(shí)間平均停留時(shí)間1在在及及處，停留時(shí)間分布函數(shù)相等，處，停留時(shí)間分布函數(shù)相等，F(xiàn)（）=F(）停留時(shí)間分布密度函數(shù)停留時(shí)間分布密度函數(shù)E（） ,E

7、ddddFddFddFE煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC51 顆粒的流動(dòng)模型顆粒的流動(dòng)模型2、典型的流動(dòng)模型、典型的流動(dòng)模型1）活塞流）活塞流所有顆粒在系統(tǒng)中的停留時(shí)間相同所有顆粒在系統(tǒng)中的停留時(shí)間相同活塞流的活塞流的E（）和和F （）煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC1）活塞流）活塞流用分布密度函數(shù)表示用分布密度函數(shù)表示 vVvVvVvVE010用分布函數(shù)表示用分布函數(shù)表示 vVvVF10且且這是一種最簡(jiǎn)單有效的流動(dòng)模型，如固定床這是一種最簡(jiǎn)單有效的流動(dòng)模型，如固定床02vV煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC2）理想混合流）理想混合流微元體進(jìn)入系統(tǒng)的瞬間立即與原有物料均勻混合，系統(tǒng)內(nèi)微元體進(jìn)入系統(tǒng)的瞬

8、間立即與原有物料均勻混合，系統(tǒng)內(nèi)部流動(dòng)特性始終如一，與出口處相同部流動(dòng)特性始終如一，與出口處相同用示蹤粒子完全代替入口物料時(shí)，用示蹤粒子完全代替入口物料時(shí)， eddFE1用分布函數(shù)表示用分布函數(shù)表示 0 . 110cecF cVvddc1)(用分布密度函數(shù)表示用分布密度函數(shù)表示煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC理想混合時(shí)的理想混合時(shí)的E（）與與F （）模型特征：模型特征： 2222022dE當(dāng)當(dāng)=時(shí)，時(shí)，F(xiàn)（）=1-e-1=0.632，即有，即有63.2%物料停留時(shí)間小于物料停留時(shí)間小于煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC2）理想混合流）理想混合流當(dāng)當(dāng)n級(jí)混合流模型串聯(lián)時(shí)，級(jí)混合流模型串聯(lián)時(shí)， nenn

9、Ennn1121n n稱(chēng)為模型參數(shù)稱(chēng)為模型參數(shù)當(dāng)當(dāng)nn時(shí)，時(shí)，2 2 = 0= 0，全混流多級(jí)串聯(lián)轉(zhuǎn)化成活塞流，全混流多級(jí)串聯(lián)轉(zhuǎn)化成活塞流煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC3）帶有死角和短路的理想混合流）帶有死角和短路的理想混合流帶死角和短路的模型示意圖帶死角和短路的模型示意圖煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC3）帶有死角和短路的理想混合流）帶有死角和短路的理想混合流V為容器體積，為容器體積，m為出去死角后所占的空間分額，為出去死角后所占的空間分額，v為通過(guò)為通過(guò)系統(tǒng)的物料流率，系統(tǒng)的物料流率，h為通過(guò)容器物料分額，為通過(guò)容器物料分額，v(1-h)為短為短路物料流率路物料流率 vhvfvhc1f(f(

10、） 示蹤物的分布函數(shù)（全混流）示蹤物的分布函數(shù)（全混流） heehhcef1111煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC3）帶有死角和短路的理想混合流）帶有死角和短路的理想混合流有短路和死角時(shí)，有短路和死角時(shí)， hvmVmVvhddFEFhvmVhchvmVexpexp12煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC4）擴(kuò)散模型）擴(kuò)散模型流體通過(guò)有填充物料的管式反應(yīng)器時(shí)，各流體微元以相同流體通過(guò)有填充物料的管式反應(yīng)器時(shí)，各流體微元以相同平均線速度平均線速度u通過(guò)縫隙，并圍繞通過(guò)縫隙，并圍繞u按相同頻率和振幅波動(dòng)。按相同頻率和振幅波動(dòng)。用用Fick第二定律描寫(xiě)逆向混合，即為擴(kuò)散模型。第二定律描寫(xiě)逆向混合，即為擴(kuò)散模型

11、。l 可理解為活塞流疊加軸向擴(kuò)散；可理解為活塞流疊加軸向擴(kuò)散；l 該擴(kuò)散是虛擬的，實(shí)質(zhì)為返混；該擴(kuò)散是虛擬的，實(shí)質(zhì)為返混；l是描述非理想流動(dòng)的主要模型，特別適用于返混程度不是描述非理想流動(dòng)的主要模型，特別適用于返混程度不大的系統(tǒng)大的系統(tǒng)煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC4）擴(kuò)散模型）擴(kuò)散模型模型假定：模型假定：l 沿與流體流動(dòng)方向垂直的每一截面具有均勻徑向濃度；沿與流體流動(dòng)方向垂直的每一截面具有均勻徑向濃度；l 每一截面上沿流體流動(dòng)方向，流動(dòng)速度和擴(kuò)散系數(shù)均為每一截面上沿流體流動(dòng)方向，流動(dòng)速度和擴(kuò)散系數(shù)均為恒定值；恒定值；l 物料濃度為流體流動(dòng)距離的連續(xù)函數(shù)物料濃度為流體流動(dòng)距離的連續(xù)函數(shù)擴(kuò)散模型

12、擴(kuò)散模型煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC4）擴(kuò)散模型）擴(kuò)散模型流動(dòng)坐標(biāo)上描述擴(kuò)散方程流動(dòng)坐標(biāo)上描述擴(kuò)散方程*121,00DxerfcxccuLc22*xcDcD D* *與流動(dòng)有關(guān)的虛擬擴(kuò)散系數(shù)與流動(dòng)有關(guān)的虛擬擴(kuò)散系數(shù)該微分方程的解為該微分方程的解為出口處示蹤物濃度的響應(yīng)函數(shù)出口處示蹤物濃度的響應(yīng)函數(shù) PeerfVvLuDVverf111*112煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC注意：注意：l 對(duì)一定的流動(dòng)模型，有一定的停留時(shí)間分布；對(duì)一定的流動(dòng)模型，有一定的停留時(shí)間分布；l 對(duì)已知的停留時(shí)間分布函數(shù)，可能有數(shù)種流動(dòng)模型與之適應(yīng)；對(duì)已知的停留時(shí)間分布函數(shù)，可能有數(shù)種流動(dòng)模型與之適應(yīng)；l研究實(shí)際過(guò)程時(shí)

13、，分析流動(dòng)形態(tài)研究實(shí)際過(guò)程時(shí)，分析流動(dòng)形態(tài)選擇合適模型選擇合適模型測(cè)定模測(cè)定模型參數(shù)型參數(shù)與反應(yīng)動(dòng)力學(xué)結(jié)合估算過(guò)程效果；與反應(yīng)動(dòng)力學(xué)結(jié)合估算過(guò)程效果；l停留時(shí)間分布函數(shù)不能作為確定模型的依據(jù)停留時(shí)間分布函數(shù)不能作為確定模型的依據(jù)煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC51 顆粒的流動(dòng)模型顆粒的流動(dòng)模型3、停留時(shí)間分布曲線的應(yīng)用、停留時(shí)間分布曲線的應(yīng)用接近于活塞流的接近于活塞流的E（）曲線狀況曲線狀況煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCCl正常狀態(tài)，曲線的峰形和位置與所預(yù)期的相吻合；正常狀態(tài)，曲線的峰形和位置與所預(yù)期的相吻合；l出峰太早，可能有溝流或短路情況；出峰太早，可能有溝流或短路情況；l出現(xiàn)遞降峰出現(xiàn)遞降峰

14、, 表明可能有循環(huán)流動(dòng)表明可能有循環(huán)流動(dòng); l出峰太晚出峰太晚, 可能是計(jì)量誤差可能是計(jì)量誤差, 也可能示蹤劑被吸附于壁也可能示蹤劑被吸附于壁面上面上;l有兩股平行流體存在有兩股平行流體存在煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC接近于全混流的接近于全混流的E（）曲線狀況曲線狀況煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC52 稀相懸浮體中氣固流動(dòng)模型稀相懸浮體中氣固流動(dòng)模型1、單顆粒顆粒在水平氣流中的運(yùn)動(dòng)、單顆粒顆粒在水平氣流中的運(yùn)動(dòng)(1)運(yùn)動(dòng)分析運(yùn)動(dòng)分析最簡(jiǎn)單情況最簡(jiǎn)單情況: 水平平行氣流水平平行氣流, 不計(jì)重力影響不計(jì)重力影響穩(wěn)定運(yùn)動(dòng)時(shí)穩(wěn)定運(yùn)動(dòng)時(shí), 慣性力與阻力相等慣性力與阻力相等f(wàn)rpDsspudCddud2

15、46223顆粒在水平氣流中運(yùn)動(dòng)顆粒在水平氣流中運(yùn)動(dòng)煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC(1)運(yùn)動(dòng)分析運(yùn)動(dòng)分析考慮重力的作用考慮重力的作用,令粒子在氣流中穩(wěn)定不動(dòng)時(shí)的垂直速度為令粒子在氣流中穩(wěn)定不動(dòng)時(shí)的垂直速度為ut0, 與沉降速度相等與沉降速度相等gdudCudCspftpDtftpDt32220262424類(lèi)比結(jié)果，認(rèn)為二者具有相同的阻力規(guī)律，即類(lèi)比結(jié)果，認(rèn)為二者具有相同的阻力規(guī)律，即pttprrktDtkrDduduaCaCReReReRe煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC(2)顆粒水平運(yùn)動(dòng)方程顆粒水平運(yùn)動(dòng)方程利用類(lèi)比關(guān)系利用類(lèi)比關(guān)系ktrssrDtDspsspuudduguuCCgdddud223

16、3166設(shè)顆粒運(yùn)動(dòng)時(shí)間為設(shè)顆粒運(yùn)動(dòng)時(shí)間為，距離為，距離為l ，定義準(zhǔn)則數(shù)：，定義準(zhǔn)則數(shù)：懸浮運(yùn)動(dòng)引起的慣性力重力懸浮速度重力速度氣體速度懸浮速度氣流速度顆粒前進(jìn)速度2ttatasuglFrugTuuuu煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC當(dāng)當(dāng)dp和和l 給定時(shí)，給定時(shí)，以時(shí)間以時(shí)間為變量，水平運(yùn)動(dòng)的準(zhǔn)則數(shù)方程為變量，水平運(yùn)動(dòng)的準(zhǔn)則數(shù)方程kkdTd121以距離以距離l為變量，水平運(yùn)動(dòng)的準(zhǔn)則數(shù)方程為：為變量，水平運(yùn)動(dòng)的準(zhǔn)則數(shù)方程為：kkdFrd21煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC（3)不同不同Re下的顆粒水平運(yùn)動(dòng)方程下的顆粒水平運(yùn)動(dòng)方程 當(dāng)當(dāng)Re1.0時(shí)，屬時(shí)，屬Stockes區(qū)區(qū)assaaastasTD

17、uuuuuguulFruguuekaCln11ln1exp110 . 1Re1煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC顆粒的水平速度（隨時(shí)間變化）顆粒的水平速度（隨時(shí)間變化）煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC顆粒的水平速度（隨距離變化）顆粒的水平速度（隨距離變化）煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC2、顆粒群的運(yùn)動(dòng)、顆粒群的運(yùn)動(dòng)1）顆粒群在水平管內(nèi)運(yùn)動(dòng)方程）顆粒群在水平管內(nèi)運(yùn)動(dòng)方程msmfsadmsssDdlguDdlguuACdduuGg22122壁面摩擦力作用與顆粒群的力慣性力作用在管道內(nèi)顆粒群上的力作用在管道內(nèi)顆粒群上的力不計(jì)重力和顆粒間摩擦影響時(shí)，不計(jì)重力和顆粒間摩擦影響時(shí)，煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC

18、設(shè)阻力機(jī)制相同，則設(shè)阻力機(jī)制相同，則ksamtkrtmtmpmttpsarktmtkuuuCCduduuaCaCReReReReReRe0根據(jù)沉降速度的實(shí)際含義根據(jù)沉降速度的實(shí)際含義區(qū)間的顆粒質(zhì)量在dldluGguACssfmtdmt22煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC轉(zhuǎn)化成單位質(zhì)量的運(yùn)動(dòng)方程轉(zhuǎn)化成單位質(zhì)量的運(yùn)動(dòng)方程以時(shí)間為變量以時(shí)間為變量以距離為變量以距離為變量gDuuuuddugsmkmlsas2122gDuuuudldugumkmlsass2222DkkmmmDkmkmdFddTd221211轉(zhuǎn)化為準(zhǔn)則數(shù)方程轉(zhuǎn)化為準(zhǔn)則數(shù)方程下標(biāo)下標(biāo)m表示群體特性，準(zhǔn)則數(shù)表示群體特性，準(zhǔn)則數(shù) 表征阻力關(guān)系表

19、征阻力關(guān)系gDumtmD22煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC2）顆粒群在斜管內(nèi)運(yùn)動(dòng)方程）顆粒群在斜管內(nèi)運(yùn)動(dòng)方程sin4221222dluGdluDDgguuACddudluGgsssmmfsadmsss式中增加了重力的影響，上升氣流?。ㄊ街性黾恿酥亓Φ挠绊懀仙龤饬魅。?），垂直管道），垂直管道=90無(wú)因此準(zhǔn)則數(shù)運(yùn)動(dòng)方程無(wú)因此準(zhǔn)則數(shù)運(yùn)動(dòng)方程sin1sin12212mDkkmmmmDkmkmdFddTd煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC3）顆粒群在管道內(nèi)最終理論速度）顆粒群在管道內(nèi)最終理論速度顆粒群在管道內(nèi)被輸送，經(jīng)一定時(shí)間后，加速度為零顆粒群在管道內(nèi)被輸送，經(jīng)一定時(shí)間后，加速度為零在運(yùn)動(dòng)方向分力顆粒

20、群自重間的摩擦阻力顆粒群與管壁作用的阻力氣體對(duì)顆粒群顆粒群的最終最終速度顆粒群的最終最終速度usx表現(xiàn)在表現(xiàn)在中中當(dāng)當(dāng)k=1.0水平運(yùn)動(dòng)時(shí)水平運(yùn)動(dòng)時(shí)垂直上升運(yùn)動(dòng)時(shí)垂直上升運(yùn)動(dòng)時(shí)當(dāng)當(dāng)k=0水平運(yùn)動(dòng)時(shí)水平運(yùn)動(dòng)時(shí)垂直運(yùn)動(dòng)時(shí)垂直運(yùn)動(dòng)時(shí)DmmDxmmtDxmmDDmxmDDmxgDu1112/111111412141222煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC3）顆粒群在管道內(nèi)最終理論速度）顆粒群在管道內(nèi)最終理論速度討論：討論：lm越小，越小，D越大，則越大，則最終值越小，加速所需時(shí)間和距離最終值越小，加速所需時(shí)間和距離相對(duì)較短；相對(duì)較短；l細(xì)小粉體和較大顆粒直徑若相差細(xì)小粉體和較大顆粒直徑若相差10倍，倍，u

21、mt可能相差可能相差10倍以倍以上；上；l對(duì)于對(duì)于m，D 一定條件下，與水平運(yùn)動(dòng)相比，垂直上升最終一定條件下，與水平運(yùn)動(dòng)相比，垂直上升最終m較?。惠^?。籰水平運(yùn)動(dòng)時(shí)，大小顆粒的水平運(yùn)動(dòng)時(shí)，大小顆粒的-Tm曲線相近，垂直運(yùn)動(dòng)時(shí)相反。曲線相近，垂直運(yùn)動(dòng)時(shí)相反。煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC3）顆粒群在管道內(nèi)最終理論速度）顆粒群在管道內(nèi)最終理論速度討論：討論：l當(dāng)流體密度當(dāng)流體密度f(wàn)與顆粒密度與顆粒密度s接近時(shí)，有關(guān)方程需作修正，接近時(shí)，有關(guān)方程需作修正，sfssmkmtsasDuguuuddugsin2122 當(dāng)顆粒不是球形時(shí)，需考慮其對(duì)當(dāng)顆粒不是球形時(shí)，需考慮其對(duì)umt的影響；的影響； 當(dāng)懸浮濃

22、度當(dāng)懸浮濃度 umf347. 006. 0/716. 0exp07. 2fpmbdFu其中其中 F F是顆粒是顆粒 d dp p 45 0.6DB最小噴動(dòng)速度最小噴動(dòng)速度 U Uslsl = U = Umfmf + 0.07(gD) + 0.07(gD)0.50.5 4) 湍流床湍流床起始轉(zhuǎn)變速度起始轉(zhuǎn)變速度17. 00 . 3ppcdU終了轉(zhuǎn)變速度終了轉(zhuǎn)變速度77. 00 . 7ppkdU煤燃燒國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室SKLCC注意：在上面的區(qū)域中，顆粒在布風(fēng)板上的某一區(qū)注意：在上面的區(qū)域中，顆粒在布風(fēng)板上的某一區(qū)間內(nèi)運(yùn)動(dòng)間內(nèi)運(yùn)動(dòng)5) 5) 快速流態(tài)化快速流態(tài)化 ( (循環(huán)流態(tài)化循環(huán)流態(tài)化) ) u uf f - u - up p u ut t特點(diǎn)特點(diǎn): :軸向軸向: : S S 分布分布徑向徑向