地球物理地震部分練習(xí)題答案

物探考試復(fù)習(xí)題:緒言1、何為地球物理勘探（簡稱物探）？答：地球物理勘探就是通過專門的儀器觀測地球物理場的分布和變化特征，然后結(jié)合已知地質(zhì)資料進行分析研究，推斷出地下巖土介質(zhì)的性質(zhì)和環(huán)境資源等狀況，從而達到解決問題的目的。簡單地說，物探是通過觀測和研究各種地球物理場的變化來解決地質(zhì)問題的一種勘查方法。2、 物探方法與地質(zhì)方法的主要區(qū)別？答：物探方法與地質(zhì)方法在工作原理上是截然不同的。地質(zhì)方法是以巖石學(xué)、構(gòu)造地質(zhì)學(xué)、工程地質(zhì)學(xué)、水文地質(zhì)學(xué)等理論為基礎(chǔ)，對巖土露頭或巖芯等直接進行觀察；物探方法則是以各種地球物理場的理論為基礎(chǔ)， 憑借儀器對地質(zhì)構(gòu)造或巖土介質(zhì)引起的地球物理異常進行觀測，而不是直接觀測地質(zhì)構(gòu)造或巖土介質(zhì)本身，因此它是一種間接的手段。探方法的主要特點是可以透過覆蓋地層尋找隱伏地質(zhì)構(gòu)造或了解巖土介質(zhì)的分布。 因此它比鉆探等其它直接的地質(zhì)勘查手段具有快速、經(jīng)濟的優(yōu)點，已被各系統(tǒng)各部門廣泛采用，并成為一種不可缺少的重要手段。3、 何為物探方法的局限性和多解性？答：局限性：物探的應(yīng)用總要受到一定的地質(zhì)及地球物理條件的限制，這主要是指：探測對象與周圍巖石間必須具有明顯的， 可以探測到的物理性質(zhì)上的差異， 或物質(zhì)分布的不均勻；探測對象要有一定的規(guī)模，且埋藏不太深，足以產(chǎn)生儀器可以發(fā)現(xiàn)和圈定的地球物理異常；各種干擾因素產(chǎn)生的干擾場， 相對于異常應(yīng)足夠微弱，或具有不同的特征，以便能夠予以分辨或消除。若不具備上述條件，則很難通過觀測發(fā)現(xiàn)探測對象的存在。多解性：對同一個地球物理異常的解釋可以有互不相同甚至截然相反的結(jié)論， 這叫做物探異常的多解性。造成多解性的原因很多，有數(shù)學(xué)解的不穩(wěn)定性、觀測誤差、干擾因素等。但最根本的原因還是地球深部的不可入性所帶來的觀測數(shù)據(jù)中“信息量”的不足，這些問題目前還沒有找到切實有效的解決辦法。綜上所述，由于各種自然的或人為的因素所限， 物探取得的成果實質(zhì)上都是一定條件下的某種推論，推論和實際總是不可避免地存在著某些差異。4、工程與環(huán)境物探的特點？答：工程及環(huán)境物探通常有以下特點：（1）大部分的對象是淺、小的物體，探查深度從幾十厘米到幾十米，要求探查的分辨率高、

定量解釋精度高；（2） 不僅要求搞清探查對象的分布規(guī)律，還往往要求查明單個對象（如溶洞）的空間位置;（3） 與工程及環(huán)境地質(zhì)工作結(jié)合緊密，探查資料往往用于設(shè)計或施工，時間上銜接緊，這常使得探測結(jié)論能及時得到驗證和反饋，對工作結(jié)論要求高；（4） 探查對象復(fù)雜。淺小的物體規(guī)律復(fù)雜，近地表的地質(zhì)條件和物性也不均勻，沿水平方向和鉛垂方向的各向異性嚴重，甚至物性參數(shù)出現(xiàn)連續(xù)漸變的情況。給資料的定性定量解釋帶來許多困難。地震勘探一、地震波動力學(xué)1、 何為地震波的動力學(xué)特征和運動學(xué)特征？答：地震波傳播的動態(tài)特征集中反映在兩個方面： 一是波傳播的時間與空間的關(guān)系， 稱為運動學(xué)特征；另一是波傳播中它的振幅、頻率、相位等的變化規(guī)律，稱為動力學(xué)特征。前者是地震波對地下地質(zhì)體的構(gòu)造響應(yīng)， 后者則更多地表現(xiàn)出地下地質(zhì)體的巖性特征， 有時亦是地質(zhì)體結(jié)構(gòu)特征的響應(yīng)。2、 工程地震勘探所研究的介質(zhì)做了哪些假設(shè)？答：均勻連續(xù)假設(shè)：在同一地層中，由于地震波的波長一般大于數(shù)百米至數(shù)公里， 巖石的不均勻性對地震波的傳播不起作用。各向同性假設(shè)：取向雜亂無章的晶體的線度遠較地震波波長小， 在地震波波長長度內(nèi)，可將地球介質(zhì)看作為各向同性。完全彈性假設(shè)：除震源除外，介質(zhì)所受的力一般都是很小的， 而且延續(xù)時間很短，因此可將地球介質(zhì)當作完全彈性體。3、縱波和橫波各有什么特點？答：縱波的特點為：①在球腔壁上作用單位正壓力（縱波激發(fā)）時，彈性介質(zhì)中產(chǎn)生的縱波質(zhì)點位移規(guī)律是按指數(shù)衰減的正弦振動， 衰減快慢決定于x的大小。②振動的強弱決定于系a2Poa2Po224Vp由于該系數(shù)中僅r為變量，說明振動的強度隨波傳播距離r的增大而反比地減小，在地震勘探中稱為波的球面擴散。③縱波質(zhì)點位移的方向 sr同波傳播的方向r是一致的，地震勘探中把質(zhì)點位移的振動方向稱為極化方向，由于縱波僅在波傳播的方向振動，因此是線性極化波。橫波的特點為：①在球腔壁上加上單位切應(yīng)力S0后，橫波的質(zhì)點位移是衰減的正弦振動，衰減快慢決定于系數(shù)t。②橫波的振幅也隨波的傳播距離 r增大而減小，亦具有球面擴散。③橫波亦為線性極化波，因為其質(zhì)點是在一維空間內(nèi)振動。但由于在球坐標內(nèi) a同r是互為正交的，故橫波的質(zhì)點位移振動方向有別于縱波，它同波的傳播方面 r垂直。在研究中，通常把橫波看作是由兩個方向的振動所組成，一個是質(zhì)點振動在垂直平面內(nèi)的橫波分量，稱為SV波，另一個是質(zhì)點振動在水平平面內(nèi)的橫波分量，稱之為 SH波。

4、振動圖和波剖面的區(qū)別與聯(lián)系?可比擬為錄像。波剖面表示很答：振動圖表示某個質(zhì)點在不同時刻相對于平衡位置的狀態(tài)?？杀葦M為錄像。波剖面表示很多質(zhì)點在同一時刻相對于平衡位置的狀態(tài)?？杀葦M為照相。振動圖是個體在不同時間的行為,多質(zhì)點在同一時刻相對于平衡位置的狀態(tài)?？杀葦M為照相。振動圖是個體在不同時間的行為,波剖面是整體在同一時間行為的定格。波的振動圖形波剖面圖波的振動圖形波剖面圖5、傅立葉變換的物理意義？ P20答：任何一個非周期振動由無限多個不同頻率、 不同振幅的諧和振動疊加而成。 每一個頻率的諧和振動的振幅和初相位由復(fù)變函數(shù) G(f)決定。G(f)可以寫成G(f)=如)嚴⑺O后者物理意義是：如果已知非周期振動g(t)的形狀，那么可以求得頻譜G(f)，復(fù)變普G(f)的模A(f)即為振幅譜。即:?仁' f八J。復(fù)變譜G(f)的幅角就①(/)二國一】乞。是相位譜，即 'O6、在層狀介質(zhì)傳播過程中，地震波的能量損耗有哪些形式？用公式表述？答：地震波從激發(fā)、傳播到被接收，其振幅和波形都要發(fā)生變化，影響因素歸納起來主要有三類：第一類是激發(fā)條件的影響，它包括激發(fā)方式、激發(fā)強度、震源與地面的耦合狀況等。不同的激發(fā)方式，如炸藥震源與錘擊震源、落重震源等相比，激發(fā)的振幅相對較大；相同的激發(fā)方式，則振幅的大小取決于激發(fā)強度，如同樣是錘擊震源，大錘激發(fā)和小錘激發(fā)振幅不同；由于地震勘探以介質(zhì)的彈性參數(shù)為物性基礎(chǔ)，因此震源與介質(zhì)的耦合性越好，激發(fā)的振幅越強。第二類是地震波在傳播過程中受到的影響，主要包括：地震波的能量與球面擴散。 包二也，說明波的振幅與波的傳播距離成反比。A1r2波的吸收衰減。在地震勘探中，地震波的振幅 A隨傳播距離r的增加按指數(shù)規(guī)律衰減，即A=A°e—：r。其中Ao為初始振幅，:-為吸收系數(shù)，用單位波長衰減的分貝數(shù)表示。

:=,/2Q^f/QV,表明，吸收系數(shù)與地震波的頻率成正比，與地層速度 V和品質(zhì)因子成反比。表明介質(zhì)的Q值越大，吸收系數(shù)越小，能量的損耗越小。nA(3)反射和透射損失： A=：A°i[(1-R2)Rni4此外還有入射角大小以及波形轉(zhuǎn)換等造成的衰減。 此外，地下巖層界面的形態(tài)和平滑程度等也會對波的能量有所影響。第三類是接收條件的影響，包括接收儀器設(shè)備的頻率特性對波的改造以及檢波器與地面耦合狀況等。7、介質(zhì)的吸收取決于哪些因素？由此可得出什么結(jié)論？答：在地震勘探中，地震波的振幅 A隨傳播距離r的增加按指數(shù)規(guī)律衰減，即A二Aoe一。其中Ao為初始振幅，:-為吸收系數(shù)，〉匚■/2QV=二f/QV。吸收系數(shù)與地震波的頻率成正比，與地層速度V和品質(zhì)因子成反比。表明介質(zhì)的Q值越大，吸收系數(shù)越小，能量的損耗越小。Q值為一無量綱量，通常被定義為：在一個周期內(nèi) (或一個波長距離內(nèi))，振動所損耗的能量與總能量之比的倒數(shù)。在淺層高分辨率地震勘探中， 要求反射波的頻率較高，而地層的速度一般較低，盡管探測深度較淺，波的旅行路徑較短，但地層對高頻地震波具有嚴重吸收作用。 地震波的頻率越高，地層的速度越低，地層的吸收作用就越顯著。而對于較低頻率成分的波，相應(yīng)吸收較少。&子波和大地濾波作用的定義？答：激發(fā)產(chǎn)生的尖脈沖信號、：(t)在實際介質(zhì)中傳播時，由于介質(zhì)的吸收衰減作用，濾去了較高的頻率成分而保留較低的頻率成分， 巖土介質(zhì)的這種作用稱為大地濾波作用。 高頻成分的損失，改變了脈沖的頻譜成分，使頻譜變窄，因而使激發(fā)的短脈沖經(jīng)大地濾波作用后其延續(xù)時間加長，分辨率降低。這種經(jīng)大地濾波作用后輸出的波 b(t)稱為地震子波。?出6(/)曲人?出6(/)曲人6(f)大地濾波作用對波形的改造圖9、惠更斯原理、費馬原理及視速度定理的內(nèi)容？答：惠更斯原理表明，在彈性介質(zhì)中，可以把已知t時刻的同一波前面上的各點看作從該時刻產(chǎn)生子波的新點震源，在經(jīng)過 t時間后，這些子波的包絡(luò)面就是原波到 t*氏時刻新的波前。應(yīng)用惠更斯原理可以說明波的反射、折射和繞射現(xiàn)象。

惠更斯原理示意圖惠更斯原理示意圖費馬原理表明，地震波沿射線傳播的旅行時和沿其它任何路徑傳播的旅行時相比為最小， 亦波是沿旅行時間最小的路徑傳播（最小時間原理）的。在時間場內(nèi)，將時間相同的值連起來，組成等時面，等時面與射線成正交關(guān)系。如圖所示A、B為兩個檢波器，間距為 X，地震波沿射線1到達A點的時間為t，沿射線2到在B點的時間為t*氏門次/覽定義為視速度V到在B點的時間為t*氏門次/覽定義為視速度V由圖可見，地震波沿射線傳播的真速LS—=cos=XV所以VCOS_：i式中'為地震波射線與其自身的地表投影的夾角 （出射角=90°-入射角）。式（1.1.62）表示了視速度與真速度之間的關(guān)系，稱為視速度定理，可以看出，視速度總是大于真速度。當〉=0時，V*二V，即波沿觀測方向傳播，其視速度就是真速度；當：=90*時，VT"，即若沿波前面觀測波的傳播程度，此時波前面上各點的擾動都同時到達，好像有一波動以無窮大的速度傳播一樣；在均勻各向同性介質(zhì)中，由于 V不變，V*的變化反映了地震波入射角的變化。在淺層地震反射勘探中，近炮點記錄道接收到的反射波視速度高，相鄰記錄道之間反射波的時差小，遠炮點記錄道接收到的反射波視速度低，相鄰記錄道接收到的反射波時差大。10、平面波法線入射情況下會出現(xiàn)什么情況？ P260答：當?shù)卣鸩ù怪比肷涞浇缑嫔蠒r， 1 ，如圖所示。據(jù)斯奈爾定律,====01212，求解Zoeppritz方程可得：片_°2VP2—3Vpi^2VP2+PlVpiatp=i-ArP 2；MLVp2JVpi第一個方程表明在平面波垂直入射時， 不存在轉(zhuǎn)換橫波，因為此時轉(zhuǎn)換波的反射系數(shù) Ars和透射系數(shù)Ats均為零；第二個方程說明，欲使反射波強度不為零的條件是:jVp2-5VP1=°或：1VP1= 2Vp2 ②Ap叫2 平面波垂直入射*Air這意味著波阻抗不相等的界面構(gòu)成地震反射界面。 于是式②可以說是地震反射波界面形成的必要條件。顯然滿足不等式②，可以是 5Vp1”：‘2VP2，亦可以是訂Vp1■^Vp2。當"Vi：：：‘2VP2時，Arp為正，說明反射波振幅和入射波振幅同相；反之，「Vp1?‘2VP2,Arp為負，表示它們反相。分析式①中第三個方程可以看出，透射系數(shù)永遠為正，故透射波同入射波永遠是同相的。11、折射波是怎樣形成的，它有什么特點？答：當下層介質(zhì)的速度VP2大于上層介質(zhì)速度VP1時透射波超前運動，使其波前面與入射波、反射波的波前面脫離。但連續(xù)的彈性介質(zhì)的質(zhì)點運動應(yīng)是連續(xù)的。于是， 必定有一種新的擾動來填補這二個波前面的脫離，這個新擾動的波前面必定是一端與透射波波前面相接，另一端與反射波波前面相切，這個新擾動稱為首波，即折射波。當條件VP2<VP1時，a角即使由°。變到90°,總可以滿足斯奈爾定律，在上覆介質(zhì)中形成反射，透射角a2不會超過90°，因此不會產(chǎn)生透射波前超前入射波和反射波的情況，不可能形成沿界面滑行的首波，也就不會形成折射波。同樣，當橫波速度滿足 VS1<VS2在界面上亦會形成折射橫波，其形成的物理機制同折射縱波一樣。13、何為地震勘探的橫向和垂向分辨率？推導(dǎo)其公式。答：地震勘探的橫向分辨率：橫向上可分辨地質(zhì)體的最小長度的能力。

廣義繞射理論說明，地面上某點 0（自激自收點）的能量都是地下界面上每一繞射點對它“貢獻”的結(jié)果，問題是每一個點的“貢獻”都是等量的嗎 ？理論和實踐證明它們不是等量的并且有一個確定的范圍。分析認為在地面0點觀測到的波的能量主要是由該范圍內(nèi)的繞射點形成的繞射波對該觀測點的“貢獻”。這個帶我們稱為菲涅爾帶。如圖所示。從O點發(fā)出一球面波，波前到達界面上時形成繞射，考慮到所有繞射對O點的貢獻，要使得所有繞射疊加后產(chǎn)生相長干涉，其繞射波時差必須在二分之一周期范圍內(nèi)，否則產(chǎn)生相消干涉。此時，繞射源發(fā)出的能量主要集中在界面上以半徑 r為圓的圓周帶內(nèi)（即第一菲涅爾帶內(nèi)）。2r=一Oc2-Ob22「J16 2 〔fc4fc=V,h=丄Vt

f「J16 2 〔fc4fc對于淺層而言，地震波主頻較高，所以有:經(jīng)簡化得：r=Vt=h2YfcV2結(jié)論:隨著頻率的增高，菲涅爾帶減少。隨著地層埋深的增大，由于吸收衰減作用使得頻率降低，波長增大，則菲涅爾的范圍增大。由此可見，當?shù)刭|(zhì)體的橫向長度小于菲涅爾帶 （2r）時，地質(zhì)體的反射歸結(jié)成了一個點的繞射，此時地震勘探難以區(qū)分出反射是來自一個點還是來自于地質(zhì)體； 只有地質(zhì)體的橫向長度大于或等于菲涅爾帶時.才可以區(qū)分?？梢娞岣叩卣鹂碧降臋M向分辨率的關(guān)鍵在于提高反射波的頻率。垂向分辨率即垂向上可分辨地質(zhì)體的最小厚度的能力若來自層界面的反射子波的延續(xù)度滿足下式：

it尸2二it尸2二h/Vi則來自地層頂、底板的兩個反射子波在記錄上彼此分開,兩個子波是否相互干涉的條件。反之則相互重疊，可見上式?jīng)Q定了對于地震子波而言，我們定義不能分辨出地層頂?shù)装宸瓷涞牡貙訛楸?。由于地震子波具有不同的頻譜、 波長和延續(xù)度等，因此薄層厚度的概念是相對的， 可從不同的角度來定義薄層的厚度。當子波的延續(xù)度為n個周期時，有： 2^h/V>nT,則AhKnX/2從時間分辨的觀點考慮，當?shù)卣鹱硬ǖ难永m(xù)時間為 1個周期(n=1)時，可分辨的地層厚度為半個波長，即是說對于厚度大于或等于半個波長的地層，頂、底面的反射子波彼此分開，可以分辨。當既考慮波形特征又考慮振幅變化時(如圖所示)，由于頂、底界面反射系數(shù)的大小相等，而符號相反，所以當頂?shù)酌嬷g的反射子波時間差半個周期時， 則出現(xiàn)同相疊加，出現(xiàn)相對振幅極大，有：因此，一般以其作為分辨薄層的限度，當?shù)貙雍穸刃∮谄鋾r，頂?shù)捉缑嫔系姆瓷渥硬ǒB加在一起，形如單一界面上的反射子波，振幅變化從相對極大隨地層厚度的減小而線性減小。我們稱四分之一波長厚度時出現(xiàn)的振幅相對極大現(xiàn)象為薄層的調(diào)諧效應(yīng)，此時的地層厚度稱為調(diào)諧厚度。只有當?shù)貙雍穸却笥谒鼤r，才可能由復(fù)合反射的振幅和波形特征分出地層頂?shù)捉缑娴姆瓷洹?/p>

由上可知，地震勘探的縱向分辨率包含兩個含義：其一為正確地識別薄層頂?shù)捉缑娴姆瓷?；其二為確定薄層的存在以及薄層的厚度。此外，提高地震子波的主頻，同時增大子波的頻帶寬度，可提高地震勘探的縱向分辨率。14、何為地震道的褶積模型？ （了解）答：一個實際地震記錄道就是由無數(shù)多個反射子波 （地震子波）組成的復(fù)合振動。顯然，振動的幅值大小與界面的反射系數(shù)成正比。一個反射記錄道是地層反射系數(shù)序列 Rt和地震子波bt的褶積（卷積）結(jié)果。N這就是地震道褶積模型，利用該模型可制作正演理論地震記錄。其中 a是地震子波，b是反射系數(shù)序列，c是褶積過程，d是一個道的理論地震記錄g（t）。15、 簡述密度、孔隙度、地層埋深、地質(zhì)年代等與地震波速度的關(guān)系？答：影響地震波速度的因素：巖土介質(zhì)的密度。一般情況下，巖石越致密，波速越高，巖土介質(zhì)的孔隙度。同樣巖性的巖土介質(zhì)，當孔隙度大時，其速度值相對變小。地層埋深和地質(zhì)年代。一般情況下巖石埋藏得越深，反映它們的年代越老，承受上覆地層壓力的時間長、強度大，這就是所謂的壓實作用。因此同樣巖性的巖石，埋藏深、時代老的要比埋藏淺、時代新的巖石速度更大。IP16、地震波速度和彈性常數(shù)的關(guān)系？請定性表述。IP答：式中，■廠1為拉梅常數(shù)和剪切模量， ?為介質(zhì)的密度。當密度增大時孔隙度減小，彈性模量的增大量遠大于密度的增大，因此，速度增大。實際巖土介質(zhì)是一個粘彈性介質(zhì)，速度的變化除與彈性常數(shù)有關(guān)外，還與介質(zhì)的粘滯系數(shù)和波的頻率有關(guān)。17、低速層的存在會引起哪些問題？ P43答：由于低速帶的存在，往往使地表覆蓋層和下部基巖之間形成一個明顯的速度界面， 下部基巖波速大于其覆蓋層波速。這對折射波勘探是有利的。但當用地震反射波法探測下較深處的地層時，由于“低速帶”的存在，使反射波的走時產(chǎn)生“滯后”現(xiàn)象，這時往往需要對“低速帶”的影響進行校

正，才能對反射波作出正確的識別和處理。另外低速帶下界面易產(chǎn)生多次反射波而使地震記錄復(fù)雜化，也是一種不可忽視的干擾因素。二、地震波運動學(xué)1、 什么叫直達波、反射波、折射波、透射波？答：直達波即是從震源點出發(fā)不經(jīng)反射或折射以速度 v直接傳播到各接收點的地震波。地震波在傳播中遇到彈性不同的地質(zhì)體分界面時，有一部分能量從界面上回到原來的巖層中，并且遵循光學(xué)的反射定律，即入射線。反射線和法線在一平面內(nèi)，入射線和反射線分居法線兩側(cè)，入射角等于反射角，這種波稱反射波。地震波在傳播中遇到下層的波速大于上層波速的彈性分界面，而且入射角達到臨界角射角為90°）時，透過波將沿分界面滑行，又引起界面上部地層質(zhì)點振動并傳回地面，稱為折射波。地震波在傳播中遇到彈性不同的地質(zhì)體分界面時， 有一部分能量透過界面繼續(xù)向前傳播,方向遵循透射定律、即透射線和入射線與入射點處界面的垂線 （法拉）在同一個面內(nèi)，和入射線分居法線兩側(cè)，入射角的正弦與透射角的正弦之比等于對應(yīng)地層的波速之比，波稱為透射波。2、 折射波的存在條件？答：下覆介質(zhì)的速度大于上伏介質(zhì)的速度入射角達到臨界角3、 反射波的存在條件？答：上下層介質(zhì)的波阻抗不相等。4、斯奈爾定律的表述形式？它有什么意義?答：假設(shè)界面R將空間分為上、F兩部分Wl和W2，上半空間縱橫波傳播速度為 答：假設(shè)界面R將空間分為上、半空間為Vp2、Vs2。當一平面縱波以角投射至界面，根據(jù)惠更斯原理，波前到達界面的點可看成一新震源，并產(chǎn)生新擾動向介質(zhì)四周傳播，從而形成反射和透射的縱波和橫波sin片sin片_sin)2_sin片sin片_sin)2_sin]sin「2（使透這種波苴丿、透射線這種Vs1下h該式即為斯奈爾定律，又稱為反射和透射定律。它表征給定入射角后射線在地下介質(zhì)中的任何一種傳播狀態(tài)。

5、（震源深度為零情況下）直達波的時距曲線特點？答：其時距曲線方程為：t二X/V*，其中V*為波沿測線傳播的視速度， X為傳播距離。當接收點在原點（激發(fā)點）左側(cè)時，上式取負號。由方程可見，該時距曲線為一條過原點 0的直線，該直線斜率的倒數(shù)即為v*。即*V二x/t當忽略震源深度時，一般可近似認為 v*等于表層層速度Vl。反射界面R的深度為反射界面R的深度為H可得時距曲線:2Ht0V為自激自收的反射6、（單一水平界面、單一傾斜界面、多層水平界面情況下）反射波的時距曲線特點?答:（1）單一水平界面在反射界面與地表平行的情況下，從激發(fā)點 0傳播的波經(jīng)A點反射，到達地表接收點 S,若dx 4H2dx 4H2dt1x2沿側(cè)線變化的視速度： V-在爆炸點附近，V趨于無窮大，而在無窮遠處，視速度趨近于真速度。視速度變化的原因是由于反射波在各觀測點處的出射角不同。另外，還可以得出；反射界面埋藏越深，視速度越大，時距曲線越平緩。對同一反射層而言，當V和to為常數(shù)時，正常時差 t與炮檢距平方X成正比。（2）單一傾斜界面如果反射界面R的傾角為*；?樸巾沈找i*捋一人|H,地震測線方向與地層下傾方向一致，時距曲線為：t=1x24H24Hxsin:。V反射波的時距曲線是雙曲線， 但對稱軸不是時間軸。雙曲線的頂點偏向界面上傾方向，據(jù)此2H特點可判別反射界面傾斜方向。類似地，當 x=0時，t0 為自激自收條件下的反射時V間。（3）多層水平界面多層水平界面，時距曲線方程為：「N 、22 二tiVit2=t0+2，其中U 卜為均方根速度。J !zt!l*J在水平層狀介質(zhì)情況下，當入射角a較小時，亦即當炮檢距較小時，水平多層介質(zhì)的反射

波時距曲線形式上和均勻介質(zhì)的相似，但要用均方根速度 VS代替上覆地層的速度。把地層介質(zhì)假想成具有均方根速度的均勻介質(zhì)，當 x/h<0.5時，這種假想引起的誤差很小，但隨炮檢距加大，則誤差增大。7、（單一水平折射層、單一傾斜折射層、多個水平折射層情況下）折射波的時距曲線特點?答：（1）單一水平折射層X時距曲線為：t to.水平層的折射波時距曲線是一條斜率為 1/V2的直線，將折射波時距曲線延長到時間軸，其截距 t0稱作交叉時（它不是自激自收時間）。（2）單一傾斜折射層傾斜折射層傾角為，在O1、C2分別激發(fā)而在OC2間觀測，O1點界面法線深度為Zu,C2點界面法線深度為ZdoOI點激發(fā)、OC2區(qū)間接收時所得的折射波時距曲線方程為:點界面法線深度為sin（i+轉(zhuǎn)）rd=戸+fflrfsin（i+轉(zhuǎn)）d 其中:>丿、I?C2點激發(fā)、C201區(qū)間接收時所得的折射波時距曲線方程為:siii（I一申\COSsiii（I一申\COS7兩條時距曲線都是直線，互相交叉，稱為相遇時距曲線。這兩支時距曲線斜率不同，下傾方向視速度小，時距曲線陡；上傾方向視速度大，時距曲線平緩，另外，由于上傾 01激發(fā),在下傾C2接收與下傾C2激發(fā)、上傾O處接收時波的旅行路徑一樣，滿足互換原理，旅行時間T相等，T稱作互換時間。（3）多個水平折射層時距曲線方程為:Vn其中:> /、I時距曲線方程為:Vn其中:> /、I?水平層狀介質(zhì)的折射波時距曲線是多條斜率不同、互相交叉的直線。&繞射波的時距曲線特點?答：繞射波的時距曲線方程為:答：繞射波的時距曲線方程為:第一項t1是常數(shù)項，則繞射波時距曲線的形狀由第二項 t2所確定，這是一個雙曲線方程,曲線的極小點在繞射點到地面的投影點位置上。9、為什么折射波又叫首波?答：透射波超前運動，使其波前面與入射波、反射波的波前面脫離。但連續(xù)的彈性介質(zhì)的質(zhì)點運動應(yīng)是連續(xù)的。于是，必定有一種新的擾動來填補這二個波前面的脫離，這個新擾動的波前面必定是