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文檔簡介

1、第六章,燃?xì)馊紵椒?1,燃?xì)馊紵膭?dòng)力區(qū)和擴(kuò)散區(qū),燃料燃燒所需要的全部時(shí)間通常由兩部分合成,即氧化劑和燃料之間發(fā)生物理性接觸所需要的時(shí)間ph和進(jìn)行化學(xué)反應(yīng)所需要的時(shí)間ch。亦即=ph+ch 對(duì)氣體燃料來說,phch,則實(shí)際上ch。這時(shí),稱燃燒過程在動(dòng)力區(qū)進(jìn)行。 反之,如果phch,則ph。稱燃燒過程在擴(kuò)散區(qū)進(jìn)行。 顯然,當(dāng)燃燒過程在動(dòng)力區(qū)進(jìn)行時(shí),燃燒速度將受化學(xué)動(dòng)力學(xué)因素的控制,例如反應(yīng)物的活化能、溫度和壓力等。若燃燒過程在擴(kuò)散區(qū)進(jìn)行,則燃燒速度將取決于流體動(dòng)力學(xué)的一些因素,例如氣流速度和氣體流動(dòng)過程中所遇到的物體的尺寸、形狀等。 在中間區(qū),phch。情況較為復(fù)雜。 為此,將燃燒分為擴(kuò)散燃燒

2、和預(yù)混(部分預(yù)混和全預(yù)混)燃燒。,2,一、擴(kuò)散式燃燒,燃?xì)庵胁缓趸瘎?即=0),則燃燒所需的氧氣將依靠擴(kuò)散作用從周圍大氣獲得。這種燃燒方式稱為擴(kuò)散式燃燒。 在層流狀態(tài)下,擴(kuò)散燃燒依靠分子擴(kuò)散作用使周圍氧氣進(jìn)入燃燒區(qū),在湍流狀態(tài)下,則依靠湍流擴(kuò)散作用來獲得燃燒所需的氧氣。由于分子擴(kuò)散進(jìn)行得比較緩慢,因此層流擴(kuò)散燃燒的速度取決于氧的擴(kuò)散速度。燃燒的化學(xué)反應(yīng)進(jìn)行得很快,因此火焰焰面厚度很小。 在焰面上正好等于1,而不可能大于或小于1。內(nèi)側(cè)為燃?xì)夂腿紵a(chǎn)物相互擴(kuò)散的區(qū)域,外側(cè)為空氣和燃燒產(chǎn)物相互擴(kuò)散的區(qū)域。 擴(kuò)散火焰的形狀為圓錐形。這是因?yàn)榍捌诨旌闲枰獣r(shí)間,使焰面拉長。后期不斷燃燒,純?nèi)細(xì)獾捏w積越來

3、越小。,3,層流擴(kuò)散火焰結(jié)構(gòu) 1外側(cè)混合區(qū);2內(nèi)側(cè)混合區(qū);Cg燃?xì)鉂舛?;Ccp燃燒產(chǎn)物濃度;CO2氧氣濃度,層流擴(kuò)散火焰的相似,4,利用相似關(guān)系來討論層流擴(kuò)散火焰的基本規(guī)律 管l和管2兩個(gè)相似的擴(kuò)散燃燒裝置 ,燃?xì)夂涂諝庵g的擴(kuò)散率(即單位時(shí)間從空氣中擴(kuò)散到燃?xì)庵腥サ难鯕饬?應(yīng)當(dāng)與濃度梯度成正比:,式中 D擴(kuò)散系數(shù); F垂直于擴(kuò)散方向兩股氣流的接觸面積 dC/dr徑向濃度梯度。,兩種情況下的擴(kuò)散率之比應(yīng)當(dāng)?shù)扔谌細(xì)饬髁恐?5,氣流速度增加時(shí)擴(kuò)散火焰長度和燃燒工況的變化 1火焰長度終端曲線;2層流火焰終端曲線,6,層流擴(kuò)散火焰的長度與氣流速度成正比,而在湍流區(qū)火焰長度與氣流速度無關(guān)。 在燃?xì)馔牧?/p>

4、自由射流中,軸線上的燃?xì)鉂舛菴g與射流出口處的原始濃度C1之比 在鋒面上燃?xì)鉂舛群涂諝鉂舛戎葢?yīng)近似地等于化學(xué)當(dāng)量比l:n,由此可得湍流擴(kuò)散火焰長度lf,式中 s距出口的軸向距離; a湍流結(jié)構(gòu)系數(shù); r射流噴口的半徑。,7,二、擴(kuò)散火焰中的多相過程,碳?xì)浠衔镞M(jìn)行擴(kuò)散燃燒時(shí),可能出現(xiàn)兩個(gè)不同的區(qū)域:一個(gè)是真正的擴(kuò)散火焰,它是一個(gè)很薄的反應(yīng)層;另一個(gè)是光焰區(qū),其中有固體碳粒燃燒。 在火焰內(nèi)存在一個(gè)只有燃?xì)鉀]有氧氣的高溫地帶,是燃?xì)膺M(jìn)行熱分解的區(qū)域。分解區(qū)內(nèi)發(fā)生著碳?xì)浠衔锏拿摎溥^程和碳原子的積聚過程。最后生成相當(dāng)多的固體碳粒,像霧一般分散在氣體中。這些碳粒接觸到氧氣,便出現(xiàn)固體和氣體之間的燃燒過

5、程,呈現(xiàn)出明亮的淡黃色的光焰,如果碳粒來不及燃盡而被燃燒產(chǎn)物帶走,就形成所謂煤煙。 碳粒燃燒經(jīng)歷吸附反應(yīng)解析的過程,8,不同壓力下乙炔在空氣中 的擴(kuò)散火焰 1擴(kuò)散火焰;2光焰區(qū),層流擴(kuò)散火焰中氣體濃度和 溫度的變化,9,燃?xì)饣鹧娴妮椛?在民用燃?xì)庠O(shè)備上,由于燃燒空間有限,燃燒溫度不高,光焰的出現(xiàn)容易形成黑煙。但在各種工業(yè)爐窯、鍋爐等熱工設(shè)備上,卻需要利用燃料燃燒時(shí)火焰的輻射傳熱。 不發(fā)光的透明火焰的輻射,主要是高溫氣體的輻射。對(duì)于黃色、光亮而不透明的光焰來說,火焰內(nèi)的游離碳粒子產(chǎn)生的固體輻射占有很大的比例。因此,兩種不同火焰的輻射機(jī)理是不同的。 燃?xì)饣鹧嬉话銇碚f是不發(fā)光的透明火焰,即使擴(kuò)散火焰

6、也是弱的光焰。透明火焰主要靠煙氣中的CO2、水蒸氣等在高溫下的輻射。由于氣體輻射僅在特定的窄波段內(nèi)進(jìn)行,與具有連續(xù)發(fā)射光譜的發(fā)光固體顆粒相比,燃?xì)饣鹧娴妮椛淠芰κ呛苋醯摹?為了增加燃?xì)饣鹧娴妮椛淠芰?,曾有人試?yàn)過在氣體燃料中加入一些液體燃料的燃燒方法。圖示為國際火焰基金會(huì)的研究結(jié)果。,10,加入重油對(duì)輻射率的影響 A重油100% B重油40% C重油20% D重油10% E重油0%,11,三、部分預(yù)混層流火焰,1855年本生創(chuàng)造出一種燃燒器,燃燒前預(yù)先混入一部分燃燒所需空氣,火焰變得清潔,燃燒得以強(qiáng)化。習(xí)慣上又稱大氣式燃燒。 本生火焰由內(nèi)錐體和外錐體組成。在內(nèi)錐表面火焰向內(nèi)傳播,而未燃的燃?xì)饪?/p>

7、氣混合物則不斷地從錐內(nèi)向外流出。在氣流的法向分速度等于法向火焰?zhèn)鞑ニ俣戎幈愠霈F(xiàn)一個(gè)穩(wěn)定的焰面。在內(nèi)錐焰面上僅僅進(jìn)行部分燃燒過程。所得的中間產(chǎn)物穿過內(nèi)錐焰面,在其外部形成擴(kuò)散火焰。 一次空氣系數(shù)大,則外錐小,碳?xì)浠衔镌诜磻?yīng)區(qū)內(nèi)轉(zhuǎn)化為含氧的醛、乙醇等,反之則可能在高溫下分解,形成碳粒,成為發(fā)光的擴(kuò)散火焰。,本生燃燒器示意圖,12,藍(lán)色錐體表面上的速度分析,層流時(shí),沿管道橫截面上氣體的速度按拋物線分布。截面上任一點(diǎn)的氣流法向分速度均等于法向火焰?zhèn)鞑ニ俣龋驶鹧婺芊€(wěn)定在該點(diǎn)。另一方面,該點(diǎn)還有一個(gè)切向分速度,在焰面上不斷進(jìn)行著下面質(zhì)點(diǎn)對(duì)上面質(zhì)點(diǎn)的點(diǎn)火。 在火焰根部,靠近壁面處氣流速度逐漸減小,火焰

8、傳播速度因管壁散熱也減小了??梢钥隙?,必定存在一個(gè)=S的點(diǎn),而且沒有分速度。這就是說,在燃燒器出口的周邊上,存在一個(gè)穩(wěn)定的水平焰面,它是空氣-燃?xì)饣旌衔锏狞c(diǎn)火源,又稱點(diǎn)火環(huán)。,13,四、部分預(yù)混層流火焰的穩(wěn)定,如果燃燒強(qiáng)度不斷加大,點(diǎn)火環(huán)就逐漸變?nèi)?,直至消失,火焰脫離燃燒器出口,在一定距離以外燃燒,稱為離焰。若氣流速度再增大,火焰就被吹熄,稱為脫火。一次空氣系數(shù)越大,混合物的脫火極限越小。燃燒器出口直徑越大,氣流向周圍的散熱越少,火焰?zhèn)鞑ニ俣染驮酱?,脫火極限就越高。 如果進(jìn)入燃燒器的燃?xì)饬髁坎粩鄿p小,內(nèi)錐越來越低,最后由于氣流速度小于火焰?zhèn)鞑ニ俣?,火焰將縮進(jìn)燃燒器,稱為回火?;鼗饦O限與火焰?zhèn)鞑?/p>

9、速度曲線相似。在其他條件相同時(shí),火焰?zhèn)鞑ニ俣仍酱?,回火極限速度也越大。燃燒器出口直徑較小時(shí),管壁散熱作用增大,回火可能性減小。為了防止回火,最好采用小直徑的燃燒孔。當(dāng)燃燒孔直徑小于極限孔徑時(shí),便不會(huì)發(fā)生回火現(xiàn)象。 當(dāng)一次空氣系數(shù)較小時(shí),由于碳?xì)浠衔锏臒岱纸猓纬商剂:兔簾?,?huì)引起不完全燃燒和污染。所以,部分預(yù)混式燃燒的一次空氣系數(shù)不宜太小。,14,天然氣和空氣的燃燒穩(wěn)定范圍 1一光焰曲線;2脫火曲線 3回火曲線;4光焰區(qū);5一脫火區(qū)6一回火區(qū),15,周邊速度梯度理論 在燃燒器出口的周邊處,火焰?zhèn)鞑ニ俣群蜌饬魉俣榷际窃谧兓?。氣流速度梯?、 2 、3分別為產(chǎn)生回火;產(chǎn)生回火的極限位置;火焰穩(wěn)

10、定三種情況。 第三種情況,氣流速度大于燃燒速度,火焰底部被推離,火孔壁面對(duì)火焰底部的冷卻作用減弱,燃燒速度增大,焰面底部能夠重新穩(wěn)定。 當(dāng)周邊速度梯度再繼續(xù)增大,使火焰進(jìn)一步被推離火孔。這時(shí)由于可燃混合物物與空氣的相互擴(kuò)散過強(qiáng),使得氣流邊界層附近的可燃混合物被空氣過分稀釋,導(dǎo)致該處的燃燒速度下降。這時(shí)在火焰底部任何一點(diǎn)上的氣流速度都大于燃燒速度,于是火焰就被無限制推離火孔,產(chǎn)生脫火。,16,回火和脫火的圖解 (a)燃燒器出口以內(nèi)的情況;(b)燃燒器出口以上的情況;(c)焰面位置 1回火;2回火極限;3火焰穩(wěn)定;4脫火極限;5脫火 A、B、C當(dāng)焰面在ABC三個(gè)位置時(shí)的燃燒速度曲線,17,火焰拉伸

11、理論 60年代后期呂特對(duì)火焰底部離火孔端面的距離d進(jìn)行了分析。發(fā)現(xiàn)有時(shí)氣流速度增加到出現(xiàn)脫火,d并無顯著增加,有時(shí)氣流速度并未增加,d卻有所增加。為此提出火焰拉伸理論代替周邊速度梯度理論來解釋脫火現(xiàn)象。 當(dāng)未燃?xì)怏w具有速度梯度時(shí),則從某單位面積焰面?zhèn)鹘o未燃?xì)怏w的熱量并不全部返回到該單位面積焰面,而是有一部分熱量從低流速區(qū)向高流速區(qū)轉(zhuǎn)移。這樣,低流速區(qū)的火焰溫度就降低,該區(qū)的燃燒速度也相應(yīng)降低。而且,某一段火焰的氣流速度梯度越大,這一段火焰低流速區(qū)的火焰溫度也降得越多,熄火作用也越厲害。這顯然是一種可能導(dǎo)致脫火的機(jī)理。,18,與這種影響大小有關(guān)的因素是度量預(yù)熱區(qū)厚度的參數(shù)ph(ph=/Sncp)

12、。對(duì)于一定的速度梯度來說,ph越大,則在ph這段距離中氣流速度的增值也越大,熄火作用也越厲害。此外,對(duì)于同樣的和ph而言,某一段火焰本身的氣流速度越大,速度的增值d對(duì)于的影響就越小,其熄火影響也越小。因此可以認(rèn)為,由于速度梯度而引起的熄火影響與、ph成正比,與成反比。 無因次數(shù)K稱為卡洛維茲(Karlovitz)拉伸系數(shù)。 K值越大,速度梯度的熄火作用越厲害。當(dāng)K值達(dá)到極限時(shí),一個(gè)自動(dòng)加速的熄火過程就開始,并最后導(dǎo)致一部分火焰的熄滅。,19,當(dāng)火焰在具有速度梯度的運(yùn)動(dòng)氣流中傳播時(shí),火焰成構(gòu)成凸向氣流的曲面,因此面向未燃?xì)怏w的焰面面積就大于面向已燃?xì)怏w的焰面面積。亦即,當(dāng)焰面向未燃?xì)怏w傳播時(shí),其

13、面積被拉伸。對(duì)于曲面火焰而言,焰面每單位面積所需加熱的未燃?xì)怏w體積比平面火焰的大,因而火焰溫度會(huì)降低。焰面面積被拉伸得越多,火焰溫度就會(huì)降得越低,甚至導(dǎo)致火焰的熄滅。K的極限值就代表火焰尚能適應(yīng)的最大面積增值。 脫火是由于火焰穩(wěn)定區(qū)的K值達(dá)到極限值Kb,導(dǎo)致火焰熄滅而引起的。 對(duì)于某一種燃?xì)?空氣混合物來說,不論其濃度比例、溫度、壓力和火孔孔徑如何變化,Kb應(yīng)大致為定值。,式中g(shù)b脫火極限速度梯度,20,Kb隨F的變化,式中 F 燃?xì)庀鄬?duì)濃度 ; k系數(shù)。無外焰時(shí),k取零;有外焰時(shí),k取1。 周邊速度梯度的增加既引起火焰拉伸,又引起周圍空氣對(duì)可燃混合物的稀釋。火焰拉伸脫火理論強(qiáng)調(diào)了前者,而周邊

14、速度梯度理論則強(qiáng)調(diào)了后者。,21,輔助火焰作點(diǎn)火源 1火孔;2小孔;3環(huán)形縫隙,五、部分預(yù)混湍流火焰的穩(wěn)定,預(yù)混湍流火焰工作的穩(wěn)定區(qū)可能全部消失,或者變得很窄,要使燃燒器正常工作只有采用人工的穩(wěn)焰方法。 可改變氣流速度,用流體動(dòng)力學(xué)方法進(jìn)行穩(wěn)焰;也可改變火焰?zhèn)鞑ニ俣龋脽崃W(xué)和化學(xué)方法進(jìn)行穩(wěn)焰。 最常用的方法是在燃燒器出口處設(shè)置一個(gè)點(diǎn)火源。點(diǎn)火源可以是連續(xù)作用的人工點(diǎn)火裝置,也可以使熾熱的燃燒產(chǎn)物流回火焰根部而形成點(diǎn)火源。 熱煙氣的回流往往通過在燃?xì)?空氣混合物的氣流中設(shè)置鈍體火焰穩(wěn)定器來實(shí)現(xiàn)。,22,鈍體穩(wěn)焰原理 以簡化熱理論為例來分析火焰穩(wěn)定的條件 在回流區(qū)內(nèi)燃?xì)馊紵a(chǎn)生的熱量為 這些熱量

15、使回流區(qū)氣體溫度從T1 升高到T,鈍體穩(wěn)焰的物理模型,假定回流與主流氣體的定壓容積比熱相當(dāng), 則由混合區(qū)內(nèi)混合的情況又可寫出 以上各式中 C回流區(qū)內(nèi)反應(yīng)物濃度;n化學(xué)反應(yīng)級(jí)數(shù); H燃?xì)鉄嶂担?dw回流區(qū)直徑; lw回流區(qū)長度;w回流區(qū)內(nèi)的平均回流速度;cp 氣體定壓容積比熱;T離開回流區(qū)時(shí)的溫度; Tl流入回流區(qū)時(shí)的溫度。x回流氣體與主流氣體的比例。,23,合并各式,消去Qw與T后得到,考慮到濃度和密度與壓力成正比,回流區(qū)速度與主氣流速度也成比例,上式可簡化成,還可以用火焰?zhèn)鞑?速度S來代替,24,得脫火的臨界條件: 當(dāng)氣體流速比式中數(shù)值大時(shí),發(fā)生脫火。當(dāng)氣流速度小于對(duì)應(yīng)數(shù)值時(shí),不會(huì)發(fā)生脫火,

16、即火焰保持穩(wěn)定。,鈍體穩(wěn)焰器的脫火曲線,25,六、完全預(yù)混式燃燒,進(jìn)行完全預(yù)混式燃燒的條件是: 第一、燃?xì)夂涂諝庠谥鹎邦A(yù)先按化學(xué)當(dāng)量比混合均勻; 第二、設(shè)置專門的火道(或燃燒室),使燃燒區(qū)內(nèi)保持穩(wěn)定的高溫。 燃?xì)?空氣混合物到達(dá)燃燒區(qū)后能在瞬時(shí)間燃燒完畢。火焰很短甚至看不見,所以又稱無焰燃燒。 完全預(yù)混可燃物的燃燒速度很快,但火焰穩(wěn)定性較差。 工業(yè)上的完全預(yù)混式燃燒器,常常用一個(gè)緊接的火道來穩(wěn)焰。來自燃燒器的燃?xì)?空氣混合物進(jìn)入火道,在火道中形成火焰 。由于引射作用,在火焰的根部吸入炙熱的煙氣,形成煙氣回流區(qū),是一個(gè)穩(wěn)定的點(diǎn)火源。,火道中火焰 的穩(wěn)定,26,還有一種小孔式火道??卓谥睆叫∮谂R

17、界孔徑,燃燒在接近多孔板外表面附近進(jìn)行。 多孔陶瓷板上進(jìn)行的完全預(yù)混燃燒使其表面呈現(xiàn)一片紅色,燃燒產(chǎn)生的熱量有40以上以輻射熱形式散發(fā)出來,又稱為燃?xì)饧t外線輻射板。 此外還有一種水冷小火孔的形式,通過循環(huán)水的不斷冷卻,保持火孔為低溫狀態(tài),同時(shí)火孔流速較小,使混合氣體能在離火孔一定距離穩(wěn)定燃燒。這種燃燒器的負(fù)荷調(diào)節(jié)范圍很小,最好是在額定工況下運(yùn)行,否則很容易熄火。,天然氣和空氣在多孔陶瓷板上燃燒時(shí)的溫度變化曲線,27,七、燃燒過程的強(qiáng)化,為了滿足加熱工藝的需要,或者為了提高燃燒設(shè)備的效能,很多時(shí)候需要強(qiáng)化燃燒過程。燃燒設(shè)備運(yùn)行的強(qiáng)度通??捎妹娣e熱強(qiáng)度和容積熱強(qiáng)度來表示。 面積熱強(qiáng)度是指燃燒室(或

18、火道)單位面積上在單位時(shí)間內(nèi)所產(chǎn)生的熱量。 容積熱強(qiáng)度是指燃燒室(或火道)單位容積內(nèi)單位時(shí)間所產(chǎn)生的熱量。 面積熱強(qiáng)度直接與可燃?xì)怏w混合物的初速度成正比,它表示可燃混合物進(jìn)行燃燒反應(yīng)的速度。容積熱強(qiáng)度則與燃燒室的長度有關(guān),它表示燃燒設(shè)備的緊湊程度。 隨著燃燒過程的強(qiáng)化,有可能導(dǎo)致燃燒產(chǎn)物中有害物(主要是NOx)濃度的增加,以及燃燒噪音的增大。,28,燃燒過程強(qiáng)化的途徑 強(qiáng)化燃燒過程主要從提高溫度和加強(qiáng)氣流混合等方面來考慮。采用不同的燃燒方式是實(shí)現(xiàn)強(qiáng)化燃燒的首選,對(duì)于需要強(qiáng)化燃燒的場所,應(yīng)盡量采用預(yù)混燃燒方式,一次空氣系數(shù)越大,燃燒強(qiáng)度越大。 對(duì)于燃燒方式一定的燃燒設(shè)備,實(shí)用的強(qiáng)化燃燒的主要途徑

19、有以下幾方面(主要用于工業(yè)燃燒設(shè)備)。 (一)預(yù)熱燃?xì)夂涂諝?,可以提高火焰?zhèn)鞑ニ俣龋黾臃磻?yīng)區(qū)內(nèi)的反應(yīng)速度,提高燃燒溫度,從而增加燃燒強(qiáng)度。 (二)加強(qiáng)紊動(dòng),能增加大氣式和擴(kuò)散式燃燒燃燒強(qiáng)度。 (三)煙氣再循環(huán) ,可提高反應(yīng)區(qū)的溫度,從而增加燃燒強(qiáng)度。 (四)應(yīng)用旋轉(zhuǎn)氣流,能大大改善混合過程。,29,民用燃燒設(shè)備普遍采用低壓引射大氣式燃燒器,燃燒設(shè)備相對(duì)簡單,上述方法往往難以實(shí)現(xiàn),最常用的強(qiáng)化途徑是提高火孔熱強(qiáng)度或火孔出口流速。 低壓引射大氣式燃燒器所能獲得的火孔熱強(qiáng)度受到燃?xì)鈮毫Φ闹萍s,因此在民用燃?xì)庠O(shè)備上應(yīng)用較多的方法,一是在條件許可的情況下采用中壓引射,二是采用半鼓風(fēng)的形式提高被引射空氣的壓力,從而獲得較高的火孔熱強(qiáng)度,三是直接采用鼓

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