變化磁場(chǎng)和變化電場(chǎng)

1、關(guān)于變化的磁場(chǎng)和變化的電場(chǎng)第一張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月電磁感應(yīng)知識(shí)結(jié)構(gòu)變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)變化磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng)位移電流法拉第電磁感應(yīng)定律按產(chǎn)生原因分類按激發(fā)方式分類第二張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月電流的磁效應(yīng)磁的電效應(yīng)電生磁10.1 電磁感應(yīng)法拉第的實(shí)驗(yàn)：磁鐵與線圈有相對(duì)運(yùn)動(dòng)，線圈中產(chǎn)生電流 一線圈電流變化，在附近其它線圈中產(chǎn)生電流電磁感應(yīng)實(shí)驗(yàn)的結(jié)論當(dāng)穿過一個(gè)閉合導(dǎo)體回路所限定的面積的磁通量發(fā)生變化時(shí)，回路中就出現(xiàn)感應(yīng)電流變變產(chǎn)生電磁感應(yīng)一. 電磁感應(yīng)現(xiàn)象？第三張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月二. 電動(dòng)勢(shì)電源將單位正電荷從電源負(fù)極推向電源正極的過程中，非靜電力

2、所作的功定義 表征了電源非靜電力作功本領(lǐng)的大小反映電源將其它形式的能量轉(zhuǎn)化為電 能本領(lǐng)的大小電動(dòng)勢(shì)的性質(zhì)（1）電動(dòng)勢(shì)與外電路及電路開、關(guān)無關(guān)（2）電動(dòng)勢(shì)的方向從負(fù)極通過電源內(nèi)部指向正極（3）電動(dòng)勢(shì)是有正負(fù)的標(biāo)量+-第四張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月對(duì)閉合電路非靜電場(chǎng)可以認(rèn)為：電源在其內(nèi)部建立了一個(gè)非靜電場(chǎng)非靜電場(chǎng)和靜電場(chǎng)一樣對(duì)電荷作用，但它僅存在在電源內(nèi)部類比靜電場(chǎng)第五張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月三. 電磁感應(yīng)定律（1）法拉第的實(shí)驗(yàn)規(guī)律表達(dá)式感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的大小與通過導(dǎo)體回路的磁通量的變化率成正比負(fù)號(hào)表示電動(dòng)勢(shì)的方向（2）電動(dòng)勢(shì)的大?。?）確定電動(dòng)勢(shì)的方向的方法I 規(guī)定繞

3、行方向 L，電動(dòng)勢(shì)與該方向一致時(shí)為正，否則為負(fù)II 確定 的正負(fù)III 根據(jù)法拉第定律確定電動(dòng)勢(shì)的方向第六張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月如 3 5LSNSN如 -3 -5LLSN如 5 3SN如 -3 -5L第七張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月(1) 若回路是 N 匝密繞線圈(2) 若閉合回路中電阻為R感應(yīng)電荷討論磁鏈每匝線圈產(chǎn)生的磁通量不同時(shí)，磁鏈如何計(jì)算？思考:非導(dǎo)體回路磁通量變化,是否產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì),是否產(chǎn)生感應(yīng)電流？第八張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月閉合回路中的感應(yīng)電流的方向總是企圖使感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通量去補(bǔ)償（反抗）引起感應(yīng)電流的磁通量的變化三. 楞

4、次定律1 感應(yīng)電流的作用磁通量變化 感應(yīng)電動(dòng)勢(shì) 感應(yīng)電流感應(yīng)電流也產(chǎn)生磁場(chǎng) 磁通量 2 楞次定律3 楞次定律的作用楞次定律主要是用來確定感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的方向SN第九張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例勻強(qiáng)磁場(chǎng)中，導(dǎo)線可在導(dǎo)軌上滑動(dòng)，當(dāng)導(dǎo)線向右運(yùn)動(dòng)時(shí)解在 t 時(shí)刻回路中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)求若磁場(chǎng)變化回路磁通量增加電動(dòng)勢(shì)逆時(shí)針方向第十張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月兩個(gè)同心圓環(huán)，已知 r1r2,大線圈中通有電流 I ,當(dāng)小圓環(huán)繞直徑以 轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)解大圓環(huán)在圓心處產(chǎn)生的磁場(chǎng) 通過小線圈的磁通量 例感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)求小圓環(huán)中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)第十一張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月在無限長(zhǎng)直載流導(dǎo)線的磁

5、場(chǎng)中，有一運(yùn)動(dòng)的導(dǎo)體線框，導(dǎo)體線框與載流導(dǎo)線共面解通過面積元的磁通量 （方向順時(shí)針方向） 例求線框中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)第十二張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月10.2 感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)本節(jié)主要討論前兩種不同情況 相對(duì)于實(shí)驗(yàn)室參照系，若磁場(chǎng)不變，而導(dǎo)體回路運(yùn)動(dòng)（切割磁場(chǎng)線） 動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)相對(duì)于實(shí)驗(yàn)室參照系，若導(dǎo)體回路靜止，磁場(chǎng)隨時(shí)間變化 感生電動(dòng)勢(shì)磁通量變化產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)可以分為三種情況磁場(chǎng)不變，回路變化磁場(chǎng)變化，回路不變磁場(chǎng)變化，回路變化磁通量變化 感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)第十三張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月一. 動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)單位時(shí)間內(nèi)導(dǎo)線切割的磁場(chǎng)線數(shù)電子受洛倫茲力 非靜電力非靜電場(chǎng)+I-x第十四張，

6、PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月 動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)+- 動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的方向方向第十五張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月應(yīng)用磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)導(dǎo)線成為電源，非靜電力是洛倫茲力討論(1) 注意矢量之間的關(guān)系注意兩個(gè)角度第十六張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月(2) 對(duì)于運(yùn)動(dòng)導(dǎo)線回路，電動(dòng)勢(shì)存在于整個(gè)回路(法拉第電磁感應(yīng)定律)第十七張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月(3) 感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的功率設(shè)電路中感應(yīng)電流為I導(dǎo)線受安培力導(dǎo)線勻速運(yùn)動(dòng)電路中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)提供的電能是由外力做功所消耗的機(jī)械能轉(zhuǎn)換而來的(4) 感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)做功，洛倫茲力不做功？洛倫茲力做功為零第十八張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2

7、022年6月例在勻強(qiáng)磁場(chǎng) B 中，長(zhǎng) R 的銅棒繞其一端 O 在垂直于B 的平面內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)，角速度為 OR求 棒上的電動(dòng)勢(shì)解方法一 (動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)):dl方向O點(diǎn)電勢(shì)高！第十九張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月ORdl方法二(法拉第電磁感應(yīng)定律):在 dt 時(shí)間內(nèi)導(dǎo)體棒切割磁場(chǎng)線方向由楞次定律確定第二十張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例在半徑為R 的圓形截面區(qū)域內(nèi)有勻強(qiáng)磁場(chǎng) B ，一直導(dǎo)線垂直于磁場(chǎng)方向以速度 v 掃過磁場(chǎng)區(qū)求 當(dāng)導(dǎo)線距區(qū)域中心軸垂直距離為 r 時(shí)的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)解方法一 ：動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)第二十一張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月方法二 ：法拉第電磁感應(yīng)定律在 dt

8、 時(shí)間內(nèi)導(dǎo)體棒切割磁場(chǎng)線方向由楞次定律確定第二十二張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月二. 感生電動(dòng)勢(shì)實(shí)驗(yàn)證明：當(dāng)磁場(chǎng)變化時(shí)，靜止導(dǎo)體中也出現(xiàn)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)麥克斯韋提出：無論有無導(dǎo)體或?qū)w回路，變化的磁場(chǎng)都將在其周圍空間產(chǎn)生具有閉合電場(chǎng)線的電場(chǎng)，并稱此為感生電場(chǎng)或有旋電場(chǎng)1 渦旋電場(chǎng)（感生電場(chǎng)或有旋電場(chǎng)）渦旋電場(chǎng)的性質(zhì)：（1）渦旋電場(chǎng)的電力線是閉合線，非保守力場(chǎng)（2）渦旋電場(chǎng)對(duì)電荷有力的作用（3）渦旋電場(chǎng)的存在不依賴導(dǎo)體第二十三張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月渦旋電場(chǎng)力充當(dāng)電源中的非靜電力感生電動(dòng)勢(shì)由法拉第定律2 感生電動(dòng)勢(shì)q在變化磁場(chǎng)激發(fā)的渦旋電場(chǎng)中L當(dāng) q 沿 L 繞一周，渦旋

9、電場(chǎng)所作的功第二十四張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月感生電場(chǎng)與變化磁場(chǎng)之間的關(guān)系討論感生電場(chǎng)與靜電場(chǎng)的比較場(chǎng)源環(huán)流靜電荷變化的磁場(chǎng)通量靜電場(chǎng)為保守場(chǎng)感生電場(chǎng)為非保守場(chǎng)靜電場(chǎng)為有源場(chǎng)感生電場(chǎng)為無源場(chǎng)(閉合電場(chǎng)線)(1) 感生電場(chǎng)是無源有旋場(chǎng)(磁生電)第二十五張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月 (2) 感生電場(chǎng)與磁場(chǎng)的變化率成左螺旋關(guān)系空間存在變化磁場(chǎng)在空間存在感生電場(chǎng)(3) 既有動(dòng)生、又有感生電動(dòng)勢(shì)，則總感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)為(導(dǎo)體不閉合)(導(dǎo)體閉合)第二十六張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月設(shè)一個(gè)半徑為R 的長(zhǎng)直載流螺線管，內(nèi)部磁場(chǎng)強(qiáng)度為，若為大于零的恒量。求管內(nèi)外的感應(yīng)電場(chǎng)。

10、(4) 軸對(duì)稱分布的變化磁場(chǎng)產(chǎn)生的感應(yīng)電場(chǎng)感應(yīng)電場(chǎng)方向?yàn)榍邢虻诙邚?，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例一被限制在半徑為 R 的無限長(zhǎng)圓柱內(nèi)的均勻磁場(chǎng) B ， B 均勻增加，B 的方向如圖所示。求 導(dǎo)體棒MN、CD的感生電動(dòng)勢(shì)解方法一(用感生電場(chǎng)計(jì)算):方法二(用法拉第電磁感應(yīng)定律):(補(bǔ)逆時(shí)針回路 OCDO)過中心直徑的電動(dòng)勢(shì)為0！第二十八張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月由于變化磁場(chǎng)激起感生電場(chǎng)，則在導(dǎo)體內(nèi)產(chǎn)生感應(yīng)電流。交變電流高頻感應(yīng)加熱原理這些感應(yīng)電流的流線呈閉合的渦旋狀，故稱渦電流(渦流)交變電流減小電流截面，減少渦流損耗整塊鐵心彼此絕緣的薄片電磁阻尼三. 渦流第二十

11、九張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月10.3 自感 互感一. 自感現(xiàn)象 自感系數(shù) 自感電動(dòng)勢(shì)線圈電流變化穿過自身磁通變化在線圈中產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)自感電動(dòng)勢(shì)遵從法拉第定律1. 自感現(xiàn)象即第三十張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月根據(jù)畢 薩定律穿過線圈自身總的磁通量與電流 I 成正比若自感系數(shù)是一不變的常量 自感具有使回路電流保持不變的性質(zhì) 電磁慣性自感系數(shù)自感電動(dòng)勢(shì)討論3. 自感電動(dòng)勢(shì)如果回路周圍不存在鐵磁質(zhì)，自感L是一個(gè)與電流I無關(guān)，僅由回路的匝數(shù)、幾何形狀和大小以及周圍介質(zhì)的磁導(dǎo)率決定的物理量 2. 自感系數(shù)第三十一張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例設(shè)一載流回路由兩根平

12、行的長(zhǎng)直導(dǎo)線組成求 這一對(duì)導(dǎo)線單位長(zhǎng)度的自感L 解由題意，設(shè)電流回路 I取一段長(zhǎng)為 h 的導(dǎo)線求自感系數(shù)的一般方法第三十二張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例同軸電纜由半徑分別為 R1 和R2 的兩個(gè)無限長(zhǎng)同軸導(dǎo)體和柱面組成求 無限長(zhǎng)同軸電纜單位長(zhǎng)度上的自感解由安培環(huán)路定理可知第三十三張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月二. 互感線圈 1 中的電流變化引起線圈 2 的磁通變化線圈 2 中產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)根據(jù)畢 薩定律穿過線圈 2的磁通量正比于線圈1 中電流 I M21是回路1對(duì)回路2的互感系數(shù)同理可得M1是回路對(duì)回路的互感系數(shù)第三十四張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月互感系

13、數(shù)不變的條件：回路周圍不存在鐵磁質(zhì)且兩線圈結(jié)構(gòu)、相對(duì)位置及其周圍介質(zhì)分布不變 互感電動(dòng)勢(shì)討論(1) 可以證明：(2) 互感系數(shù)由兩個(gè)線圈的幾何形狀、大小、匝數(shù)、相對(duì)位置、磁導(dǎo)率等條件決定(3) 互感系數(shù)與線圈中有無電流無關(guān)(4) 互感系數(shù)的單位 H互感系數(shù)不變第三十五張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例一無限長(zhǎng)導(dǎo)線通有電流 現(xiàn)有一矩形線框與長(zhǎng)直導(dǎo)線共面（如圖所示）求 互感系數(shù)和互感電動(dòng)勢(shì)解穿過線框的磁通量互感系數(shù)互感電動(dòng)勢(shì)求互感系數(shù)的一般方法第三十六張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例計(jì)算共軸的兩個(gè)長(zhǎng)直螺線管之間的互感系數(shù)設(shè)兩個(gè)螺線管的半徑、長(zhǎng)度、匝數(shù)為解設(shè) 設(shè) 第三十七張，P

14、PT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例在相距為 2a 的兩根無限長(zhǎng)平行導(dǎo)線之間，有一半徑為 a的導(dǎo)體圓環(huán)與兩者相切并絕緣，2aa求 互感系數(shù)解設(shè)電流第三十八張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月線圈之間的連接 自感與互感的關(guān)系 線圈的順接 線圈順接的等效總自感 線圈的反接 第三十九張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月思考？ 耦合關(guān)系耦合系數(shù)K 1 有漏磁存在K = 1 無漏磁存在例如長(zhǎng)直螺線管，如 1K 小于 1 反映有漏磁存在如K 等于1 反映無漏磁的情況第四十張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月實(shí)驗(yàn)分析 結(jié)論：在原通有電流的線圈中存在能量 磁能 自感為 L 的線圈中通有電流

15、 I0 時(shí)所儲(chǔ)存的磁能為電流 I0 消失時(shí)自感電動(dòng)勢(shì)所做的功10.4 磁場(chǎng)能量一. 磁能的來源第四十一張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月設(shè)在 dt 內(nèi)通過燈泡的電量自感磁能電流 I0 消失過程中，自感電動(dòng)勢(shì)所做的總功(自感磁能公式)第四十二張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月討論(1) 在通電過程中為電源做的功為自感電動(dòng)勢(shì)反抗電流所作的功為電阻消耗的焦耳熱為電源的功轉(zhuǎn)化為磁場(chǎng)的能量其中(2) 與電容儲(chǔ)能比較自感線圈也是一個(gè)儲(chǔ)能元件，自感系數(shù)反映線圈儲(chǔ)能的本領(lǐng)第四十三張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月二. 磁能的分布以無限長(zhǎng)直螺線管為例磁能磁場(chǎng)能量密度第四十四張，PPT共六

16、十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月上式不僅適用于無限長(zhǎng)直螺線管中的均勻磁場(chǎng),也適用于非均勻磁場(chǎng),其一般是空間和時(shí)間的函數(shù)在有限區(qū)域內(nèi)積分遍及磁場(chǎng)存在的空間磁場(chǎng)能量密度與電場(chǎng)能量密度公式比較說明第四十五張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月解根據(jù)安培環(huán)路定理,螺繞環(huán)內(nèi)取體積元例一由 N 匝線圈繞成的螺繞環(huán)，通有電流 I ，其中充有均勻磁介質(zhì)求 磁場(chǎng)能量Wm第四十六張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例計(jì)算低速運(yùn)動(dòng)的電子的磁場(chǎng)能量，設(shè)其半徑為 a解低速運(yùn)動(dòng)的電子在空間產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度為取體積元（球坐標(biāo)）a整個(gè)空間的磁場(chǎng)能量第四十七張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月 計(jì)算磁場(chǎng)能量的一般方

17、法*4 互感磁能先閉合再閉合需要考慮互感的影響？第四十八張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月當(dāng)回路 2 電流增加時(shí)，在回路 1 中產(chǎn)生互感電動(dòng)勢(shì)若保 I1 不變,電源 1 提供的能量應(yīng)等于互感電動(dòng)勢(shì)所做的功將使電流總磁能注意兩載流線圈的總磁能與建立 I1， I2 的具體步驟無關(guān)減小(互感能量)第四十九張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月10.5 麥克斯韋電磁場(chǎng)理論簡(jiǎn)介1 非穩(wěn)恒電流中的問題對(duì)穩(wěn)恒電流對(duì)S1面對(duì)S2面矛盾穩(wěn)恒磁場(chǎng)的安培環(huán)路定理已不適用于非穩(wěn)恒電流的電路變化磁場(chǎng)產(chǎn)生感生電場(chǎng)變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)？對(duì)非穩(wěn)恒電流一. 問題的提出第五十張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月二.

18、 位移電流假設(shè)非穩(wěn)恒電路中，在傳導(dǎo)電流中斷處必發(fā)生電荷分布的變化極板上電荷的時(shí)間變化率等于傳導(dǎo)電流電荷分布的變化必引起電場(chǎng)的變化(以平行板電容器為例)電位移通量位移電流(電場(chǎng)變化等效為一種電流)電位移通量的變化率等于傳導(dǎo)電流強(qiáng)度位移電流第五十一張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月一般情況位移電流位移電流與傳導(dǎo)電流連接起來恰好構(gòu)成連續(xù)的閉合電流位移電流密度以均勻場(chǎng)為例矢量式普適第五十二張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月若傳導(dǎo)電流為零變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的數(shù)學(xué)表達(dá)式麥克斯韋提出全電流的概念(全電流安培環(huán)路定理)在普遍情形下，全電流在空間永遠(yuǎn)是連續(xù)不中斷的，并且構(gòu)成閉合回路麥克斯韋將安培環(huán)

19、路定理推廣位移電流密度全電流4 全電流安培環(huán)路定理第五十三張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月三. 位移電流、傳導(dǎo)電流的比較1. 位移電流具有磁效應(yīng)與傳導(dǎo)電流相同2. 位移電流與傳導(dǎo)電流不同之處(1) 產(chǎn)生機(jī)理不同(2) 存在條件不同位移電流可以存在于真空中、導(dǎo)體中、介質(zhì)中3. 位移電流沒有熱效應(yīng)，傳導(dǎo)電流產(chǎn)生焦耳熱第五十四張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例設(shè)平行板電容器極板為圓板，半徑為 R ，兩極板間距為d,用緩變電流 IC 對(duì)電容器充電解任一時(shí)刻極板間的電場(chǎng) 極板間任一點(diǎn)的位移電流密度由全電流安培環(huán)路定理求 P1 ,P2 點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度第五十五張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月例電荷 +q 以速度 v 向O點(diǎn)運(yùn)動(dòng)。在O點(diǎn)處作一半徑為 a 的圓，圓面與速度方向垂直求 通過該圓面的位移電流和圓周上各點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度？解在任一時(shí)刻，穿過圓面的電位移通量由幾何條件得第五十六張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月由全電流安培環(huán)路定理運(yùn)動(dòng)電荷的磁場(chǎng)第五十七張，PPT共六十三頁(yè)，創(chuàng)作于2022年6月四 麥克斯韋方程組1. 電場(chǎng)的高斯定理2.