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文檔簡介

第五節(jié)弛豫時間的統(tǒng)計理論本節(jié)主要內(nèi)容：6.5.1

(k)表達式6.5.2

(k)的物理意義

§6.5弛豫時間的統(tǒng)計理論以晶格各向同性以及彈性的電子散射為例說明：(1)究竟在什么情況下可以用

(k)來描述碰撞項？(2)

(k)由什么決定？對于各向同性的彈性散射，能量與的方向無關，只是k的函數(shù)，k空間的等能面是一些圍繞原點的同心球面。即：彈性散射，k狀態(tài)的電子只能躍遷到相同能量k態(tài)，′6.5.1

(k)表達式所以對于彈性散射的情況，即E=E'，有1.當系統(tǒng)處于平衡態(tài)時f=f0，電子由k態(tài)向k態(tài)的躍遷與由k態(tài)向k態(tài)的躍遷達到細致的平衡?！洹?.當有外場存在和溫度梯度時，一般來說，f偏離平衡態(tài)不太大，這時對于各向同性彈性散射，取又所以對于等能面是球面的彈性散射，只依賴于的模以及之間的夾角

，即

假設金屬處于恒定溫度下，只施加外電場，玻爾茲曼方程化為：又將上面式子比較得此時沿電場方向，電子散射前后的動量比是：一個波矢為k=kx的電子，經(jīng)過彈性散射到達的狀態(tài)，如圖所示只有外電場的情況下，弛豫時間的統(tǒng)計表達式：如果在上式中忽略掉(1-cos

)因子，積分將表示在狀態(tài)的電子被散射的總的概率，因而，上式說明弛豫時間就是電子的自由碰撞時間。式中(1-cos

)因子的作用可作如下分析：6.5.2

(k)的物理意義

假設散射是小角度的，即k’與k接近，角很小，(1-cos)值也很小，因此在積分中的奉獻很??；相反假設散射角很大，如＝，即k在散

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