第二篇第二章第六節(jié)水泥漿體凝結(jié)硬化

第二篇第二章第六節(jié)水泥漿體凝結(jié)硬化第1頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一6-1水泥漿體的流變性質(zhì)一、水泥凝結(jié)硬化定義：水泥與水拌和后，形成的漿體最初具有可塑性和流動(dòng)性。隨著時(shí)間的推遲、水化反應(yīng)的不斷進(jìn)行，漿體逐漸失去流動(dòng)能力，轉(zhuǎn)變成具有一定強(qiáng)度的石狀體，這個(gè)過(guò)程稱作水泥凝結(jié)硬化。第2頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一二、水泥凝結(jié)硬化原理

要回答兩個(gè)問(wèn)題：（1）水泥的水化如何先后進(jìn)行，即各種水化產(chǎn)物如何先后出現(xiàn)。（2）各種小的水化產(chǎn)物粒子如何連接成整體（如網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)）（注：只要能連接成整體，那么就能將粗或細(xì)的集料包裹在其中）第3頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一水泥凝結(jié)硬化理論

1.結(jié)晶理論2.膠體理論3.凝聚-結(jié)晶理論4.三階段理論第4頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一1.結(jié)晶理論1882年H.Lechateier提出結(jié)晶理論。水泥熟料礦物水化以后生成的晶體物質(zhì)相互交錯(cuò)，聚結(jié)在一起從而使整個(gè)物料凝結(jié)并硬化。水泥水化、硬化的過(guò)程如下：水泥中各熟料礦物首先溶解于水，與水反應(yīng)，生成的水化產(chǎn)物由于溶解度小于反應(yīng)物，所以結(jié)晶沉淀出來(lái)。隨后熟料礦物繼續(xù)溶解，水化產(chǎn)物不斷結(jié)晶沉淀。沉淀后水化產(chǎn)物的結(jié)晶交聯(lián)而凝結(jié)、硬化。缺點(diǎn)：難以理解溶解、擴(kuò)散、凝聚過(guò)程沒有干擾。因?yàn)樗酀{體中的水量有限，生成物難以擴(kuò)散，在顆粒表面凝聚后，阻止顆粒進(jìn)一步與水接觸，就不存在溶解的條件。第5頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一2.膠體理論1892年，W.Michaelis提出膠體理論。認(rèn)為水化后生成大量的膠體物質(zhì)，這些膠體物質(zhì)由于外部干燥失水，或由于內(nèi)部未水化顆粒的繼續(xù)水化，于是產(chǎn)生“內(nèi)吸作用”而失水，從而使膠體硬化。與結(jié)晶理論的差別：不需要經(jīng)過(guò)礦物溶解于水的階段，而是固相直接與水反應(yīng)生成水化產(chǎn)物，即所謂局部化學(xué)反應(yīng)。然后，通過(guò)水分的擴(kuò)散作用，使反應(yīng)界面由顆粒表面向內(nèi)延伸，繼續(xù)進(jìn)行水化。所以，凝結(jié)硬化是膠體凝聚成剛性凝膠的過(guò)程。缺點(diǎn)：不能完整地說(shuō)明水化過(guò)程。第6頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一3.凝聚-結(jié)晶理論列賓捷爾最先提出該理論。水泥水化初期生成了許多膠體大小范圍的晶粒如CSH(B)和一些大的晶粒如Ca(OH)2包裹在水泥顆粒表面，它們這些細(xì)小的固相質(zhì)點(diǎn)靠極弱的物理引力使彼此在接觸點(diǎn)處粘結(jié)起來(lái)，而連成一空間網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)，叫做凝聚結(jié)構(gòu)。由于這種結(jié)構(gòu)是靠較弱的引力在接觸點(diǎn)進(jìn)行無(wú)秩序地連結(jié)在一起而形成的，所以結(jié)構(gòu)的強(qiáng)度很低而有明顯的可塑性。（即凝聚為主）以后隨著水化的繼續(xù)進(jìn)行，水泥顆粒表面不大穩(wěn)定的包裹層開始破壞而水化反應(yīng)加速，從飽和的溶液中就析出新的、更穩(wěn)定的水化物晶體，這些晶體不斷長(zhǎng)大，依靠多種引力（主要是化學(xué)鍵）使彼此粘結(jié)在一起形成緊密的結(jié)構(gòu)，叫做結(jié)晶結(jié)構(gòu)。這種結(jié)構(gòu)比凝聚結(jié)構(gòu)的強(qiáng)度大得多。水泥漿體就是這樣獲得強(qiáng)度而硬化的。（即結(jié)晶為主）隨后，水化繼續(xù)進(jìn)行，從溶液中析出新的晶體和水化硅酸鈣凝膠不斷充滿在結(jié)構(gòu)的空間中，水泥漿體的強(qiáng)度也不斷得到增長(zhǎng)。第7頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一4.三階段理論F.W.Locher提出該理論。實(shí)際上，該理論與前面介紹凝聚-結(jié)晶理論比較接近。將水泥的凝結(jié)硬化分為三個(gè)階段，即水泥漿懸浮體結(jié)構(gòu)階段、水泥漿凝聚結(jié)構(gòu)階段、水泥漿的凝聚、結(jié)晶結(jié)構(gòu)階段，或分別稱為誘導(dǎo)期、凝結(jié)期和硬化期。（P74圖2-2-6-3）。第8頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一第一階段，大約在水泥拌水起到初凝時(shí)為止，C3S和水迅速反應(yīng)生成Ca(OH)2飽和溶液，并從中析出Ca(OH)2晶體。同時(shí)，石膏也很快進(jìn)入溶液和C3A反應(yīng)生成微小的鈣礬石晶體。在這一階段，由于水化產(chǎn)物尺寸細(xì)小，數(shù)量又少，不足以在顆粒間架橋相聯(lián)，網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)未能形成，水泥漿呈塑性狀態(tài)。第二階段，大約從初凝起至24h為止，水泥水化開始迅速，生成較多的Ca(OH)2和鈣礬石晶體。同時(shí)水泥顆粒上長(zhǎng)出纖維狀的C-S-H。在這個(gè)階段，由于鈣礬石晶體的長(zhǎng)大以及C-S-H的大量形成，產(chǎn)生強(qiáng)（結(jié)晶的、）、弱（凝聚的）不等的接觸點(diǎn)，將各顆粒初步連接成網(wǎng)，而使水泥漿凝結(jié)，隨著接觸點(diǎn)數(shù)目的增加，網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)不斷加強(qiáng)，強(qiáng)度相應(yīng)增長(zhǎng)，原來(lái)剩留在顆粒間空間中的非結(jié)合水，就逐漸被分割成各種尺寸的水滴，填充在相應(yīng)大小的空隙之中。第三階段，是指24h之后，直到水化結(jié)束。在一般情況下，石膏已經(jīng)耗完，所以鈣礬石開始轉(zhuǎn)化為單硫型水化硫鋁酸鈣，還可能會(huì)形成C4(A、F)H13,隨著水化進(jìn)行，C-S-H、Ca(OH)2、C3A、C4(A、F)H13

等水化產(chǎn)物的數(shù)量不斷增加，結(jié)構(gòu)更趨致密，強(qiáng)度相應(yīng)提高。第9頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一凝聚-結(jié)晶理論和三階段理論的異同？第10頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一6-2水泥漿體的流變性質(zhì)第一部分流變學(xué)簡(jiǎn)介第二部分流變性質(zhì)第三部分流變學(xué)模型第11頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一第一部分流變學(xué)簡(jiǎn)介定義：流變學(xué)是力學(xué)的一個(gè)新分支，它主要研究物理材料在應(yīng)力、應(yīng)變、溫度濕度、輻射等條件下與時(shí)間因素有關(guān)的變形和流動(dòng)的規(guī)律。一般不包括對(duì)于符合虎克定律的彈性體以及符合牛頓流體定律的流體（常見的包括水和空氣）的研究。第12頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一流變學(xué)發(fā)展簡(jiǎn)史：

流變學(xué)出現(xiàn)在20世紀(jì)20年代。學(xué)者們?cè)谘芯肯鹉z、塑料、混凝土等材料的性質(zhì)過(guò)程中，發(fā)現(xiàn)使用古典彈性理論、塑性理論和牛頓流體理論已不能說(shuō)明這些材料的復(fù)雜特性，于是就產(chǎn)生了流變學(xué)的思想。英國(guó)物理學(xué)家麥克斯韋和開爾文很早就認(rèn)識(shí)到材料的變化與時(shí)間存在緊密聯(lián)系的時(shí)間效應(yīng)。麥克斯韋在1869年發(fā)現(xiàn)，材料可以是彈性的，又可以是粘性的。對(duì)于粘性材料，應(yīng)力不能保持恒定，而是以某一速率減小到零，其速率取決于施加的起始應(yīng)力值和材料的性質(zhì)。這種現(xiàn)象稱為應(yīng)力松弛。許多學(xué)者還發(fā)現(xiàn)，應(yīng)力雖然不變，材料棒卻可隨時(shí)間繼續(xù)變形，這種性能就是蠕變或流動(dòng)。經(jīng)過(guò)長(zhǎng)期探索，人們終于得知，一切材料都具有時(shí)間效應(yīng)，于是出現(xiàn)了流變學(xué)。第13頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一流變學(xué)研究?jī)?nèi)容流變學(xué)研究?jī)?nèi)容是各種材料的蠕變和應(yīng)力松弛的現(xiàn)象、屈服值以及材料的流變模型和本構(gòu)方程。當(dāng)作用在材料上的剪應(yīng)力小于某一數(shù)值時(shí)，材料僅產(chǎn)生彈性形變；而當(dāng)剪應(yīng)力大于該數(shù)值時(shí)，材料將產(chǎn)生部分或完全永久變形。則此數(shù)值就是這種材料的屈服值。屈服值標(biāo)志著材料有完全彈性進(jìn)入具有流動(dòng)現(xiàn)象的界限值，所以又稱彈性極限、屈服極限或流動(dòng)極限。在不同物理?xiàng)l件下(如溫度、壓力、濕度、輻射、電磁場(chǎng)等)，以應(yīng)力、應(yīng)變和時(shí)間的物理變量來(lái)定量描述材料的狀態(tài)的方程，叫作流變狀態(tài)方程或本構(gòu)方程。材料的流變特性一般可用兩種方法來(lái)模擬，即力學(xué)模型和物理模型。第14頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一

流動(dòng)主要表示液體和氣體的性質(zhì)。流動(dòng)的難易與物質(zhì)本身具有的性質(zhì)有關(guān)，把這種現(xiàn)象稱為粘性（Viscosity）。流動(dòng)也視為一種非可逆性變形過(guò)程。流變學(xué)以時(shí)間為基因，綜合地研究物體的彈性應(yīng)變、塑性變形和粘性流動(dòng)以及它的彈性、粘性、塑性的演變。第15頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一

切變應(yīng)力與切變速率在流速不太快時(shí)，可將流動(dòng)著的液體視為互相平行移動(dòng)的液層叫層流（如下圖），由于各層的速度不同，便形成速度梯度du/dy，這是流動(dòng)的基本特征。uy表征體系流變性質(zhì)的兩個(gè)基本參數(shù)：1.在單位液層面積（A）上施加的使各液層間產(chǎn)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)的外力稱為剪切應(yīng)力，簡(jiǎn)稱剪切力（shearigforce）,單位為N/m2，以S表示。2.剪切速度（rateofshear），單位為S-1，以D表示。第16頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一第二部分流變性質(zhì)

一．牛頓流動(dòng)牛頓粘度定律：純液體和多數(shù)低分子溶液在層流條件下的剪切應(yīng)力（S）與剪切速度（D）成正比。遵循該法則的液體為牛頓流體。

式中，η——粘度或粘度系數(shù)，是表示流體粘性的物理常數(shù)。單位為泊，1P=0.1N·S·m-2，SI單位中粘度用Pa·S或Kg/(m·s)表示。粘度系數(shù)除以密度ρ得的值ν（ν

=η/ρ）為動(dòng)力粘度（SI單位為㎡/S）。第17頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一

下表中表示制劑研究中常用的各種液體在20℃條件下的粘度。

第18頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一

根據(jù)公式得知牛頓液體的切變速度D與切變應(yīng)力S之間如下圖所示，呈直線關(guān)系且直線經(jīng)過(guò)原點(diǎn)。

(a)牛頓流動(dòng)

第19頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一二．非牛頓流動(dòng)實(shí)際上大多數(shù)液體不符合牛頓粘度定律，如高分子溶液、膠體溶液、乳劑、混懸劑、軟膏以及固-液的不均勻體系的流動(dòng)。把這種不遵循牛頓粘度定律的物質(zhì)稱為非牛頓流體，這種物質(zhì)的流動(dòng)現(xiàn)象稱為非牛頓流動(dòng)。非牛頓流體的剪切速度D和剪切應(yīng)力S的變化規(guī)律，經(jīng)作圖后可得四種曲線的類型：塑性流動(dòng)、假塑性流動(dòng)、脹性流動(dòng)、觸變流動(dòng)。對(duì)于非牛頓流體可以用旋轉(zhuǎn)粘度計(jì)進(jìn)行測(cè)定。第20頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一（一）塑性流動(dòng)(plasticflow)塑性流動(dòng)的流動(dòng)曲線：曲線不經(jīng)過(guò)原點(diǎn)，在橫軸S軸上的某處有交點(diǎn)，得屈伏值（yieldvalue）或降伏值。當(dāng)切變應(yīng)力增加至屈伏值時(shí)，液體開始流動(dòng)，切變速度D和切變應(yīng)力S呈直線關(guān)系。液體的這種性質(zhì)稱為塑性流動(dòng)。引起液體流動(dòng)的最低剪切應(yīng)力為屈伏值S0或流動(dòng)極限：

η——塑性粘度（plasticviscosity）；S0——屈伏值、致流值或降伏值，單位為dyne·㎝-2。

第21頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一塑性流體的結(jié)構(gòu)變化示意圖塑性流動(dòng)的特點(diǎn)：不過(guò)原點(diǎn)；有屈伏值S0；當(dāng)切應(yīng)力S<S0時(shí)，形成向上彎曲的曲線；當(dāng)切應(yīng)力S>S0時(shí)，切變速度D和切應(yīng)力呈直線關(guān)系。在制劑中表現(xiàn)為塑性流動(dòng)的劑型有濃度較高的乳劑和混懸劑。第22頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一（二）假塑性流動(dòng)（pseudoplasticflow）隨著S值的增大粘度下降的流動(dòng)現(xiàn)象稱為假塑性流動(dòng)。

式中，ηa——表觀粘度（apparentviscosity）。假塑性流動(dòng)的特點(diǎn)：沒屈伏值；過(guò)原點(diǎn)；切應(yīng)速度增大，形成向下彎的上升曲線，粘度下降，液體變稀。在制劑中表現(xiàn)為假塑性流動(dòng)的劑型有某些親水性高分子溶液及微粒分散體系處于絮凝狀態(tài)的液體。第23頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一（三）脹性流動(dòng)（dilatantflow）脹性流動(dòng)曲線曲線經(jīng)過(guò)原點(diǎn)，且隨著切變應(yīng)力的增大其粘性也隨之增大，表現(xiàn)為向上突起的曲線稱為脹性流動(dòng)曲線（dilatantflowcurve）。

脹性液體的流動(dòng)公式：D=Sn/an<1，為脹性流體；當(dāng)n接近1時(shí)，流動(dòng)接近牛頓流動(dòng)。

第24頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一（四）觸變流動(dòng)(thixotropicflow)觸變性（thixlotropy）

：當(dāng)對(duì)某些材料進(jìn)行攪拌時(shí)，由于其粘度下降，故流體易于流動(dòng)。但是，放置一段時(shí)間以后，又恢復(fù)原來(lái)的粘性。（為某些膠體的特征）反觸變性（Rheopectic)：流體在外力作用下流動(dòng)性降低（即粘度增加），而當(dāng)外力去除后，也具有緩慢的可逆復(fù)原的性質(zhì)。（為某些粗粒子懸浮體的特征）可逆性：即流動(dòng)的流動(dòng)性在外力作用下保持不變。第25頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一

流動(dòng)曲線：流變特性通常用旋轉(zhuǎn)粘度計(jì)測(cè)定。旋轉(zhuǎn)粘度計(jì)由同軸內(nèi)筒及外筒構(gòu)成，流體置于兩筒的間隙之間，兩筒作相對(duì)轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)，由于筒間隙內(nèi)流體的粘滯性質(zhì)使得兩筒之間承受扭矩。因此可以做出流體旋轉(zhuǎn)層之間的剪應(yīng)力（τ）與兩筒相對(duì)旋轉(zhuǎn)速度S(或D,即為剪應(yīng)變率）之間的關(guān)系曲線。此曲線即為流動(dòng)曲線。觸變性：其流動(dòng)曲線的特性表現(xiàn)為剪切應(yīng)力的下降曲線，并與上升曲線相比向左遷移，在圖上表現(xiàn)為環(huán)狀滯后曲線。也就是說(shuō)，用同一個(gè)S值進(jìn)行比較，曲線下降時(shí)粘度低，上升時(shí)被破壞的結(jié)構(gòu)并不因?yàn)閼?yīng)力的減少而立即恢復(fù)原狀，而是存在一種時(shí)間差。即所謂的觸變性是施加應(yīng)力使其流體產(chǎn)生流動(dòng)時(shí)，流體的流動(dòng)性暫時(shí)性增加。

第26頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一反觸變性：

可逆性：加速和減速曲線重合。第27頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一產(chǎn)生觸變的原因：對(duì)流體施加切應(yīng)力后，破壞了液體內(nèi)部的網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)，當(dāng)切應(yīng)力減小時(shí)，液體又重新恢復(fù)原有結(jié)構(gòu)，恢復(fù)過(guò)程所需時(shí)間較長(zhǎng)，因而上行線和下行線就不重合。觸變流動(dòng)的特點(diǎn)：等溫的溶膠和凝膠的可逆轉(zhuǎn)換。塑性流體、假塑性流體、脹性流體中多數(shù)具有觸變性，它們分別稱為觸變性塑性液體、觸變性假塑性液體、觸變性脹性液體。第28頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一三.粘彈性(Viscoelasticity)

高分子物質(zhì)或分散體系具有粘性(viscosity)和彈性(elasticity)雙重特性，稱之為粘彈性。

應(yīng)力松弛(stressrelaxation)：物質(zhì)被施加一定的壓力而變形，并使其保持一定應(yīng)力時(shí)，應(yīng)力隨時(shí)間而減少。

蠕變(creep)：對(duì)物質(zhì)附加一定的重量時(shí)，表現(xiàn)為一定的伸展性或形變，而且隨時(shí)間變化。第29頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一第三部分流變學(xué)模型

流變模型的作用：用某些理想元件組成的模型，近似而定性地模擬某些真實(shí)物體的力學(xué)結(jié)構(gòu)，并以作用力和變形關(guān)系導(dǎo)出物體流變方程。第30頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一虎克固體模型：一個(gè)完全彈性的彈簧，應(yīng)力和應(yīng)變服從虎克定律。GG---剪切模量或E

牛頓液體模型：一個(gè)帶孔活塞在裝滿粘性液體的圓柱形容器內(nèi)運(yùn)動(dòng)。液體服從牛頓液體定律。,---速度梯度，相當(dāng)于形變,---粘度（粘性系數(shù)）圣維南塑性固體模型：一個(gè)靜置桌面上的重物，與桌面間存在摩擦力，當(dāng)作用力稍大于靜摩擦力時(shí)，重物即以勻速移動(dòng)（應(yīng)力不超過(guò)某一限定值以前，物體為剛性，一旦超過(guò)限定值，則會(huì)迅速流動(dòng)變形）。

=tt---屈服應(yīng)力（1）基本模型第31頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一

虎克型

牛頓型

圣維南型

流動(dòng)曲線摩擦力F彈簧PPP帶孔活塞粘性液體Pdv/dyt變形第32頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一將基本模型元件串聯(lián)或并聯(lián)起來(lái)，進(jìn)行各種串并聯(lián)組合，模擬各種物體的力學(xué)結(jié)構(gòu)。常用的組合模型如下：（2）組合模型

賓漢姆體馬克斯韋爾液體（液態(tài)粘彈性物體）開爾文固體（固態(tài)粘彈性物體）第33頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一賓漢姆體

流變方程：－tdv/dy或－t

硅藻土、瓷土、石墨、油漆、水泥等的懸膠具有賓漢體的流變特性。在承受較小外力時(shí)物體產(chǎn)生彈性形變，當(dāng)外力超過(guò)屈服應(yīng)力t時(shí)，按牛頓液體的規(guī)律產(chǎn)生粘性流動(dòng)。第34頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一實(shí)際泥料的流變特性不完全符合這種簡(jiǎn)單的組合，出現(xiàn)偏差。如實(shí)際泥料沒有明顯的流動(dòng)極限，即從彈性體過(guò)渡到粘性體是連續(xù)的------準(zhǔn)塑性體。偏差使流動(dòng)曲線變形，用下式修正。ndv/dyn>1時(shí)粘度隨應(yīng)力增大而減小------結(jié)構(gòu)粘性體；n<1時(shí)粘度隨應(yīng)力增大而增大------觸綢性。第35頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一B馬克斯韋爾液體（液態(tài)粘彈性物體）內(nèi)部結(jié)構(gòu)由彈性和粘性兩種成分組成的聚集體。其中彈性成分不成為骨架而埋在連續(xù)粘性成分中，在恒定應(yīng)變下，儲(chǔ)存于彈性體中的勢(shì)能會(huì)隨時(shí)間逐漸消失于粘性體中，表現(xiàn)為應(yīng)力弛豫現(xiàn)象。流變方程：

/G/第36頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一C開爾文固體（固態(tài)粘彈性物體）：

內(nèi)部結(jié)構(gòu)由堅(jiān)硬骨架及填充于空隙的粘性液體所組成。如：水泥混凝土。流變方程：G第37頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一D滯彈性標(biāo)準(zhǔn)線性固體（曾納模型）too總t012第38頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一

根據(jù)此模型有以下關(guān)系：2=1+33=3=1+21=E111=32=E22

消去各元件的應(yīng)力和應(yīng)變，得（/E1)(E1+E2)/E2+=(/E1)/E2+/E2設(shè)：

=/E1

，

=(E1+E2)/E2=(E1+E2)/E2E1

則有E2(+)=+定義：

------恒定應(yīng)變下的應(yīng)力松弛時(shí)間；------恒定應(yīng)力下的應(yīng)變?nèi)渥儠r(shí)間。第39頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一松弛過(guò)程有以下機(jī)理：原子的振動(dòng)、彈性變形波、熱消散、間隙原子的擴(kuò)散、晶界的移動(dòng)等。從熱力學(xué)觀點(diǎn)分析應(yīng)力弛豫：物體受外力作用而產(chǎn)生一定的變形；如果變形保持不變，則儲(chǔ)存在物體中的彈性勢(shì)能將逐漸轉(zhuǎn)變?yōu)闊崮?；從?shì)能轉(zhuǎn)變?yōu)闊崮艿倪^(guò)程，即能量消耗的過(guò)程------應(yīng)力松弛現(xiàn)象。彈性應(yīng)變材料中的幾種松弛過(guò)程第40頁(yè)，共44頁(yè)，2023年，2月20日，星期一應(yīng)變?nèi)渥儠r(shí)間：

a=總－0

=0+(總－0)[1－exp(-t/)]=總－（總－0）exp(-t/)當(dāng)t=有=總－（總－0）/e此式