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[筆記]TETE摘要:本文提供了一種普遍的辦法即用一系列的電和磁的表面磁化率去精確的描述超屏/超表面特性。通過新穎的構想，正常入射表面的S方面的優(yōu)點。核心詞:超屏超表面斜入射微粒極化率表面磁化率I[4]面更適宜的采用引入一系列的有關在界面上的電磁場薄片轉換條件(GSTCs)o因此，它們的明確的建模就能夠通過計算特定的表面磁化率來完畢[7],此后，我們獲取了交叉極化效果。II理論構思讓我們假設一種分別沿著X方向和Y方向有分立晶格系數(shù)a和b極化波和超材料單元狀況下，只有X方向電和Y,Z方向磁偶極子考慮在內在這篇文章，我們首先通過正常入射平面波的S參數(shù)提取出微粒極化度。圖1在超表面材料z=0平面斜入射TE磁場(yy)各自的互相作用系數(shù)。散射體分布緊密模式體現(xiàn)式在[9]中已證明。注這里，c，這指定了在一種特定散射體中心，全部的偶極子陣列產生的作用。由于本問題對稱性和互易性方程組(6)-(8)+-方程邊界條件[6]分別為X方向電場和Y都在Z=0將體現(xiàn)式(18)-(20)帶前面求磁化率的運用有限集成技術(FIT)[11]，我們仿真了許多單元構造(作為基準調試工具)來提取(4)和(5)中的微粒極化率和斜入射波的S參數(shù)來證明方案的精確性。在我們的仿真中，微?？紤]為無損，厚度為17的金屬層，印制在1mm的FR4于,,平面上，周期沿著,軸和Y軸分別為a=b=7mm，運用Floquet排列該單元。首先，圖2中的電-LC圖2(a)OE6電-LC諧振構造(規(guī)模:r=2.5mm.w=0.5mm,g=0.3mm)(b)OE4電-LC諧振構造(規(guī)模:圖3(a)OE6電-LC諧振器在頻率為f=11.22GHZ(b)o圖445入射角平面波下，仿真成果和多個方案的反射(a)和透射(b)的比較至于圖2(b)中的OE4電-LC構造，在頻率為f=9.77GHZ處微粒極化和表面電O流分布在圖5(a)和圖5(b)圖5(a)在頻率f=9.77GHZ處OE4電-LCo(b)微粒電和磁極化(c)在60入射角平面波下，仿真成果和多個方案的反射和透射(b)圖6(a)NB,SRR幾何構造(規(guī)模:,,,.,,,，,,,(,,,，,,,(,,,o,,微粒電和磁極化(;)在,0入射角平面波下，仿真成果和多個方案的反射(a)和透射)的比較。在最后，我們測試了圖7(a)中的邊沿耦合開路諧振環(huán)(EC-下，仿真成果和多個方案的反射(a)和透射(b)本文提出了一種

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