礦內(nèi)空氣動力學基礎知識培訓

礦內(nèi)空氣動力學基礎知識培訓課件第1頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月流體具有流動性，兩層流體以一定速度作相對運動時，在兩層的交界面上就要產(chǎn)生內(nèi)摩擦力，又叫粘滯力。一般來說，流體是可以壓縮的，當壓力改變時其體積就要改變，因而密度也隨之必變。既沒有內(nèi)摩擦又沒有壓縮性的流體，叫做理想流體。理想流體第2頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月一、壓力壓力（N/m2，Pa，J/m3

）

壓頭：如果將密度為

的某液體注入到一個斷面為A的垂直的管中，當液體的高度為

h時，液體的體積為：

V=hAm32風流壓力與能量第3頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月根據(jù)密度的定義，這時液體的質(zhì)量為：

mass=V

=hA

kg液體的重力為：F=hA

gN根據(jù)壓力的定義,有P=F/A=

ghN/m2orPa

因此，如果液體的密度已知，h就可代表壓力第4頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月＋_點壓力：靜壓、全壓、速壓第5頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月相對壓力、絕對壓力、大氣壓力大氣壓力相對壓力絕對壓力第6頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月二、風流能量風流任一斷面上能量（機械能）由三部分組成:熱能位能動能在通風測量中以壓力的形式出現(xiàn)，這三部分能量分別表示為靜壓，位壓和動壓。第7頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月1、靜壓能（流動功

）如圖所示，有一兩端開口的水平管道，斷面為A，在其中放入一其體積為v質(zhì)量為m的單元流體，即使不考慮磨擦阻力，由于管道中存在壓力P，流體的運動受阻，因此必須施加一個力F克服阻力。當力F使流體移動一段距離后，就做了功。第8頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月2、動能

對一個質(zhì)量為m靜止的物體，施加一個恒定的力F，在t時間內(nèi)加速到u，由于是勻加速，其平均速度為：

(0+u)/2=u/2m/s移動的距離為：L=(u/2)tm加速度為：a=△u/△t=u/tm/s2第9頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月施加的力為：

F=m

a=mu/tN從靜止到速度為u，F(xiàn)做功為：

Wd=Ev=F

L=(mu/t)

(u/2)

t=mu2/2J

Ev就是質(zhì)量為

m

的流體所具有的動能.第10頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月3、位能(勢能)任何標高都可用作位能的基點。在礦井中，不同的地點標高不同，則位能不一樣。質(zhì)量為m的物體位于基點上，其勢能為0。當對其施加一個能克服重力向上的力F，使其向上移動到高于基點Zm，力F做的功為：

Wd=FZ=Ep=mgZJ

Ep為物體在Z高度上的勢能。第11頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月3能量方程（伯努力方程）截面1能量U1＝截面2能量U2+損失h1-2第12頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月若認為流體不可壓縮，則密度不變，那么單位質(zhì)量流體的伯努利方程表達式為：第13頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月4壓力坡度線通風壓力坡度線是對能量方程的圖形描述，反映空氣在流動過程中壓力沿程的變化規(guī)律、通風壓力呵通風阻力之間的相互關系和相互轉(zhuǎn)換。通風壓力坡度線是通風管理和均壓防滅火的有力工具。第14頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月如圖所示的壓入式通風系統(tǒng)，能量方程為：式中Hs=P1-P2——通風機在風硐中所造成的相對靜壓；Hn——自然風壓，Pa

壓入式通風的壓力分布第15頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月由于通風機入口外P0，風速等于0，忽略這段巷道的阻力不計時，其能量方程式為：

Hf——通風機全壓，Pa。能量方程為：此式表明，通風機全壓與自然風壓共同作用，克服了礦井阻力，并在出風井口造成動壓損失。第16頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月壓入式通風的壓力坡度線壓入式通風系統(tǒng)壓力坡度圖P0為地表大氣壓，Pa；第17頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月如圖所示的抽出式通風系統(tǒng)，能量方程為：通風機入口2到擴散塔出口3的能量方程式：

抽出式通風的壓力分布第18頁，課件共20頁，創(chuàng)作于2023年2月因此能量方程為：當不考慮自然風壓時，在通風機的全壓中，用于克服礦井阻力h1、2那一部分，常稱為通風機有效靜壓，以Hs′表示：上式說明，在抽出式通風時，通風機的有