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第六章:碰撞與動量守恒一、沖量與動量、動量與動能概念(1)沖量I:公式:,是量.兩個沖量相同必定是,講沖量必須明確是的沖量,單位是.(2)動量p:公式:,是量.兩個動量相同必定是,單位是.(3)動量與動能(Ek=mv2)的關(guān)系是:。動量與動能的最大區(qū)別是。(4)沖量與動量變化的關(guān)系(動量定理):。做功與動能變化的關(guān)系(動能定理):。二、動量定理1.動量定理表示式:.式中:(1)FΔt指的是;(2)Δp指的是,它的方向,但Δp一定跟方向相同;(3)沖量大小描述的是動量變化的多少,不是動量多少,沖量方向描述的是動量變化的方向,不一定與動量的方向相同或相反.2.牛頓第二定律的另一種表達形式:據(jù)F=ma得F=m,即是作用力F等于物體動量的變化率Δp/Δt,兩者大小相等,方向相同.3.變力的沖量:不能用Ft直接求解,如果用動量定理Ft=Δp來求解,只要知道物體的狀態(tài),就能求出I,簡捷多了注意:若F是變量時,它的沖量不能寫成Ft,而只能用I表示.4.曲線運動中物體動量的變化:曲線運動中速度方向往往都不在同一直線上,如用Δp=mv′-mv0來求動量的變化量,是矢量運算,比較麻煩,而用動量定理I=Δp來解,只要知道I,便可求出Δp,簡捷多了.三、動量守恒條件專題1.外力:的作用力.2.內(nèi)力:的作用力.3.系統(tǒng)動量守恒條件:四、動量守恒定律各種不同表達式的含義及其應(yīng)用專題1.p=p′()2.Δp=0()3.Δp1=-Δp2()4.m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′()5.以上各式的運算都屬運算,高中階段只限于討論一維情況(物體相互作用前、后的速度方向都在同一直線上),可用表示方向.處理時首先規(guī)定,和規(guī)定正方向相同的為正,反之為負,這樣就轉(zhuǎn)化為代數(shù)運算式,但所有的動量都必須相對于同一參照系.五、平均動量守恒專題若系統(tǒng)在全過程中動量守恒(包括單方向動量守恒),則這一系統(tǒng)在全過程中的平均動量也必定守恒.如果系統(tǒng)是由兩個物體組成,且相互作用前均靜止、相互作用后均發(fā)生運動,則由0=m1-m2得推論:m1s1=m2s2,使用時應(yīng)明確s1、s2必須是相對同一參照物位移的大?。?、多個物體組成的系統(tǒng)動量守恒專題有時應(yīng)用整體動量守恒,有時只應(yīng)用某部分物體動量守恒,有時分過程多次應(yīng)用動量守恒,有時抓住初、末狀態(tài)動量守恒即可,要善于選擇系統(tǒng)、善于選擇過程來研究.七、爆炸、碰撞和反沖(了解)1.碰撞過程是指:作用時間很短,作用力大.碰撞過程兩物體產(chǎn)生的位移可忽略.2.爆炸、碰撞和反沖動量近似守恒:有時盡管合外力不為零,但是內(nèi)力都遠大于外力,且作用時間又非常短,所以合外力產(chǎn)生的沖量跟內(nèi)力產(chǎn)生沖量比較都可忽略,總動量近似守恒.3.三種碰撞的特點:(1)彈性碰撞:碰撞結(jié)束后,形變?nèi)肯?,末態(tài)動能沒有損失.所以,不僅守恒,而且相等,即(2)一般碰撞:碰撞結(jié)束后,形變部分消失,動能有部分損失.所以,守恒,而不相等,即(3)完全非彈性碰撞:碰撞結(jié)束后,兩物體合二為一,以同一速度運動;形變完全保留,動能損失最大.所以,守恒,而不相等,即4.“一動一靜”彈性正碰的基本規(guī)律(完全碰撞問題)如圖5—32所示,一個動量為m1v1的小球,與一個靜止的質(zhì)量為m2的小球發(fā)生彈性正碰,這種最典型的碰撞,具有一系列應(yīng)用廣泛的重要規(guī)律(1)動量守恒,初、末動能相等,即(2)根據(jù)①②式,碰撞結(jié)束時,主動球(m1)與被動球(m2)的速度分別為(3)判定碰撞后的速度方向當(dāng)m1>m2時;v′1>0,v′2>0:兩球均沿初速v1方向運動.當(dāng)m1=m2時;v′1=0,v′2=v1:兩球交換速度,主動球停下,被動球以v1開始運動.當(dāng)m1<m2時;v′1<0,v′2>0:主動球反彈,被動球沿v1方向運動.5.“一動一靜”完全非彈性碰撞的基本計算關(guān)系(子彈模型)如圖5—33所示,在光滑水平面上,有一塊靜止的質(zhì)量為M的木塊,一顆初動量為mv0的子彈,水平射入木塊,并深入木塊d,且沖擊過程中阻力f恒定.(1)碰撞后共同速度(v)根據(jù)動量守恒,共同速度為v=……①(2)木塊的沖擊位移(s)設(shè)平均阻力為f,分別以子彈,木塊為研究對象,根據(jù)動能定理,有fs=Mv2………②,f(s+d)=m-mv2……③由①、②和③式可得s=d<d在物體可視為質(zhì)點時:d=
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