大學(xué)物理下冊(cè)12熱習(xí)題課

實(shí)際氣體，任意狀態(tài)；

實(shí)際氣體，平衡狀態(tài)；理想氣體，任意狀態(tài)；

理想氣體，平衡狀態(tài)理性氣體狀態(tài)方程的應(yīng)用條件：#1a0801002a1平衡態(tài)下理想氣體宏觀狀態(tài)參量溫度T與微觀量的統(tǒng)計(jì)平均值間的關(guān)系：為某一分子的總能量；為分子平均總能量；為分子平均總動(dòng)能；為分子平均平動(dòng)動(dòng)能#1a0801006a2封閉容器內(nèi)儲(chǔ)有1mol氦氣（視為理想氣體）其溫度為T(mén)，若容器以速度v作勻速直線運(yùn)動(dòng)，則該氣體的內(nèi)能為A.；B.；C.；D.。#1a0801007a3平均平動(dòng)動(dòng)能和平均總動(dòng)能都相等平均平動(dòng)動(dòng)能相等,平均總動(dòng)能不相等平均平動(dòng)動(dòng)能不相等,平均總動(dòng)能相等平均平動(dòng)動(dòng)能和平均總動(dòng)能都不相等溫度和壓強(qiáng)相同的氧氣和氦氣,它們分子的平均平動(dòng)動(dòng)能和平均動(dòng)能有如下關(guān)系:#1a0801007c4設(shè)某種氣體分子速率分布函數(shù)為f(v),則速率分布在v1-v2

區(qū)間的分子數(shù):

#1a0801008b5

設(shè)某種氣體分子速率分布函數(shù)為f(v),則速率分布在0--∞

區(qū)間的分子的平均速率:#1a0801009a6

設(shè)某種氣體分子速率分布函數(shù)為f(v),則速率分布在v1-v2

區(qū)間的分子的平均速率:#1a0801009b7速率分布函數(shù)曲線下兩個(gè)窄條長(zhǎng)方形底邊相等而面積不等,說(shuō)明:在相同的速率間隔內(nèi)的分子數(shù)不相等在不同的速率間隔內(nèi)的分子數(shù)不相等在不同速率附近的相同速率間隔內(nèi)概率不相等在不同速率附近的相同速率間隔內(nèi)概率相等f(wàn)(v)v0

v

v#1a08010010b8圖為某理想氣體的速率分布曲線，則下面正確的說(shuō)法是A.速率為v1的分子數(shù)比速率為vp的分子數(shù)少B.f(vp)對(duì)應(yīng)速率最大的分子C.曲線與橫軸所圍的面積代表氣體分子總數(shù)D.f(v1)dv表示v1~v1+dv速率區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比#1a0801010d9

(a)

(b)(c)

v(v)

(a)(b)

(c)vf(v)

同一種理想氣體在不同溫度下:其速率分布曲線應(yīng)為:

(a)

(b)(c)

v(v)

(a)(b)

(c)vf(v)

ABCD#1a0801011c10

(a)

(b)(c)

v(v)

(a)(b)

(c)vf(v)

(a)

(b)(c)

v(v)

(a)(b)

(c)vf(v)

ABCD三種理想氣體在同一溫度下:其速率分布曲線應(yīng)為:#1a0801011d11氦氣和氧氣，若它們的分子平均速率相等，則A.它們的溫度相同；B.它們的分子平均平動(dòng)動(dòng)能相同；C.它們的分子平均動(dòng)能相同；D.以上答案都不對(duì)。#1a0801013a12標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下，分子平均碰撞頻率和平均自由程的量級(jí)約為：每秒數(shù)千次，毫米每秒數(shù)億次，納米每秒數(shù)百次，厘米不知道#1a0801014a13一定質(zhì)量的氣體,在容積不變的條件下,當(dāng)壓強(qiáng)增大時(shí)：平均碰撞次數(shù)和分子平均自由程都不變

平均碰撞次數(shù)變大和分子平均自由程不變

平均碰撞次數(shù)變大和分子平均自由程變小平均碰撞次數(shù)和分子平均自由程都變大#1a0801014b14一容器中存有一定質(zhì)量的某種氣體，當(dāng)溫度T升高時(shí)平均碰撞次數(shù)增大,分子平均自由程減小平均碰撞次數(shù)和分子平均自由程都不變平均碰撞次數(shù)增大，分子平均自由程不變平均碰撞次數(shù)和分子平均自由程都增大#1a0801014d15關(guān)于氣體分子的平均自由程，在器壁尺寸足夠大的情況下，下列幾種陳述中最恰當(dāng)?shù)氖茿.與溫度T成正比；B.與壓強(qiáng)P成反比；C.對(duì)一定的氣體，當(dāng)數(shù)密度給定時(shí)，與P、T均無(wú)關(guān)；D.上述三種說(shuō)法都不對(duì)。#1a0801014e16

1.理想氣體的狀態(tài)方程.

R=8

31J·mol-1·K-1

稱(chēng)為普適氣體恒量；

n

為分子數(shù)密度。

2.理想氣體的壓強(qiáng)公式

3.理想氣體的溫度公式

k=R/N0=1

3810-23J·K-1

稱(chēng)為玻爾茲曼恒量；習(xí)題課十:氣體動(dòng)理論和熱力學(xué)基礎(chǔ)17

6.麥克斯韋速率分布定律

dN/N=f(v)dv.f(v)v0

4.能量按自由度均分原理.物質(zhì)分子每個(gè)自由度平均動(dòng)能為:

5.理想氣體內(nèi)能物理意義：速率值在v附近單位速率區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比。18三種速率最概然速率平均速率方均根速率

7.氣體分子的平均碰撞頻率和平均自由程平均碰撞頻率平均自由程

8.氣體的內(nèi)遷移現(xiàn)象(三種輸運(yùn)過(guò)程)擬參加競(jìng)賽的同學(xué)應(yīng)會(huì)熱傳導(dǎo)過(guò)程。19

9.1mol真實(shí)氣體的范氏方程

10.熱力學(xué)第一定律

11.摩爾熱容理想氣體等容摩爾熱容:理想氣體等壓摩爾熱容:邁耶公式:熱容比:20理想氣體的各等值過(guò)程、絕熱過(guò)程和多方過(guò)程公式對(duì)照表過(guò)程特征過(guò)程方程吸收熱量對(duì)外做功內(nèi)能增量等體V=常量等壓p=常量等溫T=常量絕熱dQ=0多方000A+

21

12.循環(huán)過(guò)程熱機(jī)效率致冷系數(shù)熱機(jī)效率:致冷系數(shù):

13.卡諾循環(huán)pV0T1T2abcd

14.熱力學(xué)第二定律的兩種表述

15.玻爾茲曼熵公式

16.克勞修斯熵公式

17.熵增加原理：孤立系的自發(fā)過(guò)程，

S>022三基本概念與基本原理討論題

1.關(guān)于平衡態(tài)和準(zhǔn)靜態(tài).

(1)什么叫平衡態(tài)?100oC0oC平衡態(tài):在不受外界影響的條件下，系統(tǒng)宏觀性質(zhì)不隨時(shí)間改變的狀態(tài)。如圖金屬棒各處溫度穩(wěn)定時(shí),它是否處于平衡態(tài)?(ref.P212第二段)232)是理想模型：要求過(guò)程“無(wú)限”緩慢1)任意時(shí)刻的中間態(tài)都無(wú)限接近于一個(gè)平衡態(tài)。3)對(duì)于實(shí)際過(guò)程：只要過(guò)程進(jìn)行的時(shí)間t>>弛豫時(shí)間τ(2)什么叫準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程?氣體絕熱自由膨脹是不是?不是。它是擴(kuò)散過(guò)程。過(guò)程中的每一個(gè)中間態(tài)都不是平衡態(tài).24焦耳實(shí)驗(yàn):容器A充滿(mǎn)氣體，容器B為真空。AB相連處用一活門(mén)C隔開(kāi)，將它們?nèi)拷谒?。將活門(mén)打開(kāi)后，氣體將自由膨脹并充滿(mǎn)A和B

。測(cè)量了自由膨脹前后水溫的變化。實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明：水溫不變!說(shuō)明：膨脹前后氣體的溫度沒(méi)有改變。水和氣體沒(méi)有發(fā)生熱交換。Q=0

，即氣體的自由膨脹過(guò)程是絕熱的。氣體向真空自由膨脹過(guò)程中不受外界阻力，所以外界不對(duì)氣體做功，即A=0。絕熱自由膨脹氣體真空ABC焦耳實(shí)驗(yàn)25Q=0A=0

E=0即E(T)=恒量即氣體絕熱自由膨脹過(guò)程是一個(gè)等內(nèi)能過(guò)程。該過(guò)程是一非靜態(tài)絕熱過(guò)程。這也不是一個(gè)等溫過(guò)程，因?yàn)橄到y(tǒng)每一時(shí)刻并不處于平衡狀態(tài)，不可能用一個(gè)溫度來(lái)描述它的狀態(tài)。26準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過(guò)程

PVγ=常量自由膨脹(擴(kuò)散)膨脹前后氣體的溫度沒(méi)有改變。Q=0

，即氣體的自由膨脹是絕熱過(guò)程。外界不對(duì)氣體作功，即A=0。OpV2(P,V2,T)V22'(P',V2,T')1V1當(dāng)氣體從V1膨脹到V2,經(jīng)過(guò)準(zhǔn)靜態(tài)的絕熱過(guò)程和經(jīng)過(guò)非靜態(tài)擴(kuò)散過(guò)程到達(dá)的末態(tài)是不同的！準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過(guò)程與自由膨脹(擴(kuò)散)過(guò)程的比較用虛線表示這一過(guò)程是非靜態(tài)過(guò)程這也不是一個(gè)準(zhǔn)靜態(tài)等溫過(guò)程,因?yàn)橄到y(tǒng)每一時(shí)刻并不處于平衡狀態(tài),不可能用一個(gè)溫度來(lái)描述它的狀態(tài)。272.關(guān)于速率分布函數(shù),說(shuō)明各式的意義:___1個(gè)分子速率值在vv+dv

速率區(qū)間的概率。

___速率值在vv+dv

速率區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比。___速率值在vv+dv

速率區(qū)間的分子數(shù)。

___速率值在v1

v2

區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比___1個(gè)分子速率取值在v1

v2速率區(qū)間的概率。28(v)fvovv12速率值在v1

v2

區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比。思考：1)速率值在v1

v2

區(qū)間的分子數(shù)？2)在v1

v2

區(qū)間分子速率的平均值？29——所有速率區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比。(v)fvo=1___1個(gè)分子速率取任意值的概率。vf(v)Ovp——速率不小于vp的分子數(shù)?！肿悠骄絼?dòng)動(dòng)能(7)在v1

v2

區(qū)間分子速率的平均值.30

(8)圖中v0將速率分布曲線下的面積分為相等的兩部分,試說(shuō)明v0的意義.f(v)v0v0___速率不大于v0的分子數(shù)等于速率不小于v0的分子數(shù)。___1個(gè)分子速率取不大于v0的概率為1/2。(9)圖中兩個(gè)矩形底邊相等而面積不等,說(shuō)明兩個(gè)矩形代表什么物理意義.f(v)v0

v

vv2v1___速率值在v1v1+v區(qū)間的分子數(shù)占總分?jǐn)?shù)的百分比.___分子速率取值在v1v1+v間的概率。___速率值在v2

v2+v

區(qū)間的分子數(shù)占總分?jǐn)?shù)的百分比。___分子速率取值在v2v2+v

區(qū)間的概率。31(10)氣體處于某一平衡態(tài)時(shí),氣體中某一分子速率在v~v+

v之間的概率與什么有關(guān)系?(11)是否可以說(shuō)具有某一速率的分子數(shù)有多少?是否可以說(shuō)分子速率正好等于最概然速率的分子占總分子數(shù)的百分比?因?yàn)閱蝹€(gè)分子的運(yùn)動(dòng)是隨機(jī)的,無(wú)法將其速率確定到一個(gè)值。32

(12)體積為V的鋼筒中,裝著壓強(qiáng)為p、質(zhì)量為M的理想氣體,其中速率在__________附近的單位速率間隔內(nèi)的分子數(shù)最多．

(13)圖示曲線為處于同一溫度T時(shí)氦(原子量4),氖(原子量20)和氬(原子量40)三種氣體分子的速率分布曲線。其中曲線(a)是____

氣分子的速率分布曲線；曲線(c)是

氣分子的速率分布曲線；氬氦33氣體的內(nèi)能為_(kāi)______；E1分子的平均速率為_(kāi)_________；分子平均碰撞頻率為_(kāi)_________．(14)絕熱容器內(nèi)部被一隔板分為相等的兩部分，左邊充滿(mǎn)理想氣體(內(nèi)能為E1，溫度為T(mén)1，氣體分子平均速率為,平均碰撞頻率為)，右邊是真空．把隔板抽出,氣體將充滿(mǎn)整個(gè)容器,當(dāng)氣體達(dá)到平衡時(shí)，34___分子一個(gè)自由度分配的平均動(dòng)能___自由度為i的分子的平均總動(dòng)能___1mol理想氣體的內(nèi)能___質(zhì)量為M的單原子理想氣體的內(nèi)能___分子的平均平動(dòng)動(dòng)能___質(zhì)量為M的理想氣體的內(nèi)能

3.試指出下列各式所表示的物理意義35

4.氣體分子模型分子的體積(大小,形狀)可以忽略;除碰撞瞬間外,分子間的作用力可忽略.(1)壓強(qiáng)公式:理想氣體模型(2)內(nèi)能公式:自由度分子的形狀(3)平均碰撞頻率:分子大小(4)范氏方程:都考慮36b表示1mol的氣體不可壓縮的體積；表示氣體中的內(nèi)壓強(qiáng)范德瓦耳斯對(duì)理想氣體狀態(tài)方程的修正，考慮了兩點(diǎn)：氣體分子本身的體積；分子間的相互作用力*5.

范德瓦耳斯方程中p

和的含義各是什么？V和V-b

的含義各是什么？37

6.關(guān)于功和熱量是過(guò)程量的討論一定量的理想氣體從體積為V1

的初狀態(tài)Ⅰ變至體積為V2到末狀態(tài)Ⅱ(如圖),則無(wú)論經(jīng)過(guò)什么過(guò)程有:

(1)系統(tǒng)必然對(duì)外作正功;

(2)系統(tǒng)必然從外界吸收熱量;

(3)系統(tǒng)的內(nèi)能一定增加;對(duì)pv0ⅡⅠV1V2錯(cuò)錯(cuò)388.為什么氣體熱容量的數(shù)值可以有無(wú)窮多個(gè)？答:因?yàn)槭沁^(guò)程量;過(guò)程有無(wú)數(shù)個(gè)。等體過(guò)程A=0OpVⅠⅡp2p1VOpVⅠⅡV2V1p等壓過(guò)程等溫過(guò)程O(píng)pVV1dVV2pⅠ(E1)Ⅱ(E2)等溫線OpVdV(dp)T(dp)Q絕熱線絕熱過(guò)程399.圖中ⅠaⅡ是絕熱過(guò)程,則過(guò)程ⅠbⅡ

和ⅠcⅡ是吸熱還是放熱？摩爾熱容是正還是負(fù)？ⅡⅠpV0V1V2abc(1)過(guò)程a:(2)過(guò)程b:>0(3)過(guò)程c:40ⅡⅠpV0V1V2abc過(guò)程的摩爾熱容是正還是負(fù)？(1)過(guò)程a:(2)過(guò)程b:(3)過(guò)程c:41

10.關(guān)于可逆過(guò)程與不可逆過(guò)程的討論：指出下列說(shuō)法的對(duì)錯(cuò),并說(shuō)明理由:

(1)可逆的熱力學(xué)過(guò)程一定是準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程.

(2)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程一定是可逆的.

(3)不可逆過(guò)程就是不能向反方向進(jìn)行的過(guò)程.

(4)凡是有摩擦的過(guò)程一定是不可逆的.

(5)一切自發(fā)的過(guò)程都是不可逆的.

(6)不可逆過(guò)程是系統(tǒng)不能恢復(fù)到初狀態(tài)的過(guò)程.

(7)不可逆過(guò)程是外界有變化的過(guò)程.

(8)不可逆過(guò)程一定找不到另一過(guò)程使系統(tǒng)和外界同時(shí)復(fù)原.

(9)一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的實(shí)際過(guò)程是不可逆的.42

11.關(guān)于熱力學(xué)第二定律的討論：指出下列說(shuō)法的對(duì)錯(cuò),并說(shuō)明理由:

(1)熱量不能從低溫物體向高溫物體傳遞.

(2)一切熱機(jī)的效率都只能小于一.

(3)功可以完全變?yōu)闊崃?而熱量不能完全變?yōu)楣?

(4)熱量從高溫物體向低溫物體傳遞是不可逆的.

(7)有規(guī)則運(yùn)動(dòng)的能量能夠變?yōu)闊o(wú)規(guī)則運(yùn)動(dòng)的能量,但無(wú)規(guī)則運(yùn)動(dòng)的能量不能變?yōu)橛幸?guī)則運(yùn)動(dòng)的能量.

(5)不可能從單一熱源吸熱使之全部變?yōu)橛杏玫墓?

(6)任何熱機(jī)的效率都總是小于卡諾熱機(jī)的效率.

(8)在一個(gè)孤立系統(tǒng)內(nèi),一切實(shí)際過(guò)程都向著狀態(tài)概率增大的方向進(jìn)行.43(1)答:不能。如果有兩個(gè)交點(diǎn)，則可組成如圖的循環(huán)，此循環(huán)過(guò)程相當(dāng)于從單一熱源吸熱,全部用來(lái)對(duì)外作功,違背了熱力學(xué)第二定律的開(kāi)爾文說(shuō)法.P等溫V絕熱12對(duì)于理想氣體，此循環(huán)也違背熱一律。Q112.試分析:

(1)在同一個(gè)P-V圖上,一條絕熱線和一條等溫線能否有兩個(gè)交點(diǎn)?

(2)在同一個(gè)P-V圖上,兩條絕熱線能否相交?也違背熱一律。4412.（1）答:循環(huán)過(guò)程違背熱力學(xué)第二定律,因?yàn)樗喈?dāng)于從單一熱源吸熱,全部用來(lái)對(duì)外作功,違背了熱力學(xué)第二定律的開(kāi)爾文說(shuō)法.但對(duì)于真實(shí)氣體:

∵E1K=E2K,E1P<E2P,∴E1<E2.P等溫V絕熱12等溫過(guò)程:QT=E2-E1+AT,絕熱過(guò)程0=E1-E2+AQ是允許的,它不一定違背熱力學(xué)第一定律.總之絕熱線不可能與等溫線相交兩點(diǎn)4512、(2)試證明在p-V圖上兩條絕熱線不能相交.證:假定絕熱線Ⅰ、Ⅱ交于A點(diǎn).AⅢ作一條等溫線Ⅲ使它與兩條絕熱線組成一個(gè)循環(huán),這個(gè)循環(huán)只用一個(gè)熱源,把從熱源吸收的熱量全部變成了功.這違反了熱力學(xué)第二定律,是不可能的.OpVⅡⅠ所以,p-V圖上兩條絕熱線不能相交.46

13.關(guān)于熵增加原理的討論：

(1)一杯開(kāi)水放在空氣中冷卻,水的熵減少了,這違背熵增加原理.

(2)計(jì)算不可逆過(guò)程的熵變,可以用可逆過(guò)程代替.那么絕熱膨脹(擴(kuò)散)過(guò)程的熵變可以用可逆絕熱過(guò)程計(jì)算,因此熵變

S=0,這也違背了熵增加原理.

(3)任一絕熱過(guò)程,熵變

S=0.

(4)任一可逆過(guò)程,熵變

S=0.反例：絕熱自由膨脹過(guò)程.可逆的絕熱過(guò)程,熵變

S=0.472(P,V2,T)2'(P',V2,T')1V1當(dāng)氣體從V1膨脹到V2,經(jīng)過(guò)可逆絕熱過(guò)程和經(jīng)過(guò)不可逆絕熱(擴(kuò)散)過(guò)程到達(dá)的末態(tài)是不同的！OPV連接不可逆絕熱自由膨脹過(guò)程初終態(tài)的可逆過(guò)程是——可逆等溫過(guò)程答：找末態(tài)相同的一個(gè)可逆過(guò)程來(lái)計(jì)算。481.對(duì)熱力學(xué)系統(tǒng)的平衡狀態(tài)正確的理解是A.系統(tǒng)的宏觀性質(zhì)(P、V、T)不隨時(shí)間變化的狀態(tài)；B.系統(tǒng)各處壓強(qiáng)和溫度相同的狀態(tài)；C.系統(tǒng)在恒定的外界條件下，與外界無(wú)宏觀能量和物質(zhì)交換時(shí)，經(jīng)足夠長(zhǎng)時(shí)間后達(dá)到的穩(wěn)定狀態(tài)；D.系統(tǒng)中每個(gè)分子都處于平衡的狀態(tài)。#1a0801001a四基本能力訓(xùn)練題(一)選擇題492.理想氣體這種熱力學(xué)系統(tǒng)之所以能夠達(dá)到平衡狀態(tài)，是因?yàn)?/p>

各處溫度相同；各處壓強(qiáng)相同；分子永恒運(yùn)動(dòng)并不斷相互碰撞；各處分子自由程相同；各處分子的碰撞次數(shù)相同#1a0801001c503.一容器中存有一定質(zhì)量的某種氣體，當(dāng)溫度T升高時(shí)平均碰撞次數(shù)增大,分子平均自由程減小平均碰撞次數(shù)和分子平均自由程都不變平均碰撞次數(shù)增大，分子平均自由程不變平均碰撞次數(shù)和分子平均自由程都增大#1a0801014d4.參考討論題85.熱一律適用于任意熱力學(xué)系統(tǒng)任意過(guò)程。516.對(duì)一定量的理想氣體，下述過(guò)程中不可能發(fā)生的是A.從外界吸熱但溫度降低；B.從外界吸熱同時(shí)對(duì)外界做功；C.吸收熱量同時(shí)體積被壓縮；D.等溫下的準(zhǔn)靜態(tài)絕熱膨脹。#1a0901004a從是否違背熱一律、熱二律的角度研究V21V1OPT1T2〈

T152AOPVBVBVAAOPTBab7.如圖所示，P—T圖中oa、ob

為兩條等體直線，若理想氣體由狀態(tài)1等壓變化到狀態(tài)2（如圖所示），則對(duì)外做功A、從外界吸熱Q、內(nèi)能變化

E，則#1a0901003bA.B.C.D.538.圖中aⅠb是一條絕熱線，某一過(guò)程aⅡb。ⅡⅠpv0V1V2ab利用P-V圖上曲線下方面積討論功,內(nèi)能增量的題很多.54熱一律及效率：此類(lèi)問(wèn)題考慮方法：根據(jù)過(guò)程的特點(diǎn)確定Q,A,E之二(3)應(yīng)用狀態(tài)方程或過(guò)程方程，用已知量表示待求量(1)直接計(jì)算A（公式或圖）

(2)直接計(jì)算

E(4)由熱一律求熱量等值過(guò)程絕熱過(guò)程55例.如圖所示，一定量理想氣體從體積V1，膨脹到體積V2分別經(jīng)歷的過(guò)程是：A→B等壓過(guò)程，A→C等溫過(guò)程；A→D絕熱過(guò)程，其中吸熱量最多的過(guò)程是

A→D絕熱，

A→C等溫，

Q=0

A→B等壓，

E=0A>0

Q>0

E>0

Ap>AT

A→B

56例.如圖所示，一定量理想氣體從體積V1，膨脹到體積V2分別經(jīng)歷的過(guò)程是：A→B等壓過(guò)程，A→C等溫過(guò)程；A→D絕熱過(guò)程，其中熵增加最多的過(guò)程是

A→D絕熱，

A→C等溫，

Q=0

S=0

A→B等壓，

A→B

57

S1﹤

S2S1

﹥

S2S1=S2無(wú)法比較如圖所示理想氣體卡諾循環(huán)，沿abcda方向進(jìn)行，這個(gè)循環(huán)的兩個(gè)絕熱線下的面積大小分別為S1和S2

，則二者的大小關(guān)系是pv0bcadT1T2S1S2#1a0901010a58冰柜的冷藏室溫度為-3℃，工作物質(zhì)為理想氣體的卡諾循環(huán)過(guò)程，室溫27℃，求此循環(huán)制冷系數(shù)？

以上都不對(duì)#1a0901026a59PV0T1T3abb'cdc'T2熱機(jī)的聯(lián)合效率：圖為兩個(gè)工作在兩條絕熱線之間的卡諾循環(huán)abcda和ab'c'da,已知T1=500K,T2=400K,T3=300K,熱機(jī)循環(huán)ab'c'da的效率;25%20%40%5%10%29%#1a0901028a60一個(gè)兩級(jí)熱機(jī)，第一級(jí)在溫度T1下吸熱Q1，做功A1，再在溫度T2下放熱Q2，第二級(jí)吸收第一級(jí)放出的全部熱量，做功A2，再在溫度T3下放熱Q3，那么這兩個(gè)級(jí)聯(lián)合機(jī)的效率為A.B.C.D.#1a0901027apv0T1T3abb'cdc'T261

1.已知：每秒N個(gè)，m，v

，S

求：P(二)填空題S每秒一個(gè)分子給器壁的作用沖量：N個(gè)分子與器壁碰撞對(duì)器壁的作用力：623.He氣的速率分布曲線

H2氣的速率分布曲線同一個(gè)溫度H2vf(v)OHe10004.內(nèi)摩擦（粘滯）現(xiàn)象：原因：速度不均勻規(guī)律：遷移的物理量：動(dòng)量635.對(duì)狀態(tài)方程取全微分：(1)dp=0:等壓(2)dV=0:等容(3)dT=0:等溫(4)絕熱6.已知w=6Q2=10048J

求：A64(三)計(jì)算題：請(qǐng)參閱解答。這里補(bǔ)充的計(jì)算題是過(guò)去六年考過(guò)的，可參考難度。補(bǔ)充1(08末).

1mol單原子理想氣體經(jīng)歷如圖所示的循環(huán)過(guò)程.已知P1,V1,T1,V2=2V1.求(1)a→b,b→c,c→a各是什么過(guò)程?(2)c點(diǎn)的狀態(tài)參量?(3)三個(gè)過(guò)程的熱量(用R和T1表示)(4)效率?解.(1)ab等溫,bc等壓,ca絕熱.(2)ab等溫

ca絕熱

65(3)a→b(4)效率b→cc→a=13.0%(2)ab等溫,ca絕熱.66OpVbVbcaVa補(bǔ)充2(08,11中).

氧氣體經(jīng)歷如圖所示的循環(huán)過(guò)程.已知Pa,Va,Ta,Vb=3Va.a→b等溫,b→c等體,c→a絕熱求:(1)Tc,用Ta表示(2)效率?(3)b→c過(guò)程氧氣的熵變.解.(1)ca絕熱(2)a→bb→cc→a=19.0%67OpVbVbcaVa(3)b→c過(guò)程氧氣的熵變.68補(bǔ)充3(06中):1mol單原子理想氣體經(jīng)歷的循環(huán)過(guò)程如T-V圖所示.Tc=600K.求:(1)各過(guò)程系統(tǒng)吸收的熱量.(2)經(jīng)一循環(huán)系統(tǒng)所做凈功.(3)循環(huán)的效率.012VPacb解:(1)(2)(3)69cabVpO補(bǔ)充4(06末):一定量的單原子理想氣體,從初狀態(tài)a(P1,V1)開(kāi)始,經(jīng)過(guò)一個(gè)等體過(guò)程達(dá)到壓強(qiáng)為?

P1的b態(tài),再經(jīng)過(guò)一個(gè)等壓過(guò)程達(dá)到狀態(tài)c,最后經(jīng)等溫過(guò)程完成一個(gè)循環(huán).求:(1)c狀態(tài)的體積V2。(2)

bc過(guò)程中氣體所吸收的熱量Q（用P1,V1

表示）(3)

循環(huán)過(guò)程中氣體所作的凈功A（用P1,V1

表示）(4)該循環(huán)制冷系數(shù)

w70cabVpO(1)c狀態(tài)的體積V2。(2)

bc過(guò)程中氣體所吸收的熱量(3)

循環(huán)過(guò)程中氣體所作的凈功A(4)該循環(huán)制冷系數(shù)

w解:(1)(2)(3)≈2.947710Vpabc9p0p0V0132補(bǔ)充題5(05末):1摩爾單原子分子理想氣體,經(jīng)歷如圖的可逆循環(huán),連接ac兩點(diǎn)的曲線3的方程為a點(diǎn)溫度為T(mén)0。(1)求三個(gè)過(guò)程中氣體吸收或放出的熱量,用T0

、R表示。(2)計(jì)算此循環(huán)的效率。720Vpabc9p0p0V0132解.(1)ab等體由ca

過(guò)程方程bc等壓ca

過(guò)程(2)=16.3%73補(bǔ)充6(07末).

1mol剛性雙原子理想氣體經(jīng)歷如圖所示的循環(huán)過(guò)程.ab為等壓過(guò)程,bc為絕熱過(guò)程,ca為等溫過(guò)程.a點(diǎn)的狀態(tài)參量已知,且cOpV答案:(1)(2)(3)30.7%ab求:(1)c點(diǎn)的體積.(2)各過(guò)程系統(tǒng)吸收的熱量.(3)循環(huán)的效率.方法同例1,解略.74例7(09中)P177-5.

1mol