光纖通信基礎(chǔ)復(fù)習題與答案要點

第頁光纖通信基礎(chǔ)復(fù)習題1．光通信的發(fā)展大致經(jīng)驗幾個階段？光通信的發(fā)展大致經(jīng)驗如下三個階段可視光通信階段：我國古代的烽火臺，近代戰(zhàn)爭中的信號彈,信號樹，艦船運用的燈塔,燈光信號,旗語等，都屬于可視光通信。大氣激光通信階段：光通信技術(shù)的發(fā)展應(yīng)當說始于激光器的誕生。1960年美國人梅曼獨創(chuàng)了第一臺紅寶石激光器，使人們開始對激光大氣通信進行探討。激光大氣通信是將地球四周的大氣層作為傳輸介質(zhì)，這一點及可視光通信相同。但是，激光在大氣層中傳輸會被嚴峻的汲取并產(chǎn)生嚴峻的色散作用，而且，還易受天氣變化的影響。使得激光大氣通信在通信距離,穩(wěn)定性及牢靠性等方面受到限制。光纖通信階段：早在1950年，就有人對光在光纖中的傳播問題開始了理論探討。1951年獨創(chuàng)了醫(yī)用光導(dǎo)纖維。但是，那時的光纖損耗太大，達到1000，即一般的光源在光纖中只能傳輸幾厘米。用于長距離的光纖通信幾乎是不可能。1970年，美國康寧公司果真研制出了損耗為20的光纖，使光纖遠距離通信成為可能。自此，光纖通信技術(shù)探討開發(fā)工作獲得長足進步，目前，光纖的損耗已達到0.5（1.3μm）0.2（1.55μm）的水平。2.光纖通信技術(shù)的發(fā)展大致經(jīng)驗幾個階段？第一階段（1966～1976）為開發(fā)時期.波長:λ=0.85,光纖種類:多模石英光纖,通信速率:34～45,中繼距離:10.第二階段（1976～1986）為大力發(fā)展和推廣應(yīng)用時期.波長:λ=1.30,光纖種類:單模石英光纖,通信速率:140～565,中繼距離:50～100.第三階段（1986～1996）以超大容量超長距離為目標,全面推廣及開展新技探討時期.波長：λ=1.55,光纖種類:單模石英光纖,通信速率:2.5～10,中繼距離:100～150.3.光通信基本概念：光通信：利用光波進行信息傳輸?shù)囊环N通信方式。光纖通信：利用光導(dǎo)纖維作為光波傳輸介質(zhì)的一種通信方式。光波導(dǎo)：傳輸光波的介質(zhì)。例如光纖。光纖通信的三個窗口:0.851.301.55.4.推導(dǎo)光纖數(shù)值孔徑公式稱之為光纖的數(shù)值孔徑。是反映光纖撲捉光線實力大小的一個參數(shù)。=√n12-n22n2θcθaθ1n1圖2-3光波在光纖子午截面內(nèi)的傳播由圖可知:θc=n2/n1θ1θa=n1/n0θa=(90°-θc)=θcθ1/θc=n1/n0θ1=θc×n10=√12θc×n10又θc=n2/n1故θ1=√1-（n2/n1）2×n1/n0n0θ1=√n12-n22n0θ1==√n12-n225.何謂光纖的損耗？光纖的傳輸損耗有哪幾種？光纖損耗：指光能在傳輸過程中漸漸減小或消逝的現(xiàn)象。光纖傳輸損耗主要有三種：①汲取損耗②散射損耗③微擾損耗⑴汲取損耗：汲取損耗是由光纖材料汲取光能并轉(zhuǎn)化為其他形式能量而引起的損耗。汲取損耗可分為兩種：固有汲取損耗,非固有汲取損耗⑵散射損耗這是由光纖材料在微觀上的顆粒狀結(jié)構(gòu)和氣泡等不勻稱結(jié)構(gòu)引起的損耗。散射損耗分為線性散射損耗和非線性損耗。⑶微擾損耗是指光纖的幾何不勻稱性引起的損耗.包括內(nèi)部因素和外部干擾引起的不勻稱性.如折射率,直徑的不勻稱性,微小彎曲等。6.何謂光纖的色散？光纖的色散有哪幾種？指具有肯定譜線寬度的光脈沖信號在光纖中傳輸時由于各波長的群速度不同引起光脈沖展寬的現(xiàn)象。光纖的色散可以分為四種：⑴材料色散材料的折射率n是波長λ的非線性函數(shù)，從而使光的傳播速度隨波長而變.光脈沖通過光纖時，由于速度不一樣，到達終端的時間不一樣，造成光脈沖的展寬。⑵波導(dǎo)色散又稱結(jié)構(gòu)色散。是由光纖幾何結(jié)構(gòu)引起的色散，例如橫向尺寸沿光軸的波動，使部分光波進入包層。⑶模式色散存在于多模光纖中.在多模光纖中存在多種傳播模式,即使是同一波長，每個模式到達光纖終端的時間不同，造成光脈沖的展寬。由模式引起的色散叫模式色散。⑷偏振色散單模光纖中存在雙折射時，偏振方向相互正交的兩個基模傳播速度不同，由此引起的色散叫偏振色散。7.光無源器件有哪幾種結(jié)構(gòu)形式？何謂自聚焦棒透鏡？有三種結(jié)構(gòu)形式:體塊型,全光纖型,波導(dǎo)型。自聚焦棒透鏡，用梯度折射率光纖制作，如圖所示。LL圖4-1自聚焦棒透鏡自聚焦棒透鏡的長度：L=4P=2π/√AA=｛n2(0)22｝/2n2(0)(漸變)或A=｛n1222｝/2n12(階躍)8.光纖間連接時可能存在哪幾種連接缺陷？光纖間連接時可能存在的連接缺陷如圖所示。(a)存在間隙（b）存在橫向錯位(c)傾斜（d）端面不平滑光纖縱向連接的有效性可用傳輸系數(shù)T來表示。T=/模場半徑分別為s1,s2的兩條單模光纖在不同狀況下的傳輸系數(shù)。存在縱向間隙Ｄ時的功率傳輸系數(shù)T=4(4Ｚ21222)/｛[4Ｚ2+(s1222)22]2+4Ｚ2s2212｝（4-9）當Ｄ=0時，即光纖間的間隙為0，則：T=T0=(2s1s2)2/(s1222)2（4-10）②存在橫向位移ｄ時的傳輸系數(shù)T=T0[-2d2/(s1222)]（4-11）當s12時:T=(-d22)（4-12）③存在傾斜角θ時的傳輸系數(shù)T=T0{-(k0n2s1s2θ)2/2(s1222)}（4-13）k0=2π/λn2—光纖包層折射率9.透鏡耦合式光纖連接器有那幾種形式？透鏡耦合式連接器有如下三種形式：（a）薄球面透鏡式（b）球或柱面式（c）自聚焦棒透鏡式圖4-15透鏡耦合式連接器的形式10.2×2定向耦合器的結(jié)構(gòu)及工作原理？圖4-212×2定向耦合器2×2定向耦合器是最基本的耦合器，是用兩光纖的芯子盡量靠近制作而成的。方法：側(cè)面研磨法,熔錐法2×2定向耦合器的工作原理：靠倏逝場的作用而工作的。側(cè)面研磨法制作時兩光纖間的距離計算：d（Z）=d0+2（R–√R2+Z2）（4-34）d0兩光纖的最小間距光纖軸線的彎曲曲率半徑Z—耦合長度坐標11.如何用2×2定向耦合器測定光纖故障點的位置？如圖所示。測試系統(tǒng)由光源及脈沖驅(qū)動電路,2×2定向耦合器,,示波器組成。半導(dǎo)體激光器輸出光脈沖，在光纖中傳輸?shù)焦收宵c時產(chǎn)生部分反射，測量反射脈沖的延遲時間就能計算出故障點的位置L?！?及其脈沖驅(qū)動電路tL同步信號示波器2×2定向耦合器至斷點的距離光纖斷點及其脈沖驅(qū)動電路tL同步信號示波器2×2定向耦合器至斷點的距離光纖斷點圖4-22光纖故障點的測試12．有相同頻率間隔的8路光信號進入由2×2定向耦合器組成的8×8星形耦合器，繪圖說明它是如何合波的？f1……f1……f8f1f1……ff1……f8F88×8星形耦合器8個輸入端8個輸出端每個輸入端子1個輸入信號每個輸出端子8個輸出信號13．繪圖說明型光濾波器工作原理？腔的構(gòu)成體塊型腔光濾波器工作原理如圖所示。反射鏡M1,M2間的距離為L,反射率為r1,r2,透過率為t1,t2。一平面光波垂直入射到反射鏡M1上，此時有部分光反射，部分光進入腔，在腔內(nèi)經(jīng)多次反射及透射后，則在腔的左右兩側(cè)各有一組光束輸出。在左方輸出的一組光束叫反射光，在右方輸出的一組光束叫傳輸光。兩組光束都產(chǎn)生多光束干涉，而呈諧振現(xiàn)象，因而具有頻率選擇特性。因透射型光濾波器運用便利，所以在此探討傳輸光。傳輸光123M1M2反射光平面入射光傳輸光123M1M2反射光平面入射光LL圖4-29F腔濾波原理設(shè)入射光的復(fù)數(shù)振幅為，以t1透過M1進入腔；到M2分成兩部分，一部分透出腔外，振幅為1，一部分在M2上反射，留在腔內(nèi)接著傳播……。如此進行多次反射,折射，形成多束反射光和多束透射光。透射光由復(fù)數(shù)振幅為1,2,3…的各次透射光束組成。每次透射光束比前次透射光束在相位上延遲φ=2κ4πλ0=4π，每次振幅都減小，因此須乘以因子r1r2。令：h=r1r2（φ）（4-39）則：1=t1t2（φ）2=h13=h21（4-40）透射光的復(fù)數(shù)振幅為各次透射光的疊加=1+23+…=1（1+h2+…）=1/(1-h)=t1t2（φ）/(1-h)（4-41）若r12=r，t12則r2，t2。在無損耗的狀況下1，則（φ）/[1（φ）]（4-42）輸出光強為=2=2/[（1）2+42（φ/2）]（4-43）設(shè)腔的功率傳輸系數(shù)為τ，即輸出光強及入射光強之比。則τ=/（4-44a）由式（4-43）得τ2/[（1）2+42（φ/2）]（4-44b）以1代入，再分子分母除以（1）2，得：τ=1/{1+[4（1）2]2（φ/2）}（4-44c）將φ/2=2π代入得τ=1/{1+（2π）22（2π）}（4-44d）F=π√R/（1）最大透過率τ=1,因此(2F/π）22（2π）=02（2π）=02π=qπ（0,1,2,3…）（4-45）在多個q值對應(yīng)的頻率上，呈現(xiàn)諧振現(xiàn)象，出現(xiàn)峰值。及峰值對應(yīng)的頻率叫諧振頻率。諧振頻率或諧振波長λ可用下式表示:=c2（4-46）λ=2q（4-47）（fλ）由此可以看出：腔具有選頻特性，對于某一級諧振頻率而言只要調(diào)整L即可。14．繪圖說明波導(dǎo)型M—Z光濾波器的結(jié)構(gòu)和工作原理？波導(dǎo)型干涉儀的結(jié)構(gòu)原理圖見圖。①②③④1L2λ1+λ22L1λ1+λ2λ1λ2①②③④1L2λ1+λ22L1λ1+λ2λ1λ2圖4-32波導(dǎo)型干涉儀它用兩個2×2定向耦合器構(gòu)成。1,2是分光比為1：1的2×2定向耦合器，光纖L1,L2的長度不相等，可通過來調(diào)整。當從1的輸入端①同時輸入波長為λ1和λ2的兩個光信號時，在2中會分選出光波λ1和λ2，最終從③,④端輸出。其工作原理及傳統(tǒng)干涉儀相同。工作原理光纖L1,L2中光波的光程差⊿L為:⊿L=n（L1-L2）（4-51）光纖L1,L2中光波的相位差⊿φ為:⊿φ=k.⊿L=2π⊿λ=2π.⊿（4-52）相干條件:2π.⊿1=(21)π（4-53）2π.⊿2=2qπ（4-54）則在③,④端分別輸出f1,f2兩個信號。峰值響應(yīng)頻率f1=(21)c/2n.⊿L（4-55）f2=qc/2n.⊿L（4-56）峰值間隔⊿f=f2-f1=c/2n.⊿L（4-57）f1～f44⊿f4⊿f2⊿ff1,3,5,7f1,3,5,72⊿ff1f5f3f7f1,5F3f1～f44⊿f4⊿f2⊿ff1,3,5,7f1,3,5,72⊿ff1f5f3f7f1,5F3,7f2,4,6,8ff2,4,6,8f2⊿ff5～f84⊿f4⊿f2⊿ff6f4f8f2,6F4,84⊿f4⊿f2⊿ff6f4f8f2,6F4,8圖4-34多級濾波16．以光柵方程說明，為什么用閃爍光柵作波分復(fù)用器？衍射光柵的光柵方程d×（φ±θ）=±m(xù)λ（4-79）各級極大值的位置（或方位角），由下式確定：(θ）=±m(xù)λ±φ（4-80）（0，1，2，…）⑴m=0，為零級極大值,位于θ）=±φ處,零級極大位置只及平面波入射角度φ有關(guān),及波長無關(guān),即無分光作用.⑵m≠0,由光柵方程(θ）=±m(xù)λ±φ（0，1，2，…）知:各次級極大位置及波長有關(guān),而且以零級極大位置為參考點,由短波長向長波長依次散開。此特性叫光柵的角色散特性，是光柵作解復(fù)用器的原理。⑶m越大，級次越高，不同波長的間隔越大，辨別波長的實力越強。⑷這種光柵制作解復(fù)用器的問題是：①零級極大集中的光能最多，但無色散作用；②次級極大集中的光能最少，但有色散作用。因此，要想即最大利用光能又能分光，必需找尋新的光柵。解決此問題的方案是采納閃爍光柵。閃爍光柵又稱定向光柵，是一種反射式光柵。其形態(tài)及一般光柵不一樣。如圖所示。αφθdaαφθda閃爍光柵閃爍光柵的刻痕形態(tài)及平面光柵不同，由按肯定要求刻出的反射面組成。它把光能由原來的零級極大移至由刻痕形態(tài)確定的反射光方向，從而使及這一級次相應(yīng)的極大既有大的色散作用，又集中了較強的光能。圖4-28表示了閃爍光柵的截面形態(tài)。它以拋光的金屬板或鍍金屬膜的玻璃板為坯，在其上刻出一序列的鋸齒狀槽面。槽面及光柵宏觀表面的夾角α叫閃爍角，鋸齒周期d為光柵常數(shù)，a為光柵長度。閃爍光柵的各級極大值的方向由光柵各槽之間的干涉作用確定,不受光柵形態(tài)的影響，其光柵方程仍為：φ±θ=±m(xù)λ但是,單槽衍射的入射角和發(fā)散角就不再以光柵法線而是以光柵槽面法線為參考了。為了區(qū)分用帶撇的字母表示：φ＇+θ＇=±m(xù)＇λ＇（4-81）它的中央最大值,滿意下式：φ＇+θ＇=0（4-82）因而θ＇=-φ＇（4-83）可見中央最大出現(xiàn)在反射波的方向。如干涉圖樣中某級次的最大也出現(xiàn)在這個方向，則可得到加強，稱為閃爍。這就可將光能轉(zhuǎn)移到有色散作用的非零級極大中去。17．電光效應(yīng)？普克爾效應(yīng)？克爾效應(yīng)？電光效應(yīng)指介質(zhì)的光參數(shù)—折射率n隨外加電場強度E的變化而變化的現(xiàn)象。即n是E的函數(shù)。為探討便利，常采納一個叫做介電抗?jié)B系數(shù)η的參數(shù)表示。η及n的關(guān)系為：η=ε0/ε=12（4-91）η會隨外加電場強度E的變化而變化，即η是E的函數(shù).二者之間的關(guān)系可用下式表示:η(E)=η(0)+γE+ξE2(4-92)上式為電光效應(yīng)數(shù)學(xué)表達式。第一項η(0)=12，是未加外電場時的介電抗?jié)B系數(shù)值，n是未加外電場時的折射率。第二項γE表明η及外加電場E呈線性關(guān)系，叫普克爾電光效應(yīng)，相應(yīng)的系數(shù)γ叫線性電光系數(shù)。第三項ξE2表明η及外電場E的平方成正比，叫做克爾電光效應(yīng)，相應(yīng)的系數(shù)ξ叫非線性電光系數(shù)。對普克爾材料，其η(E)的表達式簡化為η(E)=η(0)+γE=η(0)+⊿η(4-93)其中⊿η=γE由⊿η可求出相應(yīng)的⊿n值.⊿η=1/（n+⊿n）2-1/n2≈-2⊿3(4-94)故⊿n=-n3⊿η/2=-n3γ2(4-95)那末n(E)=n+⊿n=n(1-n2γ2)(4-96)n是未加電場時的晶體折射率⊿n是加電場后的晶體折射率變化可見，n(E)也是外加電場的線性函數(shù)。當信號電場作為外加電場而變化時，介質(zhì)的折射率也隨著發(fā)生線性變化。18．體塊型相位調(diào)制器的結(jié)構(gòu)及工作原理？體塊型電光相位調(diào)制器如圖所示。ｂｂ\LLVVｂｂ\LLVV光軸光軸(a)縱向調(diào)制(b)橫向調(diào)制圖4-41體相位調(diào)制器在一塊電光晶體的橫向或縱向通過電極加上調(diào)制電壓V，便在晶體中產(chǎn)生電場強度E。由普克爾效應(yīng)知，在此電場的作用下，晶體的折射率發(fā)生變化：n(E)=n+⊿n=n(1-n2γ2)當光波通過此晶體時，經(jīng)受的位相變化為：Φ=k0n(E)L=L×n(1-n2γ2)×2π/λ0=2πnλ0-πn3γ/λ0=Φ（0）-πn3γλ0(4-97)式中：λ0為光波波長；Φ（0）=2πnλ0，是未加電場時的相位。上式表明:光波相位及信號電場強度E成正比，受到了信號電場的調(diào)制。電場強度E和電壓V的關(guān)系如下：依據(jù)外加電壓方式不同其關(guān)系式不同橫向相位調(diào)制：外加電場的方向垂直于光波的傳播方向。E和V的關(guān)系：E=橫向調(diào)制器(4-98)縱向相位調(diào)制：外加電場的方向平行于于光波的傳播方向。E和V的關(guān)系：E=縱向調(diào)制器(4-99)半波電壓Vπ：相位變化π時所需加的電壓。將Vπ代入（497）:Φ=Φ（0）-πn3γλ0可得:Φ=Φ（0）-ππ(4-100)則：橫向調(diào)制器的半波電壓Vπ=dλ0/γn3L(4-101)縱向調(diào)制器的半波電壓Vπ=λ0/γn3(4-102)19.何謂相位調(diào)制器的半波電壓？推導(dǎo)橫向相位調(diào)制器的半波電壓的表達公式？半波電壓Vπ：它定義為:相位變化π時所需加的電壓。推導(dǎo)橫向相位調(diào)制器的半波電壓表達公式：Vπ=dλ0/γn3L橫向相位調(diào)制器的相位變化表達式為：Φ=Φ（0）-πn3γλ0依據(jù)定義πn3γπλ0=πVπ=dλ03γL縱向相位調(diào)制器的相位變化表達式為：Φ=Φ（0）-πn3γλ0依據(jù)定義πn3γVπ/λ0=πVπ=λ03γ20.波導(dǎo)型干涉強度調(diào)制器的結(jié)構(gòu)及工作原理？波導(dǎo)型干涉儀強度調(diào)制器如圖所示。V0調(diào)制光輸入光波導(dǎo)型馬赫-澤德干涉儀調(diào)制電極V0調(diào)制光輸入光波導(dǎo)型馬赫-澤德干涉儀調(diào)制電極圖：波導(dǎo)型干涉儀強度調(diào)制器波導(dǎo)型馬赫-澤德（）干涉儀強度調(diào)制器應(yīng)用了兩個Y形分支作為分波器及合波器。由輸入光纖送來的輸入光強度為，在輸入Y分支按1：1的比例分成兩束光信號,通過干涉儀的兩臂，并在一個臂上進行相位調(diào)制，兩臂的輸出強度各為2，但兩束光信號產(chǎn)生了相位差,其大小為Φ，則調(diào)制器輸出端的光強為:=2(Φ/2)(4-103)傳輸系數(shù)為:τ=/2(Φ/2)(4-104)設(shè)兩臂的相位各為Φ1，Φ2，由于臂1中有相位調(diào)制，故Φ1=Φ1（0）－πV/Vπ(4-105)Φ1（0）是未加調(diào)制電壓時的相位。那末,兩臂的相位差為:Φ=Φ1－Φ2=Φ（0）－πV/Vπ(4-106)第一項Φ（0）=Φ1（0）－Φ2是未加電壓時兩臂的相位差，為常數(shù)。第二項由調(diào)制電壓引起，因而Φ正比于電壓V。傳輸系數(shù)為：τ（V）=2[Φ（0）/2－πV/2Vπ](4-107)該調(diào)制器可作線性調(diào)制器。此時需使Φ（0）=π/2，因而未加調(diào)制信號時τ（V）2（π/4）=1/2(4-108)以便使其工作于τ（V）—V曲線的線性段的中點。由圖可知:改變V,可使調(diào)制器的傳輸系數(shù)在1，0之間轉(zhuǎn)換，構(gòu)成光開關(guān)，或稱開關(guān)鍵調(diào)制器。21.體偏振型強度調(diào)制器的結(jié)構(gòu)及工作原理？體偏振型強度調(diào)制器的構(gòu)成如圖所示。它是在兩個正交的偏振器之間加一個電控的相位延遲器而成。延遲器的主軸及兩偏振器成45o角放置。45o45o主軸偏振方向45o45o主軸偏振方向圖4-45偏振型強度調(diào)制器相位延制器的工作原理:相位延遲器由各向異性介質(zhì)構(gòu)成，其快慢軸上的折射率不同，各為n1,n2；電光系數(shù)不同，各為γ1，γ2。在外加電場的作用下兩方向的折射率各為：n1（E）=n1－γ1n132(4-109a)n2（E）=n2－γ2n232(4-109b)在傳輸L的長度之后，快慢軸方向兩個正交模的相位延遲量(差)為：Φ=[n1（E）－n2（E）]k0L=[n1-γ1n132-n2+γ2n232]k0L=（n1－n2）k0L－（γ1n13－γ2n23）k0L2(4-110)半波電壓：因為E=，依據(jù)半波電壓定義，則（γ1n13－γ2n23）k0L2=π又E=Vπ（γ1n13－γ2n23）LVπ=λ0Vπ=dλ0/（γ1n13－γ2n23）L(4-111)令Φ（0）=k0（n1－n2）L式(4-110)可寫成Φ=Φ（0）－πV/Vπ(4-112)可見上述結(jié)構(gòu)是一個延遲量及外加電壓成正比的動態(tài)相位延遲器。將上述延遲器如圖4-45那樣置于兩偏振器之間就構(gòu)成強度調(diào)制器。設(shè)輸入光強為，它將平分到及之成45°角的延遲器快慢軸方向。通過延遲器后這兩部分光場的相位差為Φ，如式(4-112)。因此，通過第二偏振器后其輸出光強為：I=2(Φ/2)(4-113)傳輸系數(shù)為τ（V）==2（Φ/2）=2[Φ（0）/2－πV/2Vπ](4-114)當改變V時,傳輸系數(shù)在0，1之間變化。如選擇Φ（0）=π/2，則τ（0）=0.5，在曲線線性段的中點。再使V<<Vπ，則τ（V）=2[π/4－πV/2Vπ]≈1/2-πV/2Vπ可見，τ（V）是V的線性函數(shù)，構(gòu)成線性調(diào)制器。22.偏振限制器結(jié)構(gòu)及工作原理？結(jié)構(gòu)如圖4-53所示。它由兩個相位波片1和2構(gòu)成。1是λ/4波片，2是λ/2波片。兩波片皆可繞軸旋轉(zhuǎn)，即主軸方向是可變的。通過變化波片主軸的方向可達到改變光的偏振態(tài)的目的。C2（2（λ/2）B1（λ/4））1（λ/4））A光主軸方向ｘyy＇y＇y＇光主軸方向ｘyαα＇αα＇x＇x＇x＇圖4-53偏振限制器原理工作原理：假如在A點輸入一個隨意的橢圓偏振光，要求在C點輸出y＇方向的線偏振光。λ/4波片會使通過他的偏振光產(chǎn)生π/2的相位延遲量，它的作用是改變光主軸到合適的方向，使隨意的橢圓偏振光變?yōu)榫€偏振光。而λ/2波片，有π的延遲量，它的作用是改變光主軸的方向，將隨意方向的線偏振光變到指定方向。如圖所示，在輸入點A，在x＇o＇y＇坐標系中，橢圓偏振光的方位角為α，而在坐標系中，橢圓偏振光的方位角為α=0，為一正橢圓。通過λ/4波片后，變成了一束振動方向及x＇軸成α＇角的線偏振光，再經(jīng)過λ/2波片，線偏振光的振動方向及y＇軸一樣，實現(xiàn)了偏振方向的限制。23.繪圖說明光隔離器的結(jié)構(gòu)及工作原理？光隔離器的結(jié)構(gòu)如圖4-56所示。它由兩個線偏振器中間夾一個法拉第旋轉(zhuǎn)器而