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文檔簡介
1、地球物理勘探地球物理勘探課課 程程 內(nèi)內(nèi) 容容 第第1章章 緒論緒論 第第2章章 地震波運動學(xué)理論地震波運動學(xué)理論 第第3章章 地震資料采集方法與技術(shù)地震資料采集方法與技術(shù) 第第4章章 地震波速度地震波速度 第第5章章 地震資料解釋的理論基礎(chǔ)地震資料解釋的理論基礎(chǔ) 第第6章章 地震資料構(gòu)造解釋地震資料構(gòu)造解釋第一節(jié)第一節(jié) 野外工作概述野外工作概述 第二節(jié)第二節(jié) 野外觀測系統(tǒng)野外觀測系統(tǒng) 第三節(jié)第三節(jié) 地震波的激發(fā)和接收地震波的激發(fā)和接收 第四節(jié)第四節(jié) 低低( (降降) )速帶測定和靜校正速帶測定和靜校正 第五節(jié)第五節(jié) 地震組合法地震組合法 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 第第3 3
2、章章 地震資料采集方法與技術(shù)地震資料采集方法與技術(shù)第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 一、共反射點時距曲線方程一、共反射點時距曲線方程二、多次反射波的特點二、多次反射波的特點三、多次疊加特性分析三、多次疊加特性分析四、影響疊加效果的因素分析四、影響疊加效果的因素分析第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 多次覆蓋多次覆蓋(multiple coverage)技術(shù)最早是由梅恩技術(shù)最早是由梅恩Mayne,1962提出的,其基本思想是按照一定的提出的,其基本思想是按照一定的觀測系統(tǒng)對地下某點的地質(zhì)信息進行多次觀測,保障觀測系統(tǒng)對地下某點的地質(zhì)信息進行多次觀測,保障原始記錄質(zhì)量。原始記錄質(zhì)
3、量。 在野外采用多次覆蓋的觀測方法,在室內(nèi)將野外觀在野外采用多次覆蓋的觀測方法,在室內(nèi)將野外觀測的多次覆蓋原始記錄,經(jīng)過抽取共中心點測的多次覆蓋原始記錄,經(jīng)過抽取共中心點CMP或共深度點或共深度點CDP或共反射點或共反射點CRP道集記錄、道集記錄、速度分析、動靜校正、水平疊加等一系列處理的工作速度分析、動靜校正、水平疊加等一系列處理的工作過程,最終得到能基本反映地下地質(zhì)形態(tài)的水平疊加過程,最終得到能基本反映地下地質(zhì)形態(tài)的水平疊加剖面或相應(yīng)的數(shù)據(jù)體,這一整套工作稱為共反射點疊剖面或相應(yīng)的數(shù)據(jù)體,這一整套工作稱為共反射點疊加法,或簡稱為水平疊加加法,或簡稱為水平疊加(horizontal stac
4、king)技術(shù)。技術(shù)。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 一次覆蓋與多次覆蓋疊加剖面的處理效果比較一次覆蓋與多次覆蓋疊加剖面的處理效果比較 從概念上講從概念上講,多次覆蓋技術(shù)與水平疊加技術(shù)有所差異多次覆蓋技術(shù)與水平疊加技術(shù)有所差異,多多次覆蓋技術(shù)主要側(cè)重于野外資料采集的觀測方法次覆蓋技術(shù)主要側(cè)重于野外資料采集的觀測方法,得到得到的是后續(xù)資料處理和反演的基礎(chǔ)資料的是后續(xù)資料處理和反演的基礎(chǔ)資料,即按一定觀測系即按一定觀測系統(tǒng)激發(fā)并接收記錄下來的原始共炮點統(tǒng)激發(fā)并接收記錄下來的原始共炮點(CSP)記錄記錄;而水平而水平疊加技術(shù)則涉及到室內(nèi)資料處理的一系列工作過程。疊加技術(shù)則涉及到室內(nèi)資料處
5、理的一系列工作過程。一、共反射點時距曲線方程一、共反射點時距曲線方程1、多次覆蓋、多次覆蓋 多次覆蓋的做法多次覆蓋的做法:要了解界面上要了解界面上R點的情況點的情況,分別在分別在O1點激發(fā)、點激發(fā)、D1點接收點接收,O2激發(fā)、激發(fā)、D2接收等等接收等等,并須滿足炮并須滿足炮點到點到M點和點和M點到接收點的距離相等。如果界面水平點到接收點的距離相等。如果界面水平,則則R點在地面的投影點在地面的投影M點點(共中心點共中心點)正好位于炮檢中點。正好位于炮檢中點。這就保證了每次觀測到的反射波都是來自這就保證了每次觀測到的反射波都是來自R點反射點反射,即共即共反射點反射點,而來自而來自R點的各道就組成了
6、一個共反射點道集。點的各道就組成了一個共反射點道集。 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 水平界面的共反射點道集和時距曲線水平界面的共反射點道集和時距曲線 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 六次覆蓋的觀六次覆蓋的觀測系統(tǒng)圖測系統(tǒng)圖多次覆蓋:同一反射多次覆蓋:同一反射點重復(fù)觀測次數(shù);基點重復(fù)觀測次數(shù);基本假設(shè)條件:地下界本假設(shè)條件:地下界面為水平面為水平,介質(zhì)均勻介質(zhì)均勻;基本思路:按照一定基本思路:按照一定的觀測系統(tǒng)對地下某的觀測系統(tǒng)對地下某點的地質(zhì)信息進行多點的地質(zhì)信息進行多次觀測;具體做法:次觀測;具體做法:分別在炮點分別在炮點
7、O1,O2,O3等激發(fā),在等激發(fā),在D1,D2,D3等接收等接收,保證炮檢距相保證炮檢距相對于中心點對于中心點M是對稱是對稱的;主要目的:提高的;主要目的:提高觀測資料的信噪比。觀測資料的信噪比。2、水平界面的、水平界面的CRP反射波時距曲線方程反射波時距曲線方程采用多次覆蓋方法時,在采用多次覆蓋方法時,在 等激發(fā),在等激發(fā),在 等等接收,雖然它們接收到的都是來自界面接收,雖然它們接收到的都是來自界面R點的反射,但點的反射,但是各點接收到反射波的傳播路程長度不同,因此傳播時是各點接收到反射波的傳播路程長度不同,因此傳播時間間 是不一樣的。如果以各接收點與對應(yīng)的激發(fā)點是不一樣的。如果以各接收點與
8、對應(yīng)的激發(fā)點的距離稱為炮檢距的距離稱為炮檢距x為橫坐標(biāo);以波到達各共反射為橫坐標(biāo);以波到達各共反射點點CRP道的傳播時間道的傳播時間t為縱坐標(biāo),就可以利用為縱坐標(biāo),就可以利用 和和 作出來自反射點作出來自反射點R的時距曲線。顯然水平界面的時距曲線。顯然水平界面的共反射點時距曲線方程是:的共反射點時距曲線方程是:第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 321,OOO321,DDD321,ttt321,xxx321,ttt20241hxVt式中式中x為各道的炮檢距;為各道的炮檢距;h0為共中心點為共中心點M處界面的法線處界面的法線深度;深度;v是界面上部均勻介質(zhì)的波速。是界面上部均勻介質(zhì)的波速
9、。3、傾斜界面的、傾斜界面的CMP反射波時距曲線方程反射波時距曲線方程 當(dāng)界面傾斜時,對稱于當(dāng)界面傾斜時,對稱于M點激發(fā)和接收所對應(yīng)的反射點激發(fā)和接收所對應(yīng)的反射點不再是同一個點,也不再是共反射點道。但野外工作點不再是同一個點,也不再是共反射點道。但野外工作和室內(nèi)處理都仍按水平界面的情況進行。這樣做實際上和室內(nèi)處理都仍按水平界面的情況進行。這樣做實際上并不是真正的共反射點疊加,而是共中心點并不是真正的共反射點疊加,而是共中心點CMP疊加指的是疊加指的是 的中心點的中心點M),稱之為),稱之為共反射段疊加,(指的是共反射段疊加,(指的是 段),引入了共段),引入了共中心點的概念可以同時適合于水平
10、界面和傾斜界面的情中心點的概念可以同時適合于水平界面和傾斜界面的情況。況。 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 332211,DODODO,321RRR第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 傾斜界面的共中傾斜界面的共中心點道集心點道集推導(dǎo)傾斜界面的共中推導(dǎo)傾斜界面的共中心點反射波時距曲線心點反射波時距曲線方程示意圖方程示意圖D”下面推導(dǎo)傾斜界面下共中心點反射波時距曲線方程。下面推導(dǎo)傾斜界面下共中心點反射波時距曲線方程。如下圖,如下圖, 是是OD相對于相對于 的鏡象,的鏡象, 分別是分別是O,M,D三處的界面法線深度。三處的界面法線深度。 在在O點激發(fā)時,點激發(fā)時,D點接收到的反射
11、波傳播時間滿足點接收到的反射波傳播時間滿足用用O點處的界面法線深度點處的界面法線深度h1表示的反射波時距曲線方表示的反射波時距曲線方程:程: 或或找出找出h1與與h0的關(guān)系:的關(guān)系: sin2101xhh2220cos41xhVtsin4411212xhhxVt得:得: 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 *DODO321,hhhsin44122xhhxVtD” 上面方程中已不包含各個激發(fā)點的界面法線深度,上面方程中已不包含各個激發(fā)點的界面法線深度,它適合于所有的共中心點道,此即為傾斜界面共中心它適合于所有的共中心點道,此即為傾斜界面共中心點反射波時距曲線方程。時距曲線方程中的點反射波
12、時距曲線方程。時距曲線方程中的 記作記作 ,且,且 ,表示共中心點,表示共中心點M處的自激自收時處的自激自收時間。間。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 2220cos41xhVt0tMt0VhtOM024、CSP與與CMP反射波時距曲線特點反射波時距曲線特點 (1反射波時距曲線都是一條雙曲線;反射波時距曲線都是一條雙曲線; (2極小點位置不同;共炮點:極小點位置不同;共炮點: 共中心點:共中心點:(3物理意義上的差別:共中心點反射波時距曲線只物理意義上的差別:共中心點反射波時距曲線只反映界面上一個點反映界面上一個點R界面水平時或界面水平時或R點附近的一個點附近的一個小區(qū)間界面傾斜時的
13、情況小區(qū)間界面傾斜時的情況 ,而共炮點反射波時距,而共炮點反射波時距曲線反映的是一段反射界面的情況。在共炮點反射波曲線反映的是一段反射界面的情況。在共炮點反射波時距曲線上這個時距曲線上這個t0反映激發(fā)點處反射波的垂直反射時反映激發(fā)點處反射波的垂直反射時間,在共反射點時距曲線上,這個間,在共反射點時距曲線上,這個t0時間代表共中心時間代表共中心點點M處的垂直反射時間。處的垂直反射時間。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 Vhthxcos2sin2minminVhtxm20minmin二、多次反射波的特點二、多次反射波的特點1、多次波的產(chǎn)生及類型、多次波的產(chǎn)生及類型產(chǎn)生多次波要有良好的反射
14、界面,即反射界產(chǎn)生多次波要有良好的反射界面,即反射界面的反射系數(shù)較大,這類界面有基巖面、面的反射系數(shù)較大,這類界面有基巖面、不整合面、火成巖、地面、海水面、海底不整合面、火成巖、地面、海水面、海底面和其他強反射界面。面和其他強反射界面。2、多次反射波的類型、多次反射波的類型(1全程多次反射波在某一深層界面發(fā)全程多次反射波在某一深層界面發(fā)生反射的波在地面又發(fā)生反射,向下在同生反射的波在地面又發(fā)生反射,向下在同一界面發(fā)生反射,來回多次,又稱簡單多一界面發(fā)生反射,來回多次,又稱簡單多次波。次波。(2短程多次反射波地震波從某一深部短程多次反射波地震波從某一深部界面反射回來后,再在地面向下反射,然界面反
15、射回來后,再在地面向下反射,然后又在某一個較淺的界面發(fā)生反射,又稱后又在某一個較淺的界面發(fā)生反射,又稱局部多次波。局部多次波。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 (a)全程多次反射波;全程多次反射波;(b)短程多短程多次反射波;次反射波;(c)微屈多次反射波;微屈多次反射波;(d)虛反射虛反射(3微屈多次反射波在幾微屈多次反射波在幾個界面上發(fā)生多次反射個界面上發(fā)生多次反射,多次多次反射的路徑是不對稱的反射的路徑是不對稱的,或在或在一個薄層內(nèi)受到多次反射一個薄層內(nèi)受到多次反射,它它與短程多次波并沒有嚴(yán)格的差與短程多次波并沒有嚴(yán)格的差別。別。(4
16、虛反射進行井中激發(fā)虛反射進行井中激發(fā)時,地震波能量一部分向上傳時,地震波能量一部分向上傳播,遇到地面再向下反射,這播,遇到地面再向下反射,這個波稱為虛反射個波稱為虛反射,它與直接由它與直接由激發(fā)點向下傳播的地震波相差激發(fā)點向下傳播的地震波相差一個時間延遲一個時間延遲,等于波從井等于波從井底到地面的雙程旅行時。底到地面的雙程旅行時。希臘希臘Patras海灣典型的多次波剖面。圖中海灣典型的多次波剖面。圖中SB是海底反射,是海底反射,SBM1和和SBM2是海底的二次、三次反射,是海底的二次、三次反射,RH是不規(guī)則侵蝕面的反射,是不規(guī)則侵蝕面的反射,RHM1是是RH的二次反射。在的二次反射。在SB與與
17、RH之間可以看到典型的三角之間可以看到典型的三角洲沉積現(xiàn)象。洲沉積現(xiàn)象。(a)包含多次波的原始道集記錄;包含多次波的原始道集記錄;(b)去除多次波后反拉冬變換的記去除多次波后反拉冬變換的記錄;錄;(c)多次波記錄;多次波記錄;(d)原始記錄減去多次波記錄的結(jié)果。原始記錄減去多次波記錄的結(jié)果。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 2、全程多次波的時距曲線方程及其特點、全程多次波的時距曲線方程及其特點下面來推導(dǎo)全程多次波的時距曲線方程,推導(dǎo)思路為:下面來推導(dǎo)全程多次波的時距曲線方程,推導(dǎo)思路為:做出一個等效界面,使這個等效界面的一次反射波相做出一個等效界面,使這個等效界面的一次反射波相當(dāng)于原
18、來界面的全程多次反射波;當(dāng)于原來界面的全程多次反射波;用等效界面的法線用等效界面的法線深度深度h、傾角、傾角寫出它的一次反射波的時距曲線方程;寫出它的一次反射波的時距曲線方程;求出等效界面的參數(shù)求出等效界面的參數(shù)h、與原來的界面參數(shù)與原來的界面參數(shù)h、的關(guān)系,再代回到等效界面一次反射波時距曲線方程,的關(guān)系,再代回到等效界面一次反射波時距曲線方程,就可得到原界面的全程多次反射波的時距曲線方程。就可得到原界面的全程多次反射波的時距曲線方程。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 推導(dǎo)全程多次反射波時距關(guān)系示意圖推導(dǎo)全程多次反射波時距關(guān)系示意圖 hh第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 由
19、圖可知:由圖可知:O點相對界面點相對界面R的虛震源為的虛震源為O*,在,在B點發(fā)生點發(fā)生反射,虛震源反射,虛震源O*相對于地面的鏡像點為相對于地面的鏡像點為O1*,然后傳,然后傳播至播至C點,在點,在C點又發(fā)生反射,點又發(fā)生反射,O1*相對于反射界面相對于反射界面R的的鏡像點鏡像點O2*,最后在,最后在S點接收。由此可得:全程二次反點接收。由此可得:全程二次反射波的傳播路徑射波的傳播路徑OABCS與與OABCS完全相等。因此,完全相等。因此,在界面在界面R上發(fā)生的全程二次反射波的傳播時間與在等效上發(fā)生的全程二次反射波的傳播時間與在等效界面界面R上所產(chǎn)生的一次反射波旅行時是一樣的。由于上所產(chǎn)生的
20、一次反射波旅行時是一樣的。由于B與與B相對于反射界面相對于反射界面R是對稱的,所以等效界面是對稱的,所以等效界面R與地與地面相對于反射界面面相對于反射界面R也是對稱的。也是對稱的。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 把把R界面的全程二次波看成是等效界面界面的全程二次波看成是等效界面R的一次反射波,的一次反射波,由此可得其時距曲線方程為:由此可得其時距曲線方程為:將式將式 代入上式,得到:代入上式,得到:sin4412 2xhhxVthhsin2sinhxhxVtsin2sin4sin2sin412222式中式中t是全程二次反射波的傳播時間,是全程二次反射波的傳播時間,x是觀測點與激發(fā)是
21、觀測點與激發(fā)點的距離。上式就是全程二次反射波時距曲線方程,它點的距離。上式就是全程二次反射波時距曲線方程,它也是一條雙曲線。也是一條雙曲線。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 分析上式可得全程二次反射波與一次反射波之間的兩個分析上式可得全程二次反射波與一次反射波之間的兩個重要關(guān)系:重要關(guān)系:(1在激發(fā)點在激發(fā)點O處處x0觀測到的全程二次反射波觀測到的全程二次反射波的的t0時間是:時間是: cos2sincossin2sin2sin22000ttVhVht當(dāng)界面傾角較小時,當(dāng)界面傾角較小時, ,此時近似有,此時近似有 ,這是,這是一個常用的識別近于水平界面的多次波的重要標(biāo)志一個常用的識別
22、近于水平界面的多次波的重要標(biāo)志t0標(biāo)志。標(biāo)志。(2等效界面的傾角等效界面的傾角表明全程二次反射波的等效界面的傾角表明全程二次反射波的等效界面的傾角等于一次反射等于一次反射界面傾角界面傾角的二倍,這稱為全程多次波的傾角標(biāo)志。的二倍,這稱為全程多次波的傾角標(biāo)志。21cos002tt 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 由上討論可得到全程由上討論可得到全程m次反射波的時距曲線方程是:次反射波的時距曲線方程是:需要指出的是:由幾何學(xué)可知,界面傾斜時多次波的次需要指出的是:由幾何學(xué)可知,界面傾斜時多次波的次數(shù)數(shù)m不可能很多,因為等效界面的傾角不可能很多,因為等效界面的傾角m不能大于不能大于90。
23、從動力學(xué)來看,由于多次波反射過程中能量逐漸。從動力學(xué)來看,由于多次波反射過程中能量逐漸減弱,多次反射的次數(shù)也不可能很多。減弱,多次反射的次數(shù)也不可能很多。hxmhmxVtmsinsin4sinsin412222第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 3、多次波的剩余時差、多次波的剩余時差 把某個波按水平界面一次反射波作動校正后的反射時把某個波按水平界面一次反射波作動校正后的反射時間與共中心點處的間與共中心點處的t0m之差稱為剩余時差。之差稱為剩余時差。 下面討論多次波剩余時差與有關(guān)參數(shù)的關(guān)系。下面討論多次波剩余時差與有關(guān)參數(shù)的關(guān)系。dttdt0t包含包含多次多次波的波的CMP道集道集記錄記
24、錄動校動校正前正前后對后對比比第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 水平界面一次波的旅行時為:水平界面一次波的旅行時為:為了使多次波剩余時差公式簡明扼要,對上式進行二項為了使多次波剩余時差公式簡明扼要,對上式進行二項式展開,并略去高次項,得:式展開,并略去高次項,得:同理,多次波旅行時為:同理,多次波旅行時為:222022141tVxtxhVt2022021tVxtt20220202202221141ddddddddtVxttVxtxhVt假設(shè)假設(shè) ,則由,則由 可得:可得:00ttdtttttttttddd)()(00220220220202201122121VVtxtVxttVxtt
25、ttdddd第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 式中式中 分別為多次波和一次波的正常時差,分別為多次波和一次波的正常時差, 分別分別為多次波和一次波的速度。為多次波和一次波的速度。 在速度隨深度增加的情況下,在速度隨深度增加的情況下, ,所以大多為,所以大多為正,動校正后表現(xiàn)為校正不足,影響了疊加效果。通常正,動校正后表現(xiàn)為校正不足,影響了疊加效果。通常一次剖面上剩余時差隨一次剖面上剩余時差隨x的加大而增大。的加大而增大。把把 表達式中與炮檢距表達式中與炮檢距x無關(guān)的項用無關(guān)的項用q代替,即令:代替,即令:ttd,VVd,ttVVdd,dttdt0t2201121VVtqddtq稱為多
26、次波剩余時差系數(shù),稱為多次波剩余時差系數(shù),于是于是 表達式變?yōu)椋罕磉_式變?yōu)椋篸t2qxtd第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 上式告知:多次波的剩余時差是按拋物線規(guī)律變化的,上式告知:多次波的剩余時差是按拋物線規(guī)律變化的,并與下列兩個參數(shù)有關(guān):一是與炮檢距并與下列兩個參數(shù)有關(guān):一是與炮檢距x的平方成正的平方成正比;二是與界面的埋藏深度或比;二是與界面的埋藏深度或t0時間有關(guān),因為時間有關(guān),因為q隨隨t0而變,而而變,而V、Vd在一定的地區(qū)也隨在一定的地區(qū)也隨t0而變,而變,q總的總的來說是來說是t0的函數(shù)??梢姡鞣N波的剩余時差曲線都各的函數(shù)。可見,各種波的剩余時差曲線都各具特點和規(guī)律
27、,研究各種波的剩余時差曲線的特點既具特點和規(guī)律,研究各種波的剩余時差曲線的特點既有利于了解突出一次反射波、壓制多次干擾波的基本有利于了解突出一次反射波、壓制多次干擾波的基本原理,也有助于鑒別波的類型。原理,也有助于鑒別波的類型。2qxtd2201121VVtqd三、多次疊加特性分析三、多次疊加特性分析 討論共反射點多次疊加特性的思路:把討論共反射點多次疊加特性的思路:把多次疊加視為一個線性時不變系統(tǒng),從分多次疊加視為一個線性時不變系統(tǒng),從分析信號在疊加前后頻譜的變化入手,進而析信號在疊加前后頻譜的變化入手,進而導(dǎo)出有關(guān)的公式。導(dǎo)出有關(guān)的公式。1、基本公式、基本公式 設(shè)一個共中心點道集共設(shè)一個共
28、中心點道集共n道,各道的炮檢道,各道的炮檢距分別為:距分別為: ,并設(shè)在各道接收到,并設(shè)在各道接收到的一次波和多次波只是存在到達時間的差的一次波和多次波只是存在到達時間的差異,經(jīng)動校正后的波形和能量都相同。如異,經(jīng)動校正后的波形和能量都相同。如果地下某一共反射點到達地面共中心點果地下某一共反射點到達地面共中心點M處的正常一次反射波為處的正常一次反射波為f(t0),其頻譜,其頻譜為為 ,該共中心點道集內(nèi)各道反射波為,該共中心點道集內(nèi)各道反射波為 是炮檢距應(yīng)該是共中心點是炮檢距應(yīng)該是共中心點M到各道的水到各道的水平距離為平距離為 道的正常時差,按照道的正常時差,按照 的規(guī)的規(guī)律對道集內(nèi)各道的反射波
29、進行動校正并疊律對道集內(nèi)各道的反射波進行動校正并疊加。對于正常的一次反射波來說,經(jīng)過動加。對于正常的一次反射波來說,經(jīng)過動校正后校正后 剛好被消除,疊加后輸出結(jié)果剛好被消除,疊加后輸出結(jié)果為:為:nxxx,21)(jFkkkktttttf,0)(kxktkt第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 )()()()(01100tnftfttftgnknkkk其頻譜為:其頻譜為:然而,對于多次反射波之類的干擾波按然而,對于多次反射波之類的干擾波按 規(guī)律作動校規(guī)律作動校正后仍有剩余時差正后仍有剩余時差 ,由于多次波速度低于同,由于多次波速度低于同t0時刻時刻的一次反射波的速度,所以的一次反射波的速
30、度,所以 一般為正值,疊加后輸一般為正值,疊加后輸出結(jié)果為:出結(jié)果為:)()()(1jnFjFjGnknkkdttftg10)()(ktktkt其頻譜為:其頻譜為:nktjwdkejFjG1)()(第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 上式中上式中 表征了多次疊加特性。我們定義它為表征了多次疊加特性。我們定義它為多次疊加特性函數(shù),即多次疊加特性函數(shù),即疊加后的輸出信號可以表示為:疊加后的輸出信號可以表示為:上式是標(biāo)準(zhǔn)的頻率域線性時不變?yōu)V波方程,從這個意上式是標(biāo)準(zhǔn)的頻率域線性時不變?yōu)V波方程,從這個意義講,可以認為多次疊加是線性濾波系統(tǒng),它具有振義講,可以認為多次疊加是線性濾波系統(tǒng),它具有振
31、幅特性和相位特性。幅特性和相位特性。K(j)的模就是多次疊加的系統(tǒng)的模就是多次疊加的系統(tǒng)特性,即:特性,即:nktjke1nktjkejK1)()()()(jKjFjG212121sincos)()(nkknkkttKjK第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 從上式明顯可見,對于一次反射波來講,從上式明顯可見,對于一次反射波來講, =0,| K(j)|=n,疊加后輸出信號振幅增強了,疊加后輸出信號振幅增強了n倍。對于多倍。對于多次波之類的干擾波,次波之類的干擾波, 0,| K(j)|n,疊加后相對,疊加后相對削弱。削弱。 為了表示多次疊加后多次波相對于正常一次反射波為了表示多次疊加后多次
32、波相對于正常一次反射波的壓制程度,我們用疊加后多次波的振幅與疊加后一的壓制程度,我們用疊加后多次波的振幅與疊加后一次波的振幅之比來表征疊加效果,則有:次波的振幅之比來表征疊加效果,則有:kt212121sincos)()(nkknkkttKjKkt212121sincos1)()(nkknkkttnnKP第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 在此需要明確以下兩點:在此需要明確以下兩點: 以上討論的疊加特性公式以上討論的疊加特性公式,雖然從脈沖波雖然從脈沖波f(t)出發(fā)出發(fā),但經(jīng)過傅立葉變換后,其結(jié)論只適用于不同頻率的簡但經(jīng)過傅立葉變換后,其結(jié)論只適用于不同頻率的簡諧波諧波,因為只有固定某
33、一頻率因為只有固定某一頻率,才能得出疊加特性才能得出疊加特性P()同觀測系統(tǒng)、波的剩余時差之間的明確關(guān)系。同觀測系統(tǒng)、波的剩余時差之間的明確關(guān)系。 為了既考慮到簡諧波的頻率特性為了既考慮到簡諧波的頻率特性,又要把疊加特又要把疊加特性公式作適當(dāng)簡化,以便于疊加特性的討論和分析,性公式作適當(dāng)簡化,以便于疊加特性的討論和分析,通常把通常把P()視為參數(shù)視為參數(shù)n和變量和變量 的函數(shù)比較合適。的函數(shù)比較合適。為此,對下式作一些簡化和變換。為此,對下式作一些簡化和變換。it212121sincos1)()(nkknkkttnnKP第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 定義定義 為疊加參量,為疊加參
34、量,k是道集內(nèi)各疊加道的順是道集內(nèi)各疊加道的順序,序, 表示各疊加道剩余時差所占諧波周期的比數(shù),表示各疊加道剩余時差所占諧波周期的比數(shù),于是疊加振幅特性公式可寫為:于是疊加振幅特性公式可寫為:kkkkTttft222由于由于Ttkkk2121212sin2cos1)(nkknkkknP上式適用于各種波,但由于各種波的剩余時差上式適用于各種波,但由于各種波的剩余時差 的變的變化規(guī)律不同,因而疊加參量化規(guī)律不同,因而疊加參量 的變化規(guī)律也不同。為的變化規(guī)律也不同。為了使多次疊加的振幅特性與觀測系統(tǒng)的有關(guān)參數(shù)相聯(lián)系,了使多次疊加的振幅特性與觀測系統(tǒng)的有關(guān)參數(shù)相聯(lián)系,由式由式 和式和式 ,可將,可將k
35、表示表示為:為:ktk2qxtdkkkkTttft222kkkkkkLxfqxxxfqxTqxTt22222第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 式中:式中:xk是各疊加道的炮檢距,是各疊加道的炮檢距,x是排列中的道間是排列中的道間距,距, 稱為單位疊加參量,也就是炮檢距為一稱為單位疊加參量,也就是炮檢距為一個道間距時的疊加參量;定義個道間距時的疊加參量;定義 于是于是P()表達表達式可寫為:式可寫為:fqx222xxLxkk2121212sin2cos1)(nkknkkLxLxnP 利用此式可以計算多次疊加振幅特性曲線,并對此進利用此式可以計算多次疊加振幅特性曲線,并對此進行理論分析。
36、行理論分析。2、多次波的疊加特性、多次波的疊加特性 通常,疊加特性曲線的計算分為以下通常,疊加特性曲線的計算分為以下3個步驟:個步驟:第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 確定疊加參量與觀測系統(tǒng)中具體參數(shù)的關(guān)系在野確定疊加參量與觀測系統(tǒng)中具體參數(shù)的關(guān)系在野外實行多次覆蓋觀測時,具體的多次覆蓋參數(shù)有:偏外實行多次覆蓋觀測時,具體的多次覆蓋參數(shù)有:偏移距移距x1x1、覆蓋次數(shù)、覆蓋次數(shù)n n、道間距、道間距xx、炮點移動距離、炮點移動距離d d等。等。對于某個對于某個CMPCMP道集內(nèi)任一道道集內(nèi)任一道k kk k為道集中按炮檢距由為道集中按炮檢距由小到大排列后的道順序號的炮檢距小到大排列后
37、的道順序號的炮檢距xkxk可表示為:可表示為:dkxxk2) 1(122122) 1(/2) 1(/)/(kxdkxxxxLxkk式中:式中: 為偏移距為偏移距x1所相當(dāng)?shù)牡篱g距數(shù)目,簡稱所相當(dāng)?shù)牡篱g距數(shù)目,簡稱偏移距道數(shù);偏移距道數(shù); 為炮點或炮點線移動距離為炮點或炮點線移動距離d所相當(dāng)所相當(dāng)?shù)牡篱g距數(shù)目,簡稱炮點距道數(shù),它與疊加道數(shù)的道間距數(shù)目,簡稱炮點距道數(shù),它與疊加道數(shù)n及儀及儀器記錄道數(shù)器記錄道數(shù)N有關(guān)。所以,需確定的參數(shù)為疊加次數(shù)有關(guān)。所以,需確定的參數(shù)為疊加次數(shù)n、偏移距道數(shù)偏移距道數(shù)、炮點距道數(shù)、炮點距道數(shù)。xx/1xd /第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 確定橫坐標(biāo)
38、確定橫坐標(biāo)單位疊加參量值單位疊加參量值值可根據(jù)波值可根據(jù)波的主頻范圍、道間距的最大可能范圍以及剩余時差系的主頻范圍、道間距的最大可能范圍以及剩余時差系數(shù)數(shù)q等的具體情況來給定。等的具體情況來給定。以以n、為參數(shù),為參數(shù),為變量,繪制多次疊加振幅為變量,繪制多次疊加振幅特性曲線。特性曲線。下圖是下圖是n =4,=12,=3的疊加振幅特性曲線。我們的疊加振幅特性曲線。我們以該圖為例分析疊加振幅特性曲線的特點。以該圖為例分析疊加振幅特性曲線的特點。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 n=4,=12,=3的疊加振幅特性曲線的疊加振幅特性曲線從下圖可見從下圖可見,當(dāng)當(dāng)=0時時,P()=1,即剩余
39、時差為零的一次波即剩余時差為零的一次波有最大的疊加幅值。當(dāng)有最大的疊加幅值。當(dāng)逐漸增大時逐漸增大時,P() 值很快減小值很快減小,當(dāng)當(dāng)=1時時,P()=0.707,通常認為,通常認為P()0.707表明疊加后波表明疊加后波的振幅得到加強。把的振幅得到加強。把01的范圍稱為通放帶,的范圍稱為通放帶,1作為作為通放帶邊界。隨通放帶邊界。隨進一步增大,特性曲線上進一步增大,特性曲線上P()為低值為低值區(qū),在區(qū),在cc范圍內(nèi),范圍內(nèi),P()的平均值的平均值 , 落在此落在此范圍內(nèi)的多次波受到最大的壓制,即疊加后被削弱,稱范圍內(nèi)的多次波受到最大的壓制,即疊加后被削弱,稱此低值區(qū)為壓制帶,此低值區(qū)為壓制帶
40、,c和和c稱為壓制帶邊界,應(yīng)該盡稱為壓制帶邊界,應(yīng)該盡量設(shè)法使多次反射波落入此范圍內(nèi)。量設(shè)法使多次反射波落入此范圍內(nèi)。np/1)(第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 疊加特性曲線上出現(xiàn)二次極大值疊加特性曲線上出現(xiàn)二次極大值P2),為了防止為了防止多次波進入此范圍多次波進入此范圍,因此不宜采用過大的道間距。因此不宜采用過大的道間距。 通過疊加振幅特性曲線分析可見,疊加參數(shù)不同,通過疊加振幅特性曲線分析可見,疊加參數(shù)不同,特性曲線會有變化。如果以道間距為參量制作不同道特性曲線會有變化。如果以道間距為參量制作不同道間距的疊加特性曲線,如下圖所示,則可以看到,隨間距的疊加特性曲線,如下圖所示,
41、則可以看到,隨著道間距的增大,通放帶變窄,這樣有利于壓制與一著道間距的增大,通放帶變窄,這樣有利于壓制與一次波速度相近的多次波等干擾波。但道間距也不宜過次波速度相近的多次波等干擾波。但道間距也不宜過大,如果大,如果x過大,則不僅影響波的同相軸對比,而且過大,則不僅影響波的同相軸對比,而且也會使一次波產(chǎn)生剩余時差而受到壓制。同時,道間也會使一次波產(chǎn)生剩余時差而受到壓制。同時,道間距亦不能太小,太小的道間距不能壓制多次波。距亦不能太小,太小的道間距不能壓制多次波。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 不同道間距的疊加特性曲線不同道間距的疊加特性曲線第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法
42、偏移距的改變對疊加振幅特性曲線也有很大影響,如下偏移距的改變對疊加振幅特性曲線也有很大影響,如下圖所示圖所示,偏移距越大偏移距越大,通放帶變窄通放帶變窄,有利于壓制與有效波速有利于壓制與有效波速度相近的規(guī)則干擾波。但偏移距也不宜太大度相近的規(guī)則干擾波。但偏移距也不宜太大,如果太大如果太大則會使某些規(guī)則干擾波進入二次極值區(qū)則會使某些規(guī)則干擾波進入二次極值區(qū),影響壓制干擾影響壓制干擾波的效果波的效果,同時也會損失淺層有效波。同時也會損失淺層有效波。偏移距改變時的疊加特性曲線偏移距改變時的疊加特性曲線 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 疊加振幅特性曲線中壓制帶平均值的大小與疊加次數(shù)疊加振幅
43、特性曲線中壓制帶平均值的大小與疊加次數(shù)n有關(guān),疊加次數(shù)有關(guān),疊加次數(shù)n越大,壓制帶平均值越小,壓制效越大,壓制帶平均值越小,壓制效果越好。所以增大疊加次數(shù)果越好。所以增大疊加次數(shù)n對于提高信噪比是有利對于提高信噪比是有利的。但的。但n也不能過大,因為疊加次數(shù)越高,生產(chǎn)效率也不能過大,因為疊加次數(shù)越高,生產(chǎn)效率越低,耗資越大。越低,耗資越大。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 3、脈沖波的多次疊加特性、脈沖波的多次疊加特性 上面討論的公式只適用于簡諧波,實際的地震波是上面討論的公式只適用于簡諧波,實際的地震波是脈沖波,討論脈沖波多次疊加特性的基本思路是:利脈沖波,討論脈沖波多次疊加特性的
44、基本思路是:利用波的合成與分解原理,把組成脈沖波的若干個簡諧用波的合成與分解原理,把組成脈沖波的若干個簡諧分量的疊加特性曲線再進行疊加即可得到脈沖波的多分量的疊加特性曲線再進行疊加即可得到脈沖波的多次疊加特性曲線。理論討論和實際試算結(jié)果表明:脈次疊加特性曲線。理論討論和實際試算結(jié)果表明:脈沖波的多次疊加特性曲線不存在二次通放帶,在過渡沖波的多次疊加特性曲線不存在二次通放帶,在過渡帶之后就是壓制帶,而且壓制帶與過渡帶的疊加特性帶之后就是壓制帶,而且壓制帶與過渡帶的疊加特性幅值較簡諧波的小。幅值較簡諧波的小。n=3,=12,=4時簡諧波與脈時簡諧波與脈沖波的疊加特性曲線比較沖波的疊加特性曲線比較
45、上圖是上圖是n=3,=12,=4的簡諧波與脈沖波的疊加特的簡諧波與脈沖波的疊加特性曲線比較,圖中曲線性曲線比較,圖中曲線是周期是周期T30ms的簡諧波的的簡諧波的疊加特性曲線,曲線疊加特性曲線,曲線是主周期是主周期T30ms的里克子波的里克子波脈沖波的疊加特性曲線。脈沖波的疊加特性曲線。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 4、多次疊加的相位特性、多次疊加的相位特性 一個系統(tǒng)的相位特性是指某一頻率為一個系統(tǒng)的相位特性是指某一頻率為 、相位為、相位為 的簡諧信號通過系統(tǒng)后,其相位所發(fā)生的變化。地震勘的簡諧信號通過系統(tǒng)后,其相位所發(fā)生的變化。地震勘探中所涉及的各種系統(tǒng),通常有以下要求:對有效
46、波要探中所涉及的各種系統(tǒng),通常有以下要求:對有效波要求振幅特性的數(shù)值盡量大,相位特性最好為零或某個確求振幅特性的數(shù)值盡量大,相位特性最好為零或某個確定值,因為從資料解釋的角度來說,已知有效波的相位定值,因為從資料解釋的角度來說,已知有效波的相位變化后,就可以做適當(dāng)?shù)南辔恍UΩ蓴_波要求振幅變化后,就可以做適當(dāng)?shù)南辔恍U?。對干擾波要求振幅特性的數(shù)值盡量小,最好等于零,而對相位特性一般無特性的數(shù)值盡量小,最好等于零,而對相位特性一般無特殊要求,但最好是無規(guī)律,使干擾波不以同相軸形式特殊要求,但最好是無規(guī)律,使干擾波不以同相軸形式出現(xiàn)。下面補充說明組合的相位特性,旨在幫助讀者理出現(xiàn)。下面補充說明組
47、合的相位特性,旨在幫助讀者理解相位特性與組合后記錄面貌之間的關(guān)系,也說明一個解相位特性與組合后記錄面貌之間的關(guān)系,也說明一個系統(tǒng)的振幅特性和相位特性的不同意義。系統(tǒng)的振幅特性和相位特性的不同意義。00設(shè)有效波的視速度設(shè)有效波的視速度 ,干擾波的視速度,干擾波的視速度 。沒有組合時,有效波和干擾波的記錄面貌如左下圖所示。沒有組合時,有效波和干擾波的記錄面貌如左下圖所示。如果使用如果使用3個檢波器進行線性組合,每組內(nèi)的檢波器以個檢波器進行線性組合,每組內(nèi)的檢波器以每道的位置為中心對稱排列,此時有效波的振幅增大三每道的位置為中心對稱排列,此時有效波的振幅增大三倍,干擾波振幅相對減小,但同相軸斜率不變
48、,因為組倍,干擾波振幅相對減小,但同相軸斜率不變,因為組合后的相位相當(dāng)于組內(nèi)中心點的相位,見右下圖。合后的相位相當(dāng)于組內(nèi)中心點的相位,見右下圖。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 0;tVaaaVV干如果組內(nèi)距相同,每組仍以記錄道的位置為中心對稱排如果組內(nèi)距相同,每組仍以記錄道的位置為中心對稱排列,但組合個數(shù)列,但組合個數(shù)n不同,此時各道記錄到的有效波和干不同,此時各道記錄到的有效波和干擾波的振幅會不同,其相位特性見左下圖。如果各道的擾波的振幅會不同,其相位特性見左下圖。如果各道的檢波器組合個數(shù)相同,但各組的中心點與道的位置不一檢波器組合個數(shù)相同,但各組的中心點與道的位置不一致。此時有
49、效波因致。此時有效波因 而不受影響,同相軸仍為對而不受影響,同相軸仍為對齊的直線;而對干擾波來說,各道波形與組合前的傾斜齊的直線;而對干擾波來說,各道波形與組合前的傾斜直線相比較,則同相軸發(fā)生了扭曲,第直線相比較,則同相軸發(fā)生了扭曲,第1道超前,第道超前,第2道道不變,第不變,第3、4道落后了,見右下圖。這些認識對下面討道落后了,見右下圖。這些認識對下面討論的多次疊加的相位特性是有幫助的。論的多次疊加的相位特性是有幫助的。0;tVa由式由式 和式和式 得:得: 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 根據(jù)相位譜的定義,由式根據(jù)相位譜的定義,由式 可以得到多次可以得到多次疊加的相位特性公式為
50、:疊加的相位特性公式為:nknkkktttg111)cos/sin()(kkkkkkLxfqxxxfqxTqxTt2222222122) 1(/2) 1(/)/(kxdkxxxxLxkknktjkejK1)(nknkkkLxLxtg111)2cos/2sin()(由上式可見,對于一次反射波,疊加后的信號相位移由上式可見,對于一次反射波,疊加后的信號相位移為零,即疊加后信號的相位與共中心點為零,即疊加后信號的相位與共中心點M處信號的相處信號的相位一致,與觀測系統(tǒng)無關(guān)。因此對水平層而言,在疊位一致,與觀測系統(tǒng)無關(guān)。因此對水平層而言,在疊加剖面上同一加剖面上同一t0的一次反射波在各個疊加點上的相位的
51、一次反射波在各個疊加點上的相位都是相同的,同相疊加使一次反射波得到加強。都是相同的,同相疊加使一次反射波得到加強。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 對于多次反射波來說,情況就比較復(fù)雜,為了詳細分對于多次反射波來說,情況就比較復(fù)雜,為了詳細分析相位特性析相位特性 與與n、和的關(guān)系,可以選用不同和的關(guān)系,可以選用不同的參數(shù),利用的參數(shù),利用 的表達式計算出疊加的相位特性曲的表達式計算出疊加的相位特性曲線,這是定量的討論方式,下面以定性討論的方式給線,這是定量的討論方式,下面以定性討論的方式給出多次疊加的相位特性的相關(guān)認識。多次波經(jīng)過疊加出多次疊加的相位特性的相關(guān)認識。多次波經(jīng)過疊加后能量
52、會被削弱,但或多或少的存在殘余能量,殘余后能量會被削弱,但或多或少的存在殘余能量,殘余能量的同相軸根據(jù)疊加相位特性呈現(xiàn)特殊規(guī)律,即相能量的同相軸根據(jù)疊加相位特性呈現(xiàn)特殊規(guī)律,即相位隨偏移距分段變化而同相軸分段錯開,各段之間錯位隨偏移距分段變化而同相軸分段錯開,各段之間錯開的相位差隨疊加次數(shù)增加而減小。疊加次數(shù)越高,開的相位差隨疊加次數(shù)增加而減小。疊加次數(shù)越高,就越增強多次波同相軸的連續(xù)性。因此,高疊加次數(shù)就越增強多次波同相軸的連續(xù)性。因此,高疊加次數(shù)時,應(yīng)注意多次波剩余能量同相軸的副作用。時,應(yīng)注意多次波剩余能量同相軸的副作用。)()(一般各小段之間的相位一般各小段之間的相位差隨觀測系統(tǒng)及波的
53、特差隨觀測系統(tǒng)及波的特點而變點而變,疊加次數(shù)疊加次數(shù)n越少越少,相位差越大;疊加次數(shù)相位差越大;疊加次數(shù)n越多越多,相位差越小。當(dāng)覆相位差越小。當(dāng)覆蓋次數(shù)蓋次數(shù)n增多時增多時,多次波多次波振幅雖然大大減小了振幅雖然大大減小了,但但同相性似乎也增強了。同相性似乎也增強了。2424道接收時多次疊加的道接收時多次疊加的相位特性示意圖相位特性示意圖第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 第一種與第四種道集的疊加特性曲線比較第一種與第四種道集的疊加特性曲線比較第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 5、多次疊加的頻率特性、多次疊加的頻率特性 正如討論組合的頻率特性一樣,進行多次疊加的目正如討論組
54、合的頻率特性一樣,進行多次疊加的目的也并不是要進行頻率選擇,但它確實存在頻率濾波的也并不是要進行頻率選擇,但它確實存在頻率濾波作用。我們分析多次疊加的頻率特性的意圖,也是要作用。我們分析多次疊加的頻率特性的意圖,也是要了解其規(guī)律,以免這種副作用造成的不良后果。了解其規(guī)律,以免這種副作用造成的不良后果。 由下式可知,當(dāng)一次波動校正正確時,剩余時差由下式可知,當(dāng)一次波動校正正確時,剩余時差tk0,多次疊加對一次波是沒有頻率濾波作用的,多次疊加對一次波是沒有頻率濾波作用的,此時此時 是一個與頻率無關(guān)的常數(shù)。是一個與頻率無關(guān)的常數(shù)。nP/1)(212121sincos1)()(nkknkkttnnKP
55、第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 把多次疊加特性曲線圖的橫坐標(biāo)變換為頻率參量,當(dāng)把多次疊加特性曲線圖的橫坐標(biāo)變換為頻率參量,當(dāng)然作這種變換時還要假定一些參數(shù)的具體數(shù)值。然作這種變換時還要假定一些參數(shù)的具體數(shù)值。已知單位疊加參量已知單位疊加參量 ,可以導(dǎo)出單位疊加參,可以導(dǎo)出單位疊加參量與頻率的換算關(guān)系為:量與頻率的換算關(guān)系為:xtqxf2fqx2如果假定如果假定x40米,米, ,則有,則有 秒,秒,代入上式得到頻率的換算關(guān)系為:代入上式得到頻率的換算關(guān)系為: 赫茲。赫茲。9106 .15q61025xt31040f第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 6、多次疊加的統(tǒng)計效應(yīng)、多
56、次疊加的統(tǒng)計效應(yīng)一般結(jié)論是,經(jīng)過多次疊加以后,有效波相對于隨機干一般結(jié)論是,經(jīng)過多次疊加以后,有效波相對于隨機干擾的信噪比要提高擾的信噪比要提高 倍。多次疊加的統(tǒng)計效應(yīng)要優(yōu)于倍。多次疊加的統(tǒng)計效應(yīng)要優(yōu)于組合的統(tǒng)計效應(yīng)。組合的統(tǒng)計效應(yīng)。組合是同一次激發(fā),由組合是同一次激發(fā),由n個檢波器接收到的信號的疊加,個檢波器接收到的信號的疊加,檢波器接收到的隨機干擾是由同一震源在同一時間產(chǎn)檢波器接收到的隨機干擾是由同一震源在同一時間產(chǎn)生的。而多次疊加中一個共反射點道集的各道是在各生的。而多次疊加中一個共反射點道集的各道是在各次激發(fā)時分別接收到的,因而記錄下的隨機干擾是由次激發(fā)時分別接收到的,因而記錄下的隨機
57、干擾是由震源在不同時間、不同地點激發(fā),并在不同時間、不震源在不同時間、不同地點激發(fā),并在不同時間、不同地點接收的,同地點接收的,CMP道集中各道之間的距離也比組合道集中各道之間的距離也比組合的組內(nèi)距大,故多次疊加中各道的隨機干擾更符合的組內(nèi)距大,故多次疊加中各道的隨機干擾更符合“互不相關(guān)互不相關(guān)的條件。的條件。 n第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 組合與多次疊加的主要差別:組合與多次疊加的主要差別: 時差規(guī)律不同時差規(guī)律不同組合把地震波看成是按平面波傳組合把地震波看成是按平面波傳播的,組合的時差規(guī)律是線性關(guān)系,而多次疊加則要播的,組合的時差規(guī)律是線性關(guān)系,而多次疊加則要求對求對CMP
58、道集內(nèi)的各道進行動校正,動校正后的時道集內(nèi)的各道進行動校正,動校正后的時差規(guī)律一般不是線性的,如多次波的剩余時差為一拋差規(guī)律一般不是線性的,如多次波的剩余時差為一拋物線,即剩余時差與炮檢距的平方成正比。物線,即剩余時差與炮檢距的平方成正比。 反映的反射點不同反映的反射點不同組合屬于共炮點疊加,多次組合屬于共炮點疊加,多次疊加是共反射點或共中心點疊加。地下界面水平時,疊加是共反射點或共中心點疊加。地下界面水平時,組合檢波是實現(xiàn)組內(nèi)不同反射點上的反射波疊加,而組合檢波是實現(xiàn)組內(nèi)不同反射點上的反射波疊加,而多次疊加是實現(xiàn)不同炮、不同道,但屬于同一反射點多次疊加是實現(xiàn)不同炮、不同道,但屬于同一反射點上
59、的反射波疊加。上的反射波疊加。第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 第六節(jié)第六節(jié) 共反射點疊加法共反射點疊加法 壓制干擾波的效果不同壓制干擾波的效果不同組合壓制干擾波主要是組合壓制干擾波主要是根據(jù)反射波和干擾波的視速度不同,它能壓制視速度根據(jù)反射波和干擾波的視速度不同,它能壓制視速度較低的面波干擾等,但不能壓制與反射波視速度相近較低的面波干擾等,但不能壓制與反射波視速度相近的多次波;多次疊加壓制干擾波,靠動校正后剩余時的多次波;多次疊加壓制干擾波,靠動校正后剩余時差不同,對多次波有很好的壓制作用。對隨機干擾,差不同,對多次波有很好的壓制作用。對隨機干擾,多次疊加比組合的壓制效果要好。多次
60、疊加比組合的壓制效果要好。四、影響疊加效果的因素分析四、影響疊加效果的因素分析影響多次疊加效果的因素除了是否合理選影響多次疊加效果的因素除了是否合理選取多次覆蓋參數(shù)如道間距、偏移距和覆蓋取多次覆蓋參數(shù)如道間距、偏移距和覆蓋次數(shù)外,主要的影響因素是速度和地層傾次數(shù)外,主要的影響因素是速度和地層傾斜,具體作如下討論。斜,具體作如下討論。1、速度的影響因素、速度的影響因素疊加效果好壞,關(guān)鍵是動校正量是否準(zhǔn)確。疊加效果好壞,關(guān)鍵是動校正量是否準(zhǔn)確。如果有效反射波的動校正量正確,那么動如果有效反射波的動校正量正確,那么動校正后實現(xiàn)同相疊加,突出了有效波能量。校正后實現(xiàn)同相疊加,突出了有效波能量。而動校正
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