表面張力和表面能.教學(xué)資料

1、3.1 表面(biomin)吉布斯自由能和表面(biomin)張力v表面(biomin)和界面v界面(jimin)現(xiàn)象的本質(zhì)v比表面v分散度與比表面v表面功v表面自由能v表面張力v界面張力與溫度的關(guān)系v影響表面張力的因素第一頁(yè)，共76頁(yè)。一、表面(biomin)和界面(surface and interface) 在一個(gè)非均勻的體系中,至少存在著兩個(gè)性質(zhì)不同的相。兩相共存必然有界面?？梢?jiàn)，界面是體系不均勻性的結(jié)果。一般指兩相接觸的約幾個(gè)分子厚度的過(guò)渡區(qū)，若其中一相為氣體(qt)，這種界面通常稱為表面。 常見(jiàn)(chn jin)的界面有：氣-液界面，氣-固界面，液-液界面，液-固界面，固-固界面。

2、 嚴(yán)格講表面應(yīng)是液體和固體與其飽和蒸氣之間的界面，但習(xí)慣上把液體或固體與空氣的界面稱為液體或固體的表面。第二頁(yè)，共76頁(yè)。1.1表面(biomin)和界面(surface and interface)幾點(diǎn)說(shuō)明：1、嚴(yán)格講，界面是“界”而不是“面”。因客觀存在的界面是物理面而非幾何面，是一個(gè)(y )準(zhǔn)三維的區(qū)域。2、目前，常用于處理界面的模型有兩種：一為古根海姆（Guggenheim）模型。其處理界面的出發(fā)點(diǎn)是：界面是一個(gè)(y )有一定厚度的過(guò)渡區(qū)，它在體系中自成一相界面相。界面相是一個(gè)(y )既占有體積又有物質(zhì)的不均勻區(qū)域。該模型能較客觀地反映實(shí)際情況但數(shù)學(xué)處理較復(fù)雜。另一個(gè)(y )模型是吉布

3、斯（Gibbs）的相界面模型。該模型認(rèn)為界面是幾何面而非物理面，它沒(méi)有厚度，不占有體積，對(duì)純組分也沒(méi)有物質(zhì)存在。該模型可使界面熱力學(xué)的處理簡(jiǎn)單化。第三頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)和界面(surface and interface)常見(jiàn)(chn jin)的界面有：1.氣-液界面(jimin)第四頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)和界面(surface and interface)2.氣-固界面(jimin)第五頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)和界面(surface and interface)3.液-液界面(jimin)第六頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)和界面(surface and

4、 interface)4.液-固界面(jimin)第七頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)和界面(surface and interface)5.固-固界面(jimin)第八頁(yè)，共76頁(yè)。二、比表面（specific surface area） 比表面通常用來(lái)(yn li)表示物質(zhì)分散的程度，有兩種常用的表示方法：一種是單位質(zhì)量的固體所具有的表面積；另一種是單位體積固體所具有的表面積。即：/ /mVAA mAA V或式中，m和V分別為固體的質(zhì)量和體積，A為其表面積。目前常用的測(cè)定(cdng)表面積的方法有BET法和色譜法。第九頁(yè)，共76頁(yè)。分散度與比表面 把物質(zhì)(wzh)分散成細(xì)小微粒的程度稱為

5、分散度。把一定大小的物質(zhì)(wzh)分割得越小，則分散度越高，比表面也越大。 例如，把邊長(zhǎng)為1cm的立方體1cm3逐漸分割成小立方體時(shí)，比表面增長(zhǎng)(zngzhng)情況列于下表：邊長(zhǎng)l/m 立方體數(shù) 比表面Av/（m2/m3）110-2 1 6 102 110-3 103 6 103 110-5 109 6 105 110-7 1015 6 107 110-9 1021 6 109 第十頁(yè)，共76頁(yè)。分散度與比表面 從表上可以看出，當(dāng)將邊長(zhǎng)為10-2m的立方體分割(fng)成10-9m的小立方體時(shí)，比表面增長(zhǎng)了一千萬(wàn)倍。 可見(jiàn)達(dá)到nm級(jí)的超細(xì)微粒具有巨大的比表面積，因而具有許多獨(dú)特的表面效應(yīng)，成

6、為新材料和多相催化方面的研究熱點(diǎn)。如鉑黑電極及多孔電極由于其表面積較大(jio d)，電流密度小，因而極化??；再如，由超細(xì)微粒制備的催化劑由于具有很高的比表面因而催化活性較普通催化劑高；此外，將藥物磨成細(xì)粉以提高藥效、將金屬做成超細(xì)微粒以降低熔點(diǎn)都說(shuō)明了超細(xì)微粒具有獨(dú)特的表面效應(yīng)。 第十一頁(yè)，共76頁(yè)。例題(lt)例1、將1g水分散成半徑為 m的小水滴（視為球形），其表面積增加(zngji)了多少倍？解：對(duì)大水滴 對(duì)小水滴 9102/32242144cm4.84 10cm4/3SAr66123213111726103 1043.0 10 m4/33.010 m6.2 104.84sssArrr

7、AA第十二頁(yè)，共76頁(yè)。三、表面張力(biominzhngl)與表面自由能 對(duì)于單組分體系，這種特性主要來(lái)自于同一(tngy)物質(zhì)在不同相中的密度不同；對(duì)于多組分體系，則特性來(lái)自于界面層的組成與任一相的組成均不相同。 表面層分子與內(nèi)部(nib)分子相比，它們所處的環(huán)境不同。 體相內(nèi)部分子所受四周鄰近相同分子的作用力是對(duì)稱的，各個(gè)方向的力彼此抵銷(各向同性)； 但是處在界面層的分子，一方面受到體相內(nèi)相同物質(zhì)分子的作用，另一方面受到性質(zhì)不同的另一相中物質(zhì)分子的作用，其作用力不能相互抵銷，因此，界面層分子由于其處在一不均勻?qū)ΨQ的力場(chǎng)會(huì)顯示出一些獨(dú)特的性質(zhì)。第十三頁(yè)，共76頁(yè)。界面現(xiàn)象(xinxing

8、)的本質(zhì) 最簡(jiǎn)單的例子是液體(yt)及其蒸氣組成的表面。 液體內(nèi)部分子所受的力可以彼此(bc)抵銷，但表面分子受到體相分子的拉力大，受到氣相分子的拉力?。ㄒ?yàn)闅庀嗝芏鹊停?，所以表面分子受到被拉入體相的作用力。 這種作用力使表面有自動(dòng)收縮到最小的趨勢(shì)，并使表面層顯示出一些獨(dú)特性質(zhì)，如表面張力、表面吸附、毛細(xì)現(xiàn)象、過(guò)飽和狀態(tài)等。第十四頁(yè)，共76頁(yè)。界面(jimin)現(xiàn)象的本質(zhì)第十五頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)功（surface work）dWA式中 為比例系數(shù)，它在數(shù)值上等于當(dāng)T，P及組成恒定的條件下，增加單位表面積時(shí)所必須對(duì)體系做的可逆非膨脹功。 由于表面層分子的受力情況(qngkung)

9、與本體中不同，因此如果要把分子從內(nèi)部移到界面，或可逆的增加表面積，就必須克服體系內(nèi)部分子之間的作用力，對(duì)體系做功。 溫度、壓力和組成(z chn)恒定時(shí)，可逆使表面積增加dA所需要對(duì)體系作的功，稱為表面功。用公式表示為：第十六頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)自由能(surface free energy)BBBBBBBBBBBBdddddddddddddddddnAPVTSGdnAVPTSFdnAPVSTHdnAVPSTUB,)(nVSAUB,)(nPSAHB,)(nVTAFB,)(nPTAG由此可得： 考慮了表面功，熱力學(xué)基本公式中應(yīng)相應(yīng)增加 dA一項(xiàng)，即：第十七頁(yè)，共76頁(yè)。表面(bio

10、min)自由能(surface free energy) 廣義的表面(biomin)自由能定義： 狹義的表面自由(zyu)能定義： 保持溫度、壓力和組成不變，每增加單位表面積時(shí)，Gibbs自由能的增加值稱為表面Gibbs自由能，或簡(jiǎn)稱表面自由能或表面能，用符號(hào) 或 表示，單位為Jm-2。B, ,()p T nGA 保持相應(yīng)的特征變量不變，每增加單位表面積時(shí)，相應(yīng)熱力學(xué)函數(shù)的增值。第十八頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)自由能由于U、H、A、G、S、V均為廣度量，因此(ync)從上述諸式可得ssssiiissssid UUUTd SSSpd VVVd nnndAdUTdSpdVdndUTdSpd

11、VdndUTdSpdVdndA, , ,ss ssss ssiiiissssS V nSp nT V nT p nUHAGAAAA第十九頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)自由能模型可見(jiàn)，是表征表面性質(zhì)(xngzh)的物理量。表面自由能模型1、若在等溫、等壓、恒組成條件下對(duì) 的微分式進(jìn)行積分，可得可見(jiàn)，上面兩式實(shí)際上是等效的。另一方面，當(dāng)不考慮界面貢獻(xiàn)時(shí)比較兩式可得,ssAGsssiissiisssAp VAnGAnGAp V ,iiGn,sGGA第二十頁(yè)，共76頁(yè)。表面自由(zyu)能模型可見(jiàn)，表面自由能是單位表面上的自由能相對(duì)于本體相自由能的過(guò)剩量。這也是為什么稱為比表面過(guò)剩自由能的原因。2

12、、若采用吉布斯界面(jimin)模型，且體系為純液體。則有可見(jiàn)，對(duì)純液體， 是單位面積等效表面所具有的自由能。0, 0 =ssssGAVnAA第二十一頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)（surface tension） 在兩相(特別是氣-液)界面上，處處存在著一種張力(zhngl)，它垂直于表面的邊界，指向液體方向并與表面相切。 將一含有一個(gè)活動(dòng)邊框的金屬線框架放在肥皂液中，然后取出懸掛(xungu)，活動(dòng)邊在下面。由于金屬框上的肥皂膜的表面張力作用，可滑動(dòng)的邊會(huì)被向上拉，直至頂部。 把作用于單位邊界線上的這種力稱為表面張力，用 表示，單位是Nm-1。第二十二頁(yè)，共76頁(yè)。表面張

13、力(biominzhngl)（surface tension） 如果在活動(dòng)邊框上掛一重物，使重物質(zhì)量W2與邊框質(zhì)量W1所產(chǎn)生的重力F（F=（W1+W2）g）與總的表面張力大小相等方向相反，則金屬絲不再(b zi)滑動(dòng)。 這時(shí) 2Fl l是滑動(dòng)邊的長(zhǎng)度，因膜有兩個(gè)面，所以邊界總長(zhǎng)度為2l， 就是作用于單位邊界上的表面張力。第二十三頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)（surface tension）第二十四頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)（surface tension） 如果在金屬線框中間系一線圈，一起浸入肥皂液中，然后取出，上面(shng min)形成一液膜。(a

14、)(b) 由于以線圈為邊界的兩邊表面張力大小相等方向相反，所以線圈成任意形狀(xngzhun)可在液膜上移動(dòng)，見(jiàn)(a)圖。 如果刺破線圈中央的液膜，線圈內(nèi)側(cè)張力消失，外側(cè)表面張力立即將線圈繃成一個(gè)圓形，見(jiàn)(b)圖，清楚的顯示出表面張力的存在。第二十五頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)（surface tension）（a）（b）第二十六頁(yè)，共76頁(yè)。界面張力(zhngl)與溫度的關(guān)系 溫度升高，界面張力(zhngl)下降，當(dāng)達(dá)到臨界溫度Tc時(shí)，界面張力(zhngl)趨向于零。這可用熱力學(xué)公式說(shuō)明：BBBdddddnAPVTSG因?yàn)檫\(yùn)用全微分(wi fn)的性質(zhì)，可得：BB,)()

15、(nPAnPTTAS等式左方為正值，因?yàn)楸砻娣e增加，熵總是增加的。所以 隨T的增加而下降。第二十七頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)熵和表面(biomin)總能表面熵 是指在等溫等壓下，一定量的液體增加單位表面積時(shí)熵的增量。上式表明，可利用實(shí)驗(yàn)可測(cè)的量來(lái)得到難以從實(shí)驗(yàn)上測(cè)定的表面熵值。已知一般液體的表面張力溫度(wnd)系數(shù)為負(fù)值，因此表面熵在一般情況下應(yīng)為正值。這可看成將分子從液體內(nèi)部遷移到表面，由于分子間力減少，分子排列從有序到無(wú)序必引起熵增。換言之，表面熵為正值可理解為是表面層疏松化的結(jié)果。,iisT p nA p nSSAT 第二十八頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)熵和表面(biom

16、in)總能表面總能 是指在恒溫恒壓下，增加單位面積(min j)時(shí)體系內(nèi)能的增量。即根據(jù)式(1-13)對(duì)吉布斯界面，有 因此,ATp nUA0sV, , ,ssiissT p nT p nUSTAA, ,sisA p nTT第二十九頁(yè)，共76頁(yè)。表面(biomin)熵和表面(biomin)總能顯然，上式右方第一和第二項(xiàng)分別代表(dibio)擴(kuò)展單位表面積的可逆功和可逆熱（ ）。擴(kuò)展表面時(shí)，為使體系溫度不變，必須吸熱。若為絕熱過(guò)程，則擴(kuò)展表面必須使T下降。RQT S由于右方兩項(xiàng)均為正值(zhn zh)，因此, ,sisT p nUA即表面總能大于它的表面自由能，若與熱力學(xué)第一定律比較，表面總能為

17、表面功和表面熱的加和。第三十頁(yè)，共76頁(yè)。界面張力(zhngl)與溫度的關(guān)系 Ramsay和Shields提出的 與T的經(jīng)驗(yàn)式較常用:Vm2/3 =k（Tc-T-6.0） 式中V為摩爾體積，k為普適常數(shù)chnh，對(duì)非極性液體，k 2.2107 JK1 。第三十一頁(yè)，共76頁(yè)。影響表面張力(biominzhngl)的因素（1）分子(fnz)間相互作用力的影響（2）溫度(wnd)的影響 溫度升高，表面張力下降。（3）壓力的影響 表面張力一般隨壓力的增加而下降。因?yàn)閴毫υ黾?，氣相密度增加，表面分子受力不均勻性略有好轉(zhuǎn)。另外，若是氣相中有別的物質(zhì)，則壓力增加，促使表面吸附增加，氣體溶解度增加，也使表面

18、張力下降。 對(duì)純液體或純固體，表面張力決定于分子間形成的化學(xué)鍵能的大小，一般化學(xué)鍵越強(qiáng)，表面張力越大。(金屬鍵) (離子鍵) (極性共價(jià)鍵) (非極性共價(jià)鍵)兩種液體間的界面張力，界于兩種液體表面張力之間。第三十二頁(yè)，共76頁(yè)。壓力(yl)的影響壓力與表面張力關(guān)系的實(shí)驗(yàn)研究(ynji)不易進(jìn)行，一般說(shuō)來(lái)，壓力對(duì)表面張力的影響可以從下面三個(gè)方面考慮 p增加，兩相間密度差減少(jinsho)，減小p增加，氣體在液體表面上的吸附使表面能降低（吸附放熱），因此減小p增加，氣體在液體中的溶解度增大，表面能降低以上三種情況均表明， p增加，減小第三十三頁(yè)，共76頁(yè)。壓力(yl)的影響但從有關(guān)(yugun)

19、公式可知,T pT AVpA上式表明(biomng)，p增加，增加實(shí)驗(yàn)結(jié)果是，在某些情況下p增加，減小。這可用氣體吸附或溶解來(lái)解釋，但在另一些情況下，p增加，增加。顯然，這與上述解釋相反?？梢?jiàn)，壓力對(duì)表面張力的影響相當(dāng)復(fù)雜，這是因?yàn)樵黾訅毫Ρ仨氁氲诙M分（如惰性氣體），而第二組分又往往會(huì)通過(guò)吸附或溶解來(lái)影響表面張力。當(dāng)?shù)诙?jí)分的吸附或溶解對(duì)表面張力的影響遠(yuǎn)遠(yuǎn)超過(guò)壓力本身的作用則往往表現(xiàn)為第一種情況，而當(dāng)吸附或溶解的影響很小時(shí)，則又表面為第二種情況。第三十四頁(yè)，共76頁(yè)。四、 表面自由(zyu)能和表面張力的微觀解釋 由于表面(biomin)相分子處于一合力指向液體內(nèi)部的不對(duì)稱力場(chǎng)之中，因此，

20、表面(biomin)層分子有離開(kāi)表面(biomin)層進(jìn)入體相的趨勢(shì)。這一點(diǎn)可從液體表面(biomin)的自動(dòng)收縮得以證明。這也說(shuō)明了處于表面(biomin)層的分子具有比體相內(nèi)部的分子更高的能量。 換言之，增加液體的表面(biomin)積就必須把一定數(shù)量的內(nèi)部分子遷移到表面(biomin)上，要完成這個(gè)過(guò)程必須借助于外力做功。因此，體系獲得的能量便是表面(biomin)過(guò)剩自由能?？梢?jiàn)，構(gòu)成界面的兩相性質(zhì)不同及分子內(nèi)存在著相互作用力是產(chǎn)生表面(biomin)自由能的原因。第三十五頁(yè)，共76頁(yè)。表面自由(zyu)能和表面張力的微觀解釋 液體表面為什么會(huì)存在張力是一個(gè)長(zhǎng)期困擾表面化學(xué)家的問(wèn)題，實(shí)

21、際上，表面張力同樣是分子間存在相互作用力的結(jié)果。 從液體表面的特性來(lái)看，表面上的分子比體相內(nèi)部的分子能量更高，而按照分子分布的規(guī)律，表面上的分子的密度將小于內(nèi)部分子。于是(ysh)表面分子間的距離較大，因此，表面上的分子沿表面方向存在著側(cè)向引力，距離較大時(shí)，吸引力占優(yōu)勢(shì)。第三十六頁(yè)，共76頁(yè)。五、 彎曲表面下的附加壓力(yl)與蒸氣壓 彎曲表面下的附加壓力1.在平面上2.在凸面上3.在凹面上 Young-Laplace公式(gngsh) Kelvin公式(gngsh)第三十七頁(yè)，共76頁(yè)。 彎曲表面下的附加(fji)壓力1.在平面(pngmin)上剖面圖液面正面圖 研究以AB為直徑的一個(gè)環(huán)作為

22、邊界(binji)，由于環(huán)上每點(diǎn)的兩邊都存在表面張力，大小相等，方向相反，所以沒(méi)有附加壓力。 設(shè)向下的大氣壓力為Po，向上的反作用力也為Po ，附加壓力Ps等于零。Ps = Po - Po =0第三十八頁(yè)，共76頁(yè)。彎曲表面下的附加(fji)壓力（2）在凸面上：剖面圖附加壓力示意圖 研究以AB為弦長(zhǎng)的一個(gè)球面上的環(huán)作為邊界。由于環(huán)上每點(diǎn)兩邊的表面張力都與液面相切，大小(dxio)相等，但不在同一平面上，所以會(huì)產(chǎn)生一個(gè)向下的合力。 所有(suyu)的點(diǎn)產(chǎn)生的總壓力為Ps ，稱為附加壓力。凸面上受的總壓力為： Po+ PsPo為大氣壓力， Ps為附加壓力。 第三十九頁(yè)，共76頁(yè)。彎曲表面下的附加(

23、fji)壓力（3）在凹面上：剖面圖附加壓力示意圖 研究以AB為弦長(zhǎng)的一個(gè)球形凹面上的環(huán)作為邊界(binji)。由于環(huán)上每點(diǎn)兩邊的表面張力都與凹形的液面相切，大小相等，但不在同一平面上，所以會(huì)產(chǎn)生一個(gè)向上的合力。 所有的點(diǎn)產(chǎn)生(chnshng)的總壓力為Ps ，稱為附加壓力。凹面上向下的總壓力為：Po-Ps ，所以凹面上所受的壓力比平面上小。第四十頁(yè)，共76頁(yè)。楊-拉普拉斯公式(gngsh) 1805年Young-Laplace導(dǎo)出了附加(fji)壓力與曲率半徑之間的關(guān)系式：特殊式（對(duì)球面）：s2RP 根據(jù)(gnj)數(shù)學(xué)上規(guī)定，凸面的曲率半徑取正值，凹面的曲率半徑取負(fù)值。所以，凸面的附加壓力指向

24、液體，凹面的附加壓力指向氣體，即附加壓力總是指向球面的球心。一般式：)11(21sRRP第四十一頁(yè)，共76頁(yè)。Young-Laplace 一般(ybn)式的推導(dǎo)1. 在任意彎曲液面上取小矩形曲面ABCD(紅色面)，其面積為xy。曲面邊緣AB和BC弧的曲率半徑分別為和 。1R2R2. 作曲面(qmin)的兩個(gè)相互垂直的正截面，交線Oz為O點(diǎn)的法線。3. 令曲面沿法線方向移動(dòng)dz ，使曲面擴(kuò)大(kud)到ABCD(藍(lán)色面)，則x與y各增加dx和dy 。第四十二頁(yè)，共76頁(yè)。Young-Laplace 一般(ybn)式的推導(dǎo)第四十三頁(yè)，共76頁(yè)。Young-Laplace 一般(ybn)式的推導(dǎo)5.

25、 增加dA面積(min j)所作的功與克服附加壓力Ps增加dV所作的功應(yīng)該相等，即：(A) d)dd(ddsszxyPxyyxVPA4. 移動(dòng)后曲面面積(min j)增加dA和dV為：zxyVxyyxxyyyxxAdddd )d)(d( d第四十四頁(yè)，共76頁(yè)。Young-Laplace 一般(ybn)式的推導(dǎo)6. 根據(jù)(gnj)相似三角形原理可得：222111dd /)d/()d(dd /)d/()d(z/RxyRyzRyyz/RxxRxzRxx化簡(jiǎn)得化簡(jiǎn)得7. 將dx,dy代入(A)式,得：)11(21sRRP8. 如果(rgu)是球面，:,21則RR 2sRP第四十五頁(yè)，共76頁(yè)。You

26、ng-Laplace特殊(tsh)式的推導(dǎo)(1)在毛細(xì)管內(nèi)充滿液體，管端有半徑(bnjng)為R 的球狀液滴與之平衡。 外壓為 p0 ，附加(fji)壓力為 ps ,液滴所受總壓為： p0 + ps 第四十六頁(yè)，共76頁(yè)。Young-Laplace特殊(tsh)式的推導(dǎo)2.對(duì)活塞稍加壓力，將毛細(xì)管內(nèi)液體壓出少許，使液滴體積(tj)增加dV，相應(yīng)地其表面積增加dA?？朔郊訅毫s環(huán)境所作的功與可逆增加表面積的吉布斯自由能增加應(yīng)該相等。324 d4d3VRVRR代入得：2sRpsddp VA24 d8dARAR R第四十七頁(yè)，共76頁(yè)。附加壓力與毛細(xì)管中液面高度(god)的關(guān)系1.曲率(ql)半

27、徑R與毛細(xì)管半徑R的關(guān)系： R=R/cosq2.ps=2/R=(rl-rg)gh如果曲面(qmin)為球面，則R=R。因rlrg所以：ps=2/R=rlgh一般式：2 cosq/R=rgh第四十八頁(yè)，共76頁(yè)。附加壓力與毛細(xì)管中液面高度(god)的關(guān)系第四十九頁(yè)，共76頁(yè)。幾種(j zhn)毛細(xì)現(xiàn)象3、1）液體在地層和紡織品中的流動(dòng)原油和水在地層中的流動(dòng)屬液體在不均勻孔徑的毛細(xì)管中的流動(dòng)，當(dāng)忽略重力作用時(shí)，由于不同管徑的曲率半徑不同，造成兩部分液面的附加壓力不同（毛細(xì)壓差）。因此，液體將往附加壓力大的方向流動(dòng)。若要改變其流動(dòng)方向，必須施加一克服(kf)此壓力差的力，若采用表面化學(xué)方法改變體系表

28、面張力和液面曲率，可以改變體系毛細(xì)壓差以利于實(shí)現(xiàn)所要求的流動(dòng)。這是三次采油的關(guān)鍵問(wèn)題之一。第五十頁(yè)，共76頁(yè)。幾種(j zhn)毛細(xì)現(xiàn)象2）關(guān)于泡沫和乳狀液的穩(wěn)定性泡沫和乳狀液是由兩種不相混溶的流體相形成的的分散體系。泡沫是大量氣體分散在少量液體中構(gòu)成的，而乳狀液是一種液體以微小液滴狀態(tài)分散在另一液相中。泡沫的片膜與片膜之間構(gòu)成具有(jyu)不同曲率的連續(xù)液體，由于附加壓力不同，液體從曲率小、壓力大的片膜流向曲率大、壓力小的片膜邊界，最后導(dǎo)致泡沫排液、泡膜變薄而破裂。這是影響泡膜穩(wěn)定的重要原因。第五十一頁(yè)，共76頁(yè)。幾種(j zhn)毛細(xì)現(xiàn)象3）壓汞法測(cè)孔徑 水銀在一般固體(gt)的孔中形成凸

29、液面，欲使水銀進(jìn)入固體(gt)孔中須克服毛細(xì)壓差。即當(dāng)、已知，通過(guò)測(cè)定毛細(xì)壓差可計(jì)算固體(gt)的孔徑。如催化劑的孔徑測(cè)定。2 cosprq第五十二頁(yè)，共76頁(yè)。彎曲表面上的蒸汽壓開(kāi)爾文公式(gngsh) 對(duì)小液滴與蒸汽的平衡(pnghng)，應(yīng)有相同形式，設(shè)氣體為理想氣體。mmlglg(l)(g)ddTTGGppppmlmg(l)d(g)dVpVplgl,0g,0mlg(l)ddlnppppVpRTpgdlnRTpmm(l)(g) GG液體(T,pl) 飽和蒸汽(T,pg)第五十三頁(yè)，共76頁(yè)。彎曲表面上的蒸汽壓開(kāi)爾文公式(gngsh)g0mllg,0(l)()lnpVppRTpmg02 (

30、l)2 ln()pVMRTpRRr這就是Kelvin公式，式中r為密度(md)，M 為摩爾質(zhì)量。0llsppp2R第五十四頁(yè)，共76頁(yè)。彎曲表面上的蒸汽壓開(kāi)爾文公式(gngsh) Kelvin公式也可以表示為兩種不同曲率半徑的液滴或蒸汽泡的蒸汽壓之比，或兩種不同大小(dxio)顆粒的飽和溶液濃度之比。1212112lnRRMppRTr12s12112lnRRMccRTlr對(duì)凸面，R取正值(zhn zh)，R越小，液滴的蒸汽壓越高， 或小顆粒的溶解度越大。對(duì)凹面，R取負(fù)值，R越小，小蒸汽泡中的蒸汽 壓越低。第五十五頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用1）過(guò)飽和蒸汽恒溫下，將未飽和的蒸汽加

31、壓，若壓力超過(guò)該溫度下液體的飽和蒸汽壓仍無(wú)液滴出現(xiàn)，則稱該蒸汽為過(guò)飽和蒸汽。原因：液滴小，飽和蒸汽壓大，新相難成而導(dǎo)致過(guò)冷。解決辦法：引入凝結(jié)核心如人工降雨(rngngjingy)用的AgI或干冰。第五十六頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用2）過(guò)熱液體 沸騰是液體從內(nèi)部形成氣泡、在液體表面上劇烈汽化的現(xiàn)象。但如果在液體中沒(méi)有提供氣泡的物質(zhì)存在時(shí)，液體在沸點(diǎn)時(shí)將無(wú)法沸騰。我們將這種按相平衡條件，應(yīng)當(dāng)沸騰而不沸騰的液體，稱為過(guò)熱液體。液體過(guò)熱現(xiàn)象的產(chǎn)生是由于液體在沸點(diǎn)時(shí)無(wú)法形成氣泡所造成的。根據(jù)開(kāi)爾文公式(gngsh)，小氣泡形成時(shí)期氣泡內(nèi)飽和蒸氣壓遠(yuǎn)小于外壓，但由于凹液面附加壓力的存在

32、，小氣泡要穩(wěn)定存在需克服的壓力又必須大于外壓。第五十七頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用因此，相平衡條件無(wú)法滿足(mnz)，小氣泡不能存在，這樣便造成了液體在沸點(diǎn)時(shí)無(wú)法沸騰而液體的溫度繼續(xù)升高的過(guò)熱現(xiàn)象。過(guò)熱較多時(shí)，極易暴沸。為防止暴沸，可事先加入一些沸石、素?zé)善任镔|(zhì)。因?yàn)檫@些多孔性物質(zhì)的孔中存在著曲率半徑較大的氣泡，加熱時(shí)這些氣體成為新相種子（氣化核心），因而繞過(guò)了產(chǎn)生極微小氣泡的困難階段，使液體的過(guò)熱程度大大降低。第五十八頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用例例1將正丁醇（摩爾質(zhì)量將正丁醇（摩爾質(zhì)量 M0.074kgmol-1）蒸氣聚冷）蒸氣聚冷至至 273K，發(fā)現(xiàn)其

33、過(guò)飽和度約達(dá)到，發(fā)現(xiàn)其過(guò)飽和度約達(dá)到4時(shí)方能自行凝結(jié)為液時(shí)方能自行凝結(jié)為液滴，若滴，若 273K時(shí)正丁醇的表面張力時(shí)正丁醇的表面張力(biominzhngl) 0.0261Nm-1，密度，密度 1103kgm-3 ，試計(jì)算，試計(jì)算（a）在此過(guò)飽和度下所凝結(jié)成液滴的半徑）在此過(guò)飽和度下所凝結(jié)成液滴的半徑 r ；（b）每一液滴中所含正丁醇的分子數(shù)。）每一液滴中所含正丁醇的分子數(shù)。解解: （a）過(guò)飽和度即為）過(guò)飽和度即為 ，根據(jù)開(kāi)爾文公式，根據(jù)開(kāi)爾文公式第五十九頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用第六十頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用例例2 當(dāng)水滴半徑為當(dāng)水滴半徑為10-8m 時(shí)

34、，其時(shí)，其 25飽和飽和(boh)蒸氣壓的增加相當(dāng)于升高多少溫度所蒸氣壓的增加相當(dāng)于升高多少溫度所產(chǎn)生的效果。已知水的密度為產(chǎn)生的效果。已知水的密度為 0.998103kgm-3，摩爾蒸發(fā)焓為，摩爾蒸發(fā)焓為 44.01kJmol-1。解：按開(kāi)爾文公式，解：按開(kāi)爾文公式，又根據(jù)克拉又根據(jù)克拉(kl)貝龍貝龍-克勞修斯方程克勞修斯方程第六十一頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用第六十二頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用（3）毛細(xì)凝結(jié)與等溫蒸餾 考慮液體及其飽和蒸氣與孔性固體構(gòu)成的體系?？字幸好媾c孔外液面的曲率不同，導(dǎo)致蒸氣壓力不同。在形成凹形液面的情況下，孔中液體的平衡蒸氣壓低于

35、液體的正常蒸氣壓。故在體系蒸氣壓低于正常飽和蒸氣壓時(shí)即可在毛細(xì)管中發(fā)生凝結(jié)。此即所謂毛細(xì)凝結(jié)現(xiàn)象。硅膠能作為干燥劑就是因?yàn)楣枘z能自動(dòng)地吸附空氣中的水蒸氣，使得(sh de)水氣在毛細(xì)管內(nèi)發(fā)生凝結(jié)。 毛細(xì)凝結(jié)的另一應(yīng)用是等溫蒸餾。其過(guò)程是，如果在一封閉容器中有曲率大小不同的液面與它們的蒸氣相共存，由于在相同溫度下不同液面的平衡蒸氣壓力不同，體系中自發(fā)進(jìn)行液體分子從大塊液相通過(guò)氣相轉(zhuǎn)移到曲率大的凹液面處。第六十三頁(yè)，共76頁(yè)。開(kāi)爾文公式(gngsh)的應(yīng)用第六十四頁(yè)，共76頁(yè)。六、表面張力(biominzhngl)的測(cè)定方法1、毛細(xì)管上升法、毛細(xì)管上升法如圖，將一潔凈的半徑為如圖，將一潔凈的半徑為

36、 r 的均勻的均勻毛細(xì)管插入能潤(rùn)濕該毛細(xì)管的液體毛細(xì)管插入能潤(rùn)濕該毛細(xì)管的液體中，則由于表面張力所引起的附加中，則由于表面張力所引起的附加壓力，壓力， 將使液柱上升，達(dá)平衡時(shí)，將使液柱上升，達(dá)平衡時(shí)，附加壓力與液柱所形成附加壓力與液柱所形成(xngchng)的壓力大的壓力大小小相等，方向相反：相等，方向相反： 第六十五頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)的測(cè)定方法式中式中 h 為達(dá)平衡時(shí)液柱高度，為達(dá)平衡時(shí)液柱高度，g 為重力加速度，為重力加速度，液液氣氣（ 為密度）。由圖中可以看出，曲率半徑為密度）。由圖中可以看出，曲率半徑 r 與毛細(xì)管半徑與毛細(xì)管半徑 R 以及接觸角以及接觸角

37、 之間存在著如下關(guān)系，之間存在著如下關(guān)系， 第六十六頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)的測(cè)定方法 若接觸角若接觸角 0，Cos1， 液液 則則 從上式可見(jiàn)，若 R 已知，由平衡液柱上升高度可測(cè)出液體表面張力(biominzhngl)。若接觸角不為零，則應(yīng)用與接觸角有關(guān)的公式。但由于目前接觸角的測(cè)量準(zhǔn)確度還難以滿足準(zhǔn)確測(cè)定表面張力(biominzhngl)的要求，因此，該法一般不用于測(cè)定接觸角不為零的液體表面張力(biominzhngl)。 第六十七頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)的測(cè)定方法 若考慮到對(duì)彎液面的修正，常用公式為： 毛細(xì)管上升法理論(lln)完整，方法

38、簡(jiǎn)單，有足夠的測(cè)量精度。應(yīng)用此法時(shí)除了要有足夠的恒溫精度和有足夠精度的測(cè)高儀外，還須注意選擇內(nèi)徑均勻的毛細(xì)管。(/3)2cosRg hRrrq第六十八頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)的測(cè)定方法2 、脫環(huán)法 第六十九頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)的測(cè)定方法 在圖中，水平接觸面的圓環(huán)（通常用鉑環(huán)）被提拉時(shí)將帶起一些液體，形成(xngchng)液柱(b)。環(huán)對(duì)天平所施之力由兩個(gè)部分組成：環(huán)本身的重力 mg 和帶起液體的重力 p。p 隨提起高度增加而增加，但有一極限，超過(guò)此值環(huán)與液面脫開(kāi)，此極限值取決于液體的表面張力和環(huán)的尺寸。這是因?yàn)橥饬μ崞鹨褐峭ㄟ^(guò)液體表面張力實(shí)

39、現(xiàn)的。因此，最大液柱重力 mg 應(yīng)與環(huán)受到的液體表面張力垂直分量相等。設(shè)拉起的液柱為圓筒形，則第七十頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)的測(cè)定方法其中其中 R 為環(huán)的內(nèi)半徑為環(huán)的內(nèi)半徑(bnjng)，r 為環(huán)絲的為環(huán)絲的半徑半徑(bnjng)。但實(shí)際上拉起的液柱并不。但實(shí)際上拉起的液柱并不是圓筒形，而常如圖（是圓筒形，而常如圖（c）所示的那樣偏離）所示的那樣偏離圓筒形。為修正實(shí)際所測(cè)重力與實(shí)際值的圓筒形。為修正實(shí)際所測(cè)重力與實(shí)際值的偏差，引入校正因子偏差，引入校正因子 F。即。即 第七十一頁(yè)，共76頁(yè)。表面張力(biominzhngl)的測(cè)定方法脫環(huán)法操作簡(jiǎn)單，但由于應(yīng)用經(jīng)驗(yàn)的校正系數(shù)使方法帶有經(jīng)脫環(huán)法操作簡(jiǎn)單，但由于應(yīng)用經(jīng)