固體物理學(xué)期末復(fù)習(xí)-基本概念

固體物理學(xué)期末復(fù)習(xí)

基本概念第一章晶體結(jié)構(gòu)（1）晶體——內(nèi)部組成粒子（原子、離子或原子團(tuán)）在微觀(guān)上作有規(guī)則的周期性重復(fù)排列構(gòu)成的固體。⑵晶體的通性——所有晶體具有的共通性質(zhì)，如自限性、最小內(nèi)能性、銳熔性、均勻性和各向異性、對(duì)稱(chēng)性、解理性等。⑶單晶體和多晶體——單晶體的內(nèi)部粒子的周期性排列貫徹始終；多晶體由許多小單晶無(wú)規(guī)堆砌而成。（4）基元、格點(diǎn)和空間點(diǎn)陣——基元是晶體結(jié)構(gòu)的基本單元，格點(diǎn)是基元的代表點(diǎn)，空間點(diǎn)陣是晶體結(jié)構(gòu)中等同點(diǎn)（格點(diǎn)）的集合，其類(lèi)型代表等同點(diǎn)的排列方式。（5）原胞、WS原胞——在晶體結(jié)構(gòu)中只考慮周期性時(shí)所選取的最小重復(fù)單元稱(chēng)為原胞；WS原胞即Wigner-Seitz原胞，是一種對(duì)稱(chēng)性原胞。（6）晶胞——在晶體結(jié)構(gòu)中不僅考慮周期性，同時(shí)能反映晶體對(duì)稱(chēng)性時(shí)所選取的最小重復(fù)單元稱(chēng)為晶胞。（7）原胞基矢和軸矢----原胞基矢是原胞中相交于一點(diǎn)的三個(gè)獨(dú)立方向的最小重復(fù)矢量；晶胞基矢是晶胞中相交于一點(diǎn)的三個(gè)獨(dú)立方向的最小重復(fù)矢量，通常以晶胞基矢構(gòu)成晶體坐標(biāo)系。（8）布喇菲格子（單式格子）和復(fù)式格子 晶體結(jié)構(gòu)中全同原子構(gòu)成的晶格稱(chēng)為布喇菲格子或單式格子，由兩種或兩種以上的原子構(gòu)成的晶格稱(chēng)為復(fù)式格子。（9）簡(jiǎn)單格子和復(fù)雜格子（有心化格子） 一個(gè)晶胞只含一個(gè)格點(diǎn)則稱(chēng)為簡(jiǎn)單格子，此時(shí)格點(diǎn)位于晶胞的八個(gè)頂角處；晶胞中含不只一個(gè)格點(diǎn)時(shí)稱(chēng)為復(fù)雜格子，其格點(diǎn)除了位于晶胞的八個(gè)頂角處外，還可以位于晶胞的體心（體心格子）、一對(duì)面的中心（底心格子）和所有面的中心（面心格子）。（10）密堆積和配位數(shù)——晶體組成原子視為等徑原子時(shí)所采取的最緊密堆積方式稱(chēng)為密堆積，晶體中只有六角密積與立方密積兩種密堆積方式。晶體中每個(gè)原子周?chē)淖罱徳訑?shù)稱(chēng)為配位數(shù)。由于晶格周期性限制，晶體中的配位數(shù)只能?。?2，8，6、4、3（二維）和2（一維）。（11）晶列、晶向（指數(shù)）和等效晶列——晶列是晶體結(jié)構(gòu)中包括無(wú)數(shù)格點(diǎn)的直線(xiàn)，晶列上格點(diǎn)周期性重復(fù)排列，相互平行的晶列上格點(diǎn)排列周期相同，一簇相互平行的晶列可將晶體中所有格點(diǎn)包括無(wú)遺；晶向指晶列的方向，晶向指數(shù)是晶列的方向余旋的互質(zhì)整數(shù)比，表為［uvw］；等效晶列是晶體結(jié)構(gòu)中由對(duì)稱(chēng)性相聯(lián)

系的一組晶列，表為＜uvw＞。(12)晶面、晶面指數(shù)和等效晶面——晶面是晶體結(jié)構(gòu)中包括無(wú)數(shù)格點(diǎn)的平面，相互平行的晶面的面間距相等，一簇相互平行的晶面可將晶體中所有格點(diǎn)包括無(wú)遺；晶面指數(shù)是晶面法線(xiàn)方向的方向余旋的互質(zhì)整數(shù)比，表為(hkl)；等效晶面是晶體結(jié)構(gòu)中由對(duì)稱(chēng)性相聯(lián)系的一組晶面，表為｛hkl｝。密勒指數(shù)特指晶胞坐標(biāo)系中的晶面指數(shù)。(13)晶體衍射——晶體的組成粒子呈周期性規(guī)則排列，晶格周期和X-射線(xiàn)波長(zhǎng)同數(shù)量級(jí)，因此光入射到晶體上會(huì)產(chǎn)生衍射現(xiàn)象，稱(chēng)為X-射線(xiàn)晶體衍射。(14)勞厄方程和布拉格公式----晶體衍射時(shí)產(chǎn)生衍射極大的條件。勞厄?qū)⒕wX-射線(xiàn)衍射看作是晶體中原子核外的電子與入射X-射線(xiàn)的相互作用，而布拉格父子則將晶體X-射線(xiàn)看作是晶面對(duì)X-射線(xiàn)的選擇性反射，分別得到衍射加強(qiáng)條件為勞厄方程和布拉格公式，兩者其實(shí)是等價(jià)的。勞厄方程：ppP(k-k)?R=2兀S (S為整)數(shù)pppmmm或:R?(s—s)-S卜pmpp0pmppp或:k-k=K(K=ha*+kb*+1c*)0hh布拉格公式：2dsin0-nk(15)幾何結(jié)構(gòu)因子——晶胞中所有原子對(duì)X-射線(xiàn)的散射振幅與一個(gè)電子對(duì)X-射線(xiàn)的散射振幅之比，幾何結(jié)構(gòu)因子是一種相對(duì)振幅。(16)消光規(guī)律——因晶胞中原子的幾何排列所引起的衍射線(xiàn)消失的規(guī)律，稱(chēng)為結(jié)構(gòu)消光。(17)倒格子——晶格經(jīng)傅里葉變換所得到的幾何格子。p_2p_2兀ppb1Fa2義a3p_2兀ppb2Fa3義aip_2兀ppb3"-QaiXa2rref2兀i-ja?b-2而二1o,豐.(i,j=12,3)(18)布里淵區(qū)——布里淵區(qū)是倒空間中由倒格矢的中垂面(二維為中垂線(xiàn))所圍成的區(qū)域，按序號(hào)由倒空間的原點(diǎn)逐步向外擴(kuò)展，每個(gè)布區(qū)的體積(或面積)等于倒格子原胞的體積(或面積)。第一布里淵區(qū)(中心布區(qū)或簡(jiǎn)約布區(qū))是倒格矢的中垂面(線(xiàn))所圍成的最小區(qū)域，是倒空間中的對(duì)稱(chēng)性原胞。第n布區(qū)是跨越第(n-1)布區(qū)的邊界所能到達(dá)的，由倒格矢的中垂面(線(xiàn))所圍成的一些分離區(qū)域，且各區(qū)域體積(面積)之和等于倒格子原胞體積(面積)。(19)晶體對(duì)稱(chēng)性----晶體的外形或物理性質(zhì)在不同方向上有規(guī)律地重復(fù)的現(xiàn)象。(20)對(duì)稱(chēng)操作----使對(duì)稱(chēng)圖形復(fù)原的動(dòng)作或變換(保持晶體上任意兩點(diǎn)間距離不變的變換——正交變換)。(21)對(duì)稱(chēng)要素―-施行對(duì)稱(chēng)操作時(shí)所憑借的幾何元素。j描述晶體宏觀(guān)對(duì)稱(chēng)性的獨(dú)立基本對(duì)稱(chēng)要素只有八個(gè)：1，2,3,4,6,I，m和廠(chǎng)(22)對(duì)稱(chēng)操作數(shù)----晶體投影圖中由對(duì)稱(chēng)性聯(lián)系起來(lái)的等同點(diǎn)的數(shù)目，其值體現(xiàn)了對(duì)稱(chēng)性的高低。(23)群的概念：群是一些元素的集合，記為G={E，A，B，C，……}，群元素滿(mǎn)足下述群的乘法定則：1)閉合性：AGG,BGGnAB=CgG2)存在單位元素E：對(duì)任意AGG，有AE=EA=A；3)存在逆元素對(duì)任意AGG，存在A(yíng)-1，有：AAt=A-1A=E4)結(jié)合律：A(BC)=(AB)C(24)對(duì)稱(chēng)群----對(duì)稱(chēng)要素和對(duì)稱(chēng)操作的集合構(gòu)成對(duì)稱(chēng)群。(25)點(diǎn)群----晶體中相交于一點(diǎn)的對(duì)稱(chēng)要素及相應(yīng)的對(duì)稱(chēng)操作的集合，晶體共有32種點(diǎn)群，又稱(chēng)32種宏觀(guān)對(duì)稱(chēng)類(lèi)型。(26)宏觀(guān)對(duì)稱(chēng)要素----描述晶體宏觀(guān)對(duì)稱(chēng)性的對(duì)稱(chēng)要素，晶體中獨(dú)立的基本對(duì)稱(chēng)要素只有八個(gè)：1，2,3,4,6,I，m和4。(27)微觀(guān)對(duì)稱(chēng)要素——描述晶格對(duì)稱(chēng)性的對(duì)稱(chēng)要素，在宏觀(guān)對(duì)稱(chēng)要素的基礎(chǔ)上加上平移軸及平移與旋轉(zhuǎn)、鏡象形成的復(fù)合對(duì)稱(chēng)要素螺旋軸和滑移面。(28)空間群——晶格中全部對(duì)稱(chēng)要素及相應(yīng)的對(duì)稱(chēng)操作的集合；晶體共有230種空間群。

第二章晶體結(jié)合(1)元素電負(fù)性——元素電負(fù)性是原子對(duì)核外電子束縛能力大小的量度，通常用電離能與親合能之和表示。(2)結(jié)合鍵——指原子結(jié)合成晶體的方式，晶體的典型結(jié)合方式有：離子鍵、共價(jià)鍵、金屬鍵、分子鍵和氫鍵。(3)離子鍵——吸引力來(lái)源于正、負(fù)離子間的靜電庫(kù)侖力。(4)共價(jià)鍵——吸引力來(lái)源于共用電子對(duì)的交換作用能(量子效應(yīng))。(5)金屬鍵——吸引力來(lái)源于帶正電的金屬原子實(shí)與帶負(fù)電的自由的價(jià)電子(電子云)間的靜電庫(kù)侖力。(6)分子鍵----吸引力來(lái)源于分子間的范德瓦爾斯力，即電偶極矩間的相互作用為力。(7)氫鍵——吸引力來(lái)源于裸露的氫核(帶正電)與電負(fù)性較大的原子之間作用力。(8)結(jié)合能——晶體中粒子組成晶體后的總能量與粒子間無(wú)相互作用時(shí)總能量之差稱(chēng)為晶體結(jié)合能.(常令無(wú)相互作用時(shí)勢(shì)能為零點(diǎn))(9)最近鄰間距——晶體中最近鄰原子之間的平衡距離。(10)范德瓦爾斯力——電偶極矩間的相互作用力，包括：固有偶極矩間的互作用力、瞬時(shí)偶極矩間的互作用力和誘導(dǎo)偶極矩間的互作用力。(11)共價(jià)鍵的飽和性和方向性——飽和性指兩原子間能形成的共價(jià)鍵有一定的數(shù)目限制［(8-N)定則］;方向性指兩原子間的共價(jià)鍵總是沿波函數(shù)重疊最大的方向成鍵。(12)軌道雜化——電子的不同狀態(tài)(分子軌道)間重新進(jìn)行線(xiàn)性組合后再形成共鍵鍵，如金剛石(碳原子)中的SP3雜化:1/上Vr=-(1/上Vr=-(①+中k2 2s2Px1 人Vr=(①+wk2 2s2Pxx1Vr=(①一①k3 2 2s2Px1Vr=-(①一①勺2 2s2Px4 x+9+中2Py2Pz一①一①2Py 2Pz+①一①2Py2Pz一①+①2Py2Pz))))第三章晶格振動(dòng)與晶體的熱學(xué)性質(zhì)(1)簡(jiǎn)諧近似----晶體中原子之間相互作用能按平衡距離作泰勒展開(kāi)，只取到距離的二次方項(xiàng)，忽略距離的高階項(xiàng)；簡(jiǎn)諧近似下原子間互作用力與相對(duì)位移成正比。⑵Born-VonKarman邊界條件——即周期性邊界條件，一維情況下將晶格原子鏈視為由N個(gè)原胞組成的無(wú)窮大半徑之圓環(huán)，則環(huán)上第n個(gè)原子與第(N+n)個(gè)原子系同一原子，具有完全相同的屬性。三維情況則可將每一個(gè)獨(dú)立方向視為Ni個(gè)原胞組成的無(wú)窮大半徑之圓環(huán)。(3)格波——晶格中原子的集體振動(dòng)模式形成格波。(4)色散關(guān)系——晶格振動(dòng)時(shí)格波之圓頻率與波矢間的關(guān)系。rr(rr)(5)聲子——格波的能量量子，聲子的能量為ha,準(zhǔn)動(dòng)量為hq=hq+Kh；聲子是玻色子，服從玻色一愛(ài)因斯坦統(tǒng)計(jì)，能量為ha的聲子的平均聲子數(shù)為：1e喳；kbt—1(6)聲學(xué)波——聲頻支格波，描述晶體中原胞的整體運(yùn)動(dòng)。(7)光學(xué)波——光頻支格波，描述晶體中原胞內(nèi)原子之間的相對(duì)運(yùn)動(dòng)。(8)晶格振動(dòng)的一般結(jié)論：對(duì)于由N個(gè)原胞組成，每個(gè)原胞中有s個(gè)原子的三維復(fù)式格子，晶格振動(dòng)中，有3s支色散關(guān)系，其中3支為聲學(xué)波，其余3(s—1)支為光學(xué)波，且：晶格振動(dòng)波矢的取值數(shù)=晶體的原胞數(shù)N晶格振動(dòng)格波(模式)數(shù)=晶體的總自由度數(shù)3sN(9)模式密度——又稱(chēng)為頻率分布函數(shù)，定義為單位頻率范圍內(nèi)的模式數(shù)：Q)=Q)=dZd3(10)黃昆方程----關(guān)于離子晶體中的長(zhǎng)光學(xué)波的維象方程:W=W=bW+b

p11p12P=bW+b振動(dòng)方程受極化電場(chǎng)修正極化方程受晶格振動(dòng)修正LST關(guān)系-Lyden-Sachs-Tellerrelation：TOC\o"1-5"\h\z32 ￡T0=_巴32~ ~L0 s1)靜態(tài)介電常數(shù)總大于光頻介電常數(shù)一長(zhǎng)光學(xué)縱波的頻率總是大于橫波的頻率；因此，長(zhǎng)光學(xué)縱波是極化波；2)當(dāng)①TOf0es_8時(shí)， ，晶體中出現(xiàn)自發(fā)極化現(xiàn)象(鐵電軟模理論)，有自發(fā)極化的晶體稱(chēng)鐵電體。(11)杜隆-珀替定律——固體比熱的經(jīng)驗(yàn)規(guī)律：固體的比熱是與溫度無(wú)關(guān)的常數(shù)。(12)愛(ài)因斯坦模型----固體比熱模型，愛(ài)因斯坦假設(shè)晶體中各原子的振動(dòng)相互獨(dú)立，且所有原子都以同一頻率匹0振動(dòng)。由此得到高溫固體的比熱是常數(shù)，低溫下隨溫度T-0,K比熱按指數(shù)規(guī)律趨于零。(13)德拜模型——固體比熱模型，又稱(chēng)彈性波模型，德拜假設(shè)晶體可視為各向同性的連續(xù)彈性介質(zhì)，格波可以看成連續(xù)介質(zhì)的彈性波，色散關(guān)系為：3_d①__—— V-const.q dq由此得到高溫固體的比熱是常數(shù)，低溫下隨溫度T-0,K比熱按T3規(guī)律趨于零。(14)非諧效應(yīng)----晶體中原子間的互作用能展式中的三次方以上的項(xiàng)稱(chēng)非諧項(xiàng)，非諧項(xiàng)不能忽略時(shí)所引起的一些現(xiàn)象，如熱膨脹，熱傳導(dǎo)等稱(chēng)為非諧效應(yīng)。(15)晶體狀態(tài)方程----晶體的熱力學(xué)參數(shù)P、T、V之間的關(guān)系式。(16)拉曼散射----光子與晶體中光學(xué)聲子間的散射。(17)布里淵散射----光子與晶體中聲學(xué)聲子間的散射。(18)三聲子過(guò)程----兩個(gè)聲子間相互作用(散射)產(chǎn)生第三個(gè)聲子的過(guò)程(該過(guò)程滿(mǎn)足能量和動(dòng)量守恒定律)。第四章能帶理論(l)Bloch定理----在周期場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的電子，其波函數(shù)為Bloch函數(shù)，物理意義為受晶格周期函數(shù)調(diào)帝制0的平面波。/、f(r) rr(r)(1,1,1-0,±1,±2LL)123Wr>>=eikurY[u:虱Ur((1,1,1-0,±1,±2LL)123(2)能帶結(jié)構(gòu)----周期場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的電子的能量狀態(tài)形成分段連續(xù)的能譜，由允帶和禁帶相間構(gòu)成，稱(chēng)為能帶結(jié)構(gòu)。(3)允帶和禁帶(能隙)----允帶指能帶結(jié)構(gòu)中允許電子能量狀態(tài)取值的能量范圍；禁帶(能隙)是能帶結(jié)構(gòu)中電子能量狀態(tài)不能取值的能量范圍。(4)帶底，帶頂，能帶寬度----帶底指允帶中能量的最小值處；帶頂指允帶中能量的最大值處，帶頂能量與帶底能量之差為能帶寬度。星E( 一般max min⑸近自由電子模型----晶體中原子間距離較近時(shí)，電子的平均能量比較大，但其勢(shì)能隨位置的變化(起伏)比較小，電子的運(yùn)動(dòng)幾乎是自由的，稱(chēng)為近自由電子模型，相當(dāng)于金屬中的價(jià)電子。自由電子可視為其零級(jí)近似，而勢(shì)能中較小的周期性起伏可視為微擾。近自由電子模型得到的結(jié)果是：1)遠(yuǎn)離布區(qū)邊界處，電子的能量?jī)H在自由電子能量上稍加修正(二級(jí)修正)，其波函數(shù)為Bloch函數(shù)，是自由電子波函數(shù)疊加上較小的散射波成份。2)在布區(qū)邊界處，電子能譜將發(fā)生突變，產(chǎn)生能隙(禁帶)禁帶寬度為勢(shì)函數(shù)在該邊界處的傅里葉展式的系數(shù)的兩倍。E-2U|,U=」aU(x)exp[-^^nx>x

gnnna0 1a)(6)緊束縛模型----晶體中原子間距離較 大時(shí)，其勢(shì)能隨位置的變化(起伏)比較大，但原子之間相互作用較弱，電子的運(yùn)動(dòng)幾乎是被束縛在一個(gè)原子周?chē)?，稱(chēng)為緊束縛模型，相當(dāng)于金屬的內(nèi)層電子、絕緣體和半導(dǎo)體的價(jià)電子。孤立原子的解可視為其零級(jí)近似，而較弱的原子間相互作用可視為微擾。緊束縛電子模型得到的結(jié)果是：EQ=e-J-近鄰J(R)exp(-ik-R)j0 s S(7)能態(tài)密度----電子的能量狀態(tài)按能量的分布函數(shù)，其值為單位能量間隔內(nèi)的電子狀態(tài)數(shù):g(電子狀態(tài)數(shù):g(E)=dZ

dE(8)費(fèi)米面——K空間中能量值等于費(fèi)米能的等能面。第五章晶體中電子的準(zhǔn)經(jīng)典運(yùn)動(dòng)(1)波包----以準(zhǔn)經(jīng)典語(yǔ)言描述晶體中電子時(shí)，可將電子視為波矢k0附近Ak范圍的含時(shí)Bloch函數(shù)疊加形成的波包，波包能量集中在k0附近尺度為2人./Ak的范圍內(nèi)，波包中心即為電子位置。⑵相速度----波的相位的傳播速度：Vp=?kk⑶群速度----波的能量的傳播速度：匕=d①"kg(4)Bloch電子運(yùn)動(dòng)速度----波包中心的群速度。/二暝二妁』」VrEQdkdkhk(5)準(zhǔn)動(dòng)量----晶體中電子的動(dòng)量。r(rrhk=h、k+Kh(6)有效質(zhì)量----晶體中電子的表觀(guān)質(zhì)量，它體現(xiàn)了周期場(chǎng)對(duì)電子運(yùn)動(dòng)的影響。其物理意義：1)有效質(zhì)量的大小仍然是慣性大小的量度；2)有效質(zhì)量反映了電子在晶格與外場(chǎng)之間能量和動(dòng)量的傳遞，因此可正可負(fù)。(7)滿(mǎn)帶----能帶內(nèi)所有能態(tài)均被電子填充。(8)導(dǎo)帶----能帶內(nèi)部分能態(tài)被電子填充。(9)價(jià)帶----價(jià)電子填充的能帶。(9)禁帶(能隙)----電子不能具有的能量范圍。(10)空穴——是一種準(zhǔn)粒子，代表半導(dǎo)體近滿(mǎn)帶(價(jià)帶)中少量空著的狀態(tài)，相當(dāng)于具有正的電子電荷和正的有效質(zhì)量的粒子，空穴描述了近滿(mǎn)帶中大量電子的運(yùn)動(dòng)行為。(11)回旋共振----固體中的電子在恒定磁場(chǎng)中受洛侖茲力作用將作回旋運(yùn)動(dòng)，此時(shí)在固體上再加垂直于磁場(chǎng)的交變磁場(chǎng)，當(dāng)交變磁場(chǎng)的頻率等于電子的回旋頻率時(shí)，發(fā)生強(qiáng)烈的共振吸收現(xiàn)象，稱(chēng)為回旋共振。(12)德?哈斯-范?阿爾芬效應(yīng)---固體磁化率隨磁場(chǎng)的倒數(shù)1/B作周期振蕩的現(xiàn)象稱(chēng)為DeHaas-VanAlphen效應(yīng)。

第六章金屬電子論Drude-Lorentz模型----自由電子氣體的經(jīng)典模型，模型要點(diǎn)：1)自由電子假設(shè)：電子除了在與晶格原子碰撞的瞬間外，其余時(shí)間的運(yùn)動(dòng)完全是自由的，平均自由時(shí)間可采用弛豫時(shí)間近似；2)獨(dú)立電子假設(shè)：電子-電子間的相互作用忽略不計(jì)；3)電子運(yùn)動(dòng)行為由經(jīng)典力學(xué)和電磁學(xué)描述；4)電子遵從麥克斯韋-玻爾茲曼統(tǒng)計(jì)規(guī)律。Sommerfeld模型----自由電子氣體的量子模型。模型要點(diǎn)：1)自由電子假設(shè)：電子除了在與晶格原子碰撞的瞬間外，其余時(shí)間的運(yùn)動(dòng)完全是自由的，平均自由時(shí)間可采用弛豫時(shí)間近似；2)獨(dú)立電子假設(shè)：電子-電子間的相互作用忽略不計(jì)；3)電子運(yùn)動(dòng)行為由量子力學(xué)描述；、…v、…v2+v匕(r)=切r(r)44)電子按能量的分布服從Fermi-Dirac統(tǒng)計(jì)規(guī)4)電子按能量的分布服從Fermi-Dirac統(tǒng)計(jì)規(guī)律。(3)自由電子的波函數(shù)(4)自由電子的能量(3)自由電子的波函數(shù)(4)自由電子的能量(5)費(fèi)米統(tǒng)計(jì)----電子占據(jù)能量上的平均電子數(shù)。(r)_1 4r—eik-r7Vh2k22m為E的狀態(tài)的幾率，或能量為E的狀態(tài)exp((6)費(fèi)米能量----Fexp((6)費(fèi)米能量----F-D分布中1E—E、+1 F)十1kTB的EF稱(chēng)為費(fèi)米能量，其值等于電子系統(tǒng)的化學(xué)勢(shì)，物理意義：費(fèi)米能量是T=0，K時(shí)電子占據(jù)態(tài)和未占據(jù)態(tài)的分界線(xiàn)，或T=0，K時(shí)系統(tǒng)中電子所具有最高能量。(7)費(fèi)米波矢，費(fèi)米速度，費(fèi)米溫度----與費(fèi)米能相應(yīng)的電子波矢、速度和溫度。所有與費(fèi)米能相關(guān)的物理量均可冠以“費(fèi)米”的名稱(chēng)。(8)功函數(shù)----電子脫離金屬或半導(dǎo)體的束縛成為自由電子所需的最低能量。(9)接觸電勢(shì)----兩塊不同的金屬相接觸時(shí)，其表面分別出現(xiàn)正負(fù)電荷，兩金屬表面間的電勢(shì)差稱(chēng)接觸電勢(shì)差。W=-1(W-W)=1(EE-)12 1 2e2 1eF1 F2(10)分布函數(shù)——F-D分布是電子系統(tǒng)處于平衡態(tài)時(shí)的分布函數(shù)。一般情況下分布函數(shù)是上,k,t)的函數(shù)， f=f%k,s即 ，分布函數(shù)的物理意義:在t時(shí)刻，電子處于r處k態(tài)附近單位相空間體積元的幾率是f=f(u,u,t)(11)玻爾茲曼方程——分布函數(shù)滿(mǎn)足的運(yùn)動(dòng)方程:第七章晶體缺陷(1)點(diǎn)缺陷——晶格周期性被破壞的程度在一個(gè)點(diǎn)周?chē)恢翈讉€(gè)晶格周期范圍。(2)熱缺陷----晶體中原子的