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第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)簡(jiǎn)諧激勵(lì)下的無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)彈簧-質(zhì)量系統(tǒng)設(shè)外力幅值外力的激勵(lì)頻率振動(dòng)微分方程:mkx0m引入記號(hào)(2)(1)第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)求解微分方程方程(2)的通解包含兩部分:齊次通解(F=0)和特解特解可表示為(4)將式(5)代入運(yùn)動(dòng)方程(2)得(5)齊次通解為(3)(6)第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)求解微分方程因此,微分方程(2)的通解為(8)對(duì)應(yīng)于初始條件(7)常數(shù)C1,C2由初始條件確定,X由式(6)確定。可確定常數(shù)C1,C2(9)第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)自由振動(dòng)(初始條件)自由伴隨振動(dòng)

(簡(jiǎn)諧激勵(lì))穩(wěn)態(tài)強(qiáng)迫振動(dòng)因此,對(duì)應(yīng)于該初始條件的解為激勵(lì)不僅激起強(qiáng)迫振動(dòng),且激起自由振動(dòng)自由伴隨振動(dòng)穩(wěn)態(tài)強(qiáng)迫振動(dòng)對(duì)應(yīng)于零初始條件的解為第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)零初始條件(2)(1)穩(wěn)態(tài)強(qiáng)迫振動(dòng)進(jìn)行一個(gè)循環(huán)時(shí)間內(nèi),自由伴隨振動(dòng)完成多個(gè)循環(huán)自由伴隨振動(dòng)進(jìn)行一個(gè)循環(huán)時(shí)間內(nèi),穩(wěn)態(tài)強(qiáng)迫振動(dòng)完成多個(gè)循環(huán)強(qiáng)迫振動(dòng)響應(yīng)成為自由振動(dòng)響應(yīng)曲線上迭加的一個(gè)振蕩運(yùn)動(dòng)強(qiáng)迫振動(dòng)響應(yīng)成為穩(wěn)態(tài)響應(yīng)曲線上迭加的一個(gè)振蕩運(yùn)動(dòng)00穩(wěn)態(tài)響應(yīng)自由振動(dòng)全響應(yīng)第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)由于系統(tǒng)是線性的,也可利用疊加定理求解

+=通解:初始條件響應(yīng)自由伴隨振動(dòng)強(qiáng)迫響應(yīng)第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)振動(dòng)特性穩(wěn)態(tài)強(qiáng)迫振動(dòng)動(dòng)力放大系數(shù)01230123451.當(dāng)時(shí),響應(yīng)與激勵(lì)力同相,振幅隨頻率比單調(diào)遞增;2.當(dāng)時(shí),響應(yīng)與激勵(lì)力反相,振幅隨頻率比單調(diào)遞減。3.當(dāng)時(shí),振幅可能達(dá)到非常大的值,即發(fā)生共振。第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)振動(dòng)特性-共振()對(duì)于零初始條件令:又:令:第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)當(dāng)激頻在固頻領(lǐng)域內(nèi)時(shí)可看作頻率為但振幅按規(guī)律緩慢變化的振動(dòng)

這種在接近共振時(shí)發(fā)生的特殊振動(dòng)現(xiàn)象稱為”拍”0達(dá)到最大值所需時(shí)間:第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)xt振幅隨時(shí)間增大而線性增大,時(shí)間無限長(zhǎng)時(shí),系統(tǒng)響應(yīng)將無限大共振建立需要時(shí)間,激頻很快通過固頻時(shí),不會(huì)發(fā)生太大振幅試驗(yàn)共振時(shí)的響應(yīng)第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)例:計(jì)算初始條件,以使的響應(yīng)只以頻率振動(dòng)解:的全解:如果要使系統(tǒng)響應(yīng)只以為頻率振動(dòng)必須成立:初始條件:第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)例:計(jì)算初始條件,以使的響應(yīng)只以頻率振動(dòng)解:的全解:正確?全解:由求一階導(dǎo)數(shù):由第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)全解:因此:的全解:相同不同第五講單自由度無阻尼強(qiáng)迫振動(dòng)例:計(jì)算初始條件,以使的響應(yīng)只以頻率振動(dòng)全解:

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