工程塑性理論應(yīng)變分析

工程塑性理論應(yīng)變分析第一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日在外力作用下，物體內(nèi)部任意兩點(diǎn)間的相對(duì)位置發(fā)生改變時(shí)，則認(rèn)為物體發(fā)生了變形，物體的變形通常包含線長(zhǎng)度的變化和角度的變化。l0l1θ1θ0第二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日◆表示線長(zhǎng)度的相對(duì)伸長(zhǎng)或縮短的量稱為線應(yīng)變或正應(yīng)變，線段伸長(zhǎng)時(shí)的正應(yīng)變?yōu)檎?，縮短時(shí)為負(fù)。l0l1第三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日◆表示角度變化的量稱為切應(yīng)變。角度減小時(shí)的切應(yīng)變?yōu)檎?，角度增大時(shí)為負(fù)值。θ1θ0第四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日在以下所分析的應(yīng)變量都是小應(yīng)變，一般不超過10-310-2數(shù)量級(jí)，因此，對(duì)彈性應(yīng)變和塑性應(yīng)變不加區(qū)別。

由于變形較小，可以忽略切應(yīng)變對(duì)線長(zhǎng)度的影響。第五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變的表示方法

表示應(yīng)變量大小的方法通常有兩種：◆工程應(yīng)變：

又稱相對(duì)應(yīng)變或名義應(yīng)變。

◆對(duì)數(shù)應(yīng)變：

也稱真（實(shí)）應(yīng)變或自然應(yīng)變。第七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日設(shè)l0為物體中兩質(zhì)點(diǎn)變形前的尺寸，lk為變形后尺寸，則工程應(yīng)變可用下式表示，即第八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日◆工程應(yīng)變一般適用于變形程度較小的情況。

◆當(dāng)變形程度較大時(shí)，工程應(yīng)變不足以反映實(shí)際的變形過程。只有采用對(duì)數(shù)應(yīng)變才能得到合理的結(jié)果。第九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日對(duì)于實(shí)際變形過程，設(shè)物體中兩質(zhì)點(diǎn)的距離由變形前的l0經(jīng)過k個(gè)變形過程后變?yōu)閘k。l1l0初始l2lk終了第十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日則總的應(yīng)變量可近似地看作是個(gè)n個(gè)無限小的相對(duì)應(yīng)變之和，即當(dāng)n無限增大時(shí)，以積分代替求和，則總的應(yīng)變量為Ε反映了物體變形的實(shí)際情況，將其稱為對(duì)數(shù)應(yīng)變。

第十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日對(duì)數(shù)應(yīng)變的確切定義為：

在應(yīng)變主軸保持不變條件下的應(yīng)變?cè)隽康目偤?。第十二頁，共一百一十六頁?022年，8月28日對(duì)數(shù)應(yīng)變和工程應(yīng)變特性

（1）工程應(yīng)變不能反映變形的實(shí)際情況

?由式可見,當(dāng)變形程度很小時(shí),工程應(yīng)變的高次項(xiàng)可以忽略，對(duì)數(shù)應(yīng)變近似地等于工程應(yīng)變，即?≈ε。變形程度愈大，二者相差愈大。一般當(dāng)變形程度<10%時(shí)，就可以認(rèn)為：?≈ε第十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日（2）對(duì)數(shù)應(yīng)變具有可加性，而工程應(yīng)變不具有可加性

l1l0l2l3第十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日總的工程應(yīng)變?yōu)椋?/p>

各階段的工程應(yīng)變?yōu)椋?/p>

，，

l1l0l2l3第十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日總的對(duì)數(shù)應(yīng)變?yōu)?/p>

:各階段的對(duì)數(shù)應(yīng)變?yōu)?/p>

:l1l0l2l3第十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日（3）對(duì)數(shù)應(yīng)變?yōu)榭杀葢?yīng)變，工程應(yīng)變?yōu)椴豢杀葢?yīng)變變形體l0第十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日物體拉長(zhǎng)一倍與縮短一倍時(shí)，物體的變形程度應(yīng)該是一樣的，而采用工程應(yīng)變表示拉壓變形程度時(shí)，數(shù)值相差懸殊，失去了可以比較的性質(zhì)。而真實(shí)應(yīng)變是可以進(jìn)行比較的。

第十八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日（4）工程應(yīng)變計(jì)算簡(jiǎn)單

對(duì)數(shù)應(yīng)變雖具有上述優(yōu)點(diǎn)，但在工程計(jì)算上，由于必須查找自然對(duì)數(shù)，顯然在使用上是不方便的，所以，除了要求計(jì)算精度較高時(shí)采用對(duì)數(shù)應(yīng)變外，通常采用工程應(yīng)變。第十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日l0l1h0h1b0b1第二十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日6.4.2點(diǎn)的應(yīng)變狀態(tài)

6.4.2.1應(yīng)變幾何方程

應(yīng)變分量與位移分量之間的關(guān)系。第二十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日u第二十二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日從變形體中取出一邊長(zhǎng)分別為dx、dy、dz的單元體，由于單元體非常小，可以認(rèn)為單元體的變形是均勻的，變形前的兩個(gè)平行平面在變形后仍保持平行關(guān)系，并且在坐標(biāo)面的投影可以合并為一個(gè)投影平面。

第二十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第二十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日為了研究問題的方便，將三維坐標(biāo)系中的變形前后的六面體分別投影到x-y、y-z、z-x坐標(biāo)平面內(nèi)?，F(xiàn)研究x-y坐標(biāo)系中的變形情況。

第二十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第二十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日設(shè)A點(diǎn)沿x軸和y軸方向的位移分別為第二十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日設(shè)B點(diǎn)沿x軸和y軸方向的位移分別為第二十八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日設(shè)D點(diǎn)沿x軸和y軸方向的位移分別為第二十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日將B點(diǎn)的位移按泰勒級(jí)數(shù)展開，忽略二階以上高階微量，則可得第三十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日將D點(diǎn)的位移按泰勒級(jí)數(shù)展開，忽略二階以上高階微量，則可得第三十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第三十二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日切應(yīng)變由角度的變化來表示。

第三十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日仿照切應(yīng)力互等定律，將看作是由棱邊AB和AD同時(shí)向內(nèi)偏轉(zhuǎn)相同的角度γxy和γyx組成的，因此，將切應(yīng)變定義為第三十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日對(duì)于實(shí)際變形過程，雖然棱邊AB和AD偏轉(zhuǎn)的角度不一定相同，即αxy≠αxy，但所產(chǎn)生的塑性變形效果是一樣的，即棱邊AB和AD偏轉(zhuǎn)的角度之和為Φxy，而與αxy和αxy是否相等無關(guān)。第三十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日由于在一般情況下，αxy≠αxy，，顯然在αxy和αxy中也常常包含了單元體繞z軸作剛性轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)產(chǎn)生的角度變化ωz

第三十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第三十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第三十八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變幾何方程式是在小變形條件下，由變形的幾何關(guān)系導(dǎo)出的，稱為（?。?yīng)變幾何方程。由式(可知，若已知三個(gè)位移分量，則可以確定九個(gè)應(yīng)變分量，其中獨(dú)立的應(yīng)變分量只有六個(gè)。uxuyuz第三十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日?qǐng)A柱坐標(biāo)系下的應(yīng)變幾何方程：第四十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日點(diǎn)的應(yīng)變狀態(tài)

一點(diǎn)的應(yīng)變狀態(tài)被確定，是指過該點(diǎn)所有截面上的應(yīng)變分量均是確定的。

第四十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日從無數(shù)多個(gè)截面中，找出一組相互垂直的三個(gè)平面可以求出過該點(diǎn)任意截面上的應(yīng)變第四十二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第四十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日因此，可以說，已知：

可以確定該點(diǎn)的應(yīng)變狀態(tài)第四十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日體積不變條件

在小變形條件下，切應(yīng)變所引起的線長(zhǎng)度的變化可以認(rèn)為是高階微量，可以忽略不計(jì)，物體的體積變化僅與正應(yīng)變有關(guān)。

第四十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第四十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日設(shè)單元體的邊長(zhǎng)為dx、dy、dz，則變形前的體積為

變形后的體積為

第四十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第四十八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日單元體單位體積的變化量：

在小變形條件下，應(yīng)變的乘積相可略去，則體積變化可表示為第四十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日◆實(shí)驗(yàn)指出，金屬在外力作用下產(chǎn)生塑性變形時(shí)，其所產(chǎn)生的體積變形是彈性的，并且這種彈性的體積改變是很小的。

◆彈簧鋼在一萬個(gè)大氣壓下體積縮小僅為2.2%。第五十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日體積不變條件也可以用對(duì)數(shù)應(yīng)變來表示。由于V=V0，因此，可得將上式兩邊取對(duì)數(shù)，可得第五十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日◆在材料塑性成形過程中，體積不變條件是一個(gè)很重要的原則。

◆有些問題可根據(jù)幾何關(guān)系直接應(yīng)用體積不變條件來求解。

◆體積不變條件還可以用于塑性成形時(shí)的坯料或半成品的形狀和尺寸的計(jì)算等。第五十二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日主應(yīng)變與主切應(yīng)變

主應(yīng)變與應(yīng)變張量不變量

應(yīng)變主平面：切應(yīng)變?yōu)榱愕钠矫妫?/p>

應(yīng)變主方向：應(yīng)變主平面的法線方向：

主應(yīng)變：切應(yīng)變?yōu)榱闫矫嫔系恼龖?yīng)變。

ε1、ε2、ε3

第五十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日主應(yīng)變可由應(yīng)變張量的特征方程求得，即第五十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日J(rèn)1：應(yīng)變張量的第一不變量

J2：應(yīng)變張量的第二不變量

J3：應(yīng)變張量的第三不變量

第五十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變莫爾圓第五十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日εm第五十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日

由于在塑性變形時(shí)，變形體體積保持不變：因此，γ軸總是與應(yīng)變莫爾圓相交。第五十八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日6.4.4.3主應(yīng)變簡(jiǎn)圖

＝主偏應(yīng)力簡(jiǎn)圖

主應(yīng)變簡(jiǎn)圖是采用主坐標(biāo)系定性描述點(diǎn)應(yīng)變狀態(tài)的一種簡(jiǎn)化幾何圖形。

第五十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第六十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日（1）軋制技術(shù)變形區(qū)變形區(qū)形狀不變穩(wěn)態(tài)變形第六十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日（2）擠壓技術(shù)擠壓桿擠壓筒坯料變形區(qū)擠壓件第六十二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日（3）拉拔技術(shù)坯料拉拔模變形區(qū)制品第六十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日（4）鍛造技術(shù)有摩擦?xí)r無摩擦?xí)r第六十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日（5）沖壓技術(shù)第六十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第六十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第六十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日主切應(yīng)變與最大切應(yīng)變

應(yīng)變主切平面：切應(yīng)變達(dá)到極值的平面；

主切應(yīng)變：切應(yīng)變達(dá)到極值平面上的切應(yīng)變。

應(yīng)變主切平面與應(yīng)變主平面成45°。第六十八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日與主切應(yīng)力相對(duì)應(yīng)地也可以得出主切應(yīng)變與主應(yīng)變之間的關(guān)系第六十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日絕對(duì)值最大的主切應(yīng)變稱為最大切應(yīng)變

：當(dāng)主應(yīng)變順序已知

：第七十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變偏張量和球張量

應(yīng)變張量同樣可以分解為應(yīng)變偏張量和應(yīng)變球張量，即第七十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日平均應(yīng)變?chǔ)舖可用下式表示對(duì)于塑性變形：0第七十二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第七十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變偏張量的分量為第七十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日球張量表示各方向的正應(yīng)變相等，它代表體積改變部分。應(yīng)變偏張量的三個(gè)正應(yīng)變之和為零，表明它僅代表了形狀改變部分。應(yīng)變偏張量也存在著三個(gè)不變量，設(shè)應(yīng)變偏張量的第一、二、三不變量分別為

第七十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第七十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日八面體應(yīng)變與等效應(yīng)變

八面體應(yīng)變

如果以應(yīng)變主軸為坐標(biāo)軸，同樣可以做出八面體，則八面體上的應(yīng)變?yōu)?/p>

第七十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日八面體的正應(yīng)變：八面體的切應(yīng)變：第七十八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日等效應(yīng)變第七十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日與等效應(yīng)力一樣，等效應(yīng)變是與材料塑性變形有密切關(guān)系的重要參數(shù)之一。

等效應(yīng)變具有如下特點(diǎn)，即：

（a）等效應(yīng)變是一個(gè)不變量；（b）等效應(yīng)變?cè)跀?shù)值上等于單向均勻拉伸（或壓縮）時(shí)的拉伸（或壓縮）方向上的正應(yīng)變。第八十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日第八十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日單向拉伸時(shí)的應(yīng)力狀態(tài)：

σ1≠0；

σ2＝σ3＝0＝σ1第八十二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日單向拉伸時(shí)的應(yīng)變狀態(tài)：

ε1≠0；

ε2＝ε3＝-ε1/2≠0

（ε1

＋ε2＋ε3

＝0）＝ε1第八十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日★“點(diǎn)的應(yīng)變狀態(tài)”小結(jié)：1）可求任意截面應(yīng)變2）可描述點(diǎn)的應(yīng)變狀態(tài)3）可求主應(yīng)變及應(yīng)變張量不變量4）畫出主應(yīng)變簡(jiǎn)圖5）可求最大切應(yīng)變6）可求偏應(yīng)變7）可求主偏應(yīng)變及偏應(yīng)變張量不變量8）可求等效應(yīng)變第八十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日6.5應(yīng)變?cè)隽亢蛻?yīng)變速率

前面所分析的應(yīng)變，通常稱為“全量應(yīng)變”.

全量應(yīng)變：是表示單元體從初始狀態(tài)開始至變形過程終了時(shí)的全過程應(yīng)變量。第八十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日全量應(yīng)變的大小與變形途徑有關(guān)，只有知道了變形途徑，才能確定全量應(yīng)變的大小。

如果質(zhì)點(diǎn)曾有過幾次變形，則其全量應(yīng)變將是歷次變形疊加的結(jié)果。第八十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日全量應(yīng)變：？壓縮原始狀態(tài)壓縮拉伸壓縮拉伸拉伸變形結(jié)束第八十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日但是，塑性變形是不可恢復(fù)的，單元體每經(jīng)過一次加載產(chǎn)生的塑性變形在卸載之后仍然保留下來，并作為下一次加載時(shí)的初始狀態(tài)，因此，變形過程終了時(shí)的全量應(yīng)變不一定取決于當(dāng)時(shí)的應(yīng)力狀態(tài)。使得全量應(yīng)變?cè)谒苄宰冃窝芯恐械淖饔檬艿搅撕艽蟮南拗?。第八十八頁，共一百一十六頁?022年，8月28日第八十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日στστε、γσ、τσsτsεC、2γD第九十頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日EστF(σf，τf)DBAC初始屈服軌跡后繼屈服軌跡O(σ，0)(0,τ)變形過程：O→

A→C：應(yīng)變：ε1

＝εC、ε2＝ε3＝-εC/2變形過程：O→

A→C；C→F:應(yīng)變相同：ε1

＝εC、ε2＝ε3＝-εC/2應(yīng)變不變應(yīng)力狀態(tài)變化第九十一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變?cè)隽浚菏亲冃误w在變形過程中某一瞬時(shí)產(chǎn)生的無限小應(yīng)變。

與全量應(yīng)變相比，應(yīng)變?cè)隽渴且运矔r(shí)的尺寸為起始點(diǎn)計(jì)算的，而全量應(yīng)變是以變形過程的起始點(diǎn)計(jì)算的，因此，應(yīng)變?cè)隽扛軠?zhǔn)確地反映物體的變形情況。第九十二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日對(duì)于一般的塑性變形過程，物體的變形是非常復(fù)雜的，變形也往往是不均勻的，應(yīng)變主軸是不斷變化的，使得應(yīng)變主軸與應(yīng)變?cè)隽恐鬏S不一定重合，因此，dεij并不表示εij的微分，即第九十三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日l0l1l1－l0ldldε=dl/l第九十四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變?cè)隽颗c全量應(yīng)變除了計(jì)算的起始點(diǎn)以及計(jì)算過程的長(zhǎng)短不同外，二者沒有其它不同之處，因此，一點(diǎn)的應(yīng)變?cè)隽恳彩菍?duì)稱張量，稱為應(yīng)變?cè)隽繌埩?，用符?hào)dεij表示，第九十五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變?cè)隽颗c位移增量之間關(guān)系的幾何方程：第九十六頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日在應(yīng)變?cè)隽坷碚撝校哂信c小應(yīng)變理論完全相同的定義和方程式，例如具有三個(gè)主應(yīng)變?cè)隽浚╠ε1、dε2、dε3）、三個(gè)不變量、三對(duì)主切應(yīng)變?cè)隽俊?yīng)變?cè)隽磕獱枅A、應(yīng)變?cè)隽科珡埩俊?yīng)變?cè)隽壳驈埩?、等效?yīng)變?cè)隽恳约坝脩?yīng)變?cè)隽勘硎镜捏w積不變條件等。

只要用dεij代替εij即可。第九十七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日★“點(diǎn)的應(yīng)變?cè)隽俊毙〗Y(jié)：1）可求任意截面應(yīng)變?cè)隽?）可描述點(diǎn)的應(yīng)變?cè)隽繝顟B(tài)3）可求主應(yīng)變?cè)隽考皯?yīng)變?cè)隽繌埩坎蛔兞?）畫出主應(yīng)變?cè)隽亢?jiǎn)圖5）可求最大切應(yīng)變?cè)隽?）可求偏應(yīng)變?cè)隽?）可求主偏應(yīng)變?cè)隽考捌珣?yīng)變?cè)隽繌埩坎蛔兞?）可求等效應(yīng)變?cè)隽?）應(yīng)變?cè)隽繋缀畏匠?0）dε1＋dε2＋dε3＝0第九十八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日6.5.2應(yīng)變速率

◆當(dāng)物體在較低的溫度以及較慢的速度條件下變形時(shí)，可以認(rèn)為材料的力學(xué)性能與變形速度無關(guān)。

◆當(dāng)物體在較短的時(shí)間內(nèi)產(chǎn)生很大的變形量，即物體的變形速度很高時(shí)，就必須考慮變形速度對(duì)材料力學(xué)性能的影響，尤其是在較高的變形溫度，例如在再結(jié)晶溫度范圍內(nèi)時(shí)，變形速度的影響是非常大的。

第九十九頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變速率幾何方程：第一百頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日上式對(duì)于大、小變形都是成立的，但要求對(duì)dεij按瞬時(shí)位置起算,而不是按初始位置起算，εij都是按初始位置起算的。第一百零一頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日在變形很小時(shí)，由于無需區(qū)別兩種起算位置，上述關(guān)系才成立。

第一百零二頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日對(duì)于主應(yīng)變速率而言，即使在小變形情況下，也只有當(dāng)dεij各分量按比例增大或縮小時(shí)，主應(yīng)變方向才不會(huì)改變，并與主應(yīng)變速率方向一致，此時(shí)有第一百零三頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日值得注意的是，提到“速度”的概念，要把工具的工作速度、位移速度以及應(yīng)變速率加以區(qū)別。第一百零四頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日工具的工作速度：是指工具在機(jī)械傳動(dòng)下產(chǎn)生的速度，其計(jì)量單位是m/s或m/min等，例如，在軋制時(shí)軋輥的旋轉(zhuǎn)速度、鍛造時(shí)錘頭的下降速度等。

第一百零五頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日位移速度：是指變形體內(nèi)任意一點(diǎn)從某一瞬時(shí)算起，單位時(shí)間內(nèi)所移動(dòng)的距離，位移速度的計(jì)量單位是m/s或m/min等?？杀硎緸榈谝话倭懔?，共一百一十六頁，2022年，8月28日應(yīng)變速率則表示從某一瞬時(shí)算起，在一微小的時(shí)間間隔內(nèi)，單位時(shí)間內(nèi)產(chǎn)生的應(yīng)變?cè)隽浚溆?jì)量單位為1/s

。第一百零七頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日材料在單向拉伸實(shí)驗(yàn)時(shí)的應(yīng)變速率與拉伸機(jī)的工作速度成正比，與試樣的長(zhǎng)度成反比。第一百零八頁，共一百一十六頁，2022年，8月28日材料試驗(yàn)機(jī)的工作速度保持不變的條件下，在拉伸時(shí)，由于試樣長(zhǎng)度