液晶顯示技術(shù)：2-3 正交偏光下液晶的織構(gòu)

1、第二章 液晶的光學(xué)性質(zhì)第三節(jié) 正交偏光下液晶的織構(gòu) 補(bǔ)充說(shuō)明旋轉(zhuǎn)矩陣R和瓊斯矩陣J1) 偏振光的干涉 平行偏振光垂直通過(guò)放在兩偏振片之間的平行液晶片，設(shè)波片的快慢軸分別沿X軸和Y軸方向，第一片偏振片P1的透光軸與X軸的夾角為，第二片偏振片的P2的透光軸與X軸的夾角為。透過(guò)偏振片P1的線偏振光的振幅為a 它在快慢軸上的投影分別為 a cos 和 a sin，這兩個(gè)分量通過(guò)液晶波片之后的位相差為：可分別表示為： Ex= a cosEy= a sin exp(i) 按前面的討論，這樣兩束光合成的結(jié)果為橢圓偏振光。 現(xiàn)在在晶片后面再加一個(gè)偏振片只讓光矢量平行于透光軸P2的分量透出來(lái)。Ex和Ey沿透光軸

2、P2的分量可以表示為: E=Excos= a coscos E”=Eysin= a sinsin exp(i)透出來(lái)的這兩個(gè)分量振動(dòng)方向相同，位相差固定，因而發(fā)生干涉。于是，干涉后的光強(qiáng)度可用下式表示： I= a2 cos2 cos2+ a2sin2 sin2+ 2a2 sin cos cos sin cos2將 cos2=1-2sin2 (/2)=1-2 sin2 (/2) 代入上式并簡(jiǎn)化后得到：現(xiàn)在分析得到的結(jié)果。 上式中的第一項(xiàng)與波片的參數(shù)無(wú)關(guān)。它是在不存在液晶的條件下由馬呂定律所決定的背景光。直流分量上式中的第二項(xiàng)代表了由于液晶各向異性（neno）所引起的干涉效應(yīng)。這一項(xiàng)與波長(zhǎng)及雙折射

3、率，玻璃之間的間隔有關(guān)。雙折射 當(dāng)=/4，=3/4，即兩偏振片的透光軸正交，而且與波片的快慢軸的夾角都是45o時(shí)，第一項(xiàng)等于零，第二項(xiàng)有極大值。這說(shuō)明背景光消失了，條紋對(duì)比度最好，用白光照明時(shí)，這種情況下所得到的彩色是最鮮明的。在研究液晶時(shí)，一般總是使它的指向矢與偏振片P1、P2的相對(duì)方位處于這種狀態(tài)，常叫做正交偏振光。這時(shí)透射光強(qiáng)度為： 兩偏振片透光軸從垂直轉(zhuǎn)向平行時(shí)，色彩逐漸由鮮艷過(guò)渡到黯淡，再變得明亮和鮮明，這時(shí)=/4，光強(qiáng)度為： 向列型液晶偏振光干涉向列型液晶的織構(gòu) 在偏光顯微鏡下，這些疇光軸方向的不同而使偏振光干涉顏色不同，看起來(lái)就是花紋或圖案。不同類(lèi)型的液晶花紋或圖案的特征是不一樣

4、的，常用的表征這個(gè)特性的術(shù)語(yǔ)叫做織構(gòu)。膽甾型液晶的織構(gòu)：隨機(jī)Ch 液晶垂面取向Ch 液晶近晶型A液晶的織構(gòu)：近晶型C*液晶的織構(gòu)：1/4波片法測(cè)量向列型液晶器件的雙折射率n原理光路圖說(shuō)明了什么問(wèn)題？說(shuō)明液晶e光的相位延遲 經(jīng)過(guò)1/4波片后，轉(zhuǎn)變成線偏振出射光的偏振角度 ，因此利用檢偏器就能判定它的角度。實(shí)際測(cè)試方法略微復(fù)雜，例如：如何判定起偏器的角度？實(shí)驗(yàn)1.第二章 液晶的光學(xué)性質(zhì)第四節(jié) 呈螺旋排列液晶相的光學(xué)性質(zhì) 典型的螺旋排列液晶相可見(jiàn)于膽甾型液晶和手征向列型液晶，在顯示中用的最多的“扭曲向列型”結(jié)構(gòu)也是一種扭曲排列的結(jié)構(gòu)。 螺旋軸為z軸的螺旋排列液晶的指向矢以下式表示：其中角周期： p 當(dāng)q00時(shí)，液晶分子的扭曲方向是右手螺旋方向，當(dāng)q00） 右旋晶體（0）法拉第旋光片膽甾液晶與電場(chǎng)方向無(wú)關(guān)，只和螺距有關(guān)（與電場(chǎng)強(qiáng)度有關(guān)）第五節(jié)： 斜入射光波在液晶中的傳播分析方法：順序分