2第二章靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體和電介質(zhì)88pages

1、第二章 靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體和電介質(zhì)所依據(jù)的基本方程：本章討論：電場(chǎng)與物質(zhì)的相互作用(影響)待討論的物理量：第一章研究的問(wèn)題為真空中的靜電場(chǎng)，在假設(shè)的電荷分布下求解靜電場(chǎng)。實(shí)際上，電荷要受到靜電場(chǎng)的作用力。因此需要考慮周圍物質(zhì)對(duì)靜電場(chǎng)的響應(yīng)感應(yīng)、極化， 并且分析感應(yīng)、極化電荷對(duì)靜電場(chǎng)的影響。電場(chǎng)量，電荷及分布1.靜電平衡 electrostatic equilibrium 導(dǎo)體內(nèi)部和表面無(wú)自由電荷的定向移動(dòng)，電場(chǎng)不隨時(shí)間變化。該狀態(tài)下，導(dǎo)體處于靜電平衡狀態(tài)。在一定溫度下，存在自由電子作無(wú)規(guī)熱運(yùn)動(dòng)1 靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體 作業(yè)p150-152 2,5,8,132.導(dǎo)體靜電平衡的條件一.靜電場(chǎng)中導(dǎo)體的靜電平衡

2、條件 如何證明？（下頁(yè)）3.導(dǎo)體靜電平衡的條件證明必要條件圖示說(shuō)明文字說(shuō)明假設(shè)導(dǎo)體內(nèi)E不處處為0自由電荷受力運(yùn)動(dòng)電場(chǎng)隨時(shí)間變化不平衡充分條件證明見(jiàn)本節(jié)附錄B 4.導(dǎo)體趨于靜電平衡的過(guò)程(假想慢鏡頭)初始狀態(tài)感應(yīng)電荷感應(yīng)電場(chǎng)和電場(chǎng)5.導(dǎo)體靜電平衡時(shí)的性質(zhì)（3）導(dǎo)體外部表面的電力線場(chǎng)處處與表面垂直。-電力線與等位面處處正交（1）導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)處處為零（由靜電平衡定義得）（2）導(dǎo)體是等位體,導(dǎo)體表面是等位面（可證明）導(dǎo)體等勢(shì)是導(dǎo)體體內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度處處為零的必然結(jié)果討論1.在靜電場(chǎng)的作用下， 金屬導(dǎo)體內(nèi)部的場(chǎng)強(qiáng)在任何條件下都為零？（納米金屬薄膜內(nèi)）2.此類電場(chǎng)是否存在？1.導(dǎo)體體內(nèi)處處不帶（凈）電荷證明：在

3、導(dǎo)體內(nèi)，任取體積元體積元任取證畢導(dǎo)體所帶電荷只能存在于表面！二.導(dǎo)體上電荷的分布 由導(dǎo)體的靜電平衡條件和靜電場(chǎng)的基本質(zhì)性質(zhì)，可以得出導(dǎo)體上的電荷分布。如何分析？2.導(dǎo)體表面電荷與外部表面場(chǎng)強(qiáng)的關(guān)系導(dǎo)體設(shè)P點(diǎn)處的表面電荷面密度為相應(yīng)的電場(chǎng)強(qiáng)度為設(shè)P是導(dǎo)體外緊靠導(dǎo)體表面的一點(diǎn)：外法線方向?qū)懽鲗?dǎo)體表面=0如何求兩者的關(guān)系？ 高斯定理！ 在表面凸出的尖銳部分(曲率 是正值且較大)， 較大；3.孤立帶電導(dǎo)體表面電荷分布 一般情況較復(fù)雜；孤立的帶電導(dǎo)體，電 荷分布有定性規(guī)律。孤立帶電導(dǎo)體球 表面等曲率， ， 滿足E內(nèi)0!在比較平坦部分(曲率較小) 小，在表面凹進(jìn)部分(曲率為負(fù)) ， 最小。結(jié)論可以由E內(nèi)0

4、分析得到非孤立導(dǎo)體的面電荷分布最大曲率處，面電荷密度不是最大孤立導(dǎo)體場(chǎng)強(qiáng)與曲率的關(guān)系曲率面電荷密度電場(chǎng)強(qiáng)度氣體擊穿放電尖端放電(1)高E, 加速空氣中的電子AA+A*孤立導(dǎo)體電離發(fā)光尖端放電一例尖端放電的防止與應(yīng)用高壓輸電線的電暈（防止）避雷針（利用）空氣負(fù)離子發(fā)生器（利用） 負(fù)離子形成：e+A- A- 負(fù)離子作用：空氣維生素（海邊、淋?。?臭氧發(fā)生器：臭氧用處殺菌、水處理電子打火機(jī)電暈除塵靜電印刷三、 有導(dǎo)體存在時(shí)靜電場(chǎng)的場(chǎng)量計(jì)算計(jì)算原理: 1.靜電平衡的條件： 2.靜電場(chǎng)基本方程：3.電荷守恒定律：例1 在無(wú)限大帶電平面的電場(chǎng)中，平行放置一無(wú)限大金屬平板 解:設(shè)金屬板面電荷密度由對(duì)稱性和電

5、量守恒導(dǎo)體體內(nèi)任一點(diǎn)P場(chǎng)強(qiáng)為零求：金屬板兩面電荷面密度例2 金屬球A與金屬球殼B同心放置求:1)電量分布已知：球A半徑為帶電為金屬殼B內(nèi)外半徑分別為帶電為2)球A和殼B的電位解：1)導(dǎo)體電荷只分布在表面上球A的電荷只可能在球的表面殼B有兩個(gè)表面 電荷可能分布在內(nèi)、外兩個(gè)表面由于A、B同心放置 帶電體系具有球?qū)ΨQ性 電量在表面上均勻分布（滿足E內(nèi)0要求）電量q在球A表面上均勻分布, （滿足E內(nèi)0要求） 球殼B上的電量分布為：且在兩表面上均勻分布（滿足E內(nèi)0要求） 電量在表面上均勻分布證明方法：高斯定理和電量守恒（見(jiàn)下頁(yè)）證明殼B上電量的分布：在B的殼內(nèi)部做高斯面面S的電通量高斯定理電荷守恒定律由

6、高斯定理，求解各區(qū)域的電場(chǎng)強(qiáng)度求帶電球電位O由電位定義O例3 如圖所示，接地導(dǎo)體球附近有一點(diǎn)電荷 。求:導(dǎo)體上感應(yīng)電荷的電量解:接地，即由于導(dǎo)體是個(gè)等勢(shì)體O點(diǎn)的電勢(shì)也為零 ，則O設(shè):感應(yīng)電量為（1）導(dǎo)體內(nèi)E0,電荷如何分布？（2）導(dǎo)體求不接地，導(dǎo)體內(nèi)E0？U？問(wèn)題四、 導(dǎo)體殼與靜電屏蔽 electrostatic shielding腔內(nèi)腔外要討論的問(wèn)題是：1)腔內(nèi)、外表面電荷分布特征2)腔內(nèi)、腔外空間電場(chǎng)特征導(dǎo)體殼的幾何結(jié)構(gòu)腔內(nèi)、腔外內(nèi)表面、外表面內(nèi)表面外表面性質(zhì) 內(nèi)表面處處沒(méi)有電荷 腔內(nèi)無(wú)電場(chǎng)，E腔內(nèi)0 腔內(nèi)電勢(shì)處處相等證明: S在導(dǎo)體殼內(nèi)緊貼內(nèi)表面作高斯面S高斯定理2.內(nèi)表面有一部分是正電

7、荷，一部分是負(fù)電荷1.腔內(nèi)無(wú)帶電體1.處處沒(méi)有電荷與等位矛盾則會(huì)從正電荷向負(fù)電荷發(fā)出電力線證明了上述兩個(gè)結(jié)論1)導(dǎo)體殼帶電時(shí)2)腔外有帶電體時(shí)是否成立？討論高斯定理 與庫(kù)侖定律的驗(yàn)證(腔內(nèi)無(wú)電荷時(shí))庫(kù)侖平方反比率定律高斯定理導(dǎo)體殼內(nèi)表面無(wú)電荷導(dǎo)體殼內(nèi)表面存在電荷高斯定理不成立庫(kù)侖定律不成立電磁學(xué)知識(shí)體系要修正！最早空腔帶電的實(shí)驗(yàn)富蘭克林的空銀罐實(shí)驗(yàn)，發(fā)現(xiàn)內(nèi)壁不帶電，但不知如何解釋，不知其意義?？ㄎ牡显S同心球?qū)嶒?yàn) 實(shí)驗(yàn)裝置結(jié)構(gòu)：實(shí)驗(yàn)步驟：（1）用導(dǎo)線連接內(nèi)球和球 殼，使兩者帶電。（2）移出導(dǎo)線，移去外球殼。（3）測(cè)量?jī)?nèi)球上的電量實(shí)驗(yàn)結(jié)論：內(nèi)球上沒(méi)有電荷，精度: 2.腔內(nèi)有帶電體電量分布可以計(jì)算，

8、但一般沒(méi)有簡(jiǎn)單的表達(dá)式。性質(zhì)：內(nèi)表面電荷量與殼是否帶電、腔外是否有帶電 體沒(méi)有關(guān)系。腔內(nèi)的電場(chǎng)只與腔內(nèi)帶電體電量及腔內(nèi)的幾何尺寸、介質(zhì)材料有關(guān)，與外表面電荷，外部電荷（電場(chǎng)）無(wú)關(guān)。高斯定理證明結(jié)論腔內(nèi)的電場(chǎng)金屬腔能屏蔽外部電場(chǎng)金屬腔對(duì)腔內(nèi)電荷電場(chǎng)的屏蔽效果如何？Q外=qQ內(nèi)=-q如何使E腔外=0？見(jiàn)下頁(yè)Q外=qQ內(nèi)=-q3.靜電屏蔽的裝置-接地導(dǎo)體殼Q外表面=0E腔外=0內(nèi)部電荷對(duì)腔外的影響被屏蔽！導(dǎo)體殼接地，腔外表面電荷流向地腔內(nèi)場(chǎng)腔外場(chǎng)只與內(nèi)部帶電體電量及腔內(nèi)表面電荷有關(guān)只與外部電荷、及外部幾何條件及介質(zhì)有關(guān)?？偨Y(jié)接地影響:腔外表面電荷流向地，外部電場(chǎng)為零。下頁(yè)圖示、分析證明！分析說(shuō)明：腔

9、內(nèi)、腔外電荷的電場(chǎng)互不影響分析依據(jù)電場(chǎng)疊加原理E內(nèi)0電場(chǎng)線理解邏輯推理 問(wèn)題：電荷q移動(dòng)，外部電場(chǎng)變化？?jī)刹糠蛛姾傻暮碗妶?chǎng)線不能穿越內(nèi)表面，在內(nèi)表面以外區(qū)域，其和電場(chǎng)為零。Q、金屬殼外表面電荷的和電場(chǎng)線不能穿越外表面，在外表面以內(nèi)區(qū)域，其和電場(chǎng)也為零。則例：如圖，導(dǎo)體 A和 B 同心放置。AB欲求殼B的電勢(shì)，只需知球殼外表面電量的電場(chǎng)求殼B的電勢(shì)在腔外：E內(nèi)帶電體+ E內(nèi)表面=0球殼外表面帶電量q問(wèn)題：如果導(dǎo)體A和B不同心，如何求球外電場(chǎng)？球B外表面的電荷是否均勻分布？實(shí)際應(yīng)用中的靜電屏蔽兩種不同形式（1）外部靜電對(duì)測(cè)量?jī)x器的影響屏蔽方法：（2）靜電干擾源對(duì)外部環(huán)境的的影響屏蔽方法：測(cè)量?jī)x器外

10、部靜電干擾金屬屏蔽靜電干擾源金屬屏蔽接地？板or網(wǎng)良好的地要接地實(shí)際應(yīng)用中的靜電屏蔽2 電容器及電容 capacitor capacity一.孤立導(dǎo)體的電容孤立導(dǎo)體的定義孤立導(dǎo)體電量、電位之間的關(guān)系作業(yè)：p169-175 7, 8, 15, 25, 32帶電孤立導(dǎo)體電勢(shì)特點(diǎn)：對(duì)應(yīng)電勢(shì)特例：球形正比關(guān)系電容只與幾何因素和介質(zhì)有關(guān)與帶電量、電壓無(wú)關(guān)是帶電體固有的容電本領(lǐng)單位:法拉（F）定義對(duì)于任意孤立導(dǎo)體：U、Q之間的正比關(guān)系仍然成立意義 每升高單位電壓所需要的電量 說(shuō)明欲得到1F的電容孤立導(dǎo)體球的半徑R？例 求真空中孤立導(dǎo)體球的電容(如圖)設(shè)球帶電為解：導(dǎo)體球電勢(shì)導(dǎo)體球電容介質(zhì)幾何尺寸由孤立導(dǎo)體

11、球電容公式知法拉單位過(guò)大,常用單位:二.導(dǎo)體組的電容由靜電屏蔽:導(dǎo)體殼內(nèi)部的電場(chǎng)只由腔內(nèi)的電量和幾何條件及介質(zhì)決定電位差僅與電荷Q，幾何尺寸有關(guān)，不受外部電場(chǎng)的影響，可以定義電容。腔內(nèi)導(dǎo)體大小、表面形狀，導(dǎo)體殼的內(nèi)表面大小、形狀，兩者的相對(duì)位置 設(shè)定義：幾何尺寸: 內(nèi)表面電容的計(jì)算步驟：典型的電容器平行板d球形柱形例求柱形電容器單位長(zhǎng)度的電容設(shè)單位長(zhǎng)度帶電量為柱形解：幾何尺寸介質(zhì)無(wú)QU討論長(zhǎng)度為 時(shí)的圓柱電容圓柱電容器同軸電纜平板電容表達(dá)式圓柱電容器 平板電容器dR2-R1三、電容器儲(chǔ)能電容器的能量表現(xiàn)例子：照相機(jī)閃光燈電容器放電過(guò)程中能量形式及轉(zhuǎn)化電容器放電時(shí)，負(fù)電荷由低電位到高電位，電場(chǎng)力

12、做正功。靜電能轉(zhuǎn)化為其他形式(光能等)電容器的靜電能來(lái)源？ 能將電子由電容器正電極搬運(yùn)至負(fù)電板的充 充電電源電容器儲(chǔ)入的多少靜電能量？ 電容器能量表達(dá)式推導(dǎo)電容器能量表達(dá)式的推導(dǎo) 電容器充電時(shí)，在充電電源的作用下，電子從電容器正極到達(dá)電容器負(fù)極。 搬運(yùn)電子的電荷量為-dq，對(duì)應(yīng)的電位能增加量為(電子電位降低，電位能增加)。充電結(jié)束時(shí)，電容器的電能為： 電子流充電電源U-U+充電電流自學(xué)：電容串并聯(lián)公式串聯(lián):并聯(lián):各種電容器3 電介質(zhì)及其極化 polarization一.電介質(zhì)的微觀圖象+ -+-+有極分子（polar molecules）無(wú)外場(chǎng)（E0=0）時(shí)：有極分子無(wú)極分子作業(yè)(202-20

13、9)7,13,19,35,39 無(wú)極分子（nonpolar molecules）無(wú)外場(chǎng)（E0=0）時(shí)：二.電場(chǎng)對(duì)電介質(zhì)分子的影響有極分子介質(zhì)取向極化 (orientation polarization)2.有電場(chǎng)時(shí)1.無(wú)電場(chǎng)時(shí)有極分子無(wú)極分子對(duì)外顯宏觀電中性不產(chǎn)生宏觀電場(chǎng)P分子=0P分子=0P分子0分子熱運(yùn)動(dòng)分子取向雜亂F-F+考慮均勻介質(zhì)位移極化 displacement無(wú)極分子介質(zhì)極化電荷（束縛電荷）感生電矩?zé)o極or有極負(fù)電荷正電荷曲面內(nèi)無(wú)凈電荷尾頭電荷分布：均勻介質(zhì)內(nèi)部無(wú)凈電荷，極化電荷只出現(xiàn)在介質(zhì)表面極化（取向、位移）結(jié)果排列愈有序說(shuō)明極化愈強(qiáng)3.描述極化強(qiáng)弱的物理量-極化強(qiáng)度 Pol

14、arization vector 的定義單位單個(gè)分子的電偶極矩處于極狀狀態(tài)時(shí) 體積元 ：宏觀上無(wú)限小微觀上無(wú)限大電荷面密度( )單位 單位體積內(nèi)的分子電矩之和 定量描述：曲面 S 把電介質(zhì)分子分為兩部分三.極化強(qiáng)度 與極化電荷的關(guān)系在已極化的介質(zhì)內(nèi)任意作一閉合面S只有電偶極矩穿過(guò)S的分子對(duì) S 內(nèi)的極化電荷有貢獻(xiàn) 與電介質(zhì)分子數(shù)密度的關(guān)系由定義： 單位體積內(nèi)的分子電矩之和 預(yù)備知識(shí)1.穿越小面元dS， 在S內(nèi)（?。┑臉O化電荷一部分在S 內(nèi)，一部分在 S 外。此處 為一個(gè)分子電偶極矩的平均量斜柱體內(nèi)！的正極化電荷電量 E0穿越型極化分子的空間體積dV 電偶極子“頭部”臨界穿過(guò)dS的分子“頭部”穿

15、過(guò)dS最遠(yuǎn)的分子穿越小面元 dSdSdV2.在S所圍的體積內(nèi)的極化電荷 與 的關(guān)系/2,落在S面內(nèi)的是正電荷 /2,落在S面內(nèi)的是負(fù)電荷穿過(guò)小面元dS 的電偶極子 在S面內(nèi)極化電荷：Sdr介質(zhì)外法線方向內(nèi)3.電介質(zhì)的表面極化電荷面密度(a)穿過(guò) dS 的電荷；(b)穿過(guò)dS 在S面內(nèi)的極化電荷；(c)電介質(zhì)表面上的極化電荷穿過(guò)dS 在曲面S外的電荷注意區(qū)別幾種電荷術(shù)語(yǔ)解例1,均勻極化介質(zhì)球面上極化電荷的分布。電極化強(qiáng)度為 。xzyojqq取球坐標(biāo)系,球心O為原點(diǎn), 與z 軸平行。A取球面上任意一點(diǎn)A。該點(diǎn)的單位面元矢量為 ,其方位角如圖所示。q=p/2qp/2-q 0四、退極化場(chǎng) +介質(zhì)極化電

16、荷 與 方向介質(zhì)存在時(shí)的總電場(chǎng)(a)介質(zhì)外部(b)介質(zhì)內(nèi)部 某些區(qū)域：方向大致相同 某些區(qū)域：方向大致相反總是大致相反 總是削弱 極化電荷產(chǎn)生的電場(chǎng) 被稱為退極化場(chǎng)與金屬比較！解:均勻介質(zhì)內(nèi)部的極化電荷為零解:極化電荷僅出現(xiàn)在表面。例1 已知極化強(qiáng)度 ，求平行板電容器中均勻電介質(zhì)板的退極化場(chǎng)。左側(cè)介質(zhì)面：右側(cè)介質(zhì)面：由高斯定理：兩表面上極化電荷的電場(chǎng)方向相同， 、 的合電場(chǎng)沿負(fù)z軸方向（總電場(chǎng)沿負(fù)Z軸） 例2 已知極化強(qiáng)度為 ，求均勻極化的電介質(zhì)球在球心的退極化場(chǎng)。xzyop-qqqA1A2題中極化電荷軸對(duì)稱性分布解A1、A2點(diǎn)的電荷面密度相等元電場(chǎng)具有軸對(duì)稱性球心元電場(chǎng) 的大小 內(nèi)部沒(méi)有電荷

17、，電荷在表面。 的z分量 xzyop-qqqA1A2球心處的總退極化場(chǎng) “-”代表電場(chǎng)沿負(fù)z方向 與總電場(chǎng) 之間的關(guān)系，一般較復(fù)雜。 五.電介質(zhì)的極化規(guī)律 極化率2.各向同性線性電介質(zhì)的極化規(guī)律無(wú)量綱的純數(shù)1.電介質(zhì)的極化規(guī)律定義 介質(zhì)的電極化率與無(wú)關(guān)在一般介質(zhì)中： 、 不一定在同一方向 or 隨 變化本節(jié)僅討論：各向同性/線性電介質(zhì)問(wèn)題僅已知極化規(guī)律，即由 能否獨(dú)立決定 ？分析：為未知量如何求 ？解方程：求:板內(nèi)的 P、E內(nèi)部的電場(chǎng)由自由電荷和束縛電荷 共同產(chǎn)生，電場(chǎng)方向如圖所示。例1 平行板電容器，板上自由電荷面密度為充滿相對(duì)介電常數(shù)為 的均勻各向同性線性電介質(zhì)。解: 介質(zhì)均勻極化，極化電

18、荷荷 荷只出現(xiàn)在表面。單獨(dú)(1)普遍結(jié)論?聯(lián)立問(wèn)題(2)為何有介質(zhì) (2)時(shí)E降低?未知數(shù)六. 電位移矢量有電介質(zhì)時(shí)的高斯定理 electric displacement vector能否省去介質(zhì)極化電荷 ,電場(chǎng) 的分析？直接求 。解決方法：引入電位移矢量分析： 高斯定理是關(guān)于電荷與電場(chǎng)通量之間的關(guān)系，由庫(kù)侖推導(dǎo)得到。 當(dāng)介質(zhì)存在時(shí)，計(jì)入極化電荷，以及對(duì)應(yīng)的電場(chǎng)，高斯定理應(yīng)該仍然成立： 有電介質(zhì)時(shí)的的高斯定理問(wèn)題：有電介質(zhì)時(shí)的高斯定理推導(dǎo)：定義有電介質(zhì)時(shí)的的高斯定理消去極化電荷電位移矢量量綱:單位 C/m在各向同性線性介質(zhì)中介質(zhì)方程即:說(shuō)明自由電荷公式優(yōu)點(diǎn)在具有某種對(duì)稱性、特殊性的情況下，可以

19、首先由高斯定理出發(fā)，直接解出 （無(wú)需極化電荷、電場(chǎng)分析）， 繼而求解其他物理量。 Dr七、利用介質(zhì)中的高斯定理解題求:板內(nèi)的 E例1 平行板電容器，板上自由電荷面密度為 充滿相對(duì)介電常數(shù)為 的均勻各向同性線性電介質(zhì)。解: 分析, , ,E，E0 同向取高斯面=0=0系統(tǒng)面對(duì)稱， 平板處如圖取坐標(biāo)系過(guò)場(chǎng)點(diǎn)作正柱形高斯面 的自由電荷。求：介質(zhì)板內(nèi)、外的 例2 一無(wú)限大各向同性均勻介質(zhì)平板,厚度為，內(nèi)部均勻分布體電荷密度為 解：相對(duì)介電常數(shù)為以 處的面為對(duì)稱面 底面積為均勻場(chǎng)圖示xE(x)例3 如圖示，帶電為Q的導(dǎo)體球置于均勻各向同性介質(zhì)中 求：電場(chǎng)的分布；緊貼導(dǎo)體球表面處的極化電荷；兩介質(zhì)交界處的

20、極化電荷。解：1)場(chǎng)的分布導(dǎo)體內(nèi)部?jī)?nèi)內(nèi)2)求緊貼導(dǎo)體球表面處的極化電荷3)兩介質(zhì)交界處極化電荷（兩介質(zhì)的極化電荷貢獻(xiàn)）nrPn1n2rP1,2n普遍結(jié)論?成立條件（只掌握，不證明） 均勻介質(zhì)充滿電場(chǎng)所在空間均勻介質(zhì)表面為等位面aRrd12（下頁(yè)說(shuō)明）問(wèn)題（1）一般條件下 說(shuō)明 （a）(無(wú)介質(zhì)時(shí)) (有介質(zhì)時(shí))兩個(gè)矢量的通量相等，在每一個(gè)空間兩個(gè)矢量不一定相等S(無(wú)介質(zhì)時(shí)) S(有介質(zhì)時(shí))面積相等（b）對(duì)于各向同性線性介質(zhì)： 不一定平行介質(zhì)表面為等位面 介質(zhì)面為非等位面 極化電荷面的形狀與自由電荷面的形狀相似退極化電場(chǎng)不改變E0的方向。（與等勢(shì)面要求相同）成立條件 問(wèn)題（2）均勻線性電介質(zhì)內(nèi)，無(wú)自由電荷（q0=0）時(shí)，內(nèi)部為什么沒(méi)有極化電荷 ? 均勻介質(zhì)線性介質(zhì)Q+尾頭無(wú)凈電荷均勻線性介質(zhì)內(nèi)，q0=0時(shí)S1S2理解？如何問(wèn)題（3）非均勻電介質(zhì)內(nèi)，在均勻外電場(chǎng)極化時(shí)，內(nèi)部存在極化電荷 ?八.有介質(zhì)時(shí)的電容器的電容無(wú)介質(zhì)有介質(zhì)電容率且均勻介質(zhì)充滿電場(chǎng)所在空間部分填充介質(zhì)的電容器的電容計(jì)算方法一：電容串、并聯(lián)公式計(jì)算方法二：電容原始定義電荷電場(chǎng) E電位差 DU4 靜電場(chǎng)的能量作業(yè)(P213)6,81.帶電體系的靜電能量靜電能量?jī)?chǔ)存在電荷中?電容器：帶電體：表達(dá)式與電荷有關(guān)2.迅變電