拉曼光譜實(shí)驗(yàn)報(bào)告

拉曼光譜實(shí)驗(yàn)實(shí)驗(yàn)?zāi)康氖煜だ庾V的原理了解拉曼光譜儀的使用方法認(rèn)識(shí)拉曼光譜產(chǎn)生的圖像實(shí)驗(yàn)儀器拉曼光譜儀、電腦主機(jī)、顯示器實(shí)驗(yàn)原理當(dāng)光線照射到物質(zhì)上時(shí)會(huì)發(fā)生散射，散射出不同波長(zhǎng)的散射光線。其中與入射光線與入射光線具有相同的彈性成分的散射是瑞利散射，表現(xiàn)為波長(zhǎng)與原光線接近。其余波長(zhǎng)的成為拉曼散射。把瑞利散射和拉曼散射光線合起來(lái)形成的光譜叫做拉曼光譜。光線照射物質(zhì)時(shí)，物質(zhì)表面處于基態(tài)的分子發(fā)生“虛的吸收”，電子躍遷到虛態(tài)再返回下能級(jí)的過(guò)程中放出能量生成散射光。物質(zhì)發(fā)生拉曼反射時(shí)有兩種情況：1.物質(zhì)分子處于基態(tài)上，受到入射光的照射后，電子吸收光線的能量躍遷到高能級(jí)，剩余能量產(chǎn)生散射光線。這種散射光稱為斯托克斯散射。2.物質(zhì)分子處于高能級(jí)上，受到入射光照射后，電子在能級(jí)上的能量與入射光的能量結(jié)合，一同產(chǎn)生能量為二者之和的反斯托克斯散射。斯托克斯散射能量比入射光小，因此頻率比入射光低，波數(shù)應(yīng)比入射光增大，即與入射光的波數(shù)差為負(fù)；反斯托克斯散射能量比入射光大，頻率比入射光高，與入射光的波數(shù)差為正。入射光為平面散射光。選取入射光方向與觀測(cè)方向所成平面為散射平面，觀測(cè)方向與入射光方向所成夾角為6o如果散射光線垂直散射平面，退偏度為P丄(0)；如果散射光線平行于散射平面，退偏度為Pi?)。有如下關(guān)系：丄2丄I丄3)P|(0)=實(shí)驗(yàn)過(guò)程一、拉曼光譜觀測(cè)分別打開激光器的電源開關(guān)和光譜儀開關(guān)。選擇待測(cè)樣品，并調(diào)節(jié)光譜儀樣品支架。調(diào)節(jié)光譜儀外光路系統(tǒng)，使散射光能順利進(jìn)入單色儀。完成光路調(diào)節(jié)后，閉合光譜儀箱體進(jìn)行閾值分析掃描，選擇適當(dāng)?shù)拈撝?。選擇合適的光譜掃描參數(shù)，掃描光譜線，并根據(jù)需要進(jìn)行檢峰記錄實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，根據(jù)掃描結(jié)果完成實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)表格。二、退偏度計(jì)算按照同樣的步驟調(diào)整拉曼光譜儀放置1玻片和偏振片，用于調(diào)整入射光偏振方向和散射方向2分別調(diào)整1玻片和偏振片的角度為：2i.0°，0°ii.0°，90°iii.45°，90°iv.45°，0°閾值分析

5)掃描光譜線，檢峰6)記錄數(shù)據(jù)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)第一條第二條第三條第四條第五條第六條第七條第八條第九條第十條波長(zhǎng)510.4511.2519.3523.0525.9538.2541.3545.3554.5555.3波數(shù)差764.8761.0459.7323.5218.0-216.5-216.5-458.5-762.7-788.7峰值188.3126.01268.2977.21322.12413.52460.05981.5486.3479.4第一條第二條第三條第四條第五條波長(zhǎng)538.2541.3545.3554.5555.4波數(shù)差-216.5-322.9-458.5-762.7-788.7丄I?)1390.71398.987.6264.7256.6丄I丄(9)1102.31138.377.6272.0218.2"I,(9)1501.31489.5113.5281.9273.9叫2)1483.01482.81